Частота колебаний активной моды

Эффективность передачи колебаний и волн на изгибных модах можно повысить применением плоских волноводов в виде тонких, узких и длинных полос. В этом случае при сохранении малых значений основной частоты и интервалов между соседними собственными частотами, а также эффективного теплоотвода с поверхности может быть увеличена площадь поперечного сечения волновода. Следовательно, увеличивается площадь активной поверх -ности приемника, а значит, и его электрическая емкость при соответствующем уменьшении нежелательного влияния паразитных емкостей. За счет развитой по сравнению со стержнем поверхности волновода упрощается его эффективное демпфирование. Расчетные соотношения для изгибных колебаний такого звукопровода остаются теми же, что и для круглого стержня, меняется только значение входящего в формулы (3.42) и (5.12) радиуса инерции [c.121]

Следует отметить, что поскольку рассматриваемая моде.ль имеет центр симметрии, нормальные колебания могут быть активны или в инфракрасном спектре, или в спектре комбинационного рассеяния, но не могут быть, активны одновременно в обоих спектрах. Девять колебаний этой модели вообще неактивны и поэтому не могут наблюдаться в спектрах бензола, таким образом, для 30 колебательных степеней свободы молекулы бензола имеется только 20 различных частот, из которых только П частот могут наблюдаться в инфракрасном спектре или в спектре комбинационного рассеяния. [c.302]

Для мономолекулярных реакций величина, обратная предэкспо-ненциальному множителю А, соответствует среднему времени жизни активированных (химически активных) молекул. В реакциях диссоциации это время жизни определяется частотой колебаний активной моды, по которой происходит разрыв связи. Обычно величина предэкспоненциального множителя равна удвоенной частоте колебаний активной моды, по которой происходит разрыв связи А = 10 -f IQi с-1). [c.96]

В работе [58] подробно рассмотрена схема ИК-лазера, в которой оптическая накачка с возбуждением фундаментальных колебаний активных молекул и генерация излучения происходят ка переходах в одних и тех же колебательно-вращательных полосах. Если в системах вращательных уровней в основном и возбужденном колебательных состояниях быстро устанавливается термодинамическое равновесие и если можно пренебречь колебательной релаксацией возбужденных молекул за время действия импульса накачки, насыщающей переход с поглощением, то на переходах, более длинноволновых, чем возбуждаемый, может быть получена генерация ИК-излучения на новых частотах с квантовым к. п. д. т], очевидно, близким к 100%. Эта схема, по-видимому, пока не реализована для случая органических молекул. Результаты работы [78], в которой получена генерация излучения в этилене на переходах с длинами волн 10,98 и 10,53 мкм в той же колебательно-вращательной полосе, где молекулы возбуждались СОг-лазером (переходы 10,27 и 10,32 мкм соответственно), трактуются ее авторами совершенно с другой точки зрения. Однако работающий по этой схеме лазер на МНз [79] — самый эффективный и мощный лазер ИК-диапазона с оптической накачкой. Лазер генерирует излучение на нескольких переходах в колебательно-вращательной полосе моды 2 в области 11,5—13 мкм при накачке молекул в той же полосе поглощения излучением СОа-лазера (табл. 5.2). Его энергетический к. п. д. т]э в случае генерации одновременно на четырех линиях в диапазоне 12—12,8 мкм достигает 16%, а средняя мощность излучения при частоте повторения импульсов 100 Гц — очень высокого значения в 20 Вт [80], уже вполне достаточного для многих целей. [c.182]

Ударные взаимодействия внутрикорпусных устройств приводят к появлению нелинейных эффектов, проявляющихся в появлении в спектре колебаний субгармоник на частотах min х/рц , где т w. п - целые числа, /рцн - частота вращения главного циркуляционного насоса (ГЦН). Значения тп п зависят от соотношения/гцн//собств, где/собств - собственная частота соударяющегося элемента. Спектр обнаруженных субгармонических рядов простирается от 2,2 до 33,2 Гц. По амплитуде шумовых сигналов вертикальной линейки ДПЗ установили распределение вибраций по высоте активной зоны, которое оказалось, как и можно было ожидать, соответствующим моде колебаний ТВС. [c.200]

Для многих целей режим одномодовой генерации достаточен, однако в настоящее время хорошо развиты методы селекции продольных мод и осуществления режима одночастотной генерации. Суть этих методов состоит обычно в подавлении колебаний нежелательных частот. Более или менее узкий резонанс добротности резонатора, который формируется при этом с помощью помещаемых в резонатор различных селектирующих элементов (см. рис. 5.1 г), можно перестраивать по спектру в пределах полосы усиления активной среды, так что в принципе появляется возможность плавной перестройки частоты излучения лазера. [c.167]

Как и в случае линейной цепи, рассмотренном выше для осуществления оптических переходов при к = О необходимо выполнение закона сохранения момента количества движения. Таким образом, в колебательном спектре может наблюдаться максимально (3/г — 3) основных оптических переходов, так как в центре зоны Бриллюэна акустические частоты исчезающе малы. Эти (Зп — 3) основных оптических переходов соответствуют синхронному движению эквивалентных атомов в каждой элементарной ячейке. Симметрия и активность этих колебаний в оптических спектрах могут быть предсказаны на основе рассмотрения только элементарной ячейки. Можно легко заметить что для молекулярных кристаллов, содержащих п (нелинейных) молекул в элементарной ячейке и г атомов в молекуле, имеется Злг степеней свободы, что приводит к п(3г — 6) внутренним колебаниям, 3 п — 1) трансляционным модам решетки, Зп либ-рационным модам и трем акустическим модам с частотами, близкими к нулю. Другими словами, каждое внутренее колебание молекулы связано максимально с п компонентами в спектре кристалла. Если колебание вырождено для свободной молекулы, то это вырождение может быть снято в твердом состоянии, что приводит к большему числу компонент в спектре. Внешние степени свободы, соответствующие заторможенному движению молекулы как целого, проявляются как низкочастотные колебания, которые можно разделить на либрационные и трансляционные [c.367]

Предсказать число оптически активных колебаний в кристалле, зная его структуру, относительно нетрудно, однако довольно-таки сложно решить эту проблему количественно. Анализ колебаний свободной молекулы не представляет трудности только в простейших, случаях. В кристаллах дело обстоит значительно сложнее из-за того, что необходимо учитывать взаимодействие между молекулами. В различных методах для описания колебательного спектра используются потенциалы, силовые постоянные и структурные параметры. Во-первых, обобщенный кристаллический потенциал выбирают определенным образом, включая в него члены, ответственные за молекулярные взаимодействия при этом задача решается методами теории колебаний свободных молекул. Во-вторых, делаются попытки, более или менее успешные, объяснить смещение частот и расщепление полос в спектре кристаллов введением малого дополнительного члена (возмущения) в потенциал свободной молекулы. И, наконец, для предсказания частот мод решетки простейших молекулярных кристаллов используют межмолекулярные потенциальные функции, соответствующие различным физическим предположениям. [c.387]

Изолированная плоская зигзагообразная цепь способна давать пять основных частот, активных в инфракрасном спектре. Эти частоты соответствуют пяти из шести возможных мод колебаний групп СНз (на рис. 17 эти частоты обозначены как VI — Уз). Шестая мода — кручение СНг-группы, обладающая частотой л>б, неактивна, если рассматривается изолированная цепь. Во всех этих колебаниях движения двух соседних групп СНг антисимметричны по отношению к центру симметрии, расположенному между этими группами. В модах У], Уг, уз, осциллирующий дипольный момент [c.319]

Физическая интерпретация сверхдебаевского вклада в низкотемпературную теплоемкость не очень ясна и вряд ли может быть выяснена в результате одних калориметрических измерений. Из общих соображений следует, что избыточная теплоемкость должна быть обусловлена малым числом колебаний, имеющих дискретные низкие частоты. В аморфном 5102 эти колебания активны с точки зрения рамановской спектроскопии, что характеризует их как оптические колебательные моды. Одна из возможных физических интерпретаций заключается в исиользовании идеи Розенштока [15], которая состоит в том, что низкочастотные колебательные моды могут быть обусловлены наличием внутренних полостей или пустот в разупорядоченной структуре. Колеблющиеся кинетические единицы, которые находятся внут- [c.134]

Применение оптических резонаторов, как правило, необходимо для осуществления эффективной генерации излучения с контролируемыми параметрами. Но для активной среды с достаточно высокими Кус или достаточно протяженной возбужденной зоной возможен и безрезонаторный однопроходовый (так называемый сверх-, или суперлюминесцентный) режим генерации. Оптический резонатор (чаще всего двухзеркальный типа интерферометра Фабри — Перо) играет очень важную роль в формировании спектра генерируемого излучения, определяемого в первую очередь, конечно, люминесцентными характеристиками активной среды. Пороговое условие генерации может быть выполнено не только для частоты максимума линии (полосы) активной среды, где усиление максимально, но и для более или менее широкой полосы частот вблизи него. Однако наличие оптического резонатора обусловливает генерацию излучения не в сплошной полосе частот, а лишь на некоторых дискретных частотах в пределах этой полосы — частотах собственных колебаний, или модах резонатора. Существует определенное число и типы разрешенных параметрами резонатора (т. е. обладающих наименьшими потерями) таких собст- [c.166]

Позиционная симметрия ионов Ga + (или AF+) в этой элементарной ячейке S4. Частоты колебаний этих групп, как предполагается, расположены в интервале 700—800 m 1 и характеризуются активностью в спектре КР. Кристаллы гранатов очень твердые, поэтому можно предположить, что между атомами в кристаллической решетке имеется сильное взаимодействие. Взаимодействие групп Ga04 или AIO4 приводит к факторгруп-повому расщеплению фононных мод [27] пример этого можно видеть на рис. 2. Двенадцать колебаний ионов АЮГ обусловливают колебательные моды типов A g и ig, активные в спектре КР (табл. 5). Спектр КР алюминиевого граната, представленный на рис. 2, состоит из двух линий, принадлежащих колебаниям типа Aig и Eg. Однако в спектре КР кристалла галлиевого граната наблюдается только одна линия колебания типа Aig при 780 СМ"". Кроме того, в других областях спектра обнаружи- [c.138]

В кубических кристаллах частоты мод с к = О не зависят от ориентации кристалла. Борн и Хуан Кунь [6] подробно обсудили длинноволновые оптические колебания в полярных кристаллах. В пьезоэлектрических кристаллах и поперечные, и продольные оптические фононы при к = О могут быть КР-активны мы будем обозначать эти частоты vтo и Уьо соответственно. [c.422]

В спектре КР доминирует симметричное валентное колебание типа А1д аниона. Антисимметричное валентное типа Eg и деформационные колебания дают значительно более слабые линии. Наблюдаются две активные в спектре КР внешние колебательные моды типа Eg. Высокочастотная мода является вращательной, а мода с более низкой частотой — трансляционной. Поляризованные спектры КР описаны для СаСОз [123], ЫЫОз [124], ЫаНОз [126] и KNOз (фаза I) [130]. [c.508]

Известна еще одна оригинальная экспериментальная методика — спектрофон [23]. В этой методике активные в инфракрасной области молекулярные колебания возбуждаются поглощением пульсирующего потока инфракрасного излучения соответствующей длины волны. Запасенная при поглощении колебательная энергия в межмолекулярных столкновениях переходит в энергию поступательного движения, образуя при этом звуковую волну, интенсивность которой зависит от соотношения между частотой импульсов и временем колебательной релаксации. В принципе это идеальный метод для исследования релаксации одной колебательной моды, но экспериментальные трудности настолько велики, что в настоящее время получено только несколько полуколичественных результатов [24]. [c.224]