Число состояний

Квантовые числа. Состояние электрона в атоме можно описать с помощью квантовых чисел п — главное квантовое число, / — орбитальное квантовое число, ш/ — магнитное квантовое число, /и — спиновое квантовое число. [c.20]

I. Подсчет Р (Е) для энергий, меньших энергии нулевых колебаний Е ,, производится по специальному алгоритму, изложенному в работе [208]. Данный алгоритм не является избыточным, так как в нем подсчитывается лишь число состояний без рассмотрения конкретных состояний, что существенно увеличивает быстродействие программы по сравнению с известными алгоритмами прямого перебора всех возможных квантовых состояний. Опишем этот алгоритм подробно. [c.254]

Е<1Е равно числу состояний с энергиями в пределах от до + Е. [c.184]

S внутренних степеней свободы и общую энергию Е gs E — Е ) — общее число квантованных состояний той же самой молекулы, в которой энергия Е локализована в некоторой совокупности нормальных координат, таких, что если она сосредоточится там, то молекула разложится в результате одного колебания, и v — средняя скорость, с которой энергия переходит от одной нормальной координаты к другой. В терминах диаграммы потенциальной энергии (см. рис. Х.4) .,( ) представляет общее число возможных состояний, ограниченных гиперповерхностью энергии Е, в то время как gs E — Е ) представляет собой общее число состояний внутри той же самой гиперповерхности, которые удовлетворяют условию, что в надлежащих координатах имеется энергия, по крайней мере равная Е. В таком случае общая скорость реакции дается умножением к(Е) на вероятность Р Е) нахождения молекулы с общей энергией Е и суммированием по всем энергиям Е Е [c.220]

Таблица I Число состояний электронов по уровням и подуровням и их максимальная емкость

Квантовые числа Принятое Число состояний [c.365]

Рассмотрим пример построения ГСС невосстанавливаемой компрессорной системы, состоящей из двух параллельно работающих компрессоров. Общее число состояний для такой системы при условии, что каждый компрессор может находиться только в двух дискретных состояниях, равно = 2 = 4. Без учета восстановления в процессе функционирования в течение наработки (О, О система принимает следующие состояния Е[[е х, 621 — оба компрессора исправны 2 йи в2о) — первый компрессор работает, а второй отказал з ею 621) — первый компрессор отказал, а второй работает E e a , его — отказали оба компрессора, где ец, — к- состояние -го компрессора, I — номер компрессора, к — код состояния ( =1 —работа, й = 0 — отказ). Эти события образуют полную группу несовместных событий системы за период 0,0- ГСС невосстанавливаемой компрессорной подсистемы представлен на рис. 6.6. [c.164]

Пусть изменения состояний потоков системы представляются цепями Маркова с ограниченным числом состояний ш. Обозначим произвольное состояние системы черва а, тогда в любой мо- [c.261]

Суммирование в (93.3) надо выполнять по всем допустимым 1-м состояниям, т. е. по всем возможным наборам квантовых состояний 1, 2.....1 (каждое из таких состояний может определяться несколькими квантовыми числами). Состояния 1, 2, з,. .., г л/ можно считать независимыми, а поэтому результат суммирования по г, в силу мультипликативности суммы по состояниям Z, можно вынести за знак суммы 1см. вывод формулы (92.9)1 [c.298]

В случае большого числа состояний (и наличия параллельных процессов) [c.192]

Отношение 1А+]/[А ], входящее в (2.32), фактически представляет вероятность того, что случайным образом взятая (из совокупности активных молекул) молекула окажется активированным комплексом. Эту же вероятность можно определить иначе. Пусть Р(Е ) — число состояний, в которых может находиться А с энергией Е [иначе говоря, Р Е ) — статистический вес активной молекулы]. Часть этих состояний Р соответствует такому распределению энергии Е, при котором активная молекула является активированным комплексом. Поэтому отношение Р /Р Е ) определяет вероятность того же события и тогда [А= =1/[А ] = Р /Р Е ). При )асчете необходимо иметь в виду следующее обстоятельство, предположим, что активная молекула превратилась в А+. На дальнейшую эволюцию А+ оказывает влияние не вся энергия Е, а только ее часть Е [см. (2.30)]. Другая часть Е связывается в активированном комплексе, обеспечивая диссоциацию связи. Поэтому несвязанной энергией А= " называют величину Е . [c.35]

Откуда число состояний, в которых может находиться -тый линейный ротатор с энергией , + йщ, равно [c.41]

Некоторые состояния молекул могут иметь столь близкие энергии, что их практически невозможно различить и можно считать совпадающими. Эти состояния объединяют в группы число состояний в группе называют статистическим весом Статистический вес может рассматриваться как вероятность состояния с энергией е . Ею называют также вырожденностью энергетического уровня. Для вычисления термодинамической вероятности И/ вместо уравнения (IV, 1) получаем [c.155]

Это выражение правильно только в случае несимметричной молекулы. В случае линейной молекулы, имеющей центр симметрии, поворот на 180° не приводит к возникновению нового состояния и, таким образом, учет всех возможных ориентаций вектора момента количества движения дает удвоенное число состояний. Поэтому для симметричных линейных молекул [c.417]

Если дискретизировать область возможных значений Р с числом состояний /2, то приближенно [c.200]

Электронная оболочка п 0 < г <(п-1) Обозначение состояний г=о, 1, 2, 3 Число СОСТОЯНИЙ п — I л = Е (2/--1) 0 [c.47]

Число состояний, в которых по крайней мере один осциллятор обладает энергией и , определяется функцией Оа- [c.149]

Если обозначить б5 = й — а А5 — число состояний между 5 = /г и 5 = 1, то б5 = 2А5. [c.140]

На языке термодинамики это означает, что для молекулы белка существует лишь одно состояние (или ограниченное число состояний), когда свободная энергия как функция пространственного строения (и, следовательно, как функция нековалентных взаимодействий между аминокислотными остатками полипептидной цепи обнаруживает минимум. [c.12]

Тенденция к переходу в состояние с наименьшей энергией проявляется при разных температурах в одинаковой степени. Тенденция же к достижению наиболее вероятного состояния проявляется тем сильнее, чем выше температура. Поэтому при низких температурах в большинстве случаев практически сказывается только влияние первой из этих тенденций, в результате чего самопроизвольно протекают экзотермические процессы. По мере возрастания температуры равновесие в химических системах все больше и больше сдвигается в сторону реакций разложения или увеличения числа состояний атомов. При этом каждой температуре отвечает состояние равновесия, характеризующееся определенным соотношением концентраций реагирующих веществ и продуктов реакции. [c.181]

Полное число состояний 2 8 1S 32 [c.261]

Рассмотрим моль металла одновалентного элемента как огромную молекулу, возникающую в результате сближения Ыл атомов. Основной уровень атома при этом расщепится на весьма близких друг к другу уровней, которые составят первую бриллюэнов-скую зону. Таким образом, спектр уровней металла представляет собой как бы расщепленный (превращенный в зоны) спектр атома. Такой подход к объяснению зон показывает число состояний в зоне. [c.507]

Множитель (1—представляет собой отношенне числа молекулярных квантованных состояний на седловинной точке Lo к общему числу состояний на гиперповерхности энергии Е Е. Это отношение сильно зависит от величины Е и умень-ш ается для любой данной величины Е по мере возрастания Е. [c.210]

Расчет коэффициентов теплоотдачи о является обязательным элементом структур расчета коэффициента теплопередачи в сечении БС — к, описанных в главе 5. Расчет а специфичен практически для каждого сочетания признаков процесса теплообмена, формы теплопередаточного элемента, типа теплопередающей поверхности, пространственного расположения аппарата. Каждый из этих признаков, в особенности второй и третий, имеет большое число состояний. Например, с помощью только второго признака индексируется свыше 1 млн. теплопередаточных элементов различной формы. Следовательно, число сочетаний этих признаков, соответственно и случаев расчета теплоотдачи, очень велико. [c.231]

Обозначим 5о, 5 ,. .., состояния ХТС (число состояний конечно и равно п). Вероятности иребывация системы 5 в состояниях 5о, 5ь..., 5 равны соответственно ро, Рь , Рп- Значения этих вероятностей должны быть заданы в начальный момент времени / = 0. Когда при = 0 система находится в состоянии 5,, то р (0) = 1, а остальные вероятности равны нулю. Когда в системе процесс длится некоторое время,. можно говорить о предельном поведении системы р, (г) ири оо. В системах, в которых происходят простейшие потоки событий (стационарные пуассоновские с постоянными интенсивностями Я), могут существовать финальные вероятности р/==Ит р (() 1=1,п. Это озна- [c.235]

Алгоритмы ветвей и границ можно применять для решения разнообразных дискретных задач оптимизации они являются алгсритмами направленного перебора допустимых решений и в отличие от точных методов полного перебора обычно обеспечи-пают получение оптимального варианта за реально реализуемое число шагов. Для синтеза оптимальной ХТС с вспо.могательны-ми емкостями методом ветвей и границ необходимо, чтобы на каждой стадии / (/=1,т) были известны значения /V/, У/, V/. Так как. V/ ограничено сверху технологическими или организационными условиями, а V,-, У/ могут быть выбрани только ] з стандартных рядов, число возможных состояний каждой стадии конечно, а следовательно, конечно, хотя и очень велико, число вариантов синтезируемой ХТС. Обычно набор реишний (вариантов ХТС) удобно представить в виде дерева (рис. 3.20), где уровни иерархии соответствуют аппаратурным стадиям ХТС, вершины — вариантам аппаратурного оформления ХТС. Число вепей, выходящих из каждой вершины, равно числу состояний на данной стадии. [c.255]

Из начального состояния О процесс может перейти в состояние 1 с вероятностью ЯоА/ и остаться в состоянии О с вероятностью 1— оД +0(ДО - Если число состояний конечно и равно п, то из состояния п процесс может перейти в состояние ( —1) с вероятностью idAt и остаться в прежнем состоянии с вероятностью 1—р,,гД/+0(ДО Такой процесс называют процессом гибели и размножения . [c.68]

Здесь IV(Е —Е,) —полное число состояний активированного комплекса, обладающего энергией Е — а, и р (Е) —плотносп эие])гетического спектра активной молекулы. Таким образом, в рамках статист1 ческой теории задача о расчете к Е) сводится к расчету характеристик [ии ргетического спектра активной молекулы и активированного комплекса (подробности см. в [114, 281]). [c.108]

Для стехиометрического соотношения реагентов в питании систе.мы анализ показал, что в случае протекания только основной реакции в системе может реализовываться одно стационарное состояние, отвечающее неполному превращению реагентов, и бесконечное число состояний, соответствующих полной конверсии. Учет побочной реакции приводит к тому, что в системе реализуются три стационарньк состояния, аналогичные случаю избытка реагента В в потоке питания. [c.181]

Введем в рассмотрение функцию / , ( ) — число состояний системы с энергией Е, распределенной по / квантовым осцилляторам. Поясним рекурренту, позволяющую определять эту функцию для системы из / гармонических осцилляторов, зная ее значение для системы из (/ — 1) гармонических осцилляторов [c.254]

ГДЛЯ ЧИСЛА СОСТОЯНИЙ АКТИВИРОВАННОГО КОМПЛЕКСА, 1X, [c.262]

Поведение, функционирование ЧМС определяется объектами (параметрами) вход, процесс, выход, управление. Последнее реа-лазуется с помощью обратной связи и ограничения числа состояний системы, свойствами, набором и характером связей между объектами. Свойства определяют качества параметров, выражают их количественно, в конкретных размерных единицах. Качество в свою очередь есть не что иное, как внешнее проявление объекта, посредством которого он изучается и вводится в процесс связи — все то, что соединяет объекты и свойства в процессе, в динамической целостности [80, 81]. [c.44]

Наиболее прямой путь решения этой надачи заключался бы, очевидно, в составлении таблицы коэффициентов летучести для всех нужных давлений, температур и составов. Однако это совершенно исключено для миогоком-нонентной смеси в виду астрономического числа состояний, которые должны быть сведены в таблицу. Так, например, если привести в виде таблиц коэффициенты летучести ири десяти значениях температур, 20 значениях давления и ири различных мольных долях 1ганедого из [c.24]

Терм имеет вид 1]. Индекс М указывает иа мультиплетность уровня М = 25-(-1, где 5 = 2 . Индекс ] характеризует результирующее (магнитное) поле атома. Его называют часто внутренним квантовым числом. Состояние L определяется суммой проекций гп1 орбитальных моментов всех иескомпенсированных (неспаренных) электронов иа магнитную ось атома Ь — гп1. В зависимости от значения этой суммы I обозначают латинскими прописными буквами [c.341]

В связи с различными возможностями ориентации ядра А под влиянием магнитного -момента ядра В со спином / линия ядра А расщепляется на мультиплет (2/+1). В присутствии п эквивалентных соседних ядер с ядерным спином I число состояний становится равным 2/г/+1. Распределение интенсивности линий зависит от статистического распределения ядерных спиновых состояний и для ядер с /= /2 соответствует последовательности биномиальных коэффициентов. В качестве примера рассмотрим сверхтонкую структуру спектра молекулы РРз. Резонансная линия ядра Р под влиянием соседного ядра Р со спином /2 расщепляется на две линии (рис. А.27, а). Резонансная линия ядра фосфора под действием трех одинаковых ядер P со спином /= /2 дает квартет с отношением интенсивностей 1 3 3 1 (рис. А.27, б). [c.73]

Число состояний, приходящихся на интервал йр (см. гл. XIII) и рассчитанных на один атом йпс), составляет [c.508]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология