Жидкость движение паров, кривая

До каких пор простираются влево области жидкого и парообразного состояния Наметим по одной точке в обеих областях и будем двигаться от них горизонтально влево. Этому движению точек на диаграмме отвечает охлаждение жидкости или пара при постоянном давлении. Известно, что если охлаждать воду при нормальном атмосферном давлении, то при достижении 0°С вода начнет замерзать. Проводя аналогичные опыты при других давлениях, придем к кривой ОС, отделяющей область жидкой воды от области льда. Эта кривая — кривая равновесия твердое состояние — жидкость, или кривая плавления, — показывает те пары значений температуры и давления, при которых лед и жидкая вода находятся в равновесии. [c.214]

При повышении температуры жидкости и увеличении энергии системы некоторые из частиц, получившие достаточный запас кинетической энергии, способны преодолеть силу внутреннего давления, покинуть жидкость и перейти в газовую фазу. Если система закрытая, то устанавливается равновесие между жидкой и газовой фазами, и среднее число частиц, покидающих жидкость и возвращающихся в нее, становится равным. Состояние вещества, находящегося в газовой фазе в равновесии с жидкостью, называется насыщенным паром. На фазовой диаграмме (см. рис. 4.5) этому равновесию отвечает кривая 3. При движении по этой линии по мере повышения температуры и давления плотность жидкости уменьшается, а плотность пара увеличивается. При определенных значениях Т и Р плотности жидкости и пара становятся равными и граница раздела между ними исчезает. В этой точке, которая называется критической точкой, линия равновесия жидкость - пар кончается. Например, для воды Т р = 647,4 К и Р р= 22 114 кПа. [c.97]

Некоторое представление об условиях разделения смесей при пленочной дистилляции в условиях нисходящего прямотока фаз дает работа [81]. В ней приводятся данные опытов по дистилляции водного раствора метанола с массовой концентрацией 28% в трубах диаметром 25 и 45 мм. Данные о составе дистиллята при различных размерах труб и разностях температур теплоносителя и раствора приведены на рис. 1.2. Верхняя кривая соответствует составу дистиллята при простой дистилляции (при отсутствии массообмена), нижняя кривая — составу дистиллята при достижении равновесия между жидкостью и паром (идеальный массообмен). Как видно, точки, изображающие состав дистиллята в проведенных опытах, располагаются между указанными кривыми. Увеличение диаметра трубы, обусловливающее ухудшение условий массообмена, приводит к повышению эффективности разделения. Следует подчеркнуть, что приведенные данные получены при проведении процесса дистилляции при атмосферном давлении и больших тепловых нагрузках. При этом имели место турбулентный режим движения пара и интенсивное кипение жидкости, обусловливающее ее турбулизацию. Подобные условия имеют место и при кипении под вакуумом уже при сравнительно небольших тепловых нагрузках. [c.19]

Для капиллярнопористого тела с наличием осмотической влаги изменение коэффициента от влагосодержания происходит по сложной кривой (рис. 10-23). С увеличением влагосодержания до 0,3 кг/кг коэффициент увеличивается, при этом влагоперенос происходит в виде пара и жидкости (пунктиром нанесена кривая с учетом переноса только жидкости). При увеличении влагосодержания от 0,3 до 1,05 коэффициент а уменьшается. Это можно объяснить следующим образом древесина представляет собой сложное капиллярнопористое тело. Жидкость в ней движется не только под действием капиллярных сил, но также под влиянием избирательной диффузии (осмоса). При этом суммарный влагоперенос лимитируется скоростью диффузионного влагопереноса, которая значительно меньше скорости молярного движения под действием капиллярных сил. Поскольку диффузионный перенос преобладает над молярным, коэффициент с повышением влагосодержания уменьшается. При влагосодержании свыше 1 кг/кг (100%) заполняются макрокапилляры одинакового радиуса, что вызывает резкое увеличение коэффициента а , так как величина функции распределения пор по радиусу капилляров на этом участке стремится к нулю. Однако надо отметить, что вышеприведенный анализ носит упрощенный характер. В существующем про- [c.424]

Из вышеприведенных уравнений следует, что допустимая скорость паров зависит от свойств жидкости, характеризуемых ее плотностью и поверхностным натяжением. С увеличением плотности лшдкости и поверхностного натяжения допустимая скорость паров возрастает. При увеличении плотности паров допустимая скорость их движения уменьшается. Поскольку плотность паров пропорциональна давлению в колонне, допустимая скорость движения паров уменьшается с увеличением давления в колонне. С увеличением расстояния между тарелками допустимая скорость паров увеличивается. Однако, как видно из кривых, показанных на рис. У11-21, если до Ят = 500 мм коэффициент скорости С возрастает весьма быстро, то при Ят = 500 мм рост коэффициента С значительно меньше. В этой связи большие расстояния между тарелками обусловливаются в основном требованиями монтажа, ремонтов и т. п. [c.242]

В области перехода (горизонтального участка кривой л — А) при движении электрода вдоль пленки всегда наблюдается одно из двух резко различающихся между собой значений Дф, что свидетельствует о гетерогенном строении пленки, состоящей из островков двухмерной жидкости (сплошные пленки) в двухмерном насыщенном паре. [c.106]

При малых не нарушающих существенно гидродинамич. режим движения парогазовой смеси (напр., при испарении воды в атм. воздух) и подобие граничных условий полей т-р и концентраций, влияние дополнит, аргументов в ур-ниях подобия незначительно и им можно пренебречь, принимая, что Nu = 8Ь. При И. многокомпонентных смесей указанные закономерности сильно усложняются. При этом теплоты И, компонентов смеси и составы жидкой и парогазовой фаз, находящихся между собой в равновесии, различны и зависят от т-ры. При И, бинарной жидкой смеси образующаяся смесь паров относительно богаче более летучим компонентом, исключая только азеотропные смеси, испаряющиеся в точках экстремума (максимума или минимума) кривых состояния как чистая жидкость. [c.276]

В обеих средах представится в этом случае кривой /. Давление и плотность насыщенного пара в направлении оси х до поверхности жидкости не меняется, между тем в бесконечно тонком слог пара, прилегающем непосредственно к жидкости, количество молекул все время убывает вследствие конденсации. Для восполнения этой убыли должно иметь место молярное или молекулярное движение частиц пара к жидкости, однако то и другое возможно лишь при наличии какого-то перепада плотности или давления в направлении оси х, но ни того ни другого нет. Следовательно, для осуществления процесса конденсации, по-видимому, надо предположить существование градиента температуры в паре. Распределение температур в обеих средах изобразится тогда кривой, похожей на кривую II рис. 9. [c.182]

В главе IX было показано (см. рис. IX-1—IX-4), что коэффициент теплоотдачи от псевдоожиженного слоя к поверхности теплообмена при увеличении скорости ожижающего агента проходит через максимум. Аналогичный факт наблюдается в случае теплообмена с кипящей капельной жи.дкостью, где максимум достигается при некотором температурном напоре ДТ". Природа максимума на кривых a = f w) и a = f(A7 ) представляется одинаковой. При увеличении АТ или w около поверхности теплообмена увеличивается интенсивность движения среды, но одновременно возрастает и количество малотеплопроводного рабочего тела (пара — в случае капельной жидкости, газовых пузырей — в псевдоожиженном слое). Как только последний фактор начнет играть заметную роль, рост а с увеличением w или ЛГ замедляется и при определенном их значении достигает максимума, после чего а начинает уменьшаться. [c.396]

Градиент концентрации в паре по направлению движения жидкости несколько выравнивается по мере подъема пара в результате диффузии и перемешивания, В соответствии с этим кривая оес изменяет свой наклон к оси X, поворачиваясь вокруг точки е и занимая ряд последовательных положений о ес . [c.94]

Для выяснения причины образования нагретого гомотермического слоя, обратимся к опытным данным по горению бензина (рис. 55). Здесь кружками отмечена температура дж жидкости, а крестиками — температура г 1 с подветренной стенки. Кривые относятся к разным моментам времени одного и того же опыта. Видно, что температура д подветренной части стенки резервуара с горящим бензином в области, охватывающей значительную часть гомотермического слоя, выше 100°, а в плоскости нижней границы слоя равна 80—90°. При исследовании теплообмена между нагретой стенкой и бензином нашли, что кипение бензина начиналось при температуре стенки 89°. Непосредственные наблюдения показали, что у подветренного края резервуара с горящим бензином, в котором возник гомотермический слой, образуется значительный бурун. Если учесть, что на стенке всегда есть достаточное количество центров парообразования и на ней может происходить нормальное кипение жидкости (если температура стенки не ниже соответственного значения), то на основании приведенных фактов можно утверждать, что на той части подветренной стенки резервуара, которая расположена в пределах нагретого слоя, бензин кипит. Пузырьки пара, поднимаясь вверх, вызывают интенсивное движение жидкости в гомотермическом слое. [c.146]

На основании визуальных наблюдений и фотографирования структур двухфазного потока, а также на основании анализа кривых изменения локального коэффициента теплоотдачи по высоте щелевого канала при различных сочетаниях режимных параметров были выявлены следующие режимы течения однофазное течение жидкости, пузырьковый режим, режим, сходный с пробковым, и стержневой (рис. УП-2). Некоторые из этих режимов при детальном рассмотрении могут быть также разделены. В начале зоны пузырькового режима имеется участок, где на стенке действуют центры парообразования, т. е. существует поверхностное кипение. Далее следует участок, где они отсутствуют и наблюдается только движение мелких пузырьков пара в виде вертикальных колонн. [c.168]

Кривые АО,ОВ и ОС делят площадь диаграммы на 3 области существования воды в различных агрегатных состояниях. Область, расположенная ниже кривых АОВ, является областью существования пара выше СОВ — жидкости, выше и левее АОС —обычного льда. Так, продвижение по горизонтальной прерывистой линии от точки х до точки I/ будет связано со следующими превращениями. В точке х при давлении 1 атм и температуре устойчив лед. Продвижение по горизонтали вправо означает его нагревание, продолжающееся до точки п. Здесь повышение температуры приостанавливается при продолжающемся подводе теплоты происходит изотермический фазовый переход лед вода. Когда лед полностью расплавится, фигуративная точка продолжает движение вправо, что будет означать нагревание уже жидкой воды. В точке т вода закипит при 100°С и эта температура будет оставаться постоянной, пока вся вода не обратится в пар. Далее от точек т др у нагреваться до будет уже пар. На диаграмме рис. 49 можно выделить еще одну область — область газа, расположенную правее вертикальной прямой BE, т. е. при температурах выше критической. Как известно, вещество в этом состоянии никаким сжатием [c.124]

Зависимость от времени. Зависимость коэффициентов диффузии от времени наблюдается при исследовании диффузии паров органически жидкостей в полимерах при температурах ниже их температуры стеклования Тд [5]. При этих температурах скорость диффузии оказывается сопоставимой со скоростью движения сегментов цепи. Вследствие этого значение коэффициента диффузии в некотором объеме полимера при данной концентрации начинает зависеть от времени, в течение которого эта концентрация поддерживается в выбранном объеме Равновесное значение О легче достигается в более толстых пленках Поэтому сорбция более быстро происходит в пленках большей толщины, а приведенные сорбционные кривые не совпадают между собой [c.248]

После того, как стенка достаточно прогреется, на ней начинается кипение жидкости. Пузырьки пара поднимаются вверх и вызывают интенсивное движение в верхнем слое горящей жидкости. Эти интенсивные потоки перемешивают соответственный слой и выравнивают температуру происходит зарождение гомотермического слоя. Одновременно происходит обеднение легчайшими фракциями бензина, вызванное тем, что состав пара над смесью взаимно растворимых жидкостей не совпадает с составом жидкой фазы. Нагретый слой жидкости способствует более быстрому нагреванию той части стенки, которая расположена вблизи нижней границы нагретого слоя. На кривой дс(г) появляется точка слома, а на соответственной части стенки начинается кипение, которое ведет к увеличению нагретого слоя, вовлечению в интенсивную циркуляцию порции свежего бензина. Перемещение границы гомотермического слоя приводит к нагреванию следующей части стенки, на которой начинается кипение, ведущее к дальнейшему росту нагретого слоя, и. т. д. Следовательно, нагретый слой способствует прогреванию стенки и возникновению на ней кипения, а это влечет за собой увеличение толщины го гомотермического слоя. При возрастании растут потери тепла стенкой резервуара, процесс перемещения границы слоя замедляется и, наконец, совсем прекращается. Так развивается нагретый гомотермический слой не только в бензине, но и в других жидкостях. [c.147]

Когда объем смеси жидкости и насыщенного пара (влажность) меньше Укр (точка а),т.е.. Р > Ркр, то. изохорный нагрев, смеси жидкости и пара по линии ае сопровождается увеличением давления в системе, вследствие чего в точке е пар полностью конденсируется и плотность смеси не меняется. По пути от а к е меняется только соотношение между более плотным (чем в точке а) газом и менее плотной (чем в тОчке а) жидкостью, причем изменение плотности жидкости описывается движением фигуративной точки по кривой е объем жйдкости увеличивается. [c.70]

Если нагрузки не выходят за пределы области устойчивой работы тарелки, кривая зависимости эффективности разделения от скорости пара при постоянном расходе жидкости имеет один максимум и один минимум, отвечающиё различным гидродинамическим режимам движения жидкости и пара. Это относится к системам, в которых основное сопротивление массопередаче сосредоточено в жидкой фазе. Максимум отмечается при нагрузках, соответствующих линии 2, минимум — промежутку между линиями / н 2. В многотарельчатом аппарате с тарелками, имеющими одинаковые конструктивные размеры, общая эффективность разделения, очевидно, будет в меньшей степени зависеть от колебаний внешних нагрузок, так как минимумы и максимумы разделения на разных тарелках не будут соответствовать одной и той же нагрузке и кривая эффективности разделения для всего аппарата в целом будет иметь сглаженный характер даже при незначительном изменении внутренних материальных потоков и физических свойств системы ло высоте колонны. [c.143]

При более значительных скоростях движения воды, превышающих скорости, приведенные на кривой (рис. 45), наблюдается сильное разрушение металла вследствие комплексного явлении коррозии и эрозии. Указанный вид разрушения, известный иод названием коррозионной эрозии, возникающий нследстзие механического воздействия агрессивной среды на ио-верхностные слои металла, покрытые продуктами коррозии или иасснви1)ованные, часто встречается в химической промышленности при эксплуатации насосов, трубопроводов и тому подобного оборудования, где имеет место воздействие на металл быстродвижущихся потоков жидкости, жидких капель или пара. [c.81]

Экспериментальные исследования тонкой структуры поляризованных спектров ралеевского рассеяния в органических жидкостях имели целью получить информацию о коллективных модах теплового движения, Были изучены бензол, циклогексан, диэтиловый эфир /27/, а также 8 членов гомологического ряда парафинов н-гексан, н-гептан, н-октан, н-декан, н-ундекан, н-тридекан, н-гексадекан и н- ептаце-кан /40/. Измерения проводились в широком интервале температур от комнатной до точки кипения. Для бензола, циклогексана, диэтило-вого эфира и н- ексана измерения проводились и выше точки кипения, вдоль кривой сосуществования жидкость - пар вплоть до критической точки, а в некоторых случаях и с переходом через критическую точку. [c.17]

Величина Afii не очень сильно изменяется при изменении состава, а для идеальных растворов она вообще не изменяется. Таким образом, кривая давления пара над раствором будет иметь тот же вид, как для чистой жидкости. Ее расположение ниже кривой давления пара растворителя обусловлено тем, что AS1 — стандартная энтропия испарения растворителя из раствора — меньше энтропии испарения чистого растворителя ASI. В свою очередь, соотношение ASI < ASi объясняется большей термодинамической вероятностью состояния W растворителя в растворе (число положений молекул растворителя в растворе, вследствие большего объема, предоставленного им для движения, увеличено по сравнению с чистым растворителем, поэтому больше Щ. [c.210]

На рис. 5 показаны результаты экспериментальных исследований [21] гидростатического напора в различных точках по площади колпачковой тарелки. Эти данные показывают, что при нулевом расходе пара перепад давления жидкости на тарелке весьма мал. С увеличением расхода пара начинают работать колпачки, находящиеся на сливной стороне тарелки, и образуется аэрированная масса. Эта пена создает значительное сопротивление движению жидкости по тарелке и практически вызывает подъем уровня жидкости на одно1 1 стороне тарелки. Эта область работы показана на рпс. 5 пунктирной кривой для расхода воздуха 16,7 м мин. Прп дальнв11шем увеличении расхода пара, он начинает проходить через прогрессивно увеличивающееся число колпачков и вызывает дальнейшее увеличение высоты слоя жидкости на приемной стороне тарелки. Высота слоя жидкости здесь увеличивается с возрастанием скорости пара до момента, когда пар начинает проходить через все колпачки на тарелке (рис. 5, [c.146]

Средний по длине температурный напор между стенкой и жидкостью, определялся для каждой секции отдельно планиметрированием кривых, устанавливающих изменение температур стенки и потока по длине трубы. На фиг. 5 приводится изменение локального теплового потока, температурного напора и паросодержания по длине трубы для опыта, в котором расход воды равен 1320 кгЫас. Из графика можно сделать несколько важных выводов. Во-первых, тепловой поток резко возрастает почти по всей длине трубы, тогда как температурный напор изменяется очень незначительно. Поэтому можно предположить, что в верхней части трубы пузырьковое кипение уже не определяет механизм процесса теплообмена. Автор считает, что вызываемое паром движение двухфазного потока является основным для процесса теплообмена при высоких паросодержаниях. Во-вторых, на нижнем участке трубы, кроме обычного конвективного теплообмена, оказывающего основное влияние на процесс, имеются вторичные воздействия, которые подавляются при переходе в область преимущественного влияния скорости. Денглер подтверждает эти выводы расчетом. Он рассчитал распределение теплового [c.35]

Допустим, что труба, по которой движется жидкость со скоростью Шо = 1 м/сек, обогревается равномерным тепловым потоком д. На графике, устанавливающем типичные зависимости между тепловым потоком и температурным напором при различных т (фиг. 42), этому процессу соответствует точка /. При этих условиях основное влияние на теплообмен оказывает пузырьковое кипение. По мере движения вдоль трубы за счет генерации пара скорость потока возрастает. Это не отражается на значениях а до тех пор, пока скорость не достигнет значений а = 3,05 м1сек. При этой скорости кривая, характеризующая интенсивность теплообмена при вынужденном движении жидкости, проходит через точку 1, и поэтому можно считать, что, начиная с данного значения ы), механизм процесса теплообмена определяется полностью вынужденным движением. Такое же явление наблюдалось рядом исследователей [32, 70, 96]. Дальнейшее возрастание скорости потока приводит к уменьшению температурного напора. Это продолжается до тех пор, пока не наступят условия сухой стенки . С этого момента коэффициенты теплоотдачи уменьшаются. Это явление, очевидно, не связано с переходом к пленочному кипению, как предполагалось раньше, а вызва- [c.144]

Отсутствие теплоты перехода, скачков плотности, и концентраций, характерное для Ф. п. П рода, наблюдается и в критич. точке на кривых Ф. п. I рода (см. Критические явления). Сходство оказывается очень глубоким. Состояние в-ва около критич. точки также можно охарактеризовать величиной, играющей роль параметра порядка. Напр., в случае равновесия жидкость - пар таким параметром служит отклонение плотности в-ва от критич. значения при движении по критич. изохоре со стороны высоких т-р газ однороден и отклонение плотности от критич. значения равно нулю, а ниже критич. т-ры в-во расслаивается на две фазы, в каждой из к-рых отклонение плотности от критической не равно нулю. [c.56]

В воде ближняя упорядоченность выражена сильнее, чем в других жидкостях, что обусловлено, во-первых, способностью -каждой молекулы воды участвовать в четырех водородных связях (в двух за счет своих протонов и в двух за счет неподеленных пар электронов) и, во-вторых, геометрией этих связей, которая ведет к образованию тетраэдрического каркаса. В связи с ажурностью этого каркаса трансляционное движение молекул происходит главным образом по его пустотам и не ведет к существенному разупорядоче-нию. При этом молекулы воды, сместившиеся со своих положений равновесия в тетраэдрической структуре и попавшие в ближайшие пустоты, задерживаются в них некоторое время, так как пустотам, очевидно, соответствуют относительные минимумы на кривой потенциальной энергии. [c.252]

Для получения этилового спирта с концентрацией 85% в случае перемешивания жидкости необходимо иметь 14 теоретических тарелок, а для предельного случая движения жидкости на тарелках в одном направлении и отсутствия перемешивания пара требуется всего 5,5 теоретических тарелок, как это видно из рис. 4-99. Согласно пунктирной кривой, показывающей изменение концентрации для колонны с кольцевыми тарел- [c.286]

Обычно различные режимы движения газа и жидкости изучают либо в колонне, работающей при постоянном расходе жидкости, либо в колонне с постоянным флегмовым числом и переменным расходом газа. В результате изучения характера движения и взаимодействия двух фаз установлено, что определенному режиму движения соответствует свой прямой участок на кривой зависимости сопротивления от скорости газа, построенной в логарифмических координатах (рис. -2). Переход к новол у режиму при увеличении скорости газа (пара) характеризуется точкой перегиба кривой этой зависимости и более интенсивным ростом сопротивления колонны. [c.156]

Повышение скорости газа приводит к увеличению сил трения и турбулизации потоков стекающей жидкости и поднимающегося пара, в результате чего жидкость подвисает в насадке и олее равномерно распределяется по сечению колонны. Подобный режим движения называют режимом подвисания. Переход от пленочного режима к режиму подвисания характеризуется точкой перегиба кривой зависимости сопротивления от скорости газа (точка А), которая называется точкой подвисания и принимается за нижний предел устойчивой работы насадочной колонны. При увеличении скорости газа в области устойчивой работы движение жидкости становится турбулентным и жидкость раздробляется на тонкие пленки, пронизываемые газом. [c.157]

На рис. 125 приведены полученные опытные данные по теплоотдаче при обтекании паром гладкотрубного змеевика, обработанные по критериальному уравнению (11.15). В испытаниях [75] было обнаружено, что при малом перегреве (менее 3° С) пар, выходящий из не-затопленного змеевикового испарителя, содержит капли жидкости и степень сухости х входящего в теплообменник пара меньше единицы. Установлена существенная зависимость коэффициента теплопередачи аппарата от степени сухости пара. При уносе из испарителя жидкости общие коэффициенты теплопередачи аппарата и частные коэффициенты теплоотдачи значительно возрастают часть отводимого от жидкости тепла расходуется на испардрие унесенной жидкости. При движении перегретого пара частные коэффициенты теплоотдачи (кривая /, рис. 125, а) оказываются все же примерно на 70% выше рассчитанных по уравнению (11.15). [c.222]

На рис. 122 представлены характерные режимы работы ситчатой колонны для систем газ—жидкость. Сопротивление сухой тарелки, представленной прямой 1, пропорционально примерно квадрату скорости газа ДРд что отвечает автомодельному режиму однофазных потоков. Наиболее типичной кривой для орошаемых тарелок является кривая 3. Ниже точки А жидкость свободно течет по тарелке и протекает через отверстия — наблюдается так называемый режим дождевания . Выше точки А через отдельные отверстия проходят пузыри пара — этот режим неустойчивой работы ситчатой колонны может быть определен как режим ыпросачивания и точка В может быть определена, как точка просачивания . В точке В через все отверстия проходят пузыри пара, выше этой точки наступает нормальный режим работы ситчатой тарелки. Одновременно в точке В, а иногда и в точке С (для тонких тарелок) начинается на тарелке волновое движение, при котором вся жидкость и вся пена движутся взад и вперед перпендикулярно к направлению потока жидкости. При наличии волнового движения происходит периодическое сбрасывание жидкости через [c.249]

Полученные характеристики Q — Н оказались почти подобным ) и могут быть совмещены (рис. 62). Однако и здесь все же имеются некоторые отклонения, определяемые различными зависимостями 1]о от числа оборотов. Так, на рис. 63 приведены кривые зависимостн от числа оборотов также для пасоса ОВН-40/600, но нри значительном натяге (0,13 мм) в паре обойма — винт и с обоймой из резины той же марки 4004. Вероятно, наиболее сложная зависимость от ряда часто не замечаемых факторов будет у 1] и Т1о. С повышением числа оборотов относительная величина объема иеретекаемой жидкости снижается и т]о должен повышаться (см. рис. 61 и 63). Но в некоторых случаях при определенно упругости материала обоймы характер ее вибрации и некоторых возможных отклонений движения винта от установленных для него [c.79]

Процессы изотермического испарения жидкости и конденсации пара соответствуют движению точки г вдоль конноды вверх или вниз. В этом отношении диаграмма на рис. 22 имеет преимущество по сравнению с рис. 1, где этим процессам соответствует неподвижное пребывание точки на кривой. По мере приближения к критической температуре конноды на рис. 22 укорачиваются, и в критической точке С, где удельные объемы пара и жидкости равны между собой, коннода стягивается в одну точку. Точку С поэтому можно рассматривать как бесконечно малую вертикальную кок-ноду отсюда следует, что две ветви двойной кривой ОС и ОгС в точке С не пересекаются, но сливаются между собой, имея в точке С общую вертикальную касательную. Так как при температуре тройной точки в рашовесии с паром О и жидкостью [c.33]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология