Критическая скорость истечения паров

Зная Ркр для водяного пара, можно определять в каждом конкретном случае критическое давление р р= р р/ и соответствующую ему энтальпию Л р, а затем и критическую скорость истечения [c.136]

Из технической термодинамики известно, что скорость истечения паров и газов через отверстия в тонких стенках ограничена некоторым пределом, причем предельная или критическая скорость определяется уравнением [c.661]

Из технической термодинамики известно, что скорость истечения паров и газов через отверстия в тонких стенках ограничена некоторым пределом, т. е. существует некоторая предельная скорость, называемая критической, величина которой определяется уравнением [c.158]

Предельное давление, до которого можно расширить пар в сопле постоянного сечения, называется критическим давлением, а соответствующая этому давлению скорость истечения пара из сопла — критической скоростью [c.31]

Применяя расширяющиеся сопла, сечения которых увеличиваются по ходу пара, можно получить давление пара ниже критического, а следовательно, и сверхкритическую скорость истечения пара. [c.31]

При этом чем ближе температура конденсата к температуре пара, тем возникает большее противодавление в лабиринте, тем сильнее закупоривающий эффект мгновенного парообразования и тем меньше поток среды через конденсатоотводчик. В случае же отсутствия конденсата, что на практике встречается очень редко, а если и случается, то в очень короткие промежутки времени, в лабиринт поступает острый пар. В лабиринте острый пар расширяется, объем его значительно увеличивается, скорость же его ограничивается критической скоростью истечения и при постоянном перепаде давления массовый расход пара становится постоянным, что значительно уменьшает утечку острого пара. [c.77]

Рассмотрим случай, когда резервуар, содержащий мгновенно испаряющуюся жидкость, пробит выше уровня жидкости. Даже небольшая утечка может привести к тому, что выброс пара при давлении в резервуаре будет продолжаться до тех пор, пока вся жидкость не испарится. Хотя при этом от окружающей среды подводится тепло, содержимое будет охлаждаться до температуры, зависящей от размера отверстий. Скорость истечения является функцией размера отверстия и давления в резервуаре. Поток может быть критическим. Это определяется значениями давления и местной скорости звука. Те же самые рассуждения можно применить и для случая разрыва патрубка, связанного с паровым пространством в резервуаре хранения. Вычисление скорости потока производится по стандартной методике. [c.82]

Истечение паров. По данным табл. 9 построить кривые изменения скорости со, давления р и удельного объема V по длине сопла, начиная с критического сечения. [c.296]

Для того чтобы выяснить, какое расстояние должно быть между наружными краями колпачков, необходимо ясно представить картину барботажа. При малых скоростях пара при прохождении пара в жидкости возникает пузырьковый режим барботажа, характеризующийся тем, что сквозь щели колпачков выходят отдельные пузыри пара. При увеличении скорости отдельные пузыри сливаются и образуют струи. Эти струи, вытекая в среду, обладающую значительно большей плотностью, распадаются на п ыри. Участок сплошной струи получил наименование факела, а этот режим барботажа назван струйным. Скорость течения пара, при которой пузырьковый режим барботажа переходит в струйный, носит название критического. Для случая истечения газа в жидкость через круглые отверстия Аксельрод и Дильман [7 ] предложили формулу [c.152]

Распыление воздухом и паром вследствие значительно большей скорости истечения распылителя дает значительно меньший размер капли, чем в случае механического распыления. Для форсунок низкого давления при давлении дутья р — 3—7 кн м (300—700 мм вод. ст.) можно получить скорости распылителя порядка 60—100 м/сек. Для форсунок высокого давления скорости истечения приближаются к критическим (скорости звука) для сужающихся сопел и могут значительно превзойти критические скорости для расширяющихся сопел. Подогрев воздуха и перегрев пара увеличивают скорости истечения. [c.63]

Давление в конической части сопла падает ниже величины, соответствующей критическому отношению, а следовательно, скорость истечения может быть выше критической, причем она определяется величиной угла конуса сопла. Практически угол конусности не более 10—12 , так как при большем угле струя пара отрывается от стенок. [c.154]

Если в качестве эжектирующей среды используют газ или водяные пары, то коническое сопло с цилиндрической частью на выходе применяют при скорости истечения ниже критической, т. е. при отношении давлений [c.17]

Экспериментальные исследования показывают, однако, что по мере приближения температуры жидкости к точке кипения величина 8 приобретает такое же значение, как для паров. При этом для каждой температуры жидкости имеется свое критическое отношение давлений pjp- кр ниже которого не происходит увеличения скорости истечения. [c.38]

Пользуясь вышеуказанными соотношениями, можно рассчитать скорости истечения и выходное сечение сопла при заданных параметрах и расходе газа. Критическое отношение е для воздуха равно 0,528, для перегретого водяного пара 0,546, для сухого насыщенного водяного пара 0,577. [c.69]

Паровые сопла. Скорость истечения рабочего пара в соплах эжекторов холодильных машин во всех случаях выше критической. Для использования всего теплового перепада рабочего пара применяются сопла Лаваля. Расчет сопла состоит в определении наименьшего сечения (горловины) и выходного сечения. [c.76]

Для максимального использования потенциальной энергии рабочего пара в холодильных машинах применяются эжекторы с соплами Лаваля,, и поэтому скорость истечения рабочего пара в соплах всегда выше критической. [c.230]

Точка 2 характеризует конечное состояние пара на выходе из сопла, если режим истечения докритический. При критическом режиме параметры на выходе устанавливаются критические. Соответственно в уравнения для расчета скорости и расхода необходимо подставлять значения энтальпии при критическом давлении. [c.239]

Исходя из теории равновесного истечения кипящей жидкости через сопло, Линде и Шмидт [5] предложили несколько отличающийся метод расчета пропускной способности дроссельного вентиля. Они также считали процесс изоэнтропическим и учитывали, что при истечении показатель адиабаты k сильно меняется с изменением паро-содержания в потоке. К определению критического давления они подходили, допуская, что увеличение скорости кипящей жидкости в проходном сечении (как и для газов) возможно только цока ее [c.13]

По истечении некоторого времени материал с поверх ности начинает подсыхать и на нем постепенно образуется высохший слой — корка, сначала в виде маленьких бугор ков, которые, непрерывно увеличиваясь, затягивают всю поверхность материала. Период образования корки соответствует второму периоду сушки, когда испарение происходит, так же как и в первый период, с поверхности материала, но величина влажной поверхности в этот период, вследствие образования корки, постепенно уменьшается, в связи с чем скорость сушки будет равномерно падать. Влажность материала, -при которой на его поверхности начинает образовываться корка, называется первой критической влажностью, а влажность, при которой образование корки заканчивается, — второй критической влажностью. После того как корка затянет всю поверхность влажного материала, начинается третий период сушки, характеризующийся испарением влаги из внутренних слоев материала Толщина корки в этот период все время увеличивается, пока не достигнет толщины слоя высушиваемого материала, что будет соответствовать окончанию процесса сушки. Скорость сушки в третий период быстро падает, так как сопротивление корки прохождению сквозь нее паров влаги из внутренних Слоев материала все время возрастает. В действительности процесс сушки пастообразных материалов в неподвижном слое осложняется такими явлениями, как образование трещин и вздутий на поверхности материала, выпадение кристаллов, содержащихся в маточном растворе, и т. п. [c.270]

Поведение многих газов, особенно при высоком давлении, и паров в состоянии, близком к насыщению, значительно отличается от поведения идеальных газов. Многие реальные газы при низком и среднем давлении удовлетворяют уравнению состояния идеального газа р/р == RT. Если же температура газа близка к критической или ниже ее и среда находится в состоянии пара, то уравнение состояния идеального газа не удовлетворяется д аже при средних и низких давлениях. При расчете предохранительных устройств свойства реальных газов обычно учитывают введением в уравнение состояния коэффициента сжимаемости как это сделано в уравнении (П. 19). Однако в процессе истечения реального газа изменяется и показатель адиабаты, а скорость звука в некоторых средах также не соответствует уравнению (И. 13). В этих случаях для расчета нужно пользоваться уравнениями (П.11) и (11.14) с использованием значений скорости звука из уравнения (11.12) или из следующего выражения [c.38]

Следовательно, в простом сопле полного расширения пара не будет и на выходе из сопла установится критическое давление Р2кр = РкрР = 0,546 2,0 = 1,092 МПа. Это значит, что адиабатой расширения пара при его истечении из суживаюшегося сопла будет не линия 1-2, а линия 1-2у р. Скорость истечения пара согласно (5.24) [c.148]

Для фреона-12 при температуре кипення +10° р ==4,3 адаа, у, =0,042 м /кг и разности давлений Др=10 кГ/см р д .= 14,4 ата, что соответствует = 56° при удельном объеме пара у = 0,0125 м /кг. При этих условиях критическая скорость истечения фреона-12 [c.294]

Удельный расход пара на распыливание мазута в эксплуатационных условиях составляет от 0,4 до 0,8 кг кг (3— 6% от паропроизводительностп котельного агрегата). Расход пара, как показывает опыт, возрастает при ширине кольцевой ш ели более 0,8—1 мм д увеличении давления пара. Понижение экономичности форсунок В. Г. Шухова с повышением давления пара обз словлено формой кольцевой шели, через которую вытекает пар. При истечении пара в этих условиях нельзя получить скорость выше критической. Поэтому форсунки В. Г. Шухова целесообразно применять при давлешш пара не более 0,25—0,30Мк/лг. Повышение давления, не увеличивая кинетическую энергию струи пара, приводит к возрастанию его расхода. [c.348]

Следовательно истечение пара через отверстия маточника будет яроисяодить со скоростью ниже критической и давление пара на выходе на сипла р действительно будет равно дав гению среды р . Необходимое общее сечение всех отверстий маточника определится по уравнению (111, 45) с учетом коэффициента расхода дая цилиндрических отверстий (7)=0,65) [c.97]

Дальнейшее понижение противодавления р2 ниже критического значения (или соответственное понижение температуры когщсисацин) ие влияет на увеличение производительности истечения пара из пористой массы высушивае.мого те. ш, т. е. скорость сушк1 увеличиваться уже не будет. Для ряда температур высушиваемого материала найдем упругость пара р1 и затем критические упругости ро. [c.889]

Полученные выше уравнения соответствуют действительности, когда сопротивление перед наименьшим сечением имеет вид сужающегося сопла (фиг. 5.8, а), т е. когда не происходит больших и резких изменений в направлении потока. Если это предположение не выполняется и наблюдается существенное изменение формы профиля скоростей в наименьшем сечении, то поставленная задача значительно усложняется. Некоторым предельным случаем такой задачи можно считать отверстие с острыми краями в бесконечной пластине (фиг. 5.8,6). Протекание паров и газов через такие отверстия исследовали Чаплыгин и Франкл [3]. Они установили, что в этом случае критическое отношение давлений Лкв оказывается значительно меньше (для воздуха 0,037, для перегретого водяного пара 0,13) и что максимальный коэффициент истечения также уменьшается (для [c.157]

Выше было оговорено, что приведенный анализ течения через расходомерные устройства действителен только для скоростей, не превышающих скорости звука. Поскольку скорости в расходомерных устройствах иа практике могут иметь сверхзвуковые значения, следует рассмотреть условия движения газов и паров прн скоростях, превышающих скорость распространения звука, так как при таких скоростях коэффициент расширения е меняет свою величину. Характерной величиной здесь является критическое отношение давлений Рй1Р )кр при котором скорость течения в наиболее узком проходном сечении становится равной скорости звука. При дальнейшем понижении давления 2 расход среды не увеличивается, так как состояние потока в наиболее узком (критическом) сечении не изменяется, а происходит расширение газа с появлением сверхзвуковых скоростей за критическим сечением. Такая картина течения получается, например, при истечении газа в вакуум. При сверхкрнтическом перепаде давления следует измерять давление и температуру протекающей среды только перед дросселирующим органом, так как именно этими величинами определяется состояние среды в критическом сечении. Следовательно, отпадает необходимость измерений перепада давлений Рг—Р[. Изменение условий протекания обусловливается изменением начального Давления Рь [c.71]

И. Ленгыюр [33] впервые использовал значения скоростей испарения с накаленных в высоком вакууме проволок, рассчитанных из данных о потере веса, для определения давлений пара и теплот испарения металлов с высокими температурами кипения. Совместно с Г. А. Джонсом и Г. М. Маккеел [34] он определил оти, пмеюш,ие также техническое значение, величины для вольфрама, молибдена, платины, никеля, железа, меди и серебра. При этом принималось, что а = 1. Подтверждением правильности сделанного предположения служило согласие с данными, полученными при использовании общего уравнения для давления пара при. подстановке в него химических констант Сакура — Тетрода — Штерна. Частично экспериментальным и частично расчетным путями данные проверялись П. Хартеком [35] п А. Эйкеном [36]. Давления пара меди и серебра были измерены посредством кнудсеповского метода истечения, многократно и надежЕю испытанного. При этом оказалось, что значения давления пара, определенные методом раскаленной проволоки, были на 1/3 -ь 1/4 меньше. Новый критический пересчет экспериментальных данных Ленгмюра п его сотрудников показал, что подобные же отношения наблюдаются и для остальных металлов, за исключением платины. [c.35]