Жидкость однородная несжимаемая, вес

Функция Н здесь будет распределена так же, как и давление при фильтрации однородной несжимаемой жидкости - по линейному закону для прямолинейного движения, по закону логарифмической кривой-для радиального потока. [c.298]

Это равенство показывает, что для приближенных расчетов газированную жидкость можно рассматривать как фиктивную однородную несжимаемую жидкость, движущуюся В пласте, в котором параметр к/т следует заменить величиной Показано (М. М. Глаговский, М. Д. Розенберг, 1961 г.), что параметр А удовлетворительно описывается следующей формулой [c.298]

Основная схема может применяться не только для решения задач о вынужденном течении однородной несжимаемой жидкости, постановка которых обсуждалась выше. Нашей следующей целью является иллюстрация одного из возможных распространений схемы на случаи течения неоднородной несжимаемой жидкости нри наличии переноса тепла и массы. [c.204]

Если однородная несжимаемая жидкость покоится в поле сил земного притяжения (абсолютный покой), то распределение давления выражается соотношением (рис. 0-5) [c.13]

В гидравлике рассматривается преимущественно подобие установившихся потоков однородных несжимаемых. жидкостей. [c.22]

Интересно рассмотреть безводную нефтеотдачу при эксплуатации залежи ньютоновской нефти в условиях взаимодействия несовершенных скважин. Мы будем рассматривать эту задачу для скважин, при бурении вскрывших лишь часть продуктивной мощности пласта в условиях вытеснения нефти к забоям активной подошвенной водой в однородно-анизотропном пласте. Жидкости считаются несжимаемыми, фильтрация подчиняется закону Дарси. Коэффициент извлечения запасов за безводный период работы (в момент, когда поверхность раздела нефть-вода достигает забоя несовершенной скважины) каждой скважины определяется отношением суммарного отбора нефти N = к удельным геологическим запасам V, т. е. [c.156]

Для случая движения нестабильной нефти в однофазном состоянии справедливы известные уравнения трубной гидравлики однородной несжимаемой жидкости [c.91]

Укажем и на некоторые другие отличия псевдоожиженного слоя от капельной жидкости. Таким отличием является сжимаемость псевдоожиженных систем капельная жидкость практически несжимаема. Более того, эти системы в определенных отношениях различаются качественно. Здесь можно назвать анизотропность исевдоожиженных систем, установленную, в частности, именно для достаточно однородного слоя [223]. На анизотропность псевдоожиженного слоя указывают также данные по температуропроводности псевдоожиженных систем в различных направлениях [177, 182]. Явление анизотропности характерно для ряда кристаллических тел, но не для ньютоновских капельных жидкостей. [c.401]

Согласно закону Паскаля, давление, производимое на жидкость, заполняющую сосуд, передается во все стороны с одинаковой си лой. Иными словами, при изменении давления в любой точке однородной несжимаемой жидкости на какую-либо величину давление во всякой другой точке жидкости изменяется на ту же величину. [c.11]

Строгое доказательство справедливости этих аксиом возможно [18, 19] лишь в частном случае пространственно однородного несжимаемого течения через пористую среду, образованную трехмерными периодически чередующимися рядами твердых частиц. В этом случае нет необходимости ограничиваться только ньютоновскими жидкостями, малыми числами Рейнольдса или разбавленными суспензиями. Однако случай, когда частицы удерживаются на местах под действием внешних сил (или пар), с точки зрения механики сплошных сред является в общем слишком патологическим для того, чтобы делать какие-либо обш ие выводы по поводу обоснованности схемы в целом. [c.13]

В гидравлике рассматривается механическое подобие потоков однородных несжимаемых жидкостей- Согласно данному выше определению подобия границы подобных потоков должны быть геометрически подобными. При геометрическом подобии границ все сходственные линейные размеры потоков находятся в постоянном соотношении (масштаб геометрического подобия) [c.21]

Рассмотрим закрытую мензурку, наполовину заполненную водой, а наполовину маслом (обе жидкости предполагаются несжимаемыми). Вначале вода занимает нижнюю половину мензурки, а масло— верхнюю. После сильного встряхивания масло разбивается на множество мельчайших капелек, которые однородным образом заполняют всю мензурку. Если смотреть на расстоянии, плотность суспензии кажется однородной. Однако при близком осмотре обнаружится, что плотность осталась постоянной вдоль путей частиц, а суспензия в действительности является однородной самое большее в смысле крупнозернистости. Другое толкование участия динамических законов в необратимости может быть дано посредством так называемой крупнозернистой плотности ансамбля. Прежде чем коснуться этого формализма, нам хотелось бы рассмотреть вопрос о строгости предположения о метрической транзитивности операторов [c.342]

Несжимаемые течения. В случае однородных несжимаемых жидкостей можно обобщить уравнение Бернулли (4 ) так, чтобы учитывался эффект гравитации. Действительно, для безвихревых несжимаемых течений градиент соотношения [c.22]

Рассмотрим случай течения жидкости через однородный капилляр радиуса а и длиной / при постоянном давлении Р. Давление должно быть невелико, чтобы поток был ламинарным. Выделим начальный момент приложения давления Р. Жидкость в капилляре будет двигаться ускоренно. Сила трения будет препятствовать ускорению. й вскоре установится стационарный процесс. Мы ищем скорость потока в каждой точке после установления стационарности. Эта скорость равна нулю у стенок капилляра и достигает максимального значения в центре. Соображения сим-метрии указывают на то. что в промежуточных точках скорость зависит только от расстояния г от центра. Так как жидкости практически несжимаемы, скорость потока должна быть независимой от расстояния [c.381]

Во многих задачах гидравлики температурным расширением и сжимаемостью можно пренебречь, рассматривая жидкость как однородную несжимаемую среду. [c.10]

Ряд авторов детально анализирует особенности осесимметричных потоков вязкой однородной несжимаемой жидкости во вращаю-шихся щелевых полостях между дисками и конусами [26, 44]. [c.121]

В 1.1 было показано, что в равновесии жидкость в П-образной трубке одинаково заполняет оба колена, так что свободные поверхности находятся на одном и том же уровне, которому соответствует некоторая потенциальная энергия ] о. При отклонении жидкости от положения равновесия уровень в одном колене повысится на величину х, а в другом понизится на столько же (это справедливо для однородной несжимаемой жидкости, рис. 1.28). Как показано в 1.1, потенциальная энергия при этом возрастет и станет равной [c.49]

Рассмотрим одномерные течения двух несжимаемых жидкостей в недеформируемой однородной пористой среде. Остальные предположения остаются прежними. Покажем, что в этом случае выведенная в 3 система уравнений может быть сведена к одному уравнению для насыщенности и является обобщением (8.11). Знание распределения насыщенности в пласте позволит проанализировать эффективность вытеснения нефти (или газа) несмешивающейся с ней жидкостью. [c.257]

Рассмотрим плоскую задачу фильтрации двухфазной несжимаемой жидкости в однородном пласте без учета капиллярных и гравитационных сил (см. гл. 9). Пусть область нефтеводоносного пласта О, имеет прямоугольную форму / (рис. 13.9). Требуется опре- [c.395]

Для несжимаемой однородной жидкости плотность постоянна и, следовательно [c.32]

В п. 5.3.6 описано применение основной разностной схемы для исследования стационарных течений однородного сжимаемого газа в пограничном слое. Приведем некоторые результаты расчетов с помощью основной схемы такого течения для плоской пластины. В этом случае интегрировалась система уравнений (5.3.13) — (5.3.16) при др/дх=() с граничными условиями (5.3.17), (5.3.18). Для такой задачи, так же как и в случае течения несжимаемой жидкости, имеется автомодельное решение. Проводя сравнение разностного решения с автомодельным, можно судить о качестве алгоритма и правильности работы программы. Применялся алгоритм, онисанный в п. 5.2.7 и позволяющий проводить расчет с постоянным числом шагов по поперечной координате. Это достигалось введением новой поперечной координаты т] = y/oix). Функция o( ), за- [c.143]

Рассмотрим задачу о стационарной диффузии к поверхности сферической капли, обтекаемой однородным поступательным потоком вязкой несжимаемой жидкости. Будем считать жидкости несмешивающимися и ограничимся пока случаем малых чисел Рейнольдса, пренебрегая инерционными эффектами. Для описания поля скоростей жидкости будем пользоваться известными результатами (см., например, [16, 107]). Будем считать также, что число Пекле велико по сравнению с единицей Ре = ай Ю 1, где Поо — скорость набегающего потока, а — радиус капли, В — коэффициент диффузии. [c.21]

Рассмотрим задачу о стационарной диффузии к поверхности сферической частицы, обтекаемой однородным поступательным потоком вязкой несжимаемой жидкости. Как и в предыдущих главах, будем считать, что число Пекле велико Ре — 1- [c.78]

В работе [ИЗ] приведен пример сложной химической реакции на поверхности плоской пластины, обтекаемой однородным поступательным потоком вязкой несжимаемой жидкости при больших числах Рейнольдса, для которого ошибка метода локальной равнодоступной поверхности составляет более 100%. [c.181]

Удельный вес несжимаемой однородной жидкости является величиной постоянной, поэтому сумма дифференциалов в уравнении (1—7) может быть заменена дифференциалом суммы [c.26]

Преимуществом кусочно-линейного закона является то, что он позволяет описывать случай фильтрации вязкопластической нефти в слоистом пласте. Причем осреднение скорости фильтрации сводит пространственную задачу к решению двумерной задачи движения несжимаемой жидкости в однородном пласте при условии использования закона фильтрации вида (2.14). [c.21]

Система уравнений (9.89) и (9.90) полностью совпадает с обычными уравнениями движения несжимаемой жидкости по закону Дарси (см. гл. 3). Таким образом, ка ждому случаю движения однородной жидкости отвечает случай движения газированной жидкости. Разница будет заключаться в том, что одному и тому же полю скоростей однородной и газированной жидкости будут отвечать разные перепады давления. При этом семейство изобар в однородной жидкости будет являться семейством изобар и для газированной жидкости. Абсолютные значения давлений на этих линиях будут различны. Зная распределение давления и скорость фильтрации нефти, из уравнений (9.87) и (9.59) можно найти распределение свободного газа и воды в области движения и скорости фильтрации этих фаз. [c.295]

Если обе фазы - однородные несжимаемые жидкости (p = onst), то уравнения (7.38) упрощаются и могут быть записаны в виде [c.217]

Таким образом, окончательно построенная модификация уравнений Сен-Венана (уравнений мелкой воды), описывающих неу становившееся безнапорное медленно изменяющееся течение однородной несжимаемой однокомпонентной химически инертной жидкости по участкам длинных каналов с открытым руслом имеет ввд [c.458]

Больщинство практических методов расчета движения газированной нефти базируется на результатах исследования установившегося течения. Проблема установившейся фильтрации газированной нефти была рассмотрена С. А. Христиановичем. Им была показана возможность сведения нелинейных задач установившейся фильтрации газожидкостных систем к хорошо изученным задачам движения однородной несжимаемой жидкости в пористой среде. Другими словами, задача приводилась к уравнению Лапласа для некоторой вспомогательной функции Я, которая в дальнейшем получила название функции Христиановича. [c.292]

Таким образом, в общем случае изучение установивщега-, ся течения трехфазной смеси сводится к интегрированию уравнений Лапласа для обобщенной функции Христиановича Н р). Следовательно, для однотипных постановок задач результаты, известные для фильтрации однородной несжимаемой жидкости (см. гл. 3), могут быть использованы для расчета фильтрации трехфазной системы при замене давления р на функцию Н(р). [c.295]

Исходные уравнения в переменных скорость, давление. Начальные и граничные условия. Течение вязкой жидкости с ньютоновским законом трения без упрощающих предположений, которые при малой вязкости связаны с упоминавшимися выше в гл. 5 приблин ениями пограничного слоя, а при большой вязкости — с приближением Стокса, онисывается уравнениями Навье — Стокса. Вывод уравнений Навье — Стокса мон5ет быть сделан либо феноменологическим путем на основе известных постулатов Стокса (см., например, [191, [24], [25]), либо на основе молекулярно-кинетической теории [26]. Для однородной несжимаемой вязкой жидкости система уравнений Навье — Стокса имеет вид [c.165]

Как было показано выше, процесс вытеснения нефти водой из пористой среды описывается уравнением Баклея-Леверетта при условии, что жидкости несмешиваемые, несжимаемые и пористая среда однородна. В нашем случае данным уравнением можно описать двухфазное течение в однородной трубке тока переменного сечения. Однако классическое решение данного простейшего гиперболичес- [c.195]

Однородный отстой, содержащий 15% повесу твердого вещества, образующего однородный несжимаемый осадок, фильтруется через листовой фильтр периодического действия при постоянном перепаде давления в 4,2 ат. За 1 ч отлагается 25 мм осадка и собирается 6800 л фильтрата. Чтобы освободить фильтр от такого количества жидкости, требуется 3. чин. Чтобы заполнить фхмьтр водой, нужно 2 мин. Промывка происходит с той же скоростью, что и фильтрование, и требует 1500 л воды. Чтобы открыть, разгрузить и закрыть фильтр, нужно 6 мин. Сопротивлением фильтрующего материала и подводящих каналов можно пренебречь. Свойства фильтрата и свойства промывочной воды считать одинаковыми. Определить минимальную суточную производительность фильтра, работающего на данной суспензии, считая, что отношение количества промывной воды и фильтрата сохранит постоянное значение 1500/6800. [c.220]

МОДЕЛЬ ФИЛЬТРАЦИИ. Скорость филырации однородной несжимаемой жидкости в однородной пористой среде описывается законом Дарси [c.30]

Рассмотрим стационарный приток несжимаемой жидкости (нефти) к горизонтальной скважине длины 21 в однородном изотропном пласте проницаемости к с продуктивной толщиной к и непроницаемой кровлей и подошвой. Для простоты предполагаем, что скважина раноложена на оси пласта. Учет несимметричности ее расположения (эксцентрисета) связан лишь с некоторыми дополнительными техническими трудностями. Будем считать справедливым закон Дарси. Пусть щ забойной поверхности скважины поддерживается постоянное рабочее давление рд, а на удаленном круговом контуре питания с радиусом Л, (эффективный радиус дренажа) - постоянное давление р (р > р )- Требуется определить суммарный дебит такой скважины. [c.127]

Задача о движении пузырей гораздо сложнее изложенного в предыдущем разделе линеаризованного анализа устойчивости однородного псевдоожижения. В самом деле, даже при описании характера движения газового пузыря в несжимаемой ньютоновской жидкости в настоящее время возникает много нерешенных вопросов. В связи с этим предложенные способы описания движения пузырей зависят от ряда существенных упрощений, накладываемых на уравнение движения, крайне слабо обоснованных,- а также от приближенных методов решения этих уравнений, корретность которых еще более сомнительна. Тем не менее, многие из наиболее характерных особенностей движения пузырей получают качественное объяснение даже при весьма упрощенных подходах, а несколько более усложненные решения приводят к хорошему количественному совпадени1р теории и эксперимента. [c.95]

В случае несжимаемой однородной жидкости (р — onst) уравнение (1-4) можно проинтегрировать и получить значение давления р на уровне г, если известно давление ра на уровне zq [c.13]

Предположим вслед за Биленом и Колвеллом [28], что разрушение агломератов происходит тогда, когда внутренние напряжения, обусловленные силами вязкого трения частиц, достигают некоторой предельной величины. Рассмотрим силы, действующие на простой агломерат, имеющий форму жесткой гантели (рис. 11.14), составленной из двух шаров радиусами Г1 и г , расстояние между центрами шаров Ь. Агломерат помещен в поток несжимаемой ньютоновской жидкости с однородным полем скоростей. В результате существования вязкого трения возникает сила, стремящаяся раздвинуть шары, величина которой зависит от уровня сил вязкого трения и от ориентации гантели. Когда эта сила достигает критического значения, равного силе взаимодействия между шарами (когезионные силы), шары полностью разделяются. [c.391]

Однако следует заметить, что в большинстве случаев использование тех или иных решений в практических целях ограничивается сложностью расчетов. Здесь мы используем приближенное решение задачи о прорыве подошвенной воды к забою скважины в однородно-анизотропном иласте ио схеме вытеснения из трубки тока с учетом фазовых проницаемостей, различия вязкости и плотности жидкостей [17]. Пласт считается горизонтальный с осевой симметрией, жидкости и среда — несжимаемы, фильтрация подчиняется линейному закону Дарси, дебит постоянный. Безразмерное время т безводной эксплуатации несовершенной скважины определяется согласно [17] по формуле [c.149]

При установившемся движении несжимаемой однородной жидкости 7= onst и сумма дифференциалов н уравнении (1—26а) может быть заменена дифференциалом суммы [c.45]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология