Скорость влияние скорости газа и скорости нагрева

Нагрев псевдоожиженных слоев не выявил какого-либо заметного влияния температуры на относительное сопротивление бинарных слоев рсм/ргр при сохранении неизменной линейной скорости фильтрации ожижающего газа (расширения слоя). Однако в случае добавления частиц, имеющих проводимость полупроводников (карбид кремния и т. д.), влияние температурного фактора может быть заметным. [c.15]

Однако о влиянии скорости нагрева на результаты пиролиза сегодня нет единого мнения. Одно из достаточно правдоподобных объяснений сводится к тому, что быстрый нагрев может быть обеспечен только при использовании очень малых частиц угля либо взвешенных в потоке горячего газа, либо перемешанных с твердым теплоносителем. В случае малой частицы летучие продукты разложения угля быстро покидают частицу, не вступая во вторичные реакции полимеризации с твердым остатком или в реакции в газовой фазе с отложением конденсированных продуктов на поверхности частицы. [c.153]

При работе газогорелочных устройств в результате радиационно-конвективного теплообмена происходит нагрев корпуса и соответственно подогрев горючей смеси, который оказывает влияние на пределы устойчивости горения. Влияние разогрева газо-горелочного устройства и связанного с ним подогрева горючей смеси может оказаться особенно сильным, когда снижается расход смеси, близкой по составу к стехиометрической, и теплота интенсивно передается стенкам огневых каналов, а материал стенок характеризуется низкой теплопроводностью. При значительном подогреве смеси и снижении скорости истечения горючей смеси может произойти проскок пламени. [c.495]

Пламя воспламенившегося топлива распространяется с различной скоростью. На скорость распространения пламени, кроме природы горючего, оказывают влияние такие факторы, как соотношение горючего и воздуха, предварительный нагрев газовоздушной смеси, характер потока смеси (ламинарный, турбулентный или переходный). Значение скоростей распространения пламени некоторых горючих газов, определенных статистическим методом в трубке диаметром 25 мм, приведено в табл. 22. Влияние содержания воздуха в газовоздушной смеси на скорость распространения пламени показано на рис. 30. [c.100]

Температура плавления зависит от скорости, с которой нагревают образец. Если температуру повышать так, как это делают обычно, то вещество плавится (с выделением газа) при 152—153° если же баню нагреть до 150° до введения в нее пробы, то температура плавления достигает 159°. С другой стороны, если образец нагреть до 140—145°, то при этой температуре он расплавится примерно через 6 мин. Повидимому, разложение оказывает значительное влияние на температуру плавления. [c.278]

Если на участке всасывания лопастного насоса абсолютное давление перекачиваемой жидкости окажется ниже давления насыщенных паров этой жидкости при данной температуре, внутри жидкости начнут образовываться пузырьки пара. При дальнейшем движении жидкости внутри насоса давление ее начинает повышаться и пузырьки подвергаться сжатию. Под влиянием сжатия происходит конденсация пара частицы жидкости, стремясь заполнить освобождающийся объем, с большой скоростью ударяются друг о друга. При этом в жидкости возникают местные ударные давления, достигающие нескольких сотен атмосфер. Явление парообразования с последующим захлопыванием пузырьков -при выносе их в зону повышенного давления носит название кавитации. В лопастном насосе кавитация вызывает шум, сотрясение установки, нагрев жидкости. Частицы жидкости, ударяясь не только одна о другую, но и об элементы насоса, вызывают местные разрушения металла (эрозию), а выделившиеся из жидкости при кавитации газы способствуют коррозии. При интенсивной кавитации насос может быть выведен из строя в течение нескольких часов работы. По этой причине допускать работу насоса при кавитации нельзя. [c.69]

Влияние крупности материала на распределение температур изучали, проводя опыты с шихтой различной крупности, но при постоянном расходе воздуха, регулируемом разрежением в вакуум-камерах. При размере частиц материала 5-8 мм наблюдается крутой спад температур по высоте слоя, а также малые значения их на нижних горизонтах. При переходе к мелким фракциям (2-3 мм) максимальные температуры массы кусочков шихты повышаются на всех горизонтах. Это обусловлено снижением величины числа В1 (термической массивности кусочков) и соответствующим увеличением поверхности теплообмена. Крупные куски, удельная поверхность которых относительно мала, воспринимают от газа в единицу времени меньше тепла, чем мелкие. Поток теплоносителя сохраняет тепло на большем пути, в результате чего уменьшается нагрев массы материала, но увеличивается скорость перемещения горячей зоны. Увеличение вертикальной скорости спекания при переходе на более крупный размер кусочков шихты связано еще и с тем, что при увеличении пределов крупности происходит уменьшение насыпной массы, а следовательно, объемной теплоемкости слоя. В соответствии с выражением (9.49) это приводит к увеличению вертикальной скорости спекания. [c.176]

В основном с целью сокращения длительности технологического цикла процессов химико-термической обработки применяют индукционный нагрев насыщаемой поверхности токами высокой частоты. Многие экспериментальные работы убедительно показали, что процесс диффузионного насыщения значительно ускоряется при нагреве металла токами высокой частоты. Высказано много предположений относительно причин, вызывающих ускорение процесса диффузионного насыщения — это влияние электромагнитных сил, повышающих скорость перемещения атомов в решетке, ионизация газов и паров металла, ускорение поверхностных реакций с помощью электронного ветра, перегрев тонких поверхностных зон насыщаемого металла и др. [c.168]

Влияние продуктов коррозии, сажи, сконденсированной влаги и других веществ можно объяснить тем, что движущийся с большой скоростью поток продуктов реакции и ацетилена срывает с поверхности насадки указанные вещества н часть тепла расходуется на их нагрев, в результате чего газ охлаждается более интенсивно [5.11]. [c.241]

Как уже было указано, для быстрого конвективного нагрева необходимо, чтобы движение дымовых газов происходило с большой скоростью, что в свою очередь требует применения дымососов больщой мощности. Таким образом, для нагрева требуетс>, расходовать не тальке тепло, но также и механическую энергию. Высказываемое иногда мнение о том, что для хорошего нагрева садки требуется 8—10-кратная циркуляция дымовых газов, неверно, так как при этом не учитывается влияние скорости газов, которая имеет решающее значение. Конвективный нагрев, для которого применяется рециркуляция газов, осуществляется при температуре до 750°. [c.349]

Давление стабилизирующей струи [1, 2, 7—9] изменялось в широких пределах. Влияние этого изменения видно на фиг. 4. График показывает, что с увеличением давления скорость срыва пламени возрастает. Для любой данной трубки для впрыска рост давления приводит к повышению массовой скорости струи, скорости истечения, к большей величине количества движения и к большей относительной скорости (между основным потоком и стабилизирующей струей). Это приводит к усилению турбулизации и ускоряет процесс перс.,1ешивания свежей смеси в основном потоке с уже сгоревшими (частично или полностью) газами, причем влияние этого процесса проникает в любую существующую зону рециркуляции. Очевидно, здесь конкурируют два процесса. Усиленный нагрев улучшает процесс стабилизации, в то время как повышенное разбавление ухудшает ее. Следовательно, стабилизация тесно связана с протекающими в этих условиях процессами перемешивания. Последние заслуживают более тщательного изучения. [c.319]

Изучение воспламенения газовзвесей актуально в связи с проблемами взрыво- и пожаробезопасности промышленных пылей. С точки зрения общей теории гетерогенных сред, частным случаем которых является газовзвесь мелких твердых частиц и газа, математическое и физическое описание движений аэровзвесей возможно в двух приближениях. Первое - это режим одиночных частиц, описанный выше, когда движение и нагрев дискретной фазы осуществляются на фоне известного поля течения газа. Это описание справедливо для газовзвесей с достаточно малым содержанием пыли. Второй подход основан на предположении, что частиц достаточно много и они могут оказывать обратное влияние на газ как динамическое, так и тепловое. Ранее [2-5] были предложены математические модели воспламенения и горения газовзвесей в динамических условиях за проходящими и отраженными ударными волнами, которые принимали во внимание различие скоростей и температур фаз, гетерогенную химическую реакцию низкотемпературного окисления. Для замыкания этой модели на стадии воспламенения принималось, что размер частицы приближенно равен начальному и что тепло химической реакции выделяется только в конденсированной фазе. [c.91]

Проведены исследования лревращенцй газового угля в условиях скоростного напрева в потоке инертного газа при температурах 430—500° С с углем ОФ Пионер на лабораторной установке, приспособленной для изучения процессов термического разложения топлив в условиях, моделирующих нагрев методом теплового удара. Процесс превращения угля характе-р изовался по выходу и составу газа и скорости его выделения, а также по выходу смолы и полукокса. Исследовано влияние температуры реактора, гранулометрического состава, влажности угля и времени напрева в пределах 1—5 мин. Получены следующие (ВЫВОДЫ. [c.34]

В соответствии с вышеописанной методикой нами проводился анализ продуктов деструкции различных моделей на масс-спектрометре МСХ-4. Во всех случаях нагрев проводился с одной скоростью — 2° С/мин. Следует заметить, что основным пикам, которые наблюдаются в процессе нагревания, отвечают массовые числа 207,78 и 16, что соответствует гексаметилциклотрисилоксану, бензолу и метану. Этого и следовало ожидать, так как указанные газы — результат разрыва связей 81—О и 81—С. Поскольку наиболее опасным для полимера является разрыв связей 81—0 с выделением циклического тримера, мы обращаем внимание в основном на этот продукт, а также на бензол. На всех графиках газовыделения по оси ординат отложена амплитуда в условных единицах, отнесенная к единице веса полимера в композиции. Это позволяет более четко выявить влияние наполнителей на деструкцию полимера. [c.30]

Механизм вырожденного взрыва встречается не только в реакциях окисления. Обрабатывая данные различных авторов по распаду С12О, мы [1] показали, что и здесь, по-видимому, реакция идет но указанному механизму. При распаде в качестве конечных продуктов образуются С п О , причем ни тот, ни другой не оказывают катализирующего влияния. Между тем развитие реакции во времени протекает по типичному З-об-разному закону с начальным автоускорением, отвечающим закону Л(е Р —1). Прямые опыты с напусканнем свежего газа в сосуд, где идет реакция распада С12О, показывают, что в ходе реакции образуется какое-то активное вещество, обусловливающее автоускорение реакции. В самом конце реакции это вещество исчезает со взрывом. Это промежуточное вещество довольно устойчиво. Если в ходе реакции смесь охладить до 0° и, таким образом, остановить реакцию, а затем снова нагреть смесь до прежней температуры, то реакция сразу начнется с той же скоростью, которая имела место в момент замораживания. [c.580]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология