Такаянаги

Фохта [63], Реусса [64] и Такаянаги [71], в которых предполагается однородное распределение деформации и напряжения, [c.43]

Рис. 2.12. Диаграмма Такаянаги частично кристаллического полимера.

Необходимая информация о механическом поведении материала была получена путем анализа мест захвата радикалов. Это позволило в предыдущих разделах сделать вывод о том, что механорадикалы образуются именно в аморфных областях частично кристаллических полимеров. Кроме данной проблемы методом ЭПР были исследованы изменения морфологии образца в процессе его механического изготовления. Касумото, Такаянаги и др. [50—51] изучали пленки ПЭ и ПП путем последовательного удаления аморфной фазы материала травлением азотной кислотой. Затем они проанализировали спектры ЭПР, полученные при облучении 7-лучами обработанных подобным образом пленок. Таким образом они смогли связать октет, полученный для ПП, с радикалами, захваченными дефектами внутри кристаллитов, а спектр из девяти компонент — с радикалами в свернутых аморфных поверхностях. Последние являются особенно эффективными местами захвата радикалов. Указанные авторы также проанализировали влияние закалки, термообработки и холодной вытяжки на мозаично-блочную структуру своих пленок. [c.224]

Динамические механические свойства полимеров, наполненных полимерными наполнителями, при отсутствии взаимодействия между компонентами могут быть описаны на основе механических моделей, предложенных Такаянаги [434]. Композиция изображается схемой (рис. V. 17), где слева показан характер распределения частиц в смеси и справа изображена эквивалентная модель. Верхний рисунок относится к гомогенно-, нижний — к гетерогенно-распределенной дисперсной фазе. Если фаза а диспергирована в фазе И), то возможны две эквивалентные модели для систем I и II (рис. V. 18). Комплексный модуль упругости моделей этих систем выражается как [c.223]

Уравнения (V. 5) и (V. 6) применимы ко многим системам, в которых два компонента образуют раздельные невзаимодействуюшие фазы. Например, при применении модели Такаянаги для описания динамического модуля упругости и механических потерь бутадиен-стирольного каучука, усиленного частицами полистирола размером 400 А, было установлено [435], что в высокоэластической области наполнитель резко увеличивает модуль, но мало влияет на него в области стеклообразного состояния. При этом не было обнаружено изменения температур стеклования компонентов в смеси по сравнению с чистыми компонентами. Поведение системы хорошо описывается с помощью обсуждаемых уравнений без рассмотрения влияния наполнителя на сегментальную подвижность макромолекул каучуковой фазы. [c.224]

На рис. V. 19 приведены два способа расположения элементов модели, которые представляют собой предельные случаи последова-телвно-параллельного (Л) и параллельно-последовательного (5) соединений. Эти модели по сравнению с моделью Такаянаги предпочтительнее с физической точки зрения. Следует подчеркнуть, что все предложенные модели представляют собой только феноменологический способ описания экспериментальных данных, а при соединении элементов моделей применяется эмпирический подход, [c.224]

Механические свойства композиционных материалов описываются с помощью тех же двух моделей Такаянаги, которые были рассмотрены выше. Эквивалентность обеих моделей позволяет описать их с помощью одного уравнения (VI. 8). Если принять, что коэффициент Пуассона равен V = Vн = V, то динамический модуль сдвига [c.226]

Так как коэффициенты термического расширения областей обоих типов различны, вклад парциальных величин в общий свободный объем системы зависит от температуры [453, 454]. Концепция свободного объема для описания вязкоупругих свойств полимерных смесей была использована в работах Манабе и Такаянаги [564]. Ими было предложено описывать долю свободного объема fi t-Toro компонента п-й компонентной смеси с помощью уравнения [c.241]

Рис. 1.12. Модель взаимного расположения ламелей в сферолите полиэтилена (по Такаянаги). Ося а, 6 и с показывают ориентацию элементарной ячейки в различных точках. Стрелкой указано направление вытяжки.

Разработано несколько типов приборов, в которых используется описанный принцип [5, 21, 24]. На рис. 6.15 показана блок-схема прибора Такаянаги [22]. Образец шириной 0,1 — [c.118]

Рнс. 8.11. Зависимость модуля упругости и модуля потерь Е от температуры (до Такаянаги) при частоте 138 Гц для образцов полиэтилептерефта-лата различной степени кристалличности [c.165]

Такаянаги интерпретировал эти данные следующим образом. Он предположил, что 7-релаксационный процесс связан с движе- [c.168]

Мак-Крам и Моррис обнаружили, что значительные изменения сферолитной структуры не оказывают влияния на форму дисперсионной кривой в области -релаксации. Они согласны с выводом Такаянаги о том, что этот тип релаксации связан с молекулярным движением внутри кристаллов. Как Синнот, так и Мак-Крам и Моррис наблюдали заметное влияние облучения электронами на - и -релаксационные процессы, в то время как -процесс при облучении оставался без изменений. Синнот рассматривает эти данные как подтверждение предложенного им отнесения [c.172]

Процесс — С, соответствующий движению складок, отличается от других процессов как значением энергии активации (Такаянаги), так и тем, что его интенсивность изменяется при варьировании толщины ламелей в монокристаллах (Синнот). [c.176]

Результаты исследований Такаянаги и Мак-Крама — Морриса показали, что механическая релаксация в ориентированном образце может зависеть от направления приложенного напряжения. Стакурский и Уорд [31—33] при исследовании ориентированных [c.177]

Рис. 10.24. Температурные зависимости компонент динамического модуля E- и отожженных образцов полиэтилена высокой плотности параллельно (110 и перпендикулярно (х ") направлению начальной вытяжки (по Такаянаги и др.).

Такаянаги исследовал ориентированные образцы различных полимеров в виде листов до и после отжига, в том числе изгото-. вленных из- полиэтилена высокой плотности и полипропилена. Предполагалось, что во всех случаях достигалась одноосная ориентация. Измеряли продольные динамические модули упругости вдоль ( г ) направления вытяжки и перпендикулярно (Х ) ему (рис. 10.24). Зависимость модуля (или ) вытянутых и отожженных образцов при высоких температурах пересекает зависимость модуля в перпендикулярном направлении. (или L ). Таким образом, хотя при низких температурах вследствие молекулярной ориентации Е > E ( , при высоких температурах < 90. [c.242]

Для объяснения наблюдаемых эффектов Такаянаги предложил модель, представленную на рис. 10.25. Основная особенность этой модели иллюстрируется графиками, показывающими изменение модуля с температурой. [c.243]

Такаянаги называет эти графики дисперсионными кривыми.) Приложение усилия в параллельном направлении (рис. 10.25, а) приводит к большому падению модуля при повышении температуры, причем жесткость при высоких температурах определяется, главным образом, аморфными областями, обладающими высокой податливостью выше области релаксационного перехода. В перпендикулярном направлении падение модуля не так велико, так как кристаллические области способствуют сохранению напряжения и сравнительно высокой жесткости (рис. 10.25, б). Эта модель приводит, в результате, к пересечению кривых, показанному на рис. 10.25, в. [c.243]

Однако необходимо отметить, что это не совсем соответствует действительному поведению предлагаемой модели, имеющей слоистую структуру. В такой структуре кристаллические области должны ограничивать податливость аморфных слоев, что не учитывалось Такаянаги. [c.243]

Рис. 10.25. Температуршле зависимости модуля упругости В для модели Такаянаги в параллельном (а) и перпендикулярном (б) направлениях и результирующие кривые (в). При вычислениях предполагалось существование релаксационных процессов в аморфной фазе А при температуре Т (од) и в кристаллической фазе С при температуре Т (ас).

Хорошо описывает зависимость вязкости от состава двухфазной смеси формула Такаянаги [91] [c.45]

Здесь индекс 1 относится к дисперсионной среде, а индекс 2 — к дисперсной фазе, Фа — объемная доля дисперсной фазы, а т] — комплексная вязкость. Формула Такаянаги применима и для расчета вязкости, определяемой в процессе стационарного течения. [c.46]

Конструкция прибора и методика работы на нем были описаны Такаянаги и Иопшно [И, 14]. Измерения производили при стандартной частоте 110 Гц и в отдельных случаях npg 3,5 Гц. [c.84]

Для описания поведения полимерных смесей можно с успехом использовать модель Такаянаги с соавторами [12], которая приведена [c.91]

Рис. 12. Соответствие эквивалентных моделей с данными измерений механических свойств для смеси 8 -изотропная модель -----модель Такаянаги % — экспериментальные данные.

Рис. 14. Соответствие между наблюдаемыми и расчетными значениями фотоупругой постоянной. Расчет выполнен по формулам (8) и (9) с использованием параметров, обеспечивающих наилучшее согласие экспериментальных и теоретических данных пунктирные линии — модель Такаянаги сплошные линип — изотропная модель.

Анализ данных по двойному лучепреломлению. Некоторые преимущества изотропной модели перед моделью Такаянаги кроются скорее в вытекающих из нее физических следствиях, а не в том, что с ее помощью удается лучше описывать экспериментальные данные. При подстановке параметров, полученных из обработки данных по динамическим свойствам образцов, в формулы (8) и (9), первая систематически занижает численные значения параметра при применении второй формулы это занижение сохраняется, но оно в среднем не превышает 7% (рис. 14), а для большинства смесей расхождение не превосходит 5%. Все расчетные значения показывают характерное возрастание двойного лучепреломления, указывающее на многофазность структуры смеси. [c.96]

В связи с тем, что не представляется возможным проинтегрировать выражения (16) и (23), необходимо найти иное решение задачи. В настоящей работе рассматриваются двухфазные материалы. С практической точки зрения наиболее удобно задаться подходящей моделью, которая бы возможно точно описывала получаемые при их исследовании экспериментальные данные. Такаянаги [8] предложил такую модель для представления свойств аморфно-кристаллических и наполненных систе.м. В его модели обе фазы включены частично параллельно и частично 1и- [c.64]

Беспорядок, вызываемый быстрыми вращательными движениями, является наиболее вероятной причиной отсутствия большого числа дифракционных линий у полифосфазенов в мезоморфном состоянии. Дифракционная картина гране-1,4-полибутадиена в псевдогексагональном состоянии качественно весьма напоминает таковую двух поли-быс-хлорфеноксифосфазенов три резких (МО) рефлекса и диффузное плоскостное рассеяние. Расчеты структурного фактора, проведенные Суехиро и Такаянаги [43] с учетом вращения вокруг продольной оси молекулы, предсказывают именно такую дифракционную картину. Следовательно, для объяснения небольшого числа резких (МО) рефлексов, обнаруживаемых в мезоморфных полифосфазенах, совсем не обязательно, как это ранее предполагалось [35], постулировать возмущения паракри-сталлической решетки, которые представляют собой трансляционные смещения узлов идеальной решетки. Диффузный характер плоскостного рассеяния вызывается поступательным перемещением молекул в направлении их продольных осей. К такой же картине приводят изменения паракристаллической решетки. Таким образом, мезоморфное состояние в полифосфазенах не следует представлять как паракристаллическое, но дифракционная теория паракристаллического состояния может быть полезной в определении плоскостного рассеяния. [c.333]

Механические свойства твёрдых полимеров (1975) -- [ c.243 ]

Итоги науки химические науки химия и технология синтетических высокомолекулярных соединений том 3 выпуск 1 книга 2 (1959) -- [ c.0 ]

Полимерные смеси и композиты (1979) -- [ c.68 , c.70 , c.222 , c.224 ]

Акустические методы исследования полимеров (1973) -- [ c.154 ]

Полистирол физико-химические основы получения и переработки (1975) -- [ c.265 , c.268 , c.269 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология