Температура виртуальная

Томсон постулировал, что принцип максимума энтропии применим и для открытых систем, но лишь для виртуальных обратимых изменений. Рассмотрим систему, в которой имеется градиент температур и возникает постоянный градиент концентрации. Можно, по Томсону, считать, что виртуальное перемещение вещества всегда приводит к уменьшению энтропии системы, игнорируя параллельно протекающий необратимый процесс переноса тепла от более высокой температуры к более низкой. [c.414]

Оо — константа диффузии, зависящая от температуры в степени 1,5—2,0 (см /сек)-, для случая молярной диффузии ЭТОТ коэффициент должен рассматриваться как виртуальный. [c.207]

В связи с тем, что при интенсивном перемешивании кипящего слоя свойства его по объему становятся более или менее однородными, можно перенос тепла в пределах слоя характеризовать величиной виртуального коэффициента теплопроводности подобно тому, как это делалось в отношении барботируемой жидкости (см. гл. Vni). Необходимо подчеркнуть, что эта величина характеризует и лучистый теплообмен между частицами кипящего слоя (на что обращалось внимание выше), поскольку экспериментально ее находят путем определения точными методами градиента температур вдали от поверхности слоя. Может быть проведена аналогия между виртуальным коэффициентом теплопроводности и коэффициентом молекулярной теплопроводности [322]. [c.483]

Везде и всегда, в том числе в вакууме и при абсолютном нуле температур, существуют спонтанные квантовые флуктуации электромагнитного поля (даже в отсутствие внешних источников). Возникнув, локальные флуктуации служат источниками виртуальных (не несущих энергии) электромагнитных волн. Эти волны, достигая поверхностей раздела, частично преломляясь, образуют бегущие волны в смежной фазе, частично образуют стоячие волны, экспоненциально затухающие по мере удаления от поверхности. [c.57]

Дисперсионное взаимодействие. Молекулы не могут находиться в состоянии покоя даже при температуре абсолютного нуля, поэтому в процессе движения электронов в отдельные моменты времени распределение зарядов может стать несимметричным, то есть может образоваться такая конфигурация, в результате которой молекула приобретает мгновенный дипольный момент. Эти быстро меняющиеся (виртуальные) диполи создают вокруг молекулы электрическое поле, которое индуцирует в соседних молекулах дипольные моменты. Это приводит, в свою очередь, к появлению постоянно возобновляющихся сил притяжения, что обусловливает взаимную ориентацию неполярных молекул. Следовательно, природа дисперсионного взаимодействия тоже дипольная и поэтому сила этого взаимодействия обратно пропорциональна г . Энергия дисперсионного взаимодействия также не зависит от температуры. [c.25]

Интенсивное же движение жидкости в ванне приводит к появлению конвективного механизма выравнивания температур и концентраций по толщине слоев. При этом молекулярные коэффициенты теплопроводности и диффузии трансформируются в значительно большие величины - в некоторые условные, или так называемые эффективные, или виртуальные , коэффициенты, обусловленные движением, циркуляцией и перемешиванием отдельных масс жидкостей. [c.415]

Мы теперь хотим установить, находится лн наша система во внутреннем равновесии (по отношению к изменениям х при е=0) при постоянной температуре и постоянном Давлении. Для этого необходимо проверить, будет ли при всех возможных (виртуальных) бесконечно малых изменениях х, совместимых с заданной конкретной обстановкой, вариация С превраш,аться в нуль [22]. Если будет, то наша система находится в состоянии внутреннего равновесия (по отношению к бесконечно малым изменениям х) при постоянной температуре и постоянном давлении [c.266]

Во избежание недоразумений (в прошлом они возникали), надо четко отличать замороженное состояние от заторможенного (нестабильного) состояния. Поясним это различие на примере нестабильной фазы—алмаза. Высказывалось мнение, что согласно приведенному объяснению нельзя применять третье начало к любой нестабильной фазе, например к алмазу, который, как мы знаем, является нестабильным при обычных условиях давления. Ошибка состоит в следующем. Хотя, конечно, решетка алмаза является неустойчивой по отношению к решетке графита, тем не менее состояние алмаза устойчиво по отношению к малым виртуальным перемещениям. Состояние алмаза может быть реализовано только одним образом. В принципе можно обратимо создать решетку алмаза, например, повышая давление выше равновесного давления или конденсируя углерод из газовой фазы. Однако вещество, которое заморожено в состоянии беспорядка, находится в совершенно ином положении. Ниже температуры замораживания виртуальные смещения атомов привели бы к необратимому достижению более устойчивых состояний. Нельзя представить себе какой-либо обратимый процесс, при помощи которого можно было бы изотермически попасть в замороженное состояние. [c.403]

И вместо 4 функций можно пользоваться набором из 3 функций Нт1 Hf, / или Hf, 8т1 8f. Эквивалентность этих наборов продемонстрирована выше на примере формул (43) и (47). Надо, однако, учитывать, что точность расчета величин Нт(Т) или 8т(Т) по (88), (89) может быть низкой, так как при вычислении функций такого виртуального плавления приходится экстраполировать теплоемкость жидкой фазы на область температур Т<Тт. [c.32]

Утверждение, что вязкость (жидкости) обусловлена действием внутриатомных сил никоим образом не является теоретически обоснованным. Необходимо доказать, что предположение о каком-либо особом законе сил, не очень отличающемся от законов, допускаемых в других надежных теориях, позволяет правильно определять значение коэффициента вязкости во всем диапазоне температур и давлений. Мы, конечно, далеки от этого, особенно если исходить из предпосылок, используемых в теории газов. Наоборот, существует большое количество конкурирующих теорий вязкости , начиная с таких, которые ограничиваются интерпретацией коэффициентов, введенных в эмпирические формулы, и кончая такими, которые заставляют читателя решить сотни сложных математических уравнений, не вознаграждая его никакими реальными выгодами в решении проблемы. На сегодняшний день не существует еще общего согласия по вопросу о том, является ли вязкость результатом действия сил отталкивания или сил взаимного притяжения более того, хотя одна из наиболее популярных теорий использует такие положения квантовой механики, как проникновение через потенциальные барьеры и переход через виртуальные промежуточные состояния, еще не было доказано, что действительно необходимо прибегать к применению законов квантовой механики для объяснения вязкости при обычных температурах . [c.464]

Однако устойчивость состояния термодинамического равновесия имеет место при определенных условиях. Найдем такие условия для простых систем. Для этого рассмотрим систему, находящуюся в равновесии с окружающей средой, которая характеризуется определенными значениями температуры То и давления Ро- Допустим, что состояние системы изменилось и она перешла в некоторое произвольное, но принципиально возможное состояние, не производя при этом никакой полезной работы. Такое состояние системы называется виртуальным. Переход системы в виртуальное состояние сопровождается некоторыми независимыми изменениями параметров состояния 6V, 6S и изменением внутренней энергии системы на величину AU. Если бы исходное состояние системы было неустойчивым, то переход в виртуальное состояние действительно произошел бы и при этом согласно (1.77), (1.78) величины AU, бУ и 8S удовлетворяли бы неравенству [c.72]

Пусть в системе из трех виртуальных инертных компонентов, а, Ь, с в зависимости от величины двух интенсивных факторов равновесия (температуры и давления или химических потенциалов двух вполне подвижных компонентов) при постоянстве других внешних условий возможно одновременное существование до 5 минералов А, В, С, D, Е. Составы этих минералов в отношении виртуальных инертных компонентов, при пренебрежении всеми прочими компонептами, пусть выражаются следующим образом [c.135]

Замедленная флуоресценция наблюдалась также Паркером [236] при работе с растворами нафталина в условиях низкой температуры. В дополнение к обычному спектру флуоресценции им отмечена широкая бесструктурная полоса при больших длинах волн. Предполагается, что эти явления сходны с теми, которые наблюдались в случае растворов пирена при комнатной температуре, причем обусловливались они тем же механизмом, а именно триплет-триплетным тушением. С учетом данных ШНР [231] автор рассматриваемой работы предполагает, что компонента, напоминающая обычную флуоресценцию, вероятно, появляется при дальнодействующем триплет-трип летном взаимодействии, которое осуществляется через виртуальные возбужденные состояния растворителя. Бесструктурная компонента, отнесенная к флуоресценции димера, соответствует реальному контакту между двумя триплетными молекулами. [c.141]

Дисперсионное взаимодействие. Молекулы не могут находиться в состоянии покоя даже при температуре абсолютного нуля, поэтому в процессе движения электронов в отдельные моменты времени распределение зарядов может стать несимметричным, т.е. может образоваться такая конфигурация, в результате которой молекула приобретает мгновенный дипольный момент. Эти быстро меняющиеся (виртуальные) диполи создают [c.22]

Как указывалось выше, процесс теплоцередачи как внутри кипящего слоя, так и от кипящего слоя к ограждающим поверхностям всецело зависит от поведения частиц в слое. Теплоотдача от частиц к псевдоожижающей среде, или наоборот, зависит от реальной разности температур частиц и примыкающих потоков газа. Виртуальная теплопроводность в пределах слоя зависит от быстроты перемещения частиц по объему кипящего слоя и, наконец, теплообмен кипящего слоя с ограждающими поверхностями зависит от атаки частиц слоя на указанные поверхности. В силу указанного знание закономерностей движения газов и материалов для понимания процессов в кипящем слое является очень важным. [c.490]

Дисперсионное взаимодействие. Молекулы не могут находиться в состоянии покоя даже при температуре абсолютного нуля, поэтому в процессе движения электронов в отдельные моменты времени распределение зарядов может стать несимметричным, то есть может образоваться такая конфигурация, в результате которой молекула приобретает мпювенный дипольный момент. Эти быстро меняющиеся (виртуальные) диполи создают вокруг молекулы электрическое поле, которое индуцирует в соседних молекулах дипольные момен- [c.261]

Рассмотрим два атома инертных газов. Электронные облака в атомах инертных газов сферически симметричны. Следовательно, эти атомы не имеют постоянных электрических моментов. Поскольку речь идет о статическом распределении зарядов, такие атомы не должны влиять друг на друга. Но опыт и квантовая теория показывают, что частицы не могут находиться в состоянии покоя даже нрн абсолютном нуле температуры. В процессе движения электронов в отдельные моменты времени распределение зарядов внутри атома может становиться несимметричным. Иначе говоря, в атоме могут возникать виртуальные диполи. Эти очень быстро меняющиеся самопроизвольные или виртуальные диполи создают вокруг атома электрическое поле, которое индуцирует в соседних атомах дипольные моменты. Направление индуцированных моментов всегда таково, что возникает притяжение. РЬщуциро-ванные диполи находятся во взаимодействии с мгновенными диполями, послужившими причиной их возникновения. [c.64]

Зависимость коэффициента теплоотдачи от определяющих параметров, полученная для плавления скрапа в чугуне при барботаже, качественно соответствует данным, характерным для режима пузырькового кипения жидкости. Интенсификации перемешивания расплава можно достичь продувкой его азотом. При этом было установлено, что значения виртуального коэффициента теплоотдачи от чугуна к кускам скрапа практически не зависят от температуры расплава, т.е. его значения целиком и полностью определяются условиями барботажа. Для определения шэффициента теплоотдачи бьша получена обобщающая зависимость [c.429]

Расчеты [ 11.22] показали, что при скорости движения расплава 1,5 м/с виртуальный коэффициент теплопроводности жидкого шлака (см. формулу (11.19)) равен JiT) = = 5 Вт/(м К). При оценке времени плавления частицы в шлаке исходили из того, что, во-первых, время плавления отдельной частицы фактически ограничивает производительность печи и, во-вторых, частица должна расплавиться в процессе погружения в ванну до того, как она достигнет слоя спокойного шлака. Полученные в результате расчетов удельные производительности опытно-промышленной печи РОМЕЛТ от размера частицы (Р 7 т/(м ч)) оказались значительно превышающими реально полученные на опытных плавках (1,99 т/(м -ч) и 1,72 т/(м -ч) для частицы руды и окатышей, соответственно). А. Б. Усачев [11.22] делает вывод, что производительности печей РОМЕЛТ офаничены не скоростями плавления материалов, а другими причинами, а именно — теплоподводом к ванне. Однако анализ с учетом времени пофужения частиц в расплав, показывает, что для нормальной реализации процесса необходимо все же использовать сырье с диамефом частиц менее 18 мм. Это, по мнению [11.22], следует из фафика рис. 11.10. На этом фафике представлены результаты расчетных зависимостей времени пофужения до спокойного слоя от радиуса частицы и вязкости барботируемого слоя. На этом же фафике нанесены кривые зависимости времени плавления от радиуса для различных температур. Точка пересечения кривых, соответствующих конкретным условиям, характеризует максимально допустимый размер частиц руды. Например, при температуре шлака 1500 °С, высоте барботируемого слоя 1 м и вязкости шлака 0,5 Па-с успеют расплавиться полностью все частицы с начальным диаметром <18 мм. [c.437]

При упрощенных теплотехнических расчетах топливных печей граничные условия третьего рода являются самыми общими. В случае применения других граничных условий предусмотренное этими условиями изменение температуры или теплового потока на поверхности нагреваемого тела должно быть обеспечено соответствующей конструкщ ей и режимом работы печи. Для расчета печи с целью обоснования конструктивных рещений и эксплуатационного режима необходимо часто применяются уравнения теплового баланса и теплообмена, т.е. прибегают к использованию фаничных условий третьего рода. При этом, как известно, условия сопряжения внешней и внуфенних задач задаются через виртуальный коэффициент теплоотдачи. [c.626]

Идентификация вакуумных течей. Задача идентификации небольших течей в вакуумной камере усложняется обычно наличием так называемых виртуальных течей, также дающих вклад в атмосферу остаточных газов. Эти течи обусловлены небольшими объемами газа, захваченного в карманы внутри самой системы и медленно выделяющегося из них при снижении давления в камере. Источниками виртуальных течей могут быть глухие резьбовые отверстия с винтами, из которых газ просачивается в вакуум, некачественно выполненные спаи или уплотнения с двойными прокладками, а также другие детали элементов, изолирующие некоторый объем газа, связанный с высоким вакуумом через очень узкие отверстия. Ответственными за аномально высокое давление остаточных газов могут стать также и материалы, обладающие большой адсорбционной емкостью, например, смазка, активно сорбирующая газы, или пористые материалы, равно как и некоторые сорта керамики или дерево, случайно оставленное в системе. Подобно виртуальной течи могут действовать также вымораживающие ловушки, поскольку давление паров таких конденсаторов, как вода или Oj при обычных температурах вымораживания в условиях высокого вакуума становится уже существенным [227, 228]. Поиск действительной течи при наличии в системе виртуальных источников может оказаться очень продолжительным и безуспешным. Таким образом, первоочередной задачей поиска является обнаружение именно виртуальных течей. К сожалению, проблема разделения течей является очень трудной. Для выделения вкладов конденсируемых и обычных газов иногда полезно внимательно просле- [c.311]

Отмеченную особенность функций смешения приходится учитывать каждый раз при записи уравнений фазового равновесия. Исключением являются, по-видимому, только расслаивающиеся растворы. В остальных случаях для использования избыточных термодинамических функций необходимо знать свойства чистых компонентов в таких состояниях, которые либо не устойчивы при данных значениях термодинамических переменных, либо вообще не реализуются на практике. Так, надо, например, знать свойства переохлажденных жидкостей, поскольку жидкие фазы существуют в сплавах часто ниже температуры плавления компонентов, или свойства кристаллических веществ в не характерных для них структурах, так как структуры промежуточных фаз обычно не совпадают со структуралш чистых компонентов. Изменения термодинамических функций ири переходе вещества из реальной в такую виртуальную фазу входят наряду с обычными термодинамическими функциями во все расчеты, и надежность данных о свойствах веществ в виртуальных фазовых состояниях, следовательно, так же существенна, как и надежность данных о стабильных фазах. [c.9]

Штрихпунктирная линия — Тц изоконцентрационного равновесия расплава и твердых растворов о ОЦК (а) структурой. Температура плавления виртуальной ОЦК фазы никеля заимствована нз 132]. [c.94]

Olia только под облучением (благодаря ускорению диффузпн). В нринцине на основании теоремы Нернста (при Т ->0К, S0) все твердые растворы при приближении к абсолютному нулю температуры должны распасться либо на чистые компоненты, либо на химнческне соединения н компоненты. Эти стабильные при низких температурах, но не реализующиеся состояния можно также отнести к виртуальным. [c.98]

Кроме движений внутри молекулы, виртуальный вибратор может, однако, вращаться и вместе со всей молекулой в среде—растворителе. Эти вращения также очень сильно действуют на стеиень поляризации. У г о. л поворота люминесцентной молекулы за время возбуждённого состояния в растворителе определяется, с одной стороны, температурой и вязкостью растворителя, с другой—м о л е к у л я р и ы м объёмом и длительностью в о 3 б у ж д ё н и о 1 о состояния люминесцентного вещества. Теория, развитая автором [299], дала возмоншость путём применения законов броуновского вращательного дззижения определять из поляризационных даиных длительности возбуждённых состояний люминесцентных молекул. Вскоре подобную н<е теорию развил Ф. Перрен [395], получивший близкие результаты. [c.124]

Согласно молекулярной статистике, равновесным является состояние, характеризующееся максимумом термодинамической вероятности. Всякое отклонение от этого состояния приводит к уменьшению вероятности. Виртуальное отклоиепие системы от нолоич"еппя равновесия, если оно происходит при постоянстве объема, температуры п состава, ие может происходить без затраты энергии. [c.339]

При этом забывают о том, что генные нуклеотиды далеко ушли от химического поля, так как приобрели законченно дискретные свойства и, например, действие основных химических мутагенов не объясняется таким же способом. Кроме того основные мутагены несравненно более универсальны и часто отличаются в десятки и сотни раз более сильным действием при одинаковых температурах и других условиях. Об этом свидетельствует микробиологическая селекция, обслуживаюш ая огромную промышленную отрасль микробиологического синтеза. Почти все микробиологические продуценты чувствительны к аналогам, а применяются исключительно химические и радиационные мутагены, но не нуклеотид-аналоги. Включенные нуклеотид-аналоги очень изменяются при нормирующем влиянии генного поля и отдаляются поэтому от исходного химического состояния, проходя дорогу от контакта с матрицей до проникновения в нее, когда становятся не вполне устойчивыми, а поэтому виртуальными генными единицами. [c.21]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология