Скорость конвективного переноса энерги

Различают два механизма переноса энергии 1) молекулярный и 2) конвективный. По первому механизму передача энергии осуществляется в результате соударений микрочастиц (электронов, ионов, молекул и т. д.), т. е. путем молекулярной теплопроводности. При этом изменяется кинетическая энергия микрочастиц. Скорость молекулярного переноса зависит от физических свойств среды. По второму механизму энергия переносится макроскопическими количествами движущейся жидкости. Скорость конвективного переноса энергии тоже является функцией свойств среды, но основную роль при этом играют условия движения. Вывод уравнения, описывающего перенос энергии в движущейся среде, аналогичен выводу уравнений движения, и сводится к составлению энергетического баланса для элементарного объема жидкости [c.60]

Конвективный перенос теплоты описывается уравнением Фурье—Кирхгофа (1.143). Поскольку в это уравнение входит скорость жидкости, интенсивность конвективного переноса теплоты зависит от распределения скоростей в потоке жидкости, т. е. от гидродинамической обстановки. Последняя зависит от режима движения жидкости. Закономерности ламинарного движения выражают уравнения Навье — Стокса (1.142) и неразрывности (1.10), а закономерности турбулентного движения — уравнения Рейнольдса (11.56) и неразрывности (I. 10). Таким образом, конвективный перенос теплоты описывается системой уравнений, включающей уравнение переноса энергии (Фурье — Кирхгофа), уравнения движения и уравнение неразрывности. Чтобы придать системе этих уравнений определенность, свойственную конкретным задачам, т. е. чтобы выделить данный процесс из класса процессов, описываемых этими уравнениями, должны быть заданы условия однозначности, которые включают начальные и граничные условия. Начальные условия — совокупность значений скоростей, температур и других переменных в момент, принимаемый за начало отсчета времени. Граничные условия—характеристика геометрической формы системы, условий движения жидкости, а также условий теплообмена на границах системы. [c.290]

Различают два способа переноса энергии молекулярный и конвективный. При молекулярном способе передача энергии осуществляется в результате соударений частиц путем молекулярной теплопроводности. По второму механизму энергия переносится элементами движущейся жидкости. Скорость конвективного переноса энергии определяется свойствами среды и гидродинамического режима работы технологического аппарата. Из энергетического баланса для элементарного объема жидкости йУ = (1х йу йг можно получить уравнение переноса энергии в движущейся среде [c.84]

Приближенный расчет стабилизированного профиля скорости в закрытых и открытых каналах. Законы теплообмена при течении теплоносителя в трубах со сложным профилем сечения изучены мало, что связано прежде всего со сложностью определения полей скоростей в потоке жидкости. Для большинства таких труб решение уравнения (4.16 выражается через бесконечные суммы функционального ряда. Если такое представление скорости го (г/, г) не вызывает особых затруднений при изучении гидродинамики течения жидкости, то использование этого ряда при решении уравнения конвективного переноса энергии приводит к серьезным трудностям. Поэтому для эффективного решения краевых задач теплообмена полезны приближенные методы для получения функции распределения скорости в про- [c.217]

О КсС , где п= 1 — 1,4, т = 0,3. В соответствии с теорией изотопной турбулентности А. Н. Колмогорова Д = 0,35 (ивё ) / . Интенсификацию перемешивания с увеличением площади сечения колонны можно объяснить как повышением неоднородности профиля скорости конвективного переноса, так и поглощением стенками аппарата энергии турбулентных пульсаций. Изменение интенсивности перемешивания с увеличением объема флотационной машины является одной из причин изменения показателей флотации при переходе к аппаратам больших размеров. Отметим слабую зависимость величины В от расхода пульпы. [c.174]

Величины, входящие в уравнения (8.1) и (8.2), определены в разд. 6.2. В уравнении (8.1) член I представляет локальную скорость накопления турбулентной энергии в единице массы газа, член II — ско рость конвективного турбулентного переноса турбу- [c.270]

Неустановившиеся, переходные режимы конвективного массо- и теплообмена частиц дисперсной фазы с окружающей их жидкостью или газом, а также нестационарные процессы конвективного переноса вещества и тепловой энергии внутри движущихся капель играют важную роль в ряде промышленных процессов. Нестационарность процессов переноса может быть обусловлена как неуста-новившимся полем скоростей, так и неустановившимся режимом поглощения (выделения) вещества или тепла в объеме дисперсной или сплошной фазы либо на межфазной поверхности. [c.274]

Химические реакции,очистки протекают на границе раздела фаз и скорость этого процесса определяется скоростью подвода реагирующих компонентов к поверхности раздела фаз, скоростью химической реакции и отвода ее продуктов в объем жидкости. Поэтому вихри, способствующие конвективному переносу массы и энергии из одной фазы в другую, интенсифицируют также и процесс хемосорбции. Такая интенсификация осуществлена в устройстве , предназначенном для очистки газов от паров и тумана азотной кислоты, а такл е оксидов азота (рис. 4-1). Газ последовательно проходит через аппараты I и II. Каждый аппарат имеет вихревое контактное устройство и волокнистый фильтр, улавливающий туман. В каждом контактном устройстве жидкость циркулирует под действием энергии газового потока. [c.61]

ОТ горячей поверхности к холодной. Горизонтальная скорость при этом равняется нулю. В результате члены, определяющие конвективный перенос в уравнениях количества движения и энергии, оказываются тождественно равными нулю.. [c.241]

При конвективном переносе масса, энергия и импульс транспортируются в объеме макрочастиц, движущихся со скоростью w. [c.47]

Описание молекулярного и конвективного переноса субстанций единым уравнением - основным уравнением переноса массы, энергии и импульса (3.26)-также основано на сходстве физических процессов переноса. Следствием этой аналогии в случае близости кинетических коэффициентов переноса (например, для газов V = а = = О) является подобие профилей скоростей, температур и концентраций в потоке. [c.61]

Диссипативная структура — это особое состояние сильно неравновесной системы. В таких системах происходит интенсивный перенос энергии, сопровождающийся ее потерями. Это может быть перенос теплоты от нагретого тела к холодному через слой жидкости или передача механической энергии одного движущегося тела другому через слой жидкости или самой жидкой среде. Это может быть также химическая реакция или передача энергии переменного поля частицам феррита и т. д. Течение этих процессов может принимать своеобразный, регулярный характер. Предпочтительность регулярного течения процесса обусловлена тем, что при прочих равных условиях (например разности температур) скорость переноса энергии увеличивается за счет включения дополнительных механизмов переноса. Классический пример диссипативной структуры — регулярные ячейки конвективных потоков среды при теплопередаче, если нагретое тело расположено внизу, а холодное — вверху. В этом случае теплопередача интенсифицируется за счет конвективного переноса теплоты в дополнение к нормальной теплопередаче неподвижной теплопроводной средой. Обычные волны на поверхности воды служат другим примером диссипативной структуры. Здесь, наряду с пространственной регулярностью возмущений поверхности, возникает и регулярность изменения состояния поверхности во времени. Пример чисто временной регулярности дают некоторые колебательные химические реакции. Внешне периодичность реакции может проявлять себя в том, что цвет раствора периодически с частотой несколько раз в минуту изменяется, например, с красного на синий и обратно. Такие колебания продолжаются до окончания реакции, длящейся десятки минут. [c.680]

Нри достаточно большой скорости движения газового потока (больших числах Ве) перенос тепла молекулярной теплопроводностью пренебрежимо мал по сравнению с конвективным переносом. Что касается переноса лучистой энергии, то его учет оказывается наиболее сложным и мы коснемся этого вопроса несколько позднее. [c.513]

Член в левой части уравнения (4.3.21) обозначает изменение во времени и конвективный перенос турбулентной энергии. Члены в правой части описывают соответственно диффузионный перенос за счет пульсаций скорости и давления, порождение турбулентно сти из осредненного движения, вязкую диссипацию турбулентной энергии и дополнительные генерацию и диссипацию, обусловленные присутствием частиц в потоке. В рассматриваемом случае стационарного гидродинамически развитого течения [c.124]

Однако в действительных условиях испарение с поверхности происходит далеко не равномерно, и все испарившиеся молекулы не удается полностью сконденсировать. В среднем и низком вакууме часть молекул пара снова возвращается к поверхности испарения, в результате чего повышается давление в объеме аппарата и особенно у границ раздела фаз и тем самым снижается скорость сублимации. В этих условиях начинает усиливаться влияние конвективного переноса массы и энергии. Чем больше давление в сублиматоре, тем большая масса газообразного вещества участвует в движении от источника испарения к стенкам аппарата и нагревательным элементам (если таковые имеются) и от стенок аппарата к поверхности испарения. Принесенная таким образом энергия вызывает испарение с поверхности, и чем больше принесенная энергия, тем сильнее испарение. Вновь образовавшийся пар, встречаясь с потоком массы, идущим от стенок аппарата, создает у поверхности раздела фаз слой с максимальным давлением, который существенно снижает скорость испарения, способствуя возвращению на поверхность сублимации части испарившихся молекул. В этом случае происходит изменение коэффициента сублимации к от IV = 1 при высоком вакууме до /г - О при динамическом равновесии, когда отсутствует отвод образующегося пара из объема аппарата. [c.57]

Процесс сушки в кипящем и фонтанирующем слоях может быть представлен как процесс конвективного теплообмена, осложненного переносом вещества. Одновременно с переносом энергии происходит перенос вещества, а в обратном направлении — перенос энергии. Оба явления описываются системой дифференциальных уравнений, отражающих распределение скоростей и температур с учетом испарения влаги с поверхности шарообразных частиц в вязком пограничном слое. [c.351]

Однако в действительности испарение с поверхности происходит далеко не равномерно, и все испарившиеся молекулы не удается полностью сконденсировать. В среднем и низком вакууме часть молекул пара снова возвращается к поверхности испарения, в результате чего повышается давление в объеме аппарата и особенно у границ раздела фаз и тем самым снижается скорость сублимации. В этих условиях усиливается влияние конвективного переноса массы и энергии. Чем больше давление в сублиматоре, тем большая масса газообразного вещества участвует в движении от источника испарения к стенкам аппарата и нагревательным элементам (если таковые имеются) и от сте- [c.96]

Такая конструкция часто используется в теплообменниках газ — жидкость , в которых при оптимальной конструкции поверхность со стороны газа должна быть максимальной. Ребра можно было бы использовать и в теплообменнике жидкость — жидкость или на стороне жидкости в теплообменнике газ — жидкость , но в этих случаях возникает другая трудность. Сочетание низких скоростей, при которых достигаются низкие затраты энергии на преодоление сил трения при движении жидкостей высокой плотности, с относительно высокой теплопроводностью жидкостей приводит к интенсивному конвективному переносу тепла (т. е. к высоким коэффициентам теплоотдачи) в лю- [c.11]

Интегрирование проводится в два этапа. На первом из них отбрасываются слагаемые, обязанные конвективному переносу массы, импульса и энергии фаз, и из соответствующих редуцированных уравнений системы (4.5.1) определяются промежуточные значения скоростей и полных энергий фаз [c.350]

В предыдущих трех главах были подробно рассмотрены характеристики течения и переноса в тех случаях, когда выталкивающая сила возникала вследствие разности температур. Однако имеется важный класс течений, в которых движущая сила потока создается вследствие совместного влияния переноса тепла и химических компонентов. Подобные явления наблюдаются, например, при очистке емкостей, когда остатки жидкости диффундируют в окружающую среду, имеющую иную температуру, или при термообработке пластиков, а также при изготовлении кабелей с мягкой изоляцией. Перенос такого типа происходит и в ходе многих других химических процессов, когда создается разность концентраций разнородных веществ. Характеристики термической конвекции в атмосфере, обусловленной солнечным нагревом земли, зависят от разности концентраций водяного пара. Конвективные токи в толще воды возникают вследствие сравнимых по величине изменений плотности, обусловленных градиентами температуры и концентрации растворенных в воде веществ. Зачастую требуется в основном найти скорости переноса химических веществ и полной энергии. Подобные процессы рассматриваются в данной главе с целью определить параметры переноса на основе понимания основных механизмов таких течений. [c.335]

Константа скорости диффузии представляет собой количество вещества, переносимое через единицу поверхности в единицу времени при градиенте концентрации, равном единице. При конвективной диффузии перенос вещества идет за счет энергии внешних сил. Вследствие этого решающими факторами для скорости переноса являются скорость и режим движения пара, характер поверхности и т. п. Влияние размера молекул, вязкости и других факторов, важных для внутренней диффузии, незначительно. [c.99]

Конвективная диффузия связана с переносом микрообъемов жидкости под действием перемешивания, вызванного разностью температур или удельных объемов внутри жидкости Здесь рассмотрим лишь молекулярную диффузию Очевидно, что диффузия пропорциональна скорости движения частиц (скорости перескока в соседнее положение) Такой перескок характеризуется энергией активации Средняя скорость движения частиц [c.281]

Конвективная диффузия — это перенос вещества в виде небольших объемов его раствора. Этот вид диффузии по скорости значительно быстрее и происходит в результате перемешивания, вибра-щш, повышения температуры, т.е. причин, вызывающих перемещение жидкости, а вместе с ней растворенного вещества в турбулентном потоке. При конвективной диффузии размер мшекул диффундирующего вещества, вязкость растворителя, кинетическая энергия молекул становятся второстепенными. Главными для скорости конвективного переноса вещества становятся гидродинамические условия (скорость и режим движения жидкости). Обычно скорость конвективного переноса несравнимо больше скорости молекулярного переноса. [c.78]

В тепло-массообменных процессах внешние воздействия должны быть связаны с ускорением переноса энергии и массы. Из физической сущности тепло-массопереноса следует, что интенсификация может идти по пути создания больших градиентов скорости и давления по времени, влияния на конвективный перенос и непосредственно на коэффициенты переноса, а также по пути управления распределением источников воздействия. Когда создание больших градиентов лимитировано свойствами перерабатываемых веществ или технологическими условиями, перспективно физическое воздействие через конвективный тепло-марсоперенос. Существенный вклад может дать управляемое пространственно-временное распределение внутренних источников тепла, генерируемых различными полями или частицами. Наконец, существует возможность влияния непосредственно на коэффициенты переноса, например, утончение пограничных слоев под воздействием колебаний и т.п. [c.6]

Чанг [57], решив (2.4.15), установил, что скорость изменения составляющей Wv.x значительно выше скорости изменения параметров состояния конденсатора в нестационарном режиме.. Поэтому при моделировании паро-газо-жидкостного пространства можно воспользоваться стационарным уравнением сохранения количества движения. Сперроу [58] показал, что пренебрежение конвективной составляющей переноса энергии и инерционными силами несущественно сказывается на получении конечных решений. Поэтому для оценки влияния нестационар-ности переноса энергии рассматриваем систему (2.4.15), пренебрегая конвективной составляющей и принимая, что перенос теплоты через пленку конденсата осуществляется теплопроводностью при граничных условиях третьего рода (рис. 2.11). Решение уравнения теплопроводности для этого случая приведено в [59] в виде функции [c.57]

ПО потоку, соответствует распространяющейся с большой скоростью волне горения, в которой кинетическая энергия достаточно велика, а процессами переноса (вязкость, теплопроводность и диффузия) можно пренебречь. По-втому эта волна горения существенно отличается от волн, рассмотренных в главе 5. Различие связано главным образом с тем, что детонационная волна характеризуется гораздо большим значением массовой скорости (конвективной скорости). В этом случае потоки, обусловленные явлениями переноса, могли бы оказаться сравнимыми по величине с конвективными потоками только при наличии очень больших градиентов. Однако скорость химической реакции не является достаточно высокой для того, чтобы столь высокие значения градиентов могли быть достигнуты. Изменение параметров течения в этой волне горения показано на рис. 5, где ей соответствуют части кривых, расположенные справа. Вследствие больших значений скорости давление в области волны горения не остается постоянным (см. рис. 5). На рис. 5 видно небольшое уменьшение температуры при приближении к горячей границе. Этот эффект отсутствует у большинства сильных детонационных волн. Он наблюдается в волнах Чепмена — Жуге и связан с тем, что на линии Рэлея с добавлением тепла температура уменьшается (число Маха, конечно, растет) при числе Маха, заключенном между [c.211]

Обсуждение этого вопроса [11] показывает, что скорость диффузии СО2 в твердой Ыа СОз даже при такой небольшой нагрузке, как 1 ма1см , по крайней мере на 10 порядков меньще, чем требуется для регенерации электролита. Поэтому элемент с твердым электролитом принципиально не может дать никакой энергии ). Из этого основного отрицательного вывода, позволившего избежать дальнейших бесполезных опытов, вытекает положительное следствие о том, что элементы с жидким электролитом благодаря гораздо большей скорости диффузии и возможности конвективного переноса могут, очевидно, давать большие количества энергии. [c.27]

Хотя уравнение (5.34) формально характери ет лучисто-кондукгивный перенос энергии, но, учитывая, что величина коэффициента теплопроводности оценивается в движущемся потоке по характеру поля скоростей и турбулентных пульсаций (в турбулентном потоке), считают, что фактически это уравнение описывает лучисто-конвективный перенос. Используя указанное уравнение, можно анализировать взаимное влияние лучистого и конвективного переноса на общую передачу тепла от газа к стенкам канала. В этой модели не требуется задаваться коэффициентом теплоотдачи конвекцией — величина конвективной теплоотдачи здесь получается в результате решения задачи теплопроводности в газовой среде. Для решения уравнения вводятся начальные и фаничные условия, решение проводится численными методами с применением конечно-разностной аппроксимации. В современных схемах при расчете лучистой энергии учитывается селективность излучения газа и рассеивание пылевыми частицами, [c.389]

Рассмотрим течение пленки по вертикальной поверхности, имеющей температуру /ст (рис. 23). Пленка вытекает из щели распределительного устройства шириной %. На участке гидродинамической стабилизации х . происходит формирование пленки и она приобретает полную толщину б . Течение пленки носит ламинарный характер. Полагаем, что задача стационарная. При решении задачи принимаем следующие допущения температура на свободной поверхности пленки равна температуре насыщения /д при данном атмосферном давлении теплопроводность вдоль пленки и конвективный перенос тепла не учитываем силы инерции-, возникающие в пленке, считаем пренебрежимо малыми касательные напряжения на поверхности раздела фаз равны нулю волнообразование на поверхности пленки отсутствует вязкость, плотность, теплопроводность жидкости не зависят от температуры скорость выпаривания постоянна, паровые пузыри отсутствуют. Выделим на расстоянии Хг от входа элементарный объем жидкости, размерами йхс1у 1 (ширина выделенного объема вдоль оси г принята за единицу). На этот элемент действуют сила трения ёз йх 1 ( 1 — напряжение сдвига) и сила тяжести рдйхйу 1. Если записать уравнения энергии и движения для пленочного течения [c.95]

Для определения теплообмена в камерах сгорания обычно привлекается известный закон Стефана — Больцмана о тепловом излучении накаленных тел, находящихся в термодинамическом равновесии (количество излучаемой энергии пропорционально четвертой степени температуры). Основанием к этому служит тот экспериментально подтверждаемый факт, что перенос энергии на стенку от раскаленных продуктов сгорания топлива с высокой температурой (более 1000° С), при умеренных скоростях перемещения газов (не более 100 м/сек), в наибольшей мере осуществляется лучистым теплообменом. Несмотря на преимущественную роль лучистого переноса энергии, мoнiнo показать, что формирование температурного поля в потоке излучающей среды отвечает в основном конвективному переносу тепла, и критерий радиационного теплообмена стенки в основном зависит от радиационных свойств среды и стенки и сравнительно слабо зависит от температуры. [c.214]

Конвективный перенос энтальпии ( конв = ю д Ср1) даже нри сравнительно небольшой удельной скорости потока газовой среды (порядка 1- 10 нм /м -сек) прп температуре 1000 ч- 2000° С отличается большой величиной удельного потока тепла (порядка 1-10 -ь 30-10 ккал/м -ч). В сравнении с ним удельный поток радиационного переноса энергии излучающей средой с такой же температурой (1000 -ь 2000° С) оказывается на порядок ниже (даже если не учитывать ослабления лучистой энергии — рад = = а Т ). Перенос тепла турбулентной тенлопроводностью ( турб = — -турб Т ) находится в зависимости от коэффициента турбулентного обмена (скорости дрейфа и длины свободного пробега турбулентных молей в потоке) и, при достаточно большой начальной скорости турбулентного потока, турбулентный перенос тепла по порядку может быть сравним с радиационным переносом. [c.215]

Скорости движения теплоносителей в технологических аппаратах обычно обеспечивают турбулентный режим движения потоков, при котором, как известно, происходит интенсивный обмен количеством движения, энергией и массой между соседними участками потока за счет хаотических турбулентных пульсаций. Пульсирующие объемчики текучей среды переносят с собой теплоту с интенсивностью, определяемой средней скоростью пульсационного движения и средней длиной пробега (потери индивидуальности объем-чика). По физической сущности турбулентный перенос теплоты является конвективным переносом. Однако хаотический характер турбулентности позволяет рассматривать поведение пульсирующих объемчиков аналогично тепловому движению молекул газа, и на этом основании выражение для турбулентного переноса теплоты записывается аналогично закону теплопроводности Фурье [c.10]

Итак, в условиях низких дозвуковых скоростей вторичные течения, возникающие в области взаимодействия пограничных слоев, сравнительно невелики, т.е. достигают величин порядка нескольких процентов скорости набегающего потока. Однако несмотря на малость, они приводят к возмущению продольного сдвигового потока, в значительной степени определяя структуру турбулентных пристенных течений в окрестности линии пересечения плоских поверхностей. В частности, тот факт, что темп нарастания пограничного слоя в биссекторной плоскости двугранного угла несколько меньше, чем в двумерной области, следует отнести за счет утоньшающего воздействия поперечных течений. Не случайно в случае изменения направления их движения на противоположное, как это имеет место при ламинарном обтекании, пограничный слой в плоскости симметрии становится значительно более развитым [39 ]. Вторичные течения воздействуют как механизм конвективного переноса в плоскости, нормальной к направлению основного потока. Как с,тедует из [61] на основе оценки членов первого порядка, эти течения конвектируют количество движения, завихренность основного потока, а также полную энергию среднего движения. Воздействуя на распределение изотах, поперечные потоки существенно изменяют также протяженность области взаимодействия, коэффициент поверхностного трения, тепловой поток к стенке [148] и другие характеристики вязкого течения в угле. [c.122]

Горизонтальные составляющие течений имеют большие различия. Так, например, в поверхностной зоне приэкваториальной области они в среднем по всему Мировому океану достигают 35 см/с. С увеличением широты скорость меридионального переноса постепенно уменьшается до 1—2 см/с на широте 40—50°, увеличиваясь до 10—20 см/с в субполярных районах. В промежуточной зоне они заметно уменьшаются, от нескольких десятых сантиметра до 5—8 см/с. В глубинной и придонной зонах преобладают скорости от 0,2 до 0,8—1 см/с. В межширотном и вертикальном обмене количеством вещества и энергии первостепенная роль принадлежит водам глубинной зоны вследствие их больших пространственных размеров. Для придонных вод характерно преобладание меридионального переноса, правда, со скоростью, несколько меньшей, чем у вышележащих глубинных вод. Вертикальные же составляющие скорости движения придонных вод превосходят скорости глубинных на две-три единицы. Так, например, на 70° ю. ш. вертикальная составляющая придонного течения 4 10 см/с, глубинного 1 10 см/с, на экваторе — 5- 10 у придонного и 2 10 см/с у глубинного течений. Это связано с наличием придонного конвективного обмена за счет геотермического тепла у дна. [c.170]

При рассмотренном варианте прямоточного внутрнпластового горения скорость перемещения фронта горения значительно опережает скорость переноса тепла воздухом из выжженной зоны вследствие низкой теплоемкости воздуха. Поэтому значительные запасы тепловой энергии в этой зоне теряются через подошву и кровлю пласта. Процесс становится более экономичным, если в зону горения подается в определенных соотношениях воздух с водой (влажное горение). При этом из-за высокой теплоемкости воды скорость конвективного теплопереноса водовоздушной смесью возрастает, потери теплоты позади фронта горения сокращаются, количество необходимого воздуха на осуществление процесса снижается в 2-3 раза по сравнению с сухим процессом горения. При сухом горении расход воздуха на 1 т добываемой нефти, по данным практики, колеблется от 400 до 3000 м . [c.218]

ИзучеЕ1ие эффектов ассоциации одноименных (пар-твердый конденсат) или разноименных (пар-газ) молекул привело к получению соответствующих зависимостей, Показано, что при конденсации пара в жидкость из парогазовых смесей скорость конденсации резко уменьшается с повышением содержания газа. Рассмотрение процесса конденсации во всей его сложности с учетом молекулярных взаимодействий дает возможность выявить особенности конденсации как в жидкое, так и твердое состояние. Общим является то, что обмен энергией между частицами в объеме и на поверхности происходит в состоянии ассоциации. Можно предположить, что фазовые превращения, например пар-жидкий конденсат, будут растянуты во времени, так как некоторое повышение температуры смеси при конденсации может привести к разрушению только образовавшихся кристаллических решеток за счет собственной энергии фазового превращения. У определенной части молекул кинетическая энергия может становиться больше потенциальной энергии взаимодействия, и эта часть молекул вновь испаряется с поверхности конденсации. В этих случаях процесс теплообмена по физической сущности представляет собой обмен энергией между частицами, находящимися в различном энергетическом состоянии. Такой обмен энергией между частицами обычно называют переносом тепла. При конвективном теплообмене поток тепла вызывается наличием градиента температуры. Однако даже при отсутствии температурного градиента за счет хаотического теплового движения молекул среды непрерывно происходит хаотический перенос тепла. [c.100]

Модель тур>булентного пограничного слоя описывает перенос между фиксированной границей раздела и турбулентным потоком жидкости (газа). Для определения плотности потока в-ва используют выражение (3), пренебрегая конвективным М. По известному значению потока и разности между средней концентрацией и концентрацией вблизи стенки вычисляют р. Так, применение этой модели к массоотдаче от твердой сферич. частицы, взвешенной в турбулентном потоке жидкости, позволяет получить р = 0,2678с (еу) , где е-скорость диссипации энергии, в Вт/кг. Ур-ние справедливо для частиц с диаметром 1 > 100 мкм. Осн. трудность заключается в определении зависимости от расстояния от стенки у (в м). Обычно принимают у или у. Предложено много эмпирич. и полуэмпирич. зависимостей для определения [c.655]

В движущихся газах и жидкостях происходит конвективный теплообмен. Здесь к молекулярному переносу добавляется конвекция — перенос вещества, импульса и энергии макроскопическими объемами среды, перемещающимися с некоторой скоростью и. При этом вектор скорости и выступает как расходная характеристика ее численное значение равно объему вещества, переносимому за единицу времени через единицу поверхности, нормальной к налравлению скорости. Умножая скорость и на плотность теплосодержания (энтальпию) ph, получаем конвективный поток теплоты q,, [c.179]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология