Распределение скоростей логарифмическое

Аэродинамические неоднородности можно оценить функцией распределения скоростей потока в слое. Расчеты показали, что экспериментальные гистограммы при уровне значимости а — 0,05 могут быть описаны логарифмически нормальным законом с [c.159]

Рис. 6.16. Распределение скорости в гладкой трубе. Кривая 1 соответствует универсальному логарифмическому закону

Большинство используемых в технике труб являются шероховатыми. Шероховатость стенки обычно характеризуется средней высотой бугорков к, которая называется абсолютной шероховатостью. Используя абсолютную шероховатость в качестве характерного линейного размера для течения вблизи стенки, представим универсальный логарифмический закон распределения скоростей (114) в безразмерном виде [c.357]

Интеграция его дает логарифмический закон распределения скоростей [c.98]

МЫ на основании (36,15) и (35,16) получим известный логарифмический закон распределения скоростей Кармана [c.161]

В практических расчетах обоснованное модельными представлениями Л.Прандтля, но достаточно сложное распределение скоростей по (2.26) иногда заменяют более простым степенным профилем. Наиболее часто используют "закон 1/7", неплохо соответствующий логарифмическому профилю (особенно при > 30) [c.159]

Еще сложнее дело обстоит с попытками аналитического решения задачи о теплообмене между поверхностью и турбулентным потоком теплоносителя, когда анализ даже изотермической задачи движения потока теплоносителя показывает, что вблизи обтекаемой поверхности существ)тот тонкие ламинарный и переходный пристенные слои переменной толщины с линейным и логарифмическим профилями продольной скорости и турбулентное ядро потока с логарифмическим (внутри трубы) или равномерным распределением скорости в поперечном сечении потока. [c.237]

В литературе обсуждается и ряд более сложных трехслойных и даже четырехслойных моделей. В первом издании настоящей книги рассматривался вопрос о возможности построения двухслойной модели, в которой вводится ламинарный подслой конечной толщи-ны, но зона сопряжения и основной поток описываются единым аналитическим выражением. Как известно, вдали от поверхности распределение скоростей в турбулентном потоке следует логарифмическому закону [c.233]

Далее на участке стабилизации справедливо также линейное соотношение диффузионных потоков (1. 35), на стенке и в данной точке на радиусе г. Примем в сечении турбулентного ядра логарифмический закон распределения скоростей (1 10). Из него следует, что [c.295]

Более точная зависимость (для больших значений Ке) между коэффициентом сопротивления н режимом движения может быть получена при использовании логарифмического закона распределения скоростей. При выводе логарифмического (универсального) профиля Ке -> оо, так как пренебрегают молекулярной вязкостью ц по сравнению с турбулентной (см. стр. 57). [c.64]

Распределение скорости транспортирующего газа в горизонтальном пневмопроводе описывается логарифмическим законом стенки , общий вид которого представлен уравнением (1.92) [10]. При этом, конечно, [c.69]

Исследование распределения скоростей газа при вертикальном пневмотранспорте в трубе диаметром 50 мм показало [11], что это распределение, как и при горизонтальном пневмотранспорте, подчиняется логарифмическому закону стенки (11.14). Следует отметить, что [c.72]

При отсутствии заметной адсорбции или ионного обмена движение вещества в основном зависит от его растворимости в подвижной фазе (проявляющем растворителе). Величину можно так же рассматривать как отношение скорости движения зоны выделяемого вещества к скорости движения фронта растворителя, т. е. подвижной фазы. По теории распределительной хроматографии величина R закономерно связана с коэффициентом распределения, что подтверждают и опыты. Коэффициент распределения является логарифмической функцией химического потенциала данного вещества, разделенного на величину RT. [c.199]

В 1940 г. Н. К. Разумовский [71] указал на ряд случаев, когда логарифмы распределения размеров частиц при дроблении подчиняются приближенно гауссовскому закону распределения. Позднее А. Н. Колмогоров [72 применил довольно общую схему случайного процесса последовательного дробления частиц, для которой в пределе, введя ряд допущений (в частности, независимость скорости дробления от размеров), показал теоретически, что при дроблении распределение подчиняется логарифмически нормальному закону. [c.79]

Если распределение массы частиц по размерам подчиняется логарифмически нормальному закону, то ему же будут подчинены и такие характеристики полидисперсного материала как численное распределение частиц по размерам, удельная поверхность частиц, распределение скоростей витания частиц, обтекание которых находится в ламинарной области [128, 160]. Покажем, что соответствующие функции распределения изобразятся в логарифмически вероятностных координатах прямыми линиями, параллельными распределению массы частиц, так как они представляют собой начальные моменты определенного порядка данного распределения. [c.43]

Турбулентный режим. Движение неньютоновских жидкостей в турбулентной области по аналогии с движением ньютоновских жидкостей может быть описано с помощью универсального профиля скоростей (см. стр. 78). На рис. 3.41 показано логарифмическое распределение скоростей для турбулентного режима потока неньютоновской жидкости при ее движении в гладкой трубе (по Прандтлю). Для неньютоновских жидкостей, в предположении, что касательное напряжение т и градиент скорости сШ йп остаются постоянными, предложены следующие зависимости. [c.101]

Приложение метода зондовых характеристик к различным частным случаям привело к следующему заключению. В положительном столбе разряда логарифмические характеристики электронного тока на зонд имеют хорошо выраженную прямолинейную часть. В этих частях разряда распределение скоростей среди электронов максвелловское или близкое к нему. Здесь удаётся легко определить V, и п . [c.292]

Сшивая аналитически границы логарифмической, экспоненциальной и линейной моделей распределения скорости <ау ,(б)> в рамках непрерывного действия обобщенного закона == [c.34]

Приложение метода зондовых характеристик к различным частным случаям привело к следующему заключению. В положительном столбе разряда логарифмические характеристики электронного тока на зонд имеют хорошо выраженную прямолинейную часть. Это обычно истолковывается так в этих частях разряда распределение скоростей среди электронов максвелловское или близкое к нему. Здесь удаётся легко определить Т, У и Пе. Из распределения потенциала можно судить, что здесь концентрация положительных ионов почти равна концентрации электронов. В катодных частях разряда, где имеются большое падение потенциала и усиленная ионизация электронами, ускоряемыми полем, логарифмические характеристики электронного тока имеют сложный не расшифрованный на сегодняшний день вид [1028]. Поэтому метод зондовых характеристик здесь неприложим. Можно также указать ряд промежуточных случаев, в которых искажение нормального хода зондовых характеристик расшифровывается как влияние попадающих в плазму быстрых электронов, нарушающих максвелловское распределение скоро- [c.310]

Логарифмический профиль скоростей (4,18) содержит две неизвестные постоянные а и а. Их значения должны быть определены из опытных данных — распределения скоростей вблизи твердой поверхности. Удобнее всего это сделать, введя безразмерную координату [c.36]

Мы видим, что распределение скоростей выражается простой логарифмической формулой лишь при 30. В этой области а 0.17. Определение а непосредственно из кривой в области 30 не имеет, однако, смысла, поскольку а по определению, относится к области, ц которой Ке = з —1, т. е. к области вязкого подслоя. [c.36]

Как мы видели в 4, на весьма малых расстояниях от стенки, в вязком подслое, логарифмический закон распределения скоростей теряет силу. Однако, как это будет ясно видно из дальнейшего, при больших значениях числа Прандтля именно эта область играет роль основного диффузионного сопротивления, определяющего величину диффузионного потока. Поэтому вопрос о механизме затухания турбулентности в вязком подслое приобретает основное значение. [c.148]

Предположим, что движение металла происходит в трубе ра-R Эффектами кривизны, для простоты, будем пренебрегать, распределение скоростей в жидком металле будет выражаться обычной формулой логарифмического закона (4,12). "Ввиду медленного изменения функции 1пз/ логарифмический закон распределения скоростей ( дем применять и к центру трубы, как это было пояснено в 4. [c.203]

За скорость ветра обычно принимают метеорологическую скорость ветра. В Англии метеоролог1гческую скорость ветра измеряют на высоте 10 м на открытой местности. Обычно усредненный профиль ветра представляется рядом эмпирических выражений. Например, установлено, что логарифмический закон изменения профиля скорости [7.5] справедлив для нижних частей пограничного слоя воздушного потока. Гораздо проще использовать закон распределения энергни [7.6]. Тогда распределение скорости определяется как [c.169]

При установившемся режиме удельный тепловой поток д постоянен и не зависит от координат х я у. Поскольку в турбулентном потоке имеет место логарифмическое распределение скоростей по нормали к обтекаемой поверхности [см. уравнение (П. 87)], то, подставляя значение дШх1ду в (IV. 36), получаем для одномерного потока вдоль плоской поверхности [c.300]

В гл. I показано, что распределение скоростей в потоке жидкости и газа подчиняется логарифмическим законам — закону стенки и закону дефицита скорости [см. (1.98) и (1.99)]. Эти законы являются выражением полуэмпирической модели Прандтля — Кармана. Выше (стр. 68) приведены данные, доказывающие применимость этого закона к распределению скоростей в потоке пневмовзвеси. [c.98]

При гидротранспорте скольжение фаз меньше, чем при пневмотранспорте. Практически осредненные скорости твердых частиц размером 1—2 мм равны скорости жидкости [30], т. е. гидротранспорт характеризуется солидарным движением твердой и жидкой фаз. В связи с этим есть все основания предполагать, что распределение скоростей взвесенесущей среды в гидротранспортном потоке подчиняется логарифмическому закону. Логарифмический закон распределения скоростей в потоке чистой жидкости можно представить в виде [c.99]

Логарифмический закон может описывать профиль скоростей как при симметричном, так и при асимметричном распределении скоростей. Асимметрия профиля скоростей в потоке чистой жидкости возможна при переменной по периметру шероховатости трубы. Это позволило авторам [34, с. 136] провести аналогию между взвесене-сущим потоком и потоком чистой жидкости в трубе с переменной шероховатостью по периметру. В этом случае выражение (11.32) может быть записано иначе [c.99]

На рис. III. 15 представлен график универсального логарифмического распределения скоростей взвесенесущей среды в горизонтальном потоке пневмовзвеси из этого графика следует, что в области [c.156]

Рис. П1. 15. Универсальное логарифмическое распределение скорости взвесе-несущей среды в турбулентном пограничном слое горизонтального потока пнев-мовэвеси.

Профиль скоростей газа в вертикальном потоке пневмовзвеси (как и в горизонтальном потоке) подчиняется универсальному логарифмическому закону распределения скоростей с теми же значениями констант (А = 5,5 и В = 5,8). Входящая в уравнение этого закона динамическая скорость газового потока = V г/ро связана с касательным напряжением транспортирующего потока на стенке трубы. На рис. III. 16 представлен экспери- [c.162]

В работе [39] сделана попытка применить универсальный логарифмический закон распределения скоростей к определению динамической скорости учитывающей при вертикальном пневмотранспорте трение не только взвесенесущего потока, но и транспортируемого материала. Такое уравнение имеет вид [c.163]

Отсутствие распределения по логарифмической формуле Дернера—Госкинса даже при кристаллизации твердой фазы из слабо пересыщенных расплавов в отсутствие перемешивания указывает на то, что и в этом случае происходит образование равновесных смешанных кристаллов вследствие того, что скорость установления равновесия в отношении микрокомпонепта между смешанными кристаллами и жидкой фазой в расплавах значительно больше, чем в растворах. [c.369]

Распределение местных скоростей по сечению при турбулентном режиме движения существенно отличается от параболического. В первом приближении, согласно теории Пранд-тля, можно принять, что это распределение характеризуется логарифмическим законом. [c.19]

Осциллограммы, полученные во время дорожных испытаний, удобно обрабатывать в виде кривых распределения. По логарифмической шкале на оси ординат обычно откладывают число воздействий в минуту, а по оси абсцисс—значения основных величин. На фиг. 4 показаны кривые распределения изменения давления сжатого воздуха в диафрагменной пневморессоре и относительные перемещения кузова и колес в зависимости от наличия или отсутствия амортизаторов. Автомобиль двигался по проселочной дороге со скоростью 20 км час. Анализ и сравнения кривых распределения позволяют сделать соответствующие выводы о работе диафрагменной пневморессоры в реальных дорожных условиях. [c.299]

Как показали зондовые измерения, проведённые Родиным, в длинной разрядной трубке на различных расстояниях от катода ход логарифмической характеристики электронного тока на зонд постепенно сглаживается по мере удаления от катода [1603]. На некотором достаточно большом расстоянии от катода эта логарифмическая характеристика электронного тока представляет собой прямую. На более близких расстояниях от катода, на которых первичные электроны ещё не потеряли своей избыточной энергии, общее распределение скоростей среди электронов плазмь сильно отличается от максвелловского, и это приводит к иска жению прямолинейного вида логарифмической характеристики. [c.510]

Также на рис. 5.38 показано распределение скорости в псевдоламинар-ном однофазном пограничном слое для степени турбулентности (интенсивности пульсаций) в набегающем потоке аи = 3,66% и а и = 7, 79% по данным [29] для аналогичного значения числа Рейнольдса Rex =2-10 . Ламинарный пограничный слой в турбулизированном потоке в монографии [29] определен как псевдоламинарный , так как он характеризуется интенсивными пульсациями локальных параметров. В нем сохраняется доминирующее влияние молекулярной вязкости и не реализуется характерная для турбулентного пограничного слоя равновесная область порождения и диссипации турбулентности, т. е. область логарифмического закона стенки. Несложно заметить, что полученные данные для однофазного течения лежат между соответствующими данными [29] по распределению скорости в ламинарном пограничном слое и следовательно согласуются с ними. [c.162]

Кривая распределения скоростей, приведенная на рис. 4, относится именно к случаю обтекания пластинки. Логарифмический профиль распределения средней скорости можно применить к турбулентному течению жидкости по трубе. Ввиду медленного изменения логарифма в распределении, представленном выраже1П1ем (4,17), можно применить эту формулу к средней скорости течения жидкости по трубе, написав ее в виде [c.43]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология