Жидкость ламинарное

Константа скорости реакции к = 0,4 (кмоль-с), начальная концентраций исходного вещества Сд = 0,25 кмоль/м средняя скорость потока у = 0,1 м/с. Режим движения жидкости ламинарный. Определить среднюю степень превра- щения и сравнить ее с предельным значением а при полном вытеснении. [c.331]

В зависимости от взаимных перемещений отдельных частиц различают два режима движения жидкости ламинарный и турбулентный. [c.15]

Сложность условий обтекания лопасти по сравнению с пластиной, движущейся поступательно в неограниченной жидкой среде, обусловлена главным образом значительным различием относительных скоростей жидкости и лопасти. Пз рассмотрения относительных скоростей лопасти и жидкости (см. рис. 9.22) следует, что около вала из-за небольшой относительной скорости режим течения жидкости ламинарный, а на концах лопасти — явно турбулентный. Возрастание относительной скорости на концах лопасти зависит от высоты лопасти. [c.283]

Если течение жидкости ламинарное. [c.409]

Вычисление потерь давления для двух фазного течения сильно усложняется существованием большого разнообразия возмож ных видов течения. Для пузырькового тече ПИЯ в первом приближении влияние пу зырьков весьма приближенно эквивалентно увеличению вязкости жидкости. Для коль цевого течения положение намного сложнее, так как течение жидкости нли газа может быть либо ламинарным, либо турбулент ным. При этом возможно существование четырех режимов двухфазного кольцевого течения с жидкой пленкой, а именно тече ние обеих фаз турбулентно течение обеих фаз ламинарно течение газа турбулентно, течение жидкости ламинарно течение жид кости турбулентно, течение газа ламинарно. Кроме того, в поток газа может поступать либо больше, либо меньше мелких капель, и это оказывает влияние на обмен колп чеством движения по мере того, как капли попадают в поток газа или покидают его, влияя, таким образом, на градиент давле пня. [c.100]

Выделим в потоке жидкости, ламинарно движущемся по трубе радиусом R (рис. П-9, б), цилиндрический слой длиной I и радиусом г. [c.42]

Сопротивление трения, называемое также сопротивлением по длине, существует при движении реальной жидкости по всей длине трубопровода. На него оказывает влияние режим течения жидкости (ламинарный, турбулентный, степень развития турбулентности). Так, турбулентный поток, как отмечалось, характеризуется не только обычной, но и турбулентной вязкостью, которая зависит от гидродинамических условий и вызывает дополнительные потери энергии при движении жидкости. [c.85]

Ламинарное смешение реологических однородных жидкостей. Ламинарное смешение реологических неоднородных жидкостей. [c.7]

Если течение жидкости ламинарно и носит установившийся характер, то имеется постоянная разность давлений, т. е. для данного случая [c.55]

Закон Ньютона. Представим себе жидкость, ламинарно текущую через цилиндрический капилляр. Сила Р, приложенная к жидкости (например, сила тяжести), заставляет ее двигаться со скоростью V. Однако не вся жидкость, заключенная в капилляре, движется с одинаковой скоростью. Скорость изменяется с увеличением расстояния от стенок капилляра и имеет максимальное значение в центре капилляра, уменьшаясь до нуля за счет сил адгезии в слое, соприкасающемся со стенками капилляра. Если для каждого слоя жидкости, отстоящего от соседнего слоя на расстояние с1л , изобразить направление и скорость течения вектором и соединить концы векторов плавной кривой, получим эпюру (профиль) скоростей в капилляре. Для ньютоновских жидкостей профиль скоростей представляет собой параболу (рис. 23.6). [c.380]

Уравнение Пуазейля применимо в области невысоких давлений, где течение жидкостей ламинарно. Оно показывает, что для нормально вязкой жидкости скорость истечения из капилляра прямо пропорциональна напряжению сдвига. Графически это показано на рис. 23.8, У, из которого видно, что течение ньютоновской жидкости в координатах скорость течения — давление изображается прямой линией, проходящей через начало координат. В области турбулентного течения закон Пуазейля не выполняется (участок бв кривой 1 рис. 23.8). Неньютоновские системы не подчиняются закону Пуазейля (рис. 23.8, 2) ни в области малых, ни в области больших давлений, за исключением участка де. Из закона Пуазейля следует, что для ньютоновской жидкости справедливо выражение [c.382]

При нормальной работе отбойных устройств из вертикально расположенных уголков жидкость ламинарной пленкой стекает по поверхности уголков. По достижении некоторой скорости пара движение жидкости становится волнообразным. Затем происходит срыв пленки с поверхности уголков и появляется вторичный унос жидкости, уменьшающий эффективность сепарации. Нагрузки, при которых еще нет срыва пленки жидкости, считаются максимально допустимыми, поскольку они отвечают максимальной эффективности сепарации. [c.222]

Остановимся, во-первых, на ламинарном режиме движения жидкости. Ламинарным движением называется параллельноструйное движение жидкости, в котором отсутствует перемещение ее частиц в направлении, ортогональном к направлению движения. Короче, ламинарное движение жидкости — это движение жидкости эквидистантными слоями, стратифицированное движение. Поэтому перенос теплоты и импульса в направлении, ортогональном к направлению движения, возможен только за счет молекулярного обмена. В этом случае составляющая тензора касательного напряжения трения является линейной функцией от величины, соответствующей скорости деформации сдвига (гипотеза Ньютона). [c.6]

При анализе процессов массообмена до сих пор полагалось, что режим течения потока жидкости ламинарный. На практике, однако, чаще приходится иметь дело с турбулентными режимами течения. [c.29]

Следует отметить, что при изменении радиуса К (при постоянной линейной скорости потока V) можно выделить три различных режима течения жидкости ламинарный (малые К), переходный и турбулентный. Для каждого режима характерны свои значения средних характерных времен смешения (т,,-К2/Д) (рис. 3.13). [c.148]

Значение показателя степени А при критерии Рейнольдса изменяется в довольно широких пределах А = 0,4- 0,92). В литературе можно встретить утверждения, что этот показатель степени зависит от многих факторов, таких как тип мешалки, состояние поверхности теплообмена, направление движения тепла (нагревание, охлаждение) и т. д. В настоящее время трудно установить, какие из этих утверждений правильны. Одно верно, что показатели степени А зависят от режима течения жидкости (ламинарный, переходный, турбулентный), а следовательно, и от диапазона значений критерия Рейнольдса. Для турбулентного течения чаще всего принимается А = 3- [c.236]

Со времен своего зарождения гидравлика развивалась независимо от теоретической гидромеханики, развитие которой главным образом проходило в математическом направлении на основе исследования движения лишенной трения, так называемой идеальной жидкости. Разрыв между теоретической гидромеханикой и практической гидравликой тормозил развитие науки о движении жидкости. Сближение этих направлений следует отнести ко второй половине XIX и началу XX веков. Существенную роль в этом сыграла теория размерности и подобия, которую применительно к движению жидкостей развил О. Рейнольдс (1883), доказавший существование двух режимов движения жидкостей - ламинарного и турбулентного. Этим самым бьша усилена научная база практической гидравлики, позволившая обобщить многочисленные экспериментальные данные и сделать важные выводы. [c.5]

Одним из важнейших вопросов, связанных с изучением законов движения вязких жидкостей, является определение потерь напора движущейся жидкостью. Многочисленные экспериментальные и теоретические исследования показали, что на величину этих потерь решающее влияние оказывает режим движения жидкости. Существование различных режимов движения жидкостей впервые было подтверждено в 1883 г. опытами О. Рейнольдса. Эти опыты показали, что существуют два режима движения жидкостей ламинарное и турбулентное течение, о чем уже говорилось в параграфе 1.4. Ниже рассматриваются особенности этих режимов и способы определения потерь напора в трубопроводах при различных режимах движения жидкости в них. [c.52]

Разрыв между теоретической гидромеханикой и практической гидравликой тормозил развитие науки о движении жидкости. Сближение этих направлений следует отнести к концу XIX - началу XX вв. Существенную роль в этом сыграла теория размерности и подобия, которую применительно к движению жидкостей развил О. Рейнольдс (1842 -1912), доказавший в 1883 г. существование двух режимов движения жидкости - ламинарного и турбулентного. Он в период 1876 - 1883 гг. экспериментально исследовал вопрос [c.1146]

Если режим течения жидкости ламинарный, увеличивают число пакетов. Это обеспечивает повыщение скорости движения теплоносителей и, соответственно, значение критерия Рейнольдса. [c.87]

Для изучения многих яшдкостей, особенно высоковязких, удобными являются вискозиметры, состоящие из двух концентрически расположенных цилиндров с пространством между ними, заполненным исследуемой жидкостью. Один из цилиндров вращается с постоянной угловой скоростью измерению подлежит момент скручивания, необходимый для поддержания этого равномерного вращения. Если движение жидкости ламинарное, то должно иметь место следующее соотношение [c.32]

Существуют два вида движения жидкостей — ламинарное и турбулентное. При ламинарном движении тонкие слои или пленки жидкости скользят относительно друг друга, причем сосед- [c.188]

Существуют два различных режима течения жидкости — ламинарный и турбулентный (рис. 1.8). При ламинарном течении отдельные линии тока упорядочены и параллельны, а компоненты скорости, нормальные к основному потоку, отсутствуют. Распределение скоростей по поперечному сечению ламинарного потока — параболическое, скорость жидкости, соприкасающейся со стенкой, равна нулю. Передача тепла в жидкости осуществляется посредством теплопроводности. Завихрения, интенсифицирующие теплоперенос, отсутствуют. [c.27]

Обратная пропорциональность величины % значению Р вц указывает на то, что циркуляционное движение в носовой волне для вязких жидкостей ламинарно. Для маловязких жидкостей [c.339]

Зависимость справедлива для условий, при которых шарик должен быть с гладкой поверхностью и правильной формы, течение жидкости —ламинарным. [c.137]

Различают два режима течения жидкости — ламинарный и турбулентный. Ламинарный режим течения является устойчивым, струйки жидкости движутся отдельно, не смешиваясь одна с другой. Турбулентный режим характеризуется неустойчивостью течения, бe пopяJl,oчным перемещением конечных масс жидкости и их перемешиванием. [c.19]

Дроссельный способ регулирования скорости предусматривает применение в гидроприводе относительно простого устройства, называемого регулируемым дросселем. Известны два основных типа дросселей, конструктивные различия которых приводят к двум различным режимам течения жидкости ламинарному и турбулентному [3, 13]. Дроссель с ламинарным режимом течения жидкости (ламинарный дроссель) представляет собой длинный канал с относительно малым проходным сечением (цилиндрическая шель, винтовая канавка и др.). Зависимость между перепадом давлений и расходом жидкости через ламинарный дроссель близка к линейной. Дроссель с преимущественно турбулентным течением жидкости (турбулентный дроссель) представляет собой местное сопротивление в виде короткого и весьма малого по площади отзерстия круглой, кольцевой или прямоугольной формы. Течение жидкости в таком отверстии, как правило, турбулентное, зависимость между перепадом давлений и расходом жидкости — квадратичная. [c.48]

Следует отметить, что эти результаты получены в условиях движения пленки жидкости ламинарным потоком,а пара - турбулентным, что былс показано ранее [57,58]. [c.42]

В условиях больших вертикальных температурных градиентов или больших частот вращения кристалла ламинарный характер конвекции может смениться турбулентным. Турбулентность проявляется прежде всего в виде вихревых токов, наложенных на обычную конвекцию и не искажающих общего поля последней. Режим течения жидкости характеризуется числом Рейнольдса Яе = 1 о/, где /, V — характерные длина потока и скорость движения среды в рассматриваемом течении у — кинетический коэффициент вязкости. Если Не меньше некоторого критического числа, режим течения жидкости ламинарный, если Не>Некр — режим течения может стать турбулентным. Турбулентный характер конвекции характеризуется низкими значениями чисел Рэлея и Прандля, [c.211]

Если между наполнителем и полимером действуют только ван-дер-ваальсовы силы, то а = 2,5 и р = 14,1. Эти уравнения предполагают полное отсутствие взаимодействия наполнителя с дисперсионной средой, ньютоновское поведение жидкости, ламинарность потока и ряд других условий. При сильных адсорбционных или химических взаимодействиях между полимером и наполнителем а и Р зависят от характера этих взаимодействий. Как правило, приведенные выше зависимости соблюдаются только в области малых содержаний наполнителя. [c.183]

Теория пропитки, развитая в работе [96], основывается на допущениях, что смачивание пор происходит термодинал1ически обратимо, движение жидкости ламинарно, поры полностью заполняются жидкостью и позади фронта не остается защемленных пузырьков воздуха. Указанный подход приводит к соотношению [c.116]

Течение реальных жидкостей. В конце XIX в. английский физик и шженер О. Рейнольдс проводил исследование движения жидкостей в трубопроводах. С номош ью разработанного им метода окрашенных струй Рейнольдс установил, что сун] ествует два режима течения жидкости ламинарный и турбулентный. [c.39]

Возвращаясь к рис. 1.10, заметим, что толщина ламинарного пограничного слоя нарастает от нуля у передней кромки пластины до некоторого значения на расстоянии Хс от нее, называемом критическим. При х>Хс течение теряет ламинарный характер и становится неупорядоченным (линии тока хаотически переплетаются). Хс характеризует начало турбулентного течения, точнее, начало зоны переходного режима течения от ламинарного к развитому турбулентному. Опыты, проведенные на жидкостях с различными вязкостями в широком диапазоне изменения скоростей, показали, что безразмерный комплекс вида X Vp/n—X V/v остается практически неизменным при изменении вязкости и скорости. Этот комплекс называется критическим числом Рейнольдса Re и используется для определения режима течения жидкости (ламинарный или турбулентный). Хотя на критическое число Рейнольдса влияют шероховатость поверхности и условия у передней кромки, обычно R = (3- 5) 10 [c.29]

ТЕЧЕНИЕ с. Перемещение газа или жидкости, ламинарное Т. см.. паминариый РЕЖИМ. турбулентное Т. с.м. турбу.гелтный РЕЖИМ. [c.438]

Переход от ламинарного горения к турбулентному происходи,т постепенно и связан с потерей аэродинамической устойчивости газовоздушных потоков. Вначале начинает колебаться вершина, затем колебания усиливаются и распространяются на весь факел. При горении жидкостей ламинарный режим горения наблюдается в горелках диаметром не более 2 см, а развитое турбулентное пламя —в резервуарах диаметром 2 м и более. В условяих реальных пожаров горение всегда турбулентное. [c.15]

Разрыв между теоретической гидромеханикой и практической гидравликой тормозил развитие науки о движении жидкости. Сближение этих направлений следует отнести к концу XIX - началу XX вв. Существенную роль в этом сыграла теория размерности и подобия, которую применительно к движению жидкостей развил О. Рейнольде (1842 -1912), доказавший в 1883 г. существование двух режимов движения жидкости — ламинарного и турбулентного. Он в период 1876 — 1883 гг. экспериментально исследовал вопрос о потере устойчивости ламинарного движения жидкости в цилиндрических трубах, переходе его в турбулентное и установил критерий этого перехода, носящий имя Рейнольдса и в наше время. Ему же принадлежит вывод первых диффе-ренциатьных уравнений турбулентного движения несжимаемой жидкости, основанных на идее представления действительных, имеющих хаотический характер компонент скорости и давления в виде сумм осредненных во времени их значений и пульеационных нерегулярных добавок. Эти работы усилили научную базу практической гидравлики, позволили обобщить многочисленные экспериментальные данные и сделать плодотворные выводы. Значительный вклад в развитие теоретических и практических основ гидравлики внесли российские ученые. [c.1146]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология