Трение константа

Показатели износа и трения в парах трения Константа адсорбционного равновесия, доля необратимой адсорбции, расклинивающее давление [c.796]

К — константа равновесия. к — коэффициент трения, константа скорости, к — константа Больцмана, константы в некоторых уравнениях. Ь — теплота растворения. [c.6]

Метод скоростной седиментации определение коэффициента поступательного трения, константы седиментации и молекулярного веса [c.421]

Формулируют дифференциальные уравнения, описывающие одновременно протекающие и влияющие друг на друга процессы химическую реакцию, диффузию, теплопередачу и потерю напора. Такие данные, как константы скорости реакции, коэффициенты диффузии, теплопередачи и трения, могут быть получены путем соответствующих корреляций или экспериментально. После подстановки этих данных в дифференциальные уравнения последние могут быть решены. Во многих случаях, особенно в процессах гетерогенного катализа, указанные уравнения решаются без помощи электронных вычислительных машин лишь с большим трудом. Отметим, что в настоящее время производство и применение математических машин непрерывно возрастает. В весьма недалеком будущем электронные вычислительные машины могут стать серьезным конкурентом опытных установок. [c.340]

Коэффициент л в уравнении (П-52) отражает не только влияние сопротивления трения, но и дополнительных местных сопротивлений, возникающих при движении жидкости по искривленным каналам в слое и обтекании ею отдельных элементов слоя. Значение А, находят по эмпирическим зависимостям Я = /(Не), где Ке — критерий Рейнольдса. Для ламинарного режима (Йе<50) движения жидкости зависимость Я от Ре имеет вид Я = С /Ре, где С — константа. [c.64]

В работе [12] коэффициент диффузии растворителя при идентичных условиях на 1—2 порядка выше, так как он является эффективной кинетической константой, учитывающей интегральные свойства рассматриваемых сред. В предлагаемой модели коэффициент диффузии определен на основании мономерного коэффициента трения /т [c.327]

Реакции с псевдоравновесием. Многие реакции протекают с заметной скоростью, но прекращаются вблизи термодинамического равновесия. Для пояснения такой ситуации воспользуемся следую-ш,ей аналогией. Рассмотрим тело, скользящее вниз по наклонной поверхности (рис. 111-17). Если скольжение проходит без трения, то тело остановится в самой нижней точке в положении равновесия. Однако если между телом и поверхностью есть трение, то тело может остановиться вблизи положения уч равновесия. Аналогично, для реак-ций, которые прекращаются вблизи термодинамического равновесия, в кинетическое уравнение может входить фактор сопротивления, подобный трению. Если константа равновесия так велика, что реакцию можно считать необратимой, то кинетиче- Рис. 111-17. Механическая анало-ское уравнение запишется в виде гия для реакций, прекращающихся [c.79]

При комнатной или более высоких температурах предельное напряжение сдвига смазок обычно относительно невелико и не ограничивает работоспособности смазок в тех механизмах, где они применяются. Для характеристики механических свойств смазок оно имеет, однако, большое значение, но лишь при сопоставлении с внутренним трением и другими физическими константами, определяющими механические свойства. Однако, как указывалось выше, эти определения еще не вошли в лабораторную практику. Поэтому в стандартах и технических условиях на консистентные смазки не предусматриваются нормы по предельному напряжению сдвига нри комнатной и более высоких температурах. [c.704]

Движение смеси в трубопроводе происходит в сильно развитой турбулентной области, при этом все коэффициенты трения есть константы. [c.42]

Внутреннее трение и механическая стабильность смазки изменение структуры смазки в работе), а также предельное напряжение сдвига возможно характеризовать собирательной константой — пенетрацией . [c.248]

Здесь константа материала То определяется его когезией, а я — коэффициент трения . Если трением пренебречь, то получается критерий Треска. [c.69]

Перечень принятых в работе условных обозначений О,, Ог, Кг, К — внутренний и внешний диаметр и радиус трубопровода, м Ь — длина участка нефтепровода, м — скорость, м/с О — производительность перекачки, м /с Н — полные потери напора на трение на участке нефтепровода, включая учет разницы в геодезических отметках начала и конца участка и необходимую величину передаваемого давления, м Р — давление в трубопроводе, Н/м г, г — осевая и радиальная составляющие цилиндрической системы координат, м I — время, с Т — температура, °С X — коэффициент теплопроводности, Вт/ (м °С) р — плотность, кг/м с — теплоемкость, Дж/(кг °С) т] — динамическая вязкость, Н с/м или в степенной жидкости — мера консистенции, Н с"/м X — напряжение сдвига, Шм п — показатель поведения жидкости а — коэффициент потерь тепла, Вт/(м °С) — коэффициент гидравлического сопротивления А,, В , — константы в реологических зависимостях [c.150]

Сравнивая (13.14) и (13.16), можно заключить, что для эластомеров константа трения с может быть рассчитана теоретически, если известны входящие в (13.16) величины. Видно, что с зависит от у и Г аналогично зависимостям от w и 7 (рис. 13.9, а, б). В то же время зависимость с от 5к и более сложная, ибо они, в свою очередь, зависят от структуры каучукоподобного полимера. Константа трения с может быть рассчитана по формуле [c.371]

Центробежная сила, которая прямо пропорциональна молекулярному весу, уравновешивается силой трения, и определение молекулярного веса сводится к нахождению коэффициента диффузии и константы седиментации в данном растворителе. [c.152]

Вязкость (внутреннее трение) — физическая константа, определяющая возможность транспортирования химической продукции и эксплуатационные свойства нефтепродуктов, особенно смазочных масел. Наибольшее распространение в различных расчетах, а также при контроле качества химической продукции получила кинематическая вязкость. Под нею понимают отношение абсолютной или динамической вязкости жидкости к ее плотности при одной и той же температуре. За единицу кинематической вязкости принят стоке (Ст). Стоксом на- [c.32]

Как видно из формулы, уд. вес керосина не играет знаяительной роли, тогда как вязкость существенным образом влияет на конечны результат. Поэтому поднятие осветительных масел вообще и керосина, в частности, в ысокой степени зависит от вязкос ги продукта. Вязкость керосина, вообще говоря, очень незначительна и понижение температуры изменяет ее относительно мало определение этой константы в вискозиметре Энглера дает величины, лишь немногим превышающие единицу, но не потому, что вязкость керосина близка к таковой для воды, а потому, что Энглеровский прибор может давать действительные показания только в случае более вязких жидкостей. У него слишком мало трение в сточной трубочке и поэтому скорости протекания жидкостей маловязких измеряются приблизительно равными промежутками времени. Но достаточно замедлить эту скорость, и между водой и керосином станет заметна значительная разница в скоростях истечения для воды при 20° коэфициент внутреннего трения около 0,0101, для бакинского керосина = 0,821 (при 20° Ц) около 0,0187. Для такого рода исследований служат или капиллярные трубки, или видоизмененный прибор Энглера, предложенный Уббелоде, с более узким и длинным сливным отверстием. В виду единства изложения описание этого прибора помещено в отделе вязкости смазочных масел. [c.193]

При возрастании скоростп сдвига долнаю уд1еньшаться среднее статистическое значение константы для несферических частиц, поскольку в псевдоожиженных слоях с ориентацией частиц при низком значении трение между частицами меньше, чем в слое с высоким значением С . [c.242]

Отмеченное несоответствие (сжатие жидкой струи и отсутствие сжатия струи псевдоожиженной среды) наблюдалось и в наших опытах [1] при djj d > 1. Однако, количественное отличив константы истечения не может, служить основанием для вывода о качественном различии процессов истечения псевдоожиженных систем и капельных жидкостей Гораздо существеннее аналогия во влиянии высоты слоя (для заполненных отверстий Н Р и других явлениях, сопровождающих истечеше и отмеченных в главе XI и ряде советских работ [1—3]. На аналогию, в частности, указывает и увеличение коэффициента расхода с 0,5 до 0,65 при повышении напора, отмеченное автором данной главы. Что касается численного значения коаф-фициента расхода, то заметное отличие от 1 является следствием сравнительно низких значений коэффициента скорости из-за взаимного трения и трения их о кромки отверстия, существенного инерционного сопротивдения ускорению частиц и других факторов, отмеченных ниже в тексте главы. — Прим. ред. [c.577]

Интересно отметить, что линеаризованное уравнение для этой задачи имеет форму известного уравнения для колеблющейся системы с торможением обусловленным вязкими силами [14]. Непосредственное сравнение с динамическими задачами механики показывает, что температурный коэффициент у играет роль константы упругости , т. е. характеризует жесткость системы. Таким образом, большая величина температурного коэффициента означает, что система быстро реагирует на возмущенней высокочастотные осцилляции, следующие за этим возмущением. Отметим, что в этом выражении появляется также мощностной параметр р. Так как теплоемкость стоит в знаменателе этой величины, то, следовательно, системы с большой теплоемкостью представляют собой мягкие системы, т. е. системы, медленно реагирующие на возмущение и испытывающие колебания низкой частоты. Наконец, выражение вязкого трения w) содержит параметр . Такпм образом, присутствие в системе запаздывающих нейтронов приводит к затухающим осцилляциям при возмущении. Это влияние запаздываюи ,их нейтронов на переходный режим уже отмечалось нами ранее. [c.431]

Приведенные выше формулы позволяют рассчитать перепад давления в слоях со случайной упаковкой из сферических частиц. Одиако их применение для слоев из частиц иной формы может привести к серьезным погрешностям. На рис. 2 показаны экспериментальные данные и аппроксимирующие их прямые для цилиндрических частиц и колец Лессинга, параметры которых приведены в табл. 1. Здесь же указаны корреляционные зависимости (9) относящиеся к слою из сферических частиц и (11). Ни одна из этих зависимостей не позволяет корректно описать перепад давления в слое из несферических частиц. В табл. 2 приведены значения констант в формуле (5), полученные при обработке экспериментальных данных методом наименьших квадратов, и указан соответствующий диапазон чисел Рейнольдса. Эти слои были изготовлены таким же способом, как и слои из сферических частиц, исследовавшиеся в [14], однако во всем рассмотренном диапазоне чисел Рейнольдса коэффициент вязкого трения для них оказался выше. [c.153]

Постоянные t и m являются функциями константы термической и инерционной аккомодации, они имеют значения 1,875<С < <2,48 и 1,00<Ст<1,27 [133]. Обычно пользуются значениями i=2,0 и Ст = 1,25, хотя Брок принимал значения С<=2,5 и Ст=1 [133]. При нахождении скорости щ очень маленькой частицы в тепловом поле сопротивление трения газа определяют из уравнения Кнудсена — Вебера [450] с использованием числовых констант, найденных ЛАилликеном [572] [c.538]

Чтобы определить молекулярную (мольную) массу полимера, по полученному размеру частицы и известной плотности рассчитывают ее массу, которая связана с мольной массой соотношением (IV. 16). Метод, основанный на измереиии диффузии, в сочетании с методом седиментации в центробежном поле позволяет определить массу частиц любой формы (т. е. не ограничиваясь сферическими частицами), так как расчет коэффициента диффузии В по (IV.42) дает возможность исключить из уравнения константы седиментации (IV.15) коэффициент трения В. В результате получим [c.208]

Константа имеет несколько интерпретаций. При значении 2,5 она удовлетворительно отвечает экспериментальным данным в том случае, если каили не слипаются и не взаимодействуют с непрерывной фазой. Робинсон (1949, 1957) рассматривал ав как коэффициент трения, поскольку для твердых дисперсий ее точное значение зависело от формы частиц и неровностей поверхности. Согласно Мунею (1951) и Марону с сотрудниками (1951, 1953), определяет эффект уплотнения, который возрастает, когда вместе располагаются частицы более чем одного размера. В простейшем примере, когда имеются частицы только двух размеров, Fфp является функцией отношения их размеров. По мнению Ванда (1948), фр представляет собой константу гидродинамического взаимодействия. Свини и Геклер (1954) нашли, что Fфp изменяется от 1,00 до 1,47, причем с уменьшением размера частиц Уфр возрастает. Саундерс (1961) также наблюдал, что в [c.265]

Высокие значения констант скорости и их относительная нечувствительность к природе молекулы-донора позволяют лредположить, что синглет-синглетный перенос энергии контролируется процессом диффузии. Расчет константы скорости реакции, контролируемой диффузией, для частиц одинакового размера с использованием уравнения Дебая (4.8) дает для гексана при 28°С значение e 2,4-10 дм /(моль-с), которое находится в качественном согласии с данными табл. 5.3. Еще лучшее согласие может быть получено, если уравнение для диффузионной константы скорости модифицировать для случая отсутствия сил трения тогда величина kg. для гексана при 28 С составляет 3,5-Ю о дмз/(моль-с). Константы скорости для триплет-триплетного переноса энергии, приведенные в табл. 5.2, также приближаются к пределу, ограничиваемому диффузией, при отрицательном значении АЕ. [c.126]

Для сферических частиц коэффициент трения В равен 6ят1Г, и соответственно константа седиментации связана с радиусом частиц г соотношением [c.156]

Для несферических частиц коэффициент трения В не равен бят г и зависит от их формы и размера. Поэтому применение какого-либо одного — седиментационного или диффузионного — метода дает лищь условный радиус частиц, равный радиусу сферической частицы с тем же значением коэффициента диффузии или константы седиментации подобные эквивалентные радиусы могут различаться в зависимости от метода их определения. Для определения истинного размера или чаще массы т несферических частиц, а также для получения сведений об их форме необходимо сочетание двух принципиально различных, обычно диффузионных и седиментационных методов, т. е. независимое определение констант седиментации и коэффициентов трения частиц. Произведение этих величин не зависит от формы частиц и пропорционально их массе [c.157]

В = 7377 — константа в уравнении Аррениуса f rp = 124-1,08 1 0 — коэффициент трения [c.268]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология