Скорость пульсационная средняя

Чем больше угол расширения, тем на меньшей длине достигается это выравнивание профиля скорости. Выравнивание потока по сечению диффузора за начальным участком может быть объяснено тем, что в расширяющихся трубах сильно возрастает величина пульсационных скоростей, а так как средняя скорость потока по длине диффузора уменьшается, отношение пульсационных скоростей к средней, т. е. степень турбулентности, возрастает, вследствие чего повышается интенсивность обмена количеством движения между различными слоями движущейся среды. [c.26]

Для данного объема газа пульсационная скорость сохраняется неизменной на протяжении всего пути перемешивания. При теоретическом анализе влияния турбулентности потока на скорость сгорания принимают, что свойства потока неизменны и характеризуются средними по времени значениями /, е и V. По Прандтлю соотношение между указанными величинами равно е=/ и 1. [c.166]

Пусть средняя скорость газа относительно частиц составляет а скорость пульсационного движения частиц в вертикальной плоскости равна при восходящем и и при нисходящем движении. Тогда реальные относительные скорости при восходящем и нисходящем движении частиц составят [c.157]

Число Кармана К =- ——-—,где да пульсационная составляющая скорости, ада — средняя скорость потока. [c.65]

Массы пульсирующих глобул потока-носителя и длины нх пробега до потери ими индивидуальности на много порядков превышают массу и длины свободного пробега молекул при их тепловом движении, поэтому, несмотря на относительную малость скоростей пульсационного движения по сравнению со средними скоростями теплового движения молекул, коэффициент турбулентного переноса целевого компонента значительно превосходит коэффициент молекулярной диффузии (2)тб D) и, следовательно, при одинаковых значениях градиентов концентрации величины потоков компонента вследствие турбулентного (/тб) и молекулярного (j) диффузионного переносов имеют аналогичное соотношение /тб. 3> /. Значительная интенсивность турбулентного квазидиффузионного переноса обеспечивает выравнивание концентрации целевого компонента в основном объеме турбулентных потоков. [c.38]

Второе из условий (7.3.14) означает, что в промежутке между двумя последовательными столкновениями изменение скорости твердой частицы, обусловленное сопротивлением со стороны несущей фазы, будет весьма малым по сравнению со средней скоростью пульсационного движения частицы. Напомним, что сходный характер имеет и процесс изменения скорости броуновской частицы, обусловленный ее столкновениями с частицами сплошной среды. Указанное сходство проявляется в наличии аналогичных [c.340]

Пульсационные скорости газа и частиц. Теперь приступим к рассмотрению и анализу имеющихся на сегодняшний день экспериментальных данных по распределениям пульсационных (средних квадратичных) скоростей газа в присутствии частиц и самих частиц при реализации различных классов гетерогенных потоков. [c.102]

Однородный турбулентный поток, величина пульсаций которого не зависит от направлений, называется изотропным. Если рассматривать такой поток с точки, двигающейся со скоростью, равной средней скорости главного движения, то наблюдается равномерное распределение пульсационных скоростей во всех направлениях. [c.49]

Среднее от произведения пульсации объемной концентрации (порозности) и пульсации скорости дисперсной (сплошной) фазы можно трактовать как плотность пульсационного объемного расхода. Предположим, что имеют место равенства [c.139]

Учитывая, что среднее расстояние между твердыми частицами и амплитуда их пульсационного движения изменяются со скоростью и, приходил к выражению (XI,2а). [c.476]

При турбулентном режиме вследствие пульсационных движений изменение скорости по сечению менее ощутимо. Однако и в этом случае у стенок трубы движение носит ламинарный характер. Толщина ламинарного пограничного слоя зависит от средней скорости потока. В ядре потока максимальная скорость может превышать среднюю приблизительно в 1,15—1,20 раза. [c.89]

Пусть средняя скорость газа относительно частиц составляет а усредненные скорости пульсационного движения частиц в вертикальном направлении равны Гверх при восходящем и у из при нисходящем их движении. Удельный тепловой поток от газа складывается из потоков к частицам, движущимся вверх и вниз [c.462]

Максимальные значения пульсационных скоростей, которые определяют положение передней границы зоны горения, будут значительно превышать средние. В работе А. В. Талантова при обработке значительного количества данных было установлено, что отношение максимальной пульсационной скорости к средней составляет около 3,5. [c.254]

Свойства данного турбулентного потока в среднем остаются неизменными. Для того чтобы охарактеризовать эти свойства, были предложены различные модели явления. Наиболее известной из них является модель турбулентной среды, предложенная Прандтлем. По аналогии с теорией движения молекул, где коэффициент дуффузии О принимается равным трети произведения длины пути свободного пробега молекул X на среднюю скорость молекул с, турбулентный перенос в модели Прандтля условно характеризуется средним по времени коэффициентом турбулентного обмена е = = /ш, где / — масштаб (или путь) турбулентности т — пульсацион-ная скорость, равная разности между мгновенной скоростью и средней по времени скоростью потока или частицы. Размерность коэффициента турбулентного обмена та же, что и размерность коэффициентов диффузии, температуропроводности и кинематической вязкости, т. е. м /с. В статистических теориях турбулентности для характеристики структуры поля турбулентного потока используются статистические соотношения (корреляции) между различными составляющими скорости. [c.30]

При турбулентном течении отдельные небольшие объемы жидкости (глобулы) начинают хаотически перемещаться (пульсировать) относительно своего среднего положения в потоке жидкости. Перемещения происходят с различными по величине скоростями, которые накладываются на среднюю скорость движения жидкости (1.2). В некоторые моменты времени мгновенная скорость какой-либо глобулы может оказаться направленной даже в сторону, противоположную средней скорости потока. Пульсационпые скорости в направлении, перпендикулярном средней скорости, имеют аналогичный характер, но их среднее за достаточно длительный промежуток времени значение равно нулю. Скорости пульсацион-ного движения возрастают по мере увеличения критерия Рейнольдса. [c.10]

Масштаб турбулентных пульсаций на несколько порядков превышает длину свободного пробега молекул. Поэтому, несмотря на малость средней скорости пульсационного движения по сравнению со скоростью теплового движения молекул, турбулентный перенос значительно превосходит перенос за счет молекулярной диффузии (Отурб D И /турб /). [c.29]

В сечении турбулентного потока w и I — переменные величины. На рис. 17 показан характер распределения этих величин ио сечению турбу-лептного потока в трубе. По оси ординат отлон ены отношения пульса-циопных скоростей к средней скорости потока Юпот- Эти отношения характеризуют степень турбулентности потока и называются критериями турбулентности. График показывает, что вблизи стеиок пульсационная скорость стремится к нулю. Максимальное значеш е пульсационная скорость приобретает на расстоянии примерно 0,2 радиуса от стенок трубы. Длина пути смешения имеет параболический характер распределения по сечению трубы. Вблизи стенок она стремится к нулю, а максимальное значение приобретает на оси трубы. [c.59]

Рис. 7.8. Фронт пламени при крупномасштабной турбу-лентностн (I/—средняя скорость — пульсационная составляющая скорости) (Дамкелер).

Турбулентный действительный поток, как уже отмечено, мысленно разлагается на стационарный поток, со скоростью ги), усредненный по времени от истинных значений скоростей потока, и пульсационный поток. Обозначим его скорость по направлению потока через гВ и нормальную к нему скорость через и. Наличие пульсаций обусловливает интенсивный перенос вещества, характеризуемый понятием турбулентной диффузии. Можно провести аналогию между турбулентным течением и хаотическим движением газовых молекул. Тогда длина смешения I будет соответствовать длине свободного пробега молекул, а скорость пульсации — средней скорости газовых молекул. Турбулентная диффузия отличается от ламинарной тем, что эффективный коэффициент диффузии меняется с расстоянием от стенки. Среднее передвил4ение вихря до его распада (длина смешения /) практически постоянно в центре ядра потока, но около стенок становится пропорциональным расстоянию у от стенки. По аналогии с кинетической теорией газов можно написать, что средняя составляющая вихря, нормальная к стенке, равна [c.96]

Были также непосредственно измерены [223] траектории и скорости движения частиц в монодисперсном псевдоожиженном слое. Для этой цели в слой алюмосиликатных шариков <1 2,8 мм вес частицы 1,49 10 2 Г гт = 0,84 м/сек) была помещена меченая шарообразная частица из органического стекла ( = 2,88 мм, й т=1,4-10 2 Г) с радиоактивным изотопом Со внутри. Приэтом установлено, что с увеличением скорости воздуха при 2 возрастает пульсационная скорость частицы. Данные, иллюстрирующие траекторию пульсационных перемещений частицы при числе псевдоожижения 11 =1,42, приведены на рис. 1-4. Следуя масштабу диаграммы и учитывая, что принятый интервал времени между соседними точками траектории составляет 0,5 сек, можно оценить длину свободного пробега частицы (прямолинейный участок ломаной) и скорость ее перемещения. В частности, в вертикальном направлении эти величины достигают 100—ПО мм и 20—22 см/сек, составляя в среднем 20—25 мм и 4—5 см/сек. Авторы рассматриваемой работы [141] сообщают, что скорость двил<ения, а также отрезок пути, проходимый частицей между двумя соударениями, в горизонтальном направлении меньше, чем в вертикальном. Кроме того, скорость пульсационного восходящего движения частиц превышает скорость нисходящего вертикального [c.175]

Влияние размера частиц на теплообмен можно объяснить в связи с их нульсационным движением [109]. Было показано, что при движении газа через слой твердых частиц, при прочих равных условиях (в частности, при неизменной средней скорости газа относительно стенок аппарата), эффективная скорость газа относительно частиц и, следовательно, коэффициент теплоотдачи ооч получаются наибольшими, когда частицы неподвижны относительно стенок аппарата. При возникновении вертикальных пульсаций скорость газа относительно частицы увеличивается при ее движении вниз и уменьшается при ее восходящем движении. При этом средняя относительная скорость оказывается пониженной и тем в большей степени, чем выше скорость вертикального пульсационного движения частиц. Естественно, что крупные частицы, обладающие большей массой будут иметь меньшие скорости пульсационного движения. Следовательно, для крупных частиц относительная скорость газа при одинаковых его расходах будет больше и коэффициент теплоотдачи также соответственно повысится. [c.236]

Так как среднее значение пульсационной скорости равняется нулю то для оценки величины амплитуды отклонений истинной скорости от средней введено понятие среднего квадратичного отклонения пульсационной скорости Ои=. [c.88]

Таким образом, для характеристики пульсирующей скорости необходимо знать средние значения трех проекций скорости и средние квадратичные значения проекций пульсационной скорости. [c.89]

Отличные от приведенных выше параметры, определяющие модификацию энергии турбулентности несущего газа, были найдены в [19]. В этой работе изучено восходящее и нисходящее течения воздуха с частицами №-2п-Ферит р = 145 мкм, рр = 5360 кг/м ) в канале прямоугольного сечения 30 х 80 мм при действии магнитного поля. Данное поле создавалось двумя заделанными в стенку постоянными магнитами. Получены распределения продольной и нормальной компонентов осредненной и пульсационной (средней квадратичной) скоростей для обеих фаз гетерогенного потока при наличии и отсутствии магнитного поля. Измерения выявили, что магнитное поле приводит к увеличению нормальной составляющей осредненной и пульсационной скоростей частиц. Это является причиной роста относительной скорости между фазами и повышению локальной концентрации частиц в области расположения магнитов. В результате анализа полученных данных, а также использования выводов работы 39], выявлены четыре параметра (фактора), определяющие модификацию турбулентности для условий проведенных экспериментов [c.116]

Отношение средней квадратичной пульсационной скорости, принимаемой за меру пульсационной скорости, к средней скорости [c.89]

Данные о распределении пульсационных величин в свободной струе с естественной и искусственно повышенной интенсивностью начальной турбулентности приведены на рис. 7-11, 7-12 (левая половина графиков — компоненты пульсационной скорости, правая — средняя скорость, напряжение трения и энергия турбулентности). [c.166]

Степень турбулентности представляет собой отношение среднеквадратичного значения пульсационной составляющей скорости потока (т. е. отклонения истинной величины скорости от средней) к средней поступательной скорости потока и показывает интенсивность возмущений, играющих главнейшую роль в процессах смешения [c.48]

Sikb 0) и меньше (или одного порядка) со временем мелкомасштабных вихрей, т.е. Stkx 0(1). Вследствие этого распределение пульсационных (средних квадратичных) скоростей предельно малоинерционных частиц (так же, как и распределение их осредненных скоростей) будет в точности повторять соответствующий профиль для несущей фазы. [c.103]

Скорости движения теплоносителей в технологических аппаратах обычно обеспечивают турбулентный режим движения потоков, при котором, как известно, происходит интенсивный обмен количеством движения, энергией и массой между соседними участками потока за счет хаотических турбулентных пульсаций. Пульсирующие объемчики текучей среды переносят с собой теплоту с интенсивностью, определяемой средней скоростью пульсационного движения и средней длиной пробега (потери индивидуальности объем-чика). По физической сущности турбулентный перенос теплоты является конвективным переносом. Однако хаотический характер турбулентности позволяет рассматривать поведение пульсирующих объемчиков аналогично тепловому движению молекул газа, и на этом основании выражение для турбулентного переноса теплоты записывается аналогично закону теплопроводности Фурье [c.10]

Отклонения действительной скорости от среднего значения ё . , называемые пульсационными скоростягми или пульсациями. [c.24]

В интересующие нас времена, когда нижняя граница перемешанной области достаточно далеко ушла от решетки, можно считать, что верхняя граница основной турбулизованной области находится при 2 = 0. Из пульсационной энергии единицы массы можно составить единственную величину размерности потока турбулентной энергии — Действительно, л/Ь с. точностью до постоянного множителя — средняя скорость пульсационного движения. Поэтому величина [c.218]

Турбулентное движение жидкости имеет сложп нерегулярный характер скорость жидкости в каж/ точке потока изменяется со временем нерегулярно и б порядочно, т. е. пульсирует по законам случая вок] некоторого среднего значения. Поэтому при описа турбулентного течения вводят понятие средней скоро( движения и скорости пульсационного движения жид сти. В этом смысле турбулентное течение можно расс1 тривать как наложение на усредненное движение жид сти нерегулярного (пульсационного) движения. [c.56]

Отношение пульсационной скорости к средней скорости потока принято называть степенью или интенсивностью турбулентности [c.136]

Силз fn, вызванная турбулентными вихрями, определяется нормальной к направлению потока пульсационной составляющей, скорости и. . Среднее по времени значение последней ц р увеличивается при увеличении относительного расстояния г//г от нуля до максимума, достигаемого при г/ 0,3, и уменьшается при дальнейшем увеличении 21Н [37]. Максимальное значение о [c.12]

При рассмотрении влияния турбулентности потока на скорость сгорания учитывают масштаб турбулентности I, коэффициент турбулентного обмена -е и пульсационную скорость V. Масштаб турбулентности или путь перемешивания отождествляется с объемом газа, в котором в данный отрезок времени все частицы обладают одинаковой скоростью движения. Величину I можно также интерпретировать как средний диаметр вихря. Коэффициент турбулентного обмена является своего рода эффективным коэффициентом диффузии. Отдельные объемы газа кроме средней скорости потока обладают неупорядоченными, быстро меняюшимися дополнитель-ными скоростями V (пуль- I сационными скоростями). [c.165]

Частица в псевдоожиженном слое движется беспорядочно, поэтому величина средней пульсационной скорости определяется ее ускорением, т. е. инерцией, прямо связанной с массой частицы Шр ps- Следовательно, в случае степенной аппроксимации hp — "ps можно ожидать а ю =3 1. По уравнениям Федорова а (U = 2,96 при Re = 30—100 и а ш = 2,95 при Re = = 100—200. По данным Линдина и Казаковой i , а =3,1 при Re/e, достигавших 400). Это хорошо согласуется с приведенным выше анализом. Не исключено, что повышение hp в неподвижном слое по сравнению с псевдоожиженным также в какой-то мере объясняется пульсацией частиц в последнем. [c.462]

Мгновенной пульсационной скоростью называется разность между истинной и средней скоростью [c.117]