Коэффициент кинетической вязкости

В соответствии с кинетической теорией коэффициент динамической вязкости газов не должен зависеть от давления — он должен изменяться пропорционально квадратному корню из абсолютной температуры (так как с МТ, 1 Т р). [c.278]

V — коэффициент кинетической вязкости смеси, м7с [c.299]

Коэффициент кинетической вязкости Коэффициент диффузии Коэффициент массопередачи теплопередачи [c.590]

В разделе 7.1 из цепочки Боголюбова строго выводится уравнение Больцмана — наиболее известное из интегральных кинетических уравнений. Раздел 7.2 посвящен выводу классических уравнений гидродинамики из уравнения Больцмана, при этом для коэффициентов переноса (вязкости и теплопроводности) получены явные выражения. В разделе 7.3 излагается статистическая модель псевдоожиженного слоя, основанная на использовании интегрального кинетического уравнения типа Больцмана и Фоккера — Планка для функции распределения твердых частиц по координатам и скоростям. Построена также замкнутая система уравнений, описывающая изменение во времени гидродинамических параметров обеих фаз слоя. Приведены простейшие примеры применения этой системы уравнений при изучении структуры потоков в псевдоожиженном слое. [c.313]

Величина коэффициента кинетической вязкости у определяется как отношение вязкости материала т) к его плотности р [c.65]

Для корреляции экспериментальных результатов и получения полезных уравнений для расчетов скорости осаждения [449] используется пространственный анализ. Назовем скорость осаждения потоком частиц No- Другими важными переменными являются концентрация частиц (число частиц в единице объема) С, диаметр частиц d я их плотность рч, плотность среды р и кинетическая вязкость V, конечная скорость частиц ut, коэффициент броуновской диффузии Db [см. уравнение (VII.22)] и давление скольжения у стенки То. Эти девять переменных образуют шесть независимых групп [c.215]

Гипотеза масштабной инвариантности была распространена М. А Анисимовым ва зависящие от времени (кинетические) ФП. Предполагается, что вблизи критической точки кроме характерного размера гс существует также характерный временной масштаб гс - время релаксации критических флуктуаций, растущее по мере приближения к критической точке перехода. На масштабах гс имеем,- гс= гс /Д где Д - кинетическая характеристика, имеющая различный смысл для ФП разной природы. Для критической точки жидкость - газ Д -коэффициент температуропроводности, в растворах О - коэффициент молекулярной диффузии и т.д. Для неассоциированных жидкостей и растворов О определяется формулой Стокса -Эйнштейна Т/ 6 п г тс, где г) -коэффициент сдвиговой вязкости. Отсюда видно, что в критической точке имеет место динамический скейлинг. гс — , тс — л и 0- 0. С уменьшением коэффициента Д и ростом гс связаны аномальное сужение линии молекулярного рассеяния света и аномальное поглощение звука вблизи критических точек жидкостей и растворов. [c.24]

Статистическая механика вскрыла механизм процессов и позволила свести термические (теплота, теплоемкость и др.), термодинамические (энтропия, свободная энергия и др.) и кинетические (коэффициенты диффузии, вязкости и др.) характеристики к микроскопическим (радиусы молекул, частоты колебаний, энергии связей и др.). Однако эти микроскопические характеристики не являются первичными и могут быть сведены к характеристикам элементарных частиц, из которых состоят атомы и молекулы. При решении подобных задач обычно осуш,ествляются следующие стадии. [c.421]

V — стехиометрическое число кинетическая вязкость, я — коэффициент. [c.6]

Чепмен в работе Кинетическая теория газов, состоящих из молекул, имеющих сферическую симметрию [Л, 2-18] разработал общую теорию переноса, из которой он получил аналитические выражения для коэффициентов диффузии, вязкости и теплопроводности простых и смешанных газов. [c.125]

Показано, что по одной только величине С нельзя определить положение начала и конца области перехода необходимо дополнительно учитывать влияние таких величин, как расстояние по потоку X и коэффициент кинематической вязкости V. При этом положение границ области перехода зависит от двух разных определяющих параметров. Явления, которые свидетельствуют о начале процесса перехода, такие, как возникновение заметных пульсаций или отклонение от ламинарного профиля пограничного, слоя, хорошо описываются с помощью определяемого уравнением (11.5.2) параметра, характеризующего поток кинетической [c.55]

Все три кинетических коэффициента, или коэффициента переноса, а, В и V, имеют одинаковую размерность —см ]сек. Для газов, где механизм переноса всех трех величин —тепла, вещества и количества движения — одинаков и связан с тепловым движением молекул, все три коэффициента а, В, V но численному значению — одного порядка. В случае жидкостей коэффициент кинематической вязкости может быть гораздо больше коэффициентов температуропроводности и, в особенности, диффузии. [c.27]

Сопоставление приведенных соотношений с аналогичными критериальными зависимостями для интенсивности массообмена между твердыми поверхностями и ламинарными потоками показывает, что при турбулентных течениях усиливается влияние на коэффициент массоотдачи критерия Рейнольдса, т. е. скорости набегающего потока, характерного размера системы и кинетической вязкости потока. [c.40]

Величина В называется коэффициентом внутренней вязкости молекулы и характеризует кинетическую гибкость или жесткость цепи. При В оо (бесконечно высокие барьеры торможения) цепь абсолютно жесткая, при В - О (барьеров нет) — абсолютно гибкая. [c.405]

Коэффициент В характеризует кинетическую жесткость цепи и называется коэффициентом внутренней вязкости молекулы. [c.116]

Коэффициент абсолютной вязкости [х определяется в соответствии с кинетической теорией газов [c.14]

Здесь X - время релаксации вязких напряжений, V - кинетический коэффициент сдвиговой вязкости. [c.314]

Зависимость коэффициентов вязкости и теплопроводности от термодинамических величин устанавливается при помощи кинетической теории. На практике для коэффициента динамической вязкости используется формула Сазерленда [165 [c.351]

V = (х/р — кинетическая вязкость, ц — коэффициент внутренней вязкости [c.326]

С помощью элементарной кинетической теории можно получить следующие выражения для коэффициентов диффузии, вязкости п теплопроводности газа, состоящего из твердых сфер [130] [c.245]

Выгодность применения высоковязких масел для смазки направляющих наглядно иллюстрируется на рис. 105 и в табл. 26 (5]. Из них видно, насколько с ростом вязкости уменьшаются коэффициенты кинетического трения и главное наименьшая скорость скольжения ползуна, при которой возникает жидкостное трение. [c.247]

Путь смешения Прандтля Ьр является гидродинамической аналогией среднего свободного пробега молекулы в кинетической теории. Поэтому процессы, зависящие от среднего свободного пробега молекул, как например, внутреннее трение жидкости и диффузия, в турбулентном потоке будут зависеть от пути смешения Ьр. Так как путь смешения Ьр с возрастанием турбулентности оказывается значительно большим, чем длина среднего свободного пробега молекул, то тангенциальное напряжение и массообмен в потоке существенно возрастают. При этом коэффициенты молекулярной вязкости и молекулярной диффузии будут ничтожно малыми по сравнению с коэффициентами турбулентной вязкости и турбулентной диффузии. [c.26]

Во внешнедиффузионной области скорость процесса зависит от степени турбулизации газового потока, т. е. от изменения величины линейной скорости газа. Однако при измельчении частиц скорость процесса также увеличивается, поскольку растет контурная поверхность, на которой протекает реакция. Коэффициент диффузии, как уже указывалось, слабо зависит от температуры, поэтому во всех диффузионных областях температурный коэффициент скорости и энергия активации имеют небольшую величину. В отличие от кинетической области, где порядок реакции п может быть любым, в диффузионной области п = 1, и скорости реакций отличаются только из-за разных значений физических констант (коэффициентов диффузии, вязкости и т. п.), но не зависят от особенностей протекания химических стадий. [c.185]

Дифференциальные уравнения гидрогазодинамики и термодинамики в качестве коэффициентов содержат различные кинетические характеристики среды коэффициенты теплопроводности, вязкости, диффузии и т. п. Их оценки содержатся в первых главах данного учебного пособия. Целью последующих глав является качественное решение уравнений, описывающих различные макроскопические неравновесные процессы в средах. При этом кинетические коэффициенты, характеризующие среду, считаются уже заданными. [c.3]

В большей части этой главы (кроме 1.6) и следующих главах мы будем предполагать, что выполнено гораздо более жесткое условие, а именно При этом мы приходим к ситуации, в которой микроскопическая структура газа исчезает и его свойства можно описывать с помощью макроскопических уравнений гидрогазодинамики. Эти уравнения содержат кинетические коэффициенты (коэффициенты диффузии, вязкости, теплопроводности и т. д.) как параметры, которые в макроскопическом подходе гидрогазодинамики рассматриваются как феноменологические, заданные. Таким образом, цель физической кинетики заключается в том, чтобы рассчитать кинетические коэффициенты через микроскопические характеристики столкновений отдельных молекул. В случае 1- 1, когда уравнения гидрогазодинамики неприменимы, расчет таких коэффициентов также имеет смысл, коль скоро мала дисперсия нх значений это делается в 1.6. [c.7]

Коэффициент турбулентного обмена аналогичен соответствующим коэффициентам кинетической теории. Размерность его та же,что и размерность коэффициентов температуропроводности,кинематической вязкости, диффузии. [c.138]

В свое время влияние вязкости на распространение акустических волн было изучено исходя из принципов кинетической теории вещества. Старые авторы оперировали с понятиями физической молекулярной вязкости и физической же молекулярной теплопроводности. Но выше (см. гл. I и IV) уже упоминалось, что современная гидродинамика приписывает этим молекулярным процессам весьма незначительную роль,— во всяком случае, когда приходится иметь дело с масштабами, присущими морю и атмосфере вместо физического коэффициента вязкости в современный анализ вторгается коэффициент турбулентной вязкости (коэффициент турбулентного трения), обусловленной вихреобразованием в воде и воздухе вместо физической теплопроводности на сцену выступает турбулентная теплопроводность. [c.774]

Рассматривая жидкость вблизи температур кристаллизации, а точнее в некотором интервале температур между температурами кристаллизации и застывания, можно сделать вывод, что, вероятно, относительное перемещение частиц дисперсной фазы, обусловленное вязкостью жидкости при течении, может быть определено некоторым коэффициентом самодиффузии, стремящейся выравнить запас потенциальной и кинетической энергии (количества движения) перемещающихся частиц. Количество движения каждой движущейся частицы не остается постоянным. Очевидно, в этих условиях некоторые частицы не дисперсной фазы имеют различные дополнительные количества движения за счет межмолекулярных взаимодействий, которые и создают энергетический градиент между ними. Скорость ликвидации этого градиента практически пропорциональна коэффициенту самодиффузии, в свою очередь являющемуся функцией коэффициента вязкости и плотности системы. Однако в связи с непостоянством количества движения частиц дисперсной фазы, более корректно исходить непосредственно из подвижности отдельных частиц, т.е. средней скорости, которая приобретается любой из них по отношению к окружающим при внешних воздействиях на систему. Подвижность дисперсных частиц оценивается текучестью жидкости, измеряемой величиной, обратной коэффициенту ее вязкости. Последняя пропорциональна коэффициенту диффузии, откуда следует, что вязкость жидкости в рассматриваемом интервале пониженных температур обратно пропорциональна коэффициенту диффузии. [c.88]

Пиддук [Л. 2-22] в теоретической работе Кинетическая теория специального класса жестких молекул исходит из модели газа, у которого молекулы принимаются в виде твердых, упругих, свободно вращающихся шариков. Он полагает при этом, что относительная скорость удаления шариков после столкновения равна и противоположна скорости перед столкновением. Пиддук вывел следующие формулы для коэффициентов теплопроводности, вязкости и теплоемкости при постоянном объеме. [c.129]

Ooтвdэ/ve—критерий Рейнольдса для капли, иотв—относительная скорость движения капли в сплошной фазе Рг=Уд/ )д — диффузионный критерий Прандтля для дисперсной фазы с, Гд — кинетическая вязкость сплошной и дисперсной фаз / д — коэффициент диффузии. [c.60]

Радикальным средством устранения скачкообразных перемещений во многих случаях оказывается применение для смазки направляющих масел, содержащих полярно активные присадки [7]. Масла эти могут иметь различную, в том числе и невысокую вязкость, что не отражается на их противоскачковых свойствах. Механизм действия таких масел в данном случае, по-видимому, основан на уменьшении коэффициента статического трения в направляющих, который оказывается равным коэффициенту кинетического трения или меньше его, а также на изменении характера зависимости коэффициента трения от скорости и продолжительности неподвижного контакта ползуна. Вследствие этого сопротивление трения в процессе движения ползуна носит более или менее постоянный характер, так что упругие деформации звеньев кинематической цепи привода также остаются постоянными и плавность перемещения ползуна не нарушается. [c.248]

Впрочем (из-за математических трудностей), задача о динамооптических свойствах кинетически жестких цепных молекул Куном решена лишь для предельного случая весьма большой внутренней вязкости, что эквивалентно случаю абсолютно жестких частиц, рассмотренному в разделе Б-1. Поэтому зависимости % = % g) я Ап = f g) для раствора цепей с большой внутренней вязкостью выражаются кривыми рис. 300. Зимм [891 использует более совершенную гидродинамическую модель цепной молекулы — последовательность свободно сочлененных субцепей [93, 94]. Рассматривается пространственное (трехмерное) движение такой цепи в сдвиговом поле с учетом гидродинамического взаимодействия ее частей методом Кирквуда и Риземана [951. При этом, однако, молекулярная цепь принимается идеально кинетически гибкой и внутренняя вязкость не рассматривается. Серф [90—921 для описания гидродинамических свойств цепной молекулы использует ту же модель (субцепей), что и Зимм, однако дополняет ее, учитывая влияние внутренней вязкости. При этом он модифицирует определение внутренней вязкости, введенное Куном, приближая его к понятию вязкости г]г сплошной жидкой среды. Поэтому динамические свойства молекулярной модели Серфа оказываются сходными с динамикой модели упруго-вязкой сферы, использованной им в более ранних работах [96—98]. Критерием классификации молекул по их жесткости, по Серфу, может служить отношение коэффициента внутренней вязкости т)г молекулы и вязкости т]о растворителя. При rio < Т1г (в условных единицах) молекулы жестки и двойное лучепреломление раствора, наблюдаемое при малых напряжениях сдвига (Р->0), есть результат их ориентации в потоке. При т1о > г) (в тех же единицах) молекулы гибки, и двойное лучепреломление, даже при предельно малом напряжении сдвига (Р - 0), вызвано их деформацией в потоке. [c.460]

Задача 5. Используя соотношение Кармана, найдите толщину динамического пограничного слоя 5 и коэффициент трения Супри продольном обтекании пластины несжимаемой жидкостью. Скорость жидкости ее кинетическая вязкость V. Начало координат поместите на переднюю кромку пластины, ось Ох расположите вдоль течения, а ось Оу — перпендикулярно к пластине. [c.185]

ОЦЕНКИ КИНЕТИЧЕСКИХ КОЭФФИЦИЕНТОВ ТЕПЛОПРОВОДНОСТН, ВЯЗКОСТИ И ПРОВОДИМОСТИ ПЛАЗМЫ [c.69]

Книга Ферцигера и Капера Математическая теория процессов переноса в газах , предлагаемая в русском переводе, посвящена систематическим методам расчета коэффициентов переноса (вязкости, диффузии, теплопроводности) на основе решения кинетического уравнения Больцмана для простого газа и газовых смесей и различных моделей взаимодействия между молекулами. Она охватывает тот же круг вопросов, что и классическая монография Чепмена и Каулинга, изданная в русском переводе более 15 лет назад Специалисты ужепривьпсли к некоторой тяжеловесности изложения и громоздкости обозначений этой прекрасной книги, но начинающим она всегда кажется слишком сложной. Поэтому давно чувствовалась потребность в издании учебника, который содержал бы более простое изложение того же материала. [c.5]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология