Максвелла среда

Электромагнитное поле в изотропных средах характеризуется системой дифференциальных уравнений Максвелла [c.34]

Модели диффузионного испарения, горения и термического разложения капель. Задача о диффузионном испарении капель, рассмотренная впервые Максвеллом, сегодня привлекает внимание исследователей. Все работы, касающиеся этого вопроса, можно разделить а) по методам исследования — аналитическим и численным б) но вкладу внутреннего и внешнего сопротивления процессам тепло- и массопереноса в) на стационарные и нестационарные задачи г) ио отношению к внешней среде д) ио влиянию различных сил (электрические, звуковые поля) на скорость испарения. [c.71]

Уравнения Максвелла и соот юшения, характеризующие свойства сред )1, имеют следующий вид ]34] [c.458]

Распределение зарядов в диэлектрической среде при наличии внешнего электростатического поля определяется из общей системы уравнений Максвелла—Лоренца [c.135]

По Максвеллу, диэлектрическая проницаемость равна квадрату показателя преломления для света с большой длиной волны. Это справедливо, однако, для неполярных сред. Для таких систем мольная рефракция и поляризация идентичны. [c.48]

В начале прошлого века Максвелл, создав теорию электромагнетизма, начал изучать диэлектрические свойства веществ, обусловленные их гетерогенностью. Примерно в то же время коллоидные дисперсии рассматривались как один из видов гетерогенных систем. Позднее Дебай предложил теорию полярных молекул, рассматривая их как частный случай диэлектриков. Такая трактовка вызвала большой интерес среди исследователей, в результате чего теория полярных молекул получила широкое применение и была распространена на область коллоидного состояния вещества. Это влияние можно проследить на примере исследований диэлектрических свойств макромолекулярных и протеиновых растворов, адсорбции молекул на порошках твердого вещества и т. д. По этому вопросу имеется значительное число работ как обзорного, так и оригинального характера. [c.313]

При дальнейшем рассмотрении будет предполагаться, что реак-и.ии протекают без нарушения распределения Максвелла—Больцмана, в неизменной среде, и, следовательно, положение о независимом протекании элементарных реакций выполняется. [c.145]

При электрофизических характеристиках рабочей среды вида (1) и (2) и при монохроматическом воздействующем электромагнитном поле вида (3) уравнения электродинамики для определения зависимостей комплексных амплитуд E g (г) и Но (г) от пространственных координат вытекают из уравнений Максвелла й имеют вид [c.142]

Протекание экзотермических реакций в замкнутых системах сопровождается разогревом, который в свою очередь ускоряет протекание процесса, подчас вплоть до самовоспламенения системы, ее теплового взрыва. Так происходит самовозгорание кучи листьев, буртов каменного угля и торфа, зерна и иных окисляюш,ихся кислородом воздуха материалов. Явление это вполне удовлетворительно объясняется на основе представлений о стационарно протекающих процессах, подчиняющихся уравнению Аррениуса, в течение которых не происходит нарушения максвелл-больцмановского распределения. Если теплоотвод в окружающую среду не уравновешивает тепловыделение или процесс не прекращается вследствие исчерпания реагирующего вещества, то экзотермическая реакция может переходить в тепловой взрыв. В практике химической промышленности тепловой взрыв представляет собой опасное нежелательное явление, могущее приводить к тяжелым авариям в результате сильного саморазогрева химических реакторов. Величина критического разогрева (АТ,ф) сосуда по отношению к окружающей среде (Го) [c.255]

Степень взаимодействия затухающей волны с поглощающей средой можно рассчитать из уравнений Максвелла или Френеля, однако на практике в спектроскопии НПВО пользуются более простыми зависимостями. Так, на основе приближения малости ( Ю%) поглощения А величину отражения / можно оценить следующим образом [c.133]

На рис. 9.5 показана кривая ползучести для модели Максвелла (с последующим сокращением образца после нагрузки). Видно, что модель Максвелла не отражает основной особенности кривой ползучести — наличия участка замедленного развития упругой деформации. В реальном полимере упругая деформация развивается не мгновенно, как в пружине, а замедленно, так как перемещение сегментов тормозится вязким сопротивлением среды. [c.123]

Это уравнение было получено впервые Максвеллом соответственно вязкоупругую среду, свойства которой описываются этим реологическим уравнением состояния, называют телом Максвелла. [c.30]

Электрические силы, действующие между зарядами, являются векторами, и их можно складывать по правилу параллелограмма. Рассматривая заряды и силы, обычно исходят из предположения, что размеры зарядов гораздо меньше расстояния между ними, т. е, прибегают к идеализации, представляя заряды точечными. Опыт показывает, что сила взаимодействия в общем случае зависит от свойств среды, поэтому для определения единицы заряда измеряют силу, действующую в вакууме между двумя одинаковыми зарядами, помещенными на расстоянии одного сантиметра друг от друга. Заряды считаются единичными, если сила взаимодействия между ними равна единице силы. Эти представления о свойствах покоящихся зарядов составляют основу той части учения об электричестве, которая называется электростатикой. Заметим, что вопрос о скорости распространения влияния данного заряда на другие решался по-разному в различные периоды истории науки. Первоначально полагали, что действие заряда, помещенного в данную точку пространства, мгновенно достигает других зарядов в окружающей среде. После исследований Дж. Максвелла было признано, что передача взаимодействий протекает в промежуточном пространстве с определенной скоростью. [c.11]

Важным свойством систем с анизотропными и анизометричными частицами является возможность ориентировки частиц под действием внешних сил. При этом не только резко изменяются условия светорассеяния, но и возникает двулучепреломление, т. е. для лучей со взаимно перпендикулярной поляризацией средние значения показателей преломления оказываются различными. Ориентировка частиц и возникновение двулучепреломления могут быть обусловлены воздействием на дисперсную систему электрического (эф( >ект Керра) или магнитного (эффект Коттона — Мутона) полей, а для анизометричных частиц — течением среды (эффект Максвелла). [c.203]

При рассмотрении молекулярного теплообмена в газовой среде он считал необходимым учитывать изменения молекулярной скорости в зависимости от температуры и от направления движения молекулы, полагая справедливым закон распределения скоростей по Максвеллу для данной точки газовой среды. [c.120]

При выводе уравнения теплопроводности газов Максвелл полагал, что температура во всей газовой среде изменяется очень медленно, т. е. состояние газа близко к установившемуся состоянию. [c.121]

Из теории Максвелла — Гуи следует, что изменение этого потенциала дает максимальную работу, производимую подобными системами (см., например, работу [84]). Здесь То и ра — однородные температура и давление соответственно во внешней среде, которые остаются постоянными кроме того, пет никаких условий, налагаемых на температуру и давление самой системы. В это.м случае необходимо, чтобы достаточно далеко от системы выполнялись следующие требования [c.61]

П. частиц в существ, мере определяет диэлектрич. св-ва в-ва. В частности, для в-в, состоящих из полярных молекул, связь между П. и диэлектрич. проницаемостью описывается ф-лой Ланжевена-Дебая (см. Диэлектрики). Тензорный характер П. проявляется в появлении двойного лучепреломления изотропной среды при воздействии на нее мощного светового импульса, в двойном лучепреломлении в потоке (эффект Максвелла), в магн. поле (эффект Коттона-Мутона), в явлении фотоупругости и мн. оптич. св-вах твердых и жидких тел в ряде случаев П. может быть определена на основании этих св-в. [c.67]

При выполнении условия (64,4), т. е. в случае, когда средний пробег велик по сравнению с линейными размерами движущегося тела течение вокруг него будет свободным мо лекулярным. В таких течениях влиянием тела на распределение скоростей беспорядочного теплового движения молекул можно пренебречь, а поэтому можно принять, что в окружающей газовой среде имеет место распределение скоростей Максвелла (13,2), в котором скорость дрейфа = равна скорости полета тела с обратным знаком. Таким образом, мы будем рассматривать происходящие явления в системе координат, связанной с самим телом. [c.331]

Если же среда вязкая, то упругая сила будет изменяться в зависимости от величины силы и от природы тела. Первым естественным предположением у Максвелла было предположение пропорциональности деформации величине приложенной силы [c.131]

Согласно общей теории флуктуаций или теории отклонений от закона Максвелла — Больцмана, вероятность йР того, что наблюдаемый параметр а для системы, находящейся в термическом и механическом равновесии с окружающей средой, в данный момент времени будет отличаться от равно- [c.63]

Среди диэлектрических методов это сравнительно новый метод [162]. Кроме а- и р-переходов, метод позволяет измерять-Максвелл-Вагнеровские потери. Суть метода заключается в том,, что полимер при температуре выше Тст помещают в электрическое поле, а затем, не снимая его, охлаждают до возможно более низкой температуры. При этом ориентация диполей, возникающая в электрическом поле, замораживается, и возникает состояние, аналогичное электретному. Нагревание такого образца сопровождается размораживанием молекулярной подвижности диполей. В результате по мере нагревания ток деполяризации возникает в областях температур релаксационных переходов, которым на спектре деполяризации будут отвечать максимумы. [c.242]

Ряд терминов и соотношений физики твердого тела, а также электродинамики сплошных сред (уравнения квантовой механики, уравнения Максвелла и т. д.) даются без выводов и ссылок в предположении, что читатель легко может при необходимости их найти в соответствующей обширной литературе. [c.55]

Для элементарных реакций выполняется закон действующих масс скорость простой по механизму химической реакции прямо пропорциональна концентрации реагирующих веществ (действующих масс). При этом, с одной стороны, химическая реакция должна протекать только за счет теплового движения реагентов и без нарушения максвелл - больцмановского распределения энергии по степеням свободы реагирующих частиц и, с другой стороны, должен соблюдаться принцип независимости протекания элементарных реакций. Изменение концентраций реагентов не должно заметно менять свойства среды (полярность, вязкость и т. д.). [c.135]

Первое из этих дифференциальных уравнений (1.22) описывает поведение реологической среды Кедьвина—Фойгта. а второе— Максвелла. Среда Кельвина является в сущности твердым телом и ТГе Сггособна течь, однако деформация в нем при приложении напряжения устанавливается не мгновенно, как у тела Гука, а с запозданием — из-за наличия компоненты вязкости, включенной параллельно упругой компоненте, и может иметь характер замедляющейся ползучести. Поэтому среда Кельвина описывается моделью запаздывающей упругости или твердого упругого тела с внутренним трением [21—23]. [c.19]

При исследовании механических свойств нефтяного кокса наибольший интерес представляет релаксационная теория [84, 226], основоположником которой следует считать Максвелла. Он предположил, что твердое тело представляет собою совокупность двух сред — идеально упругой, которая подчиняется закону Гука о пропорциональности деформации приложенному напряжению (силе), и вязкой среды, которая подчиняется закону Ньютона [c.165]

В работах [17] рассмотрено влияние температуры на поток нейтронов в бесконечной поглощающей среде. Расчеты в этпх работах проведены для однородной среды из несвязанных ядер с постоянным поперечным сечением рассеяния и сечением поглощения, подчиняющегося закону 1/у. Предполагалось, что для скоростей ядер имеет место распределение Максвелла — Больцмана (4.172) и что нейтроны вводятся в систему от моноэнергетического источника. Для расчетов замедления и рассеяния в области тепловой энергии использовался метод Монте-Карло. Мы не будем здесь описывать этот метод, а обратим вниманпе на полученные результаты. [c.95]

Р. Электромагнитная теория и соотношения Френеля. В классическом пределе поток фотонов образует непрерывную электромагнитную волну с напряженностями электрического поля Е и магнитного поля Н. Значения напряженностей полей 1 одчиняются уравнениям Максвелла и соотношениям, характеризующим электрические и магнитные свойства изотропной среды. Электромагнитная теория дает описание зеркального отражения от гладкой границы раздела сред или набора таких границ, образующего поверх 1юстн[, Й слой. [c.458]

На основе прочности фазовых контактов с валентными связями и межмолекулярных взаимодействий представляется возможным теоретически рассчитать прочность твердых тел. Однако, это весьма сложная задача, так как )езультаты расчета сильно искажаются из-за наличия дефектов, пористости и других причин. Предполагая, что твердое тело является совокупностью двух сред — идеально-упругой, которая подчиняется 1а-коиу Гука о пропорциональности деформации ириложенному напряжению, и вязкой, которая подчиняется закону Ньютона,— Максвелл предложил релаксационную теорию твердых тел, в соответствии с которой напряжение Ор зависит от деформации Бр и скорости деформации ( /вр/Л) [c.178]

Из уравнения (3 4) следует размытость и неоднозначность энергий активации процессов в МСС и ст> пенчатый характер их кинетики, В первую очередь реагируют в системе компоненты с малыми значениями энергии активации (меньше среднего), затем остальные компоненты Кроме того, возможен химически инертный участок распределения, который не вовлекается в реакции Реагент по отношению к многокомпонентной системе ведет себя как "Демон Максвелла", отсекающий химически активный "хвост" статистического распределения состава компонентов по энергии активации [3-6], Кроме того, компоненты распределения должны иметь различную кинетическую энергию, и, следовательно, обладать различной собственной температ> рой, отличающейся от средней температуры системы-термостата. В нефтяных средах это означает, что собственная температ фа ас-фальтенов может бьпь на порядок отличаться от температур легких фракций. [c.35]

Впервые поведение упруго-вязкого те моделировал Максвелл системой пo лeJ ва тел ьно соединениьгх пружины (упруг деформация) и поршня, движущегося вязкой Среде (необратимая деформация чения) (рис. 61,13). Кельвин, а позд Фойгт моделкровали поведение вязко-угг( того тела поведением системы, состоят из пружины и вязкого элемента, с оедиш ных параллель[10 (рис, 61,6). [c.160]

Интересный материал, готовый тотчас же к практическому применению, можно получить, если исходить из всеобщего закона Максвелла С1=с//ё]Г, автоматически учитывающего соответствующие превращения электромагнитной энергии при переходе из одной среды в другую. С этой целью необходимо электромагнитную энергию, распространяющуюся от анода в электролит и из электролита к катоду, представить в виде луча, отражающегося и преломляющегося как свет (рис. 32). Такое представление согласуется с ньютоновской механикой и не противоречит современным понятиям квантового характера движения частиц. Результаты такого представления хорошо согласуются с вероятной оценкой электрических параметров в элек- [c.59]

ГОРЯЧИЕ АТОМЫ (атомы отдачи), возникают при ядерных превращениях и имеют избыточную (по сравнению с обычными атомами) кинетич. энерхию. Эта энергия обусловлена эффектом отдачи при испускании ядром а-и 0-частиц или 7-квантов она составляет 10—100 эВ и выше, что формально соответствует т-ре 10 —10 градусов и превышает энергию активации мн. хим. р-ций. Распределение Г. а. по энергиям не описывается законом Максвелла — Больцмана, а скорости хим. р-ций, протекающих с участием таких атомов, не зависят от т-ры. Сталкиваясь с атомами среды, Г. а. приходят в тепловое равновесие с ней (термализуются) и в результате хим. р-ций стабилизируются в разл. соединениях. Стабилизацию Г. а. в молекулах исходных соед. без промежут. разрыва связи с материнской молекулой наз. первичным удержанием, в остальных случаях — вторичным. [c.142]

Реакцин в газах. Поскольку в газах время между последовательными столкновениями молекул (10 с при нормальных условиях) много больше времени стожновения (10 -10 с), влияние среды (окружения) проявляется лишь в соударениях реагирующих молекул с молекулами окружения до или после столкновения реагирующих молекул друг с другом, но не за время одного столкновения. Поэтому элементарный акт р-ции можно рассматривать как результат изолированного парного столкновения. Такие столкновения могут приводить к изменению числа частиц с энергией, превышающей энергию активации р-ции Е, и нарушению максвелл-больцмановского распределения частиц по энергиям их относит, движения и внутр. степеням свободы. В зависимости от соотношения скоростей р-ции и процессов релаксации, восстанавливающих это распределение, различают равновесные и неравновесные Б. р. [c.285]

Отсюда видно, что не гидродинамические движения, соответствующие малым отклонениям не гидродинамического характера от распределения Максвелла, затухают за время порядка времени релаксации. Если же они поддерживаются каким-либо внешним возбуждением в данном месте, то они исчезают на расстояниях порядка среднего пробега от места возбуждения. Наоборот, если в среде существуют гидродинамические движения с временными и пространственными масштабами, определяемыми (15,1), например звуковые волны с длиной Ь и периодом колебания Т, удовлетворяющие условию (15,1), то они затухают вследствие вязкости и теплопроводности на расстояниях, больших по сравнению с их длиной, а время их существования велико по сравнению с периодом. Это вытекает из теории затухания звуковых волн на основе уравнений газодинамики (10,1) и подтверждается опытом. Так, пространственный коэффициент зату- [c.69]

Уравнения Максвелла для медленно движущихся изотропных и проводяпщх сред имеют вид [c.58]

Крупным вкладом в развитие учения о скоростях химических реакций оказались работы Н. А. Меншуткина о скоростях образования сложных эфиров из спиртов и кислот (1877 —1884). Н. А. Меншуткин изучал влияние строения спиртов, а также и среды на скорость и предел реакций с кислотами. Он исследовал также реакции образования амидов и анилидов из соответствующих солей при действии кислот. Н. А. Меншуткин пошел значительно дальше М. Бертло и П. Сен-Жиля, и его выводы и экспериментальные данные были использованы в развитии как химической кинетики, так и теории химического строения. Плодотворными оказались кинетические представления. Основываясь на законе распределения скоростей молекул газа (установил К. Максвелл в 1859), Л. Пфаундлер (1867—1874) пришел к выводу, что реакция может осуществляться лишь в результате соударений молекул, энергия которых (скорость движения) выше некоторой критической величины. Число таких активных молекул возрастает с повышением температуры. На основе этих воззрений К. Гульдберг и П. Вааге в 1879 г. усовершенствовали закон действующих масс. С. Аррениус в 1889 г. развил теорию активных (возбужденных) молекул и предложил уравнение зависимости константы скорости реакции от энергии активации. [c.171]

Впервые поведение упруго-вязкого 1 моделировал Максвелл системой посл ватеяьио соединенных пружины (упр 1р 5 деформация) и поршня, двнжушегос Т вязкой Среде (необратимая деформация [c.160]