Параметр переноса на поверхности

Однако экспериментальное подтверждение [47] такой аналогии является не столь обнадеживающим. На фиг. 7.5 проведено сравнение основных результирующих параметров переноса fs/f0, Nus/Nu0 и е/,8/ео (этот рисунок был случайно опущен в работе [47]). Главная причина, по которой частицы в существенно разной степени меняют характеристики теплообмена и трения потоков взвесей, связана, по-видимому, с отличием во вкладе соударений частиц. Очевидно, что при столкновении частицы с поверхностью или другой частицей передается значительный импульс, тогда как перенос тепла может быть сравнительно малым ), [c.244]

Описанные нестационарная и стационарная двухфазные модели дают наиболее полную информацию о связи химической реакции и явлений переноса в газовой и твердой фазах в реакторе. При использовании этих моделей предполагаем, что необходимые кинетические параметры переноса известны с удовлетворительной надежностью. Можно получить данные о степени использования зерна в каждой точке реактора в зависимости от реакционных условий, а так же о разности концентраций и температуры на наружной поверхности, что позволяет оценить перегрев катализатора. Вся эта информация необходима для расчета реактора, масштабирования процесса и разработки высокоселективных катализаторов. [c.174]

С. И. Шориным [189] наряду с другими рассмотрен вопрос о теплообмене между двумя параллельными поверхностями при наличии движущейся поглощающей среды. Для этой цели и.м введен параметр переноса тепла [c.269]

СКВОЗЬ ту же поверхность, за то же время, во всех направлениях пространства с интенсивностью черного излучения при местной температуре Т. При увеличении скорости потока уменьшается температурный скачок на границе излучающей поверхности, и условный коэффициент черноты (при движущейся среде) не зависит от степени черноты среды и определяется степенью черноты поглощающей поверхности и параметром переноса тепла (П). [c.270]

Представленные ниже экспериментальные данные и корреляционные формулы для параметров переноса относятся к двум обычным граничным условиям на поверхности постоянство температуры и постоянство плотности теплового потока. [c.128]

Рассмотреть индуцированное выталкивающей силой течение, образующееся около вертикальной изотермической поверхности в покоящейся окружающей среде воздуха при температуре 5 °С. Давление равно 100 кПа (1 атм). Вычислить величины гравитационного ускорения g и других параметров, необходимые для того, чтобы вязкая диссипация оказывала заметное влияние на параметры переноса, например на число Нуссельта Nu при х = 0,3 м. [c.170]

Можно показать, что написанные выше уравнения пограничного слоя для некоторых геометрических конфигураций снова допускают автомодельные решения. В следующих трех разделах обсуждаются как эти, так и некоторые другие решения. В разд. 5.2 рассмотрены плоские наклонные поверхности при —я/2 < 0 < я/2. В разд. 5.3 описаны горизонтальные течения. В следующем разделе изучаются течения около симметричных двумерных и осесимметричных тел, в том числе около цилиндров и сфер. Кратко рассмотрены и трехмерные течения. В разд. 5.5 приведены корреляционные формулы, основанные на экспериментальных данных. За этим разделом следует рассмотрение влияния стратификации плотности окружающей среды на течение и параметры переноса. Во многих случаях происходит взаимодействие нескольких течений или течение взаимодействует с поверхностями. Такие взаимодействующие течения рассматриваются в разд. 5.7. В последнем разделе описан механизм отрыва потока, наблюдающегося в горизонтальных и наклонных течениях, [c.217]

Для поверхности, обращенной вверх, когда > О, скорость и вдоль потока больше, чем для эквивалентной вертикальной поверхности, т. е. больше, чем при замене g на g os 0. Для поверхности, обращенной вниз, т. е. при В < О, скорость и меньше. На рис. 5.2.2 приведены характерные профили скорости при Рг = 6,0 и 0,7. Напомним, что для эквивалентной вертикальной поверхности параметры переноса над нею и под нею не отличаются друг от друга. Действительное отличие, показанное на рис. 5.2.2, снова возникает из-за изменения направления действия динамического давления в уравнении движения (по направлению у) для поверхностей, обращенных вверх или вниз. [c.223]

Но подробные измерения [49] в случае воды при РГ iu 5 подтвердили, что корреляционную формулу для эквивалентной вертикальной пластины, когда сила направлена к поверхности, можно применять до 6 = —85°. Когда сила В направлена от поверхности, на некотором расстоянии вдоль потока возникает отрыв, и с увеличением угла наклона уменьшается длина пластины, на которой течение остается ламинарным. Но в безотрывной области параметры переноса снова соответствуют расчету для эквивалентной вертикальной пластины. [c.226]

Во многих задачах свободноконвективного теплообмена, представляющих практический интерес, поверхность, формирующая течение, криволинейна (рис. 5.1.2, а и 5.1.2, б). Угол 0 между касательной к поверхности и направлением силы тяжести изменяется вдоль потока и вдоль поверхности от точки начала течения. Если кривизна поверхности мала, ее можно локально аппроксимировать плоскостью. Тогда можно воспользоваться обсуждавшимися выше решениями для вертикальной и наклонной плоских поверхностей. При большей кривизне такая аппроксимация может оказаться недостаточно точной. Компоненты выталкивающей силы и Б изменяются в зависимости от 0, и в общем случае исследование становится намного сложнее. Но для некоторого специального класса таких поверхностей получены автомодельные решения. Если такие решения найти невозможно, то для получения общих соотношений, определяющих искомые параметры переноса, применяются приближенные методы. Некоторые результаты таких исследований описаны в этом разделе. [c.251]

Как отмечалось выше, для поверхностей, которые обычно встречаются в природе и технике, автомодельное решение не реализуется. Но тела цилиндрической формы имеют большое практическое значение и параметры переноса для них изучены достаточно подробно. Рассмотрим эти тела сначала для условий ламинарного течения, когда справедливы допущения теории пограничного слоя, а затем для умеренных и малых чисел Грасгофа, когда решения методом пограничного слоя могут не обладать достаточной точностью. [c.257]

Таблица 6.3.2. Характеристики потока и параметры переноса для течения около изотермической вертикальной поверхности [31]

В этих соотношениях штрихом обозначено дифференцирование по т . Приведенная система была решена численно ири различных значениях Зс, Рг и N. На рис. 6.4.2 и 6.4.3 представлены зависимости местных параметров тепло- и массообмена от осевой координаты . Параметры переноса в случае только термической (или только концентрационной) конвекции изменяются вследствие возникновения дополнительной составляющей выталкивающей силы, обусловленной диффузией (или теплообменом), примерно таким же образом, как в случае течения около вертикальной поверхности, рассматривавшегося ранее. В данной задаче еще одним определяющим параметром является радиус кривизны поверхности. Расчетные результаты, [c.369]

Температура поверхности, при которой суммарная плотность теплового потока в стенку равна нулю, называется адиабатической температурой поверхности Та. Например, результаты, представленные на рис. 6.7.1, показывают, что в случае Т о/Т оо = = 1,1 условие q" = 0 достигается при /(0) = —0,24, т. е. при этом значении /(0) Та = , 1 Too. В случае Tq/Too=3 требуется значительно более высокое значение скорости вдува. Другими словами, при усилении вдува величина Та увеличивается. Это можно объяснить, вновь обращаясь к соотношению (6.7.27). Чтобы удовлетворить условию нулевого значения q" на стенке, возрастание г", обусловленное увеличением скорости вдува, должно компенсироваться возрастанием дТ/ду. Изменение температуры окружающей среды также влияет на Та (через изменение термодинамических свойств и параметров переноса в основном потоке), но лишь незначительно. С ростом Too адиабатическая температура поверхности уменьшается. [c.399]

Таблица 8.4.1. Значения параметров переноса при естественной конвекции около вертикальной изотермической поверхности в воде, определенные с учетом переменности теплофизических свойств [28]

В табл. 9.3.5 представлены параметры переноса, рассчитанные при различных значениях Рг и 7 как для случая изотермической поверхности, так и для случая постоянной плотности теплового потока на стенке. На рис. 9.3.16 показано изменение / (0), (0), / 7 и /(г1е) при Рг = 11,6 и <7 = 1,894816 и 1,582950. [c.539]

Таблица 9.4.1. Условия на разделяющей поверхности и параметры переноса в областях I а и II а на рис. 9.4.1,

В аналогичном экспериментальном исследовании [109] определялись параметры переноса при естественной конвекции воздуха над двумя изотермическими наклонными плоскими пластинами, образующими клин при своем соединении. Такая геометрическая форма характерна для многих распространенных конструкций. Было установлено, что при естественной конвекции над симметричным клином с внутренним углом, изменявшимся от 120 до 160°, параметры переноса очень мало отличаются от соответствующих характеристик течения около одиночной наклонной поверхности. Над гребнем отрывные течения с каждой стороны клина сталкиваются и поднимаются в виде единого факела аналогично тому, как это происходит над полуцилиндром или полусферой в соответствии с данными, обсуждавшимися в гл. 5. На рис. 11.12.5 показана интерферограмма течения с вихревой дорожкой в факеле над клином с внутренним углом 120°. Вихревая дорожка наблюдается на фоне отчет- [c.126]

Закономерности, лежащие в основе процесса оксигенации, те же, что и определяющие скорость переноса любого малорастворимого газа из его потока в ненасыщенную им жидкость. Скорость этого переноса зависит от трех основных параметров площади поверхности контакта жидкой и газообразной фаз, движущей силы, т. е. разности концентраций газа в этих фазах, и гидродинамической обстановки. В случае оксигенации сточных вод полезно также рассматривать четвертый фактор, а именно, химический состав загрязнений. Конечно, когда кислород уже находится в жидкости, он либо вступает в химическую реакцию, либо потребляется микроорганизмами. Эта глава специально посвящена переносу кислорода иэ газовой фазы (как правило, это воздух) в жидкость. [c.190]

Анализируя приведенный выше метод расчета, можно отметить, что он применим только для систем, у которых параметр переноса растворенного вещества не зависит от концентрации и гидродинамических условий потока, но не пригоден для расчета процесса разделения многокомпонентных систем. Помимо постановки двух экспериментов, в которых должны быть определены неизвестные константы, для расчета необходимо знать коэффициент диффузии растворенного вещества, осмотические давления раствора и иметь обобщенную корреляцию по массоотдаче для аппаратов данного типа, что обычно требует постановки дополнительных экспериментов. Кроме того, выражения для расчета необходимой поверхности мембран громоздки, и для их решения необходимо неоднократно применять метод последовательных приближений, что может вызвать вычислительные трудности. [c.230]

Другие экспериментальные и теоретические исследования. Другие приближенные решения задачи о параметрах переноса в течении около наклонной поверхности получены в статьях [165, 52, 178]. В статье [165] решены уравнения пограничного слоя на длинной горизонтальной узкой ленте, отклоненной от вертикали. Она аппроксимировалась плоским эллиптическим цилиндром. Коэффициенты теплоотдачи при 0 > 75° оказались больше измеренных Ричем [143]. В статье [52] использован интегральный метод для задачи о параметрах переноса в течении над наклонной пластиной с постоянной плотностью теплового потока. В статье [178] предложен новый неавтомодельный метод расчета переноса тепла от наклонной поверхности с заданной плотностью теплового потока. Преобразованные уравнения пограничного слоя решены методом разложения в ряды. Однако авторы отмечают, что они отбросили уравнение движения в нормальном направлении, а также член с давлением в уравнении движения в направлении х. Поэтому применимость их решения при больших углах наклона, по-видимому, сомнительна. [c.226]

Эмери и др. [42] опубликовали экспериментальные данные о параметрах переноса для наклонных поверхностей в жидкостях с большими числами Прандтля. Эксперименты проведены для наклонных поверхностей с постоянной плотностью теплового потока, обращенных как вверх, так и вниз, в водных растворах с числами Прандтля от 270 до 1020. В диапазоне значений 0 от О до 30° их экспериментальные данные указывают на незначительное влияние наклона поверхности на поле скорости. Результаты экспериментов хорошо согласуются с решениями Хасана и Эйчхорна [69] для больших чисел Прандтля. [c.227]

В разд. 3.8 приведены выражения для параметров переноса при естественной термической конвекции около вертикальной поверхности для предельных значений числа Прандтля. Было показано, что на каждом конце диапазона изменения Рг зависимость решения от Рг является универсальной. Полученные в указанном разделе соотношения применимы для предельных значений числа Шмидта в аналогичном теплообмену процессе массообмена, если разность концентраций мала, а эффекты Соре и Дюфура не играют существенной роли. [c.381]

Система уравнений (6.7.21) — (6.7.25) совпадает с системами, полученными в работах [58,4], а также аналогична системе, полученной в работе [32]. В первом исследовании с помощью метода теории групп было показано, что автомодельные решения существуют лишь при постоянных значениях температуры поверхности и концентрации на стенке. Во втором исследовании были использованы такие же переменные подобия, как в нашей работе, и приведенная выше система была решена численно, что позволило найти параметры переноса при различных значениях 7 о/Т оо и Я ао/Ял.о Для трех различных органических веществ, сублимирующих с вертикальной поверхности в окружающий ее воздух. Этими веществами служили р-дихлор-бензол (P- 6H4 I2, Se = 2,23), нафталин (СюНв, Se = 2,57) и камфора ( ioHieO, Se = 2,60). Молекулярная масса этих [c.393]

Таблица 9.4.2. Условия на разделяющей поверхности и параметры переноса в областях 1 а и II а на рис. 9.4.1, рассчитанные точным методом при различных значениях t o и со, н результаты расчета асимптотическим методом (указаны в четырех нижних строчках таблицы). (С разрешения авторов работы [5]. 198 2, ambridge University Press.)

Увеличение длины I межэлектродного-промежутка угольной дуги постоянного" тока в атмосфере воздуха (при неизменности всех остальных условий) опровождается увеличением объема облака разряда по следующему закону о = Ы [434], где а и Ь — постоянные, различные для чистой угольной дуги и для дуги в присутствии легкоионизуемых элементов. В последнем случае объем разряда мигьше и изменяется с длиной промежутка слабее, чем. в первом случае. Одновременно происходит рост общей мощности дуги [1031], уменьшение температуры разряда, электронной концентрации й некоторый спад температуры электродов [434, 1031] (рис. 46).-Снижение температуры дуги вызвано, по-видимому, ростом рассеяния энергии разряда во внешнюю среду в результате увеличения наружной поверхности дугового облака. Установлено также уменьшение средней продолжительности т жизни частиц элементов и увели- чение параметра переноса тем большие, чем меньше потенциал ионизации элемента (см. рис. 31) [432 ., [c.137]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология