Бернулли эффект

В вертикальных реакторах глубокое погружение винта можно заменить его расположением в восходящем потоке жидкости. При этом в соответствии с теоремой Бернулли, эффект, создаваемый столбом жидкости над винтом, будет заменен равноценным эффектом от скоростного напора жидкости. В обоих случаях вскипание жидкости под воздействием винта будет затруднено или даже исключено. [c.161]

Рис.2.7. Иллюстрация эффекта Бернулли

Наглядная иллюстрация эффектов Бернулли представлена на рис. 2.7 легкий шарик не выпадает из наклонной газовой струи (внутри нее — область высоких скоростей и пониженных давлений) нельзя находиться на платформе близко к быстро идущему поезду (человека может притянуть к мчащемуся составу) не допускается быстрое параллельное движение двух рядом идущих кораблей (скорость воды между ними больше, чем снаружи, так что возникающая разница в давлениях может привести к их бортовому столкновению На использовании уравнения Бернулли основано применение напорных трубок для измерения [c.136]

Уравнение (11.2) является исходным при решении поставленной задачи о расчете поля скоростей. Как и прежде, заменим в этом уравнении давление его выражением через скорости, но теперь воспользуемся уравнением Бернулли в форме (9.21), чтобы учесть эффект сжимаемости [c.288]

Несжимаемые течения. В случае однородных несжимаемых жидкостей можно обобщить уравнение Бернулли (4 ) так, чтобы учитывался эффект гравитации. Действительно, для безвихревых несжимаемых течений градиент соотношения [c.22]

Уравнение (6.40) является аналогом уравнения Бернулли, записанным в дифференциальной форме для элемента длины трубы йх. Однако, в отличие от уравнения Бернулли, оно содержит дополнительный член йОу /О, ), который учитывает инерционный эффект отделения массы. Это уравнение написано для трубы с равномерным изменением расхода жидкости по длине, что справедливо при достаточно частой перфорации. Пренебрегая членом, характеризующим геометрический напор йг, и учитывая, что Ода = vF, где Г — площадь поперечного сечения трубы, получаем более простое выражение [c.229]

Первое слагаемое представляет то изменение давления, которое, согласно закону Бернулли, происходит при изменении кинетической энергии потока. Увеличение кинетической энергии приводит к падению давления, уменьшение — к возрастанию. Следовательно, этот эффект является обратимым и имеет место при неустановившемся движении. [c.52]

Известно, что в режиме инверсии фаз происходит наиболее эффективный перенос вещества [75]. В рассматриваемых реакторах непосредственно на каждой секционирующей тарелке находится газожидкостный слой, в котором сплошной фазой является жидкость, а диспергированной — газ. Особенностью работы аппаратов рассматриваемой конструкции является то, что в широком диапазоне нагрузок под вышележащей тарелкой имеется сепарационная зона, в которой сплошной фазой является газ, а диспергированной — жидкость. Контактирующие фазы из нижележащей секции в вышележащую перемещаются через тарелку 5 не в виде сформировавшегося двухфазного потока, а за счет срыва жидкости с поверхности газожидкостного слоя газовыми потоками по осям отверстий в полотне вышележащей массообменной тарелки вследствие эффекта Бернулли, вызванного значительным локальным увеличением скорости газа и соответствующим понижением статистического давления по осям потоков. [c.173]

Гидродинамические силы притяжения и отталкивания. Эти силы возникают между частицами, находящимися друг от друга на расстоянии, не превышающем нескольких диаметров частиц, в результате сужения потока газов между соседними частицами (эффект Бернулли). [c.42]

Мы нашли скорость течения, правда, в зависимости от переменной w = f(z), а не от z. Мы могли бы подставить в (2) f (ш) = и решить полученное дифференциальное уравнение с разделяющимися переменными— тогда мы найдем f(z). Однако мы знаем общий характер зависимости w = f(z), а для качественного исследования задачи этого достаточно. Так, из (2) мы видим, что на участке 1—2 скорость падает от K , до О, оставаясь положительной. На участках 2—3 и 2—3 она снова растет по модулю, но не до бесконечности, как в первой схеме, а только до величины К ,. Далее, согласно интегралу Бернулли при росте скорости давление падает, а минимальное давление с левой стороны пластинки, которое достигается на ее концах (и, соответствует скорости F o), оказывается равным (постоянному) давлению с правой стороны. Таким образом, давление потока на пластинку слева больше, чем справа, — мы получаем эффект лобового сопротивления. (Пользуясь формулой (2) и формулой Чаплыгина (3) из 18, можно подсчитать величину лобового сопротивления, но МЫ не будем этого делать.) [c.184]

Наблюдаемая тесная связь между магнитным и электрическим явлениями объясняется, как уже отмечалось, наличием эффектов взаимности и увлечения. Аналогичная связь существует между всеми истинно простыми явлениями. Именно поэтому в ходе исторического развития науки удалось разработать различные теории, в которых одни явления более или менее успешно подменяются другими. Примерами могут служить электрическая теория магнетизма (Эрстед, Ампер, Био и Савар), кинетическая (Бернулли, Больцман, Клаузиус, Максвелл), электрическая (Друде, Лоренц). и волновая (Дебай) теории теплоты и теплопроводности и т. д. Однако теперь должно быть ясно, что о каждом простом явлении целесообразно говорить на его собственном родном языке [21, с. 34]. [c.278]

Эти силы возникают между частицами, находящимися друг от друга на расстоянии, не превышающем нескольких диаметров частиц, в результате сужения потоков газов между соседними частицами (эффект Бернулли). Наглядное представление о действии этих сил можно получить, если подуть между близко расположенными параллельными листами бумаги. [c.145]

К сожалению, местные очаги коррозии точно воспроизвести в опытах гораздо труднее, чем общую скорость коррозии. Подразумевают, что две пластинки одного и того же металла, подготовленные тщательным образом, одинаково и частично погруженные в электролит на одинаковый срок, будут давать один и тот же суммарный коррозионный эффект. Однако распределение коррозии будет, вероятно, сильно меняться от одного образца к другому так же, как и соотношение между поверхностями, которые не подверглись разрушению. Потеря толщины в той части, где коррозия наиболее интенсивна, не будет одинакова на двух образцах. Может показаться странным, что скорость общей коррозии приблизительно одна и та же, в то время как интенсивность коррозии в отдельных точках меняется от образца к образцу. Возможность хорошего воспроизведения скорости коррозии основывается, вероятно, на том факте, что сила коррозионных токов сильно зависит от скорости доставки кислорода к местам, благоприятным для протекания катодной реакции. Так как эти участки многочисленны и расположены близко друг к другу, по крайней мере на железе и цинке, то по принципу Бернулли (закон среднего) скорость разрушения металла будет приблизительно одинакова для параллельных образцов. Для а люминия, где катодные участки менее многочисленны и отделены друг от друга, средняя скорость коррозии воспроизводится хуже. С другой стороны, развитие местной коррозии зависит от положения точек, в которых начинается коррозия, а они располагаются раздельно даже на железе и цинке, что видно непосредственно невооруженным глазом. Таким образом, появление местной коррозии на данном образце не может быть предсказано [c.102]

Уравнение Бернулли (4.8.3) можно видоизменить так, чтобы учесть эффекты высвобождения скрытой теплоты при псевдоадиабатических процессах, используя в (4.8.2) приближение для Qh. Тогда получим [c.106]

Вязкость суспензии сферических частиц. Как уже отмечалось, вязкость коллоидных систем всегда больше вязкости чистого растворителя. Наименьшее увеличение вязкости наблюдается в разбавленных растворах, когда взаимодействие между частицами и случайные столкновения между ними не играют существенной роли. Полный анализ этого предельного случая при одинаковых размерах твердых сферических частиц был дан Эйнштейном (1906 г.). Три зтол отсутствие взаимодействия между частицами означает отсутствие не только статических сил (таких, как вандерваальсовы или электростатические), но также и дииамических взаимодействий, вызванных движением (например, взаимное притягивание частиц при их достаточном сближении вследствие увеличения скорости течения жидкости между ними — эффект Бернулли). Другими словами, в модели Эйнштейна частицы суспензии настолько удалены друг от друга, что движение каждой из них может рассматриваться как движение одной частицы в бесконечном объеме жидкости. [c.70]

В соответствии с представлениями, развитыми в работах [111, 146—149], почвенный аэрозоль попадает в атмосферу в результате процесса ветровой эрозии. На крупинки, выступаюш,ие над самым верхним слоем почвы, действует турбулизованный поток воздуха, так что каждая крупинка испытывает три типа давления. Первое, положительное, действует на поверхность частицы, обраш,енную к ветру, и называется ветровым давлением. Оно инициирует пере-меш,ение почвенной частицы и имеет квадратическую зависимость от скорости ветра. Второе, отрицательное, действуюш,ее с подветренной стороны, называется вязкостным давлением. Его значение определяется коэффициентом вязкости воздуха, его плотностью и скоростью перемеш,ения. Наконец, третье, так называемое ста-тисти-ческое, отрицательное, обязано эффекту Бернулли, в соответствии с которым при увеличении скорости движения среды, обте-каюш,ей предмет сверху, давление в вертикальном направлении понижается. Таким образом, это давление создает аэродинамический эффект и обусловливает возможность поднятия крупинки вверх. Суммарное действие первых двух сил обозначим через F , а результируюш,ую силу тяжести и статического давления через с- В большинстве случаев L 0,75f , [c.7]

Проведенные автором расчеты в рамках схемы Бернулли попадание-промах показали, однако, что для концентрации 10 М число молекул БАС в реакционном пространстве (0,5 мл) будет достаточно ДЛ1Я регистрации эффекта в течение времени эксперимента. [c.118]

Этот эффект мо> мо иллюстрировать рис. 105, на котором изображены линии ток<. частиц верхней жидкости. Ясно, что скорости движения частиц булут меньше там, где линии проходят реже, т. е. у подошв волн, и больше у гребней волн. Поэтому, используя уравнение Бернулли, мокно считать, что давление газа, действующее на поверхность раздела, будет больше у подошв и меньше у гребней [c.654]

Истечение газа через отверстие. Примем для простоты, что процесс истечения газа через отверстие в резервуаре (область, относящуюся к отверстию, ограничим соответственно слева и справа поверхностями I и //) происходит в отсутствие эффектов трения и является адиабатическим. Тогда поведение газа будет описываться уравнением нестационарного изэнтропического баланса механической энергии (15.9). Поскольку отверстие допускается весьма узким, производную dEnonn dt, стоящую в левой части уравнения (14.9), можно считать равной нулю. Кроме того, в рассматриваемом случае скорости и и> приблизительно равны. Другими словами, при описании процесса медленного истечения газа через узкое отверстие можно пользоваться квазистационарным приближением, т. е. применять к указанному процессу уравнение Бернулли [c.424]

Ямамото с сотр. [ ] показал, что микротактичность ПММА, растворимого в ацетоне, описывается статистикой Бернулли, тогда как микроструктура ПММА, не растворимого в ацетоне, соответствует статистике Маркова первого порядка. Авторы объясняют это тем, что во втором случае действует эффект предпоследнего звена, который способствует образованию стереоблоч-ной структуры вследствие вхождения карбонильной группы предпоследнего звена в координационную сферу железа (рис. 1-8). В растворителе с сильной координационной способностью это место в координационной сфере занимает полярная группа растворителя. [c.228]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология