Параллельное намагничивание

Параллельное намагничивание - одна из схем полюсного намагничивания. По ней намагничивание проводят с применением гибкого кабеля, который располагают на поверхности детали. При этом магнитный поток большую часть своего пути проходит по воздуху, а меньшую - по детали. В этом случае действует значительное размагничивающее поле. Этим объяс- [c.283]

Параллельное намагничивание с применением кабеля с полукольцами обеспечивает выявление шлифовочных трещин глубиной 0,05. .. 0,07 мм на деталях из сталей типа ЗОХГСА, скрытых под слоем хрома толщиной 50. .. 70 мкм. [c.284]

Если атомы и молекулы вещества обладают собственными магнитными моментами (т. е. имеют неспаренные электроны), то при помещении этих частиц в магнитное поле их магнитные моменты начинают ориентироваться параллельно полю, сообщая веществу намагниченность. Явление намагничивания вещества, частицы которого обладают собственным магнитным моментом, названо парамагнетизмом. [c.191]

Поэтому из условия минимума энергии при растяжении ферромагнетика t отрицательной магнитострикцией (например, никель) следует, что угол ф стремится к 90°, т. е. вектор спонтанного намагничивания Pm)s устанавливается перпендикулярно к направлению растяжения. У ферромагнетиков с положительной магнитострикцией при растяжении, согласно (5816), угол ф = О, т. е. вектор (Р ) устанавливается параллельно растягивающей силе. [c.317]

Наличие текстуры позволяет объяснить характер доменной структуры, наблюдающейся в наноструктурном Со. Полосчатая доменная структура в этом состоянии отличается от упомянутой доменной структуры в крупнокристаллическом состоянии в основном тем, что стенки доменов не образуют строго прямых линий. Средняя щирина доменов практически одинакова в обоих случаях. Существование преимущественных ориентировок (кристаллографической текстуры) и высокий уровень обменной энергии приводят к тому, что магнитные моменты соседних микрокристаллитов благодаря не столь высокой разориентации их осей легкого намагничивания располагаются параллельно под влиянием сил обменного взаимодействия. В то же время местные отклонения осей легкого намагничивания от направления усредненного магнитного момента приводят к локальным изменениям в ширине доменов и направлении стенок доменов. Следует отметить, что разориентации микрокристаллитов в плоскости, перпендикулярной преимущественному направлению осей легкого намагничивания (т. е. в плоскости образца), не играют существенной роли в формировании доменной структуры. В этой связи в целом характер доменной структуры наноструктурного образца близок к тому, что наблюдался в случае крупнокристаллического образца. Это, с другой стороны, позволяет предполагать, что механизм формирования доменной структуры одинаков в обоих случаях и определяется фундаментальными магнитными законами (постоянными). [c.228]

Т. е. намагниченность насыщения магнитодиэлектрика линейно зависит от концентрации ферромагнетика. Из рис. 71 нетрудно увидеть, что обе ветви петли гистерезиса во втором и четвертом квадрантах можно рассматривать как две параллельные прямые, направленные под углом к начальной части кривой намагничивания. [c.173]

Различие величин Н и Я о показывает, что до намагничивания напряженность локальных полей была приближенно в 2-3 раза больше, чем после намагничивания. Именно таким это различие и должно быть, если первоначальная структура представляет собой систему антиферромагнитно упорядоченных магнитных моментов (рис. 3.74, а), а после намагничивания — ферромагнитно упорядоченных магнитных моментов (рис. 3.74, б). То и другое состояние устойчиво по отношению к слабым возмущениям ориентации магнитных моментов частиц. Ферромагнитное упорядочение при локализации частиц в узлах кубической решетки эквивалентно системе параллельных цепочек, намагниченных в одном направлении вдоль одной из осей решетю . Анти- [c.666]

Фактическая напряженность локального поля Я/ после намагничивания может быть больше 0,8Яс , потому что параллельно намагниченные цепи отталкиваются. При этом расстояние между соседними цепями тем больше, чем меньше концентрация суспензии. Это уменьшает, вплоть до нуля, вклад соседних цепей в напряженность локального поля Я, внутри отдельной цепочки частиц, и она приближается к величине 2Нс,. [c.666]

Формула (3.11.28) показывает, что наиболее сильно реагируют на высокочастотное поле те частицы, которые ориентированы перпендикулярно намагничивающему полю (0 = я/2), а частицы с ориентацией параллельной полю (0 = 0) совсем не участвуют в намагничивании суспензии. Это и понятно, поскольку вращательная подвижность последних имеет, согласно уравнению [c.687]

Такие магниты могут быть выполнены в виде цилиндра малой высоты с отверстием. Направление намагничивания магнита параллельно образующей цилиндра, с полюсами по торцам. [c.100]

В магнитном поле Н директор п в объеме нематика параллелен или антипараллелен Н. Оба состояния физически эквивалентны и дают одинаковую энергию. Может оказаться, что в одном домене п и Н параллельны, а в другом — антипараллельны. Пограничная область между двумя доменами называется при этом 180°-ной стенкой, аналогичной блоховской стенке в ферромагнетике с одноосной анизотропией. Аналогом легкой оси намагничивания в ферромагнетике является направление поля в нематике. [c.172]

В ферромагнитных материалах магнитная восприимчивость резко зависит от индукции внешнего магнитного поля и может достигать очень больших значений. Способность монокристалла к намагничиванию анизотропна в кристаллах существуют направления благоприятные и не благоприятные для намагничивания. Так, в а-железе, имеющем объемно-центрированную кубическую структуру (см. рис. 101), направление < 1005> — самое благоприятное для намагничивания, а <1И > — самое неблагоприятное. У никеля, обладающего гранецентрированной кубической структурой типа меди (см. рис. 148), направление легкого намагничивания параллельно < 111>>, а гексагональный кобальт, имеющий структуру типа магния (см. рис. 150), легко намагничивается вдоль [0001]. Если учесть возможность параллельной или антипараллельной ориентировки атомных спинов, то видно, что у никеля будет 8 направлений легкого намагничивания, у железа — 6, а у кобальта — только 2. [c.219]

Концентрацию парамагнитных центров N можно определить не только по значению я, но и по интенсивности сигнала электронного парамагнитного резонанса (ЭПР). При обычных напряженности поля и температурах парамагнитный эффект весьма мал. Для намагничивания парамагнетиков до такого состояния, когда все элементарные магнитные моменты становятся параллельными внешнему магнитному полю, при комнатных температурах требуется поле напряженностью примерно 10" А/м (поля с такой напряженностью, пока получить не удалось). [c.9]

Расчет давления, развиваемого насосом, основанным на пинч-эффекте (см. рис. 1-4), затруднен из-за нелинейности характеристики намагничивания материала цилиндра и трудности определения плотности тока в жидкости (например, ртути). Можно приближенно считать, что параллельно включены цилиндр с пазом 1, ферромагнитная 3 и немагнитная 2 пластины с каналами, заполненными ртутью. Если ртутью смачиваются только внутренние поверхности зубцов немагнитной пластины, то цилиндр и обе пластины электрически соединены между собой только по концам насоса, а ртуть в пазах ферромагнитной пластины ток не проводит (ферромагнитная пластина может быть покрыта тонким слоем изоляции). Тогда в статическом режиме справедлива схема замещения, представленная на рис. 1-17, а. Здесь / — общий ток в насосе /ф , /ф2, /р. н—соответственно ток в ферромагнитном цилиндре, ферромагнитной и немагнитной пластинах / — омическое сопротивление участков немагнитной пластины длиной / (часть пластины на рис. 1-17,6) и шириной Гз—г4 —то же длиной —2 а и шириной Гз / р —сопротивление ртути Rэ.и — переходное сопротивление на границе жидкость — твер-36 [c.36]

Намагничивание проверяемых деталей производят подключением к сети через сварочный трансформатор мощностью до 75 квт при диаметре труб до 25 мм и через трансформатор мощностью 100 квт для труб диаметром до 127 мм. При большем диаметре труб применяют два трансформатора, включенных параллельно (табл. 54 и 55). [c.484]

Параллельная компонента, т. е. компонента модулированного магнитного поля, не может изменить суммарное намагничивание образца, но влияет, как уже говорилось, на перпендикулярную [c.44]

Активированная при 200, 300 и 400° С вода помещалась в кварцевых стаканчиках (7 = 50 мл) в постоянное магнитное поле напряженностью 2540 э на 30 мин. После этого определялась ее электропроводность и растворяющая способность. Параллельно в аналогичных условиях производилось намагничивание обычного бидистиллята. Результаты этих опытов сведены в табл. 6. [c.280]

НЫХ моментов соседних ионов железа относительно локальных кристаллических осей в этой точке. Измерения инфракрасного поглощения [132] показали, что обменные взаимодействия в гранатах анизотропны. Из табл. 8.12 видно, что при низких температурах значения ([j,j + fX2)/2, полученные из мессбауэровских экспериментов, всегда немного больше величин fig, определенных из измерений спонтанной намагниченности. Если и Ца не параллельны направлению легкого намагничивания, то можно ожидать, что будет равна не (fXi + Х2)/2, а (р + ц ), где [г и ц — проекции f.ii и рз на направление [c.377]

Наконец, радиочастотный метод был применен для определения магнитного момента нейтрона. В опытах Блоха и Альвареца [I ] использовалось то обстоятельство, что при прохождении пучка нейтронов через кусок намагниченного железа сильнее рассеиваются нейтроны, магнитный момент которых [Ху параллелен вектору магнитной индукции В в железе. Благодаря этому, пучок нейтронов, проходя через намагниченное железо, поляризуется , т. е. в нем начинают преобладать нейтроны с определенным направлением магнитного момента. Если пучок нейтронов пропустить последовательно через два куска намагниченного железа, то такой случай будет аналогичен случаю прохождения света последовательно через два НИКОЛЯ. Как известно, если НИКОЛИ скрещены , то свет не проходит через них, если они поставлены параллельно , то свет проходит. Аналогично, пучок нейтронов легче пройдет через два куска железа с параллельным намагничиванием и [c.577]

Локальные поля имеют случайное направление, а направление магнитного момента каждой частицы совпадает с направлением этого поля. Упрощенно можно считать, что в отсутствие внешнего поля, т. е. в нена-магниченной суспензии, направления магнитных моментов всех частиц распределены поровну между тремя осями координат (х, у, г). Из трети частиц, ориентированных своими моментами вдоль какой-либо оси, половина (шестая часть всех частиц) направлена вдоль этой оси, а другая половина имеет встречное направление и каждая из них равна Л/ / 6. Намагниченность суспензии М является вектором, который может быть разложен на параллельные осям координат компоненты М, М, М. Каждая из трех компонент намагниченности и их векторная сумма М в ненамагниченной суспензии равны нулю. Систему координат можно выбрать так, чтобы одна из координатных осей, например ось г, совпадала с направлением внешнего по тя. Тогда процесс намагничивания в этом поле в его начальной стадии (в слабом поле) сведется к изменению ориентации тех двух третей всех частиц, которые были ориентированы своими магнитными осями вдоль координат хи у. Направление осей магнитных диполей должно совпадать с направлением действующего на них суммарного поля с напряженностью Н = Не + Нь. Нетрудно установить, что при наличии слабого внешнего поля синус угла между направлением суммарного поля и первоначальной ориентацией осей частиц приближенно равен отношению Н / Я . Этой же величине равен косинус угла между направлением внешнего поля и новым направлением ориентации упомянутых двух третей всех частиц, поэтому намагниченность суспензии М (проекция магнитных моментов всех частиц на направление внешнего поля) равна (2/3) М (Я / Я ). Магнитная восприимчивость, экспериментально определяемая как величина Л/ / Я ,, равна в таком случае (2/3) М / [c.660]

С макроскопической точки зрения ферромагнетики характеризуются намагниченностью М. Она представляет собой вектор, число независимых компонент которого равно п. Часто встречается случай с п = 3, но важны и другие значения п. Например, если магнитные моменты должны быть обязательно параллельны одной оси (для одноосных ферромагнетиков), то п = 1. Если направления моментов огра-нт1чены "плоскостью легкого намагничивания , то следует положить п = 2. Средняя намагниченность М является функцией температуры т и магнитного поля Н. (Обозначение т используется для представления температуры магнитной системы. Когда мы установим связь последней с поведением полимеров, температура Т полимерной системы окажется не равна т.) В отсутствие поля мы можем наивно предположить, что намагниченность в силу симметрии должна обратиться в нуль, так как моменты могут быть направлены с равной вероятностью как вверх , так и вниз . Это справедливо при высоких температурах, но при низких температурах положение меняется. График свободной энергии Р как функции М имеет два одинаковых мини-мума (рис. 10.1), и система попадает в один из них. В этом случае мы наблюдаем некоторую конечную среднюю намагниченность М (т). График как функции т показан на рис. 10.2. [c.298]

Хорошо известно, что большие ферромагнитные частицы имеют области, называемые доменами Вейсса , в которых магнитные моменты, обусловленные спинами электронов, связаны между собой обменными силами, ориентирующими их в одном направлении. При наложении внешнего магнитного поля некоторые домены возрастают за счет других до тех пор, пока все частицы не намагнитятся до насыщения. Если ферромагнитные ча стицы имеют величину порядка домена Вейсса, то веществодолжно иметь очень большое остаточное намагничивание. В настоящем исследовании это явление не рассматривается, хотя оно представляет интерес при получении постоянных магнитов и в геологических исследованиях. Если индивидуальные частицы очень малы, то они будут совершать движение типа броуновского, а это мешает установлению результирующего магнитного момента по полю, хотя обменные силы еще удерживают в параллельном состоянии спины отдельных электронов. Эта область размеров частиц подходит для магнитного изучения хемосорбции. Диаметры изученных частиц никеля колеблются приблизительно от 10 до 80 А. [c.10]

Случай окиси углерода почти также сложен, как и случай с кислородом. Окись углерода почти немедленно диснронорционируется на активной поверхности никеля, давая уголь и углекислый газ. Окись углерода так же, как и водород, приводит к уменьшению намагничивания сверхпарамагнитного никеля. При давлении выше нескольких долей миллиметра наклон изотермы намагничивание— объем почти равен наклону изотермы для адсорбции водорода на том же образце. Эйшенс показал, что окись углерода при малых насьщениях поверхности, вероятно, присутствует в виде поверхностных структур типа кетон-ных группировок некоторых карбонилов металлов. Это следует из данных инфракрасных спектров и находится " в согласии с магнитными данными, которые также приводят к мысли о существовании двух связей углерод — никель при адсорбции молекулы окиси углерода. Для адсорбции очень важны данные инфракрасной спектроскопии они показывают, что молекулы окиси углерода образуют линейные структуры, т. е. что каждый атом углерода связан только с одним атомом никеля. Для насыщенной поверхности магнитные данные не дают оснований утверждать о каком-либо изменении типа связей. Однако это не противоречит нашему выводу о том, что при образовании связи между окисью углерода и атомом никеля должен происходить слабый переход электронов между атомом углерода и никелем. Магнитный метод не дает возможности различить, связана ли молекула окиси углерода с двумя атомами никеля или с одним. В соответствии с этим мы можем принять, что и магнитные данные и данные инфракрасных спектров не расходятся для одного и того же насыщения поверхности. Магнитный метод не лимитируется концентрацией адсорбата в мертвом пространстве, в то время как для метода инфракрасной спектроскопии необходимо поддерживать в мертвом пространстве небольшое давление. В магнитном методе возможно повысить давление до 1 атм и выше. Если работать при повышенном давлении в случае адсорбции окиси углерода на никеле, то изотерма намагничивание — объем становится почти параллельной оси объемов, что должно указывать на внезапное изменение типа связи в области высоких давлений. Однако вопрос осложняется тем, что [c.26]

Другие типы магнитного поведения обнарунсепы у некоторых твердых тел, когда вследствие взаимодействий особого типа отдельные атомные или ионные магниты ориентируются определенным образом друг относительно друга. В таких ферромагнитных материалах, как железо, результатом этих взаимодействий оказывается то, что в области кристалла, так называемом домене , который может содержать миллионы атомов, все магниты точно параллельны друг другу. В ненамагничепиом железе направления намагничивания различных доменов соверщенно произвольны. Однако в магнитном поле отдельные моменты стремятся расположиться параллаттьно полю, так что домены взаимно усиливают друг друга (см. рис. 19). Вследствие этого железо имеет гораздо большую восприимчивость, чем парамагнитные материалы. Если [c.53]

Даже при отсутствии внешнего магнитного поля домены остаются намагниченными из-за лаличия внутримолекулярного поля, которое ориентирует элементарные- диполи параллельно друг другу в направлении так называемого легчайшего намагничивания, т. е. намагничивают эти области самопроизвольно (спонтанно) до насыщения. [c.120]

Рассмотрим отдельный домен со 180-градусными доменными границами (рисунок). Вектор этого домена будем считать параллельным одной из осей легчайшего намагничивания кристалла (что спра- [c.46]

Изучение магнитных свойств пленок показало, что наиболее тонкие из них (обычно тоньше м.кл ) имеют ось легчайшего намагничивания, параллельную нормали к плоскости пленки. Измерение магнитных моментов, действующих на такую пленку во внешнем поле, привело к выводу, что в отсутствие внешнего поля она всегда находится в многодоменном состоянии. [c.177]

Установлено, что тонкие монокристаллические пленки ряда ферритов-шпинелей, выращенных методо.м химического транспорта в малом зазоре между источником и подложкой MgO, в результате напряжений могут иметь ось легчайшего намагничивания, параллельную нормали к плоскости пленки. В отсутствие внешнего магнитного поля пленки находятся в многодомениом состоянии. Метода. порошковых фигур в пленках выявлена доменная структура лабиринтного типа. [c.230]

Согласно простой теории, маленькие кристаллики высокоанизотропного вещества с одной осью легкого намагничивания должны иметь коэрцитивную силу, равную На- Экспериментальные исследования показали, что мНс порошков растет с уменьшением размера частиц до максимальной величины, составляющей 15—30% от На- По аналогии с другими веществами можно ожидать, что для фаз R 05 мНс = 20 Ч- 90 кЭ. Даже и более низкие значения были бы значительно выше тех, которые требуются на практике. Таким образом, один из способов изготовления магнитов из такого рода веществ заключается в создании маленьких кристаллических частиц и плотной их упаковки при хорошей параллельной ориентации осей легкого намагничивания. [c.189]

Для обнаружения дефектов на деталях с темной поверхностью применяются магнитные порошки, окрашенные в белые цвета. При выборе способа намагничивания деталей следует иметь в виду, что наиболее четко выявляются дефекты, направленные перпендикуляряо к магнитному потоку. Трещины, лежащие при намагничивании параллельно потоку, могут остаться незамеченными. Выявление продольных дефектов в прутках проводится циркулярным намагничиванием, которое осуществляется пропусканием постояиного тока вдоль оси детали. В трубах намагничивание ведется путем пропускания тока через центральный вспомогательный стержень. В качестве магнитных порошков применяют очень мелкий порошок железа или его магнитных окислов. [c.372]

Поведение намагниченности образца, состоящего из мелких частиц, при изменении магнитного поля иллюстрирует рис. 4.22. При увеличении поля намагниченность, равная нулю в исходном состоянии, растет и достигает насыщения (Ук). По мере последующего уменьшения поля до нуля образец переходит в состояние с остаточной намагниченностью (J,). Эти явления объясняются двумя обстоятельствами. Во-первых, мапштные моменты атомов в отдельных зернах образца ориентируются параллельно друг другу благодаря обменному взаимодействию. Во-вторых, в каждом зерне существует ось легкого намагничивания например, если предположить, что зерна имеют вид вытянутых эллипсоидов, то ею будет длинная ось. В этом случае, векторы намагниченностей зерен в исходном состоянии направлены вдоль легких осей, так что суммарный магнитный момент образца равен нулю. По мере увеличения внешнего поля направления всех магнитных моментов будут приближаться к направлению поля, пока не будет достигнуто состояние насыщения, в котором все магнитные моменты параллельны полю. При последующем уменьшении поля магнитные моменты возвращаются к ближайшим к направлению поля осям легкого намагнтивания, что приводит к появлению остаточной намагниченности в нулевом поле, поскольку теперь из двух, вообще говоря, эквивалентных осей магнитный момент будет выбирать то, которое ближе к направлению внешнего поля. Если [c.198]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология