Парообразования теплота зависимость от температуры

Таблица 13. Зависимость мольной теплоты парообразования воды от температуры

Таблица 1-28 Зависимость мольной теплоты парообразования воды от температуры (/ р= 374,15° С)

Для определения теплоты парообразования ио уравнению Клапейрона—Клаузиуса необходимо дополнительно располагать уравнениями для плотности или удельного объема жидкости на линии насыщения левой пограничной кривой и зависимостью давления насыщения от температуры. Плотность насыщенной жидкости вдоль левой пограничной кривой обычно задается в виде функции р [ (Т). Аналитическая зависимость давления насыщения от температуры обычно задается уравнением вида п р =-- I (Т). Дифференцируя это уравнение по температуре, находим аналити- [c.17]

Многие физические свойства веществ с водородной связью выпадают из общего хода их изменения в ряду аналогов. Так, летучесть ассоциированных жидкостей аномально мала, а вязкость, диэлектрическая постоянная, теплота парообразования, температура кипения аномально повышены. На рис. 68 представлена зависимость температур плавления и кипения в ряду Н2О—НгЗ—НгЗе—НгТе от молекулярной массы соединений. В рассматриваемом ряду с ростом молекулярной массы обе характеристики закономерно увеличиваются. Резкое отличие свойств воды от свойств ее аналогов обусловлено увеличением средней молекулярной массы агрегатов (Н20) за счет ассоциации молекул Н2О вследствие образования водородных связей. Если бы вода не была ассоциированной жидкостью, она имела бы температуру плавления не [c.140]

Теплота парообразования зависит от температуры кипения (Гкип.) и критической температуры (Т . Эта зависимость в виде уравнений для различных газов представлена в табл. 18. [c.44]

На основе аналогичных рассуждений может быть получено уравнение Клапейрона—Клаузиуса для кривой сублимации, которое является приближенным. Преимущество его состоит в простоте, с какой оно может быть проинтегрировано. Для интегрирования необходима зависимость скрытой теплоты парообразования (сублимации) от температуры ДЯ = / (Г). Интегрирование уравнения в предположении, что скрытая теплота превращения остается постоянной, дает [c.113]

Зависимость теплоты парообразования (испарения) от температуры (по Тейзену) [c.197]

Зависимость теплоты парообразования жидкости от температуры [c.90]

Это уравнение справедливо при всех давлениях и температурах. Оно дает возможность точно вычислить скрытую теплоту парообразования при любой температуре, если для этой жидкости известна зависимость между температурой и давлением и мольные объемы жидкости и пара. [c.101]

При низких давлениях это влияние незначительно и нм обычно пренебрегают. Влияние высокого давления на теплоту парообразования значительно, поэтому в расчеты необходимо вносить соответствующую поправку. При повыше-НИИ давления, как и повышении температуры, теплота парообразования уменьшается, Зависимость теплоты парообразования углеводородных газов от давления приведена на рис. 2.14, а теплота испарения в зависимости от температуры кипения =— в табл. 2.29. [c.87]

В промышленной практике большинство процессов парообразования протекает при температурах кипения под нормальным или близким к нему давлении (1 ата). Исключение из этого составляют процессы испарения воды и сжиженных газов, значе-ниями теплоты испарения которых в практике расчетов довольно часто приходится пользоваться при различных их состояниях Р и Т). На рис. 24 мы привели зависимость теплоты испарения воды от температуры. [c.165]

Подобие критических явлений в объектах разной природы позволяет рассматривать их с единой точки зрения. В 19 веке наиболее полно были исследованы переходы пар - жидкость и газ - жидкость. В работах Ван-дер-Ваальса, Клаузиуса, Дитеричи было получено приведенное уравнение состояния и сформулирован закон соответственных состояний [12] для приведенных величин. Приведенные значения получают делением количественных значений свойств на критические свойства. Согласно закону соответственных состояний у сходных по природе веществ приведенное давление насыщенного пара является универсальной функцией температуры, а энтропия парообразования является универсальной функцией приведенной температуры (уточненное правило Трутона о равенстве отношений теплот парообразования различных жидкостей к их температурам кипения). Питцер и Гутенгейм развили теорию соответственных состояний для жидкостей. Для всех объектов существуют определенные физические величины, температурная зависимость которых вблизи точек переходов различной природы почти одинакова. Отсюда следует предположение об изоморфно-сти критических явлений термодинамические функции вблизи критических точек одинаковым образом зависят от температуры и параметра порядка при соответствующем выборе. термодинамических переменных. [c.21]

В промышленной практике большинство процессов парообразования протекает при температурах кипения под нормальным или близким к нему давлением. Исключение составляют процессы испарения воды и сжиженных газов, значениями теплоты испарения которых в практике расчетов довольно часто приходится пользоваться при различных их состояниях (Р и Т). На рис. 12 (см. стр. 96) приведена зависимость теплоты испарения воды от температуры. Для сжиженных газов теплоту испарения при любом давлении, а следовательно, и при любой температуре кипения можно находить по тепловым или энтропийным диаграммам, как это было указано выше для нормального давления она дана в табл. 5, стр. 449. [c.119]

Теплота парообразования зависит от температуры. Для диапазона 100—200 °С эта зависимость может быть представлена линейной функцией [c.319]

В отличие от 5 и Д5 величины Д5 вследствие исключения влияния агрегатного состояния элементов обнаруживают определенные правильности еще большие правильности обнаруживают Д5,., так как в этих величинах полностью исключается влияние агрегации самого соединения. Поэтому Д5,. внутри групп показывают меньшие колебания, и между группами имеется более резкая граница, чем в случае Д5д. К сожалению, ограниченность экспериментального материала для соединений (в отношении теплот парообразования, теплот возгонки и зависимости давления пара от температуры), а также невозможность в ряде случаев их нахождения (из-за неустойчивости некоторых соединений) не позволяет широко применять расчет Д5 . [c.33]

Это уравнение дает возможность определить скрытую теплоту парообразования при любой температуре (при условии, что давление не слишком высокое), располагая значением ее при нормальном давлении ДЯв и имея для обоих фаз зависимости теплоемкостей от температуры. [c.114]

Чаще всего для определения скрытой теплоты парообразования используется зависимость упругости насыщенного пара от температуры. Процесс перехода вещества из одной фазы в другую подчиняется уравнению Клаузиуса — Клайперона [c.25]

Зависимость температуры кипения, теплоты парообразования и теплосодержания пара от давления. Температура, при которой происходит кипение воды, зависит от давления. Так, при нормальном барометрическом давлении температура кипения равна 100° С при давлении, равном 1 технической атмосфере, — 99,1° С при абсолютном давлении 0,5 ата — 80,9° С 0,1 ата — 45,5° С и т. д. В конденсаторе турбины абсолютное давление равняется около 0,06 ата. При этом температура насыщения и температура конденсата близки к 36° С. [c.35]

В табл. 12—14 приведены плотности сжиженных газов и равновесных с ними насыщенных паров, а также теплоты парообразования в зависимости от температуры. [c.11]

Теплота парообразования зависит от температуры кипения (Гдд ) и критической температуры (7 ). Эта зависимость представлена в табл. 15 (стр. 47). [c.12]

Рис. XVIII. Зависимость удельной теплоты парообразования гексана от температуры.

Скрытая теплота парообразования воды при температуре ее кипения в нормальных условиях (100° С) соответствует 540 кал г. Гораздо меньшую скрытую теплоту парообразования имеют органические жидкости, в том числе минеральные масла последние в зависимости от вязкости имеют скрытую теплоту парообразования 40—1Ъ кал г. [c.14]

К свойствам, представляемым зависимостями от температуры, относятся давление пара чистого компонента (упругость пара) плотность жидкой и паровой фаз теплоемкость жидкой и паровой фаз вязкость жидкой и паровой фаз коэффициенты теплопроводности жидкости, теплопроводности пара поверхностное натяжение теплота парообразования. [c.99]

По экспериментальным данным, приведенным в работе [11] была рассчитана характеристическая энергия адсорбции криптона на цеолите ЫаХ Е = 7740 Дж/моль и определена величина предельной адсорбции для различных температур. Теплота парообразования криптона ДЯо = 9018 Дж/моль. По формулам (2.1.8), (2.1.13) определяем критическую температуру адсорбированного криптона 7 р = 389 К и критическую плотность р р= 1240 кг/м . На рис. 2.4 приведена графическая иллюстрация, проведенных нами расчетов зависимости плотности адсорбированной фазы от температуры. Сравнение рассчитанной плотности адсорбированного криптона с экспериментальными результатами не оставляет сомнения в преимуществе разработанного метода. Адекватность описания экспериментальных данных связана, очевидно, с учетом при расчете не только основных физических свойств объемной фазы, но и характеристических характеристик адсорбции, а значит, и пористой структуры адсорбента. [c.33]

Сопоставляя по уравнению (V. 12) данные для рассматриваемой жидкости и выбранной стандартной жидкости, для которой известна зависимость давления пара и теплоты парообразования от температуры, получим [c.113]

Построить на основании этих данных график зависимости lgЯ от 1/7 . Пользуясь графиком, определить 1) среднее значение скрытой теплоты парообразования 2) давление пара при 154 С 3) температуру кипения под давлением 624 мм рт. ст. [c.179]

Для зависимости теплоты парообразования жидкого сернистого ангидрида от температуры предложено уравнение [c.126]

Если в рассматриваемом интервале температур происходит фазовое превращение (плавление, парообразование или сублимация), то в расчет должны быть включены теплоты соответствующих превращений, а также учтено изменение температурной зависимости теплоемкости того вещества, которое претерпело фазовое превращение. Так, если при Гпр происходит фазовое превращение одного из реагентов, то уравнение Кирхгофа примет вид [c.70]

Теплота парообразования уменьшается с температурой и равняется нулю в критической точке. На рис. 6.9 представлены типичные данные для нескольких соединений. Конфигурация этих кривых соответствует большинству других данных по теплотам парообразования. Хара1ктер изменения ДЯл с температурой может быть выяснен с помощью любого из выражений для ф, представленных в табл. 6,2, хотя при этом отдельно должна быть рассмотрена зависимость от, температуры. [c.193]

В работе Тсуды с сотр. [45] сделано предположение о существовании в этом случае зависимости между теплотой десорбции и теплотой кипения индивидуального компонента, аналогичной правилу Трутона. Это правило утверждает, что энтропия парообразования при нормальной температуре кипения постоянна и равна 21 э. е., отсюда теплота испарения [c.121]

Скрыт.ая теплота парообразования как функидя температуры. Гильдебранд [108] заметил, что изменение энтропии при парообразовании является функцией мольной концентрации пара. Льюис и Вебер [157] и Мак-Адамс и Морелл [160] развили эту идею посредством нанесения значений д/7 в зависимости от gpjT, поскольку р/7 пропорционально концентрации пара для идеальных газов. Можно [c.441]

Предложено также много других эмпирических методов определения вязкости. Гамбилл [163] проанализировал многие из них и разработал новый метод, основанный на использовании мольной теплоты парообразования при нормальной температуре кипения. Френд и Харгривс [164—169] сделали попытку связать аддитивный параметр, называемый реохором, с вязкостью при Ть. Олбрайт и Лоренц [170] использовали коррелирующий параметр ZZ , а другие авторы [38, 101, 149, 150, 171—180], предлагали зависимости, включающие ць, Т и один или несколько из следующих параметров Ть, М, плотность пара, поверхностное натяжение, скорость звука, ван-дер-ваальсовы объемы, давление пара и т. д. [c.476]

В этом случае, если при некотором ро заданы теплота парообразования 1 ро), температура насыщения Ts po) и плотность пара Ргз(Ро)> то из последних двух выражений и уравнения 9gs (Ро) = Po/ RgTs(Po)) легко определить параметры Rg, Т°, определяющие зависимости Ts po) и gs(p)- [c.86]

Свойства. Благородные газы - бесцветные газообразные при комнатной темпера ре вещества. Конфигурация внешнего электронного слоя атомов гелия li, остальных элементов подгруппы VI11A - пл лр. Завершенностью электронных оболочек объясняется одноатомность молекул благородных газов, весьма малая их поляризуемсхггь, низкие температуры плавления и кипения, небольшие значения теплот плавления и парообразования, химическая инертность. В ряду Не - Rn физические свойства изменяются симбатно росту их атомной массы наблюдающийся при этом параллелизм в изменении родственных свойств приводит к простым зависимостям (рис. 3.60). [c.472]

Как Правило, ДЯфп., V, V", и 3" относят к 1 моль или к единице веса (1 г или 1 кг). Указанные величины соответственно отвечают 1) для кипения — изменению давления насыщенного пара с температурой (кривизне линии равновесия жидкость — пар), теплоте парообразования и увеличению объема и энтропни при парообразовании 2) для плавления — изменению температуры плавления с давлением (<3//<3я)равн, теплоте плавления и изменению объема и энтропии при плавлении 3) для сублимации — зависимости Р от I на кривой равновесия кристаллическое тело — пар, теплоте сублимации и увеличению объема и энтропии при сублимации 4) для превращения одной кристаллической модификации в другую — взаимосвязи Р и при равновесии этих фаз, теплоте и изменениям объема и энтропии при фазовом превращении. [c.113]

Зависимость теплоты парообразования от температуры в интервале 270—340 °К выражается уравнением АЯцар— ==10 051 — 11,5 7. [c.233]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология