спектр температура

Масс-спектры положительных ионов получены на масс-спектрометре МХ 1320 с использованием системы прямого ввода, т.е. при непосредственном вводе пробы в источник ионов. С целью максимального уменьшения эффекта фракционирования пробы при прямом вводе и достижения наибольшей воспроизводимости масс-спектров температуру ионизационной камеры варьировали от 60 до 100°С и производилась многократная запись масс-спектров. Контроль за полным ионным током при фиксированной температуре ионного источника позволял судить о расходе и степени фракционирования пробы. Запись масс-спектров исходных спирто-бензольных экстрактов остаточных нефтей затруднительна из-за широкого фракционного состава их и большого вклада высокомолекулярной части. Высокомолекулярная часть ишимбайской и уршакской остаточной нефти приходится на СзО 40 Сзо 55 И составляет 25-30% масс. Эта часть представляла собой тяжелые смолистые соединения и не подвергалась расшифровке. [c.62]

Релаксационные процессы (переходы) связаны с различными формами теплового движения в полимере, характеризуемого спектром молекулярной подвижности структурных элементов. Этому спектру соответствуют дискретные Ть тг,. .., Хп и непрерывные Я(т) спектры времен релаксации (рис. 7.2). Дискретному спектру т соответствует п релаксационных переходов, проявляющихся в виде максимумов на непрерывном спектре Я(т). Максимумы на спектре внутреннего трения к(Т) соответствуют дискретному спектру температур Ть релаксационных переходов ( =1, 2,. .., п) (рис. 7.3). [c.195]

Рис. У.З. Бимодальный спектр температур плавления (7) и его трансформация в результате отжига при 2)

Метод обращения [129-132], 3 этом методе разряд просвечивается излучением источника сплошного спектра, температуру которого можно менять, и определяется момент исчезновения на фоне источника спектральной линии, начинающейся на уровне, концентрацию возбужденных атомов на котором хотят определить. Это дает возможность по известной температуре источника найти температуру обращения, а затем по формуле Больцмана — отношение концентраций на исходном и конечном уровнях. Для получения абсолютных значений концентраций возбужденных атомов необходимо независимым путем определить концентрацию атомов на одном из уровней. [c.27]

При переходе к анализу жидких продуктов возникает ряд проблем, связанных с летучестью образца, адсорбционными явлениями и термическим разложением. Летучесть образца — одна из важных характеристик, определяющая метод введения образца в прибор. Для получения интенсивных пиков в спектре необходимо добиться определенного давления в ионизационной камере, а, следовательно, и соответствующего давления в системе напуска. С этой целью исследуемый образец вводится в нагретый баллон напуска. Во избежание конденсации паров температура трубки, ведущей к ионизационной камере, и всех частей системы, соприкасающихся с испаренным образцом, должна быть достаточно высокой. Поскольку колебания температуры системы напуска сказываются на измерении интенсивностей пиков в спектре, температура должна поддерживаться постоянной в течение съемки масс-спектра образца. В современных приборах это достигается применением тер-мостатирующих устройств и схем электронной стабилизации. В литературе описаны различные способы введения труднолетучих образцов в систему напуска и камеру ионизации [32]. [c.38]

Величина молекулярного поглощения зависит от типа основы, области спектра, температуры кюветы, и, конечно, от размеров испаряемой пробы. [c.277]

Масс-спектры многих веществ изучены достаточно подробно и составлены специальные атласы. При использовании таких атласов учитывается, например, что двухзарядный ион с массой 56 дает такую же линию в спектре, как и однозарядный ион с массой 28, а также условия получения спектра — температуру ионного источника, энергию электронов и т. д. [c.281]

Влияние температуры на спектр. Температура газо-воздущного пламени столь низка (примерно 1800 °С), что возбуждаются только щелочные и щелочноземельные металлы. Для получения спектров большинства других элементов необходимо использовать кислород в качестве окислителя и такие горючие газы, как ацетилен, водород или дициан. [c.185]

Теоретические и экспериментальные исследования показали, что космические корабли и искусственные спутники Земли имеют значительное излучение в ИК-области спектра. Температура оболочки космического летательного аппарата зависит как от внутренних его источников тепловой энергии, так и от лучистой энергии, попадающей на оболочку от Солнца. В этом случае, когда космический летательный аппарат находится на околоземной орбите, на температуру его поверхности будет оказывать влияние также собственное тепловое излучение Земли и отражаемое Землею солнечное излучение. [c.271]

Марка стекла Линии спектра Температура i, °С [c.157]

Сбоку в каждую коробку вварен инжектор. Газ по резиновому шлангу поступает к его соплам, инжектируя газовоздушную смесь внутри смесителя. Смесь проходит через три слоя сеток и полностью сгорает на поверхности последнего слоя. Сетки нагреваются до температуры 850—900° С, излучая тепловые лучи инфракрасной части спектра. Температуру на поверхности сетки можно повысить до 1300—1500° С, однако ее увеличивать не рекомендуется, так как при этом сильно сокращается срок службы сеток. [c.56]

Спектр температур плавления, т. е. график распределения кристаллов по температурам плавления (рис. У.2), в ряде случаев может быть построен по данным дифференциально-термического анализа. Если в бесконечно малом интервале температур от Т до Т Ь ё,Т плавится масса кристаллов с1т, то всей кристаллической массе соответствует площадь под кривой т Т). Приняв эту площадь за единицу, можно получить спектр п нормированном виде. [c.123]

Рис. У.4. Влияние изотермического отжига на спектр температур плавления

Широкий спектр температуры роста, максимальная 48 [c.45]

Дополнительные сведе к чены при исследовании ( ор тотного насыш,ения линии ствующие измерения прор 2,2 10 Мрд. Линия, от форму (см. рис. 3, спект Ь 2, 3). Такая форма линии, центрация п. м. ц., р 1 4 10 п. м. ц. на 1 г, и ф на 7,5 э не меняются при и нении условий измерения , нако абсцисса точки пере формы линии от лорепцов центре к гауссовой на крыд которая пропорциональна тоте присущего системе об ного взаимодействия, в0 чувствительна к условиям [и рения. Как показано на ри в образцах, откачанных в ние нескольких часов при лении 10 мм рт. ст. и 201° ведено при—196 С (спектр температуры измерения др имодействия возрастает до кислорода до давления 150 [c.259]

Лазерная спектроскопия, лазерный микроанализ, лазерный локальный микроспектральный анализ — лазерный луч служит источником энергии для испарения материала и для возбуждения оптического спектра (температура до 8 10 К). Под действием лазерного луча на поверхности образца получаются кратеры диаметром 10—200 мкм и глубиной 10—100 мкм. Вблизи поверхности анализируемого объекта над кратером образуется микроплазма, испаряется около 10 —10 г анализируемого материала. Микроплазма проектируется на щель спектрографа. Абсолютный предел обнаружения достигает 10 —10 г. Метод применяют для установления локального распределения составных частей в разных участках поверхности образцов [46, 53]. [c.16]

Таким образом, излучение столба дуги полностью определяется температурой столба. Зная последнюю, мы имеем полную характеристику спектра. Температура столба дуги может достигать очень высоких значений7000° для дуги между угольными электродами и 5000—6000° — для металлических дуг. Эти высокие значения температуры столба, далеко превосходящие температуру пламени, и обусловливают отмеченную выще способность дуги возбуждать линии практически всех металлов, причём помимо дуговых линий в дуге интенсивно возбуждаются и искровые линии многих элементов. Так, например, в дуге между угольными электродами элементы с низким ионизационным потенциалом оказываются ионизованными практически полностью. Поэтому, например, для щёлочно-земельных элементов, как уже упоминалось, наиболее интенсивные в дуге линии принадлежат не нейтральным атомам, а ионам этих элементов, т. е. являются искровыми линиями. [c.55]

Влияние оксотиазолидинов на продолжительность индукционного периода окисления натрий-бутадиенового каучука (по ИФ-спектрам ). Температура 100° [c.435]

Меламед В. Г. Решение обобщенной задачи о температурном поле при наличии фазовых превращений в спектре температур.— В кн. Тепло- и массоперсное, Т. 6. М., Энергия , 1966, [c.284]

Рис. У.2. Спектр температур плавления кристаллического полимера при разных скоростях вагревавия из

На рис. V.2 показано влияние скорости нагрева на спектр температур плавления полимера. Сдвиг в сторону высоких температур при более медленном нагревании обусловлен рекристаллизацион-ными процессами в ходе плавления. Принято считать, что при достаточно быстром нагреве (возможностью перегрева при этом пренебрегают) можно избежать рекристаллизации и определять неискаженные температуры плавления [187, 212]. [c.123]

На рис. 8.9 показана структура пламени пропано-кислородной смеси, разбавленной аргоном для снижения температуры, при давлении р = 100 мбар [Bo khorn et al., 1990]. Аналогичные результаты получаются и для других углеводородов. Профили концентрации были получены из масс-спектрометрических измерений (за исключением радикалов ОН, которые были измерены по поглощению в ультрафиолетовой области спектра) температура измерялась при помощи метода обращения линий натрия (см. гл. 2). [c.147]

Длинные временные ряды замеров температуры воздуха ранее подвергались только га рлю ни чес кому анализу, позднее стали применяться способы, основанные на вычислении энергетической спектральной плотности [1218). Например, по энергетическим спектрам температуры воздуха в западной части США значимыми оказались только годовые и полугодовые вариации. Этот результат подтверждает вывод [1495, 1496] о том, что спектральными методами не выявлено каких-либо новых значимых периодов кроме тех, которые были известны по данным традиционного гармонического анализа. Гармонический анализ многие годы применялся во всех отраслях климатологии. В то же время Фурье анализ сравнительно редко использовался в климатологических исследованиях вплтъ до настоящего времени [1372, с. 91]. [c.395]

Частотные энергетические ( и ко-спектры температуры, ности, компонентов воздушя тока [c.410]

Т Т (/, 0), т. е. колебания температуры поверхности моря во времени. По результатам вычисления энергетических спектров температуры поверхности моря и низкочастотных колебаний уровня моря вдоль западного побережья США обнаружен всего один зиачи.мый пик, связанный с годовыми вариациями [1214, ]218, 1219). Температуры на поверхности Восточно-Китайского моря анализировались спектральными методами с целью вы ясней и 5 влияния адвекции и диффузии различных водных масс н других факторов (1019). Выше было отмечено (см. раздел 9.1.1), ТО предсказания метеорологических явлений, базирующиеся На гармоническом анализе, оказались безуспешными. Для про- нозирования более надежными представляются спектральные [c.429]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология