Вероятность испускания

В 3 гл.III уже было показано, что вероятность испускания или поглощения света, т.е. вероятность перехода, вынуждаемого внешним монохроматическим электромагнитным полем, пропорциональна квадрату модуля дипольного момента перехода, а для плоскополяризованного излучения при фиксированной ориентации молекулы - квадрату модуля соответствующей компоненты дипольного момента. Поэтому, если матричный элемент дипольного момента перехода по симметрии обращается в нуль, вероятность перехода будет также равна нулю. В таких случаях говорят, что переход запрещен по симметрии, в противном же случае говорят о разрешенных переходах. Установление только лишь на основании соображений симметрии того, являются ли переходы из каждого заданного состояния в состояния той же или другой симметрии разрешенными или запрещенными, носит название отбора переходов, а потому совокупность общих утверждений о том, какие переходы запрещены по симметрии (все же остальные, очевидно, разрешены), носит название правил отбора по симметрии [c.228]

Отношение вероятности испускания позитрона и /С-захвата возрастает с увеличением энергии распада и падает с ростом X. Позитронный распад маловероятен для ядер атомов элементов, лежащих дальше группы редких земель. [c.107]

Например, линия испускания изотопа Ге расщеплена на шесть компонент благодаря наличию у ядра железа собственного магнитного момента (см. гл. XI. 3). Однако диффузия распадающегося с переходом в Ге в матрицу из меди, платины, палладия, хрома или нержавеющей стали, позволяет получить источник мессбауэровского излучения, обладающий синглетной линией испускания с большим значением величины вероятности испускания -квантов. [c.190]

Квантовый выход Л. равен отношению числа испускаемых фотонов к числу поглощаемых. Он определяется квантовым выходом ф, образования данного возбужденного состояния, вероятностью испускания фотона или константой скорости этого процесса (определение см. ниже) и средним временем жизни т, возбужденного состояния [c.615]

Это выражение определяет вероятность того, что отдельная молекула переводится из состояния п в состояние т. Аналогичное выражение получается для вероятности испускания излучения. Полное число молекул, возбуждаемых из состояния п в состояние т за время t, можно найти умножением уравнения [c.126]

Рис. 14.81. Вероятность испускания Оже-электронов и рентгеновской флуоресценции в зависимости от атомного номера

Таким образом, в соответствии с (93,4) и (93,9) вероятность испускания фотона атомной системой в единицу времени определится формулой [c.447]

Подставляя (94,11) и (94,13) в (94,7), находим вероятность испускания фотона в единицу времени в телесном угле с10 с поляризацией ва Q) и частотой со = со/г [c.449]

Из этих выражений следует, что вероятность испускания фотона отлична от нуля и в том случае, когда в начальном состоянии не было фотонов ( гоа = 0). Такое излучение называют спонтанным излучением. Часть излучения, интенсивность которого [c.449]

Если R—размер атомной системы, то для длинноволнового излучения RQ 1) наиболее вероятно испускание и поглощение фотонов EJ с наименьшим /, удовлетворяющим (95,14). Это правило обусловлено тем, что матричные элементы переходов, в соответствии с (81,21) и (81,19), будут содержать функции fj-i Qr), пропорциональные сферическим функциям Бесселя, имеющим при Qr 1 асимптотические значения (Q/ ) i [1 -З-б -,,. (2/ — 1)] , быстро убывающие с ростом J. Например, [c.456]

Из-за слабой спин-орбитальной связи в атомах вероятности этих переходов очень малы. Оптические переходы AI1 возможны и между компонентами разных мультиплетов тонкой структуры, соответствующими состояниям одинаковой четности. Из-за малой вероятности испускания квантов AI1 в обычных условиях атом теряет энергию возбуждения при взаимодействии с другим атомом (неупругие столкновения) непосредственно без излучения. В сильно разреженных газах (межзвездные туманности) столкновения между атомами очень редки. В этом случае атом может освободиться от возбуждения только путем излучения AI1 (если излучение фотонов 1 запрещено). Такое излучение магнитных ДИПОЛЬНЫХ квантов действительно наблюдается при квантовых переходах в атомах межзвездного газа — линии свечения туманностей, где оно соответствует квантовым переходам в дважды ионизированных атомах кислорода. [c.458]

Подставляя (98,1) в (93,4), находим выражение для вероятности испускания в секунду электрона в телесном угле при поглощении фотона [c.472]

Теоретические расчеты вероятности испускания - -кванта представляют собой весьма грубые приближения, так как они проведены лишь для ядра, лишенного электронной оболочки. Для ядра реального атома необходимо учитывать дополнительную вероятность перехода из возбужденного состояния в основное, обусловленную тем влиянием, которое оказывает на ядро электронная оболочка атома. Благодаря возмущению ядро может перейти из возбужденного состояния в основное не путем испускания -кванта, а путем передачи энергии возбуждения электрону оболочки. Непосредственная передача энергии возбуждения ядра электронам называется внутренней конверсией. [c.297]

Рис. 12-8. Вероятность испускания оже-электронов и рентгеновской флуоресценции в зависимости от атомного номера [4].

Другой особенностью реакций глубокого расщепления является группировка продуктов реакции вдоль линии стабильности ядер с некоторым смещением в область ядер с недостатком нейтронов. Было предложено по крайней мере три объяснения этого факта. Во-первых, вероятность испускания данной частицы в определенный момент времени охлаждения возбужденного ядра сильно зависит от относительных энергий связи нейтронов и протонов в этот момент. Иными словами, испускание нескольких нейтронов создает условия для испускания протона и наоборот. Второе объяснение предполагает возможность возникновения точек перегрева в возбужденном ядре. При этом прежде чем энергия возбуждения успеет распределиться по всему ядру, происходит испарение значительного числа протонов и нейтронов. В результате испаренное вещество аналогично по / N А —2 [c.647]

Если после введения всех поправок определена величина N по приведенной выше формуле, то следует проверить, исходя из известной схемы распада, равно ли N абсолютной активности, вырал<енной числом актов распада радиоактивного изотопа в единицу времени. Если у радиоактивного изотопа наряду с испусканием Р-частиц происходит /С-захват (например, для ТР вероятность испускания Р-частицы равна 98%, а вероятность /С-захвата равна 2%), то измеренную скорость счета г и активность N следует увеличить на процент, с которым осуществляется /С-захват. [c.94]

До сих пор не вводились в рассмотрение кулоновские силы. Между тем ясно, что отрицательные электроны замедляются положительно заряженным ядром, а позитроны, наоборот, ускоряются в электрическом поле ядра. Благодаря этому р--спектр обогащается, а р+-спектр обедняется медленными частицами. Этот эффект зависит как от заряда ядра, так и от времени пребывания вылетающего электрона в электростатическом поле ядра, т. е. от скорости или, иначе, энергии электрона. Поэтому соответствующий множитель (фактор) следует записать в форме F (Z, Ве) Ъ окончательном виде (с учетом условия нормировки) вероятность испускания электрона с импульсом (ре, pe+dpe) равна [c.111]

Практически равны нулю, так как вероятность испускания кванта тормозного излучения обратно пропорциональна квадрату массы частицы. Для электронов, испускаемых радиоактивными элементами, радиационные потери составляют хотя и заметную, но все же небольшую долю от ионизационных потерь. Торможение заряженных частиц с энергией в несколько мегаэлектронвольт при прохождении их через вещество в основном обусловлено ионизацией и возбуждением атомов. [c.115]

В случае захвата ядром быстрых нейтронов наиболее вероятно испускание нейтронов с меньшей энергией, т. е. неупругое рассеяние. Этот процесс идет с эффективным сечением порядка геометрических размеров ядра и играет существенную роль в начальных стадиях замедления быстрых нейтронов. [c.173]

Вероятность испускания у-кванта с энергией Е определяется следующим выражением [c.252]

Формула (XV-3) описывает как вероятность испускания у квантов энергии Е, так и вероятность их поглощения ядром, жестко закрепленным в кристалле. Эта вероятность опять-таки максимальна для у-кванта энергии Ео и уменьшается вдвое для [c.252]

Так как для инфракрасного излучения v = 1000—3000 а для ультрафиолетового V 30 ООО то из-за члена V в уравнении (3-9) вероятность испускания инфракрасного кванта меньше вероятности испускания ультрафиолетового кванта в 10 раз и более. Кроме того, изменение дипольного момента при чисто [c.81]

Г1 [КОг-] , где т] — вероятность испускания кванта света в расчете на 1 акт К02-+К0г-. При введении ингибитора в окисляющийся углеводород скорость реакций КОг--гКОг- уменьщается, иоэтому интенсивность хемилюминесценции снижается. Зависимость I от [1пН], когда практически все цепи обрывает ингибитор, описывается формулой [c.106]

Упражнение. Примените результаты (2.3.9) и (2.3.10) к дробовому шуму. Упражнение. Катод подогревают переменным током таким образом, что вероятность испускання электрона в интервале времени (т, т 4-с1т) есть Ф (т) с1т независимо от испускания других электронов. Найдите функции опи-сывающне события, состоящие в опускании электронов. [c.47]

Применение мёссбауэровской спектроскопии для изучения поверхности можно проиллюстрировать на примере исследования дисперсных катализаторов Pt—Fe, нанесенных на графитированный углерод [127]. Наблюдаемые спектральные линии разлагали на компоненты с помощью ЭВМ. Снятые при комнатной температуре спектры образцов, полученных восстановлением водородом при 770 К, обычно характеризовались кривыми, которым лучше всего удовлетворяли два квадрупольно расщепленных дублета (рис. 11). Внешний, менее интенсивный дублет с широкими линиями приписан поверхностным атомам, а внутренний дублет с узкими линиями — атомам объемной фазы. Долю поверхностных атомов железа можно оценить по площадям, ограниченным соответствующими линиями, при условии что вероятность испускания без отдачи для атома поверхности и атома объемной фазы одинаковы. В общем случае это не должно выполняться, потому что поверхностные атомы связаны в кристаллите менее прочно. Авторы [127] обошли эту трудность, измеряя зависимость спектральных данных от величины адсорбции газов и используя предположение, что поверхностный атом железа, на котором адсорбирован водород или 28 [c.435]

В случае автоэлектронной эмиссии температура катода не изменяется, так как электроны самой высокой энергии х проходят под действием поля сквозь барьер, а распределение электронов по энергиям в металле остается при этом тем же самым. Автоэлектроны не затрачивают энергии е(р при выходе из металла, так как их движению на нашей схеме соответствует горизонтальная линия, т. е. линия постоянной энергии. Хотя (3.64) содержит ш, это не значит, что энергия расходуется и входит только в вероятность испускания [137]. Так как испускаемые электроны не влияют (в первом приближении) на энергию электронов в металле, то наличие автоэлектронного тока не должно влиять на температуру поверхности металла, что находится в согласии с опытом. В отличие от термоэлектронов автоэлектроны получают свою энергию только от электрического поля. [c.111]

Законы сохранения (энергии, шнульса, момента количества движения и др.) налагают ряд огран чений на природу и свойства образующихся продуктов Я. р. Предметом псследования той или иной Я. р., как правило, являются дифференциальные и полные сечения Я. р. Кроме того, в ряде случаев исследуется относительная вероятность испускания одного из продуктов реакции, обычно более легкого, в заданном направлении (т. наз. угловое распределение), с заданной энергией (т. наз. энергетическое распределение), с заданной ориентацией спина, если последний отличен от нуля (т. наз. п о л я р II 3 а ц и я) г т. п. [c.541]

Обычно наиболее вероятно испускание нейтронов, т. к. кулоновский барьер препятствует вылету из ядра заряженных частиц — продуктов реакции. Испускание протона может оказаться более вероятным лпшь при условии, что энергия связи нейтрона в составном ядре больше энергии связи протона. Ширины и Гй, отвечающие вылету а-частиц и дейтронов, как правило, чрезвычайно малы. Т. о., при больших энергиях возбуждения составного ядра а все вероятности rip, т],, и т. д. малы. Поэтому сечения реакций, сопровождающихся вылетом нейтронов, как правило, больше сечений реакций, при к-рых испускаются -кванты илп заряженные частицы. [c.543]

Согласно (392), в том случае, когда с какого-либо спектрального уровня возможен только один переход, соответствующий излучению какой-либо спектральной линии и при одновременном отсутствии вторичных тушащих процессов, интенсивность линии не зависит ни от продолжительности пребывания атома в данном возбуждённом состоянии, ни от вероятности испускания, а исключительно от числа актов возбуждения за 1 сек. Если данный уровень является верхним уровнем для нескольких электронных переходов, то соотношение (392) справедливо только для суммарной интенсивности излучаемых при этом спектрал -ных линий. [c.348]

Смотреть страницы где упоминается термин Вероятность испускания: [c.98] [c.248] [c.98] [c.457] [c.281] [c.14] [c.47] [c.91] [c.106] [c.111] [c.132] [c.31] [c.64] [c.81] [c.30] [c.49] [c.365] [c.1830] [c.1830] [c.168] [c.281] [c.88]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология