Магнитная восприимчивость зависимость от температуры

Рис. 27.27. Зависимость удельной магнитной восприимчивости от температуры [126].

Рис. 23.16. Зависимость магнитной восприимчивости от температуры

Рис. 27.4. Зависимость удельной магнитной восприимчивости Са, Mg, Т1 от температуры [30].

Силу, действующую на типичное парамагнитное вещество, обычно можпо выразить, как и пр1 рассмотрении диамагнетиков, через величину магнитной восприимчивости %g. Поскольку парамагнетизм часто изменяется с температурой линейно, зависимость магнитной восприимчивости от температуры можно описать законом Кюри [c.406]

В области 100—380°К зависимости электропроводности от температуры не наблюдается. Для выяснения характера этой особенности были проведены измерения температурной зависимости магнитной восприимчивости -X и анизотропии магнитной восприимчивости Ах (табл.). [c.125]

В работе [466] отмечается, что зависимость магнитной восприимчивости от температуры в интервале 20—523 К подчиняется закону Кюри — Вейсса. [c.359]

Определение магнитной восприимчивости состоит в измерении (например, с помощью чувствительных весов) силы, с которой постоянное (статическое) магнитное поле действует на помещенное в него тело. Это дей-ст,вие вызвано тем, что поле индуцирует магнитный момент, величина которого в пересчете на единицу объема или веса вещества (или на 1 моль) называется намагниченностью. Отношение намагниченности к напряженности магнитного поля дает магнитную восприимчивость X вещества, являющуюся мерой его способности изменять свой магнитный момент под влиянием внешнего поля. Магнитная восприимчивость парамагнитных веществ уменьшается при нагревании чаще всего по закону Кюри % /Т. Это объясняется тем, что тепловое движение противодействует ориентации в поле элементарных носителей магнитного момента. Диамагнитные вещества этим свойством не обладают, так как действие на них магнитного поля носит чисто поляризационный характер. Поэтому если основание люминофора диамагнитно, то наличие парамагнитной примеси можно обнаружить, измеряя зависимость магнитной восприимчивости от температуры. При условии принятия необходимых мер для устранения влияния кислорода (откачка воздуха из трубки, в которую помещается фосфор, и т. п.) метод оказывается достаточно чувствительным для определения весьма малых количеств парамагнитной примеси, вплоть до 10 г-ат1моль. [c.116]

Зависимость магнитной восприимчивости от температуры выражается законом Кюри [c.31]

В случае ферромагнитных веществ зависимость % от Н имеет еще более сложный вид. При низких температурах магнитная восприимчивость мало зависит от температуры, но при повышении температуры до некоторого определенного значения магнитная восприимчивость резко падает. [c.340]

Рис. 27.14 Зависимость удельной магнитной восприимчивости Ое от температуры [35, 103].

Первый период развития теории (30-е годы) связан с работами Ван Флека и его школы [72, 73]. В этих работах нашли удовлетворительное объяснение магнитные свойства комплексных ионов в кристалле. Однако теоретические положения Ван Флека носили скорее узкий кристаллический характер и не стали общей теорией строения и свойств координационных систем. Тем не менее уже на этом этапе были получены некоторые важные результаты, убедительно иллюстрирующие ее эффективность (подавление орбитального момента кристаллическим полем, происхождение магнитной анизотропии и зависимость магнитной восприимчивости от температуры, два типа магнитного поведения в случае слабого и сильного полей лигандов, эффект Яна — Теллера и др.). [c.67]

Подобный описанному эффект снижения Тс и Стд наблюдали и для наноструктурного Ni, полученного ИПД кручением при комнатной температуре, где средний размер зерен составлял 0,2-0,3 мкм [57]. Температуру Кюри определяли по максимуму температурной зависимости магнитной восприимчивости. В этой работе снижение величины Тс объяснено явлением суперпарамагнетизма в малых однодоменных зернах, размер которых меньше 0,06 мкм, что, однако, вызывает ряд критических замечаний. Во-первых, авторы не указывают измеренную долю таких зерен. Трудно ожидать, что она была значительной, так как структуру Ni после аналогичной обработки подробно исследовали в [105], но там не наблюдали столь малых зерен. Во-вторых, дискуссионно также измерение критического размера зерен для реализации суперпарамагнетизма. Например, полагая, что границы зерен являются достаточно хорошими магнитными изоляторами, и, следовательно, возможно рассматривать зерна изолированными друг от друга частицами, воспользуемся известным соотношением [267] [c.159]

Результаты измерения магнитной восприимчивости металлического кюрия приводятся в работах [462, 466, 467]. Зависимость магнитной восприимчивости от температуры дана в табл. 3.60. [c.359]

Рис. 136. Зависимость обратной величины магнитной восприимчивости от температуры для сплавов Ре, 51

Большинство магнитных измерений требуется обычно проводить в какой-то температурной области, и часто необходим очень тщательный контроль температуры. При измерениях растворов с помощью микровесов необходимо следить за температурой с- точностью до 0,1° С. Эта точность нужна не из-за большой зависимости магнитной восприимчивости от температуры, а из-за того, что потери в весе, вызванные вытеснением окружающей атмосферы, заметно зависят от температуры. [c.13]

Большое внимание в работах уделяется зависимости магнитной восприимчивости от температуры. У родия, в отличие [c.96]

В работе Азима была также измерена температурная зависимость магнитной восприимчивости 1,2,4-триметилбензола и 1,3-диметилбензола. Из табл. 6 следует, что магнитная восприимчивость диамагнитных веществ сравнительно мало изменяется с ростом температуры. Поэтому большинство экспериментаторов даже не указывает, при какой температуре производились измерения магнитной восприимчивости, поскольку измерения обычно ведут при комнатной температуре, т. е. около 20° С, [c.423]

Литий парамагнитен (соединения его диамагнитны , удельная магнитная восприимчивость при 18—20° С равна -1-0,5-10" [11]. Литий — весьма пластичный и вязкий металл, хорошо обрабатывается прессованием и прокаткой [11], легко протягивается в проволоку [10]. Ниже приводится зависимость вязкости от температуры [33] [c.13]

Если рассмотреть температурную зависимость магнитной восприимчивости металлов, то можно выделить следующие группы металлы, которые почти не изменяют магнитных свойств при нагревании до 1100°С (Мо, Ш, Оз) металлы, магнитная восприимчивость которых изменяется в соответствии с законом Кюри — Вейсса и даже при температуре плавления не обнаруживается скачкообразных изменений магнитных свойств (К, Мд, 2п, 1п, 5е) металлы, которые при температуре плавления в слабой степени проявляют такие нарушения свойств (Ма, Сё, А1) металлы, которые показывают аномальные изменения магнитных свойств (Ад, Аи, Т1, 5п, РЬ, Р, 5Ь, В1, Те), [c.129]

На основании полученных опытных данных рассчитаны диамагнитные восприимчивости адсорбционной системы для областей малого и среднего заполнений. При этом было принято допущение, что диамагнитные восприимчивости силикагеля и оставшегося на его поверхности гидроксильного покрова не изменяются в процессе адсорбции. В табл. 1 приведены значения диамагнитных восприимчивостей. Как видно из полученных данных, к-гептан не изменяет своей магнитной восприимчивости ири адсорбции, а для воды и 74-пропилового спирта наблюдается уменьшение величины % при переходе от монослоя к полимолекулярным покрытиям. Повидимому, межмолекулярное взаимодействие, проявляющееся более интенсивно в полислоях, приводит к снижению восприимчивости. Следует отметить практически полное совпадение величин адсорбции, соответствующих мономолекулярному заполнению и точке пересечения прямых /т7г= = / (а). В какой-то мере эта интерпретация находится в согласии с данными по температурной зависимости диамагнитной восприимчивости воды. Известно, что эта величина несколько увеличивается с ростом температуры [4]. [c.208]

Рис. 27.7. Зависимость относительной магнитной восприимчивости Для Т1, Hf от температуры

Рис. 27.8. Зависимость относительной магнитной восприимчивости х/Хзо ДЛЯ V, Хх, НЬ от температуры (Хзо — восприимчивость при 20° С) [55].

Рис. 27.12. Зависимость удельной магнитной восприимчивости Ое от температуры. Удельное сопротивление 44—46 ом-см концентрация примеси 5Ь < < Ю сиГ [69].

Рис. 27.13. Зависимость удельной магнитной восприимчивости л-Ое от температуры. Концентрация носителей в образцах

Рис. 27.17. Зависимость относительной магнитной восприимчивости х/Хзо Мо от температуры [48] (хзо — магнитная восприимчивость при 20° С).

Модель Нееля, представляющая магнитную структуру шпинелей в виде двух антипараллельных магнитных подрешеток 8а и 16й (коллинеарная модель), проста и удовлетворительно объясняет многие магнитные свойства ферритов. Неель первым распространил теорию молекулярного поля на двухподрешеточную модель феррит-шпинелей [18]. При этом были объяснены, нанример, типы кривых температурной зависимости намагниченности насыщёния, зависимость обратной магнитной восприимчивости от температуры в парамагнитной области (выше точки Кюри) и т. д. [c.20]

Могут использоваться и другие газы и пары, особенно в тех случаях, когда некоторые затруднения вызывает применение аппаратуры охлаждения для создания температуры жидкого воздуха. Так, Киселев и Каманин [67] для измерения удельной поверхности и пористых свойств адсорбентов использовали метанол при комнатной температуре. При относительном давлении р/ро = 0,1 удельная поверхность оказалась равной 145а м /г, где а — количество адсорбированного метанола, ммоль/г, или приблизительно 4 молекулы СНдОН на 1 нм2. Фуран при 23°С и бутан и изобутан при 0°С образовывали монослойные покрытия, для них были вычислены площадки, приходящиеся на одну молекулу в монослое 42, 54 и 53 А соответственно [68]. Аммиак при температуре кипения дает монослойные покрытия, изменяющиеся в зависимости от природы поверхности кремнезема [69]. Моноксид азота (N0) адсорбировался в температурном интервале 181—293 К, что определялось измерением магнитной восприимчивости [70]. При р/ро = 0,214 адсорбированный бензол образовывал монослой на поверхности кремнезема из этих данных можно было вычислить удельную поверхность адсорбента [71]. Исходя из основных положений, Киселев [72] провел вычисления изотерм адсорбции, измеренных на силикагелях, которые различались по величине удельной поверхности, размерами пор и степени гидроксилирования поверхности. [c.645]

Квантовая механика парамагнетизма, разработанная Ван-Флеком [3], приводит к аналогичному выражению для зависимое магнитной восприимчивости от температуры [c.84]

Для всех этих соединений кривые зависимости магнитной восприимчивости от температуры имеют точки максимума, характерные для антиферромагнитных веществ. Однако СР , иАза и иЗЬа не могут считаться типичными антиферромагнетиками по-видимому, они скорее метамагНитны так как для них постоянные Вейсса имеют положительные значения. Данные о их магнитных свойствах при [c.215]

Температурная шкала термометра магнитной восприимчивости ТШТМВ основана на зависимости магнитной восприимчивости термометра из цезий-магниево-го нитрата от температуры и установлена для диапазона температур от 0,01 до [c.338]

Для ферро- и антиферромагпитиых веществ температурная зависимость х не удовлетворяет законам Кюри и Кюри — Вейсса (рис. 16.3). Ферромагнитные материалы обладают очень большой магнитной восприимчивостью при низких температурах, которая уменьшается исе более резко по мере роста тсм- [c.131]

Свойства ЖИДКОЙ серы очень сложны, и, хотя уже имеется большое число теоретических и экспериментальных работ на эту тему, в настоящее время, калсется, отсутствует теория, удовлетворительно объясняющая все особенности расплава [15]. При плавлении сера образует высокоподвижную жидкость (S,.), состоящую из циклических молекул 5я, но при 159°С начинается экстремально быстрое возрастание вязкости расплава, достигающей максимального значения прн 195 "С (S,,) и уменьшающейся прн дальнейшем повышении температуры. Удельная теплоемкость расплава также характеризуется резким скачком при 159°С. Типичная Х-образная форма кривой, описывающей температурную зависимость вязкости, является следствием внезапной полимеризации серы по оценкам, сделанным на основании электронно-спинового резонанса и измерений статической магнитной восприимчивости, средняя длина цени изменяется от 10 атомов нри 200°С до 10 при 550 °С [16]. [c.442]

Броуновским суперпарамагнетизмом называют явление намагничивания магнитньгх коллоидов путем ориентации самих частиц вместе с вмороженным в их тело магнитным моментом. При подходящих условиях зависимость намагниченности от напряженности поля одинакова как при неелевском, так и при броуновском парамагнетизме. Вместе с тем имеются и существенные качественные различия в поведении систем с твердой и жидкой средой. Неоднозначно влияние температуры на магнитную восприимчивость твердых магнитных коллоидов. С одной стороны, согласно формуле (3.9.105), повышение температуры облегчает вращательную диффузию и тем самым увеличивает магнитную восприимчивость коллоидной системы. Но с другой стороны, это ведет к уменьшению значения аргумента функции Ланжевена в формуле (3.9.104) и к уменьшению восприимчивости. Температурная зависимость восприимчивости (намагниченности) твердых магнитных коллоидов является одним из способов нахождения константы анизотропии или размера магнитных частиц. При достаточно низкой температуре вращательная диффузия магнитных моментов практически отсутствует (магнитные моменты вмораживаются в кристаллическую решетку частицы). Это ведет к потере суперпарамагнетизма и к появлению магнитно-жестких свойств — способности вещества сохранять приобретенную в магнитном поле намагниченность и после выключения поля. Благодаря такой особенности некоторые вещества (например, глина с примесью оксидов железа, красный кирпич) сохраняют в себе отпечаток геомагнитного поля, действовавшего на них в моменты повышенной температуры (при остывании вулканической породы, при последнем протапливании печи или при пожаре и т. д.). На магнитной памяти веществ основан палеомагнетизм — наука о магнитном поле Земли в геологически отдаленные времена. В структуре дисперсных материалов зашифрованы также сведения о физико-химических условиях их возникновения, и это относится не только к магнитным дисперсным системам. Наличие магнитных свойств дает не только дополнительную информацию об условиях возникновения материала, но и дополнительные средства расшифровки его структурного состояния. Осадочные горные породы в свое время сформировались при свободной коагуляции и оседании частиц в сильно разбавленных взвесях морей и океанов. Они представляют собой своеобразную летопись геологических эпох, которая пока еще полностью не расшифрована. [c.668]

Было установлено, что губчатый палладий при длительном хранении в атмосфере водорода при обыкновенных температурах или кратковременной обработке водородом (— 2 часов) при 300—350° С в зависимости от режима обработки частично или полностью дезактивируется. Такая дезактивация является обратимой, и при удалении поглощенного палладием водорода активность катализатора вновь возрастает. Полнота восстановления активности катализатора зависит от полноты удаления водорода из палладия. Удаление его может быть произведено изменением режима хранения палладия в атмосфере водорода, гидрированием бензола на дезактивированном водородом палладии или обработкой такого пайла да воздухом. Было высказано мнение, что уменьшение или полное исчезновение активности палладия при растворении в нем водорода следует объяснить заполнением 5 — -электронных уровней палладия, оставшихся свободными после образования кристаллического пйлладия из атомов палладия в результате перераспределения 5 и 4(/-электронов, аналогично тому, как объясняется исчезновение парамагнетизма палладия при растворении в нем бодорода [1]. Если такое предположение верно, то взедение в Р(1 серебра, меди и золота также должно было привести к снижению и полному уничтожению каталитической активности палладия. Такой вывод напрашивался потому, что при введении этих металлов в Рс1, по мере увеличения их содержания в соответствующих системах, парамагнетизм системы снижается и наконец достигает нуля (при 53— 55 ат.% Ад, Си или Аи). Подробно часть соответствующих материалов опубликована в работах [10]. Наиболее общим выводом из этих работ является то, что по мере увеличения содержания серебра и/меди в Рс1-А и Рд-С Ц каз ализаторах,, катадатическая активность последних уменьшается, и при содержаний 65—70 ат. % Ад или Си в Р(1-Ад и Рб-Сй твердых растворах достигает нуля . Эти результаты приведены в виде кривых на рис. 2. Нам не удалось определить магнитные восприимчивости, наших катализаторов, и мы вынуждены пользоваться данными о магнитных свойствах изученных нами систем по литературным данным. Отдавая себе отчет в недостатках такого метода сравнения, тем не менее следует указать, что по мере увеличения Ag и Си в соответствующих твердых растворах парамагнетизм их постепенно снижается и достигает минимума при 53— 55 ат.% Ag и Си. Такое совпадение следует считать хорошим, учитывая методику пашей работы. [c.130]

Из результатов, которые.были получены при изучении зависимос/ги удельной магнитной восприимчивости железоугольных катализаторов с различными степенями заполнения и которые приведены на рис. 1 и 2, следует, что при уменьшении количества железа на поверхности, постепенно исчезает зависимость магнитного момента от напряженности магнитного поля, которая характерна для компактного ферромагнетика. Это указывает на то, что при уменьшении количества железа на поверхности угля образувэтся все более мелкие кристаллы, общее количество которых по отношению ко всему количеству железа можно рассматривать как незначительную примесь. Оценка количества ферромагнитной примеси по методу Хонда приводит к выводу, что-всегда имеется дефицит между общим количеством нанесенного железа и тем количеством железа в кристаллах, которое может быть определено по методу Хонда. Так, при малых заполнениях доля кристаллов по такой оценке стремится практически к нулю, как это видно из рис. 3. Отсюда следует, что при предельно малых заполнениях наиболее вероятным физическим состоянием нанесенного железа является атомное состояние. При этом, естественно, не исключено, что помимо железа на поверхности угля в виде атомов имеются скопления атомов в крупные частицы и соотносительное количество железа в виде атомов и в виде частиц какой-то крупности определяется степенью заполнения. Если только в образцах помимо железа в виде кристаллов имеется железо в атомном или близком к нему состоянии, то нагревание образцов при высокой температуре должно привести к увеличению магнитного момента, который будет указывать на рост размеров частиц, причем увеличение размеров последних не может происходить без притока строительных частиц. Таким образом, термоостаточное наматничивание образцов должно существенно зависеть от концентрации железа на поверхности и от его состояния перед спеканием. Из термомагнитного [c.144]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология