Коэффициент рассеяния методы измерения

Одним из наиболее точных экспериментальных методов определения размеров коллоидных частиц является фотонная корреляционная спектроскопия [62 - 66]. Сущность метода заключается в определении коэффициента диффузии коллоидных частиц путем измерения спектрального состава рассеянного света. Результаты прямых измерений размеров асфальтеновых ассоциатов в модельных растворах углеводородов описаны в работе [64]. В качестве объектов исследования были выбраны первичные асфальтены, выделенные из гудрона смеси западно-сибирских нефтей и индивидуальные углеводороды толуол, циклогексан, н-пентан. Показано, что размеры асфальтеновых ассоциатов в зависимости от их концентрации в растворе (до 10% мае.) и растворителя варьируются от 2,0 до 13,5 нм. [c.84]

Определение коэффициента теплопроводности методом нагретой проволоки схематически иллюстрируется рис. 9.9, б. Наружная часть цилиндра поддерживается при постоянной температуре с помощью бани-термостата. Цилиндр заполняется исследуемым газом, и тонкая проволока, натянутая вдоль его оси, нагревается электрическим током. После достижения стационарного состояния определяется температура проволоки путем измерения ее электрического сопротивления. По значениям температур стенки и проволоки, рассеянию тепла и размерам лрибора рассчитывается коэффициент теплопроводности. [c.277]

Растворы ВМС так же, как и лиофобные коллоиды, характеризуются светорассеянием, хотя величина рассеяния для них не так велика, как для лиофобных систем. Изменение величины рассеяния света используют в методе определения относительной массы полимеров. Метод основан на измерении мутности разбавленных растворов ВМС. При этом экспериментально измеряется коэффициент ослабления света в результате светорассеяния при прохождении его через слой раствора. [c.361]

Для измерения среднемассовой молекулярной массы используют метод светорассеяния описанный в части 3. Однако в этом методе остается теоретически не решенным вопрос о высоких и низких значениях коэффициента рассеяния жидкостей, который не позволяет полностью совместить результаты, получаемые при изучении полимеров и низкомолекулярных жидкостей [7]. [c.324]

Молекулярный вес РНК можно определить при помощи физических методов — измерением константы седиментации, коэффициента диффузии, удельной вязкости или рассеяния света. Однако между данными, полученными разными авторами, наблюдаются большие расхождения [64]. [c.54]

В работе [98] приведены данные об измерении спектрофотометрическим методом коэффициента рассеяния излучения с длиной волны 0,25—0,7 мкм для нескольких порошков с различными размерами частиц. Был измерен, в частности, коэффициент рассеяния образцов применяющегося в теплоизоляции порошка аэросила, имевших плотность 107 удельную по- [c.54]

Методы измерения Рэо можно подразделить по принципам, положенным в основу конструкции той или иной экспериментальной установки и по способу фотометри-рования (фотоэлектрический, фотографический, визуальный). В последние годы измерения выполняют только фотоэлектрическими приборами, так как с их помощью достигается большая точность. Что касается конструкции экспериментальных установок, то они могут быть подразделены следующим образом а) устройства, позволяющие измерять / 9о непосредственно б) устройства, позволяющие измерять коэффициент пропускания и вычислять коэффициент мутности т рассеивающей среды, далее с помощью величины т вычисляют / эо в) устройства, позволяющие измерять интегральную интенсивность излучения, рассеянного средой, и находить т, по значениям т производится расчет / эо г) устройства, позволяющие вычислять значения / 9о на основании измерений абсолютного коэффициента мутности т некоторого вспомогательного объекта. [c.5]

Измерения абсолютного коэффициента рассеяния света в бензоле, выполненные в работе [49] (см. также стр. 340—350). Метод измерений / ээ жидкостей, предложенный в работе [49], основан на методике исследования рассеяния света в мутных средах [86, 49]. В этих работах показано, что с помощью весьма простого приема можно измерять коэффициент мутности т, среды i, обусловленный однократным рассеянием, при наличи [ интенсивного многократного рассеяния света. Пусть таким образом т некоторой мутной среды найдено. Предположим, что т,-составляет величину порядка 0,1—0,2 или менее, [c.22]

Существует несколько физических методов абсолютного измерения молекулярных масс, в первую очередь основанных на использовании седиментации или рэлеевского рассеяния света. Они требуют существенно большего количества индивидуального биополимера, чем описанные химические и биохимические методы, проводятся путем прецизионных измерений на дорогостоящем оборудовании и применительно к задаче измерения молекулярных масс белков и нуклеиновых кислот постепенно утрачивают свое значение. Седиментационные методы основаны на использовании уравнений (7.2) или (7.3). В первом случае измерению подлежат константа седиментации биополимера и коэффициент диффузии. Во втором случае нужно достичь состояния седиментационного равновесия и измерить распределение концентрации исследуемого биополимера вдоль центрифужной ячейки, т.е. концентрацию биополимера на нескольких разных расстояниях г от оси ротора. Оба метода требуют определения парциального удельного объема, или, что то же самое, плавучей плотности биополимера в условиях, используемых для седиментации. [c.267]

В работе [39, 40] был предложен новый метод исследования коэффициента экстинкции среды в критической области опалесценции растворов, позволяющий исключить влияние многократного рассеяния. Метод основан на измерении коэффициента ослабления света, рассеянного в направлении 6=90°. Оптическая схема установки изображена на рис. 3. Параллельный пучок света распространяется в узком цилиндре с рассеивающим веществом. Ось цилиндра совпадает с осью X. Для того чтобы рассеянный свет не возвращался обратно в рассеивающую среду, кювета помещалась в иммерсионную жидкость (толуол). Свет, рассеянный на различных глубинах, регистрируется фотоэлектрическим фотометром [35] (рис. 3). Угол зрения [c.340]

В тех случаях, когда отсутствует возможность изме рить /в для нескольких углов рассеяния (45°, 90° и 135°) можно использовать модификацию метода асимметрии позволяющую ограничить измерения одним углом рас сеяния (например, 6=90°), варьируя длину волны пада ющего света X [48, 49]. Эта возможность основана на зависимости молекулярного фактора рассеяния Р(в), наряду с в и В, также от X. Если светорассеяние полимера в данном растворителе измеряют при двух длинах волн Я] и Хг (которым соответствуют оптические постоянные раствора Ях и Яг и коэффициенты рассеяния /б1 и /02), то, согласно (1.67), [c.44]

Для измерения микроскопического коэффициента самодиффузии в некоторых работах [622, 623] использовали метод неупругого рассеяния нейтронов (НРН). Время наблюдения для данного метода составляет 10 с. Полученные с помощью ЯМР и НРН величины Dos для граничной воды приблизительно на порядок ниже величин Dop для объемной воды [620]. [c.240]

Рассматривались также другие методы детектирования (спектроскопия комбинационного рассеяния, измерение радиоактивности в режиме реального времени, круговой дихроизм, коэффициенты преломления света, капиллярная вибрация). Их возможности для рутинного использования в настоящее время еще не определены. [c.40]

Наблюдаемый молекулярный поток обычно оказывается меньше (Ра-<1), чем для случая, когда отражение от стенок было бы полностью диффузным [3.65, 3.68, 3.76—3,84]. Автор работы [3.77] предположил, что такое уменьшение потока может быть обусловлено рассеянием молекул на неровностях очень шероховатой стенки пор, даже если каждый элемент этих неровностей рассеивает диффузно. Девис и др. [3.81] поддержали эту гипотезу п первую теоретическую модель де Маркуса [3.80], воспроизводящую измеренные плотности потока. Они применили метод Монте-Карло к простым геометрическим моделям капилляров при размерах внутренней шероховатости до 15 /о радиуса капилляра плотпости молекулярного потока могут быть на 20% меньше, чем в случае диффузного отражения от гладких стенок. Таким образом, тангенциальная составляющая импульса сохраняется в среднем по направлению, противоположному плотности потока. Этот эффект мох<ет быть очень существенным внутри малых пор газодиффузионного фильтра. Это кажущееся обратное отражение от очень шероховатых поверхностей может быть представлено в теории молекулярного течения соответствующим граничным условием на гладкой стенке. Такое граничное условие может быть сформулировано с помощью коэффициента аккомодации тангенциального импульса, большего единицы [3.52, 3.85], или с помощью коэффициента обратного рассеяния, заеденного Берманом [3.82] по аналогии с максвелловским коэффициентом зеркального отражения 1—/. Если / — доля диффузно рассеянных молекул и 1—f — доля обратного рассеяния, то коэффициент 3к в формуле (3.29) для длинного капилляра круглого [3.82] или кольцевого [3.83] сечения будет [c.65]

Для проверки полученных результатов необходимо экспериментально определить акустоупругие коэффициенты образцов, подвергнутых одноосным пластическим деформациям различной степени. Образцы должны быть исследованы как кристаллографическими методами, с целью определения угла рассеяния текстуры и реального распределения кристаллитов по ориентациям в его пределах, так и акустическими методами, с целью измерения акустоупругих коэффициентов реальных материалов с различными углами рассеяния текстуры. [c.81]

Спектр излучения АЧТ. Закон Планка. Поглощение, рассеяние и пропускание ИК излучения в атмосфере. Закон Бугера-Ламберта-Бера. Индикатрисы отражения и пропускания ИК излучения. Излучение полостей черных тел. Закон Ламберта. Коэффициент поглощения твердых непрозрачных тел, методы его измерения. Коэффициент поглощения солнечной радиации и способы его определения. [c.376]

Приборы, снабженные устройством для спектрального разложения люминесцентной эмиссии, имеют также светофильтры, чтобы устранить попадание на щель спектрографа рассеянного света ртутной лампы. Возможность отделить тот участок спектра, который возбуждает люминесценцию, является преимуществом этого метода анализа. Метод основан на том, что вещество сначала поглощает свет, а затем часть поглощенного света вещество отдает в виде люминесценции. Таким образом, в первой части люминесцентный метод аналогичен фотометрическому в обоих случаях реакция тем чувствительнее, чем сильнее поглощает свет определяемое вещество. Коэффициент превращения энергии поглощенного света в энергию люминесцентной эмиссии не может быть больше единицы. Поэтому при прочих равных условиях интенсивность сигнала (на 1 г-моль вещества) при люминесцентном анализе неизбежно будет меньшей, чем при фотометрическом анализе. Однако чувствительность каждого метода зависит не только от интенсивности сигнала, но и от значения фона (точнее, от колебаний или флуктуаций фона). В фотометрическом методе сигнал (поглощение света) измеряется на интенсивном фоне потока света той же длины волны. Это существенно уменьшает надежность точного измерения слабого поглощения. В люминесцентном же анализе в принципе можно уменьшить фон почти до нуля может влиять лишь комбинационное рассеяние света молекулами растворителя. Таким образом, возможность устранения фона при измерении люминесценции повышает чувствительность метода. [c.161]

Ароматические углеводороды. Для количественного анализа типов ароматических углеводородов или структурных групп колебательные спектры применялись лишь в ограниченном числе случаев. Метод определения общего содержания ароматических соединений был описан Хейглем н др. [21], использовавшими линию комбинационного рассеяния в области 1600 см— , относящуюся к колебаниям сопряженной С=С связи ароматического кольца. Метод измерений аналогичен методу, предложенному этими авторами для определения общей непредельности. Для снижения влияния изменения положения линии в спектре для различных индивидуальных ароматических соединений бралось произведение коэффициента рассеяния на ширину линии у основания. Эта величина линейно связана с площадью под регистрируемым пиком. Среднее отклонение этой величины для 22 алкилбензолов составляло приблизительно 10%. [c.333]

Давление равновесия устанавливается в адсорбционном сосуде автоматически. По давлению равновесия и адсорбированного при этом давлении азота пробой СМ можно определить удельную поверхность пробы без введения эмпирических коэффициентов, используемых в методике БЕТ, за основу берется одноточечное определение значения. Рассеяние отдельных измерений не превышает 1% в условиях, при которых разность давления на манометре выше 50 мм (490 Па). С помощью прибора можно также свимать изотермы во всем диапазоне метода БЕТ. [c.24]

В предшествовавших параграфах мы рассмотрели различные методы измерения молекулярного веса и молекулярновесовых распределений. Очень важным параметром структуры макромолекул является их геометрический размер, т. е. средний радиус клубка. Во второй главе мы детально ознакомились со значением этой величины, ее зависимостью от жесткости цени и свойств растворителя. Измерение среднего радиуса макромолекулы может быть осуществлено с помощью гидродинамических констант — характеристической вязкости и коэффициента поступательного трения. Однако в этих случаях мы должны независимо определить молекулярный вес полимера. Существует прямой метод измерения средних размеров макромолекулы-клубка, не требущий никаких дополнительных исследований, — это изучение углового распределения рассеянного света, или, иначе говоря, дифракционного рассеяния света макромолекулами [20]. Выше мы рассматривали рассеяние света частицами, значительно меньшими, чем длина волны. В этих случаях можно считать, что световые волны, испускаемые различными точками объекта (рассеянные волны), колеблются с одинаковыми фазами. Однако, когда размер клубка начинает приближаться к длине волны света (а у цепных макромолекул с молекулярным весом порядка нескольких мил-R [c.157]

Первая группа методов позволяет изучать непосредственно агрегацию частиц в дисперсиях. К ней, в первую очередь, относятся оптические методы светорассеяние, измерение числа частиц в единице объема с помощью поточного ультрамикроскопа (для лиозолей и тонких дисперсий) или счетчика Коултера (для разбавленных грубых дисперсий). В последнее время развиваются новые методы измерения размеров и числа частиц — метод, основанный на изучении интенсивности рассеяния света под малыми углами (до 1°), и лазерная допплеровская спектроскопия. Последний метод позволяет также определить коэффициенты диффузии частиц и их электрофоретическую подвижность. Измерения оптической плотности, светорассеяния и поточная ультрамикроскопия использовались для изучения флокуляции (в том числе и ее кинетики) модельных дисперсий (золей, монодисперсных латексов и др.) неионными полимерами и полиэлектролитами (см. ниже). [c.131]

Еще 10 лет назад измерения интенсивности и степени деполяризации рассеянного света производились преимущественно визуальными и фотографическими методами. Точ-Fio Tb определений / и А обычно не превышала 10%, и лишь в особо тщательных исследованиях Вокелера [60] фотометрическим методом ошибка не превосходила 3%. В 50-х годах фотографические и визуальные методы измерений постепенно уступают место фотоэлектрическим — более точным и надежным. Вместе с тем выяснилась [61—65] необходимость учета поправок на показатель преломления исследуемой жидкости С и рассеивающий объем С г,. Эти поправки (о них будет подробно сказано далее), особенно Первая из них, могут принимать большие значения при абсолютных измерениях коэффициента рассеяния. Так, например, при учете поправок С и коэффициент рассеяния света бензолом по измерениям Карра и Цимма [66] оказался примерно в полтора раза больше, чем по измерениям Вокелера. Но и при относительных измерениях поправки С и С могут оказывать существенное влияние на результат. Еще один недочет старых измерений / и А состоит в том, что не обращалось достаточное внимание на необходимость уменьшения апертуры рассеянного излучения. Большие значения апертуры рассеянного пучка света (порядка 5—10°) могут приводить к существенным искажениям результатов измерений интенсивности коэффициента рассеяния на флуктуациях ориентации. По этим причинам старые измерения / и А жидкостей (и, вероятно, газов) в известной степени обесцениваются. Этот вывод относится и к тем более поздним измерениям 50-х годов, в которых не были учтены указанные выше по- грешности. [c.80]

К, тулия — 38 К. В К. т. некоторых материалов (напр., мн. редкоземельных металлов) происходит переход в антиферромагнитное состояние. При более высокой т-ре (Нееля точке) это состояние разрушается и осуществляется переход в неупорядоченное состояние. Ниже К. т. электр. диполи в сегнетоэлект-риках ориентированы параллельно, в антисегнетоэлектриках — антипараллельно. У сегнетовой соли К. т. составляет 297 К (верхняя) и 255 К (нижняя), у титаната бария — 391 К, ортофосфата калия — 122 К, цирко-ната свинца — 503 К, ниобата натрия — 911 К. Вблизи К. т. ярко выражены аномалии физ. свойств. В точке Кюри первого рода можно определить скачки энтропии, параметров решетки, намагниченности и т. д. В К. т. второго рода наблюдаются пики теплоемкости, магнитной восприимчивости, критического рассеяния нейтронов, диэлектрической проницаемости, скачки упругих модулей, коэфф. термического расширения, аномалии кинетических коэффициентов. На их измерении основаны методы определения точки Кюри. [c.673]

По данным температурной зависимости модуля упругости и коэффициента механических потерь (d) образца сополимера винилхлорида с 2-этил-гексилакрилатом удается определить наличие в образце фракции с малым содержанием акрилата (dmax при 80°) и фракции с высоким содержанием акрилата (dmax при 0°) [23]. Композиционная неоднородность сополимеров может быть определена методом измерения рассеяния света в растворителях с различными показателями преломления п. Полученный при этом молекулярный вес Miu зависит от величины /г. Изменение величины в разных растворителях следует рассматривать как указание на высокую степень композиционной неоднородности исследуемого образца. Данные подобного рода получены для сополимера стирола с метилметакрилатом [24, 25]. [c.302]

Сопоставляя результаты кинематического и динамического рассмотрения рассеяния рентгеновских лучей в кристаллах, исследователи в период времени между двумя войнами сводят различия между ними к двум пунктам в направлениях и угловой ширине дифрагированных пучков и в величинах интегрального отражения. Что касается геометрии интерференции, то в течение указанного периода было выполнено значительное число работ, посвященных отклонению от формулы Вульфа — Брэгга измерениям коэффициента преломления методами, перенесенными из оптики видимого света определению универсальных констант, таких, как заряд электрона абсолютному определению длин волн и других величин. Эти исследования, выполненные Парратом, Бирдином, Бергеном и Дэвисом, Ларссоном, Бэклином, Стен-стремом, Реннингером и другими авторами, показали с полной убедительностью справедливость формул динамической теории. Вместе с тем полученные результаты имели во многих случаях скорее качественный, чем количественный характер [14]. [c.10]

Получили распространение методы измерения плотности, в том числе и полимерных материалов, по интенсивности рассеянного у-излучения высокой энергии. В качестве изотопных источников для плотномеров используют обычно у-источники Сз и °Со. Например, используя источник Сз активностью 1 мКи и гейгеровский счетчик, за время измерения 3 мин можно мерить плотность менее 1200 кг/м с коэффициентом вариации в пределах 2%. Наиболее широко подобные плотномеры (например, радиоизотопный плотномер типа РПГ-36 [140]) используются в бумажной и химической промышленности. [c.81]

Полученные выше результаты позволяют производить конкретные расчеты потенциалов деформационного взаимодействия атомов замещения и внедрения. Для этого необходимо знать постоянные квазиупругой силы Л (К) (постоянные Борна — Кармана) решетки растворителя и коэффициенты концентрационного расширения кристаллической решетки растворителя и% р). Первые позволяют найти величины вторые — величины / (к). Постоянные квазиуиругих сил многих металлов определены методом неупругого рассеяния холодных нейтронов на колебаниях кристаллической решетки, а коэффициенты концентрационного расширения известны из измерений концентрационной зависимости параметра решетки сплавов. [c.334]

В отечественной литературе каких-либо экспериментальных определений абсолютного коэффициента рассеяния света в жидкостях до 1962 г. не опубликовано. Первые измерения Rgo бензола были выполнены в 1960— 1961 гг. [49]. Затем были произведены измерения Rgo бензола, четыреххлорнстого углерода н метилэтилкетона [51]. Измере ия [49] привели к высоким значениям измерения [50, 51] — к низким значениям. На первый взгляд методы измерений, примененные в работах [49] [c.21]

Необходимо отметить, что указанный метод измерения коэффициента экстинкщт замечателен не только тем, что позволяет исключить влпяние многократного рассеяния на результаты измерения т, но имеет такисе ряд других преимуществ по сравнению с обычным спектрофотометрическим методом измерения т. [c.345]

В настоящее время только метод измерения коэффициента экстинкции, основанный на измерении ослабления рассеянного света в направлении 0 = 90°, позволяет исключить влияние многократного рассеяния. Однократное рассеяние в окрестности критической точки можно исследовать также путем подбора растворов с малым значением производной показателя прело.мления ио концентрации. Но в этом случае возникают трудности, связанные с выделением света, рассеянного на флуктуациях плотности и ориеитацни. [c.355]

В литературе длительное время обсуждали возможные причины существенного расхождения для чистых жидкостей двух серий значений коэффициентов рассеяния, получаемых при различных методах измерений (см, [1], стр 242). Кролге общетеоретического, вопрос [c.74]

Точность вычисления характеристик макромолекул, определяемых методом светорассеяния, зависит от оптической чистоты раствора, так как наличие примесей (частиц пыли, грязи и гелей) искажает истинное молекулярное рассеяние, особенно при измерениях под малыми углами. Применяемые для приготовления растворов и их разбавления растворители должны быть очищены медленной многократной вакуумной перегонкой. Критерием очистки растворителей может служить значение коэффициента асимметрии < 1,02. Раствор лучше всего очищать от примесей, вносимых полимером, центрифугированием в течение 1—2 час. при 15 ООО—20 ООО об/мин. Удаление примесей многократной фильтрацией через стеклянные дшлкопористые фильтры иногда приводит либо к адсорбции макромолекул на фильтре и уменьшению концентрации профильтрованного раствора, либо к изменению значений молекулярной массы вследствие удаления больших мак-ромо.лекул вместе с загрязнениями из растворов при их фильтрации через очень мелкие поры фильтра [4, 77]. Высокая степень очистки достигается также с помощью фильтрации растворов через бактериальные фильтры или пленки с размерами пор (1- 6)- 10 А. [c.132]

Большую точность обеспечивает метод измерения в инфракрасной области спектральной степени ослабления зондирующего излучения (рис. 2.3). Основные его преимущества заключаются в относительной простоте измерений ослабляющей способности исследуемой дисперсности среды по сравнению с измерениями углового рассеяния зондирующего потока излучения и в том, что влияние формы частицы сажи на спектральный коэффициент ослабления значительно меньше, чем на индикатриссу рассеяния. [c.40]

Заключительный этап расчета состоит в вычислении коэффициентов приведенных вьппе разложений и, таким образом, в получении окончательных формул для коэффициентов переноса. Мак-Корт [152] развил вариационный принцип, на основе которого можно рассчитать коэффициенты переноса, однако расчет не завершил. Он проделал первую итерацию описанного выше разложения по а и получил вьфажения для коэффициентов в этом приближении. Он обнаружил, что вид коэффициентов сдвиговой вязкости, объемной вязкости и теплопроводности не отличается от найденных методом Ванг Чанг—Уленбека. Для коэффициентов вращательной диффузии 0 =1, 2, 3) и Л были получены новые выражения. Все другие коэффициенты в этом приближении оказались равными нулю. Интересная особенность всех этих расчетов состоит в том, что интегралы, входящие в выражения для новых коэффициентов, нельзя свести к интегралам, содержащим сечение рассеяния (11.4.8). Вернее, они содержат комбинации г-матриц и операторов момента импульса /. Появление таких новых сечений будет иметь серьезное значение для дальнейшего рассмотрения. Если бы озникла возможность измерить коэффициенты вращательной диффу-взии, то анализ этих данны дал бы гораздо больше информации о природе межмолекулярного взаимодействия, чем дают современные измерения коэффициентов переноса. Действительно, даже простой учет этих новых свойств значительно расширяет возможности получения информации из измерений коэффициентов переноса. К сожалению, на сегодняшний день не существует экспериментальных методов измерения плотности момента импульса и неясно, возможно ли оно во-обше. Правда, очень похожие эффекты наблюдаются в газе, находящемся в магнитном поле измеряя коэффициенты переноса в этих условиях, можно получать сведения, подобные только что описанным. [c.345]

Релеевский триплет. Итак, спектр тонкой структуры релеевского рассеяния света (релеевский триплет) в чистых жидкостях обусловлен адиабатическими и изобарическими флуктуациями плотности. В растворах центральная компонента релеевского триплета, будем называть ее компонентой Гросса (по имени открывшего ее в 1930 г. Е. Ф. Гросса), зависит не только от изобарических флуктуаций плотности, но и от флуктуаций концентрации. Изучая спектр центральной компоненты релеевского триплета, изображенного на рис. 32, можно определить коэффициент те.мпературопроводности х и, если известно Ср, —коэффициент теплопроводности %. Изучая спектр компонент Мандельштама—Бриллюэна, получают сведения о скорости распространения и коэффициенте поглощения звуковых волн [36]. Точность этих измерений резко возросла с появлением газовых лазеров. Измерения проводятся при углах рассеяния 0, обычно превышающих 20—30°. В этих условиях спектр компонент Мандельштама — Бриллюэна позволяет изучать лишь гиперзвуковые волны, имеющие частоту порядка 10 Гц. При очень малых углах рассеяния в принципе можно было бы исследовать скорость и поглощение звука в более широком диапазоне частот и оптическим методом получать сведения о дисперсии скорости звука, т. е. о зависимости скорости звука от частоты колебаний звуковых волн [37]. [c.144]

Для инструментального определения мутности рекомендуется нефелометр. С помош,ью этого прибора измеряют интенсивность рассеянного света, которая прямо пропорциональна мутности. Можно пользоваться также фотометрами и колориметрами с фильтрами дисперсионного типа. Для проведения инструментального анализа предварительно строят калибровочную кривую, свя-зываюш ую мутность раствора с концентрацией анализируемого веш,ества. Этот метод рекомендуется для анализа проб с высоким содержанием поверхностно-активных веществ, например промышленных образцов. Так как такие образцы необходимо сильно разбавлять, при обработке результатов анализа следует учитывать коэффициент разбавления, что вызывает значительную абсолютную погрешность при визуальном методе. Инструментальное же измерение мутности обеспечивает снижение абсолютной погрешности определения. [c.235]

Переносные микроскопы имеют упрощенную конструкцию и устанавливаются непосредственно на контролируемый объект. Их увеличение невелико (обычно не более 100), а габариты гораздо меньше серийных микроскопов, что определяет удобство их применения. Перекосные микроскопы позволяют обнаруживать дефекты, определять их размеры и глубину залегания, производить измерения других геометрических характеристик. Толщина прозрачных и полупрозрачных покрытий и глубина залегания дефектов в таких изделиях могут быть определены методом фокусировки изображения. Для этого сначала фокусируют микроскоп на поверхность изделия и запоминают показание отсчетного устройства на ручке фокусировки, а затем ее фокусируют на изображение элементов основания и отмечают показание отсчетного устройства. Определив разность перемещения объектива в направлении изделия, с учетом коэффициента преломления можно рассчитать толщину покрытия или расстояние до дефекта. Фокусировка на внешнюю границу прозрачного изделия в большинстве случаев осуществляется легко, поскольку даже хорошо отполированная поверхность является шероховатой и на микрозыступах или впадинах происходит рассеяние света. Если рассеяние невелико и фокусировка на внешнюю поверхность затруднена, можно слегка загрязнить поверхность каким-либо мелкодисперсным материалом, например графитом мягкого карандаша, что повысит достоверность отсчета. Фокусируя микроскоп на разные части дефекта, можно оценить его протяженность. [c.245]

Таким образом, для определения МВ полимера необходимо измерить под углом 90° приведенные интенсивности рассеяния раствора при нескольких различных концентрациях и растворителя Построив график зависимости Кс Я1а от с, экстраполяцией полученной прямой к нулевой концентрации находят обратную величину МВ полимера (ИМ). Для измерений светорассеяния желательно выбирать такой растворитель, для растворов в котором второй вириальный коэффициент (стр. 46) равен (или близок) нулю. Для этих систем график зависимости КсШ1о от с представляет прямую линию, параллельную оси абсцисс (или наклоненную к ней под малым углом). Экстраполяция на нулевую концентрацию при этом может быть осуществлена более надежно. Кроме того, при использовании описанного метода выбор растворителя более оправдан из теоретических соображений. [c.77]

Данные по угловой зависимости интеисивиости. НРН при изменении концентрации меченых молекул были обработаны по методу Зимма ( тт, см. [12, 13]), что позволило определить молекулярную массу рассеивающих молекул. Значения Мм хорошо совпадают с таковыми, вычисленными на основании данных мембранной осмометрии и рассеяния света в растворах (табл. I. 1). Кроме того, проведенное изучение показало, что второй вириальный коэффициент Лг=0 в пределах точности измерений. Это означает, что изотопное замещение не оказывает влияния на конформацию полимерной цепи. [c.18]

Определение в-температуры по второму вириальному коэффициенту. При 0-температуре = О, следовательно, угол наклона графика зависимости л/с (или Нс/Яд) от с равен нулю. Для определения Лз, помимо измерений осмотического давления, могут использоваться такие методы определения молекулярных масс и размеров макромолекул, как светорассеяние, малоугловое рассеяние рентгеновских лучей и малоугловсе рассеяние тепловых нейтронов. Для определения 0 температуры находят А при разных температурах и строят зависимость от Г, которая линейна лишь вблизи 0-температуры. С другой стороны, Лд можно определять при одной температуре, варьируя состав смеси растворитель — осадитель. Состав, при котором А, = О, называется 0-составом. [c.161]