Теплота перенос

Термическая сушка представляет собой весьма сложный процесс совместного переноса массы и теплоты внутри и вне капил-лярно-пористых материалов, сопровождающийся фазовым переходом влаги из жидкого и адсорбированного состояния внутри влажного материала в паровую фазу. Теплота, необходимая для испарения влаги, при конвективной сушке передается вначале от потока горячего сушильного агента к наружной поверхности материала. Затем теплота переносится внутри капиллярно-пористого материала за счет двух элементарных механизмов теплопроводности и конвекции (см. гл. 3), т. е. вследствие образующегося градиента температуры по толщине материала и за счет возникающего в процессе сушки перемещения жидкой и паровой фаз влаги внутри пористой структуры. По сравнению с относительно простыми задачами теплообмена, рассматриваемыми в гл. 3, здесь кондуктивный поток теплоты (см. закон теплопроводности (3.1)) распространяется параллельными потоками как по твердой основе (скелету) капиллярно-пористого материала, так и по влаге, заполняющей в форме жидкой и паровой фаз пространство пор. Оценка конвективных потоков теплоты (см. формулу (3.2)) здесь также существенно затруднена тем обстоятельством, что значения скоростей перемещения жидкой и паровой фаз по капиллярам не являются заданными величинами, но сами представляют собой функции происходящего сложного процесса сушки. [c.569]

Нет сомнений в гом, что Нуссельт был полностью прав и что только два механизма теплопереноса различимы физически теплопроводностью и излучением. В первом случае проводником теплоты служит материальная среда, во втором — теплота переносится электромагнитными волнами. Тем не менее термины теплопроводность , конвекция и излучение используются настолько широко, что все они будут применяться и в данном Справочнике. Мы уверены в том, что читатель распознает точный физический смысл этих терминов. [c.70]

Обычно передача теплоты происходит через ограничивающую стенку. Теплообмен между этой стенкой и системой газ — твердые частицы, а также внутри этой системы представляет собой сложный процесс, в котором проявляются различные более простые процессы, соответствующие разным рабочим условиям. Самый простой случай — неподвижные твердая фаза и газ (неподвижный плотноупакованный слой). В этом случае теплота переносится через газ и твердые частицы к внутренней области насадки. Во втором случае газ течет через пространство между частицами насадки параллельно стенкам, в то время как сами частицы неподвижны (плотноупакованный слой с движущимся через него газом). Из-за того что газ течет в зазорах между твердыми частицами, происходит интенсификация теплообмена в слое. В третьем случае как газовая, так и твердая фаза находятся в движении из-за перемешивания или вибрации насадки (перемешиваемый слой) или вследствие обмена импульсом между движущимися газом и частицами (псевдоожиженный слой). При этом наблюдается дополнительное повышение интенсивности теплоотдачи твердой фазы вследствие движения частиц. [c.426]

А. Теплоотдача к плотноупакованным слоям. Коэффициент теплоотдачи стенки. Молекулярная теплопроводность газа между частицами плотноупакованного слоя сильно влияет на процессы теплообмена в слое и на перенос теплоты от стенок к слою. Так, значение эффективного коэффициента теплопроводности слоя на порядок величины меньше, чем теплопроводность самих твердых частиц, особенно когда слой находится при пониженном давлении. Когда теплота переносится от стенок к слою из частиц, оказывается, что сопротивление стенки сильно зависит от свойств переноса газовой фазы. Кроме того, происходит перенос теплоты излучением и теплопроводностью через площадь контакта между гранулами. [c.440]

Теплота О = Е — Н, поглощенная в сосуде одним молем флюида, перенесенного из сосуда 1 в сосуд 2 при постоянных температуре и разности давлений, называется теплотой переноса. [c.336]

Если за стандартное состояние растворенного вещества принять его состояние в бесконечно разбавленном растворе, то физический смысл величины /1,—Я г соответствует теплоте, поглощенной при переносе 1 моля компонента I при постоянных температуре я давлении из очень большого количества бесконечно разбавленного раствора компонента в том же растворителе в очень большую массу раствора, имеющего интересующую нас концентрацию. Поэтому Ы—можно рассматривать как теплоту переноса -го компонента от бесконечного разведения к данному раствору. [c.316]

Экспериментальным или чисто термодинамическим путем нельзя разбить теплоту Пельтье на скрытую теплоту электродного процесса и входящую в уравнение (49.17) сумму теплот переноса. Поэтому нельзя непосредственно найти и величину Q. Эту величину можно рассчитать из кинетических данных при некоторых модельных допущениях. [c.263]

Прежде всего, меняется энтропия моля переносимого вещества из одних условий в другие ( 5 ). Далее, по одну сторону барьера выделяется теплота переноса, а по другую она погло- [c.418]

Томсон ввел общее понятие теплоты переноса, которая в нашем случае равна теплоте растворения. Это есть тепло (дополнительное к энтальпии моля), переносимое при переходе одного моля вещества. [c.419]

При подсчете энергии гидратации учитывается теплота переноса воды из жидкости в вакуум. Испарение воды сопровождается затратой теплоты испарения сп- Затем пары воды расширяются при постоянном давлении. При этом производится работа, равная КТ. В вакууме происходит образование сольватированного иона. По Мищенко, энергия II взаимодействия жестких ионов и диполя равна [c.176]

У неметаллических материалов при низких температурах теплота переносится только посредством колебаний атомов, у металлов — как решеточными волнами, так и электронами проводимости, причем в механизме теплопроводности чистых металлов электронная составляющая значительно превышает фононную. [c.232]

При кондуктивном охлаждении элементов, узлов и блоков аппаратуры теплота переносится теплопроводностью и излучением. [c.279]

В неподвижных жидкостях и газах теплота переносится только за счет теплопроводности. Однако внутри жидкости или газа теплота может переноситься за счет перемешивания. Нагретые у стенки частицы, попадая в окружение холодных частиц, отдают им свою теплоту. Скорость переноса при этом тем выше, чем интенсивнее перемешивание, т. е. чем выше турбулизация потока теплоносителя. [c.720]

Теплопроводность и конвекция - два совершенно различных физических процесса. Теплопроводность-явление молекулярное, конвекция-явление макроскопическое, при котором в переносе теплоты участвуют целые слои теплоносителя с разными температурами. Совершенно очевидно, что конвекцией теплота переносится намного быстрее, чем теплопроводностью, поэтому развитие турбулентности способствует ускорению конвективного переноса теплоты. Например, жидкость быстрее нагревается или охлаждается через стенку аппарата, снабженного мешалкой, чем в емкости с неподвижной жидкостью. [c.277]

В неподвижном слое дисперсного материала, через который непрерывно фильтруется поток газа, пара или капельной жидкости, различают несколько видов переноса теплоты перенос из одной точки слоя в другую, между слоем и погруженными в него твердыми поверхностями, от газового потока к поверхности частиц и перенос теплоты внутри самих частиц. [c.256]

Q = —теплота переноса (тепло, перенесенное единицей [c.69]

Эти зависимости рассчитаны по уравнению (ПО), причем за теплоту переноса Q в первом приближении принята разность молярных энтальпий компонентов при температуре кипения смеси состава X. [c.71]

Цикл Карно равновесен, так как все составляющие его процессы равновесны. При проведении этого цикла в обратном направлении все характеризующие его величины имеют те же значения, что в прямом цикле, но обратные знаки. Теплота Q2 поглощается газом у тела с низшей температурой и некоторая часть ее Ql вместе с отрицательной работой А цикла передается телу с высшей температурой Т . Таким образом, в обратном цикле Карно работа превращается в теплоту и одновременно теплота переносится от тела с низшей температурой к телу с высшей температурой. Обратный цикл Карно дает схему действия и<Эеалбноы холодильной машины. Коэффициентом полезного действия обратного цикла Карно называется отношение затраченной работы к теплоте, отданной нагревателю, т. е. та же величина что для прямого цикла. [c.45]

По механизму переноса энергии различают три способа распространения теплоты — теплопроводность, конвективный перенос и излучение. Теплопроводность — перенос энергии микрочастицами (молекулами, ионами, электронами) за счет их теплового движения. Конвективный перенос теплоты обусловлен массовым движением материи — теплота переносится движущейся средой. Такой способ передачи теплоты характерен для подвижных сред (жидкостей и газов). Тепловое излучение — перенос энергии в форме электромагнитных колебаний, поглощаемых телом. [c.276]

Кинетика формирования теплового пограничного слоя определяется значением критерия Пекле Ре = о)//а, которое, как было показано в гл. I, выражает отношение количеств теплоты, переносимых конвекцией и теплопроводностью. В потоке жидкости за счет теплопроводности теплота переносится практически лишь в направлении, перпендикулярном направлению потока, поскольку в направлении потока теплота переносится в основном за счет массового движения жидкости. Поэтому чем больше критерий Пекле, тем медленнее возрастает по длине толщина теплового пограничного слоя и тем больше входной участок. [c.292]

Из (5.10.2) следует, что поток тепла /ц определяется не только термической неоднородностью системы, но и различием электрохимических потенциалов компонентов в областях. Последнее обстоятельство можно истолковать в том смысле, что некоторая часть полного теплового потока обеспечивается переносом частиц компонентов. Покажем это в более отчетливой форме, введя понятие о теплотах переноса компонентов [5]. [c.326]

Уравнение (5.10.9) делает понятным термин теплота переноса компонента , которым обозначают величины Q/. Действительно, здесь они выступают в качестве неких коэффициентов увлечения теплоты частицами компонентов при изотермическом переносе последних. Разумеется, явление это не имеет ничего общего с реально существующими эффектами увлечения одних обобщенных координат другими, обусловленными сложной природой частиц компонентов, одновременно являющихся носителями массы, электрического заряда, энтропии и других специфических признаков. Тем не менее, функциональная роль величин 0 в соотношении (5.10.9) та же, что и у коэффициентов увлечения Ь,п, (см. разд. 1.9). [c.327]

Уравнение (5.10.15) создает основу для определения теплот переноса путем измерения параметров стационарного состояния прерывной системы. [c.329]

Оба упомянутых явления — термомолекулярная разность давлений и механокалорический эффект — связаны с теплотой переноса вещества через вентиль. Действительно, следуя соотношению [c.332]

При подсчете энергии гидратации учитывается теплота переноса воды из жидкости в вакуум. Испарение воды сопровождается затратой энергии теплоты испарения Я. Затем пары воды расширяются при постоянном давлении. При этом производится работа, равная ЯТ. Теплота испарения одной молекулы воды равна [c.338]

Для перехода от работы к теплоте переноса воспользуемся уравнением Гиббса — Гельмгольца (3,63), Единственным параметром в уравнении (10.43). [c.181]

Согласно уравнению (ХХ.З), знак и величина переноса определяются теплотой растворения газа в перегородке. Если эта теплота равняется нулю, то переноса пет. Теплота растворения относится к общему понятию, играющему большую роль в термодинамике необратимых процессов, к так называемой теплоте переноса . Так определяют тепло, переносимое при переходе одного моля (дополнительно к энтальпии самого этого моля). В рассмотренном переносе через перегородку моль растворяется по одну сторону перегородки (при этом выделяется теплота растворения), а затем этот моль выделяется по другую сторону перегородки (при этом поглощается теплота растворения). В результате происходит перенос количества тепла, равного теплоте растворения. Таким образом, эффект переноса при стационарных процессах зависит от пути переноса, в отличие от того, что имеет место при обратимых процессах. В случае, если теплота растворения в перегородке равна нулю, но в перегородке имеются весьма малые поры или капилляры, то при наличии градиента температуры возникает также перенос вещества, который носит название эффузии. Этот эффект возникает в том случае, когда диаметр путей в перегородке существенно меньше длины свободнр-го пробега молекул. Поэтому такой эффект просто осуществляется при помощи вакуума. При движении вещества в описанной выше перегородке молекулы не сталкиваются друг с другом, а сталкиваются только со стенками капилляров. В результате молекула в перегородке не может не- [c.538]

Рассмотрим перенос через перегородку, пропускающую пар и не пропускающую жидкость. Такая перегородка может быть осуществлена из пористого иесмачивающегося жидкостью материала. Пусть в жидкость погружена трубка, на дне которой находится перегородка. Тогда жидкость для перехода в трубку должна испаряться по одну сторону перегородки и сконденсироваться по ее другую сторону. Поэтому теплота переноса равняется теплоте испарения жидкости X. [c.539]

ТЕПЛООБМЁН, самопроизвольный необратимый перенос теплоты (точнее, энергии в форме теплоты) между телами или участками внутри тела с разл. т-рой. В соответствии со вторым началом термодинамики теплота переносится в направлении меньшего значения т-ры. В общем сдучае перенос теплоты может -вызываться также неоднородностью полей иных физ. величин, напр, градиентом концентраций (т. наз. диффузионный термоэффект). Т. существен во мн, процессах нагревания, охлаждения, конденсации, кипения, выпаривания, кристаллизации, плавления и оказывает значит, влияние на массообменные (абсорбция, дистилляция, ректификация, сушка и др.) и хим.. процессы. [c.526]

Конвективный перенос теплоты-перенос физ. теплоты перемещающихся нагретых жидкостей, газов, паров или их смесей, а также дисперсньк сыпучих материалов, В наиб, распространенном случае, когда существен лишь перенос внутр, энергии, а переносом мех, и потенциальных видов энергии можно пренебречь, плотность теплового потока эа счет конвективного переноса составляет [c.526]

Процессы тепло- и массопереноса через рассматриваемую поверхность 5 осуществляются двумя видами механизма переноса 1) молекулярным, т. е. переносом, возникающим в результате стремления системы к термодинамическому равновесию, отклонения от которого объясняются неоднородностью поля потенциала 2) макроскопическим-конъе.кплшыы переносом, вызванным наличием поля скоростей жидкости в объеме V. В случае переноса количества движения (импульса) к указанным двум видам переноса добавляется также перенос, вызванный наличием поля гидростатического давления, а при переносе теплоты - перенос за счет теплового излучения. [c.46]

В этом уравнении Нса—Нсв представляет собой мольную теплоту переноса распределяемого вещества из одной фазы в другую при данной температуре, / — постоянная интегрирования. Если ас — активность компонента С, а Хс — его мольная доля, то ус = ас1хс. Так как при равновесии асА = асв, Уса1 св = = Хсв1хса- Для разбавленных растворов [c.58]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология