Жидкости и стекла

Рефрактометр Френеля. Действие данного детектора основано на законе Френеля, который гласит, что количество света, отраженного от поверхности раздела двух веществ (жидкости и стекла), пропорционально разности показателей преломления этих веществ и углу падения света на поверхность раздела. Для получения максимальной чувствительности угол отражения должен быть близок к критическому. Основой конструкции рефрактометра Френеля (рис. 8.13) является стеклянная призма 7 с углом при вершине 90°, основание которой является верхней стенкой кювет. Измерительная и сравнительная щелевидные кюветы образованы отверстиями специальной формы в тонкой прокладке из фторопласта, зажатой между основанием призмы 1 и зеркальной пластиной из нержавеющей стали 2 (нижняя стенка кювет), которая одновременно является теплообменником. Проектор 3 вырабатывает два параллельных пучка света, которые сфокусированы на поверхности раздела стекла и жидкости в рабочей и сравнительной кюветах 4. Световой поток в кюветах проходит через тонкий слой жидкости и отражается от пластины 2. Отраженный свет фокусируется линзами 5 на измерительное и сравнительное фотосопротивления 6. Разностный сигнал усиливается электронным усилителем. [c.154]

Собираемый конденсаторной линзой свет падает наклонно на поверхность соприкосновения жидкости и стекла и преломляется дважды при входе в призму и выходе из нее. [c.87]

Показатель преломления определяют с помощью рефрактометров различного типа, измеряя предельный угол преломления между жидкостью и стеклом. [c.319]

Идея Паттерсона, опубликованная п 1935 г.. представляла собой естественное развитие метода радиального распределения, разработанного на год раньше Уорреном применительно к жидкостям и стеклам. [c.91]

Жидкости и стекла, в которых существует определенная степень дальнего порядка (флюктуирующая стати- [c.173]

Д р используются для количеств изучения р-ций электронов в жидкостях и стеклах, напр рекомбинации электрон-катион-радикал, захвата электронов нейтральными молекулами и др [c.7]

Расчет конструкции термометра. Измерение температуры жидкостными стеклянными термометрами основано на визуальном наблюдении изменения объема термометрической жидкости. Расстояние между делениями на шкале прямо пропорционально емкости резервуара термометра и разности средних коэффициентов теплового расширения термометрической жидкости и стекла, из которого изготовлен резервуар термометра, и обратно пропорционально квадрату диаметра канала капилляра. Для технологических расчетов и при конструировании термометров пользуются приближенной формулой [c.147]

ЖИДКОСТИ И СТЕКЛА Жидкое состояние [c.276]

Различие между показателями преломления исследуемой жидкости и окружающей среды приводит к необходимости учета еще одной, наиболее существенной поправки С . Показатель преломления жидкости и стекла кюветы больше, чем показатель преломления воздуха. При выходе из кюветы рассеянный свет преломляется, и угол его падения на окошко кюветы значительно меньше, чем угол преломления. Вследствие этого пучок рассеянного света распространяется так, как будто центр рассеивающего объема жидкости при- [c.88]

В обоих случаях она объясняется релаксацией вращательной ориентации молекул. Особенно тщательно эти явления исследовались на примере разветвленных алкилгалогенидов [3, 23, 56, 106] и спиртов [8, 98]. Молекулы разветвленных алкилгалогенидов в отличие от нормальных соединений, по-видимому из-за своей неправильной формы, с трудом могут упаковываться в кристаллическую решетку. Аналогичные затруднения возникают и в случае молекул спиртов, видимо, в связи с тем, что водородные связи образуют цепи молекул. В жидкостях и стеклах вращение молекул тормозится межмолекулярными силами, которые при увеличении частоты накладываемого при измерениях диэлектрической проницаемости поля приводят ко все большему [c.648]

В рефрактометре этого типа используется закон отражения (закон Френеля), который гласит, что процент света, отраженного или прошедшего через границу двух веществ (жидкости и стекла), [c.92]

Надежность значений коэффициентов самодиффузии, получаемых на мелкодисперсных ионитах, ограничивается трудностями работы с порошками (см. раздел IX. 1). В целом, обычные иониты по величинам В занимают промежуточное положение между жидкостями и стеклами или даже твердыми телами (табл. IX. 1). В слабо сшитых набухающих ионитах величины ) противоионов, не взаимодействующих специфически с ионитом, наиболее близки к величинам В в водных растворах, однако все же меньше последних примерно на порядок. [c.257]

Все пипетки заполняют до верхней градуировочной метки дальнейший способ переноса жидкости зависит от конкретного типа пипетки. Вследствие притяжения между жидкостью и стеклом в кончике опорожненной мерной пипетки остается капля жидкости. Эту каплю из некоторых пипеток выдувают, а из других не выдувают. В табл. 30-5 и на рис. 30-17 представлены некоторые из наиболее часто встречающихся в лаборатории пипеток. [c.326]

Изменение объема жидких тел. На этом принципе основано применение жидкостных стеклянных термометров, которые встречаются главным образом в качестве местных приборов. Непосредственное измерение этими приборами основано на разнице между температурными коэффициентами объемного расширения термометрической жидкости и стекла. Наибольшее распространение в качестве термометрической жидкости получила ртуть, применяемая в пределах от —30 до +500° С нижний предел ограничен тем, что ртуть замерзает при температуре —38,9° С. Для более низких температур применяются этиловый спирт до —65° С, толуол до —95° С, петролейный эфир до —130° С и пентан д —180° С. [c.230]

ЖИДКОСТИ И СТЕКЛА, РЕАЛЬНЫЙ КРИСТАЛЛ [c.154]

Свойства избыточных электронов в жидкостях и стеклах [c.32]

В стеклянных термометрах при изменении температуры одновременно изменяются объемы термометрической жидкости и стекла. Видимый коэффициент объемного расширения ртути равен 0,00016, этилового спирта 0,00103, толуола 0,00107 и пентана 0,00Ш К . [c.184]

Дальний и ближний порядок в пространственной решетке, в идеальном и реальном кристалле, в жидкостях (и стеклах). Под дальним [c.100]

Наличие этого градиента скорости хорошо выявляется при изучении движения жидкостей в стеклянных трубках. Оказывается, что тончайшая пленка жидкости, ближайшая к поверхности трубки, как бы пристает к ней и становится неподвижной. Вызывается это тем, что сила молекулярного сцепления между молекулами жидкости и стекла больше, чем между молекулами жидкости. Если мы теперь представим остальной объем жидкости в виде отдельных минимальных по толщине цилиндрических (коаксиальных) слоев, то оказывается, что они движутся с различными скоростями. При этом чем ближе слой жидкости к центру трубки, тем скорость его больше. В этом торможении движения отдельных слоев жидкости друг относительно друга и проявляется сила внутреннего трения. [c.73]

Измерение температуры стеклянными жидкостными термометрами основано на наблюдении видимого изменения объема термометрической жидкости. Величина расстояния между градусными отметками прямо пропорциональна емкости чувствительного элемента — резервуара термометра, разности средних объемных коэффициентов теплового расширения термометрической жидкости и стекла, из которого изготовлен резервуар термометра и обратно пропорциональна квадрату диаметра канала капилляра. [c.3]

Жидкости и стекла, в которых существует определенная степень дальнего порядка (флюктуирующая статистическая упорядоченность размещения структурных элементов) рассеивают еще более неравномерно количество и резкость максимумов возрастает (кривая 3). Предельным случаем можно считать дебаеграмму, полученную с поликристалли-ческого образца. Здесь рассеяние носит дискретный характер максимумы превращаются в резкие линии (кривая 4). [c.129]

Значения коэффициента v. представляющего собой разность коэффициент тов термического расширения те]змометрической жидкости и стекла, можно [c.49]

Другой метод измерения основан на законе отражения света (закон Френеля), согласно которому интенсивность отраженного света, падающего на поверхность границы раздела жидкости и стекла, пропорциональна углу падения и разности показателей преломления двух сред. Преимуществом детекторов, работающих на этом принципе, является меньший объем ячеек (<3 мкл), в связи с чем они могут работать при небольших расходах элюента и с высокоэффективными колонками. Oднal 0 yв твитeль-ность таких детекторов в 50—100 раз ниже вствительности других типов РМД, поэтому они более пригодны для градиентного элюирования. Так как детектирование проиЬходит на границе раздела жидкости и стекла, для получения стабильной работы детектора необходимо следить за чистотой стекла. [c.273]

Принцип работы жидкостных стеклянных термометров основал на разности объемных температурных коэффициентов расширения термометрической жидкости и стекла, из которого сделана оболочка. В качестве термометрических жидкостей применяют ртуть и органические жидкости (этиловый спирт, толуол, пентан и др.). Наиболее широкое распространение получили ртутные стек.т1янные термометры, которые имеют большой диапазон измерения температур (от —30 до 500° С) и наибольшую точность показаний. В СССР производство ртутных термометров сосредоточено, в основном, на Клинском заводе термометров (г. Клин, Московская обл., Волоколамское шоссе, 44). [c.66]

В этом можно убедиться путем анализа зависимости удельных объемов кристалла, жидкости и стекла от температуры (рис. 31). Характер изменения свойств жидкости при переходе ее в стеклообразное состояние объясняется следующим образом. По мере понижения температуры структура расплава непрерывно изменяется. При всех температурах >tg расплав успевает переходить в состояние,соответствующее минимуму свободной энергии при данной температуре. Дальнейшее понижение температуры приводит к уменьшению подвижности частиц из-за нарастания вязкости и увеличению времени релаксации структуры. Ниже скорость установления структурного равновесия становится настолько малой, что расплав не успевает релаксировать к своему метастабнльному состоянию. Происходит замораживание структуры, свойственной ей при более высоких температурах. При рассмотрении свойств некоторых стекол используют понятие фиктивной температуры. Она соответствует той температуре, при которой пересекаются кривые изменения объема стекла и переох- [c.124]

Показатель преломления определяют с помошью рефрактометров различного типа. Почти все они основаны на измерении предельного угла преломления между жидкостью и стеклом. [c.296]

На рис. 5 показаны кривые аномальной дисперсии для ызо-амилбромида [3] в стеклообразном состоянии значительно ниже его нормальной точки замерзания. Эти кривые, полученные при понижении температуры, полностью воспроизводятся при ее повышении, если вещество охлаждается лишь на несколько градусов ниже области дисперсии, а затем нагревается. Однако при дальнейшем понижении температуры и выдерживании ее на протяжении некоторого времени начинается кристаллизация, которая при повышении температуры фактически завершается до достижения точки плавления. При кристаллизации стекла диэлектрическая проницаемость его падает до значения, характерного для кристаллического вещества. Таким образом, измерение диэлектрической проницаемости представляет чувствительный метод исследования процессов расстекловывания. Органические стекла дают искаженные кривые графика Коулов [8, 23], а не симметричные, как это обычно наблюдается. Многие полиоксисоединения, по-видимому, из-за водородных связей и образования структур неправильной формы дают переохлажденные жидкости и стекла с описанной выше аномальной дисперсией [8, 98]. [c.649]

Поправки вычислены по ковфицневтаи расширения примененной жидкости и стекла. Децинормальные и более разбавленные рася хворы практически имеют тот же коэфициент расширения, как н чистая вода, [c.274]

Ближний порядок в кристалле заставляет рентгеновские лучи отклоняться при отражении, например, в установке, по геометрии подобной камере Дебая — Шерера, всего на несколько градусов от оси пучка. Таким малоугловым рассеянием пользуются для изучения мелких включений (- 10 см) в кристаллах, малых медленно меняющихся деформаций и упорядочения в жидкостях и стеклах. Малоугловое рассеяние успешно используют [20—23] для псследования кластерообразования в жидкостях при температурах, близких к температуре затвердевания, и изучения структуры растворов. Для изучения флуктуаций с амплитудами больше 10 см прибегают к рассеянию света, тогда как малоугловое рассеяние рентгеновских лучей позволяет исследовать более слабые флуктуации. Оно особенно ценно при изучении упорядочения в жидкостях, стеклах и растворах. Хотя к малоугловому рассеянию почти не прибегают для определения кристалличности, этот способ удобен для выявления начальной стадии кристаллизации (расстекловывания) в аморфных веществах. [c.24]

Разница между формулами, полученными различными авторами, состоит в выражении для АРи- Манделькерн полагает, что АР = ДГ/Ги АЯ , где — равновесная температура плавления, Л7=(Тт — Т) — степень переохлаждения и ДЯ — теплота плавления на моль повторяющегося звена цепи. С другой стороны, Гоффман и Лауритцен получили несколько иное выражение, а именно, ДРц = ДЯи(ДГ/Г )(Г/Гт), где введение добавочного множителя Т/Тт учитывает поправку на уменьшение разности энтропий переохлажденной жидкости и стекла по сравнению с величиной АНа1Тт при понижении температуры ниже Т . [c.222]

Анализ констант анизотропного СТВ показывает, что распределение л-электронной спиновой плотности Б ДФПГ в твердых матрицах по сравнению с распределением в ДФПГ в растворах мало изменяется. Этот вывод следует также из того, что и для радикала в жидкости и стеклах отличаются незначительно. Различия H30Tp00Hbfx констант и спин-поляризационных параметров для радикала в растворах и стеклах, по мнению авторов работ [16, 31], вызваны искажением вблизи р-атома азота геометрии радикала в твердой матрице. [c.195]

Взаимосвязь между жидким, кристаллическим и стеклообразным состояниями лучше всего объяснить с помощью диаграммы объем — температура для стеклообразующего вещества, показанной на рис. 1 [3]. При охлаждении жидкости из состояния, обозначенного точкой а, объем ее уменьшается по прямой аЬ. Если скорость охлаждения достаточно мала и в расплаве присутствуют центры кристаллизации, при температуре Г/ произойдет кристаллизация, сопровождающаяся уменьшением объема на величину Ьс. В ходе дальнейшего охлаждения объем кристаллического вещества уменьшается (по прямой ей). Но если скорость охлаждения достаточно велика, кристаллизация при температуре 7/ не происходит. В результате последующего охлаждения объем переохлажденной жидкости уменьшается по прямой Ье, которая представляет собой продолжение прямой аЬ. При определенной температуре Tg кривая переохлажденной жидкости резко изменяет нап равление и дальше идет почти параллельно линии, характеризующей уменьшение объема кристаллического вещества. Температура Tg, при которой наблюдается излом кривой объем — температура для переохлажденной жидкости, называется температурой начала интервала размягчения или температурой стеклования. Вещество можно называть стеклом только в том случае, когда температура его ниже Тд. В интервале температур между Tg и Tf вещество представляет собой переохлажденную жидкость. При Tg вязкость вещества очень велика около 10 пз. Различие между переохлажденной жидкостью и стеклом станет понятным, если рассмотреть, как изменятся свойства стекла, если поддерживать постоянную температуру Т (которая немного ниже температуры Та). Объем стекла при этом медленно уменьшается, и конечное его значение отвечает точке пересечения прямой, соответствующей температуре Т, и пунктирной линии, являющейся продолжением [c.12]

Не располагая более убедительным соотношением, для вывода которого требуется детальное рассмотрение локальной структуры в жидкостях и стеклах-будем пользоваться лорентцевыми полями [c.59]