Центр тяжести зарядов

Зная экспериментальные значения электрического момента диполя, можно рассчитать полярность связей и эффективные заряды атомов. В простейшем случае двухатомных молекул можно приближенно считать, что центры тяжести зарядов совпадают с ядрами, т. е. I равно межъядерному расстоянию или длине связи. Так, в молекуле НС1 НС1 = 0,127 нм. Если бы хлорид водорода был чисто ионным соединением q равно заряду электрона), то его электрический момент диполя был бы равен [c.85]

Степень полярности такой молекулы устанавливается измерением так называемого дипольного момента. Величина дипольного момента определяется произведением из суммы всех зарядов одного знака на расстояние между центрами тяжести зарядов, что может быть выражено формулой [c.59]

Исходя из экспериментальных значений дипольного момента, можно рассчитать полярность связей и эффективные заряды атомов. В простейшем случае двухатомных молекул можно приближенно считать, что центры тяжести зарядов совпадают с ядрами, т. е. I равно межъядерному расстоянию или длине связи. Так, в молекуле НС1 h i = 1,27 А. [c.81]

I—расстояние между центрами тяжести зарядов. [c.59]

Лене выводит формулу для эффективного расстояния центра тяжести зарядов диффузного слоя от стенки е с учетом ширины щели 2/г и толщины двойного слоя б по Гуи [c.94]

Центр тяжести заряда лежит в плоскости z = Н + Н ) 2 к соответствует середине продуктивного пласта. [c.28]

Полярность связи, т. е. степень смещения электронной плотности, может быть охарактеризована с помощью электрических моментов диполей. Электрический момент диполя р связи является векторной величиной, равной произведению заряда О на расстояние / между центрами тяжести зарядов p = Ql и измеряется в кулон-метрах (Кл-м). Электрический момент диполя молекулы, имеющей несколько связей, можно представить как векторную сумму электрических моментов диполей этих связей, полученную путем сложения их по правилам векторной алгебры р = 2 Рг. [c.20]

Прежде всего остановимся на индуцированной поляризации. Если молекулу с симметричным распределением зарядов внести в электрическое поле с напряженностью Е, то на ядра и электронную оболочку будут действовать противоположно направленные силы, вследствие чего центры тяжести зарядов раздвинутся и возникнет диполь л, = а . Коэффициент пропорциональности ю называют поляризуемостью. Она характеризует размер и подвижность электронной оболочки, поэтому ее измеряют как степень ослабления электрического поля, т. е. как диэлектрическую проницаемость е. Между е и средним моментом всех диполей и имеется связь, которая выражается уравнением Клаузиуса — Мосотти [c.99]

Дипольный момент молекулы р, равен произведению электрического заряда q на расстояние между центрами тяжести зарядов / [c.5]

Здесь и Аг — расстояния между центрами тяжести зарядов, [c.487]

Этот эффект осложнен тем, что уходящая от иона ионная атмосфера должна разрушаться, так как исчезает причина ее появления (наличие центрального иона), и в то же время, в каждом новом положении ион стремится создать заново ионную атмосферу. В результате действия этих двух тенденций стационарная — релаксирующая — ионная атмосфера несколько отстает центром тяжести заряда от движущегося иона и теряет при этом шаровую симметрию. Эффект возникновения силы, тормозящей движение иона, вызванной наличием поля ионной атмосферы, получил название релаксационного, так как значение этого поля существенно зависит от того, с какой скоростью ионная атмосфера вона релаксирует, т. е. восстанавливается, [c.458]

Полярность связи количественно характеризуется так называемым диполь-ным моментом ( л), значение которого выражается формулой х=е/, где е—величина заряда, I — расстояние между центрами тяжести зарядов. Дипольные моменты молекул могут быть определены экспериментальным путем из найденных величии затем рассчитывают дипольные моменты отдельных связей. Величины дипольных моментов выражают в единицах Дебая О (Ш= 10 электростатических единиц). [c.33]

Если же электростатическое взаимодействие не является главным взаимодействием, то связь называется полярной. Мерой полярности служит величина дипольного момента связи ц=/-бе, которым называется произведение расстояния между центрами тяжести зарядов I на величину заряда 8е. Обычно дипольный момент измеряют в дебаях (1Д=3,34-10 30 Кл-м). [c.131]

В соответствии со сказанным, внешнюю обкладку можно разделить на два слоя плотный слой ионов, приближенных вплотную к поверхности, и диффузный. Строение плотного слоя зависит от того, сохраняется ли гидратная оболочка иона при его адсорбции или же ион частично дегидратирован. Толщину плотного слоя d определяют как расстояние от поверхности (точнее, от центра тяжести зарядов внутренней обкладки) до плоскости, проходящей через центры ближайших к поверхности противоионов . Эту плоскость называют плоскостью наибольшего приближения ионов. [c.197]

Противоионы конечных размеров не могут подойти к поверхности ближе, чем расстояние й, определяемое размерами ионов внешней и внутренней обкладок. Они образуют плотный слой— плоский конденсатор, внешняя обкладка которого лежит в п л о -скости наибольшего приближения (х=с1), проходящей через центры тяжести заряда ближайших к поверхности противоионов. Толщина й близка к сумме радиусов гидратированных (или частично дегидратированных) ионов и имеет порядок десятых долей нм. Остальные ионы внешней обкладки образуют диффузный слой зарядов с убывающей вглубь раствора плотностью. Падение потенциала, линейное в плоском конденсаторе (плотном) слое, переходит в экспоненциальное (ХП.9) при х> й. [c.185]

Эта энергия обратно пропорциональна температуре и убывает обратно пропорционально шестой степени расстояния. Мы рассмотрели взаимодействие двух полярных молекул и полярной с неполярной. Молекулярное взаимодействие двух неполярных молекул — так называемые дисперсионные силы — определяются наличием у таких молекул мгновенных диполей. Рассмотрим, например, простейший случай взаимодействия атомов водорода, находящихся на столь большом расстоянии друг от друга, что электроны не покидают атомных орбит и не переходят на молекулярные. Атомы не полярны, так как центр тяжести заряда электрона совпадает с протоном. Однако в каждый момент каждый атом имеет дипольный момент, определяемый мгновенным расстоянием между электроном и протоном. Эти моменты также стремятся ориентироваться друг к другу. Дисперсионные силы являются, таким образом, некоторым аналогом ориентационных сил. При ориентационных силах ориентации мешает температурная энергия, при дисперсионных — нулевая. [c.339]

Электрический момент диполя является мерой полярности молекулы. Между взаимодействующими атомами, которые различаются по электроотрицательности, возникают полярные связи. В результате смещения электронной плотности в сторону более электроотрицательного партнера происходит разделение "центров тяжести" положительного и отрицательного зарядов и возникает диполь, представляющий собой систему из двух равных и противоположных по знаку зарядов и 8-, находящихся на определенном расстоянии I (длина диполя) друг от друга. Длину диполя не следует отождествлять с длиной связи, поскольку "центры тяжести" зарядов не совпадают с центрами ядер взаимодействующих атомов. Длина диполя для отдельной связи всегда меньше длины связи и изменяется от нуля для гомоядерных молекул (типа Аг) до 0,17 нм для одной из наиболее полярных молекул (длина связи равна 0,21 нм). [c.61]

Рассмотрим систему, состоящую из ядра и движущихся электронов. В любой момент времени вследствие несовпадения центров тяжести зарядов электронного облака и ядра такая система представляет собой мгновенный диполь. Электрическое поле мгновенных диполей атомов и молекул индуцирует мгновенные диполи в соседних частицах. Каждый из диполей будет влиять на ориентацию подобных мгновенных диполей, возникающих в близлежащих молекулах. Движение всех мгновенных диполей системы перестает быть независимым и становится синхронным. Их появление и исчезновение в разных молекулах происходит в такт друг другу. В результате соседние частицы испытывают взаимное пр1 тяжение и энергия системы понижается. [c.99]

Ориентационное взаимодействие. Когда молекулы жидкости или растворителя и сырья обладают полярностью, то есть диполь-ным моментом (дипольный момент молекулы равен произведению заряда на расстояние между центрами тяжести зарядов), то между [c.260]

Как уже отмечалось, поля, создаваемые объемными зарядами за пределами объемного носителя заряда, идентичны полям точечных зарядов той же величины. При этом расстояния должны отсчитываться от центра тяжести зарядов. Сказанное относится и к поляризованным телам конечных размеров, в том числе молекулам и их дипольным моментам. Рассмотренный выше вклад поляризованного вещества в поле конденсатора с этой точки зрения является векторной суммой полей всех диполей, находящихся между пластинами конденсатора. Математический аппарат описания таких полей предполагает, что диполи являются точечными, т. е. расстояние между ними в веществе можно считать большими по сравнению с геометрическими размерами самих диполей. Поскольку поле диполя резко неоднородно (см. приведенные выше формулы), то и поле диполя в веществе сильно неоднородно на расстояниях порядка межмолекулярных. Фигурировавшее выше дополнительное поле в веществе, порождаемое его по- [c.650]

Механическое сжатие или растяжение, действующее на пластину из ВаТЮз параллельно направлению поляризации, приводит к деформации всех элементарных ячеек. При этом центры тяжести зарядов взаимно смещаются внутри элементарных ячеек, которые расположены теперь преимущественно параллельно, и в результате получается заряд на поверхности. [c.140]

Гз — поверхностная концентрация молекул поверхностно-активных веществ при объемной концентрации б — расстояние между центром тяжести заряда противоиона и границей раздела фаз 62 толщина адсорбционных слоев е — диэлектрическая постоянная во — статическая диэлектрическая постоянная [c.9]

Учет слоя Штерна. Полная интерпретация структуры двойного слоя требует учета объема противоионов (минимального расстояния б от границы раздела фаз до центра тяжести зарядов противоионов) и их специфической адсорбции. Поэтому плоскость, от которой начинается двойной слой и тем самым область действия сил отталкивания, должна быть сдвинута на расстояние ж == 6. Таким образом, для расчета электростатического отталкивания имеет значение не потенциал фо, а потенциал слоя Штерна фв- [c.29]

Ориентапионное взаимодействие. Когда молекулы жидкости или растворителя и сырья обладают полярностью, то есть дипольным моментом (дипольный момент молекулы равен произведению заряда на расстояние между центрами тяжести зарядов), то между различными частями молекул, несущими электрический заряд, в зависимости от взаимного их расположения (ориентации) возникают либо силы отталкивания (по — [c.214]

Единицей дипольного момента является дебай (Д) 1 Д = 3,33564X Кл-м (1-10 эл.-ст. ед.-см). Дипольный момент многоатомной молекулы приближенно равен векторной сумме дипольных моментов связей или атомных групп в молекуле с учетом валентных углов. Полярные и неполярные молекулы, попадая во внешнее статическое электрическое поле, создаваемое между заряженными обкладками конденсатора, ведут себя неодпнаково. Полярная молекула стремится ориентироваться в поле по направлению его линий так, чтобы центр тяжести положительных зарядов был направлен к отрицательному, а отрицательных — к положительному полюсу поля. Такое положение молекулы отвечает минимуму потенциальной энергии и наибольшей устойчивости. Неполярная молекула в электрическом поле не ориентируется. Под воздействием электрического поля центры тяжести зарядов молекул любого вещества смещаются друг относительно друга на некоторое расстояние. Смещение зарядов полярной молекулы несколько увеличивает постоянный дипольный момент и способствует превращению неполярной молекулы в электрический диполь с наведе[)ным (индуцированным) дипольным моментом Ципд- Принимают, что под действием не слишком больших полей индуцированный дипольный момент прямо пропорционален напряженности Е эффективного электрического поля внутри диэлектрика. Величина Е равна разности напряженности поля зарядов на обкладках конденсатора Eq и напряженности поля поверхностных зарядов индуцированных диполей , так как эти поля имеют противоположные направления. Величина р,ннд определяется уравнением [c.5]

Молекулы ВеС12 и ВС1з построены таким образом, что у них электрические центры тяжести зарядов совпадут [c.94]

Дипольный момент молекул. Представим себе, что можно найти центры тяжести отрицательных и положительных частей молекулы. Тогда условно все вещества можно разбить на две группы. Одну группу составляют те, в молекулах которых оба центра тяжести совпадают. Такие молекулы называют неполярными. К iiHM относятся все ковалентные двухатомные молекулы вида Al, а также молекулы, состоящие из трех и более атомов, имеющие высохосимметричное строение, например СОз, Sj, U, СбНб. Во вторую группу входят все вещества, у которых центры тяжести зарядов в молекуле не совпадают, молекулы которых характеризуются электрической асимметрией. Эти молекулы называют полярными. К ним относятся молекулы вида АВ, в которых элементы А и В имеют различную электроотрицательность, и многие более сложные молекулы. Систему из двух разноименных электрических зарядов, равных по абсолютной величине, называют диполем. [c.74]

Дипольный момент и строение молекул. Представим себе, что мы нашли центры тяжести отрицательных и положительных частей молекулы. Тогда мы бы обнаружили, что все вещества можно разбить на две группы В одну попали бы те из них, в молекулах которых оба центра тяжести совпадают. Эти люлекулы называются неполярными. К ним относятся все ковалентные двухатомные молекулы вида А2, а также трех- и более атомные молекулы, имеющие высокосимметричное строение, например СО2, S2, I4, gHe и др. (см. стр, 129), Во вторую группу попадают все вещества, молекулы которых характеризуются электрической асимметрией, т. е. у которых центры тяжести зарядов в молекуле не совпадают. Эти молекулы называются полярными. К ним относятся соединения о ионным типом связи (например, sF), любые вещества состава АВ (так как их атомы имеют различную электроотрицательиость) и многие более сложные молекулы. [c.136]

Отрицательный заряд цнклопентадиенид-иона также делокализу-ется до такой степени, что эффективные заряды всех пяти атомов С становятся одинаковыми, а центром тяжести заряда становится центр кольца [c.112]

Так как г1томы галогенов более электроотрицательны, то к ним смещена связующая пара электронов, н результате центры тяжести зарядов не совпадают и молекулы обладают дипольным моментом они полярны. Дипольные моменты их соответственно равны 1,91 1,04 0,79 и 0,38 О. Астатоводород НА до сих пор не получен. Астатиды — соли НА — также <е выделены, но в растворах, по-видимому, доказано наличие отрицательного иона А1 [c.598]

Представим себе, что заряды сосредоточены каждый в середине своей половины проводника — в центре тяжести зарядов. Получится система, называемая диполем. Колебания зарядов выражаются в изменении расстояния между ними. На рис. 1.3 показано, как возникают электромагнитные волны вокруг диполя и как периодическое синусоидальное движение зарядов приводит к от-шнуровыванию волн, распространяющихся в пространстве. Каждую линию электрического поля окружает замкнутая линия магнитного поля. Их совокупность и есть электромагнитная волна. Продолжающееся смещение (колебание) зарядов приводит к новому нарастанию электрического и, соответственно, магнитного полей. [c.15]

Молекула, представляющая собой снсгему из двух и более атомов или ионов, соединенных посредством межмолекулярных связей в одно целое, электрически нейтральна. Часто имеет место, когда частицы (или функциональные группы) молекулы обладают противоположными (+ или -) зарядами. Алгебраическая сумма этих- зарядов равна нулю. Когда молекула ассиметрична, происходит смещение центра тяжести заряда связующих электронов к более электроотрицательному атому связи, то в этом случае возникает электрический дипольный момент (//), величина которого определяется соотношением [c.23]