Низкоскоростной слой

Одним из первых успехов в кинетической теории газов было предсказание того удивительного факта, что динамическая вязкость и теплопроводность идеальных газов независимы от давления. Это означает, например, что определенное количество тепла передается через неподвижный слой газа при данных температурных условиях независимо от давления газа. Применяя упрощенные понятия, мы выведем выражения для вязкости и теплопроводности. Кинетическая теория объясняет напряжения трения в текущем газе тем, что молекулы движутся вперед и назад между слоями газа, текущими с различными скоростями. Таким образом, молекула из низкоскоростного слоя газа может попасть в слой газа, движущийся с большей скоростью, где после нескольких столкновений ее скорость увеличивается, а скорость столкнувшихся с ней молекул уменьшается. Таким образом, между слоями газа происходит обмен количеством движения. Это же движение молекул вызывает обмен энергией, когда в газе имеют место разности температур. [c.340]

Волокнистые фильтры подразделяют на 1) низкоскоростные с волокнами диаметром 5—20 мкм улавливание суб-микронных частиц происходит в результате броуновской диффузии и эффекта зацепления, причем эффективность процесса увеличивается с уменьшением скорости фильтрования, размера частиц и диаметра волокон 2) высокоскоростные с волокнами диаметром 20—100 мкм для выделения из газа частнц крупнее 1 мкм эффективность процесса к-рый основан на инерционном осаждении, возрастает с уве личением размера частиц и скорости фильтрования до опре деленной (критической) величины (обычно 1—2,5 м/с), при большей скорости начинается вторичный унос брызг уловленной жидкости из слоя в виде крупных капель [c.600]

Эти вторичные осредненные течения вызывают в пограничном слое значительный перенос количества движения в поперечном направлении. В результате существенно изменяется основное осредненное течение. Продолжим анализ данных, представленных на рис. 11.3.2, а. Линии тока были получены для условий течения в точке В (рис. 11.2.1) она в соответствии с результатами экспериментов расположена непосредственно перед началом области перехода. При Ъг= 2п- - )п нижний вихрь переносит жидкость с высокой продольной составляющей количества движения из внутренней части пограничного слоя во внешнюю, низкоскоростную область течения. Одновременно в той же плоскости 2 верхний вихрь, вращающийся в противоположном направлении, переносит низконапорную жидкость из дальнего поля течения в область пограничного слоя. В результате действия этого механизма внешняя часть профиля средней скорости становится более крутой в плоскостях 02= (2п + 1)л и более пологой при 02 = 2ш. [c.29]

Низкоскоростные фильтры. Для снаряжения низкоскоростных фильтров оптимальной является смесь волокон с определенным соотношением грубых и тонких. Грубые упругие волокна обеспечивают равномерное объемное распределение более тонких, увеличивают скорость вывода жидкости из слоя, придают слою механическую прочность и стабильность, обеспечивая возможность работы более тонким волокнам по всей глубине слоя. Обычно применяются слои из смеси волокон диаметром от 5 до [c.162]

Волокнистые самоочищающиеся фильтры используются на металлообрабатывающих заводах для очистки масляных туманов, образующихся при работе металлообрабатывающих станков в результате применения смазочно-охлаждающих жидкостей. Наряду с низкоскоростными и высокоскоростными фильтрами, устройство которых аналогично описанным выше конструкциям, разработаны специальные аппараты с вращающимся цилиндрическим фильтрующим элементом, что обеспечивает высокую эффективную непрерывную центробежную регенерацию слоя от уловленного масла [5.19]. [c.166]

ИСХОДНОЙ концентрации с помощью ячейки для искусственного образования границы. В этой ячейке имеются тонкие капиллярные бороздки, вытисненные на перегородке, разделяющей части ячейки. Эти бороздки соединяют между собой две части ячейки, так что при разгоне ротора растворитель из одной части постепенно перетекает в другую, образуя слой над раствором. Такая процедура обычно осуществляется в низкоскоростных равновесных экспериментах, когда трудно наблюдать отрыв границы седиментации от мениска. На фиг. 22, Б изображена седиментационная диаграмма равновесного эксперимента при большой скорости вращения, при которой около мениска не остается растворенного вещества. При малой скорости вращения отрыва растворенного вещества от мениска не происходит (фиг. 22, В). [c.104]

Рассмотрим теперь некоторые особенности поведения стационарного углового вихря Р. Напомним, что основная причина зарождения отмеченного вихря коротко состоит в следующем [40, 74]. Истоки его формирования следует отнести еще к стадии взаимодействия скользящего скачка уплотнения с пограничным слоем вертикальной грани. Действительно, низкоскоростные струйки газа в пристенной области течения грани V сохраняют первоначальное направление лишь до линии начала роста давления, расположенной перед изображенным на рис. 6.13 следом скачка. Они не в состоянии преодолеть положительный градиент давления в области взаимодействия, отклоняются в поперечном направлении и сносятся вдоль образующейся за линией начала роста давления первичной линии стекания, проникая на горизонтальную грань. Указанное движение этих струек вниз по потоку и встречное движение частиц газа в рециркуляционной области грани Н (см. рис. 6.16) инициируют формирование вихря Р. [c.340]

Эффективность улавливания в описанных элементах до 99,99 % для частиц <3 мкм и до 100 % для частиц >3 мкм при гидравлическом сопротивлении 3800 Па. Фильтрующие слои в отечественных низкоскоростных фильтрах чаще всего состоят из набивки стекловолокном диаметром от 7 до 30 мкм, волокон лавсана, полипропилена и других полимеров диаметром от 12 до 40 мкм. [c.485]

Опыт с другими типами течений показывает, что вторичные неустойчивости часто появляются из-за перегибов в поперечных профилях скорости. Того же можно ожидать и в пограничном слое, если амплитуда полос велика, а их поперечный масштаб мал. Однако низкоскоростные полоски будут оказывать также дестабилизирующее влияние на распределение скорости в направлении, нормальном стенке, которое, как можно предполагать, будет более важным, когда поперечные масштабы велики. Добавим к этому нестационарный характер полосок, вызванных внешней турбулентностью, что может обеспечить благоприятные условия для локального взаимодействия с волнами Толлмина — Шлихтинга. [c.197]

В данной главе не дается исчерпывающего обзора численных методов, используемых при детальном моделировании процессов горения. Такие обзоры можно найти в работах [58, 64]. Цель настоящей главы — введение в проблему. В основном рассматриваются процессы горения в низкоскоростных ламинарных потоках предварительно перемешанных смесей, представляющих значительную группу реагирующих потоков с явлениями переноса. Из-за ограниченных возможностей существующих вычислительных машин мы вынуждены рассматривать такие потоки как квазиодномерные течения. Рассматриваются также двумерные течения в пограничных слоях, где изменения параметров в направлении потока малы по сравнению с изменениями в поперечном направлении. Распространение численных методов на многомерные течения не связано с принципиальными трудностями, однако их конкретная реализация в этом случае связана с неприемлемыми затратами машинного времени. [c.31]

Рис. 83. Спектральные отношения для волк Р от землетрясений в районе Японских островов ло наблюдениям о Упсала (/) н Умеа (2). Низкоскоростному слою в Верхней мангнн со<УтВстс1иуст уменьшенное содержание высоких частот 1)351

Конвективный перенос характеризуется двумя разными режимами вынужденной и естественной конвекцией. Скорости переноса определяются обычно в предположении, что один из этих режимов конвекции является доминирующим. Однако при наличии теплообмена в пограничном слое вблизи нагреваемой или охлаждаемой поверхности существуют разности температур. Эти перепады температур создают градиенты плотности в окружающей среде, и при наличии поля объемных сил типа силы тяжести возникает естественная конвекция. Следовательно, в условиях вынужденной конвекции будут присутствовать и проявления естественной конвекции. Важным с практической точки зрения является вопрос о том, насколько велики эффекты, обусловленные действием выталкивающих сил, и при каких условиях ими можно пренебречь по сравнению с эффектами, обусловленными вынужденной конвекцией. С другой стороны, если эффекты естественной конвекции сравнительно велики, вопрос состоит в том, когда можно пренебречь влиянием механизма переноса, связанного с вынужденной конвекцией. Во многих практических случаях оба механизма играют примерно одинаковую роль. В условиях когда существенно влияние обоих механизмов, говорят о наличии смешанной, или комбинированной, конвекции. Задачи такого рода возникают, например, при проведении тер-моанемометрических измерений проволочными и пленочными датчиками в низкоскоростных потоках, при естественной конвекции в условиях циркуляции жидкости окружающей среды, при вынужденном течении в нагреваемом канале, при охлаждении электронных приборов вентиляторами и во многих других случаях, представляющих практический интерес. [c.575]

Чтобы сделать этот вывод, необходимо принять во внимание тот факт, что уравнение энергии для пограничного слоя является линейным относительно температуры. Поэтому правило должно быть применимо совершенно одинаково для всех жидкостей с постоянными свойствами. Это справедливо также для турбулентного потока, и как результат все зависимости для теплообмена, найденные для низкоскоростного потока, можно сразу же иопользо вать при теплообмене в условиях большой скорости [Л. 142]. Единственно, что требуется дополнительно, — это знание коэффициента восстановления для частного слоя, откуда можно определить температуру восстановления. Для ламинарного потока пограничного слоя на плоской пластине коэффициент восстановления дается уравнением (10-7). Для турбулентного потока теоретически было выведено и варьировано для чисел Прандтля, близких к 1, следующее соотношение [c.325]

Проводилось изучение устойчивого распространения НСР в зарядах однородных ВВ высокой плотности [127 —129, 131, 166]. В работе [127] отмечалось, что скорость НСР в слое тэна (6 = 0,95), зажатом между плоскими поверхностями из плексигласа, составляла около 1000 м1сек. Распространение в литом тротиле, заключенном в стальную трубку (толщина стенки 10—15 мм), происходило с постоянной скоростью 1800—2200 м1сек 1131].Наблюдаемые значения скорости НСР были ниже или близки к скорости звука в исходном ВВ и изменялись в узких пределах. Исследования [127, 131] проводились в условиях, когда параметры оболочки были неизменными. Вместе с тем необходимо подчеркнуть, что устойчивое распространение низкоскоростного режима в высокоплотном вторичном ВВ наблюдается только тогда, когда ВВ окружено достаточно прочной оболочкой, что свидетельствует о ее важной роли в распространении НСР. [c.147]

Вместе с тем неоднородности, на которых возбуждается реакция, могут образовываться и в первоначально сплошном ВВ в процессе распространения низкоскоростного режима. Так, авторы [127] связывают отмеченное ими изменение прозрачности слоя литого тэна впереди светящегося фронта НСР с деформацией и разрушением вещества. [c.163]

Например, при измерении крайне малых скоростей горения вблизи пределов воспламенення применяют метод Эджертона — Паулннга [11]. В этом методе используют специальные вертикальные горелки диаметром около 6 см, показанные на рис. 6.5. Горючая смесь проходит через слои капилляров и стеклянных шариков, что формирует низкоскоростной газовый поток с однородным распределением скорости в нем. Длина капилляров — 1 дюйм, размер сечения — менее 1 мм, образованы они рулонированием гладких и гофрированных металлических полос. Расстояние от верхних концов капилляров до среза горелки составляет около 8 мм. В капиллярах течение по характеру близко к течению вязкой жидкости и весьма однородно. На горелку надета концентрическая труба, в которую подается инертный газ, наиример азот. На верхнем срезе этой внешней трубы помещена металлическая сетка. Регулированием высоты внешней трубы можно стабилизировать фронт пламени, сделав его практически горизонтальным. Скорость горения определяется как частное от деления объемного расхода потока газовой смеси на площадь фронта пламени. Этот метод измерений называется методом сплющенного пламени и из-за однородного распределения скорости потока смеси применяется, например, для измерения скорости горения горючей смеси при проса- [c.117]

Машины с переточным коллектором имеют как минимум две зоны охлаждения (рис. 9.40, см. также рис. 9.30). В первой зоне охлавдения воздух, пропускаемый через слой окатышей, нагревается от 800 до 1100 °С. Этот воздух за счет разности давлений над слоем в зонах охлаждения и обжига в 15-20 Па через переточный коллектор перетекает в зоны обжига и подогрева. Выход воздуха осуществляется через опускные воздуховоды и форкамеры, на торцевых стенках которых устанавливаются горелочные устройства. В горелках сжигается природный газ или мазут. Общим характерным требованием для всех горелок является необходимость завершения горения основной массы топлива в пределах форкамеры и максимального вовлечения в процесс горения высокотемпературного и низкоскоростного потока переточного воздуха. [c.262]

Л. Вид интерферограммы при использовании ячейки для искусственного образования границы. Количество полос, пересекаемых в направлении от растворителя к раствору, пропорционально концентрации раствора. В- Седиментациониая диаграмма, равновесного эксперимента с тонким слоем и при большой скорости вращения. Растворенное вещество полностью отошло от мениска. Каждая из набора параллельно смещенных полос в области Х — представ.пяет собой кривую смещения полосы (пропорционально концентрации) в зависимости от расстояния до оси вращения. Плато на кривой смещения в районе X отвечает нулевой концентрации растворенного вещества. Подобные седиментограммы характерны для высокоскоростного метода Ифантиса. В. Вид интерференционных полос в случае низкоскоростного равновесного эксперимента. Как и в случае В, кривые в области Х — У изображают смешение полос (пропорциональное концентрации) в радиальном направлении. Однако в отличие от случая Б концентрация в области мениска не равна нулю. В этом случае требуется дополнительное вычисление или эксперимент, чтобы определить положение, соответствующее нулевой концентрации. Буквами БЯ обозначены полосы, полученные от балансировочной ячейки (гл. П1). Слой растворителя несколько перекрывает слой раствора как слева, так и справа. Для образования четкой границы (мениска) около дна ячейки в случаях и В использован слой фторуглеродного масла [c.103]

Многие внрусы в отличие от растворимых белков относительно устойчивы к явлению поверхностной денатурации. На этом свойстве основан ряд методов очистки, вклетающих в себя один из этапов — эмульгирование вирусной суспензии с различными неполярными растворителями, такими, как хлороформ, н-бутанол и фреон. При этом нро-цессе значительное количество белка клеток денатурируется и переходит в нерастворимое состояние. При последующем низкоскоростном центрифугировании такой эмульсии белки клеток локализуются в интерфазе, органический слой содержит линиды, а водный слой — частично очищенный вирус. По-видимому, денатурация белковых молекул происходит вследствие разворачивания клубка полипеп-тидной цени и перехода в двухмерное состояние на границе раздела фаз. [c.86]

Г-режим перехода был впервые обнаружен на заре изучения нелинейных процессов в пограничном слое в экспериментах Клебанова с соавторами [Klebanoff е а ., 1962]. При введении контролируемых двумерных волн Толлмина — Шлихтинга они наблюдали появление поперечных модуляций их волновых фронтов, причем поля средних и пульсационных скоростей приобретали почти периодическую структу-г ру в трансверсальном направлении, сопровождающуюся появлением и развитием сильных низкоскоростных шипов на осциллограммах — интенсивных всплесков продольной компоненты пульсаций скорости — на каждом периоде первичной волны. Наблюдаются также и множественные шипы (двойные, тройные) (рис. 4.3). Последующий переход происходит локализованно в максимумах (пиках) трансверсального распределения средней скорости и характеризуется образованием слоев сильного сдвига. Сходные результаты были получены и в независимых экспериментах Коважного с соавторами [Коуазгпау е1 а ., 1962]. Участок нарастания трехмерности течения имеет характерную протяженность, равную примерно пяти длинам волн Толлмина — Шлихтинга, тогда как образование шипов и турбулентное разрушение происходят в пределах одной длины волны. [c.126]

Поведение Л-структур на гладкой и оребренной поверхностях демонстрируется на рис. 7.19 и 7.20 продольные риблеты снижают интенсивность возмущения и, следовательно,. затягивают процесс преобразования Л-структуры в турбулентное пятно. С другой стороны, риблеты, ориентированные поперек потока, значительно ускоряют процесс турбулизации локализованного возмущения. Можно предположить, что продольное оребрение поверхности тормозит поперечное движение низкоскоростной жидкости у стенки и ее перемещение в верхние слои пограничного слоя. [c.278]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология