Жидкости ламинарный режим

Ламинарный режим течения неньютоновских жидкостей в прямых трубах круглого сечения. [c.413]

Ламинарный режим. Ламинарное движение обычно осложняется естественной конвекцией, возникающей вследствие разности температур по сечению потока. Теплоотдача усиливается при наличии свободного движения жидкости, вызывающего некоторое ускорение потока, особенно заметное у вертикальных труб при противоположных направлениях вынужденного и свободного движения. В этом случае применимо уравнение [c.284]

Идеальной моделью движения жидкостей в порах является закон Стокса для течения жидкости в цилиндрическом капилляре. Вывод закона сводится к следующему. Предполагается ламинарный режим течения жидкости по цилиндрическому капилляру радиусом г и длиной I (рис. IV. 15). Каждый слой жидкости в капилляре течет со своей скоростью, возрастающей от нуля (около стенки капилляра) до и акс (в центре его). Сила внутреннего трения по цилиндрической границе движения радиусом х в соответствии с уравнением Ньютона равна [c.231]

Течение жидкости в трубопроводе характеризуется режимом (ламинарный или турбулентный) и потерями давления. При малых скоростях наблюдается ламинарный режим, а при больших— турбулентный. Переход от одного режима к другому определяется по величине числа Рейнольдса при Ке 2320 — ламинарный, а при Ке > 2320 — турбулентный. Потеря давления (или перепад давления) вызывается сопротивлением движению жидкости за счет трения, вязкости и шероховатости поверхности труб. Для ньютоновских жидкостей в турбулентном режиме перепад давления, коэффициент сопротивления и другие параметры, характеризующие течение, связаны уравнением Бернулли [741 [c.274]

Константа скорости реакции к = 0,4 (кмоль-с), начальная концентраций исходного вещества Сд = 0,25 кмоль/м средняя скорость потока у = 0,1 м/с. Режим движения жидкости ламинарный. Определить среднюю степень превра- щения и сравнить ее с предельным значением а при полном вытеснении. [c.331]

Оценим значение числа Рейнольдса для аппарата с горизонтальным потоком сырья, если d = 3 м, / = 18 м, m = 1 об/ч, v = =0,1 см /с. Подставляя эти значения в (7.22), получим Re op = 1330. Поскольку автору неизвестны исследования по определению критического числа Рейнольдса для течения жидкости через емкости типа рассматриваемых отстойников, нельзя точно установить, насколько найденная величина числа Re далека от критической. Однако в первом приближении Re p можно принять равным Rej,p для течения жидкости в круглых трубах, которое примерно равно 2300. Таким образом, когда ламинарный режим отстоя может смениться турбулентным, режимы нормальной эксплуатации отстойников довольно близки к критическим. Этому переходу будут способствовать неоднородность течения вдоль отстойника (особенно в районе входного и выходного маточника) и различного рода гидравлические возмущения, поступающие по системе подачи сырья. [c.133]

Для пластичных жидкостей устойчивый ламинарный режим движения наблюдается при Re 2000, переходный режим соответствует 2000 < Re < < 3000, при Re >3000 наступает турбулентный режим течения. [c.161]

Верхним критическим числом Рейнольдса называют значение, при котором, в случае увеличения скорости движения жидкости, ламинарный режим переходит в турбулентный. Свойства крови приведены в табл. 2.16. [c.69]

В формуле (70) величина постоянной С зависит от направления теплового потока. В обычном промышленном теплообменном оборудовании ламинарный режим течения имеет место только в случае применения весьма вязких жидкостей. Вязкость таких жидкостей обычно сильно зависит от температуры. Вследствие этого в случае охлаждения слой жидкости, примыкающий к стенке и имеющий более низкую температуру, будет значительно более вязким и значительно более толстым, чем при нагреве, когда именно этот слой имеет наиболее высокую температуру. Следует иметь в виду, что примыкающий в стенке слой жидкости оказывает определяющее влияние на величину термического сопротивления, так как в непосредственной близости к стенке теплопередача может совершаться только благодаря теплопроводности. [c.57]

Сложность условий обтекания лопасти по сравнению с пластиной, движущейся поступательно в неограниченной жидкой среде, обусловлена главным образом значительным различием относительных скоростей жидкости и лопасти. Пз рассмотрения относительных скоростей лопасти и жидкости (см. рис. 9.22) следует, что около вала из-за небольшой относительной скорости режим течения жидкости ламинарный, а на концах лопасти — явно турбулентный. Возрастание относительной скорости на концах лопасти зависит от высоты лопасти. [c.283]

Для процесса отстаивания требуется определенное время, достаточное для осаждения взвешенных частиц и капелек воды на дно аппарата, и вместе с тем соответствующая скорость движения жидкости через отстойник, обусловливающая ламинарный режим потока. [c.277]

Например, для потока жидкостей при (Ь/ )Ке >200 (ламинарный режим) имеем [c.62]

Основное влияние на гидродинамический режим процесса отстоя в дегидраторе оказывает тип ввода сырья. В гл. 6 было показано, что в настоящее время в отстойниках используют вводы трех основных типов нижний, торцевой и через распределительные головки. Наиболее просто определить ПФ для отстойника с вводом сырья через распределительное устройство, расположенное в нижней части аппарата, и отбором сырья из верхней части аппарата (см. рис. 2.5, с. 29). В этом случае капли будут двигаться против потока нефти. Поэтому абсолютная скорость осаждения капли объемом V сложится из скорости движения сплошной фазы к , направленной вверх, и скорости осаждения капли (У), направленной вниз. Если в отстойной части аппарата соблюдается ламинарный режим движения жидкости, то все капли, для которых скорость сплошной фазы больше скорости их осаждения, не осядут и останутся в товарной нефти. Поэтому будет справедливо равенство [c.127]

Следует отметить, что при движении жидкости (газа) через зернистый слой турбулентность в нем развивается значительно раньше, чем при течении по трубам, причем между ламинарным и турбулентным режимами нет резкого перехода. Ламинарный режим практически существует примерно при Re < 50. В данном режиме для зернистого слоя X = A/Re [ср. с уравнениями (11,91) и (И,112)1. [c.104]

Ламинарный режим движения жидкости у вертикальной стенки Локальное 10 -103 0,6 0,25 [c.116]

Ламинарный режим течения (от латинского слова ламина — слой) наблюдается при малых скоростях движения или большой вязкости жидкости (рис. П-11, а). При этом жидкость движется как бы параллельными струйками, которые н смешиваются одна с другой. [c.45]

Сопротивление трения, называемое также сопротивлением по длине, существует при движении реальной жидкости по всей длине трубопровода. На него оказывает влияние режим течения жидкости (ламинарный, турбулентный, степень развития турбулентности). Так, турбулентный поток, как отмечалось, характеризуется не только обычной, но и турбулентной вязкостью, которая зависит от гидродинамических условий и вызывает дополнительные потери энергии при движении жидкости. [c.85]

Пакет тарелок делит поток суспензии или эмульсии в барабане сепаратора на ряд тонких слоев. При этом во много раз уменьшается путь осаждения частиц суспензии или капель эмульсии и увеличивается поверхность осаждения. В зазорах между тарелками обеспечивается ламинарный режим жидкости, т. е. исклю- [c.210]

В механических мешалках различают два режима перемешивания ламинарный и турбулентный. Ламинарный режим ( Ке < 30) соответствует малоинтенсивному перемешиванию, при котором жидкость плавно обтекает лопасти мешалки, захватывается и вращается вместе с ними. [c.449]

Графически это показано на рис. 23.7, /, где зависимость вязкости от давления (напряжения сдвига) имеет вид горизонтальной прямой в области ламинарного течения. На рисунке видно, что после достижения критического значения напряжения сдвига Ркр, при котором ламинарный режим течения переходит в турбулентный, кривая отклоняется от горизонтали. Это означает, что при турбулентном течении перестает выполняться закон Ньютона даже для ньютоновских жидкостей, так как нарушается параболическое распределение скоростей в потоке. [c.381]

При перемешивании механическими мешалками различают два режима перемешивания ламинарный и турбулентный. Ламинарный режим (Reм <30) соответствует неинтенсивному перемешиванию, при котором жидкость плавно обтекает кромки лопасти мешалки, захватывается лопастями и вращается вместе с ними. При ламинарном режиме перемешиваются только те слои жидкости, которые непосредственно примыкают к лопастям мешалки. [c.249]

Вязкость раствора полимера (рис. VI. 16, б) с линейным и пространственным строением молекул в условиях ламинарного режима течения очень велика в начале (при малых скоростях) движения и убывает по мере увеличения скорости движения жидкости. Достигнув при скорости перемещения слоев w минимума, вязкость такого раствора может в некотором интервале изменений этой скорости от w до оставаться постоянной. При дальнейшем увеличении скорости взаимного перемещения слоев раствора ламинарный режим течения жидкости сменяется на турбулентный, что влечет за собой, как и в случае с растворами [c.300]

Характер влияния числа Re определяется режимом движения жидкости. Резкая местная деформация потока обычно усиливает тенденцию к поперечному перемешиванию частиц и нарушает упорядоченность их движения. Поэтому в большинстве местных сопротивлений ламинарный режим наблюдается только при очень малых значениях числа Re, когда силы инерции частиц незначительны по сравнению с действующими на них силами вязкостного трения. При этом движение жидкости происходит без отрыва от стенок, а местные потери напора оказываются пропорциональными первой степени скорости (так же, как при ламинарном движении в трубе) коэффициент местного сопротивления при этих значениях Re выражается формулой [c.147]

По мере возрастания числа Ке в местном сопротивлении развивается турбулизация потока возникают беспорядочные перемешивания частиц жидкости, отрывы потока от стенок и вихреобразования. При значениях числа Не, меньших Не р для равномерного потока в трубопроводе, создаваемая местным сопротивлением турбулентность гасится силами вязкости на последующем участке стабилизации потока и в трубопроводе продолжает сохраняться ламинарный режим. При Не > Ке р поток полностью становится турбулентным в пределах этого режима зависимость от Не является значительно более слабой. Для местных сопротивлений с фиксированной точкой отрыва потока, в которых потеря напора в основном обусловлена вихреобразованиями, практически можно принимать значения постоянными во всей области турбулентного режима. Так, потеря в случае внезапного расширения трубопровода при Не > 3000 с достаточным приближением выражается формулой [c.148]

Расходно-перепадными характеристиками ламинарных дросселей моделируют процессы течения жидкости и газов через зазоры (щели) между подвижными деталями рабочих камер машин и аппаратов. Ламинарный режим течения рабочей среды в указанных щелях обусловлен большим отношением длины 1щ щели к характерному поперечному размеру р = 26. Радиальные зазоры между подвижными цилиндрическими деталями в полостях гидро- и пневмомашин и аппаратов б = 0,003. .. 0,05 мм, примерный диапазон длин щелей 1щ =5. .. 30 мм. При этом 1щ/1г = = 50. .. 5000. [c.134]

Разделение потока на тонкие слои обеспечивает ламинарный режим течения жидкости в роторе и способствует интенсификации процесса центрифугирования. [c.627]

Таким образом, созданная установка позволяет моделировать ламинарный режим течения жидкости у поверхности неподвижного дискового электрода в широком диапазоне температурно-гидродинамических условий. [c.174]

Ламинарный режим преобладает при низких скоростях. Поток упорядоченный, зависимость давление — скорость является функцией вязкостных свойств жидкости. [c.169]

Если жидкость, имея ламинарный режим движется в канале с постоянной скоростью, но при этом нагревается, то зависимость Ко = [ (Не) по формуле (I. 25) выражается графически линиями, пересекающими предыдущие. Для четырех диаметров труб такие расчетные зависимости показаны на фиг. I. 20. Угол наклона последних линий больше чем при движении жидкости с постоянной средней температурой, но число этих линий зависит тоже от числа диаметров. Если и в этом случае вместо критерия Ог ввести в уравнение тот же геометрический симплекс, то получим для ламинарной области одно уравнение [c.42]

При анализе процессов массообмена до сих пор полагалось, что режим течения потока жидкости ламинарный. На практике, однако, чаще приходится иметь дело с турбулентными режимами течения. [c.29]

Одним из важнейших вопросов, связанных с изучением законов движения вязких жидкостей, является определение потерь напора движущейся жидкостью. Многочисленные экспериментальные и теоретические исследования показали, что на величину этих потерь решающее влияние оказывает режим движения жидкости. Существование различных режимов движения жидкостей впервые было подтверждено в 1883 г. опытами О. Рейнольдса. Эти опыты показали, что существуют два режима движения жидкостей ламинарное и турбулентное течение, о чем уже говорилось в параграфе 1.4. Ниже рассматриваются особенности этих режимов и способы определения потерь напора в трубопроводах при различных режимах движения жидкости в них. [c.52]

Ламинарный режим движения имеет место при малых числах Рейнольдса, следовательно, при малых скоростях движения жидкости. С увеличением скорости потока возрастают градиенты скоростей вблизи стенки, что ведет к увеличению внутренних напряжений трения и возрастанию тенденции к скручиванию частиц. [c.52]

Различают два режима течения жидкости — ламинарный и турбулентный. Ламинарный режим течения является устойчивым, струйки жидкости движутся отдельно, не смешиваясь одна с другой. Турбулентный режим характеризуется неустойчивостью течения, бe пopяJl,oчным перемещением конечных масс жидкости и их перемешиванием. [c.19]

Ламинарный режим движения жидкости в трубах [c.53]

При движении жидкости через слой зернистого материала или насадки турбулентность развивается при значительно меньших, чем при движении жидкости по трубам, значениях Ке (так, ламинарный режим существует при Ке < 50). [c.122]

Если режим течения жидкости ламинарный, увеличивают число пакетов. Это обеспечивает повыщение скорости движения теплоносителей и, соответственно, значение критерия Рейнольдса. [c.87]

Переход от ламинарного горения к турбулентному происходи,т постепенно и связан с потерей аэродинамической устойчивости газовоздушных потоков. Вначале начинает колебаться вершина, затем колебания усиливаются и распространяются на весь факел. При горении жидкостей ламинарный режим горения наблюдается в горелках диаметром не более 2 см, а развитое турбулентное пламя —в резервуарах диаметром 2 м и более. В условяих реальных пожаров горение всегда турбулентное. [c.15]

Режимы течения. Рейнольдс опытным путем установил, что в движущемся потоке жидкости или газа можно отчётливо различить два режима течения. Они получили названия ламинарный и турбулентный. При первом режиме слои жидкости скользят друг по другу и отдельные частицы движутся по непересекающимся траекториям. При турбулентном режиме, напротив, частицы движутся неупорядоченно, хаотически, а отдельные слои жидкости перемешиваются друг с другом, образуя вихри. Было также установлено, что при-достижении величиной Ке = ш//у (названной позднее критерием Рейнольдса) некоторого критического значения ламинарный режим начинает сменяться турбулентным. Здесь I представляет собой некоторый характерный линейный размер. Для потока жидкости или газа внутри труб принято использовать в качестве характерного размера I внутренний диаметр трубы в. В этом случае Некр = 2100. [c.65]

В литературе приведено большое число кривых мощности для аппаратов различных конструкций. На рис. П-1 показана кривая мощности для аппарата стандартной конструкции, рассмотренного в главе I. Из рисунка видно, что при низких значениях критерия Рейнольдса (Ке < 10) зависимость Ф от Ке линейна. В этой области (отрезок В)вязкостные силы сопротивления, проявляел1ые жидкостью, определяют ламинарный режим потока в системе. Гравитационные силы незначительны и, следовательно, для описания системы не требуется использование критерия Фруда. Для этой области уравнение (11,4) можно записать в виде [c.34]

В зависимости от характера течения жидкости соотношение между X и Ттурб различно. Это аналогично течению в трубах, где предельными случаями являются ламинарный режим движения жидкости (ттурб) и квадратичная зона турбулентного режима (т = 0). Последнее равенство указывает на факт независимости гидравлических сопротивлений (или что то же самое производительности при заданном перепаде давления) от вязкости жидкости, Аналогом этому является течение жидкости в насосе при Ке 7000, когда наступает область автомодельности для зависимости kQ = f Q). Здесь кд принимает значение, равное единице. В общем случае с уменьшением числа Ке гидравлические сопротивления в проточных каналах рабочего колеса возрастают, приводя тем самым к уменьшению подачи насоса. Для заданных типа и размеров это имеет место при увеличении вязкости перекачиваемой жидкости. [c.86]

Выброс из клапана типа НДКМ направлен вниз, причем на выходе из клапана газовая смесь проходит через кассеты огнепреградителя, разбиваясь в гасящих каналах на отдельные струйки, имеющие ламинарный режим движения. По этой причине струя газа, как поток жидкости, выливается на крышу резервуара, обволакивает его, стекает в обваловку и скапливается на прилегающей территории без интенсивного перемешивания с окружающим воздухом. [c.86]

Структура потока и истинное объемное паросодержание. В литературе наметилась следующая модель развития структурных форм течения кипящего теплоносителя. В сечении обогреваемого канала, где температура стенки несколько превышает температуру насыщения жидкости, появляются первые пузырьки пара. Находясь на стенке канала, пузырьки работают как тепловая трубка, т. е. наряду с испарением жидкости в полость пузырька происходит конденсация пара на его поверхности, омываемой недогретым потоком жидкости. Этот режим носит название неразвитого поверхностного кипения. Суммарный объем пара в пристенном слое при названном режиме кипения зависит от количества центров парообразования на стенке канала и от размеров образующихся пузырьков пара. Размер образующихся пузырьков пара во многом определяется интенсивностью теплосъема от границы пристенного пузырькового слоя к недогретому ядру жидкости. Как только степень недогрева ядра потока достигает величины, при которой размеры пузырьков превышают некоторую критическую величину, нарушается баланс действующих на пузырьки сил и начинается интенсивный унос пузырьков из пристенной области в ядро потока. В результате область неразвитого поверхностного кипения переходит в область развитого поверхностного кипения, в которой уход пузырька в ядро потока приводит к разрушению ламинарного пограничного [c.80]

Пакет тарелок делит поток поступающей жидкости на тонкие слои, что обеспечивает ламинарный режим ее движения в межта-рёлочных пространствах и является одним из важнейших факторов эффективности сепарации. [c.121]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология