Круговая поляризация излучения

Что такое линейная и круговая поляризация излучения Какая связь между ними [c.225]

Рис. УП1.13. Зависимость показателя преломления от частоты падающего излучения с правой (п,) и левой (п/) круговой поляризацией (го — частота поглощения)

В настоящее время эти проблемы решены различными способами. Повышены интенсивность источников излучения и чувствительность детекторов. По существу, эти части установок для кругового дихроизма могут быть одинаковыми с таковыми в спектро-поляриметрах для измерений дисперсии оптического вращения. В связи с тем, что неизвестно такое дихроичное вещество, для которого один из коэффициентов поглощения е или бг был бы очень мал, принципиальным является узел прибора для формирования лучей с круговой поляризацией. Для этого используется так называемая четвертьволновая пластинка. [c.197]

С течением временн состояние волны в точке О меняется, соответственно меняются величина и направление векторов Е и Н. Если направление вектора Е меняется хаотически, говорят о естественном неполяризованном излучении. Монохроматическое излучение, которое используется в эллипсометрии, всегда поляризовано эллиптически, это означает, что вектор Е номере прохождения волны через точку О описывает в плоскости Q эллипс. Линейная и круговая поляризации рассматриваются как частные случаи эллиптической. [c.176]

В приборах могут быть использованы схемы на прохождение и на отражение . Принципиальным положением является такое начальное взаимное расположение плоскостей поляризации излучающей и приемной антенн, когда сигнал в приемной антенне равен нулю. Только при наличии дефекта и структурной неоднородности, меняющих плоскость поляризации излученного сигнала или меняющих вид поляризации (от плоскопараллельной к эллиптической или круговой), в приемной антенне появляется сигнал. [c.431]

Линейно поляризованный свет, отвесно падающий на кварцевую пластинку, вырезанную перпендикулярно оптической оси, разбивается на два луча, имеющих равную интенсивность и противоположные направления круговой поляризации. Эти лучи распространяются по кварцу с различными скоростями, и между ними возникает разность фаз, которая зависит от разности скоростей и от толщины пластинки. Соединяясь, они вновь образуют линейно поляризованный свет, но его ориентация отличается от ориентации падающего света на угол, который соответствует половине разности фаз между выходящими лучами, поляризованными по кругу. Например, если из левого кварца вырезать пластинку толщиной 1 мм и пропустить через нее линейно поляризованный свет В-линии натрия, то луч, поляризованный по кругу против часовой стрелки (влево), на 43°20 обгоняет луч, поляризованный по часовой стрелке. После соединения этих лучей вновь образуется линейно поляризованный свет, плоскость поляризации которого на 21°40 отклоняется влево от направления поляризации исходного излучения. Поэтому данную кварцевую пластинку называют левовращающей. Пластинка, вырезанная из правого кварца, проявляет такие же свойства, но в противоположном направлении. [c.126]

Из раздела 5 гл. IV мы знаем, что переходы, при которых Дт = 0, имеют при поперечном направлении параллельную поляризацию, а при продольном наблюдении отсутствуют. Переходы с Дот = =111 дают излучение, поляризованное при поперечном наблюдении в направлении, перпендикулярном полю. Все это в точности так, как в эффекте Зеемана. При продольном наблюдении возникает различие. В эффекте Зеемана линии, вызываемые переходами, при которых т меняются, поляризованы по кругу. Здесь же линия, вызванная переходом (яг)(т 1), имеет ту же частоту, что и линия ( — от)-> (— Теоретически каждая из них дает излучение с круговой поляризацией, но в источнике они складываются некогерентным образом, так что в результате в продольном направлении должно наблюдаться неполяризованное излучение. Это справедливо и для таких полей, в которых заметны эффекты второго или третьего порядка. Все эти предсказания, касающиеся поляризации, были проверены на опыте В). Таким образом, для получения всех линий следует применять поперечные наблюдения. [c.383]

Рис. 10-8. Оптическая схема для измерения КД. Излучение входит слева, отклоняется вниз зеркалами М и М , плоско поляризуется составной призмой Р и проходит через параллелепипед Френеля Я, где подвергается двум внутренним отражениям, что приводит к сдвигу по фазе на четверть длины волны, т. е. к круговой поляризации. С помощью экрана А устраняется нежелательное изл ение и пропускается нужное. Всю эту схему целиком помещают в кюветное отделение стандартных спектрофотометров, вторая схема (с противоположной ориентацией) нужна для сравнения. Пробу помещают в точку Ь при измерении КД или в точку а при изучении пропускания плоскополяризованного излучения.

Здесь ф — фазовый множитель, который позволяет выбрать любое значение вектора Е в точке начала системы декартовых координат. Для излучения с круговой поляризацией, распространяющегося вдоль оси X, имеем [c.23]

При прохождении пучка поляризованного света через анизотропную среду происходит интерференция обыкновенных и необыкновенных электромагнитных лучей, которая ведет к возникновению излучения с эллиптической, круговой или линейной поляризацией. [c.230]

Важное значение в химии имеет способность некоторых кристаллов и жидкостей вращать плоскость поляризации проходящего через них излучения. Эта способность известна под названием оптическая активность. Более подробные сведения о применении поляризованного излучения, в том числе круговой и эллиптической поляризации, приведены в гл. 10. [c.26]

Необходимо отметить, что характер кривых ДОВ подобен зависимости показателя преломления от длины волны (рис. VIII. 13). Для лучей с правой и левой круговой поляризацией показатели преломления Пг и щ изменяются таким образом, что их разность щ—Пг воспроизводит эффект Коттона. Кривые (v) и Пг[у) пересекаются при = ki- Аномальный характер зависимости показателей преломления щ ), Пг ) и угла вращения a(v), пропорционального П1 )—Пт у), также обусловлен спонтанным излучением при поглощении. [c.187]

Знак вращения зависит от длины волны используемого излучения. Более полная информация о веществе может быть получена при определении дисперсии магитного оптического вращения (ДМОВ), т. е. при изучении функции а=а(Х), или a=a(v). Однако можно изучать поглощение света луча с правой и левой круговой поляризацией или зависимость Ае(у)=е/(у) — [c.250]

Спектрополяриметрия основана на использовании дисперсии оптич. вращения (ДОВ) —изменения оптич. вращения с длиной волны (см. Оптически активные полимеры). В этом методе на образец падает линейно (плоско) поляризованный свет, к-рый можно представить как сумму компонент с левой и правой круговой поляризацией. Если эти компоненты распространяются в исследуемом веществе с различными скоростями, при их наложении после прохождения образца возникает разность фаз, что приводит к повороту плоскости поляризации исходного излучения. В том случае, если лучи поглощаются средой различным образом, возникает дополнительная эллиптич. поляризация света. [c.236]

Рис. 10-4. а — разложение плоскополяризованного излучения на компоненты с левой и правой круговой поляризацией. Два радиуса-вектора и Ен, вращающиеся в противоположных направлениях, составляют вектор Во, колеблющийся в вертикальной плоскости. Поток излучения распространяется перпендикулярно плоскости бумаги по центру круга. Векторы являются электрическими составляющими соответствуюшлх потоков излучения б —соответствующая векторная диаграмма потока излучения, изображенного на рис. а, после прохождения через оптически активный материал. Появляется сдвиг по фазе, соответствующий повороту плоскости поляризации на угол а в — векторная диаграмма излучения, представленного на рис. а, после прохождения через пробу, которая поглощает компоненту с правой круговой поляризацией сильнее, чем компоненту с левой круговой поляризацией. Результирующий вектор Во здесь описывает эллипс, большая ось которого равна Вь -Ь Ек, а малая ось равна Еь —В/. Это — гипотетический случай КД без оптического вращения. Эллиптичность равна углу 0 г — векторная диаграмма излучения после прохождения через пробу, которая отражает и оптическую активность, и КД. [c.214]

Круговую поляризацию проводят в две ступени. Сначала поток излучения нужно сделать плоскополяризованным, а затем поляризованный поток пропустить через устройство, которое разлагает его на компоненты с правой и левой круговой поляризацией. Затем одну из компонент следует сдвинуть по фазе на одну четверть длины волны. Наиболее важное значение имеют три типа устройств для круговой поляризации параллелепипед Френеля, электрооптический модулятор Покельса и фотоупругий модулятор. [c.218]

Полученные формулы показывают, что угловая зависимость интенсивности и степени деполяризации линий комбинационного рассеяния света определяется величиной всего одного параметра р. Все три инварианта тензора рассеяния рс, И ра входят в этот общий параметр. Вследствие этого изучение зависимости интенсивности и степени деполяризации от угла 0 не дает возможности определить раздельно величину указанных инвариантов. Если из теоретических соображений один из инвариантов можно считать известным, то измерение р позволяет найти отношение двух других параметров, а измерение интенсивности при 0=я/2 в принципе позволяет установить их абсолютную величину. Однако в общем случае, когда все три инварианта неизвестны, измерения с использованием линейно поляризованного возбуждающего излучения не дают возможности найти величину этих инвариантов. В связи со сказанным выше представляет большой интерес предложенный Плачеком [7] метод независимого определения всех трех инвариантов тензора рассеяния, основанный на использовании при измерениях, кроме линейно поляризованного света, также возбуждающего излучения с круговой поляризацией. [c.28]

Общие формулы (6.27, 33.3) применимы также и для описания процессов излучения и образования пар в изогнутых кристаллах. В частности, слагаемые в (3.27), пропорциональные описывают установленный в [9 эффект радиационной самополяризации спина в изогнутых кристаллах, если толщина кристалла меньше длины самополяризации. Из подобия формул тормозного излучения и рождения пар вытекает, что в изогнутых кристаллах даже неполяризованные у-кванты будут генерировать поляризованные электроны и позитроны. Поляризованные же частицы будут генерировать поляризованные (обладающие круговой поляризацией) у-кванты. [c.239]

Если оптически активная система обладает способностью к флуоресценции (см. следующий раздел), то оказывается возможным измерить еще два параметра оптической активности. Предположим, что для возбуждения используется свет с круговой поляризацией, а весь излученный свет удается регистрировать. Поскольку интенсивность излучения пропорциональна количеству поглощенного света, разность интенсивностей излучения, отвечающих возбуждению при помощи лево- и правополяризованного света, будет давать разностный спектр поглощения (в данном случае — КД) только флуоресцирующих хромофоров. Так, например, если молекула белка содержит два остатка триптофана, из которых лищь один является флуоресцирующим, обычный КД будет просто суммой КД обоих этих остатков. КД, регистрируемый по флуоресценции, будет относиться только к одному из остатков триптофана КД другого можно найти путем вычитания. Для возбуждения можно использовать неполяризованный свет, но измерять разность интенсивностей лево- и правополяризованного излучаемого света. Такой подход позволяет получить КД хромофора, отвечающий его конфигурации в возбужденном состоянии, в отличие от всех прочих методов измерения КД, регистрирующих конфигурации основного состояния (см. Steinberg, 1978). [c.84]

Связь оптических и структурных свойств сегнетоэлек-трических смектиков. Прежде чем говорить об изменении оптических свойств киральных смектиков в приложенном поле, следует сказать несколько слов об оптических свойствах киральных смектиков, не искаженных внешними воздействиями. Из-за подобия структур ки ральных смектиков и холестериков следует ожидать, что они обладают очень похожими оптическими свойств вами. Так оно и есть на самом деле. Даже, более того, для распространения света вдоль спиральной оси оптика киральных смектиков оказывается полностью аналогичной оптике холестериков. Это значит, что так же как в холестериках, проявляется селективное отражение света круговой поляризации, наблюдается зависимость от длины волны вращения плоскости поляризации линейно поляризованного света и т. д. Тут, однако, надо заметить, что у большинства известных киральных смектиков шаг спирали оказывается больше, чем у типичных холестериков, и лежит в диапазоне длин волн инфракрасного излучения. Поэтому для них соответствующие эффекты имеют место в инфракрасном диапазоне. [c.72]

Как же можно добиться стереоэффекта с помощью ЖК Идея предложения состоит в следующем. Пара стереоизображений фиксируется на двух тонких планарных холестерических слоях, разделенных еще одним прозрачным (но не ЖК) слоем, так что в целом снимок оказывается трехслойным. Промежуточный слой должен быть не только прозрачным, но и обладать еще таким свойством левую круговую поляризацию света должен преобразовывать в правую круговую поляризацию и наоборот (такие слои в оптике принято называть полуволновыми пластинками). Теперь надо сказать, что изображение на каждом из холестерических слоев фиксируется не совсем обычным способом. Засвеченный участок холестерика от незасвеченного отличается тем, что у засвеченного участка коэффициент отражения света оказывается меньше потому, что область селективного отражения света (см. рис. 22) смещается по частоте за пределы частот видимого света. Это происходит за счет изменения в соответствующем месте шага холестерической спирали. Конкретный механизм изменения шага спирали может быть весьма различным. Это могут быть почти все механизмы изменения шага спирали, обсуждавшиеся в главе IV воздействие температуры, электрических полей, ультрафиолетового излучения и т. д. Важно, что в конечном итоге темные и светлые места изображения резко отличаются коэффициентом селективного отражения. Теперь если [c.152]

Такой же принцип получения метастабильных атомов Не был использован для получения пучка поляризованных метастабильных атомов в состоянии 2 5 [149]. Источником возбужденных атомов Не (2 5, 2 5) является электронный удар, осуществляемый в электронно-оптической системе, состоящей из электронной пушки с комбинацией электростатической и магнитной фокусировок, формирующих пучок электронов колли-неарной с молекулярными пуч1ками. Очистка лучка от Не(2 5) и ионов производится при помощи гелиевой лампы и поперечного электрического поля. Полученный пучок по оценке, основанной на измерении вторичной эмиссии электронов с поверхности из нержавеющей стали, имеет интенсивность 2-10 атом/ср-с. Атомы Не(2 5) затем попадают в область слабого магнитного поля ( 10 Гс), которое определяет ось квантования. В этой же области они накачиваются излучением с Л =1,08 мкм, поляризованным по кругу и падающим в направлении магнитного поля. Это приводит к увеличению заселенности магнитных подуровней с т = 1 или —1 в зависимости от знака круговой поляризации. [c.174]

Как было указано выше, два или более разрешенных для дипольного электрического излучения перехода с диссимметрично расположенными поляризациями могут взаимодействовать, давая составные переходы, которые по своему происхождению оптически активны и имеют эффекты Коттона, знаки которых определяются соотношением фаз индивидуальных диполей. Вследствие того что знаки эффектов Коттона определяются однозначно, при правильной идентификации составных переходов абсолютную конфигурацию молекулы можно определить непосредственно из наблюдаемого кругового дихроизма. [c.294]

Дисперсия оптического вращения (ДОВ) и круговой дихроизм (КД). Методы ДОВ и КД представляют собой два различных способа изучения одного и того же явления — взаимодействия монохроматического линейно поляризованного света с оптически активными молекулами. При использовании метода ДОВ изучается зависимость величины угла поворота плоскости поляризации световой волны поляризованного излучения в диапазоне от 180 до 240 нм., В основе метода КД лежит различная способность оптически активных молекул поглощать право- и левополяризованный свет. Зависимость параметра эллиптичности (пропорционального разности между поглощением образцом право- и лёвополяризованного света )от длины волны называется спектром КД. Его, как правило, также получают в диапазоне длин волн от 180 до 240 нм. [c.122]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология