Парообразования, теплота по уравнению Клаузиуса Клапейрона

Точное значение теплоты парообразования г (дж/кг) выражается уравнением Клаузиуса — Клапейрона [c.113]

Мольная теплота АН любого фазового превращения (плавления, возгонки, парообразования и соответствующих обратных ироцессов) входит в известное уравнение Клаузиуса — Клапейрона [47,] [c.96]

Наиболее просто расчет теплоты парообразования можно провести с помощью уравнения Клаузиуса — Клапейрона [c.37]

Теплота фазового превращения (один компонент). Уравнение Клаузиуса— Клапейрона является основным уравнением, связывающим скрытую теплоту любого типа фазового превращения с другими величинами, но для вычисления скрытой теплоты требуются точные данные, связывающие равновесное давление с температурой, и значения объемов сосуществующих фаз. Если бы все эти величины всегда имелись в распоряжении, то не было бы необходимости продолжать обсуждение вопроса в действительности же эти данные редко бывают доступны. Поэтому возникает необходимость в некоторых эмпирических соотношениях для вычисления скрытых теплот с точностью, достаточной для технических целей. В этом разделе мы будем рассматривать главным образом такие зависимости для теплоты парообразования. [c.440]

Теплота испарения (парообразования) описывается приведенным выше уравнением Клаузиуса — Клапейрона [c.18]

Для определения теплоты парообразования ио уравнению Клапейрона—Клаузиуса необходимо дополнительно располагать уравнениями для плотности или удельного объема жидкости на линии насыщения левой пограничной кривой и зависимостью давления насыщения от температуры. Плотность насыщенной жидкости вдоль левой пограничной кривой обычно задается в виде функции р [ (Т). Аналитическая зависимость давления насыщения от температуры обычно задается уравнением вида п р =-- I (Т). Дифференцируя это уравнение по температуре, находим аналити- [c.17]

Температура кипения ртути под нормальным атмосферным давлением 357° С. Изменение давления пара ртути при изменении температуры на ГС вблизи температуры кипения под нормальным атмосферным давлением 1,744- 10 Па. Вычислить теплоту парообразования ртути (Дж/г) по формуле Клаузиуса — Клапейрона и сравнить с результатом, полученным по уравнению Трутона . [c.76]

Определив из уравнений (1.83)—(1.85) значения р, р" и dp/dT при заданной температуре насыщения, теплоту парообразования определяют непосредственно из уравнения Клапейрона—Клаузиуса [c.51]

Теплоту парообразования жидкости при давлении р можно определить по уравнению Клапейрона — Клаузиуса [c.617]

Расчет давления насыщенного пара для процесса плавления (затвердевания) возможен только с использованием дифференциальной формы уравнения Клапейрона-Клаузиуса (4.9), в котором теплота парообразования Ah должна быть заменена мольной теплотой плавления (затвердевания) Ah аАи = v T) - и (Г). [c.56]

Взяв согласно уравнению Клапейрона — Клаузиуса произведение этих величин, мы получим удельную скрытую теплоту парообразования г, выраженную в эргах чтобы получить г в малых калориях, нужно разделить результат на число эргов в одной калории, т. е. на 4,174 -10 . Таким образом, [c.116]

Чтобы получить практически более удобное условие подобия, рассмотрим уравнение Клапейрона — Клаузиуса для теплоты парообразования вещества А [c.279]

Нормальная температура кипения Не превышает температуру кипения Не (3,195° К) на 1,021°. Приведенные в табл. 2 данные [82] о теплоте парообразования (А пар) Для Не вычислены по уравнению Клапейрона — Клаузиуса [c.16]

Теплоты парообразования АН) изотопных спиртов, вычисленные по уравнению (1.68) для стандартной температуры, приведены в табл. 43. Так как для расчета применялось приближенное уравнение Клапейрона — Клаузиуса (в частности, мольный объем пара заменялся величиной ВТ/Р), то абсолютные значения теплот парообразования, приведенные в табл. 42, являются недостаточно точными. Однако это, по-видимому, мало отражается на изотопном эффекте величины АЯ, так как ошибки, обусловленные отклонением пара от идеального поведения, для изотопных разновидностей данного спирта с достаточной точностью можно считать одинаковыми [c.56]

Неточность коэффициентов В и С уравнения (1.68) вносит в расчет АН ошибку около 5 кал/моль. Ошибку, обусловленную применением приближенного уравнения Клапейрона — Клаузиуса, трудно оценить. Литературные данные о теплотах парообразования обычных спиртов весьма ограничены и расходятся между собой. [c.56]

Уравнение (173) называется уравнением Клапейрона—Клаузиуса. С помощью этого уравнения определяют давление или температуру при переходе индивидуального вещества из жидкого состояния в газообразное, а также объем (применительно к пару) и теплоту парообразования. Для любого другого фазового перехода вещества из одного состояния в другое в уравнении (173) следует заменить г [c.107]

На основе аналогичных рассуждений может быть получено уравнение Клапейрона—Клаузиуса для кривой сублимации, которое является приближенным. Преимущество его состоит в простоте, с какой оно может быть проинтегрировано. Для интегрирования необходима зависимость скрытой теплоты парообразования (сублимации) от температуры ДЯ = / (Г). Интегрирование уравнения в предположении, что скрытая теплота превращения остается постоянной, дает [c.113]

Теплоту парообразования рассчитывают по уравнению Клапейрона — Клаузиуса. [c.41]

Поскольку теплоту парообразования рассчитывали по уравнению Клапейрона — Клаузиуса, то с учетом рассмотренных расхождений данных об удельном объеме сухого насыщения пара и дав-лении насыщения согласование наших расчетных и опубликованных ранее [1.21, 1.26] значений г можно признать удовлетворительным. [c.41]

Уравнение (П.2) — это уравнение Клаузиуса — Клапейрона. Оно справедливо для различных фазовых процессов при изменении состояния однокомпонентной системы по линиям двухфазного равновесия. Это дифференциальное уравнение кривых на диаграммах типа (П.1). В случае равновесия жидкости и пара АН р является изменением энтальпии при испарении (молярной теплотой испарения, молярной скрытой теплотой парообразования), а Av—изменением объема, разностью молярных объемов насыщенного пара и жидкости. [c.24]

К дифференцированной форме линейного уравнения зависимости Ig р от 1/7 для давления пара. Данные, использованные Льюисом и Рэндолом, основаны на отрывочных наблюдениях Вольфенштейпа [68] и Брюля [69]. Жигер и Маас [73] использовали уравнение упрощенной формы Рамзея и Юнга по этому уравнению отношение температур, при которых перекись водорода и вода имеют одинаковое давление пара, одно и то же при всех условиях. На основе этого приемлемого предположения можно показать, используя уравнение Клаузиуса—Клапейрона, что отношение теплот парообразования прямо пропорционально отношению температур, при которых давление пара одно и то же для обоих веществ. При такой методике вводится зависимость теплоты парообразования от температуры. [c.198]

Из уравнения Клаузиуса — Клапейрона п р° =—AHIRT, где АН — теплота парообразования. [c.27]

Скрытые теплоты парообразования мо1ут быть вычислены из измерений давлений паров (уравнение Клаузиуса-Клапейрона). Калориметрия позволяет определить теплоты изменения агрегатных состояний опытным путем. Теплоту плавления находят перенесением расплавленной в соответствующем термостате навески в калориметр и измерением выделившегося при затвердевании тепла. Для высокоплавящихся веществ в качестве нагревателей берут электрические печи, в качестве калориметрической жидкости — твердую медь (калориметр Нернста-Магнуса). Теплоту парообразования обычно находят измерением теплоты, выделившейся при конденсации определенного количества паров жидкости в конденсационном сосуде, погруженном в калориметр. [c.123]

Упругость насыщенного пара. Скрытая теплота плавления, кипен11я и сублимации (ИЗ) 4. Уравнение Клаузиуса-Клапейрона. Зависимость упругости пара от температуры (114) 5. Изменение энтропии при плавлении и при кипении. Правила Трутона, Хильдебрандта и Дюринга (116) 6. Изменение теплоты парообразования и теплоты сублимации с температурой (118) [c.301]

Теплота парообразования может быть определена с помощыо уравнения Клапейрона—Клаузиуса [3] [c.17]

Уравнение Клапейрона — Клаузиуса находит многочисленные применения. Оно позволяет прежде всего весьма точно рассчитать скрытую теплоту парообразования какой-либо жидкости при заданной температуре, если известны удельные объемы жидкости и пара при этой температуре, а также ход изменения давления насыщенного пара с температурой вблизи заданных условий. Помимо этого, уравнение Клапейрона — Клаузиуса дает возможность оценить изменение V с температурой, причем это изменение не прямо пропорционально абсолютной температуре, как это можно было бы заключить по виду уравнения (1У.128). Здесь следует учесть, что оба остальных множителя также зависят от температуры, причем с1р1(1Т возрастает, а величина Уу—Ух ) резко убывает с ростом температуры. Сильное уменьшение разности удельных объемов с повышением температуры приводит к тому, что, как показывает опыт, у заметно уменьшается при росте температуры. [c.121]

Используется также правило, получаемое на основе известного из термодинамики уравнения Клапейрона - Клаузиуса, связывающего давление паров растворителя и теплоту его парообразования в процессе кипения, что дает возможность вычислять температурную депрессию р при любом давлении по известной величине депрессии при атмосферном давлении = 0,0162 где и г - температура кипения (К) и теплота парообразования (кДж/кг) чистого растворителя при давлении Р сответственно. [c.315]

Как видно из уравнения (13), величина энтальпии парообразования ДЯпо непосредственно связана с наклоном кривой зависимости давления пара от температуры. Для определения теплоты парообразования на осно ве уравнения Клапейрона—Клаузиуса (13) могут быть использованы различные выражения температурной зависимости давления пара. [c.61]

Отношения Рт/Рл изотопных боранов, вычисленные по (1.47, 1.48), приведены в табл. 25. Из этих уравнений и уравнения Клапейрона — Клаузиуса следует, что замещение в пентаборане водорода дейтерием вызывает снижение температуры кипения на 1° (332,2 вместо 333,2° К) и уменьшение теплоты парообразования на 40 кал/молъ (7390 вместо 7430). [c.41]

Расчет теплот парообразования ВаО проводился по уравнению Клапейрона — Клаузиуса йР/йТ = АЯпар/ГА7. Так как имеющиеся величины Ро = / (Г) для ВгО менее точны, чем значения отношений Рц/Рш, производная йР /йТ в работе [263] рассчитывалась по формуле [c.72]

Одноатомные вещества. Другим путем к соотношению, принципиально аналогичному (11.18), пришел Линдеман [316] еще в 1919 г., рассмотрев различие давлений пара изотопов свинца. Кеезом и Хаантис [107] применили метод Липдемана к изотопам неона, а Клузиус и Мейер [49] к аргону. Авторы этих работ тоже применяют дебаевское приближение теории твердого тела, но исходят не из соотношения (П.6), а из уравнения Клапейрона — Клаузиуса. Применяется приближенная форма этого уравнения, в которой опущен объем конденсированной фазы, причем теплота парообразования (Aifnap) выражается, по формуле Кирхгофа, через значение этой величины при абсолютном нуле (ДЯо.пар) и теплоемкости пара Сg) и твердого тела (С ). После интегрирования соответствующих выражений для одноатомных изотопных веществ получается [c.82]

Для определения теплоты парообразования следует исходить из строгох о уравнения Клапейрона — Клаузиуса [c.66]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология