Движущая постоянная

Очень скоро движущая постоянная сила (например, сила тяжести) делается равной силе сопротивления жидкости и тело начинает двигаться равномерно с конечной скоростью. [c.34]

Первой гидродинамической моделью, предложенной для исследования процессов переноса, была модель, основанная на пленочной теории. Она предполагает, что вблизи поверхности раздела любой текучей среды имеется неподвижная пленка толщиной б, процессы переноса через которую происходят путем молекулярной диффузии. Условия в объеме рассматриваемой фазы должны быть постоянными с единственным исключением собственно пленки, так что общая движущая сила полностью используется явлением молекулярного переноса в пленке. [c.14]

Как правило, при таком подходе удобнее обратить задачу, т. е. жидкость в целом считать неподвижной, а ансамбль шаров — движущимся с постоянной скоростью сквозь жидкость в противоположном направлении. При этом становится возможным с единой точки зрения описывать как течение жидкости сквозь неподвижный или псевдоожиженный слой, так и реальное стесненное оседание концентрированных суспензий. [c.39]

Движущая сила массопередачи, т. е. разность у—Ур) или Хр—х), постоянно меняется, поэтому для расчетов необходимо определить среднюю движущую силу процесса, которая зависит от типа массообменного процесса. [c.53]

Рассмотрим сначала частный случай, когда движущая сила во время изменения в системе остается постоянной. Из предыдущего следует, что такой случай возможен тогда, когда относительная емкость фазы равна единице. Естественно также, что и обратная величина движущей силы процесса будет постоянной. Таким образом [c.167]

Примем, что в рассматриваемом случае, т. е. при постоянной движущей силе [c.167]

Таким образом, можно сказать, что изменение Ха — которое достигается за счет переноса между фазами, равно четырехкратной постоянной движущей силе х — х . [c.167]

Из только что рассмотренного частного случая, для которого характерно равенство (10-63), можно сделать вывод, что единица переноса, соответствующая сечению аппарата, должна иметь определенную измеряемую вдоль переменной у высоту (длину), которая необходима, чтобы вызвать изменение х — х , равное постоянной движущей силе процесса х — Кз . [c.167]

Рассмотрим теперь второй частный случай. Пусть рабочая и равновесная линии — прямые, но не параллельные, т. е. движущая сила не постоянна. Этот случай характерен для процесса абсорбции. [c.167]

К проблеме качества можно подойти двояко, так как технологические переменные и постоянные аппарата, которые определяют количество фазы, движущейся через элемент процесса, входят и в i , и в Качественный и количественный вопросы тесно связаны друг с другом, что следует из уравнения (10-61, а), в которое входит произведение E № . [c.169]

Такие два потока могут и не быть независимы друг от друга, так как температура фаз оказывает влияние на коэффициент распределения компонента и, следовательно, на движущую силу потока компонента. Существующая зависимость должна приниматься во внимание также тогда, когда влиянием изменений температуры и концентрации на другие постоянные вещества можно пренебречь. [c.184]

Б. Частота столкновений молекулы, движущейся в неподвижном газе. Рассмотрим движение единичной молекулы со скоростью с в газе, состоящем из идентичных неподвижных молекул. В этом случае молекула будет двигаться зигзагообразно с постоянной скоростью с, причем между соударениями ее движение будет прямолинейным. [c.139]

Если волну распространения пламени рассматривать как неограниченную плоскость, движущуюся через реакционную систему, тогда несгоревшие газы будут двигаться по направлению к этой плоскости со скоростью г , в то время как сгоревшие газы будут распространяться далеко позади ее со скоростью иь- Различие в скоростях обусловлено различием в плотностях сгоревшего и несгоревшего газов дь Закон сохранения масс требует, чтобы скорость потока массы через любую поверхность была постоянной, так что если V — линейная газовая скорость в любой точке по отношению к стационарному фронту пламени, то скорость массы т = ди постоянна для каж- [c.399]

Процесс фильтрации на любом фильтрующем устройстве протекает следующим образом (рис. 17). Первые порции фильтруемой жидкости, пройдя через фильтрующий материал, оставляют на его поверхности слой твердого вещества, и последующая фильтрация протекает уже через двойной фильтрующий слой, состоящий из основного фильтрующего материала и слоя отложившегося на нем осадка. Движущей силой фильтрации является рабочее давление. Сопротивление фильтрации определяется пористостью, структурой и толщиной фильтрующего материала и отложившегося на нем осадка. По мере фильтрации слой осадка на фильтрующей поверхности растет и сопротивление фильтрации увеличивается. И если при этом рабочее давление фильтрации будет оставаться постоянным, то скорость фильтрации будет уменьшаться. [c.118]

В первый период эксплуатации наблюдается заметное падение активности катализатора, но в результате регулярной добавки в поток движущегося катализатора свежего устанавливается постоянный уровень активности циркулирующего катализатора. Такую [c.54]

Методы повышения движущей силы процессов, ее использования и освоения побочных потенциалов будут обсуждаться почти постоянно при описании способов реализации трех последующих технологических принципов, в некотором смысле подчиненных принципу наилучшего использования разности потенциалов. В данном же случае ограничимся несколькими примерами. [c.349]

Корпус аппарата обычно изготовляют из углеродистых сталей. Для теплоизоляции и предотвращения абразивного износа корпуса регенератора со стороны постоянно движущихся значительных масс катализатора его изнутри покрывают слоем жаростойкого торкрет-бетона толщиной 150—200 мм, нанесенного на панцирную сетку (рис. 20). Применение торкретбетона позволяет снизить температуру и толщину стенок корпуса. [c.42]

При таком скачке ион должен преодолеть энергетический барьер, т. е. обладать дополнительной энергией активации, которая тем больше, чем больше энергия взаимодействия иона с молекулами воды. Чем больше этот барьер, тем меньшая доля ионов обладает в каждый данный момент энергией, необходимой для перехода в соседнее равновесное положение, и, очевидно, тем меньше средняя подвижность ионов в электрическом поле, которое лишь направляет в определенную сторону активированные поступательные скачки, совершающиеся хаотически во всех направлениях и в отсутствие поля. Изложенные соображения не согласуются с упрощенным представлением об ионе, движущемся вместе с сольватной оболочкой в однородной вязкой среде с постоянной (в электрическом поле) скоростью. [c.422]

Итак, движущая сила реакции, проводимой при постоянных давлении и температуре, измеряется изменением свободной энергии продуктов по сравнению с реагентами. Если изменение свободной энергии отрицательно, реакция протекает самопроизвольно если изменение свободной энергии положительно, реакция протекает самопроизвольно в противоположном направлении если же изменение свободной энергии равно нулю, реагенты и продукты находятся в равновесии. Изменение свободной энергии складывается из двух составляющих AG = АН — TAS. Значительное уменьшение энтальпии, означающее выделение теплоты, благоприятствует протеканию реакции. Но следует учитывать и другой фактор. Значительное возрастание энтропии при образовании продуктов из реагентов также благоприятствует реакции. При обычных температурах энтропийный фактор, как правило, невелик, и поэтому AG и АН имеют одинаковые знаки. В таких случаях самопроизвольные реакции оказываются экзотермическими. Но возможны и другие варианты, когда энтальпийный и энтропийный факторы действуют в противоположных направлениях, и может случиться, что энтропийный член оказывается преобладающим. Это относится главным образом к реакциям, в которых происходит превращение твердого или жидкого вешества в газы или растворы. [c.75]

В области больших разведений, когда концентрации соли в слое связанной воды и разделяемом растворе становятся сопоставимыми, следует ожидать, что ф высокоселективной мембраны будет находиться в обратной зависимости от растворимости в слое связанной воды. Увеличение концентрации исходного раствора приводит к уменьшению вклада этого эффекта в процесс разделения. Проницаемость в первой области остается практически постоянной, что объясняется прежде всего отсутствием заметного влияния концентрации раствора на движущую силу процесса. Из факта снижения селективности при большом разбавлении (I область) следует важный для практики вывод, что уровень примесей в воде, очищенной обратным осмосом, определяется их растворимостью в слое связанной воды. [c.211]

Коэффициент массопередачи. При выражении концентраций в мольных долях коэффициент распределения (равный в данном случае тангенсу угла наклона равновесной линии) является постоянной величиной, поэтому пересчитаем полученные выше значения коэффициентов массоотдачи. При выражении потока распределяемого компонента в кмоль/с, а движущей силы — в мольных долях в соответствии с табл. П1.3 [c.52]

Для решения уравнений (V,40) и (V,41) необходимо найти зависимость между 1 з/р и ц. вдоль границы раздела ОН. В общем виде pfp = + фр [где 1)3 — функция тока движущихся твердых частиц (уравнение V,6), а определяет движение ожижающего агента относительно твердых частиц]. Тогда граница раздела является линией тока твердых частиц, и вдоль ОН очевидно i 3p = 0. На поверхности раздела давление постоянно Pf = = 0), поэтому вдоль он имеем iji p = и Ф = ф. [c.207]

Уплотнение движущихся деталей (вращающихся валов, мешалок, реакторов, насосов, центрифуг и т. д.) и деталей, совершающих возвратно-поступательное или комбинированное движение, более сложны ио конструктивному оформлению, а также в изготовлении и эксплуатации. Они менее надежны в работе, поэтому требуют постоянного наблюдения и контроля. [c.348]

Поскольку активность катализатора в реакторе постоянна и движущийся слой зерен катализатора можно считать слоем идеального вытеснения (см. главу III), математическое описание-процесса в движущемся слое зерен имеет такую же структуру как и в неподвижном. Однако значения скоростей, входящих в математическое описание, будут различаться во столько же раз во сколько различаются поверхности катализатора в единице объема аппарата. [c.369]

В одной из моделей механизм массопередачи упрощенно представляется следующим образом (рис. 9). Предполагается, что с обеих сторон от поверхности соприкосновения фаз в каждой фазе образуются неподвижные или ламинарнс движущиеся диффузионные слои (пленки), отделяющие пов(фхность соприкосновения от ядра потока соответствующей фазы. Ядро фазы — основная масса фазы, где происходит интенсивное перемешивание. Принимается, что вследствие I-нтенсивного перемешивания в ядре фазы концентрация распзеделяемого вещества в нем практически постоянна. Перенос вещества в ядре фазы осуществляется преимущественно за сче-- конвекции, т. е. движущимися частицами гасителя (распределяющей фа- ы) и распределяемого (целевого) вещества. [c.52]

Уравнения (9.17) и (9.26), описывающие одномерные процессы совместного течения двух несжимаемых фаз и известные как уравнения Рапопорта-Лиса, представляют собой нелинейные уравнения параболического типа второго порядка. Точные рещения этих уравнений получены лищь для некоторых сравнительно простых частных случаев [7]. Получены инвариантные решения (типа волны, движущейся с постоянной скоростью, и автомодельные), а также численные решения на ЭВМ [3, 33, 34, 51, 77]. [c.260]

Мы сделали дополнительное приближение, предположив, что число столкновений Z в любой точке не зависит от расстояния между плоскостями d. Это сп 1аведливо, если средняя скорость с> VL d, где Vljd— разность еко]зостей двух слоев газа, находящихся на расстоянии средней длниы свободного пробега. При этих условиях молекулярная плотность каждого слоя постоянна и большинство столкновений н])оисходит между молекулами, которые имеют существенно одно и то же максвелловское распределение. Если это условие пе удовлетворяется, то будут иметься существенные градиенты плотности и температуры и тогда весь анализ не приложим. Эти условия эквивалентны утвер-падению, что скорости движущихся плоскостей малы по сравнению со скоростью звука. [c.159]

Для капли, движущейся с постоянной скоростью относитель-IIO среды, также справедливо выражение (3.26), однако величина Nut при этом будет зависеть от скорости движения и размеров капли. Для капли, движущейся с переменной скоростью, iTO характерно, в частности, для дизелей, коэффициент теплоотдачи а меняется в процессе движения, и решить задачу с помощью уравнения теплового баланса (3.26) довольно сложно. Различные варианты решения указанной задачи при тех или Щ1ЫХ ограничениях даны в работах [131, 132]. [c.108]

Оценим скорость пу ырька в воде. При <1> 0,2 см для газовых пузырьков, движущихся в воде, Ке>1000. Известно, что в этих условиях пузырек теряет сферическую форму и движется с постоянной скоростью и . 0,3 м/с. Таким обрезом, для рассматриваемого примера скорость пузырька в воде примерно в 34 раза выше скорости этого пузырька в 0,09 % водном растворе КМЦ. [c.35]

Секундный расход вещества Q=KA s. Будем считать движущую силу постоянной по высоте колонны и, так как ф = 40, примем, что Д с с, . Тогда [c.276]

При постоянной концентрации (темп атуре) в сплошной фазе, что ализуется при 01, движущая сила У С(т) максимальная и величины С(т), для фиксированного значения т больше, чем для колонны бесконечной высоты. Распределение полей концентраций (температур) для колонны конечной высоты является промежуточным между обоими рассмотренными случаями. [c.306]

Под действием потока жидкости находящиеся в непрерывном зацеплении овальные шестерни постоянно вращаются. Иначе говоря, движущей силой вращения шестерен является разность (перепад) давлений в трубопроводе до и после счетчика. При нахождении шестерен в положении а шестерня 4 вытесняет в штурцер выхода постоянный объем жидкости 5, в положение в аналогичный [c.46]

Вся природа, весь мир объективно существуют вне и независимо от сознания человека. Мир материален все существующее представляет собой различные виды движущейся материи, которая всегда находится в состоянии непрерывного движения, изменения, развития. Движение, как постоянное изменение, присуще материи в целом и каждой мельчайщей ее частице. [c.13]

При всех этих показателях процесс имеет чрезвычайно простое аппаратурное оформление и главнейший узел состоит, но существу, из двух полых, футерованных изнутри сосудов, между которыми осуществляется циркуляция катализатора встречными потоками из одного сосуда (реактора) в другой (регенератор) и обратно. Движущими элементами циркуляции являются потоки крекируемою сырья (в реакторе) и регенерационного воздуха (в регенераторе) и напо )ы столбов катализатора в стояках реактора и регенератора. Постоянство у))овней кипящего слоя пылевидного катализатора в реакторе и регенераторе обеспечивается автоматически действующими регулирующими клапанами на стояках. При поддержании постоянных уровней кипящего слоя катализатора практически исключается попадание сырья или воздуха соответ( твенно в регенератор или реактор, а если таковое и происходит, то это влечет за собой лишь нарушение температурного режима и излишний перен ог сырья. [c.205]

На рис. 13.6 показаны рассчитанные на ЭВМ профили мениска, движущегося с разной скоростью v в плоской щели [564]. Для определения Qd использовали участок профиля постоянной кривизны, непосредственно примыкак5щий к зоне течения и находящийся поэтому еще в области пологости слоя жидкости h x). На рис. 13.7 приводятся некоторые из результатов расчетов зависимостей os 0d от величины критерия Дерягина Е>е = ит]/о, характеризующего безразмерную скорость смещения мениска. Расчеты сделаны для изотермы вида n(/i) = = Alh (при Л = 10 Дж) и различной полуширины щели Н. Как видно из рис. 13.7, повышение скорости v приводит к росту значений Bd. Отличия Qd от статического значения 0о= О начинают проявляться при De>10 . Чем уже щель и чем, соответственно, меньше толщина равновесной смачивающей пленки ho, тем меньше течение нарушает профиль мениска. [c.222]

Скорость сферической частицы, движущейся в надслоевом пространстве без столкновений при постоянной скоростп газа V, выражается следующим образом [c.558]

Скорость изменения веса измеряется с помощью катушки 15 с большим числом витков, подвешенной к коромыслу 1весов и движущейся в гомогенном поле постоянного магнита 16. Силовое поле магнита индуктирует в движущейся катушке ток, напряжение которого является пропорциональным отклонению коромысла весов и замеряется гальванометром 2. Световой сигнал подключенного к зажимам катушки гальванометра описывает кривую деривативной термогравиметрии ДТО на светочувствительной бумаге. [c.51]