Модуляция волновая

Если волновой вектор д является наклонным по отношению к слоям, например д в плоскости х ), ситуация совершенно иная. В этом случае смещение и должно быть связано с некоторой модуляцией расстояния между слоями. Аналогично скорость у связана с объемным растяжением 0. По этой причине можно ожидать существования двух типов звуковых волн, описывающих связанные колебания плотности и расстояния между слоями [22]. Можно отметить следующие особенности [c.361]

Волновая функция сот Частота модуляции [c.520]

Явление волнового синхронизма имеет огромное практическое значение в нелинейной оптике. Нелинейные оптические свойства кристаллов используются для модуляции и управления лазерным пучком. Из таких кристаллов широко применяются сейчас КДП, нио-бат лития, ниобат бария-натрия, прустит, пираргирит и др. [c.236]

Установка с модулированным освещением ячейки описана в работах [25, 53]. Квадратно-волновой сигнал света от ртутной лампы низкого или высокого давления с полупериодом 45 мсек получался путем соответствующей модуляции тока питания лампы. Для поляризации ячейки и измерения фототока использовался квадратно-волновой полярограф. Измерение фототока проводили в течение последних 20 мсек светового полупериода (рис. 1.2). В этих опытах плотность фототока составляла 10 —10 а см . (Такие же по порядку величины фототоки обычно достигаются в установках с постоянной интенсивностью света.) [c.23]

Еще один способ основан на использовании колеблющейся преломляющей пластинки, которую помещают вблизи одной из щелей монохроматора. Как видно из рис. 3-15, поток излучения, проходящий через такую пластинку из кварца, смещается, но остается параллельным первоначальному направлению. При колебании пластинки взад и вперед на несколько градусов длина волны выходящего потока будет колебаться по синусоиде вокруг среднего значения в пределах нескольких нанометров это пример волновой модуляции [11]. Электронный усилитель настраивают на частоту колебаний и в результате получают дифференциальный спектр. [c.65]

Во-вторых, макроскопическое поле, создаваемое рассматриваемыми типами колебаний, делает возможным еще один механизм рассеяния света. Этот механизм (гл. 8, 8), в основе которого лежит взаимодействие электронов кристалла с колебаниями кристаллической решетки, в теории поляризуемости рассматривается как деформация волновых функций электронов, зависящих от ядерных параметров. В конечном итоге мы имеем дело с модуляцией реальной части диэлектрической проницаемости кристалла е(о)) этими колебаниями. [c.238]

Чтобы избежать ошибок, связанных с загрязнением поверхности, исследования проводили на ртутном капельном электроде. Поскольку условия диффузии на электродах этого типа хорошо известны, можно было измерять фототок при таких потенциалах, когда процесс восстановления акцептора частично или в основном контролировался диффузией. Чтобы измерения были нечувствительны к току, связанному с этим процессом восстановления или с реакцией восстановления на электроде тех веществ, которые образовались в результате фотолиза каких-либо компонентов, присутствующих в растворе, применялся квадратно-волновой модулированный источник света с частотой 225 цикл сек (модуляция —80/6). Амплитуду переменной составляющей тока, проходящего через электрод, изучали с помощью квадратно-волнового полярографа. Этот прибор использовался для записи напряжения, пропорционального средней амплитуде, причем измерения начинались по прошествии приблизительно 2 сек после начала роста ртутной капли. (Средние брались по временному интервалу примерно в 100 мксек перед окончанием квадратно-волнового цикла.) Источником света во всех опытах, описанных в настоящей работе, служила ртутная дуга среднего давления с рассеянием около 60 вт. Модуляция осуществлялась электронным способом. Световой выход был сосредоточен вокруг следующих длин волн (в ангстремах) 2537, 2564, 2752, 2803, 2893 и 2967. [c.123]

Множитель о,л может рассматриваться как амплитудная модуляция преломленной и дифрагированной волн в кристалле. Напомним, что такая же интерпретация приводилась нами применительно к выражению (2.36) для блоховской волны, а также при анализе волнового поля в кристалле (3.49). [c.149]

В процессе физико-химических исследований было изучено много аспектов эффекта Фарадея [7—И]. Его открытие явилось важным доказательством электромагнитной природы света. С 1900 по 1920 г. основное внимание было направлено на изучение формы аномальной дисперсии MOB, так как различные приложения классической электронной теории приводили к разной частотной зависимости MOB. Вскоре после появления волновой механики анализ спектров высокого разрешения молекул простых газов был дополнен спектрами магнитного вращения (СМВ), в которых измерялась общая интенсивность света, пропущенного через скрещенные поляризаторы, между которыми помещен образец, находящийся внутри соленоида. В тот же период изучение температурной зависимости MOB кристаллических солей парамагнитных ионов при очень низких температурах позволило найти их магнитную восприимчивость, а из нее извлечь информацию о взаимодействии ионов с кристаллической решеткой [11]. Не так давно после успешных исследований естественной оптической активности и кругового дихроизма, в результате которых были получены ценные сведения о структуре ряда соединений [3—5], с целью получения той же информации вновь стали изучать MOB и МКД в полосах поглощения [12—33]. Значительный теоретический и практический интерес представляет также эффект Фарадея в ферритах [24], в полупроводниках [25, 26] и его применение для модуляции света [27—29]. [c.399]

Иногда можно увидеть вторую диффузную область [92, 120, 126], которая представляет собой четыре пятна, не попадающие на Меридиан. Константинов и сотр. [120] связали появление этих рефлексов с образованием блоков мезогенных групп, а Давидсон и сотр. [92] объяснили их возникновение периодической модуляцией соседних слоев с волновым вектором а, параллельным плоскости слоя. [c.249]

Чертова лестница. Фазовый переход из неоднородной фазы в однородную, описываемый солитонным механизмом, происходит благодаря конкуренции двух членов в термодинамическом потенциале (32.23). Первый член, содержащий градиент фазы, стремится произвести в системе неоднородное распределение параметра порядка - модуляцию с волновым вектором f o - Второй член, учитывающий анизотропную энергию, стремится сделать однородную структуру с фазой ip, определяющейся из соотношения os гир — 1, где знак берется в зависимости от знака параметра и. Солитонная картина показывает, что при достаточно большом v (если ко зафиксировано) скачком возникает однородная фаза. [c.196]

Р и е. 8.6.Спектр элементарных возбуждений в соизмеримой фазе (пунктир) и несоизмеримой фазе (сплошная линия) для волновых векторов вдоль вектора модуляции. [c.199]

Можио получить распределение интерференционного контраста всей интерференционной системы, соответствующей тепловому пограничному слою, а также фазовую модуляцию ф, если рассматривать деформированный волновой фронт как сумму плоских волновых фронтов различных интерференционных систем, соответствующих мнимым клиньям с различными углами (s/2) и различными координатами р, к. Ось р растягивается в пограничной области с изменением угла клина. Эту аналогию с мнимым клином можно использовать для качественного описаиия общего случая фазового объекта с пространственными деформированными волновымг фронтами, равно как линзу можно считать состоящей из большого числа малых призм. [c.122]

Основной проблемой является нахождение обусловленных силой / скоростей полимерного кошонента г р(л) Как /, так и Ур, параллельны направлению модуляции х (в более общем виде можно было бы сказать параллельны волновому вектору q ) это соответствует так называемой продольной моде. [c.231]

Импульсная полярография, В определенный момент времени, например через две секунды после начала образования капли, к ка пельному электроду прикладывают импульс напряжения определенной длительности, например 0,05 с [30, 32, 417]. Импульс напряжения либо постоянен по амплитуде и накладывается на линейно возрастаю щий потенциал (рис. 13, в), либо имеет возрастающую амплитуду при постоянном потенциале (рис. 13, г). В обоих случаях импульс тока из меряют во время последней части каждого импульса, когда ток заря жения двойного слоя уменьшается до пренебрежимо малой величи ны, как и в квадратно волновой полярографии. Регистрируется лишь переменная компонента тока, связанная с модуляцией импульса. Им пульс можно сделать гораздо более длительным, чем в квадратно вол новом методе, где он должен быть значительно короче по сравнению с временем жизни капли. Следовательно, в импульсной полярографии [c.222]

В случае карбидов, как показали Радосевич и Вильямс [30,31], электронный вклад в- К мал, не превышает 10% обшей проводимости. Таким образом, теплопроводность в них осуществляется в основном фононами, а для фонон-электронного рассеяния можно ожидать зависимости - Р. Однако экспериментальные данные показывают, что при низких температурах (1 — 10 К) фононный вклад изменяется по закону Р к Объяснить это рассеянием на вакансиях нельзя, поскольку проводимость возрастает с увеличением отклонения состава от стехиометрического (рис. 100). Поэтому Радосевич и Вильямс предположили, что электрон-фононное взаимодействие в карбидах достаточно велико, а адиабатическое приближение не выполняется. Последнее, как известно, предполагает модуляцию электронных волновых функций в соответствии с колебаниями ионов, и ее использование в простой теории проводимости приводит к зависимости Р для фонон-электронного рассеяния. Условие применимости адиабатического приближения [c.196]

От вида функции f(t) зависит тип полярографа с модуляцией по напряжению (переменно-токовые осциллополярографы, осцилловек-торные полярографы, квадратно-волновые и полярографы с ступенчатым напряжением). [c.49]

Помо и Залески [247] продемонстрировали связь между волновыми числами структур в системах, имеющих медленный рамп одного параметра е и волновыми числами, минимизирующими удельный ляпуновский функционал. Для исходного стационарного уравнения самого общего вида было получено дифференциальное уравнение, связывающее е Х) и локальное волновое число к(Х) адиабатического решения исходного уравнения (решения с медленной модуляцией по X). Явная зависимость к от , найденная для некоторого семейства уравнений типа амплитудных, в случае потенциальных систем совпадает с зависимостью кр от е. (Затем был рассмотрен пример системы реакционно-диффузионных уравнений, обсуждавшийся в [245] полученное для нее амплитудное уравнение, как показано в [246, 248], ошибочно.) Важный момент состоит в том, что переход от плавного рампа к крутому должен, согласно приведенным в [247] соображениям, проявляться в переходе от единственного волнового числа к конечной полосе волновых чисел. [c.148]

При рассмотрении спектров рассеяння света к идеальной среде обычно рассматривают одну из двух эквивалентных картин — брэгговское отражение от бегущих волн, сопровождаемое эффектом Доиилера (в последнее время чаще применяют квантовый язык, говоря о столкновении фотонов с фононами), или такое же отражение от стоячих волн, сопровождаемое модуляцией. При наличии затухания эти две картины движения в среде перестают быть эквивалентными, что проявляется, в частности, в различии поправок порядка (аА/л)2 в формулам для скорости звука (см. (1) и (2) в таблице). Поскольку в силу условия Брэгга—Вульфа рассеяние света выделяет в пространственном Фурье-спектре флуктуаций компоненту с определенной длиной волны Х (волновым числом к), то более правильной оказывается вторая картина, связывающая спектр рассеяния с модуляцией света затухающими во времени, но однородными в пространстве стоячими волнами плотности [c.264]

В самом деле, если строить теорию дисиерсии света в ионизированном газе исходя из макроскопических уравнений Максвелла, то переход от простого статистического состояния газа к плазменному состоянию должен резко отразиться на вычислении комплексного значения коэффициента преломления. Б плазменном состоянии газа, благодаря коллективным взаимодействиям, тепловое движение будет иметь волновой характер. Поэтому взаимодействие внешней оптической волны с внутренними волнами может привести к эффектам модуляции, подобным эффекту Мандельштама — Бриллюэна, наблюдаемому в жидкостях. [c.5]

Обратим внимание на то, что однородная фаза 1 отнюдь не означает непременно ферромагнитную фазу. Термодинамический потенциал (31.1) (или (31.22)) описывает фазовый переход в состояние с волновым вектором вблизи некоторой симметричной (лифшицевской) точки и речь идет о модуляции соответствующей лифшицевской структуры. Это может быть ферромагнитная структура, если симметричная точка лежит в центре зоны Бриллюэна, и антиферромагнитная - в других случаях. [c.189]

Физический смысл решения (32.19) заключается в следующем (см. рис. 8.3). При понижении температуры от точки фазового перехода Тт, где возникает модулированная структура, изменение фазы модуляции вдоль оси Z становится неоднородным. Области медленного изменения фазы сменяются областями быстрого подъема, и это распределение фазы периодически изменяется на длине L. С ростом к (т.е. с ростом амплитуды параметра порядка) изменение фазы с z становится ступенчатым, а ширина ступени L растет. На длине L постоянно и равно я/и. Таким образом, при больших к возникают большие домены новой однородной фазы (характеризующиеся V = п/п) с узкими доменными границами. Модулирюван-ная структура с волновым вектором ко, возникающая при температуре Тт, постепенно исчезает, сменяясь доменной структурой новой однородной фазы. Это указывает на то, что.при к 1 может происходить фазовый переход в однородную структуру, характеризующуюся лифшицевской звездой волнового вектора, для окрестности которого и бьш записан исходный термодинамический потенциал (32.1) или (32.4). [c.193]

Все рассуждения относительно устойчивости фаз с лифшицевским волновым вектором могут быть применены к фазе с нелифшицевским, но соизмеримым вектором. При изменении ко волновой вектор модуляции будет скачком переходить к значению, отвечающему соизмеримой фазе с некоторым значением min, и эта фаза будет устойчивой в определенном интервале параметров функционала, затем будет скачок к следующему рациональному значению m/n и тд. В каждом каскаде этих фазовых переходов реализуются определенные значения m/n, зависящие от параметров термодинамического потенциала. [c.197]

Точка Лифшица- Рассмотрим теперь критическое поведение системы, имеющей на фазовой диаграмме точку Лифшица- Эта точка лежит на линии фазовых переходов порядок-беспорядок и характеризуется тем, что однородная фаза сменяется модулированной фазой с волновым вектором модуляции, равным нулю (рис. 8.2). Гамильтониан системы, допускающей существсивание такой точки, может быть выбран в виде [32] [c.238]

Г-режим перехода был впервые обнаружен на заре изучения нелинейных процессов в пограничном слое в экспериментах Клебанова с соавторами [Klebanoff е а ., 1962]. При введении контролируемых двумерных волн Толлмина — Шлихтинга они наблюдали появление поперечных модуляций их волновых фронтов, причем поля средних и пульсационных скоростей приобретали почти периодическую структу-г ру в трансверсальном направлении, сопровождающуюся появлением и развитием сильных низкоскоростных шипов на осциллограммах — интенсивных всплесков продольной компоненты пульсаций скорости — на каждом периоде первичной волны. Наблюдаются также и множественные шипы (двойные, тройные) (рис. 4.3). Последующий переход происходит локализованно в максимумах (пиках) трансверсального распределения средней скорости и характеризуется образованием слоев сильного сдвига. Сходные результаты были получены и в независимых экспериментах Коважного с соавторами [Коуазгпау е1 а ., 1962]. Участок нарастания трехмерности течения имеет характерную протяженность, равную примерно пяти длинам волн Толлмина — Шлихтинга, тогда как образование шипов и турбулентное разрушение происходят в пределах одной длины волны. [c.126]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология