Термопара теория

Билл и Гебхарт [8] экспериментально исследовали плоские факелы в воздухе при естественно возникающих возмущениях, используя миниатюрные термопары, термоанемометр с нагретой нитью и интерферометр с полем зрения 20 см. Оказалось, что измеренные частоты возмущений согласуются с результатами расчетов по линейной теории устойчивости. Локальное число Грасгофа увеличивалось за счет повышения подвода тепла или перемещения насадков ниже по течению. Записи возмущений скорости подвергались спектральному разложению, а результаты анализировались. Оказалось несколько неожиданным то, что все полученные частоты, даже в конце области перехода, соответствуют зоне усиления возмущений на диаграмме устойчивости. Следовательно, линейные процессы имеют важное значение даже в тех областях, где велика амплитуда возмущений, как это уже отмечалось в случае естественной конвекции около вертикальной поверхности. [c.89]

Измерение температуры потока сопряжено с еще большими трудностями, обсуждение которых можно привести лишь на основе теории теплообмена тела с омывающим его потоком, излагаемой далее, в последующих главах. Здесь же мы только отметим, что тело с тупым концом (рис. 19) при отсутствии теплообмена с окружающей средой будет иметь в точке А температуру Т , которая 11 может быть измерена специально вмонтированной в этой точке термопарой или термометром сопротивления. По этой температуре можно рассчитать и температуру потока при помощи формул (48,3), (48,5) и (48,9), если известно число М . [c.217]

В книге излагаются общие сведения о термометрии и калориметрии, необходимые для термохимических операций. С основными задачами и принципами термохимии читатель знакомится во введении. Перв [й раздел книги посвящен термометрии, в нем даны сведения об устройстве и использовании в термохимических работах ртутных термометров, термометров сопротивления, термостатов, термопар. Второй раздел содержит общие положения калориметрии, здесь даны необходимые сведения о единицах измерения теплоты, основных типах калориметров и их градуировке. Рассмотрена общая теория калориметрического опыта. [c.347]

Как показывают помещенные в газовую фазу термопары, нарастание температуры столь стремительно, что оно не может происходить на катализаторе, где подача реагентов лимитируется массопереносом, а скорость тепловыделения — теплопередачей. Важное значение нескольких поверхностных форм кислорода в образовании окиси этилена общепринято, но нельзя пренебрегать и такими теориями, которые описывают этот процесс иначе, чем взаимодействие пероксидных форм кислорода и газообразного этилена. Предположение, что подповерхностный кислород превращает Ад в ион Ад+ [41], который в свою очередь может адсорбировать этилен, в целом не противоречит [c.231]

Теория действия термопары [c.226]

Измерение значения АТ на фронте кристаллизации при помощи термопары макроскопических размеров, в дополнение к усреднению температурного пика на фронте, связано с еще одним усложняющим обстоятельством деформация термопарой фронта кристаллизации приводит к возникновению на нем несовершенств, которые могут изменить механизм роста кристалла [112] и, следовательно, зависимость скорости роста кристалла от переохлаждения. Поэтому представляется целесообразным построение теории метода, который позволил бы экспериментально установить вид зависимости V = / (АТ) без непосредственного измерения переохлаждения на фронте кристаллизации. [c.217]

Неточность определения момента прохождения фронта кристаллизации через термопару в случае непрозрачных расплавов, запаздывание в измерении температуры термопарой конечных размеров, сглаживание температурного пика и ряд других недостатков метода прямого измерения зависимости v f АТ) делает весьма желательным разработку косвенных методик, основанных на решении соответствующих задач математической теории теплопроводности. [c.218]

При этом подтвердилось, что в области применимости формулы Ленгмюра можно вычислять скорость испарения капель, исходя из теории диффузии и теплопередачи. Рассчитанная авторами по формуле (3.37) температура поверхности капель более летучих жидкостей значительно ниже измеренной термопарой температуры внутри капель, что находится в противоречии с данными Джонсона. Для случая испарения в неподвижном воздухе при атмосферном давлении понижение температуры капли для всех исследованных жидкостей можно представить выражением [c.104]

Термоэлектрический пирометр состоит из вторичного электроизмерительного прибора (пирометрический милливольтметр или автоматический потенциометр) и подключенной к нему термопары. Термоэлектрические пирометры широко применяются для измерения температур в пределах от —100 до +1300 и даже до +2000°. Термопары, выпускаемые серийно, имеют общий диапазон измерений от —50 до +1600°. Теория термопар подробно изложена в специальной литературе - . Здесь лишь кратко рассматриваются основные положения этой теории. [c.61]

Не менее важным и более тесно связанным с квантовой теорией является то следствие из закона Е = тс , которое говорит о соотношении между светом и массой. В то время свет рассматривали как волновое явление, но уже было известно, что свет есть форма существования энергии. Поглощение света можно измерить с помощью традиционных приборов для измерения энергии, таких, как калориметры, термометры, термопары и т. п. Теперь оказалось, что свет также обладает массой, а следовательно, и всеми свойствами массы но и масса должна выполнять свои функции и обладать свойствами энергии. Ни классическая механика, ни электромагнитная теория не могли объяснить связь между ними. [c.12]

Одним из простейших приложений теории одновременно протекающих процессов переноса энтальпии и массы в движущейся среде вблизи поверхности раздела фаз является применение ее для расчета стабилизированной температуры мокрого термометра. Это обычный стеклянный ртутный термометр или термопара, термочувствительный элемент которого покрыт пористой бумажной полоской, увлажненной чистой жидкостью жидкость [c.296]

Этот исключительно важный вывод, следующий из теории цепных разветвленных реакций и конкретного механизма горения с учетом принятых выше значений констант скорости элементарных реакций, был проверен и подтвержден на опыте [28]. Для этого авторы воспользовались методом термоэлектрического зонда, регистрирующего разность температур между двумя термопарами, помещенными рядом в разреженное пламя водорода с кислородом. Предварительно термопары были помещены в тонкостенные капиллярные чехлы из кварца. Для усиления рекомбинации конец одного чехла был покрыт слоем гпО СггОз — веществом, на котором атомы водорода погибают с вероятностью, близкой единице поверхность чехла другой термопары была обработана азотной кислотой для уменьшения рекомбинации активных частиц. Зарегистрировав разность температур (которая в некоторых условиях составляла более 300° С) и сделав соответствующие расчеты с учетом теплоты рекомбинации атомарного водорода, авторы пришли к выводу, что в зоне разреженного пламени накапливаются огромные количества атомарного водорода, во много раз превышаю- [c.181]

В этой главе будет дана термодинамическая теория, основанная на использовании соотношений взаимности Онзагера. Здесь приводятся три известных метода исследования. Первый метод, который мы будем называть прямым методом, с самого начала рассматривает термопару как целое ( 57). Исследование сразу показывает, что [c.174]

В основу способа измерения температуры с помощью термопар положены термоэлектрические явления. Строгая теория, объясняющая особенность термоэлектрических явлений, пока еще не разработана. Использование этих явлений при измерении температур основано на существовании определенной зависимости между термоэлектродвижущей силой (термо-ЭДС), возникающей в цепи, составленной из разнородных проводников, и температурой их соединения 18, 7 [c.5]

Для объяснения этого явления можно воспользоваться электронной теорией. В соответствии с ней в металлах имеются свободные электроны, количество которых, приходящееся на единицу объема, различно для разных проводников. По мере повышения температуры проводника концентрация электронов возрастает и они диффундируют из мест повышенной концентрации в места меньшей концентрации, т. е. от горячего конца проводника к холодному. Следовательно, при электронной проводимости холодный конец проводника заряжается отрицательно, а нагретый — положительно (явление Томсона). При этом значение термо-ЭДС, развивающейся на концах однородного проводника, будет зависеть от его природы. Если однородный проводник составляет замкнутую цепь с температурами и ъ крайних точках, то термо-ЭДС Томсона равна нулю при любом распределении температуры вдоль проводника. Если же два однородных, но различных по природе проводника, имеющих одинаковую температуру, привести в соприкосновение, то в месте контакта возникнет термо-ЭДС (явление Зеебека) вследствие разности концентраций свободных электронов в каждом из проводников и контактной разницы потенциалов, появляющейся при их соприкосновении. Учитывая оба фактора, определяющих термо-ЭДС идеальной термопары (рис. 1), состоящей из двух различных термоэлектродных проволок и 4, идеально однород- [c.5]

В настоящее время имеются большие достижения в получении профилированных кристаллов сапфира. Вместе с тем наше понимание процессов передачи тепла в прозрачных кристаллах все еще недостаточно совершенно. Если для полупроводниковых кристаллов теория- теплообмена достаточно хорошо разработана и рассчитываемые температурные поля хорошо совпадают с результатами измерений температуры с помощью термопары, то при вытягивании оптических кристаллов картина совершенно иная [197—200]. Это объясняется тем, что в прозрачных кристаллах наряду с молекулярной теплопроводностью в переносе тепла большую роль играет излучение во всем объеме кристалла. Характер радиационных процессов существенно определяется параметром Ы [к — коэффициент поглощения, с1 — поперечный размер кристалла, например его диаметр). Если то [c.99]

По методам, основанным на теории регулярного теплового режима (см. п. 2.4.2), обтекаемое тело сначала изолируют от потока жидкости и газа и перегревают (пли переохлаждают) по отношению к температуре жидкости. В момент времени, принимаемый за начало отсчета, тело приводят в контакт с потоком. Тепловой поток через поверхность теплообмена создается за счет аккумулированной в теле теплоты. Предполагается, что вся теплота передается исследуемой жидкости. Производят запись изменения во времени температуры тела по показаниям термопар. Определяют темп-охлаждения m=d[ln(i—t и)]/dr (для регулярного теплового режима характерно т = =сопз1, причем значения т одинаковы как для тела, так и для заложенного в него измерителя температуры, обладающего в общем случае другой тепловой инерцией). При значениях модифицированного числа Био В1 = ай/Я<0,04, в котором в качестве масштаба длины используется параметр 1 = = КР1У (где /С — коэффициент формы тела, для тел простейших форм значения К при-ведены в п. 2.4,3, методы экспериментального определения описаны в [62]) неравномерностью температуры в теле по сравнению [c.425]

При этом подтвердилось, что в области применимости формулы Ленгмюра можно вычислять скорость испарения капель, исходя из теории диффузии и теплопередачи Рассчитанная авторами по формуле (3 37) температура поверхности капель более летучих жидкостей значительно ниже измеренной термопарой температуры внутри капель, что находится в противоречии с данными Джонсона Для случая испарения в неподвижном воздухе при атмосферном давлении понижение температуры капли для веек исследованных жидкостей можно представить выражением 0 — 00 = 1,03 МОЬрв1во (где р — давление насыщенного пара жидкости выраженное в мм рт ст, при температуре 0о, а М — мо пек тярный вес жидкости) [c.104]

Экспериментально диффузионная теория горения была впервые проверена в лаборатории теплофизики Ленинградского политехнического института на крупных каплях тяжелого жидкого топлива (соляровое масло, мазут) [137]. Капли размером 1,5— 2 мм подвешивались на термопаре в потоке воздуха. Температура подогрева воздуха составляла 900—1100° С, скорость потока 0,5—1 м1сек. Кроме того, были проведены опыты со свободно падающими мелкими каплями. Исследования показали, что опытное время сгорания крупных капель солярового масла с учетом подвода тепла конвекцией получается меньше расчетного по диффузионной теории, если расчет выполнять даже по теоретической температуре в зоне горения. Приближенными измерениями установлено, что действительная температура в зоне горения составляет лишь 50—60% от теоретической и для тяжелых топлив не превышает 2000° К. При расчете времени горения с учетом фактических температур расчетные значения оказываются больше опытных в 2—3 раза. Для свободно падающих мелких капель солярового масла и мазута расхождение опытных и расчетных данных времени сгорания меньше, что, по-видимому, обусловлено отсутствием подвода тепла к каплям по подвесу, а также уменьшением роли радиационного и конвективного теплообмена. Однако и для мелких капель (150—200 мкм) опытное время оказа- [c.358]

Исследовалось окисление антрацена на пятиокиси ванадия, нанесенной на различные носители 2. в одном случае применялась пятиокись ванадия на пемзе. Кусочки пемзы с нанесенным слоем (полученным погружением пемзы в тесто из УзОб с водой) нагревались на паяльной лампе до плавления пятиокиси ванадия. Другой вид носителя — кружки из прессованного асбеста с отверстиями, на которые тем же способом наносится катализатор кружки помещались в стеклянную трубку и нагревались до сплавления УгОб- Катализатор наносился также на наружную поверхность стеклянной трубки. На поверхности трубки (длина 20—25 см, внутренний диаметр 1,5 см) наплавлялась пятиокись ванадия, внутрь ее запаивалась термопара и трубка вводилась в реакционную камеру так, что оставалось лишь небольшое свободное пространство (около 6—7 мм) у стенки реакционной камеры. Лучшие результаты дал именно последний прием нанесения катализатора (выход 78,7—81,1% теории). При применении в качестве носителя пемзы и асбеста антрацен образуется с более низкими выходами (соответственно 59% и 64,6—68,4%). Условия реакции температура в реакционной камере 400—425°, скорость подачи воздуха (суммарная) 300 мл в 1 мин. при концентрации антрацена в паро-воздушной смеси 0,22—0,32 г в 1 л воздуха. [c.850]

Из опытов Налбандяна ( ) следует, что активные частицы в пламени водорода ведут себя по отношению к поверхностям. вводимым в зону пламени, подобно атомам водорода, что находится в полном соответствии с выводами теории. Поэтому можно предположить, что и разогрев в основном вызван именно рекомбинацией атомов Н. Проверкой такого предположения должно служить количественное сопоставление концентрации атомов (Н), вычисленной из теории, с величинами, полученными на основании расчета из теплового баланса термопары, обработанной 2п0-Сг20з. [c.125]

В случае применения уравнения (5.42) в инженерных целях необходимо знать коэффициент испарения а (называемый также коэффициентом прилипания , или аккомодации ). Не только не существует полезной теории, пригодной для предсказания величины а, но и отсутствуют простые способы ее экспериментального измерения. При опытном определении а необходимо знать температуру поверхности, которую обычно измеряют, используя термопары или термисторы. Такая методика приводит к ошибкам, поскольку градиент температуры на поверхности может изменяться очень резко. Литтлвуд и Райдел [99] высказывают сомнение относительно правомерности большинства опубликованных значений а из-за неопределенности значений поверхностных температур. Приведенные в литературе значения а для жидкостей лежат в интервале от 1,0 до 0,02, или даже ниже, причем для твердых тел приводятся еще меньшие значения, достигающие Для воды Дилейни, Хаустон и Иглетон [44] опубликовали значения а, равные 0,042 при О °С и 0,027 при 43 °С. Мао [109], применяя ламинарную струю и остроумный способ измерения температуры поверхности, не требующий использования зонда, получил для воды 1,0. Возможно, что подавляющая часть опубликованных данных ошибочна и что для всех простых жидкостей значение а близко к единице. [c.210]

После того как вся аппаратура собрана и тщательно проверена, можно начинать окисление. Для этого нагревают каталитическую трубку до 450° (термопара) и начинают пропускать смесь вовдуха с парами нафталина. Окисление происходит по мере того, как газы проходят через катализатор часть фталевого ангидрида оседает в шаровом приемнике, но основное его количество задерживается в пылеуловителе Коттреля. Фталевый ангидрид оседает на небольшом участке в самом начале электрического пылеуловителя в виде красивых игл длиной до 5 см. При желании процесс можно продолжать, и если применять чистый нафталин, то катализатор в течение нескольких недель не меняет своей активности. Выход составляет около 90—95% от теории. Если поддерживается правильная температура реакции и если скорость пропускания не очень велика, то получаемый фталевый ангидрид является практически химически чистым. При слишком быстром пропускании нафталина получается продукт желтоватого или желтого цвета из-за примеси 1,4-нафто-хинона. Время от времени продукт реакции извлекают, вынимая алюминиевую фольгу, и затем продолжают процесс. В лаборатории за S час. можно легко получить 20 г чистого фталевого ангидрида. [c.155]

В соответствии с уравнениями (6) или (6а) заметный перегрев внутри пористого зерна катализатора может быть получен только при высоких значениях )эф, т. е. при объемной диффузии в больших порах. Кнудсеновский -поток, как уже показали Вайс и Хикс 20], дает только малые эффекты даже при больших значениях ( —АН) и малых X в уравнении (6). Для того чтобы проверить эту теорию, были проведены эксперименты с использованием катализатора с макроскопическими параллельными порами [22]. Стержни из керамического материала (алюмосиликат, поверхность БЭТ — 6,3 м /г) диаметром 0,2 см и длиной 4,9 см были покрыты слоем СиО как катализатором для разложения КгО. Контактный узел из 150 стержней, плотно вложенный в стеклянную трубу, вводился в нагреватель типа калориметра (рис. 5). Этот прибор служил для поддержания приблизительно адиабатических условий па стенках н дне трубки. Верхняя поверхность стержней подвергалась воздействию газового потока, который подавался так, как это показано иа рис. 5. Во время опытов нижняя часть стержней дополнительно нагревалась медной печью (см. рис. 5), чтобы гарантировать исчезновение температурных градиентов на дне. На рис. 6 показано несколько профилей, измеренных скользящей термопарой вдоль оси стерл ня, С помощью большой печи температура на поверхности поддерживалась постоянной (Г., = 853°К), а состав газа на поверхности (с .) менялся. Разность температур между поверхностью и центром поднялась до 36° пропорционально как и следовало ожидать из уравнения (6а) (с .о = О на дне). [c.22]

Были осуществлены многочисленные опыты в самых различных вариантах все они хорошо подтверждают теорию. Например, при заряжании лавсанового конденсатора емкостью 10 мкФ до потенциала 400 В совершается работа, равная 0,8 Дж (см. формулу (231)). Эта величина легко поддается измерению. Конденсатор и сопротивление погружены в сосуды Дюара с маслом, играющие роль калориметров они изолированы легковесным пенопластом и помещены в термостат. Температура калориметров определяется с помощью термостолбика из десяти последовательно соединенных дифференциальных медь-константановых термопар, холодные спаи которых находятся в сосуде Дюара с тающим льдом. Для измерений использованы потенциометры типа Р309 или Р348 с ценой деления 10 В. Следовательно, термостолбик позволяет зафиксировать изменение температуры калориметра с точностью 2-10 К, что почти на два порядка нрев.ышает эффект, создаваемый теплотой Qъ. Во всех случаях процесс заряжания сопровождается нулевым тепловым эффектом, а процесс экранирования — эффектом, определяемым формулой (232). Что и требовалось доказать (из совместных опытов со студентом А. А. Вейником). [c.207]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология