Частота потока излучения

Чистые газы поглощают тепловое излучение на дискретных частотах спектра излучения, а наличие достаточного числа частиц [77] может привести к поглощению излучения во всем спектре. При соответствующем выборе параметров все тепло излучения может быть затем быстро и непосредственно передано от частиц к газу. Такой метод нагрева не будет достаточно эффективным, если излучение не может хорошо, проникать в ту область газового потока, где он турбулентный и хорошо перемешивается. В потоке взвеси с большой концентрацией частиц перенос излучения будет иметь место вблизи стенки, где турбулентность небольшая. Это приведет к меньшим тепловым пото- [c.248]

Схема измерений по методу контрольного сигнала (рис. 38) позволяет повысить эффективность использования потока излучения и, следовательно, допускает применение более слабых по сравнению с предыдущими схемами источников. На приемник излучения 1 одновременно действуют два потока излучения — измеряемый /иа и контрольный /контр. Контрольный поток периодически прерывается с частотой VI при помощи модулятора 2, При этом постоянная составляющая /о тока на выходе приемника излучения пропорциональна сумме /изм + /контр а амплитуда переменной составляющей / интенсивности контрольного пото- [c.226]

Давайте проанализируем, что происходит с группой колбочек сетчатки, испытывающих такое попеременное возбуждение. Каждой колбочке требуется лишь доля секунды, чтобы отреагировать на любой стимул. Но если частота смены стимулов достаточно велика, в течение этой доли секунды колбочка испытает воздействие многих кратковременных импульсов потока излучения попеременно изменяющегося цвета. Она окажется не в состоянии реагировать на подобный пульсирующий стимул иначе, чем на однородный стимул с тем же самым средним спектральным распределением потока излучения для каждой части спектра. Поэтому соотношение будет следующим цвет смеси попеременно сменяющих друг друга двух стимулов равен цвету их среднего по времени, причем усреднение происходит так, что вклад каждого из стимулов пропорционален времени его воздействия. Глаз увидит цвет, соответствующий однородному во времени распределению суммы двух потоков излучения. [c.89]

Если поток электромагнитного излучения падает на химическую пробу, то возможно, что проба будет поглощать какую-то часть этого излучения. Это явление изображено на рис. 18-4а, где показан поток излучения мощностью Ро, направленный на пробу. Каждой отдельной частоте (VI, и т. д.), содержащейся в потоке излучения, будет, конечно, соответствовать своя энергия hvi, hv2 и т. д.). Если разность между энергетическими уровнями каждой из частиц пробы равна какому-либо из этих точных значений энергии, то проба будет поглощать излучение при частотах, отвечающих этим энергиям. Этот случай изображен на рис. 18-46, где показаны энергетические уровни О и таких частиц. До воздействия излучения частица (атом, молекула или ион) существует в нижнем (основном) энергетическом состоянии С, после воздействия излучения она [c.611]

Энергия, необходимая для возбуждения частицы до верхнего энергетического состояния, появляется за счет поглощения ею некоторой мощности потока излучения при этом общая мощность излучения уменьшится только при частоте поглощения VI. Таким образом, после столкновения потока с несколькими поглощающими частицами проб он будет выходить из нее с уменьшенной мощностью Р. Следует сказать, что будет ослабляться мощность только тех составляющих излучения, частоты которых соответствуют частотам перехода между уровнями каких-либо компонентов пробы все прочие частоты будут прохо- [c.611]

Допустим, например, что на простую двухатомную дипольную молекулу, имеющую частоту колебаний Vo, падает поток излучения очень близкой частоты. Тогда осциллирующий диполь будет испытывать электростатическое воздействие электромагнитного поля этого излучения. Оно будет сжимать или растягивать диполь в зависимости от относительных направлений, в которых осциллируют поле излучения и сам диполь. Поскольку поле осциллирует при резонансной частоте диполя, взаимодействия между полем и диполем будут увеличивать амплитуду колебаний молекулы. Энергия, необходимая для увеличения [c.724]

Полный поток излучения Jvg, испускаемый плазменной струей на частоте V, т. е. количество энергии, излучаемой с 1 см ее поверхности за 1 сек. во всех направлениях в интервале частот V -)- (спектральная яркость поверхности), определяется следующим соотношением [c.45]

Рассмотрим теперь случай, когда .Jg 1. В этом случае даже для направлений, соответствующих а) = я/2, плазменная струя будет излучать в основном с поверхности. При этом, как следует из формулы (29), практически для всех направлений (за исключением тех направлений, которые отвечают значениям достаточно близким к л/2) излучение будет близким к планковскому. Следовательно, при рассмотрении случая Туй 1 можно пренебречь излучением, распространяющимся внутри струи в направлениях, соответствующих значениям тр л/2. Поток излучения частоты V, посылаемый плазменной струей в реактор, независимо от направления, может быть найден по формуле (17), где в качестве величины Jvg ( 2) будет служить функция Лй ( Ф, Ь), определяемая формулой (29). [c.49]

Вследствие того что при количественных исследованиях переноса энергии излучения используется большое число параметров, крайне важно принять ряд определений и обозначений (табл. 1.1). Спектральные параметры будем получать, прибавляя к этим обозначениям индексы X, V или (О, которые будут соответствовать измеренным величинам в интервале длин от X до + (IX, в интервале частот от V до v- -dv и в интервале волновых чисел от со до со+ о). Характеристики черного тела, рассматриваемые в этой г.лаве — испускаемый поток излучения, сила света, светимость, яркость источника,— будут отмечаться значком °. [c.15]

Пусть при сканировании спектра на выходе оптической части прибора имеется меняющийся во времени поток излучения 0(i). Если полуширина аппаратной функции прибора (предел разрешения) ба проходится за время Г, то в 0(i) присутствуют частоты не выше 1/Г, и чтобы писать спектр без искажений, необходимо соблюдать условие [c.165]

Физическая сущность этого явления поясняется на рис. 25, где схематически показана связь абсорбции излучения определенной частоты с дискретным изменением энергетического уровня поглощающих частиц вещества (молекул или ионов). Исходная мощность потока излучения, обозначенного а рис. 25 символом Ло, представляет собой интегральную сумму энергий всех частот полихроматического света. [c.68]

Это уравнение — математическое выражение закона Бугера — Ламберта. Здесь Ф <(,) — поток монохроматического излучения, проходящий через поглощающую среду Фад — поток монохроматического излучения, падающий на поглощающую среду I — толщина поглощающего слоя К — коэффициент абсорбции, значение которого зависит от частоты падающего излучения V (длины волны к) и концентрации поглощающих частиц (атомов или молекул). [c.14]

Зная характеристику спектрального распределения шумов, можно выбрать такую частоту модуляции потока излучения или рабочую частоту усилителя, при которой значение собственных шумов приемника будет минимальным. [c.133]

Однако и этот метод определения координат обладает некоторыми недостатками. Одним из них является зависимость выходных сигналов от плотности потока. Эта зависимость проявляется в том, что если даже угловое положение предмета в пространстве не меняется, но увеличивается (уменьшается) мощность его излучения (например, при приближении к координатору), то выходной сигнал координатора изменяется, выдавая ложную координату. Увеличение или уменьшение потока излучения как бы искусственно изменяет прозрачность диска и тем самым создает ошибку в определении координат. Для исключения этой ошибки вводится непрерывная модуляция потока частотой /. Поток модулируется радиальным [c.228]

Для получения высокой точности измерения расстояний применяют гармонический закон модуляции потока излучения с частотой до 30-10 гц. При этом точность измерения расстояний достигает всего нескольких сантиметров независимо от расстояния. В более грубых дальномерах используется импульсный режим работы излучателя (передатчика). Работу такого импульсного дальномера можно рассмотреть на схеме рис. 7. 23, б. [c.250]

Форма внешнего обода прерывателя позволяет дважды за один поворот пересекать поток между зеркалами Mg и Mj при этом частота смены потоков излучения от рабочей кюветы и кюветы сравнения удваивается. Электронный усилитель настроен на прием лишь тех сигналов, которые появляются при прерывании потока с удвоенной частотой. Поскольку рассеянное излучение, возникаюш,ее при первом прохождении через монохроматор, не подвергается высокочастотному модулированию, это равноценно использованию двух отдельных монохроматоров. Согласно заводским аттестациям, максимальное рассеянное излучение может составлять всего 0,002 %, а для отдельных приборов при длинах волн, больших 220 нм, эта характеристика по крайней мере на порядок меньше. [c.62]

Еще один способ основан на использовании колеблющейся преломляющей пластинки, которую помещают вблизи одной из щелей монохроматора. Как видно из рис. 3-15, поток излучения, проходящий через такую пластинку из кварца, смещается, но остается параллельным первоначальному направлению. При колебании пластинки взад и вперед на несколько градусов длина волны выходящего потока будет колебаться по синусоиде вокруг среднего значения в пределах нескольких нанометров это пример волновой модуляции [11]. Электронный усилитель настраивают на частоту колебаний и в результате получают дифференциальный спектр. [c.65]

Бездисперсионные фотометры с селективными светофильтрами находят широкое применение для анализа газовых потоков и контроля за загрязнением воздуха. В качестве примера рассмотрим определение СО в присутствии других газов. Поскольку СО поглощает излучение только определенных характеристичных частот, лишь эти частоты и представляют интерес при измерении. Устранить помехи со стороны других частот можно двумя путями (рис. 4-10). На рис. 4-10, а потоки излучения от двух одинаковых источников проходят через кювету с пробой и кювету сравнения и попадают на дифференциальный детектор, который содержит СО (обычно разбавленный аргоном для уменьшения теплоемкости) [12]. Любое различие в интенсивности двух потоков сказывается на разности температур в камерах детектора. Этот сигнал отличается высокой селективностью, потому что вызывать нагревание может только то излучение, которое поглощается СО. Для уменьшения чувствительности прибора к излучению других компонентов газового потока, полосы поглощения которых перекрываются с полосами поглощения СО, служат дополнительные фильтры. Ка- [c.110]

В ФАС используют прерывающийся (модулированный) поток излучения, в результате чего в пробе возникают тепловые колебания с частотой модуляции излучения. Периодические изменения колебательной энергии распространяются через среду в виде звуковой волны. Любую волну можно охарактеризовать тремя параметрами амплитудой, скоростью и частотой. В данном случае под частотой имеется в виду частота модуляции излучения, под скоростью — скорость звука в данной среде, а амплитуда соответствует количеству поглощенной и перешедшей в теплоту энергии. [c.175]

Попытки Планка найти объяснение распределению энергии по частотам в спектре излучения черного тела завершились построением в 1900 г. квантовой теории. Он вывел следующее теоретическое уравнение для зависимости спектральной плотпости потока излучения абсолютно черного тела от длины волиы и температуры, Вт/м- [c.192]

Монохроматическое излучение с частотой V, выделенное монохроматором из полихроматического излучения в области v J. .. Vo, проходит через пробу. Соотношение интенсивностей прошедшего и падающего лучистых потоков измеряется приемником излучения. Регистрирующие приборы записывают величину пропускания Т = Ф/Фо, или другого соответствующего параметра как функцию частоты V. Нерегистрирующие приборы позволяют определить только лишь величину ф/Фо при V = V. Регистрирующие приборы должны обладать особенно высокой стабильностью, поэтому они по своей конструкции часто являются двухлучевыми приборами, в которых Ф и Фд измеряются одновременно по двум каналам (каналы образца и сравнения) при каждом значении частоты V. Нерегистрируюшие приборы ввиду их меньшей стоимости часто выполняют по однолучевой схеме. В этих приборах интенсивности потоков излучения измеряют последовательно по одному каналу. [c.234]

Спектральной интенсивностью излучения называют поток излучения, -распростра-няющпйся в данном направлении, отнесенный к единице элементарного телесного угла, осью которого является цыбрашгае направление, к единице поверхности, расположенной в данной точке нормально к этому направлению, и к единичному интервалу длин волн (частот) в рассматриваемом месте спектра (рнс. 1.2). Спектральная интенсивность излучения равна [c.16]

Значения поглощённой энергии ё и выхода диссоциации 3 зависят от ряда параметров, в частности, — от частоты лазерного излучения и плотности потока его энергии Ф. Резонансные свойства ИК МФ возбуждения и диссоциации более подробно будут обсуждаться ниже. Что касается зависимости от энергии лазерного излучения, то, как правило, в эксперименте наблюдается плавная зависимость поглощённой энергии е = е (Ф), которая в достаточно большом диапазоне Ф хорошо описывается степенной зависимостью ё Ф , где обычно 0,5 гг < 1 [2, 3]. Зависимость выхода МФД от Ф носит более сложный характер. Как правило (см. [2-4]), имеет место очень крутая, близкая к экспоненциальной, зависимость (3 = /в(Ф) в области малых выходов, /3 10 -10 , которая затем становится более плавной и выходит на насыщение при приближении к единичному выходу. Наличие участка крутой зависимости 3 = /3(Ф) часто даёт возможность говорить о пороге ИК МФД. Величина этого порога для большинства исследованных молекул лежит в пределах 10 Дж/см Фпор Ю Дж/см . Как правило, порог высок для лёгких и малоатомных молекул (состоящих из 4-5 атомов) и имеет тенденцию уменьшаться с увеличением многоатомности и/или с увеличением доли тяжёлых атомов. Наличие порога ИК МФД имеет простое физическое объяснение. Диссоциация молекул с ростом Ф начинается тогда, когда хвост колебательного распределения, формируемого в процессе ИК МФВ, достигает границы диссоциации. Как было показано в ряде работ (см. [2, 3] и ссылки в них), этот хвост является достаточно крутым, поэтому даже небольшие изменения ё при незначительных изменениях Ф, могут вести к очень большим изменениям выхода 3 ИК МФД. [c.446]

Известны два способа модуляции излучения квантовых генераторов внешний и внутренний. Внешний способ заключается в пропускании излучения генератора через определенную среду, прозрачность которой изменяется по заданному закону. В результате изменения прозрачности выходящее из генератора излучение оказывается промодулированным по амплитуде. Внутренняя модуляция получается вследствие воздействия на несущую частоту излучения в активном веществе генератора. Для изменения величины потока излучения, т. е. получения внешней модуляции, используется явление поляризации света. [c.99]

Величина определяется как среднее квадратичное значение потока излучения, промодулированного по синусоидальному закону, вызывающего на выходе приемника напряжение, равное среднеквадратичному значению напряжения шумов, отнесенным к полосе частот А/. Согласно этому определению [c.134]

При отсутствии в измерительной кювете исследуемого газового компонента потоки энергии, попадающие в камеры лучеприемника, уравниваются перемещением нулевой заслонки 9 вручную. При прохождении через измерительную кювету анализируемого компонента в лучеприемник попадают неодинаковые потоки излучения, поэтому мембрана конденсатора начинает колебаться. Емкость конденсатора изменяется, и на предварительный усилитель 12 поступает сигнал частотой 6,25 гц. Усиленный сигнал выпрямляется прерывателем 4 и подается на вход конечного усилителя 13, где преобразуется в сигнал частотой 50 гц, и после дальнейшего усиления подается на реверсивный двигатель 14, который начинает вращаться. От редуктора 15 движение с помощью тяги [c.130]

Явление возбуждения пульсаций давления газа в замкнутом объеме лучеприемника при воздействии на газ прерываемого со звуковой частотой потока инфракрасного излучения получило название акустического эффекта. Частота пульсаций давления (высота тона звучания ) газа зависит от частоты прерывания, а мощность пульсаций (сила звука) — от мощности потока лучистой энергии и поглотительной способности газа. [c.226]

Смотреть страницы где упоминается термин Частота потока излучения: [c.158] [c.486] [c.58] [c.227] [c.195] [c.457] [c.222] [c.136] [c.257] [c.227] [c.136] [c.48] [c.163] [c.328] [c.83] [c.353] [c.51] [c.306] [c.263] [c.450] [c.457] [c.69]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология