Радиус ячеек

Разреженная система параллельных цилиндров. Рассмотрим систему параллельных круговых цилиндров одинакового диаметра в поступательном потоке, направленном по нормали к их осям. Цилиндры расположены в потоке случайным образом на больших по сравнению с их диаметром расстояниях. Для построения поля течения в такой системе используем так называемую ячеечную модель [107]. Согласно этой модели каждый цилиндр считается расположенным на оси коаксиальной спим цилиндрической ячейки, внутри которой локализованы возмущения поля течения, вносимые данным цилиндром. Предполагается, что все ячейки равноправны, имеют одинаковые размеры и плотно заполняют выделенный объем системы. Для простоты принимается, что ячейки тоже имеют форму кругового цилиндра. Тогда радиус ячейки легко определяется для случайного расположения цилиндров по известной доле ср объема, занятого твердой фазой, и равен половине среднего расстояния между их осями Ь = а — радиус цилиндра). В рамках ячеечной [c.156]

Заметим, что учет стесненности выполнен не совсем корректно, поскольку граничное условие (23.33) для р вдали от капли нужно было формулировать не при г —> со, а при г = где Ко — радиус ячейки, равный среднему расстоя-588 [c.588]

Ячейка представляет собой цилиндрическую трубу. В случае, когда газ максвелловский, наибольшее число первых столкновений молекул со стенками происходит вблизи входного отверстия. Так, 60% всех вошедших в ячейку молекул сталкиваются с ее стенками на расстоянии одного радиуса ячейки от входного отверстия. [c.94]

Гс —радиус ячейки (заключенное в квадратные скобка выражение учитывает геометрию ячейки) [c.212]

Рис.З. Распределение плотности по радиусу ячейки.

Для сравнения результатов расчета и измерения достаточно найти распределение потенциала вдоль оси кристаллизационной ячейки, содержащей (на границе фаз) плоскопараллельный заряженный конденсатор с радиусом "пластин", равным радиусу ячейки ( / =1 см).Заряд пластин может быть получен из (12), 5 - из ра- [c.160]

Если в момент максимального газовыделения стенка ячейки разрывается, а ребра ячеек не обладают еще достаточной механической прочностью для того, чтобы остановить разрыв, т. е. Р>2аб/г (где Р — давление газа внутри ячеек, о — разрушающее напряжение при растяжении пленки, б — толщина пленки, г — радиус ячейки), то разрушение будет распространяться дальше по объему пеносистемы [27]. В пене образуются трещины, пустоты и каверны, если разрушение распространяется на малые расстояния если разрушение не останавливается, то пена оседает. Очевидно, ребра ячеек разрушаются в том случае, когда ячейки настолько малы, что их ребра соизмеримы по толщине со стенками ячеек. Кроме того, если полимер не полностью отвержден, то ребра ячеек не имеют достаточной прочности, необходимой для прекращения разрушения. Оба эти фактора, очевидно, взаимосвязаны. [c.28]

Некоторые наблюдающиеся аномалии, например тот факт, что растворимость фторидов меняется по ряду Ва +>Мд 5г >Са2+, можно объяснить изменениями кристаллической структуры и, следовательно, энергий решеток. Не говоря уже о таких исключениях, следует ожидать, что растворимость в ряду солей, например галогенидов щелочноземельных металлов, будет наименьшей в тех случаях, когда радиус аниона близок к радиусу катиона (или, точнее, радиусу ячейки, которую катион занимает в растворе) или лишь немного больше его. (По данным Латимера, Питцера и Сланского [15], размер этой ячейки во всех случаях больше кристаллического радиуса катиона на 0,85 А, а размер ячейки аниона больше на 0,25 А.) В соответствии с этим предположением наименее растворимым из фторидов щелочных металлов является Ь1Р и ряд, в котором изменяется растворимость, имеет вид ЫР<ЫаР<КР- [c.202]

На рис. 4.4 показана схема подобного устройства. Электронный пучок, напряжение которого измерено калиброванным вольтметром, выходит из генератора Ван-де-Граафа через тонкое (3 нм) алюминиевое окошко. Затем пучок попадает в поглощающую ячейку с раствором Рис. 4.4. Схема устройства для ферросульфата. Радиус ячейки собирания заряда, с помощью ко- подобран так, ЧТО обеспечивается торого проводилась калибровка полное поглощение электронного-дозиметра Фрике пучка. В стандартных экспери- [c.98]

Вероятность того, что частица, первоначально имеющая г = О, окажется в момент времени t в ячейке радиусом г и толщиной Аг, равна [c.467]

На рис. 1-73 представлена модель движения потока в слое, состоящем из нескольких частиц радиусом Гц. Радиус Ло единичной ячейки, включающей твердую частицу, соответствует условию [c.85]

Среднемассовую ММ — Мщ, обычно определяют методами светорассеяния и седиментации. В этих методах используется сложное и дорогостоящее оборудование. Кроме того, при седиментации в ультрацен-трифуге необходимая длительность эксперимента Б некоторых случаях достигает нескольких недель. Эксперимент состоит в том, что раствор полимера помещают в ячейку, которая вращается в течение длительного времени. В результате достигается термодинамическое равновеспе, так что полимер распределяется по радиусу ячейки в соответствии с молекулярной массой фракций. При этом центробежная сила, действующая на макромолекулы, уравновешивается движущей силой, обусловленной диффузией и направленной противоположно градиенту концентрации. Определение ММ методом светорассеяния основано на том, что интенсивность рассеяния падающего света пропорциональна квадрату массы макромолекул. [c.74]

Перейдем к рассмотрению вопроса о замыкающих соотношениях для уравнений гидромеханики псевдоожиженного слоя. Наиболее естественным путем решения этой проблемы было бы использование некоторых известных методов замыкания, разработанных в гидромеханике многофазных сред. Например, при замыкании уравнений механики концентрированных суспензий часто используется полуэмиирическая ячеечная модель взаимодействия частиц (5, 14—17]. При таком подходе возмущение, вносимое в поток каждой частицей, предполагается локализованным в пределах объема жидкости, непосредственно окружающего частицу (в пределах ячейки). Обычно рассматривают сферические ячейки. Дополнительная неопределенность в данной модели связана с выбором зависимости радиуса ячейки от объемной концентрации частиц и граничных условий на поверхности ячейки. Помимо ячеечной модели, в последнее время получил развитие подход, основанный на использовании представлений теории самосогласованного поля [18]. Однако для замыкания уравнений гидромеханики псевдоожиженного слоя (т. е. построения- выражений для неизвестных членов, входящих в данные уравнения) подобные подходы до настоящегб времени почти не использовались. Это связано с необходимостью учета в уравнениях гидромеханики псевдоожиженного слоя хаотического движения фаз, а также с тем, что диапазон чисел Рейнольдса (рассчитанных по диаметру твердой частицы) для псевдоожиженного слоя весьма широк. Например, для относительно крупных частиц число Рейнольдса может меняться от единицы до нескольких сотен, что затрудняет аналитическое исследование взаимодействия несущей фазы и твердых частиц. Учет хаотического движения твер- дых частиц и построение выражений для неизвестных членов в уравнециях гидромеханики возможен в рамках статистической теории псевдоожиженного слоя, которая будет излагаться в [c.11]

Положим ) = >0 + в, где а — радиус ячейки, в которой колеблется неимеющая размера молекула (рис. 68 и 69). Будем считать, что молекулы, совершающие колебания в ячейках, подчиняются закону распределения Максвелла — Больцмана. Согласно этому закону, вероятность г-й частицы иметь импульсы в интервале Рх, Рх + Лрх Ру, Ру + йру р , р + дается выражением [c.295]

При центрифугировании под действием центробежных сил между слоем воздуха и раствором образуется граница, называС мая мениском. Вместе с тем происходит седиментация растворенных веществ, в результате чего образуется граница раздела между чистым растворителем и раствором белка, которая постепенно смещается ко дну ячейки. Поскольку всегда происходит диффузия высокомолекулярных частиц из раствора в растворитель, то граница раздела не представляет собой плоскости, а всегда несколько размыта. Естественно, что степень поглощения света при переходе от растворителя к раствору будет меняться хотя и круто, но постепенно, равно как и изменение концентрации седиментирующих молекул. Если через такую систему пропустить ультрафиолетовый свет, то это изменение концентрации может выразиться в неодинаковом почернении фотопленки по длине ячейки. В месте границы раздела будет происходить изменение степени почернения пленки от максимального для непоглощающего растворителя до минимального для поглощающего раствора (рис. 39, а). Определяя степень почернения путем микрофотомет-рирования, можно получить кривую распределения концентрации седиментирующего белка. Проведя такие измерения через определенные промежутки времени седиментации, можно получить кривую распределения концентрации вдоль радиуса ячейки. При этом обработка фотопленок, при использовании абсорбционных оптических систем, позволяет сразу получить интегральные кривые седиментации (рис. 39, б). Абсорбционные системы, снабженные кварцевой оптикой, используются чаще всего для исследования разбавленных растворов нуклеиновых кислот и их производных. [c.144]

На первый взгляд следует ожидать, что изменение энтропии при комплексообразовании будет всегда отрицательным из-за уменьшения числа свободных частиц при расположении ионов или молекул лигандов вокруг центрального иона металла. Однако следует также учитывать влияние растворителя. Так. как ионы металла ориентируют непосредственно окружающие их молекулы воды, наблюдается тенденция к образованию определенных гидратов, которые можно мысленно представить себе как айсберги , в которых вода заморожена . Этот эффект приводит к образованию в растворе, вне оболочки из молекул воды, неупорядоченной (или тающей ) области [25]. Получающиеся в результате изменения энтропии включают потерю 5,3 энтропийной единицы (равных энтропии кристаллизации воды) на каждую молекулу замороженной воды наряду с неизвестной величиной, идущей на дезориентацию растворителя. Эти изменения являются дополнением к вкладу, предсказанному уравнением Борна, обусловленным взаимодействием иона с поляризующейся диэлектрической средой — водой. Эта составляющая меняется прямо про-порционально квадрату заряда и обратно пропорционально радиусу ячейки, в которой помещается ион. Когда ион металла и анион-лиганд сближаются для образования комплекса, число ионов в растворе будет уменьшаться будет происходить частичная нейтрализация и уменьшение заряда системы и уменьшаться число молекул воды, находящихся в сольватных оболочках ионов. Последний эффект с точки зрения изменения энтропии представляется наиболее важным. Следовательно, в любой реакции между катионом и анионом с образованием комплекса изменение энтропии будет, вероятно, благоприятствовать реакции. Видимо, изменение энтропии будет менее положительным, или более отрицательным, в том случае, когда взаимодействие катиона с лигандом будет приближаться к чисто электростатическому и почти соответствовать образованию ионной пары. [c.64]

Как уже отмечалось выше, вполне адекватное описание оинерезиса на языке механики сплошных сред (сплошная среда - сама пена) возможно лишь тогда, когда течение рассматривается через площадку, размеры которой велики по сравнению с размером отдельного пузырька, но это требование не единственное. Другим очевидным требованием является относительно налое изменение локальных параметров пены на раостоянии порядка Р. Оно, по существу, имеет тот е характер, что и условие применимости гидродинамического подхода для описания поверхностного слоя жиднсоти, в котором плотность, как известно, может меняться очень быстро (роль Я в последнем случае играет радиус "ячейки", приходящейся аа долю отдельной молекулы в жидкооги) Сформулируем указанное требование более детально. [c.121]

Применительно к дисперсной смеси радиус ячейки п определяется в соответствии с числовой (и), или объемной ( 2), или массовой (хг) концентрациями дисперсно11 фазы [c.181]

Здесь рассматривается случай отсутствия притока тепла и массы на фиксированной внешней границе ячейки г = гь и однородного в пределах каждой фазы распределения параметров в начальный момент временп. Эти ограничения для реализации решения не являются принципиальными. В случае дисперсной смеси радиус ячейки гь будем задавать через объемную концентрацию капель г = 2 или массовую концентрацию газа Xg s [c.224]

Например, Робли и Берд [20] засыпали в цилиндрическую трубу зерна из пробки, дерева или графита. Цилиндр с этой насадкой заливали расплавленным парафином. После застывания последнего из трубы вынимали керн, который рассекали на диски, разрезаемые на концентрические кольца или последовательно обтачиваемые на токарном станке (рис. 1.6). Ячейкой усреднения здесь служил кольцевой цилиндр объемом V, = = 2лгбЯ. Объем парафина в этой ячейке позволял найти локальную порозность в зависимости от радиуса г или расстояния от стенки X = R —г. Поскольку Я S> d, то толщина кольцевого слоя б могла быть взята равной 0,2d, а по точкам можно было построить зависимость елок(г) с достаточно узким шагом. По аналогичной методике экспериментально была найдена [c.17]

В случае регулярного расположения сфер можно за I принять расстояние между ними, и тогда . В случае ячеечной модели в качестве / можно выбрать линейный размер ячейки, что также приводит к. При произвольном расположении частиц, когда любое положение радиус-вектора центра частицы, равновероятно, нельзя указать ни точного, ни преимущественного расстояния между частицами. Изменение скорости в этом случае, как показано Бэтчелором [114], в основном определяется диффузным возвратным потоком жидкости, скорость которого . [c.73]

Непрерывные ряды твердых растворов образуются при кри- сгаллизации многих систем. Их дают, например, следующие пары металлов Au—Ag Au—Pd Ag—Pd, u—Pd, u—Ni u—Au. Все они кристаллизуются в кубической гранецентрированной решетке размеры куба ячейки изменяются от 4,07 до 3,52 A, а радиусы атомов—от 1,24 до 1,44 A. [c.403]

При определении размеров пор по методу продавливания жидкости через мембрану используют ячейку, представленную на рис. 11-23,6. В нижнюю камеру 4 заливается изобутиловый спирт, который смачивает мембрану 1, проникая через крупнопористую подложку 2. В нижней части камеры 4 находится вода для обеспечения непрерывного смачивания изобутиловым спиртом мембраны и создания гидрвзатвора для исключения утечки изобутилового спирта из ячейки. В верхнюю камеру 4 заливается проникающая жидкость (бидистиллированная вода), которая с помощью сжатого газа продавливается через мембрану с постоянной скоростью. Момент открытия пор максимального радиуса определяют визуально по появлению капель протекающей жидкости в слое смачивающей жидкости. При дальнейщем увеличении давления подсчет числа капель затрудняется и расход проникающей жидкости контролируется измерителем. [c.101]

Наиболее простая модель, представляющая взаимное расположение молекул реагирующих веществ. и катализатора, — ячейка, содержащая один каталитический центр (одну молекулу катализатора) и соответствующее число молекул реагентов. Имеет смысл рассмотреть две ячейки сферическую и цилиндрическую. При сферической форме молекула катализатора, очевидно, находится в центре сферы и реагенты движутся к ней по радиусам. При этом к каталитичёскаму центру будет одновременно подходить несколько молекул реагента, и необходимо предположить высокую скорость реакции и высокую скорость вращательного движения каталитического центра. Если же для каталитического акта необходима определенная взаимная ориентация реагента и катализатора, правильнее рассмотреть ячейку в форме цилиндра, радиус основания которого близок к диаметру молекулы катализатора ( к), а высота /ц определяется объемом реакционной смеси, приходящимся на одну молекулу катализатора. Определим вначале радиус сферической ячейки (Яс). Так как объем, приходящийся а одну ячейку Уя, равен [c.131]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология