Скорость жидкости при движении друго

Теперь предположим, что некая очень серьезная опасность заставит людей, находящихся на платформе, побежать, т. е. перейти на другой более высокий уровень скорости свободного движения, скажем, 10- 12 км/ч. Нетрудно представить, что произойдет. С одной стороны, неизбежно образование пробок и завалов, которые, если говорить конкретно о людях, могут привести к печальным последствиям. С другой стороны, в потоке возможно образование пустот, совершенно свободных от людей. Ясно, что движение пассажиров в этом случае становится неустойчивым. В чем же причина такой неустойчивости Чисто интуитивно понятно, что все дело в инерции. Именно инерция при высоком уровне скорости свободного движения не позволяет одним набрать необходимую скорость, а другим во время ее погасить или изменить направление движения, вследствие чего происходят столкновения и образуются пробки. Действительно, в данном случае имеет место инерционный механизм возникновения неустойчивости, и проявляется он соверщенно одинаково как при движении больших масс людей, так и при движении частиц в жидкостях и газах. Небольшое локальное увеличение концентрации частиц (или людей) в потоке в соответствии с законом движения Мд=ид( >) или и=и п) должно приводить к локальному уменьшению скорости их движения. Но поскольку скорость частиц, следующих за возникшим уплотнением, вследствие инерции не может при изменении концентрации измениться мгновенно, они догоняют частицы, движущиеся в уплотнении с меньшей скоростью, и, таким образом, возникшее возмущение нарастает. [c.136]

Опытами О. Рейнольдса, а также других исследователей было установлено, что движение потока будет ламинарным, если число Рейнольдса равно или меньше 2320. Если же число Рейнольдса больше 10 ООО — движение турбулентное. При значениях числа Рейнольдса в пределах 2320—10 ООО может быть как турбулентное, так и ламинарное движение жидкости. Движение жидкости при числах Рейнольдса в пределах 2320—10 ООО характеризуется неустойчивым состоянием, при котором достаточно малейшего возмущения (толчка), чтобы ламинарное движение перешло в турбулентное. Поэтому 2320 можно считать критическим значением числа Рейнольдса (Кекр), а скорость жидкости, соответствующая Ке р, считается критической скоростью ( кр)-Значение критической [c.35]

Брызгоунос. Брызгоунос складывается из двух составляющих. Одна образована мелкими каплями, скорость витания которых меньше скорости газа. Для определения скорости витания можно использовать формулы (1.28) и (1.29). Вторая (обычно основная) составляющая уноса — это крупные капли, получившие значительную кинетическую энергию при их образовании. Величина брызгоуноса зависит от вида контактного устройства, скорости движения фаз, физико-химических свойств газа (пара) и жидкости и других факторов и определяется по эмпирическим уравнениям. [c.19]

Режим четвертый IV (см. рис. 183)—факельный режим — возникает после режима аэрации, когда скорость газа в щелях настолько возрастает, что отдельные пузырьки его начинают сливаться в струи. Струи газа, проходя то в одном, то в другом месте тарелки, приводят слой аэрированной жидкости в колебательное движение. В этом режиме резко изменяется характер протекания жидкости через щели тарелки. Если при низких скоростях жидкость протекала в среднем равномерно через все щели в виде дождя , то, начиная с образования волн, она протекает порциями то в одном, то в другом месте тарелки, соответствующем перемещающейся впадине волны. Кроме того, для этого режима характерно возникновение интенсивного уноса капель жидкости на вышерасположенную тарелку [c.377]

Агрегатное состояние реагирующих и образующихся при реакции веществ является основным фактором, определяющим тип аппарата в целом. При синтезе присадок практически возможны следующие системы взаимодействия реагентов газ — жидкость, жидкость — жидкость и жидкость — твердое вещество. Взаимодействие газа и жидкости протекает тем активнее, чем больше поверхность их соприкосновения и чем эффективнее газ распределяется в жидкости. Скорость поглощения газа жидкостью увеличивается также при повышении давления системы. Одним из методов создания максимальной поверхности контакта в периодических аппаратах является перемешивание, которое получило наиболее широкое распространение в процессах производства присадок. В системах жидкость — жидкость взаимодействие компонентов ускоряется в результате развития поверхности массообмена реагирующих жидкостей и увеличения скорости перемещения одной жидкости относительно другой. Наиболее развитая поверхность массообмена и теплообмена образуется при пленочном движении жидкости, поэтому создание пленочного движения жидкости следует рассматривать как важнейший путь интенсификации процесса. При взаимодействии несмешивающихся жидкостей или жидкостей и твердых веществ хорошее контактирование является также одним из важнейших факторов. Интенсивность контакта зависит от консистенции реагирующих веществ. [c.221]

Если рассматривают изменение скорости и других параметров потока только вдоль оси потока, то движение называется одномерным. Когда же учитывают изменение скоростей, давлений и других параметров по двум или трем координатным осям, то движение жидкости называется соответственно двумерным (плоским) и трехмерным (пространственным). [c.39]

Однако движение жидкости в трубопроводе характеризуется не только распределением скоростей, но и другими факторами вязкостью жидкости, ее плотностью и др. Как доказывается в теории подобия, для того чтобы жидкость в трубопроводах диаметрами 1 и 2 двигалась подобно, в их сходственных точках должны быть равны некоторые безразмерные соотношения физических величин, влияющих на движение жидкости. Эти безразмерные соотношения разнородных физических величин называются критериями подобия [c.147]

Вследствие действия подъемных сил, обусловленных разностью плотностей фаз, истинные скорости газа и жидкости отличаются друг от друга на величину относительной скорости При восходящем движении газожидкостной смеси [c.18]

Совершенствование сушествующих й внедрение новых методов разработки залежей нефти И газа требуют глубокого изучения механизма осуществляемых процессов. Жидкости и газы, насыщающие пористую среду нефтегазоносных пластов, представляют собой, многокомпонентную смесь углеводородов. Кроме углеводородных компонентов в пористой среде имеются также неуглеводородные компоненты, растворимые или практически нерастворимые в углеводородных смесях (например, вода) В результате отклонения системы от термодинамического равновесия, вызванного изменением пластовых условий, могут возникать сложные движения двух-трехфазных многокомпонентных систем в пористой среде, при которых скорости движения отдельных фаз, их плотность и вязкость меняются во времени и в пространстве. Эти движения характеризуются переходом отдельных компонентов из газовой фазы в жидкую, различием фазовых скоростей, диффузией компонентов, составляющих фазы и др. Такой характер фильтрационных течений возникает в пористой среде при движении газированной жидкости и ее вытеснении из пласта водой и газом, при фильтрации газоконденсатных систем, вытеснении нефти из пласта газом высокого давления или обогащенными газами, при взаиморастворимом вытеснении жидкостей и других процессах., [c.3]

Диффузионный перенос вещества из одной фазы в другую происходит через поверхность раздела, образующуюся в месте соприкосновения обеих фаз. Считается, что по ту и другую стороны поверхности раздела образуются тонкие пограничные диффузионные слои, в которых наблюдается резкое изменение концентрации. Движение жидкости внутри пограничного слоя носит ламинарный характер, причем скорость движения возрастает линейно с увеличением расстояния от поверхности раздела. В массе газа или жидкости движение носит турбулентный характер. Здесь преобладает более быстрый процесс конвективной диффузии, что приводит к выравниванию концентраций в направлении, поперечном к иоверхности раздела фаз. Таким образом, в разных зонах той или другой фазы действуют различные механизмы переноса в зависимости от гидродинамических условий. [c.262]

Поведение жидкости начинает отличаться от кипения в большом объеме по мере увеличения скорости ее движения и возрастания паросодержания по сравнению с низкими значениями, свойственными кипению в большом объеме. Один из лучших способов визуального наблюдения этих явлений — исследование характера течения в одиночной длинной трубе, в которой недо-гретая жидкость последовательно нагревается, кипит и перегревается по мере движения от одного конца трубы к другому. Ниже обсуждаются характеристики течения в каждом из этих режимов. [c.88]

При неустановившемся движении скорость жидкости изменяется не только при перемещении частицы потока из одной точки пространства в другую, но и с течением времени в каждой точке. Поэтому, в соответствии с уравнением (П,28), составляющие ускорения в уравнении (П,46), выражаемые субстанциональными производными для неустановившихся условий, имеют вид [c.51]

Другим примером, иллюстрирующим различие времен пребывания, может служить рассмотрение профиля скоростей при движении жидкости по трубе (см. рис. II-10, стр. 45). Различия в скоростях по сечению наиболее велики при ламинарном течении. Поэтому частицы, движущиеся вблизи оси трубы, обгоняют частицы, движущиеся ближе к ее стенкам, и находятся в трубе значительно меньшее время, чем последние. При турбулентном течении скорости распределены по сечению трубы более равномерно. Однако и в данном случае время пребывания разных частиц жидкости неодинаково, что обусловлено турбулентными пульсациями, под действием которых происходит перемешивание частиц, или турбулентная диффузия различные частицы движутся в разных направлениях по отношению к движению основной массы потока, в том числе и в поперечном (радиальная диффузия), и в продольном (осевая диффузия). Осевая диффузия может как совпадать по направлению с движением основной массы потока, так и быть направлена в обратную сторону, в результате чего возникают различия во времени пребывания частиц жидкости. Радиальная же диффузия, выравнивая профиль скоростей, наоборот, сближает время пребывания разных частиц. [c.117]

В главе П были рассмотрены законы движения твердых тел в жидкостях и определена скорость свободного осаждения частиц под действием силы тяжести в неограниченном объеме. Эти законы, как указывалось, применимы лишь в том случае, если концентрация дисперсной фазы очень мала и ее частицы при движении не соприкасаются одна с другой. В промыщленности процессы осаждения очень часто проводятся в ограниченном объеме при большой концентрации дисперсной фазы, т. е. в условиях, когда оседающие частицы могут влиять на движение друг Друга. [c.178]

Измерив скорость перемещения мениска жидкости в одном направлении, мер яют направление тока в цепи с помощью переключателя 12 и измеряют скорость движения жидкости в другом направлении (также не менее 8—10 раз). [c.90]

Когда тело испытывает сопротивление движению со стороны своих же частиц, противодействующая сила называется внутренним трением или вязкостью. Таким образом, вязкость — это внутреннее трение, проявляющееся при относительном движении соседних слоев жидкости и зависящее от сил сцепления (взаимодействия) между молекулами. Во всех жидкостях при перемещении одних слоев относительно других возникают более или менее значительные силы трения, направленные по касательной к поверхности этих слоев. Сила внутреннего трения Р прямо пропорциональна площади 5 трущихся друг о друга слоев жидкости и скорости их движения с1и и обратно пропорциональна расстоянию этих слоев (1х один от другого [c.42]

Скорость перехода компонента из одной жидкости в другую, не смешивающуюся с ней (например, из стали в шлак), часто определяется величиной конвективного перемешивания в обеих фазах, возникающего в результате разницы температур, выделения пузырьков газа и пр. В таких случаях распределение скоростей течения и концентраций на границе двух жидкостей представляется более сложным, чем при движении жидкости относительно твердого тела. В связи с этим изложенные выше представления о пограничном слое могут быть использованы лишь для качественного рассмотрения кинетики реакций в системе, состоящей из двух жидкостей. [c.376]

Процесс эмульгирования связан с явлениями гидродинамической нестабильности. Одно из них — переход от ламинарного режима течения к турбулентному, или вихревому,— происходит при числах Рейнольдса, превышающих 2320 (см. с. 121). Турбулентный режим течения сопровождается образованием вихрей, вызывающих отрыв мелких капель. Другой вид гидродинамической нестабильности наблюдается при относительном перемещении жидкостей. Движение объемов двух контактирующих жидкостей способствует возникновению волн на границе фаз, а при больших скоростях приводит к вытягиванию нитей жидкости и отрыву капель. [c.178]

Вязкость тем больше, чем больше плотность газа, средняя длина свободного пробега I и средняя скорость движения молекул и. С ростом температуры вязкость газов возрастает. Изменение вязкости жидкостей подчиняется другим закономерностям. Силы межмолекулярного взаимодействия в жидкости препятствуют относительному сдвигу ее слоев. При повышении температуры подвижность молекул возрастает, действие межмолекулярных сил ослабевает. [c.334]

Рассмотрим жидкость, находящуюся между двумя большими параллельными пластинами (рис. 23, а), одна из которых неподвижна, а другая движется в направлении л со скоростью V. Движению бесконечно тонкого слоя жидкости, прилегающему к каждой пластине, препятствует трение. Движущаяся пластина заставляет жидкость двигаться в направлении х со скоростью, приблизительно равной V, а слой, прилегающий к неподвижной пластине, движется очень медленно. Если представить, что жидкость состоит из большого числа слоев, то каждый слой будет скользить вдоль соседнего и сопротивление за счет трения между прилегающими слоями приведет к появлению градиента скорости. Деформация жидкости, вызванная градиентом скорости, называется сдвигом. И. Ньютон показал, что сила сопротивления между слоями / пропорциональна площади слоев 5 и градиенту скорости между ними Av Ay . [c.39]

Жидкости обладают свойством, известным под названием вязкость, проявляющимся в сопротивлении перемещению одного ее слоя относительно другого. Течение можно рассматривать как перемещение тонких слоев жидкости, движущихся параллельно друг другу (рис. 5). Слой жидкости, непосредственно прилегающий к твердой поверхности (например, к стенке капилляра), можно считать неподвижным. Чем дальше слои жидкости отстоят от твердой поверхности, тем скорость их движения больше. Благодаря разным скоростям между слоями возникает сила внутреннего трения Р, которая определяется по уравнению Ньютона [c.23]

Распределение времени пребывания элементов жидкости в аппарате в основном зависит от характера потока внутри сосуда и, следовательно, от особенностей конструкции реактора. Элементы жидкости, попадая в реактор, в отдельных его областях могут двигаться со значительной скоростью, перемешиваясь с другими элементами. Скорость такого движения в некоторых областях может быть незначительной, кроме того, в аппарате возможно существование циркуляционных и байпасных потоков, в которые оказывается вовлеченной значительная часть элементов жидкости. Все это характеризует и определяет структуру потока жидкости в аппарате и оказывает существенное влияние на характер распределения времени пребывания. Функция распределения времени пребывания элементов жидкости в аппарате полностью описывает случайную величину с вероятностной точки зрения. [c.67]

Насос выходит из строя и отключается, после чего возникает разрыв потока воды. Движение воды в колене продолжается некоторое время, но постепенно расход снижается, а затем направленно движения жидкости изменяется и вода частично вновь собирается в насосе. Для того чтобы правильно сконструировать защиту системы от гидравлического удара, необходима следующая информация объем воды в колене возвращающейся к насосу скорость жидкости непосредственно перед отключением насоса. Можно предположить, что в момент отключения насоса давление Ра в нем будет равно атмосферному. На другом конце трубопровода вода выливается в открытый резервуар В, поэтому здесь давление также равно Ра- Давление в верхней точке трубопровода Р1 не может быть ниже давления водяного пара при данной температуре (и равного Ро). Предположим также, что Яз > 0,3 м. Материальный баланс для колена [c.141]

Неравномерное распределение скоростей означает скольжение (сдвиг) одних слоев или частей жидкости по другим, вследствие чего возникают касательные напряжения (напряжения трения). Кроме того, движение вязкой жидкости часто сопровождается вращением частиц, вихреобразованием и перемешиванием. Й е это требует затраты энергии, ввиду чего удельная энергия движущейся вязкой жидкости (полный напор) не остается постоянной, как в случае идеальной жидкости, а постепенно расходуется на преодоление сопротивлений и, следовательно, уменьшается вдоль потока. [c.49]

Вязкость нефти и нефтепродуктов является следствием сопротивления межмолекулярных сил сдвигу одного слоя жидкости относительно другого и, следовательно, является функцией группового химического состава и молекулярной массы нефти Сила внутреннего трения жидкости (/) по закону Ньютона повышается с увеличением площади соприкосновения ее слоев (з), а также разности скоростей их относительного движения (Дч) и уменьшается с увеличением расстояния (ДЯ) между ними сила внутреннего трения выражается формулой [c.30]

Спиральные теплообменники значительно компактнее обычных трубчатых в них легко достигаются большие скорости жидкости (до 2 м сек), пара или газа (до 20 м сгк) при большей скорости криволинейного движения жидкости достигаются высокие коэффициенты теплопередачи. В спиральных теплообменниках не возникает резкого изменения скорости, и поэтому их гидравлическое сопротивление меньше, чем трубчатых, при равных скоростях жидкости. Спиральные теплообменники меньше подвержены загрязнениям, чем теплообменники других типов. [c.357]

Этот впд расходомеров нашел чрезвычайно широкое применение в практике эксплуатации котельного оборудования для измерения расхода воды и пара. Основной деталью их является мерительная диафрагма, устанавливаемая в трубопроводе, по которому движется вода или пар. За счет гидравлического сопротивления диафрагмы создается разность (перепад) давлений до диафрагмы и за ней, причем чем выше скорости движения потока, тем больше перепад давлений на диафрагме. Скорость же движения пропорциональна расходу жидкости пли пара. Таким образом, замеряя разность давлений на диафрагме, мы можем замерить расход жидкости или пара. Измерение перепада давлений производится с помощью дифференциального манометра, подсоединенного к трубопроводу двумя трубками (одна до диафрагмы, другая после нее). Шкала дифференциального манометра градуируется в единицах расхода пара или воды (т/ч, кг/ч). [c.114]

Гравитационная выталкивающая сила (рг — р) является движущей силой, приводящей к возникновению течения. В аналитическом описании она входит в общее векторное уравнение баланса сил и количества движения. Другими балансовыми уравнениями являются уравнение неразрывности (баланс масс) и уравнение баланса, описывающее любой процесс переноса, вызывающий изменение плотности. Таким образом, всегда имеются по крайней мере три совместных уравнения, определяющие параметры течения скорость, давление и температуру или концентрацию. Кроме того, необходимы некоторые уравнения, связывающие параметры состояния, в частности, уравнение р = р( , С,р). Требуется также знать коэффициенты молекулярного переноса вязкость х для ньютоновской жидкости, коэффициент теплопроводности к, коэффициент диффузии компонентов О в законе Фика и некоторые другие коэффициенты, которые могут появиться в специальных случаях течения. [c.29]

Однако высота, приходягцаяся на данную ступень переноса , может меняться в широких пределах в различных частях одной и той же колонны. Это справедливо в тех случаях, когда в механизме переноса преобладающую роль играет внутренняя диффузия. Кроме того, большое значение имеет не высота сама по себе, а время пребывания частиц в пределах данного отрезка высоты колонны. Следовательно, изменение, соответствую-ni ee переходу от одной точки к другой на рабочей линии, может совершаться на коротком отрезке колонны, когда частицы и жидкость медлеине движутся относительно друг друга, или на значительно болсс длинном отрезке, когда они двил<утся быстро. Если не учитывать возм( и ного влияния скорости относительного движения иа весь процесс переноса, то затрачиваемое время будет в обоих случаях одно и то же. [c.165]

Отклонение от условий неподвижности жидкости и пол у бесконечности ее глубины. Реальная пленка имеет конечную толщину, а действительная скорость жидкости изменяется с расстоянием от поверхности в соответствии с уравнением (IV, ). Поэтому возникает ошибка, связанная с несоблюдением принятого предположения о бесконечности глубины и о равномерном движении всех слоев жидкости со скоростью, равной скорости ее поверхности, т. е. о их неподвижности относительно друг друга. Эммерт и Пигфорд приводят следующее выражение для количества газа, абсорбированного при отсутствии реакции пленкой жидкости высотой 1г [c.82]

Рассмотрим в движущейся жидкости совокупность точек А, В, Р, О, отстоящих на расстоянии AL одна от другой (рис. П-7). В каждой точке построим вектор скорости и> движения жидкости в рассматриваемой точке. Получим в пространстве ломаную линию АВСОЕРО, стороны которой совпадают с направлениями векторов скорости частиц жидкости, находящихся в данный момент в точках А, В,. .., Р, О. При А —> О указанная ломаная линия превратится в кривую линию, которая и является линией тока. Таким образом, скорости всех частиц жидкости, находящихся в данный момент на рассматриваемой линии тока, каса-тельны к ней. [c.37]

Уравнению (II, 12а) можно придать и другой физический смысл. Слой жидкости массой т, примыкающий к перемещаемой верхней пластине (см. рис. П-1), приобретает некоторую скорость и, следовательно, количество движения, или импульс (тхю), в направлении перемещения. Этот слой приводит в движение следующий, передавая ему некоторую часть импульса, и т. д. — от слоя к слою. Следовательно, при течении жидкости пропслодит перенос количества движения (импульс а) в направлении, перпендикулярном направлению скорости жидкости. Соответственно касательное напряжение т (н1м ) может рассматриваться как удельный поток импульса, или количество движения, передаваемое через единицу площади в единицу времени [c.28]

Определение вязкости с помощью вискозимегров основано на законе вязкого трения Ньютона (1.3). Из него следует, что для определения вязкости необходимо измерить напряжение сдвига, которое сообщает слою жидкости некоторую скорость по отношению к другому слою, находящемуся от первого слоя на определенном расстоянии. На практике удобнее задавать постоянное напряжение сдвига и наблюдать скорость относительного движения. При этом можно определять скорость движения жидкости по отношению к [c.14]

Построим теперь динамическую модель процесса абсорбции в насадочном аппарате, учитывающую продольное перемешивание фаз. В реальных аппаратах продольное перемешивание фаз объясняется рядом причин прежде всего различием скоростей движения фаз в разных точках аппарата и, кроме того, турбулентной диффузией фаз, уносом частиц одной фазы (например жидкости) потоком другой фазы (газа). Подробное теоретическое описание продольного перемешивания, учитывающее все перечисленные факторы, в настоящее время отсутствует. Для описания структуры потоков в аппарате обычно используют упрощенные модельные представления. Наиболее распространенными из них являются ячеечная и диффузионная модели. В данной книге для описания структуры потоков используем вторую из этих моделей, согласно которой перемешивание фаз в аппарате аналогично процессу диффузии. В диффузионных процессах при наличии градиента концентрации какого-либо вещества возникает поток этого вещества, называемый диффузионным потоком, который пропорционален градиенту концентрации. Поскольку процесс перемешивания аналогичен процессу диффузии, можно считать что и в насадочном аппарате возникает поток вещества определяемый законом Фика / = = —pZ)gгad0, который в одномерном случае имеет вид / = [c.17]

Наряду с рассмотренной выше перикинетической коагуляцией, когда слипание частиц происходит при их соударении в процессе броуновского движения, важное значение имеет и так называемая орто-кинетическая коагуляция. При ортокинетической коагуляции соударение частиц является следствием их движения друг относительно друга при послойном течении жидкости или оседании частиц с различными скоростями. В последнем случае (при седиментации) крупные частицы, движущиеся с более высокой скоростью, могут догонять медленно оседающие частицы и захватывать их. Вероятность такого сцепления крупных и мелких частиц зависит от соотношения скоростей их оседания, а также от условий прилипания малых частиц к поверхности более крупных. [c.266]

Газы способны диффундировать из-за большой скорости движения их молекул. Скорость диффузии жидкостей значительно меньше, чем газов у твердых тел она еще меньше. И хотя молекулы жидкости движутся быстро, они не могут свободно перемещаться Ь I л Гли / из одной части жидкости в другую, так как их удер-ч . Hii м л и i живают силы притяжения, которые связывают мо- [c.170]

При изучении реологических свойств нефтей широкое применение получили ротационные вискозиметры с коаксиальными цилиндрами, один из которых приводится во вращательное движение с угловой скоростью (О. На другом Щ1линдре замеряют крутящий момент М. Вязкость жидкости вычисляют по формуле [c.64]

Вязкость. Вязкостью называется свойство жидкости оказывать сопротивление перемещению одной части жидкости относительно другой. В технической системе единиц коэффициент вязкости или просто абсолютная вязкость 2 измеряется в кг сек1м и представляет собой силу трения, выраженную в кг, возникающую при движении слоя жидкости площадью 1 со скоростью 1 м/сек относительно слоя такой же площади, отстоящего на 1 м, т. е. при наличии между этими площадями градиента скорости 1 м1сек м. Иногда применяется величина кинематическая вязкость абсолютной вязкости г деленной на плотность р, т. е. [c.15]

В отличие ог стационарного, при неустано вившемся движении величины, влияющие на движение, изменяются во времени. Так, например, скорость жидкости при неустановившемся движении будет меняться в зависимости от времени в каждой данной точке и при переходе из данной точки y , j) в любую другую (x. , у. , г ). [c.38]

Для измерения вязкости высоковязких сред применяют методы пенетрации и пластометрии. В первом случае в среду вдавливают твердое тело (напр., конус, цилиндр, сферу) и по скорости его движения или величине приложенного усилия судят о вязкости. В методах второй группы исследуют сдвиговое течение жидкости между двумя плоскопараллельными пластинками, смещающимися одна параллельно другой растекание жидкости при сдавливании двух плоскопараллельных пластинок ( сжимающие пластометры ) т. наз. телескопич. сдвиг, состовшщй в том, что исследуемую жидкость помещают между соосными цилиндрами, один из к-рых движется вдоль их общей оси. Во всех пластометрич. методах о вязкости судят по отношению силы, вызывающей движение твердого тела, к скорости его движения. [c.377]

Помимо указанных сил, в реальных жидкостях и газах действуют также другие силы, существование которых обусловливается вязкостью. Эти силы проявляют себя в форме напряжений сдвига между отдельными слоями жидкости, когда последние движутся с различными скоростями. При движении по схеме рис. 6-1, когда вектор скорости и параллелен поверхности стенки ab, а в нарравле- [c.158]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология