Пропускание измерение, погрешности

СКОЙ ПЛОТНОСТИ И концентрации окрашенных растворов, рассеивающих взвесей, эмульсий и коллоидных растворов в области спектра 315—980 нм. Пределы измерения пропускания 100—5% (Л=0-=-1,3). Основная абсолютная погрешность измерения пропускания 1 %. Характеристики светофильтров представлены в табл. 4.2. [c.210]

Случайные погрешности измерения пропускания на стандартных спектрофотометрах лежат в интервале Si от 0,002 до 0,01, Значение 0,005 является типичным. [c.188]

Воспроизводимость и точность измерений. Воспроизводимость спектрофотометра оценивается возможностью прибора повторить измерение спектральных коэффициентов отражения или пропускания определенного стабильного образца. Считается, что спектрофотометр имеет очень высокую воспроизводимость, если результаты измерения спектрального козффициента пропускания повторяются с погрешностью менее Ат (А,) = 0,001. Это означает, что если однажды при измерениях было получено значение т (А,) = = 0,487 на данной длине волны X, то во всех остальных случаях измеренные значения т (К) будут находиться в пределах от 0,486 до 0,488. Относительная погрешность Ат (Х)/х (К) естественно растет с уменьшением т (К) и может стать весьма значительной при малых значениях, например при т (Я) < 0,1. Некоторые приборы дают возможность расширить шкалу при измерениях малых значений козффициента пропускания в 5—10 раз, соответственно уменьшая относительную погрешность измерений в 5—10 раз. Иногда используются также логарифмические или другие нелинейные шкалы. Прибор дает плохую воспроизводимость измерений, если Ат (X) превышает значение 0,005. Оценка воспроизводимости должна проводиться через различные временные интервалы. Прибор может хорошо повторить первоначальный результат при немедленном повторе, но дать большое расхождение, если после начала измерений прошел день или более. [c.130]

Все рассматриваемые приборы, обеспечивают измерение пропускания от 100 до 5% (Л =0-4- 1,3). Участок шкалы пропускания от 5 до 0,1 % (Л = 1,3ч-3) служит для ориентировочных измерений. Абсолютная погрешность прибора при измерении пропускания не превышает Т= %. Среднее квадратическое отклонение определения пропускания по результатам 10 измерений не превышает = 0,3 % (0,003). [c.204]

Основная погрешность измерений коэффициента пропускания в области спектра от 190 до 1100 нм, % абс., не более. . I [c.130]

Первое слагаемое при абсолютной ошибке измерения пропускания 1 % при D = 0,434 равно 0,02. Два других слагаемых в уравнении (Х.122) составляют Де/е = 0,01 (минимальное значение) и Д/// = 0,001 (для кюветы толщиной 10 мм, измеренной с точностью до 0,01 мм). Поэтому Дс/с = 0,02 + 0,01 -f 0,001 = = 0,031. Следовательно, относительная погрешность определения концентрации составляет 3 /о- В лучших спектрофотометрах точность определения концентрации возрастает благодаря тому, что пропускание может быть измерено с точностью 0,05%. [c.652]

Так же как и в предыдущем случае, важным условием успешного проведения анализа является правильный выбор оптимального объема пропускания газа который должен удовлетворять условию > КУ1- Следует, однако, иметь в виду, что чрезмерно увеличивать объем продуваемого газа нельзя, так как это приводит к уменьшению площади 5Ь, увеличению погрешности ее измерения и повышению предела обнаружения. [c.243]

Шкала первого барабана проградуирована так, что максимальное светопропускание (100%) соответствует минимальному раскрытию щели, а 30 % — максимальному. Эта шкала коэффициентов пропускания неравномерная и в области измерений 70—30 % дает большую точность по сравнению со шкалой левого барабана. Шкала левого барабана равномерная и проградуирована так, что 100 % светопропускания соответствует максимальному раскрытию щели, а при полном закрытии щели светопропускание равно нулю. Абсолютная погрешность по шкале светопропускания составляет 1 %. [c.332]

Комбинируя уравнения (1.8) и (1.9), получим следующее выражение для погрешности, вносимой в измерение пропускания вследствие присутствия рассеянного света [c.9]

Анализ уравнения (1.10) показывает, что с уменьшением пропускания исследуемого раствора (увеличением его оптической плотности) погрешность АГр возрастает. Так, при а = 0,5% и Гр = 1 относительная погрешность измерения Z) = 1 составляет 2%, а при D=2 она возрастает до 8,75%. При Гр < Г рассеянный свет приводит к уменьшению, а при Гр > 7 — к увеличению измеряемого пропускания. В результате присутствие рассеянного света ухудшает структуру измеряемого спектра, снижает ее разрешение. При Гр = Г величина ДГр = 0, поэтому рассеянный свет не влияет или мало влияет на результаты измерения пропускания нейтральных фильтров. [c.9]

Сходимость отражает близость друг к другу результатов параллельных измерений, выполненных в одинаковых условиях, и характеризуется среднеквадратическим (стандартным) отклонением [12] (далее с. о.). Сходимость результатов спектрофотометрических измерений одного и того же объекта, выполненных на одном и том же приборе в течение короткого промежутка времени, определяется погрешностями настройки прибора на О и 100% пропускания, погрешностями отсчета по измерительному прибору, нестабильностью электронной схемы прибора в процессе измерения и другими причинами. [c.12]

Воспроизводимость абсолютных фотометрических методов анализа, в которых оптическая плотность или пропускание) исследуемого или стандартного раствора измеряется относительно чистого растворителя или раствора холостогоъ опыта, обусловлена погрешностью измерения аналитического сигнала А, Т). [c.187]

Точность спектрофотометра определяется его способностью обеспечить при данных условиях освещения и наблюдения измерение точных значений спектральных коэффициентов отражения или пропускания данного образца независимо от случайных погрешностей, имеющих место при повторных измерениях. Ценность погрешностей измерений будет зависеть от их конкретной цели. Например, может представлять интерес лишь однородность по цвету партии изделий, определяемая путем измерения спект- [c.130]

Выбор типа ЭО производится в зависимости от его назначения, функциональных возможностей и метрологических характеристик. К числу основных характеристик относятся амплитудный диапазон, полоса пропускания, погрешность. При любых измерениях необходимо учитывать также влияние параметров входной цепи осциллографа (сопротивления и емкости) на источник исследуемого сигнала. Поэтому при исследовании, например, прямоугольных импульсов с крутыми фронтами выбирают ЭО с малой входной емкостью, более широкой полосой пропускания, задают ждущую развертку и т.п. [c.441]

В твердых телах интерферометрический метод фиксированного расстояния между излучателем и приемником также основан на изменении частоты генератора. Если при изменении частоты по толщине пластины твердого тела укладывается целое число полуволн, то пластина будет обеспечивать максимальное пропускание ультразвуковой волны. Измеряя частоты, на которых имеют место максимумы пропускания, по формуле (2-18) можно рассчитать скорость ультразвука в твердом теле. При измерениях пластина исследуемого материала ставится между излучателем и приемником, погруженными в жидкость. Следует отметить, что для снижения погрешности измерений должно быть исклю-106 [c.106]

Существует несколько источников погрешностей в спектрофотометрии. Среди них и те, кото рые возникают вследствие отклонения от закона Бера (см. гл. 18), и другие, связанные с характеристиками оборудования для спектрофотометрических измерений в ультрафиолетовой н видимой областях спектра. Эти погрешности возникают за счет изменения мощности источника света, характеристик детектора, электрического шума, положения кюветы кроме того, всегда существует субъективная погрешность оператора, связанная с отсчетом показаний по шкале поглощения или пропускания. Хотя эти погрешности часто могут быть сведены к минимуму или ликвидированы при использовании метода калибровочного графика, суммарная погрешность от всех этих источников обычно составляет от 0,2 до 1%. Рассмотрим сначала погрешность отсчета по шкале прибора. [c.642]

Все измерения в метрологии делят на прямые и косвенные. При прямых непосредственных измерениях числовое значение измеряемой величины х сразу получается из показаний прибора, при помощи которого выполняется данное измерение, например значение оптической плотности или пропускания при отсчете по шкале оптической плотности (пропускания) спектрофотометра или фотоколориметра. Результат каждого прямого измерения включает случайную погрешность, которая зависит от большого числа случайных факторов. Если отклонения, вызванные случайныл1И факторами, сравнимы по абсолютному значению с чувствительностью прибора, то они обнаруживаются приборами, и при п измерениях одной и той же величины получаются результаты Ль Х2, л ,, х , которые могут отлй [c.26]

Существенным при спектрометрических измерениях является учет погрешности определения оптической плотности или пропускания. Наибольшая точность измерений может быть достигнута при значениях пропускания образцов, заключенных в пределах 10—45 % (что соответствует /)= 1,0+-0,2). Для разбавленных растворов с 1)<0,2- -0,4 или >0,8-+1,0 погрешность измерений резко возрастает. [c.271]

Комарь и Самойлов [67 ] теоретически и экспериментально показали, что обычное выражение зависимости S / от s )/D не подтверждается. Это связано. . с тем, что при оценке значе-, % ний So не учитывают погрешности при установке спектрофотометра и фотоколориметра на нулевое и стопроцентное пропускание и при отсчете пропускания исследуемого раствора. Эти погрешности составляют в ряде случаев основной вклад в общую ошибку измерения. [c.49]

Если используемый фотометр имеет шкалу пропускания, то при вычислении соотношения между погрешностью измерения пропускания Т(6Т) и погрешностью определяемой концентрации Ьс х следует [c.102]

В дифференциально1Й фотометрии используют различные приемы работы. Чаще используют метод определения больших концентраций . В соответствии с техникой дифференциальной фотометрии в этом методе оптический нуль фотометрического прибора по шкале поглощений (А = 0, 7=100%) устанавливают по раствору сравнения, содержащему аналитическую форму определяемого вещества. Обычно таким раствором сравнения является один из растворов стандартного ряда. Тогда, выполняя измерение светопоглощения фотометрируемого раствора относительно этого стандартного раствора, может быть достигнуто расширение фотометрической шкалы и, следовательно, уменьшение погрешности измерения пропускания или поглощения. Как видно из рис. 1.21, эффект расширения фотометри- [c.62]

Рассмотрим для примера специфическую погрешность, вызванную полихро-матичностью поглощаемого света в фотоколориметрических методах анализа. Если в фотоколориметрии используются широкополосные светофильтры (кривая пропускания 1 на рис. 20) с заданной шириной полосы пропускания — М, то разбавленный раствор (кривая 3) поглощает практически во всем интервале У. -- а более концентрированный (кривая 2) — в более узком диапазоне длин волн (за вычетом заштрихованных областей). Поэтому оптическая плотность А оказывается не пропорциональной концентрации, а растет медленнее ее, в результате чего появляются отрицательные отклонения от закона Бугера — Ламберта— Бера. При измерении в области длин волн максимального поглощения эта ошибка уменьшается, однако ие исчезает совсем. Если измерения проводятся в немонохроматичном свете, аналитический сигнал — оптическая плотность — представляет собою как бы среднее арифметическое оптических плотностей отдельных узких, условно монохроматичных интервалов [c.48]

Анодное растворение (или катодное электроосаждение) используют в ртутном кулонометре, представляющем собой прозрачный капилляр, в к-рый помещены два столбика ртуги, разделенные р-ром на основе к.-л. из солей Hg(H). При прохождении электрич. тока через кулонометр на одном из pTjTHbrx столбиков (аноде) протекает ионизация ртуги, а на катоде - восстановление Hg(II) до металла. В результате объем электролита между электродами (индикатор прибора) перемещается по капилляру в сторону анода на величину, пропорциональную интегралу тока по времени протекания. Ртутные кулонометры применяют в разл. устройствах счетчиках времени наработки, счетчиках ампер-часов, времязадающих устройствах и др. Напр., разработаны ртутные кулонометры с полным зарядом 23 Кл, диапазоном рабочих т-р от -30 до 70 "С и погрешностью интефирования 2%, Существует водородный кулонометр, в к-ром при пропускании тока на катоде протекает разряд ионов водорода, на аноде - ионизация мол. водорода. В результате происходит перенос газообразного водорода через пористую перегородку, пропитанную серной к-той, из анодного отсека электродной камеры в катодный, возникает разность давлений, к-рая перемещает индикаторную жвдкость в сторону анодного отсека на величину, пропорциональную кол-ву прошедшего электричества. На основе водородного кулоно-метра разработан счетчик ампер-часов постоянного тока для измерения кол-ва электричества при заряде и разряде аккумуляторных батарей, к-рый имеет порог преобразования 35 ООО А ч при пофешности 4%. [c.461]

Было широко изучено члияние некоторых хорошо известных источников ошибок на количественные измерения ИК-спектров и проведена оценка величины результирующих ошибок. Эти факторы включают погрешности в пропускании, положении нулевой линии и /о, обусловленные шумами и рассеянным светом, ошибки записи на самописце, возникающие из-за конечного времени отклика сервосистемы, и ограниченное разрешение спектрофотометра. [c.254]

Здесь же следует подчеркнуть, что указанный предел точности прямых спектральных измерений интенсивностей полос поглощения dr ( —6)%, соответствующий погрешности, характерной для среднего серийного спектрометра, достигается далеко не часто. Результаты специально проведенных исследований [110] показали следующее. Как правило, в неспециализированных лабораториях такие обязательные по решению Международного сойза по чистой и прикладной химии (IUPA ) при наладке спектрометра манипуляции, как проверка его градуировки по шкале частот [302], проверка линейности шкалы пропускания с помощью секторного фильтра [393], определение интенсивности фона рассеяния и т. д., не выполняются. В результате этого, как показала специальная проверка, ошибки измерений положения полос поглощения и их интенсивности, проводимых специалистами смежных профессий на серийных приборах, оказываются в пять раз выше АТ 5% и Av = 12 см ) паспортных характеристик используемых спектрометров [110]. При этом важно отметить, что такое загрубление измерений является не следствием сложности природы исследуемого объекта, а элементарной неподготовленностью оборудования к подобным измерениям. Учитывая это, надо с большой осторожностью относиться к результатам количественных измерений, выполненных в неспециализированных лабораториях. [c.181]

Ряд авторов считает, что более правильным является предположение о равноточности пропусканий (см. раздел 1.2). Тогда элементы матрицы погрешностей могут быть вычислены по уравнению Зо = = 0,434357- 10° [83], где 57 = 0,10,5% (абс.) в зависимости от класса прибора [59, 71, 72, 83]. Разлагая 10° в степенной ряд и ограничиваясь первыми двумя членами разложения, можно показать, что статистический вес измерения О приближенно пропорционален квадрату соответствующего пропускания Т [74, 84]. Наконец, иногда принимают постоянным относительное с. о. оптической плотности, т. е. величину 5д/0, что более или менее справедливо для интервала О л 0,2 ч- 1,7 (см. раздел 1.2.3). Элементы матрицы погрешностей в этом случае вычисляют из величин О и принятого значения Зо/О (например, 0,01 4-0,02 [66]). Все три рассмотренных варианта учета неравноточности оптических плотностей являются приближенными и вряд ли какой-нибудь из них заслуживает безусловного предпочтения. Вероятно, самым правильным путем оценки погрешностей Зо является их расчет по уравнению вида (1.12). Коэффициенты а и Ь в этом уравнении должны быть вычислены с помощью МНК для данного спектрофотометра и принятых условий работы. [c.54]

При измерении оптической плотности, однако, не всегда удается соблюдать принцип максимального приближения кюветы с сорбентом к окощку детектора из-за конструктивных особенностей приборов, например, при использовании отечественных однолучевых приборов серии СФ-4 — СФ-16 [16]. Наиболее удобен из отечественных приборов для измерения светопоглощения ионообменников КФК-3. Высокая линейность электрических характеристик и стабильность работы фотометра КФК-3 позволили [29] разработать оригинальный метод измерения А на однолучевом приборе, при котором также соблюдается принцип равенства световых потоков при двух длинах волн, заключающийся в следующем. Устанавливают нуль прибора при X (окрашенное соединение при этой длине волны не поглощает), изменяют длину волны на > 2 и записывают показания прибора, которые принимают за поправку на изменение длины волны. Затем в кюветное отделение помещают кювету с сорбентом и записывают показания А при /Чпа и X . В канале сравнения должна находиться металлическая перфорированная пластинка, пропускание которой практически не зависит от длины волны. Измеренные таким образом значения оптической плотности с погрешностью до 1 % совпадают со значениями, полученными на двухлучевом спектрофотометре Хитачи-124 по методу [1]. [c.335]

На многих опектрофотометрах эначение измеренного пропускания отсчитывают по с"лрелочному прибору, самописцу или другой подобной системе. Эти устройства являются обычным источником погрешности именно при отсчитывании показаний. Для правильно оконструирован-ного стрелочного прибора погрешность при отсчете будет постоянной и, возможно, равной толщине стрелки, которая соответствует определенному отсчету по шкале прибора. Для самописца постоянная по- [c.642]

Сле.Д ует подчеркнуть, что приведенные выше рассуждения применимы только к измерениям на сп1ектрофото1метре, имеющем постоянную погрешность, связанную с отсчетом пропускания. Хотя многие современные приборы попадают в эту категорию, существует тенденция к созданию опектрофотометров, обладающих возможностью раощире-ния ш калы или с цифровой регистрацией, в которых погрешность отсчета более не является фактором, лимитирующим правильность. В действительности спектрофотометрические измерения, достоверность которых ограничена погрешностью отсчета, всегда можно сделать более правильными, если использовать более чувствительное регистрирующее устройство. В этом случае источником погрешности может стать только электрический шум. Для тех же приборов, в которых фактором, ограничивающим правильность измерений, является случайный шум, оптимальные результаты получаются вблизи 11 % пропускания (или при поглощении равном 0,96). [c.645]

Спектрофотометр для работы в ультрафиолетовой и видимой областях имеет абсолютную погрешность, равную 0,50% при измерении процента пропускания, рассчитайте относительную погрешность в концентрации (d j ) для растворов, имеющих следующие пропускания а) 0,095, б) 0,803, в) 0,631, г) 0,492. Проведите подобные расчеты для растворов, имеющих следующие поглощения д) 0,195, е) 0,796, ж) 0,482, 3) 1,449. [c.671]

Полосу А нельзя измерить, потому что ее величина превышает границы измерения прибора полоса Б Т=0,27, А=0,57 полоса В Т=0,051, А=1,29 полоса Г Т=0,60, А=0,22 полоса Д Т=0,039, А=1,40 для количественного определения лучше всего использовать полосу Б, потому что она попадает в интервал пропусканий, облздзющий нзименьшей погрешностью, ее легче всего измерить, и ойз имеет наиболее ясную базовую линию. [c.794]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология