Ксенон коэффициенты

Увеличение объема, связанное с возникновением пузырьков, невелико и достигает насыщения при выгорании 0,05—0,1 % (ат). При более высоком выгорании (для температуры облучения 600°С более 0,3% (ат)] наблюдается резкое искажение формы и большие локальные увеличения объема, достигающие 100 %. Это так называемое разрушающее распухание или распухание второго рода, связанное с коалесценцией газовых пор, развитием и расширением трещин при выходе из них газа. Известны факты распухания облученного при низких температурах урана в процессе последующих отжигов при более высоких температурах. Распухание этого типа можно уменьшить кратковременным отжигом металла в Р-области. Нагрев облученного урана сопровождается выделением криптона и ксенона, коэффициенты диффузии которых приведены в разд. 9.4 и 9 5. Выделение этих газов, особенно криптона, подчиняется законам диффузии только при сравнительно низких температурах, а при высоких температурах, порядка 1250 °С идет очень быстро, [c.616]

Для ксенона коэффициенты сжимаемости при давлении 20 и 40 кгс см% составляют соответственно 0,87 и 0,70. [c.50]

Наблюдая одновременно с абсорбцией двуокиси углерода аминами десорбцию из раствора различных газов (гелия, закиси азота и ксенона), Ю. В. Аксельрод и др.19в нашли, что возникающая нестабильность приводит, кроме увеличения значений ku, к снижению влияния коэффициента диффузии D на вплоть до полной независимости kt от D. В то же время при отсутствии абсорбции СО, тем же раствором амина коэффициент физической массоотдачи был пропорционален DO,5. [c.250]

По экспериментальной функции атомной плотности была произведена оценка коэффициента изотермической сжимаемости. Для аргона найдено Рт- = 13,3-105 м /Н, а для ксенона Рг = 7,9-105 м /H. [c.160]

Было так е показано что коэффициенты растворимости газов (в ряду гелий — ксенон) с ростом атомного диаметра газа изменяются различно в зависимости от, природы полимера. Так, для полиэтилена наблюдается увеличение растворимости, для полиамида — уменьшение. [c.59]

В качестве газа-наполнителя используются аргон или ксенон в смеси с метаном. Для жесткого излучения предпочтителен ксенон, так как у него больше коэффициент поглощения рентгеновских лучей и, следовательно, выше эффективность регистрации. [c.14]

В настоящее время кислород получают низкотемпературной ректификацией воздуха либо электролизом воды. Технический газообразный кислород первого сорта содержит не менее 99,7 мол. % основного вещества. Кислород особой чистоты по ТУ 6-21-05-22-79 содержит не менее 99,999 мол. % кислорода, не более 10 примеси диоксида углерода, не более 9-10 мол. % (в сумме) примесей азота, аргона, неона, криптона, ксенона и метана. Дальнейшая очистка газообразного кислорода, поставляемого в баллонах или получаемого газификацией жидкого кислорода, может быть осуществлена сочетанием осушки и удаления диоксида углерода и углеводородов сорбционным методом с помощью цеолитов и ректификации. Наиболее трудноотделимой примесью, лимитирующей очистку, является аргон, так как коэффициент разделения его относительно невелик и в области малых содержаний аргона при давлении 1,5 Па составляет 1,65. Очевидно, что все остальные, [c.912]

Уравнения (IV,5), (IV,10) и (IV,12) были применены для описания изотерм адсорбции и зависимостей AU или q i (см. выражение (111,110)] от Г как для непористых адсорбентов (для графитированной термической сажи), так и для микропористых кристаллических адсорбентов (цеолитов в этом случае вместо Г надо использовать и ). Вириальные коэффициенты этих уравнений были определены для адсорбции аргона, метана, этана и этилена на графитированной термической саже [43] и для адсорбции аргона, ксенона, этана, пропана, этилена и СО 2 на цеолите X с некоторыми щелочными и щелочноземельными катионами [40, 42, 43], а также для адсорбции низших к-алканов цеолитом типа L [41]. [c.158]

К, близки к единице. По-видимому, такая же картина наблюдается в случае ксенона или азота на вольфраме при очень низких температурах коэффициент прилипания для ксенона при 82° К равен [c.225]

Вириальные коэффициенты и их производные одноатомного ксенона Хе (газ) Вириальные коэффициенты и их производные двухатомного фтора Рг (газ) [c.904]

Коэффициент Джоуля—Томсона, град/атм. для ксенона [33] [c.139]

Коэффициент Джоуля—Томсона для ксенона [c.545]

Структура. Обзор структурных характеристик пористого фильтра был сделан в гл. 3.1.2. Пористость 6, удельная поверхность Л о и гидравлический радиус пор а=26/5о могут быть измерены методами адсорбции по Брунауэру, Эммету и Теллеру [3.131] с применением азота илн ксенона. Распределение пор по радиусам может быть найдено некоторыми дополнительными методами с помощью изотермы адсорбции Баррета — Джойнера — Халенды для конденсируемого газа [3.216], с помощью продавливания ртути, когда измеряются силы поверхностного натяжения, препятствующие проникновению в поры жидкой ртути [3.215, 3.217], и с помощью измерения потоков [3.218]. Структуру пор и распределение их по радиусам можно также анализировать на поверхностях фильтров или срезах (изломах или микроразрезах) с помощью сканирующего или обычного микроскопа и дифракции рентгеновского излучения при малых углах падения соответствующие изображения или дифференциальные картины дают информацию о структурном коэффициенте (3.35), о распределении сужений пор и о наличии слепых пор. Эта информация имеет существенное значение для сравнения реальных пористых фильтров с теоретическими моделями (см. разд. 3.1.2), а также для предсказания эффектов поверхностной диффузии (см. разд. 3.1.7). [c.127]

Коэффициент самодиффузии ксенона при нормальных условиях 0= = 0,048-10- м /с. Коэффициент самодиффузии при высоких температурах рассчитанный теоретически [c.545]

Коэффициент взаимной диффузии в двойных газовых системах с ксеноном может быть подсчитан по уравнению (разд. 9.2), коэффициенты которого приведены ниже [c.546]

Коэффициент диффузии ионов Хе+ в собственном газе при плотности частиц газа 2,7-10 см-з и температуре 300 К D = 0,016-Ю-" м /с. Коэффициент диффузии метастабильных атомов ксенона ( Рг) в собственном газе при давлении 133,3 Па [c.546]

Важное значение имеет диффузия в уране инертных газов—криптона и ксенона, являющихся продуктами деления. Коэффициенты диффузии О этнх газов в уране, облученном до выгорания 0,17 % [c.611]

Основные результаты экспериментальных исследований разделительных процессов в импульсных плазменных центрифугах с частично ионизованной плазмой сводятся к следующему. Наблюдаются изотопические разделительные эффекты, качественно описываемые центробежным механизмом. Они сопровождаются значительными радиальными градиентами плотности при скоростях вращения плазмы порядка нескольких километров в секунду (2-10 10 м/с). Разделительный эффект быстро возрастает при уменьшении массы разделяемых изотопов так, что коэффициент разделения для изотопов гелия и водорода может достигать 5 -ь 10, в то время как для смеси изотопов ксенона Хе- Хе он составлял величину порядка 1,2. [c.329]

Разделение изотопов при разряде в ксеноне и криптоне. На второй установке был получен существенно больший разделительный эффект. Величина коэффициента обогащения смеси изотопов ксенона ( Хе- Хе) превышала 24%. Удобнее характеризовать эффект коэффициентом обогащения, приведённым к единичной разности масс изотопов е = [ а — 1)/А/х] 100%. При этом сразу же возможно оценить разделение любой изотопной смеси дан- [c.341]

НОГО элемента. Максимальная приведённая величина хе = 3,5%. Увеличение коэффициента обогащения было связано в равной степени и с повышением мощности разряда И/, и с уменьшением фазовой скорости волны Vp . Вместе с тем обе величины определяют перепад давления Др и, следовательно, отношение рь/ро (Ар — W/S Vph, где S — площадь сечения разрядной камеры). Это отношение достигало 150 при разряде в ксеноне и 40 при разряде в криптоне. Таким образом, была возможность измерить зависимость е от [c.342]

Аналогичный расчет мембранного каскада для выделения криптона и ксенона из сбросных газов заводов переработки ядер-ното горючего показал, что для разделения 0,36 м ч смеси [Кг (1,02-10 мол. доли), Хе (4,07-10 мол. доли), Ог (0,21 мол. доли), остальное — N2] потребуется 26 рабочих ступеней, по 13 в исчерпывающей и укрепляющей части. Коэффициент деления потока 0 для исчерпывающей части — 0,385, для укрепляющей — 0,425. В результате разделения получают 0,0037, м /ч дистиллята (1,00-10 мол. доли Кг, 4,00-10 — Хе, 0,959 — О2, остальное— N2) и 0,3563 м ч кубового остатка (9,35-10 мол. доли Кг, 4,28-10 2 — Хе, 0,203 — О2, остальное — N2). Степень очистки газов и уровень радиации таковы, что поток можно выводить в атмосферу. Общая длина полых волокон из оиликонового каучука в подобной установке составляет 508 392 м. [c.319]

Оцените коэффициенты а и Ь в уравнении состояния Дитеричн чля критических констант ксенона. Рассчитайте давлеипе, оказываемое I мо.тем газа, когда СП заключен в объем 1 чм при 25 С. (Ср. с задачей 1.16.) [c.59]

Рис. IV,7. Зависимости коэффициента активности -f адсорбированного аргона от Г на графитированной термической саже (слева) и ксенона от v на цеолите HLiNaX-1 (справа), вычисленные по уравнению (IV, 13).

В последние годы для косвенного исследования интенсивности поверхностной конвекции все большее распространение получает предложенный в работах [140, 142] трассерный метод. Он особенно эффективен для исследований интенсивности поверхностной конвекции при массопередаче с химической реакцией. Суть метода заключается в том, что одновременно с хемо-сорбционным процессом десорбируют (абсорбируют) химически инертный газ (трассер). Метод позволяет косвенно по изменению физического коэффициента массоотдачи оценить интенсивность поверхностной конвекции, а также получить количественные зависимости о влиянии на нее различных факторов. В качестве газа-трассера обычно используют пропилен [125, 140], пары воды [125], гелий и ксенон [7, 8], аргон [151 —153]. Однако большие возможности предоставляет применение в качестве трассера оксида азота N2O [7, 8], что устраняет необходимость корректировки ж, но крайней мере, при моделировании исключительно широко распространенных процессов поглощения СО2 щелочными хемосорбентами. Возможность использования N2O в качестве аналога подобия СО2 объясняется близостью их физических характеристик и электронных структур, что видно из табл. 4.1. [c.106]

Скорость адсорбции имеет две интересные особенности. Даже при низких концентрациях коэффициент прилипания равен 0,4 это означает, что не каждый атом ксенона, сталкивающийся с поверхностью, конденсируется на ней. Кроме того, скорость адсорбции нечувствительна к адсорбированному количеству. В том интервале поверхностных концентраций, где можно провести точные измерения, коэффициент прилипания возрастает лишь слегка. Однако он всегда соответствует такому числу адсорбированных атомов, которое весьма мало по сравнению с общим числом возможных атомарных центров на поверхности, равным примерно 10 на 1 см . Следовательно, полное количество ксенона, адсорбированного в условиях таких адсорбционных опытов, невелико при 82° К и р 10" мм рт. ст. на поверхности вольфрама удерживается только 2- 10 молекул1см . [c.188]

Слабую зависимость от концентрации можно объяснить, предположив, что при соударении с поверхностью атом ксенона имеет конечную вероятность остаться на этой поверхности независимо от того, занят или свободен этот встреченный центр. При столкновении с занятым центром, т. е. с атомом ксенона, пришедший атом способен все же отдать свою кинетическую энергию и связаться с поверхностью хотя бы кратковременно. Затем этот атом может либо перескочить на другой центр, либо испариться. Если предположить, что при температуре опыта атомы ксенона делают в среднем п таких перескоков, прежде чем испаряются с завершенного монослоя, и что поведение этого слоя не изменяется с заполнением, то, согласно такой модели, коэффициент прилипания должен быть пропорциональным 1—0"+ и действительно будет мало изменятьдя с ростом поверхностной концентрации [65]. [c.189]

Измерение абсолютных значений изотопных отношений было осуществлено Ниром 11506] для аргона. Метод Нира применим к любому элементу, изотопы которого могут быть легко отделены один от другого и получены в чистом виде. Для получения отношения истинной распространенности к измеренной в своем масс-спектрометре Нир использовал образец, приготовленный из чистых Аг и Аг. Применяя электростатическую развертку спектра, он нашел, что дискриминации приводят к завышению истинного значения Аг/ Аг на0,63%. Нир использовал этот поправочный коэффициент, вызванный дискриминацией по массам, в своем приборе для получения величин относительной распространенности изотопов углерода, азота, кислорода и калия. Далее измерения были распространены на неон, криптон, рубидий, ксенон и ртуть [1507]. Лишь в случае аргона, когда проводилось прямое сравнение с эталоном, можно было с уверенностью исключить систематическую ошибку. Однако и для других исследуемых образцов принято, что систематические ошибки меньше ошибок, полученных ранее, и что величины распространенностей изотопов, определенные для этих образцов, позволят использовать их как вторичные эталоны. Интересно отметить, что для некоторых элементов, таких, как серебро, хлор и бром, которые состоят из двух изотопов со сравнимой распространенностью, абсолютные значения изотопных отношений точнее вычисляются на основании химических атомных весов и физически определенных масс изотопов, чем прямым измерением на масс-спектрометре. Для таких элементов химический атомный вес и атомный вес изотопа используются для проверки абсолютной точности измерений распространенности. Самый легкий элемент — водород — может быть использован для изучения дискриминации по массам благодаря большой величине отношения масс На и HD. Водород и дейтерий легко доступны задача получения истинных отношений H2/HD решается при анализе искусственных смесей известного состава и сравнением результатов измерения подобных образцов с измерениями смесей неизвестного состава. Это было сделано для образцов, содержащих 0,003—0,830 мол.% дейтерия [808], при использовании ионных источников без вспомогательного магнита. Результаты анализа определенного образца могут колебаться до 3% при изменении условий работы источника при наличии магнита источника изменение изотопных отношений достигало 25%. При использовании магнита источника значение отношения HD/Hg было всегда завышенным наблюдалась тенденция к еще большему увеличению этого отношения с увеличением количества анализируемого образца. Подобные эффекты не отмечались в отсутствие поля магнита источника. В этих условиях для смесей, содержащих около 0,1% дейтерия, была установлена абсолютная точность измерения 3%. [c.78]

При температуре 273 К и давлении 0,1 МПа теплопроводиость ксенона Х=0,05 Вт/(м-К). Теплоемкость газа при постоянном давлении при 293 К Ср= 150 Дж/(кг-К), теплоемкость жидкости в интервале 163—165 К при давлении 0,1 МПа Ср = 340 Дж/(кг-К). Температурный коэффициент объемного расширения при том же давлении и 303 К = = 3,552-10-8 К- при 373 К он равен 2,977-10-8, при 473 К 3,565-10- , а в интервале 160—20 К уменьшается от 12,96-10- до 3,32-10 К . Теплопроводность К в интервале 180—25 К меняется от 0,226 до 1,81 Вт/(м-К), теплоемкость и)и постоянном давлении в интервале 1 So- [c.545]

На рис. 7.4.3 представлены величины коэффициента изотопного обогащения ксенона, измеренные в работе [4]. Для повышения точности измерений в экспериментах использовалась искусственная бинарная смесь изотопов 129Хе и 13бхе с примерно равной концентрацией. Величина коэффициента обогащения г = (а — 1) 100%, где а — коэффициент разделения. Величина коэффициента разделения а = С /Сх) ( i/ 2)o где С я С2 — концентрации компонентов бинарной смеси в газовых пробах, взятых на концах разрядной камеры. Индексы L и О относятся, соответственно, к областям сжатия и разрежения. [c.339]

Измерения показали, что зависимость г от п рь/ро) близка к линейной (рис. 7.4.5). Коэффициент пропорциональности к в зависимости S = к п рь/ро) при низких начальных давлениях (Кг и Хе, р = (1-3) 10 Тор) примерно равен /Jl (зависимость 2, рис. 7.4.5). Однако в основном к > /Jl. С увеличением начального давления р до 1 Тор, величина 1п(рь/ро) в криптоне и ксеноне уменьшается в 10-20 раз, величина же — всего в 2-3 раза. На рис. 7.4.6 представлена зависимость коэффициента обогащения в криптоне от начального давления р. Следует учитывать, что из-за наличия балластных объёмов средняя плотность частиц в разряде всегда ниже той, которая соответствует начальному давлению р (вследствие нагрева газа в разряде и влияния электронного давления). Так при р = 1 Тор (рис. 7.4.6) величины р и ро равны, соответственно, 1,9 и 1,7 Тор. При указанном выше соотношении рабочего и балластных объёмов такое распределение газа означает, что в области разряда находится не более 20% от его первоначального количества. Для сравнения на рисунке показаны штрихом значения е, которые должны были наблюдаться, если бы разделение соответствовало бародиффузии в неионизованном газе г = (1/д) 1п(р /ро). Видно, что разделительный эффект не следует бародиффузионной формуле. В данных экспериментах, как и в работе [4], величина эффекта по существу определялась рассеиваемой в плазме мощностью W. В то же время трудно полностью связывать наблюдаемое разделение изотопов и с термодиффузией, поскольку максимальные значения екг и гхе (3,5%) получены в условиях, когда практически отсутствует вклад от термодиффузии. Оценка этих условий имеется в работе [И]. [c.342]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология