Скоростные поля струи

С другой стороны, аэродинамика струи оказывает существенное влияние на интенсивность горения в струе. С увеличением неравномерности начального скоростного поля струи горение заканчивается на меньшей длине. Это хороню видно как при рассмотрении натуральных струй, так и при измерении расстояний в калибрах эквивалентного диаметра сопла. [c.88]

Под величиной обычно понимается максимальная скорость на оси сечения. Существуют, однако, скоростные поля (некоторые из них рассматриваются ниже), имеющие максимум не на оси струи. Скорость на оси струи в этих частных случаях может быть равна нулю или близка к нему. В таких случаях под о понимают максимальную скорость в сечении, к какой бы его точке она не относилась. [c.9]

Рассмотренный случай турбулентности струи, выходяш,ей из осевого вентилятора с нулевой скоростью на оси, является частным случаем группы скоростных полей, для которых характерны скорости на оси, большие или меньшие нуля. Такие эпюры скоростей можно встретить в струе за самолетным (толкающим) винтом при использовании его на вентиляционном режиме в установках крупных воздушных душей. Скоростные поля этого вида хорошо описываются формулой [c.14]

Теоретически доказано и экспериментально подтверждено главное свойство свободной струи— подобие скоростных полей в сечениях основного участка струи, следствием чего является возможность представить поле осевых скоростей в струе единой кривой в безразмерных координатах [c.44]

Взаимосвязь между температурным и скоростным полями выражается в том, что изменение средней температуры (7 ср) по длине свободной струи происходит по тому же закону, что и изменение средней скорости (Шср ), т. е. [c.49]

При соударении свободных струй разных диаметров симметричный характер формоизменения нарушается и тем больше, чем больше угол встречи и соотношение диаметров соударяющихся струй. На рис. 19 для иллюстрации приведены полученные путем измерения скоростного поля границы слившихся струй, получившихся в результате соударения струй с do о< = 36,3 мм и tio атак = 24,1 мм ПрИ уГЛаХ встречи 20 и 30° и струй с do осн = = 48,0 мм и iio атак = 24,1 ММ При угле встречи 20 . [c.61]

Как уже отмечалось, движение газов в рабочих камерах печей характеризуется крайне неоднородным скоростным полем. Это объясняется тем, что, кроме основных потоков (струй), имеются и другие потоки, движущиеся в различных направле-ииях. [c.81]

В качестве последнего примера на ламинарное движение рассмотрим температурное и скоростное поле кольцевой струи, вытекающей из тарельчатого клапана. Здесь также предполагается постоянство физических свойств жидкости, в силу чего температурная и скоростная задачи автономны [15, 16, 85]. [c.14]

Теоретически и экспериментально наиболее хорошо изучена свободная (затопленная) турбулентная струя [Л. 11]. Этим термином принято называть струю, которая не ограничена твердыми стенками и распространяется в среде, имеющей те же физические свойства, что и вещество струи. Скоростное поле потока в выходном сечении сопла при выводе закономерностей развития свободной струи условно считают равномерным. Другими словами, предполагается, что профиль распределения скоростей по всему выходному сечению плоский. [c.11]

Наряду с этими общими закономерностями были выявлены и отличительные особенности, характерные для развития струй в закрученном потоке. Структура закрученного потока по мере движения газовоздушной смеси в цилиндрическом канале претерпевает изменения. По мере удаления от завихрителя скоростное поле постепенно выравнивается, причем зона максимальных скоростей перемещается в направлении от центра к периферии потока. Указанная деформация наблюдается тем в большей степени, чем выше интенсивность крутки п и больше угол наклона лопаток тангенциального завихрителя а. Это [c.22]

Рис. 2-2. Скоростные поля и эпюра распределения турбулентной скорости распространения пламени в горящей турбулентной струе.

Наличие универсальной зависимости безразмерной скорости от безразмерной координаты указывает на полное подобие скоростных полей в различных сечениях струи. Это подобие выражается в том. что в сходственных точках двух различных сечений, для которых характерно ра- [c.64]

Из уравнений (7-1) и (7-2) следует, что в сходственных точках различных поперечных сечений как начального, так и основного участка струи безразмерные величины избыточных скоростей одинаковы и не зависят от скорости истечения, т. е. скоростные поля в поперечных сечениях пограничного слоя струи подобны и автомодельны. [c.101]

Опыты показывают, что скоростные поля во всех сечениях основного участка круглой струи полностью подобны. Это подобие заключается в том, что в сходственных точках любых двух сечений основного участка струи безразмерные величины скоростей одинаковы. За меру безразмерной скорости принимают отношение скорости и к скорости Цщ на оси струи. Вместо абсолютных расстояний г от оси струи берут отношение г к ширине струи Ь. [c.160]

Безразмерная величина средней арифметической скорости на основании подобия скоростных полей в различных сечениях основного участка струи [c.171]

Воздух, образующий струю, подводится тангенциально в камеру 1 (рис. УП1-2, а). В камере расположена система 5 и 4, позволяющая регулировать равномерность скоростного поля. Закручиватель 5 имеет плоские лопатки, которые можно устанавливать под различными углами. При установке лопаток в нулевое положение закрутка потока не производите и струя получается прямоточной. Затем поток направляется в сопло 6, из которого выходит в спутный поток [c.223]

Для струи в псевдоожиженном слое, как и для затопленной струи, характерно наличие трех участков с различными законами изменения скоростных полей начального, переходного и основного. Начальный участок факела характеризуется наличием ядра постоянных скоростей и отсутствием в нем частиц слоя. На переходном участке (от начального к основному) помимо размывания струи и снижения ее осевой скорости происходит трансформация скоростного профиля струи от профиля на начальном участке до профиля на основном участке. Закономерности изменения скоростных полей в указанных участках пограничного слоя неодинаковы. [c.10]

В кольцевой струе поле скорости на расстояниях у < о от кольцевого сопла определяется условиями истечения и может иметь самый разнообразный характер (рис. 1.24). По мере удаления от выходного сечения поле скоростей непрерывно деформируется вследствие обмена импульсами с окружающей средой, и на расстоянии у > о от сопла скоростные поля в газовом факеле струи, независимо от условий истечения, приобретают одинаковый профиль (см. рис. 1.22 и 1.23), удовлетворительно соответствующий универсальному профилю струй [1, 20]. [c.35]

Подобие скоростных полей предопределяет подобие полей температуры (в нагретых и охлажденных струях), полей концентрации (в струях с примесями) и вообще всех физических характеристик, связанных с переносом вещества струи. Поскольку изменение этих характеристик (например, концентрации) в пограничном слое происходит за счет перемешивания струи с окружающей средой, то об изменении рассматриваемой характеристики судят по ее избытку над величиной в окружающей среде. [c.299]

При истечении турбулентных изотермических и неизотермических струй имеется подобие скоростных, температурных и концентрационных полей. Различие скоростных полей турбулентной струи, втекающей в движущийся ноток, и турбулентной струи, втекающей в неподвижный ПОРОК, в первую очередь связано с определением экспериментальной константы а, величина которой колеблется в пределах 0,07—0,11. Поэтому можно предположить принцип подобия и для турбулентных струй, втекающих в подвижный поток, и как следствие этого — сохранение закона изменения скоростей, температур и концентраций по длине смесителя по закону турбулентной струи, втекающей в неподвижный поток. Наличие движущегося потока способствует лучшему перемешиванию, и путь смешения будет в действительности короче, чем это можно рассчитать по теории турбулентных струй. [c.300]

НИЯ несжимаемых и сжимаемых струй сравнительно невелики 13), для исследования аэродинамики горящего факела следует область сгорания факела заменить начальным участком такой изотермической струи, переходное сечение которой было бы одинаково с сечением факела в начале зоны охлаждения (рис. 2, сеч. 2—2) как по величине, так и по скоростному полю. Это можно сделать подбором соответствующей величины начального сечения моде- [c.63]

В связи с наличием интенсивного циркуляционного движения в зоне струи возникает неоднородное поле давления. На рис. 1 (нижняя половина) представлено поле относительного статического давления во встречной струе. Как видно из рисунка, разрежение на оси струи с удалением от сопла уменьшается и переходит в положительное давление, которое достигает максимального значения в концевой зоне струи. Затем давление постепенно уменьшается и переходит в атмосферное. Возрастание давления в концевой зоне встречной струи вызвано переходом скоростного напора струи в статическое давление, связанным с преодолением сопротивления распространению струи во встречном однородном потоке. В поперечных сечениях струи вблизи выходного сопла разрежение вначале возрастает с удалением от осевой плоскости, а затем уменьшается, стремясь к нулю. Вдали от выходного сопла избыточное давление изменяется от максимального значения на осевой плоскости до нуля при удалении от нее. Неоднородность поля давления увеличивается с ростом параметра т. Так, если для режима т = 0,5 максимальное значение разрежения (и давления) в поперечных сечениях струи составляет около 15% от начального скоростного напора струи, то для т = 0,7 оно достигает 30% и более. При уменьшении параметра т неоднородность поля давления сглаживается и встречная струя перестраивается в обычную свободную плоскую струю, распространяющуюся в неподвижной среде. [c.71]

Под осью струи понимаются линии, соединяющие точки с максимальными значениями скоростей в различных поперечных сечениях струи. Метод определений осей струй но скоростным полям прове- [c.151]

Скоростное поле закрученного потока воздуха в горелке имеет максимум у периферии, что позволяет уменьшить (по сравнению с незакрученным) глубину проникновения струй в поток. [c.233]

На рис. VII-12 показаны поля скоростей на расстоянии 2,2 м от сопла. Поле скоростей для встречных потоков имеет волнообразный вид. Если слой материала, через который снизу проходит воздух, находится в кипящем состоянии, то поле скоростей встречных струй также имеет волнообразный вид, но изменяется во времени (блуждающий характер). Это косвенно указывает на неравномерность скоростного поля для кипящего слоя. Для определения границы встречи струй было замерено поле температур по оси потоков, если начальная температура струи составляла 600—800° С, а нижнего потока — 20—25° С. [c.308]

Опыты, описанные в работе Р. Б. Ахмедова [1963], свидетельствуют о том, что структура закрученного потока по мере движения его в цилиндрическом канале претерпевает изменения. Скоростное поле деформируется таким образом, что по мере удаления от завихрителя зона максимальных скоростей перемещается от центра к периферии, а само поле все больше и больше выравнивается. Деформация скоростного поля воздушного потока тем больше, чем выше интенсивность крутки п и больше угол наклона лопаток тангенциального завихрителя а. Очевидно, что указанное обстоятельство должно оказывать определенное влияние и па глубину проникновения струй в поперечно движущийся ноток. [c.45]

Относительный подсос воздуха в горящую струю в долях от ее начальной массы (газа) получен больше для струй, вытекающих из сопл с большей начальной неравномерностью скоростного поля, если измерять расстояние в диаметрах сопла (рис. 6, а). Эта разница в величине подсоса воздуха в различные струи становится незначительной, если расстояние измерять в диаметрах эквивалентного сопла, и приближенно можно считать, что увеличение массы струи происходит по единой закономерности (рис. 6, б). [c.96]

Качество рассева во второй камере аппарата зависит от траектории полета зерен, которые определяются аэродинамическими свойствами зерен, начальной скоростью их, углом наклона боковой воздушной струи к горизонту, скоростным полем двух смешивающихся в камере потоков. [c.175]

Этот вывод сделан им на основании анализа распределения температур в пограничном слое струи. Поля температур, снятые на начальном и основном участках, оказались такими же, как и у обычных однофазных струй. На начальном участке струи в пограничном слое за границей парового ядра температура начинает падать и в связи с этим пар существовать не может. Предположив, что конденсация пара происходит в достаточно тонком слое у границы раздела паровой и жидкой фаз, Б. Ф. Гликман столкнулся с трудностью при объяснении распределения скоростного напора в пограничном слое струи, поскольку максимальный скоростной напор при температуре окружающей среды, равной 20 С, находился за поверхностью ядра струи в пограничном слое примерно на 1/3 его толщины. [c.80]

Начальная неравномерность скоростного поля струи изменялась в пределах от = 1,02 при истечении из сопл с профилем, выполненным но кривой Ветошинского, до = 1,6 ири [c.85]

Входившая в установку аэродинамическая труба (ВЦНИИОТ) диаметром 400 мм была переоборудована под экспериментальные работы для продувки моделей. Ее входная часть вместе с круглым коллектором была удалена и заменена камерой квадратного сечения 600x600x600 мм с передним открывающимся застекленным окном. Вход воздуха в камеру осуществлялся через коллектор квадратного сечения с профилем по дуге окружности. Для ослабления воздействия на изучаемые струи беспорядочных посторонних токов воздуха в помещении за коллектором была установлена проволочная сетка с ячейками 2x2 мм. Расход воздуха через трубу регулировался посредством двух одновременно двигавшихся навстречу друг другу (при помощи ходового винта с правой и левой резьбой) регулирующих задвижек. Этот способ регулировки в значительной мере уменьшал возможность асимметрии скоростного поля. Для ослабления завихрения потока перед осевым реверсивным (диаметром 700 мм) вентилятором трубы была установлена спрямляющая решетка. [c.49]

Эпюры скоростей в смесительной трубе. На рис. 48 и 49 показаны полученные экспериментально эпюры безразмерных скоростей воздуха в поперечных сечениях смесительной трубы, выраженные в долях средней скорости в сечении. Эпюры даны для значений т соответственно 80 и 12,8, Из их анализа очевидно, что во нремя эксперимента не удалось устранить несоосность расположения сопла и смесительной трубы, что обусловило известный перекос скоростных полей. Тем не менее, полученные эпюры позволяют сделать несколько выводов, характерных для условий развития затопленной струи в ограниченном пространстве, одним из случаев которого и является зжекция [c.124]

Полученное решение зависит от двух параметров — 6 и т]о. Очевидно, при данном значении т]о — косинуса угла вылета струи из клапана — профиль радиальной составляющей вектора скорости оказывается заполненным при малых значениях Ь с ростом параметра Ь происходит локализация скоростного поля в центральной части струи — вблизи оси т] = т1о. На рис. 1.4 представлены эпюры радиальной составляющей вектора скорости для различных значений в координатах 0, иА шах. где V, — скорость газа на оси струи Угшах = [c.17]

Для количественного определения расрсода газа в названных трех зонах в соответствующих сечениях были сняты скоростные поля, которые изображены на рис. 20-3 с указанием величины расхода в каждом из них. На том же рисунке изображены линии тока, проведенные так, что расход между двумя соседними линиями составляет 10% от начального расхода газа через горелки Qo. Вихрь в холодной воронке весьма энергичный. В нем расход составляет 85% от начального расхода газа через горелки. В вихре большая часть газов движется по периферии со скоростью, (0,15- 0,2) В о, где —скорость на выходе из горелок. После выхода из сопл по мере распространения струи эжектируют газ из окружающей среды, в результате чего расход в струях увеличивается и у задней стены составляет примерно 205%. В восходящем потоке по мере продвижения расход увеличивается от 122% начального расхода в первом сечении до 161,5% в третьем сечении. Поток, соответствующий основному расходу газа (без расхода в вихре), в общем восходящем потоке занимает ширину, равную 0,29 глубины модели. Верхний вихрь имеет продолговатую форму и занимает пространство у передней стенки топки над факелом вплоть до потолка камеры, а по глубине топки занимает почти две трети ее, ио движение в этом вихре происходит менее интенсивно, чем в нин нем вихре. Поступление газов в факел со стороны нижнего вихря значительно больше, чем со стороны верхнего. [c.424]

Суммарное воздействие на положение оси вытекающей из горелки струи одновременно и диаметра отверстия диафрагмы, и длины насадка зависит от комбинащ1й этих двух факгоров (рис. 13.24, б). В отдельных случаях незначительное удлинение насадка и уменьшение диаметра диафрагмы приводит к существенному уменьшению угаа отклонения потока. Однако выполнение горелки с насадком длиной 0,50 хотя и исключает отклонение факела от оси вращающейся печи, но не улучшает равномерность скоростного поля в выходном сечении. У корня струи образуется значительная зона разрежения, занимающая почти половину площади выходного сечения. Наличие зоны обратных токов обнаруживается и в насадке со стороны подвода воздуха. Применение цилиндрических вставок в насадке принципиально не изменяет характер течения. Наличие зоны циркуляции в насадке отрицательно влияет на характеристики факела [c.791]

Утверждение С. Яжи и К. Саджи о том, что угол расширения диффузионной горящей струи равен половине угла расширения затопленной струи, т. е. з моыьшается от 24°28 до 12°14 , вызывает недоумение как ло точности приводимых значений, так и по существу. Закономерным в данном случае может быть только сравнение аэродинамических границ. Но измерение скоростных полей в поперечных сечопиях горящего факела никогда не приводило к подобным результатам. — Ред. [c.82]

Совпадение траекторий струй, определенных на различных экспериментальных установках в работах [59, 156, 157], показывает, что нринятая методика исследования является вполне приемлемой и что обычно имеющие при это-м место некоторые различия в турбулентности и скоростных полях основных потоков пе оказывают существенрюго влияния на результаты опытов. [c.166]

Некоторые примеры закономерностей для струи, распространяющейся в спутном потоке, показаны на рис. 1 и 2 (сплошные линии— расчет по методу эквивалентной задачи, точки — опытные данные). Большой интерес представила проверка метода на трехмерных струях, выполненная П. Б. Палатником [Палатник, Темирбаев, 1964], первоначально для истечения струи из прямоугольного отверстия, позднее из отверстия в форме креста. П в этом случае (рлс. 2) сложная деформация скоростного (и температурного) поля струи хорошо передается расчетом по уравнению [c.11]

Больший угол раскрытия име.ли струи с большей неравномерностью начального скоростного поля. Однако прп сравнении этих струй в калибрах эквивалентного сопла это различие оказывается небольшим. В начале горящей струи на участке Ь = зтол [c.90]

Положение зоны интенсивного горения неско.яько различалось в струях, вытекающих из сопл различного профиля. В струях с большей начальной неравномерностью скоростного поля зона горения была однако при расслютрешш струн в калибрах эквивалент- [c.91]

Причины возникновения пульсаций в проточной полости компрессоров периодический, быстро повторяющийся срыв вихрей с рабочих и направляющих лопастей неста-ционарность скоростных полей перед решетками рабочих и направляющих лопастей. Последнее обусловлено в основном пересечением газовых струй кромками направляющих и рабочих лопастей при их относительном движении. [c.166]

Тип судна оказывает влияние на спад уровня воды и высоту судовой волны водоизмещающее судно вызьгеает при движении значительный спад уровня воды вследствие большого стеснения потока и создает сравнительно невысокие волны, не превышающие 15% глубины потока при движении судов с динамическими принципами поддержания корпуса на плаву (теплоходов типа Заря , судов на воздушной подушке типов Орион , Луч и др.), водоиз-мещающих и скоростных судов с малой осадкой наблюдаются судовые волны значительной высоты и практически полное отсутствие понижения уровня свободной поверхности воды. Тип движителя влияет на форму потока возмущенной струи и ее скоростное поле открытый гребной винт и винт в направляющей насадке индуцируют в потоке турбулентные, закрученные, осесимметричные струи водометный комплекс выбрасывает турбулентную, незакру-ченную, осесимметричную струю гребное колесо своими плицами формирует в потоке турбулентную зону с высокими скоростями течения. [c.86]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология