РАЗДЕЛУ. Нормали

Рассмотрим произвольную точку М границы 1-1 yi проведем через нее касательную л и нормаль и к границе раздела жидкостей 1-1. [c.203]

Найдем проекции скоростей фильтрации воды и нефти, находящихся в данный момент в точке М, на касательную т и нормаль п, считая проницаемость пористой среды к постоянной пог.обе стороны границы раздела. [c.203]

Здесь о — среднее время пребывания в свободном объеме ячейки О — коэффициент молекулярной диффузии а — площадь поверхности раздела Г между ячейкой и застойной зоной, отнесенная к единице свободного объема ячейки — поверхность частиц V и — направления внешних нормалей к поверхностям Г и Г . [c.225]

Для того чтобы определить отражательную способность границы раздела сред, нужно потребовать выполнения на ней определенных граничных условий. Это условия непрерывности тангенциальных составляющих напряженностей полей и нормальной составляющей магнитной индукции, а также условие сохранения электрического заряда. Пусть граница раздела имеет нормаль N, а индексы 1 и 2 обозначают величины по обе стороны от границы. Имеем [c.459]

Рис. 22. Искривленная поверхность раздела между двумя фазами. Параллелограмм представляет собой малый участок площади межфазной поверхности, нормаль к которой указана пунктирной линией.

Силы давления направлены по нормалям к поверхностям элементов регулирующих и распределительных устройств. Эти силы разделяют на гидростатические и гидродинамические. Первые из них вызваны действием давления на неподвижные элементы при покоящейся или движущейся с пренебрежимо малыми скоростями рабочей среде вторые обусловлены действием давления при движении рабочей среды или при движении элемента в этой среде. Заметим, что оба вида указанных сил могут рассматриваться как постоянными, так и переменными во времени. [c.301]

Наиболее общими и сложными для анализа и расчета являются процессы, в которых концентрация вещества (обозначим ее здесь С) изменяется как от точки к точке, так и во времени т. Среди нестационарных процессов, когда С = С(т), наиболее просты безградиентные, в которых концентрация не изменяется в исследуемом пространстве дС/дп = О (и — нормаль к поверхности раздела фаз). Для стационарных процессов чаще всего характерно изменение концентраций от точки к точке, но в любой точке технологического пространства концентрация не изменяется во времени d /dz = 0. Особняком стоят процессы переноса в твердой фазе (зерно, пластина и т.п.). Если исключить из рассмотрения стационарный перенос вещества через проницаемые перегородки, то с позиции твердого тела (зерна, например) в отсутствие химических превращений массообменный процесс принципиально нестационарен, по- [c.769]

Рассмотрим сейчас восприимчивость в свете перенормировки (5.45) (эффект Лоренц—Лоренца). В отсутствие перенормировки мы имели бы g = 0, так что х Хо ,3. Поэтому эта ситуация неизбежно приводила бы к указанной нестабильности и к глубокому изменению физики в задаче. Согласно (5.45) классический эффект Лоренц—Лоренца с g = 1 /3 уменьшает восприимчивость до х < и, следовательно, обеспечивает отталкивательный механизм так, что при нормальой плотности ядерной материи нестабильность не достигается. На практике существуют несколько дополнительных причин, по которым нестабильность не настолько близка, как мы могли бы это предполагать. Например, эмпирические величины g больше, чем классическая величина 1/3. Соответствующее обсуждение проведено более детально ниже, в разделе 5.12. [c.165]

При падении ультразвуковой волны на границу раздела двух сред, обладающих разными акустическими сопротивлениями, часть энергии отражается обратно в первую среду, а остальная часть энергии проходит во вторую среду. При этом характер отражения и преломления ультразвуковой волны существенным образом зависит от угла между направлением распространения волны и нормалью к поверхности раздела сред (угла падения). [c.16]

А А — оптическая ось зрительной трубы ВВ — фокальная плоскость СС — нормаль к поверхности призмы 1 — компенсатор 2, S— призмы Амичи 4 — маховичок с накаткой 5 — Z-шкала б — рычаг зрительной трубы 7 — образец жидкости 8 — освещающая призма 9 — граница раздела между образцом и призмой 10 — лупа 11 — контрольная метка на площадке алидады 12 — площадка алидады 13 — секторная шкала 14 — алидада 15 — опора призмы 16 — опора зрительной трубы 17 — преломляющая призма — предельный угол [c.101]

Выбор фасонных деталей трубопроводов в зависимости от параметров перекачиваемой среды и условий эксплуатации следует производить по ГОСТ, нормалям машиностроения и другим действующим материалам. Рекомендуемые данные по выбору фасонных деталей приведены в табл. 5С—12С раздела Справочный материал настоящих РУ. [c.18]

В разделе 11 — Перечень обязательных инструкций перечислены инструкции, выполнение которых обязательно для нормаль пого осуществления технологического процесса. К ним относятся пусковые инструкции (при пуске нового производства) общепроизводственные (общецеховые) инструкции, в том числе инструкции по технике безопасности, промышленной санитарии и пожарной профилактике, планы ликвидации аварий, инструкции по сдаче оборудования в ремонт и приеме его после ремонта, инструкции по остановке производства для капитального ремонта и пуску его после капитального ремонта [c.335]

I вых углеводородов в указанных условиях не происходит. Нормаль-5 ные и изо-соединения при этом также не разделяются. [c.59]

Опоры разделяются на подвижные, к которым относятся скользящие приварные ОПП-1, ОПП-2, ОПП-3 (ГОСТ 14911—69 ОС-1 нормаль Н-0601), скользящие хомутовые ОПХ-2 и ОПХ-3 (ГОСТ 14911—69 ОС-2 нормаль Н-0602) бес корпусные с направляющим хомутом ОПБ-1 и ОПБ-2 [c.36]

Вторичные нормали. Вторичные нормали разделяются на два класса (А и Б). Нормали класса А получаются путем интерферометрического сравнения выбранных линий с первичной нормалью. В качестве нормалей этого класса взяты линии, принадлежащие спектрам трех атомов Кг, и Отобраны по четыре линии для каждого атома (табл. 11.1). [c.279]

Сначала при помощи адсорбции разделяют исходное сырье на две части, одна из которых содержит соединения типов (а), (б), (в), (г), (д), а другая— типов (е) и (ж). Этим же методом производится заметное разделение типов (е) и (ж). Если в исходном сырье содержится значительное количество нормаль- [c.343]

Условимся считать угол, образованный центральным лучом пучка УЗК и нормалью к поверхности в точке падения центрального луча, углом а падения пучка продольных волн на плоскость. Проведем к границе раздела нормальную плоскость через центр излучателя так, чтобы центральный луч лежал в этой плоскости. При перпендикулярном падении пучка лучей (а=0) ультразвуковая энергия концентрируется на участке поверхности [c.75]

Полная энергия, излученная областью 2 в бесконечно малый телесный угол AQ, содержащий нормаль к поверхности раздела, в единицу [c.318]

Пусть ион заряда движется под действием внешнего электрического поля напряженностью Е в слое связанной воды, имеющей среднюю вязкость растворителя -Цв св и среднюю диэлектрическую проницаемость 8в св со скоростью Vi. Вектор напряженности внешнего электрического поля составляет угол а с нормалью к поверхности раздела твердая минеральная частица — раствор электролита. Эта поверхность раздела принимается плоской. [c.21]

Здесь [т представляет величину т в жидкой области минус величину т в твердой области. Оба значения являются предельными при приближении к поверхности раздела фаз. Единичная нормаль п выбирается как указывающая направление в твердую область. [c.34]

Серийно выпускаемые датчики (удовлетворяющие требованиям соответствующих нормалей или ГОСТ), не имеющие собственного источника тока, а также не обладающие индуктивностью или емкостью, могут устанавливаться во взрывоопасных помещениях при условии,. если они присоединены к искробезопасной цепи вторичного прибора, которая утверждена как искробезопасная электрическая система класса И (см. ПИВЭ, раздел VII). [c.120]

Луч света 1 падает на кювету 2, находящуюся на входной грани АВ измерительной призмы 3. Входная грань находится в оптическом контакте с исследуемой жидкостью и служит границей раздела, на которой происходит преломление и полное внутреннее отражение. Луч, соответствующий предельному углу ф, называют предельным лучом. После преломления на границе выходная грань призмы ВС — воздух он образует с нормалью к грани ВС угол р. Если угол ф близок к предельному, поле зрения 5 трубки 4 оказывается разделенным на светлую (освещенную) и темную (неосвещенную) части. В этом состоянии отсчетное устройство измерительного прибора показывает точную (до десятых долей градуса) величину угла р. Показатель преломления п исследуемой жидкости рассчитывают по формуле [c.150]

Рассмотренные нами приборы ИК-техники по условиям эксплуатации можно разделить на стационарные и нестационарные. К стационарному типу приборов относятся приборы, предназначенные для исследований в лабораторных условиях или в условиях обсерваторий. Такими приборами являются спектрометры, спектрофотометры, излучатели типа черное тело , проверочные стенды. Юстировка и настройка этих приборов проводится применительно к стационарным условиям эксплуатации — при отсутствии вибраций, резких перепадов температур и давлений, большой влажности. К нестационарному типу относятся все приборы, предназначенные для работы вне лабораторий. Они подразделяются на наземные и бортовые. К классу бортовых относятся приборы, устанавливаемые на корабли, самолеты, вертолеты, космические объекты и ракеты. К особой группе относятся приборы, монтируемые на танки, бронетранспортеры и автомобили. Соответственно условиям применения приборы ИК-техники подвергаются определенным испытаниям и настройке. Условия испытаний и требования к параметрам приборов при этих испытаниях оговариваются соответствующими инструкциями и нормалями. Однако независимо от типа и назначения приборов они, как и всякий оптико-электронный прибор, предварительно юстируются и настраиваются, а затем уже испытываются. [c.291]

Очевидно, что с увеличением радиуса кривизны р требуемое приближение решения осуществляется при меньшем числе членов. Оценка результатов показывает, что приближение геометрической оптики дает хорошие результаты при (10—20)Х, где А, — длина волны в свободном пространстве. При этом точность определения фазы полей составляет не более 1,5—2°. В этом случае можно считать, что на границе раздела сред отражение и прохождение микрорадиоволн происходят так, как если бы граница среды и падающая волна были плоскими. Однако для тонких покрытий, вследствие того что изменение диэлектрической проницаемости от точки к точке по всей поверхности очень незначительно, такая точность определения фазы отраженной волны недостаточна. Для того чтобы уловить и измерить значение диэлектрической проницаемости, необходимо, как показывает эксперимент, увеличить точность определения фазы на порядок, т. е. точность определения фазы должна быть порядка 0,15—0,2°. Следовательно, и радиус кривизны р должен быть увеличен, т. е. р > (30—40) Я. А это приводит к увеличению числа членов ряда системы (4), что значительно усложняет задачу. Для достижения требуемой точности определения фазового сдвига при имеющейся чувствительности серийных регистрирующих приборов необходимо, чтобы радиус кривизны контролируемого изделия р составлял порядка 40Я, что соответствует радиусу сферы при X = 8 мм 320 мм. В этом случае будет уверенно обеспечена требуемая точность определения фазового сдвига. При этом в процессе контроля должно быть соблюдено условие, при котором нормаль к поверхности раскрыва антенны все время была бы направлена по радиусу контролируемой сферы. [c.273]

Чувствительность фотоэмиссионного тока к поляризации света. Особенностью фотоэлектронной эмиссии, отличающей ее от ряда других фотоэлектрохимических явлений, является чувствительность к поляризации света. Для того чтобы поглотивший квант света электрон покинул металл, он должен обладать не нулевым значением импульса в направлении, перпендикулярном границе раздела. Как уже отмечалось (см. 2.6), из закона сохранения импульса следует, что вызвать такой переход в модели поверхностного фотовозбуждения может лишь ж-компонента вектора электрического поля поглощение же волны, поляризованной в плоскости падения, не вызовет, если не происходит дополнительных взаимодействий, заметного внешнего фотоэффекта. Отсюда вытекает [формулы (2.48) и (2.51)], что фототок должен увеличиваться с ростом проекции электрического вектора на нормаль к поверхности металла / — 81п А, где Д — угол поляризации в плоскости падения (см. рис. 2.4). [c.80]

Если нормаль к поверхности изображения Q образует с нулевым лучом в плоскости хОу некоторый угол а, то при вычислении составляющих аберраций бг/ в направлении дисперсии их значения, получаемые из (VI. 14), следует разделить на os а. [c.213]

Если луч попадает на границу раздела двух сред с различными показателями преломления, то луч падающий, отраженный и преломленный лежат в одной плоскости с нормалью к границе раздела (рис. 1). При этом угол падения и, угол отражения и" и угол преломления и связаны соотношениями [c.72]

Рассмотрим волну с амплитудой А (рис. 3), падающую из вакуума (среда 0 на границу раздела со средой /. Вектор А разложим на составляющие параллельную (индекс, ч) и перпендикулярную (индекс р) плоскости падения (олределнемой лучим распространения волны г и нормалью к поверхности). Пусть лучу, отраженному от границы раздела, соответствуют амплитуда В и угол 0о, а лучу, прошедшему в среду амплитуда Т и угол в . [c.459]

Отражение происходит таким образом, что угол р,. между отраженным лучом и нормалью к поверхности равен углу p , образованному падающим лучом и той же нормалью, и что падающий луч, отраженный луч и нормаль к поверхности раздела лежат в одной плоскости (рис. 13-2). Луч, проходящий во вторую среду, преломляется так, что отношение синуса угла Р к синусу угла Рь между проникающим лучо1М и нормалью к поверхности равно отношению показателей преломления второй среды к первой, через которую луч проходит до того, как попадает на поверх-28 435 [c.435]

Наибольшее распространение получил способ определения показателя преломления по предельному углу преломления, или метод полного внутреннего отражения [30]. При пересечении лучом света границы раздела двух прозрачных сред направление луча изменяется, луч преломляется. Это явление носит название рефракции (понятие рефракция было введено в начале XVIII века Исааком Ньютоном). Угол а, образованный направлением падающего луча света с нормалью к поверхности, называется углом падения, а угол р, образованный направлением преломленного луча с продолжением нормали, - углом преломления. Коэффициентом рефракции является отношение синусов углов падения и преломления п = Sin а/Sin Д [c.197]

Тело, которое полностью поглощает падающую на него лучистую энергию, превращая ее в тепловую, называется абсолютно черным (Л = 1,В = 0, С = 0). Если же тело полностью отражает лучистую энергию (Л = О, В = 1, С = 0), то оно носит название зеркального при правильном отражении (падающий и отраженный лучи лежат в одной плоскости с нормалью к поверхности раздела двух сред) и абсолютно белого — при диффузном отражении (падающий луч при отражении превращается в пучок лучей, идущих по всем направлениям). Наконец, тело называется теплопрозрачным, или диатермичным, если оно пропускает все падающие на него лучи, не поглощая их и не отражая (А = О, В = О, С = 1). [c.305]

В табл. 14.4.153-14.4.155 приведены оптические постоянные межфазных слоев жидкого нитробензола (с = 9,8 моль/л) и его растворов в гептане на разных границах раздела во всех случаях приведены объемные (по тфиготовлению) концентрации НБ (с, моль/л) 2 — нормаль к границе раздела фаз. [c.487]

Пенные газоочистители ЛТИ нормалями разделя Ются на два типа 1) аппараты с отводом воды с решетки через сливное устг ройство, ПГС—ЛТИ (табл. 1.4) и 2) аппараты с полным протеканием воды через отверстия ПГП—ЛТИ (табл. 1.5). В приведенных таблицах кроме расчетной производительности (номинального расхода газа) данного типоразмера аппарата даны, допустимые пределы расходов газа и отвечающие им скорости газа в полном сечении аппарата (верхние и, нижние цифры [c.56]

Гфедставим себе геометрическую поверхность Ц лежащую в гетерогжной области, разделяющей фазы а и (3 (рис. 13.1). Поверхность 2 выбрана так, что ее точки расположены одинаково по отношению к прилегающим элементам. При выполнении этого условия направления нормалей к И точно определены, хотя строгое расположение пока еще спорно другие поверхности, параллельные 2 и расположенные внутри физической границы раздела фаз, также удовлетворяют данному определению. [c.316]

В полимерах, имеющих сферолитное строение, пластическая деформация развивается сложнее. Элементарными структурными единицами сферолитов также являются ламели (или вырожденные ламели — фибриллы). Однако в силу сферически симметричного расположения их в сферолите, ориентация ламелей по отношению к растягивающей силе может быть любой. Поскольку механизм деформации существенно зависит от угла между нормалью к поверхности ламели и направлением действующей силы, результат приложения силы в разных точках сферолита различен (поле сил и деформаций негомогенно и анизотропно). В отдельных участках при некоторых заданных условиях деформирования напряжения могут превышать либо предел прочности, либо предел текучести различных элементов структуры. Там, где напряжения превышают прочность структурных образований, возникают трещины если же напряжения больше, чем предел текучести, происходит пластическая деформация. Кроме того, степень связанности ламелей в сферолите гораздо больше, чем в образцах, рассмотренных в разделе 1.4. [c.188]

Для того чтобы разобраться в геометрии дифракционной картины, используем построение Эвальда, отличное от изображенного на рис. 9.1, но адекватное ему (рис. 9.10). Проведем сферу Эвальда радиусом 1 с центром в точке О. Тогда все узлы ОР, кроме ООО, превратятся в отрезки, равные разности векторов ктЦнкь и тn r gнкL Теперь для тех узлов Я L (отрезков), которые пересекают сферу Эвальда, будет выполняться условие дифракции, и возникает рефлекс НКЬ. Нулевая плоская сетка ОР (плоскость, проходящая через узел ООО, след которой /—/ показан на рис. 9.10) пересекает сферу Эвальда по окружности, некоторые точки которой совпадают с точками пересечения отрезков узлов НКЬ со сферой Эвальда. Тогда лучи в направлении дифракционных максимумов от кристаллографических плоскостей кЫ) пойдут по конусу, осью которого будет нормаль к нулевой плоской сетке ОР, а одной из образующих — продолжение первичного пучка ко. Известно (см. раздел I), что нулевая плоская сетка ОР соответствует зоне плоскостей кристаллической решетки, ось которой (зоны) перпендикулярна плоской сетке. Таким образом, лучи, дифрагировавшие от плоскостей одной зоны, направлены вдоль образующих конуса с углом полураствора, равным углу между ко, и осью зоны. Конус отраженных [c.226]

Отраженные и преломленные лучи лежат в одной плоскости с падающим лучо)М и нормалью к поверхности раздела сред, проведенной в точке падения. [c.61]

Опоры разделяются на подвижные (скользящие, кат-ковые, шариковые, пружинные, лобовые — направляющие), неподвижные или мертвые (приварные, хомуто-вые, упорные). Большинство опор на стальные трубопроводы в настоящее время нормализованы и унифицированы нормалями машиностроения (МН 4008-62—МН 4021-62). Их применение обязательно для всех проектных, монтажных и строительных организаций. В нормалях приведены все размеры элементов опор для трубопроводов, допускаемые нагрузки на опоры, в том числе от силы трения скользящих опор. [c.72]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология