Поле разряд

Чтобы увеличить плотность нейтрального газа внутри полого плазменного цилиндра, не изменяя основное газовое питание, в центре катода была установлена керамическая трубка для независимой подачи газа. Дополнительная инжекция относительно большого количества нейтрального газа снижала угловую скорость и в большинстве случаев приводила к уменьшению коэффициента разделения. Многочис..чеиные эксперименты, выполненные при различных параметрах разряда, показали, что разделение, достижимое при вращении полых плазменных цилиндров, не превышает разделительный эффект, полученный при вращении сплошных (аь 1,3). В полом разряде обогащение легким изотопом также происходит вблизи анода и во внешних областях дуги. [c.294]

Весьма интересны исследования влияния наложения электрических полей (разрядов) на механизм и кинетику процесса пиролиза газов 3]. [c.8]

Электрические поля в технологическом оборудовании, создаваемые заряженным сыпучим материалом, находящимся в нем, являются неоднородными. Развитие электрического разряда в таких полях начинается в местах их наибольшей напряженности около пеналов термометров и термопар, ребер жесткости и других выступающих внутрь аппарата конструктивных элементов. При локальном усилении поля разряд может происходить при весьма малом значении его средней напряженности. [c.179]

На рис. 2.41 показаны фотографии непрерывно горящего оптического разряда, па рис. 2.42 — температурное поле разряда. Температуру измеряли по континууму излучения в узком интервале длин волн вблизи Л = 5125 А и интенсивности излучения спектральных линий атомов и ионов азота. Центр плазменного сгустка на рис. 2.41 сдвинут на 1,1 см к источнику излучения. Температура в центре сгустка при Р = = 2 атм была равна 18000 К в Аг, 14000 К в Хе. Нри Р = 6 атм в Н2 температура равна 21000 К, в N2 при 2 атм — 22000 К. Температура всегда падает монотонно от центра к периферии плазменного сгустка. Размеры сгустка всегда находятся в пределах 3 -Ь 15 мм, плазма вытягивается вдоль оптической оси. Очень важные в практическом отношении зависимости показаны на рис. 2.43 — пороговые мощности лазеров при возбуждении оптических разрядов в различных газах в зависимости от давления. Во всех исследованных газах пороговая мощность лазера резко возрастает с давлением. [c.96]

При исследованиях напряжённости поля в тёмном катодном пространстве наблюдают отклонения пучков катодных лучей в поле разряда или пользуются расщеплением спектральных линий в электрическом поле. Последний метод не искажает разряда введением посторонних тел или пучка электронов, но применим лишь ирх сильных полях и, следовательно, лишь в случае аномального катодного падения. Приводим на рис. 106 кривую распределения напряжённости поля, снятую этим способом, и вытекающую отсюда кривую распределения пространственных зарядов. [c.265]

Для того чтобы построить количественную теорию искрового-пробоя, надо найти законы и условия образования стримеров. Если в точке, где появился свободный электрон, поле, созданное зарядами данной лавины, много слабее, чем поле разряда, то [c.355]

Это выражение показывает, что в положительном столбе устанавливается такой продольный градиент потенциала Е, что работа еКЕ, совершаемая электроном на протяженности одного свободного пробега вдоль поля разряда, компенсирует потерю энергии на этом пути, так как при продвижении вдоль разрядной зоны на расстояние Ле электрон столкнется раз, теряя при каждом столкновении энергию (е). Таким образом, формула (13) дает ясную интерпретацию смысла величины Е. Согласно (3), (10), (И), (13) кроме того, может быть представлен с одном из следующих видов [c.20]

В магнитно-электроразрядных насосах используется откачивающее действие газового разряда в магнитном поле (разряд Пеннинга). [c.105]

Исчезновение газа при жестчении носит химический характер, но не объясняется просто обычными химическими реакциями между газом и стеклом или металлом, при которых газ переходит в связанное состояние, как это имеет, например, место при удалении следов кислорода путём нагревания вольфрамовой проволоки. Процессы, имеющие место при жестчении, носят более сложный характер ([57], стр. 114 и сл.) уже потому, что мы имеем здесь дело не только с нейтральными частицами газа, но н с ионами, находящимися в электрическом поле разряда. В двухатомных газах в разряде нередко происходит распадение молекул на отдельные атомы между тем хорошо известно, что в таком атомарном состоянии газы химически гораздо более активны, чем в обычном ( активный азот и активный водород химиков). [c.59]

Случай А. Давление газа настолько мало и частота переменного поля разряда настолько велика, что столкновениями электронов с частицами газа за время одного периода изменения поля можно пренебречь. Несложное рещение уравнения движения электрона показывает, что в этом случае движение электрона складывается из поступательного и колебательного движений, причём величина и направление скорости поступательной слагающей зависят от фазы со о переменного поля = оз1по) в момент начала движения свободного электрона. Интегрирование уравнения движения электрона для этого случая даёт [c.658]

V. Хаотическое тепловое движение электронов и ионов преобладает над их направленным движением. Ионизация происходит за счёт соударений наиболее быстрых электронов с частицами газа. Концентрации носителей положительных и отрицательных зарядов равны между собой. Средняя энергия электронов много выше средней энергии нейтральных частиц газа. Убыль энергии электронов плазмы вследствие упругих и неупругих столкновений с частицами газа восполняется за счёт ускорения движения электронов продольным полем разряда за время от одного соударения до другого [c.400]

Мы ввели здесь обозначение а, так как поле разряда, а следовательно, и значение коэффициента а в каждой точке разрядного промежутка будут иные, чем при исчезающе малом По. Обозначим через и п, число электронов, выходящих из катода под действием у-процессов разряда, [c.446]

Распределение поля у катода. Излучение катодных частей тлеющего разряда. Механические силы на катоде. Из ряда работ по изучению распределения поля в области катодного падения следует, что напряжённость поля имеет наибольшее значение вблизи катода и уменьшается в сторону тлеющего свечения в области последнего напряжённость поля имеет минимум. При этих исследованиях используются простые зонды, наблюдения отклонения пучков катодных лучей в поле разряда, а также измерения эффекта Штарка (расщепление спектральных линий в электрическом поле). К сожалению, последний метод, не искажающий разряда введением посторонних тел или пучка электронов, применим лишь при сильных полях и, следовательно, лишь в случае аномального катодного падения. Приводим на рисунке 202 кривую распределения напряжённости поля, снятую этим последним способом, и вытекающую отсюда кривую распределения пространственных зарядов [1423, 1512]. [c.463]

Для того чтобы построить количественную теорию искрового пробоя, надо найти законы и условия образования стримеров. Если в точке, где появился свободный электрон, поле, созданное зарядами данной лавины, много слабее, чем поле разряда, то этот электрон попадает непосредственно на анод, образовав на своём пути лишь незначительную новую лавину электронов. Чтобы фотоэлектроны вместе с образуемыми ими лавинами вливались в канал основной лавины, надо, чтобы существовало определённое соотношение между полем лавины и полем разряда, созданным электродами. Это первое условие образования стримера выдвинул Мик [1917]. Второе условие заключается в том, чтобы головка лавины излучала количество фотонов, достаточное для поддержания и распространения стримера. Это второе условие ввёл Лёб [1870], [c.553]

Отрицательные ионы попадают на поверхность частиц, во первых, вследствие их движения в поле разряда и, во-вторых вследствие своего беспорядочного теплового движения. Рассмо трение первой задачи приводит к представлению о так называемом предельном заряде х е, при наличии которого на частице поле разряда более не в состоянии привести новый дополнительный ион на поверхность частицы. Согласно этой теории зарядки частиц [2418—2420], [c.712]

Конструктивно ионный лазер на аргоне (Аг+) отличается от гелий-неонового лазера наличием обводного канала (рис. 1.24). Электрическое поле разряда вызывает. миграцию нонов аргона Аг+ и их накопление в катодной области (като-форез). Тогда по обводному каналу атомы аргона диффундируют обратно к ано.ду. За счет ускоряющего действия электрического поля разряда температура ионов аргона Аг+ становится очень высокой ( 3000 К). Столкновения ионов со стенками трубки могут вызвать ее разрушение, поэтому трубку изготавливают из графита нли бериллиевой керамики. [c.47]

Из выражений (2) — (4), (6) —(9) следует, что фактор обхода, т. е. число беспорядочных столкновений электронов с нейтральными частицами на одно столкновение по направлению вдоль поля разряда равно [c.20]

Экспериментальные исследования коэффициентов рекомбинации. Экспериментально коэффициенты рекомбинации измеряют по времени спадания концентрации электронов в распадающейся плазме после выключения электрического поля разряда. В более ранних работах ограничивались измерением только концентраций электронов с помощью зондов Ленгмюра или микроволновых методов. Сводка этих работ и их результатов приведена в [6]. В последние годы, однако, стало очевидным, что процессы рекомбинации более слон ны, чем это считалось раньше. До сих пор нет единого мнения о роли процессов диссоциативной рекомбинации (например, в гелии). [c.70]

Стягивание разряда может быть вызвано также на-."лмием продольного магнитного поля Разряд [c.43]

Другим следствием наложения поперечного магнитного поля является изменение в характере распределения интенсивности линий по диаметру полости (рис. 4). С увеличением магнитного поля разряд постепенно стягивается к стенкам полости, при этом повышается яркость линий гелия, особенно искровых, в неносредствениой близости от стенок полости и происходит одновременное ослабление их в центральных областях. [c.258]

Случай А. Давление газа настолько мало и частота переменного поля разряда настолько велика, что соударениями электронов с частицами газа за время одного периода изменения по.чя можно пренебречь. В этом случае движение. электрона складывается из ностунательного и колебательного движений, причём величина и направление скорости поступательной слагаюиюй зависят от фаз7.1 / высокочастотного ноля [c.393]

Явления, имеющие место в тех частях разрядного промежутка, где не могут иметь места нарастание п распространение электронных лавин, так как там напряжённость электрического поля недостаточно велика, были расшифрованы теорией газоразрядной плазмы, созданной Ленгмюром и его школой, начиная с 1924 года. Плазма представляет собой сильно ионизованный газ, и её можно рассматривать как смесь нейтрального газа, газа, состоящего из положительных ионов, и электронного газа. Часть молекул или атомов нейтрального газа находится в возбуждённом состоянии. В некоторых случаях часть отрицательно заряженных частиц в плазме составляют отрицательные ионы. Концентрация полож1ггельных ионов равна или почти равна концентрации электронов (или концентрации электронов и отрицательных ионов, вместе взятых). То беспорядочное (хаотическое) движение, которое присуще электронам и ионам в плазме наравне с нейтральными молекулами — тепловое движение, — преобладает над направленным движением электронов и ионов в электрическом поле разряда. Средняя энергия хаотического движения электронов много выше средней энергии теплового движения молекул газа. Это обстоятельство характеризуют выражением температура электронов много выше температуры нейтрального газа. [c.392]

Расположение пространственных зарядов в слоистом столбе приводит к следующему объяснению явлений в слоистом разряде. В слое газа аЬ (рис. 210) в области светящейся головки страты происходят усиленная ионизация и усиленное возбуждение частиц газа. В этом слое большое количество быстрых электронов теряет свои скорости и, кроме того, появляется большое число медленных вторичных электронов. Под действием продольного поля разряда все эти электроны покидают слой аЬ и вступают в область с, обладая лишь малым запасом энергии как перенос-1ГОГ0 дв1гжеиия в направлении поля (дрейфа), так и теплового [c.485]

В газовом разряде реакции также могут итти в двух направлениях, и по прошествии достаточно долгого времени также устанавливается определённая равновесная концентрация, одинаковая при равных условиях протекания реакции. Однако при разряде обычно нет термодинамического равновесия средние энергии частиц различного рода, обменивающихся энергией при столкновениях, не равны между собой. Так, например, средняя энергия ( температура ) электронов при наличии электрического поля разряда много больше, чем энергия нейтральных частиц газа. Поэтому закон действия масс в том виде, как он вытекает ИЗ термодинамики, в этом случае неприложим, и равновесные концентрации, если подсчитать их по термодинамическим формулам, соответствуют гораздо более высоким температурам, чем температура газа в разряде [2241]. Например, при реакции [c.681]

После зажигания тлеюш,его разряда процесс ионизации идет лавинообразно — электроны и положительные ионы в результате новых столкновений с молекулами газа вызывают появление новых пар заряженных частиц. Основные процессы образования заряженных частиц развиваются в области, прилагающей к катоду. Положительные ионы газа с большой кинетической энергией бомбардируют поверхность катода и выбивают из него первичные электроны. Разгоняясь в электрическом поле разряда, первичные электроны уже в прикатодной области приобретают способность к ионизации молекул газа с образованием положительных ионов и вторичных электронов, которые в дальнейшем также участвуют в актах ионизации. [c.109]

Пузырьки газов, образующиеся в жидкости на усах стриммеров при их росте, существуют относительно долго и сохраняются даже тогда, когда тот или иной ус уже исчезает. Эти пузырьки могут довольно ярко светиться желто-оранжевым или фиолетоворозовым цветом под влиянием собственных полей разряда. [c.257]

ГИЯ таких импульсов может возвращаться электронному- сазу прш активносвязанных колебаниях плотностей электронов и нейтральных частиц плазмы разряда. Это должно способствовать сохранении от рассеивания свободной энергии электрического поля разряда и тем самым приводить к дополнительному увеличению энергетического выхода образующихся в разряде химических продуктов. [c.40]

При наложении постоянных магнитных полей [24] в случае, если ( )>Vэфф, возникают резонансные явления время формирования разряда с возрастанием напряженности Н сначала уменьшается, достигает минимума при его значении, соответствующем циклотронному резонансу, а затем снова возрастает. В очень сильных магнитных полях разряд может вообще не возникать. Наложение электрического поля увеличивает время формирования разряда. Слишком сильное электрическое поле также препятствует зажиганию разряда. Объяснения здесь, очевидно, совершенно аналогичны тем, которые приводились в связи с рассмотре-1п ем пробоя газа при непрерывной подаче энергии. [c.219]

Для определения структуры Я-разряда нужно также иметь в виду, что в высокочастотных полях может наблюдаться расслоение электронов и ионов по радиусу трубки, что объясняется их различной подвижностью. При вращении, вызванном образованием вихревых токов, происходит своеобразное центрифугование частиц. С этим же, по-видимо-му, связано интересное явление, наблюдаемое в некоторых газах (Н, Не и др.) при наложении продольного магнитного поля — разряд принимает С7ратообразную спиральную структуру. Плазма начинает быстро вращаться. Скорость вращения и направление его зависят от напряженности магнитного поля [43, 44]. Вращение плазмы обнаружено в без-электродном высокочастотном разряде в аргоне при давлении 1—3 атм [45], Образуются сгустки плазмы, которые в однородном магнитном поле напряженностью Я 2,5 кэ вращаются периепдикулярно направлению поля, образуя с ним правовинтовую систему. При небольших Я сгустки плазмы имеют сфероидальную форму, которая с ростом Я переходит в тороидальную, а затем приобретают характер биений. В ксеноне тоже образуются сгустки, которые суш,ествуют вплоть до давлений 30 атм при мощности генератора 8 кет. Эти явления связаны с возникновением электродинамических сил взаимодействия токов, протекающих в плазме с внешним магнитным полем. [c.225]

Так как, с одной стрдрш, ЭЛ К1ршш. Вхи1едсет малой массы приобретают в поле разряда, необходимом для поддержания плазмы, значительно большие энергии, чем тяжелые ионы, а с другой стороны, при упругих столкновениях с тяжелыми частицами могут отдавать лишь ничтожную долю своей энергии, получается, что электроны плазмы имеют большую среднюю энергию, чем другие частицы в плазме, т. е. ионы и молекулы газа. Иными словами, температура электронов в плазме положительного столба тлеющего разряда может значительно превышать среднюю температуру газа и достигать десятков тысяч градусов при температуре газа, измеряемой десятками или сотнями градусов. В этом смысле говорят о неизотермичной плазме, характерной для низких давлений газа в разряде (порядка мм и десятков мм рт. ст.). При повышении давления обмен энергиями между электронами и тяжелыми частицами увеличивается вследствие возрастающего числа столкновений, температура электронов снижается, а температура газа, наоборот, повышается и плазма может стать изотермической. Такова плазма в дугах при высоких давлениях, в которых температура электронов, ионов и нейтральных молекул приблизительно одинакова. Ранее говорилось, что положительный столб не является жизненно необходимым для существования разряда, но в практических применениях как в химии, так и светотехнике положительный столб и его плазма играют основную роль. Дело в том, что протяженность прикатодных областей обратно пропорциональна давлению и имеет заметные размеры только при очень низких давлениях. Так, при 1 см рт. ст. толщина области катодного падения составляет в зависимости от газа и материала электродов 0,2—1,0 мм. Для получения же значительных эффектов приходится применять более длинные разряды, т. е. иметь дело в основном с положительным столбом. [c.35]

Ионизация газа в дуге достигается главным образом за счет соударений нейтральных частиц с электронами, разгоняемыми продольным полем разряда. Высокая концентрация в газе электронов поддерживается за счет их усиленной эмиссии с катода. Элементарные акты в дуге могут вызываться также такими факторами, как термической или фотоионизацией или возбуждением. Учитывая, однако, что в дуге средняя энергия электронов много выше средней энергии нейтральных частиц газаР], следует полагать, что элементарные акты в дуге протекают всё же преимущественно за счет электрической, а не за счет термической и фотоактивации. [c.142]

Существуют и другие (помимо отмеченных выше) виды астабилизационных воздействий на водные дисперсии полимеров (воздействие электромагнитных полей, разряд на электроде и т. п.), однако они представляют интерес в большей мере для технологии нанесения воднодисперсионных красок, нежели для технологии их изготовления. [c.28]