Детектор с низким фоном

Измерение на 4я-счетчиках. Измерение активности в 4я-геомет-рии является наиболее чувствительным и точным методом. Например, при использовании обычных пропорциональных проточных 4я-счетчиков с 80%-ной геометрией и фоном 5 имп/мин чувствительность определения Рт составляет (1 - -4)-10" г, а при использовании полупроводниковых детекторов, которые обладают 100%-ной эффективностью к Р-частицам с энергией 1 Мэе и очень низким фоном ( 1 имп/мин.), ее можно увеличить еще на порядок. Однако при счете в геометрии 4л излучение не только рассеивается подложкой, но и поглощается в ней. В работе [2151 описан метод экспериментального определения поправки на поглощение Р-излучения в веществе подложки. Производят два измерения одно для препарата, нанесенного на подложку, другое для препарата, покры- [c.134]

Известно, что полупроводниковые детекторы характеризуются высоким разрешением по энергиям и низким фоном, но по сравнению с авторадиографическими методами и с искровой камерой они менее чувствительны. Тыква использовал в своих работах кремниевый барьер- [c.34]

Детектор с низким фоном [c.212]

Чувствительность метода очень высока. Например, при токе пучка дейтронов 1 мка п энергии 730 кэв по реакции 0(р, а) Ы может быть надежно обнаружено 3,7-10 г изотопа при длительности облучения всего 3,5 мин. Столь высокая чувствительность обусловлена низким фоном полупроводниковых детекторов и высоким выходом заряженных частиц. При изучении изотопных эффектов можно определить отношение Ю/ Ю непосредственно из получившегося спектра по отношению площадей пиков (см. рнс. 39). [c.151]

Достоинство метода отношения Р/В в применении к биологическим материалам заключается в том, что различные поправки, используемые в методе трех поправок, играют значительно менее важную роль. Поскольку предполагается, что процентная доза характеристического рентгеновского излучения, поглощенного в образце, такая же, как и для излучения фона, фактор поглощения (Л) отпадает. В биологическом материале эффект атомного номера (Z) мал, и в любом случае им пренебрегают, так как он по предположению оказывает одинаковое влияние на пик н непрерывное излучение. Поскольку у биологического материала низкий атомный номер, эффект вторичной флуоресценции (F) мал и его можно рассматривать как поправку второго порядка. Как в [165], так и в [166] показано, что результаты измерения Р/В нечувствительны к эффективности детектора, флуктуациям тока пучка и неточностям коррекции живого времени. Кроме того, результаты измерения Р/В менее чувствительны к изменениям геометрии поверхности, часто [c.75]

Измерения уровня фона с помощью детекторов с дисперсией по энергии обычно значительно более критичны, чем при иополь зовании кристалл-дифракционных спектрометров из-за более низких отношений пик/фон и трудностей, связанных с выбором спектральных участков фона, прилежащих к измеряемому пику. На рис. 8.2 показана часть спектра чистого хрома. Значение фона в соответствующем пику канале, определяемое путем интерполяции, составляет 100 имп./с, если используются точки В 1И I), и 130 имп./с, если используются точки В и С. Лучше использовать последнюю пару точек, поскольку наличие края поглощения хрома при 5,989 кэВ приводит к резкому спаду [c.104]

Существуют также и другие взаимодействия и эффекты, способные влиять на форму получаемого 7-спектра. Из-за совпадающего детектирования двух или более 7-квантов из каскада распадов, приводящего к импульсу с амплитудой, которая соответствует сумме энергий квантов, наблюдаются дополнительные пики, так называемые суммарные пики. Тормозное излучение с непрерывным распределением образуется в процессе торможения /3-частиц и электронов конверсии как в детекторе, так и в окружающем материале. Тормозное излучение может значительно увеличить фон в низкоэнергетической области спектра. Образование тормозного излучения вне детектора можно эффективно уменьшить за счет использования окружающих материалов с низким Z. 7-Излучение комптоновского рассеяния в окружающих детектор материалах образует так называемый пик обратного рассеяния. [c.111]

Оптические детекторы с целью компенсации фона чаще всего имеют две ячейки рабочую и сравнительную. Для двухканального детектирования используют следующие методы подключения сравнительных ячеек статический, при заполнении сравнительной ячейки чистым растворителем динамический, путем разделения потока от насоса на 2 части и пропускания одного из них через рабочую, а другого через сравнительную колонку и сравнительную ячейку динамический, с использованием дополнительного насоса низкого давления для пропускания через ячейку того же растворителя динамический, путем подсоединения сравнительной ячейки между сосудом с растворителем и насосом в зоне всасывания, а рабочей ячейки — после разделительной колонки. [c.267]

При работе с ДТИ не следует использовать летучие НЖФ, а также НЖФ, содержащие азот, фосфор и галогены, т.к. они дают большое значение фона в сочетании с низкой чувствительностью, большим уровнем шума и малым верхним пределом линейности детектора. [c.84]

Ядра нового элемента, получив большой импульс от налетающих ионов, выбивались из мишени и попадали на сборник — бесконечную никелевую ленту-конвейер шириной 2,5 см. Она двигалась с постоянной скоростью и перемещала приобретенные ядра от мишени к детекторам, регистрирующим осколки спонтанного деления. Чтобы исключить фон, и сборник, и детекторы делали из сверхчистых материалов с рекордно низким содержанием урана — меное одной стомиллионной грамма урана на грамм материала. [c.489]

Идеальный детектор для газовой хроматографии с программированием температуры должен быть нечувствительным к колебаниям температуры и скорости потока и к жидкой фазе. Последняя выходит из колонки со скоростью, определяемой температурой, и дает при повышенной температуре дрейф фона. Ионизационные детекторы почти нечувствительны к скорости потока и температуре, но вследствие их высокой чувствительности к анализируемым веществам сильное влияние на них оказывает изменение скорости испарения жидкой фазы. В газо-жидкостной хроматографии с программированием температуры обычно используются катарометры. Влияние факторов скорости потока и чувствительности к температуре доводится до минимума хорошим регулированием скоростей потока и поддерживанием температуры на постоянном уровне, близком к максимальной допустимой температуре колонки. Поскольку катарометры обладают относительно малой чувствительностью и большой областью линейности, они подвергаются влиянию летучести жидкой фазы меньше, чем ионизационные детекторы. С помощью небольшого приспособления для сжигания элюируемые вещества можно превращать в углекислый газ и воду, а последнюю удалять с помощью адсорбента. Поскольку детектор реагирует только на углекислый газ, температура ячейки может быть низкой, что повышает чувствительность [7]. [c.352]

Детектор излучения должен реагировать на излучение в широком диапазоне длин волн. Кроме того, он должен быть чувствительным к излучению небольшой интенсивности, быстро откликаться на излучение, давать электрический сигнал, который можно легко умножить, и иметь относительно низкий уровень фона. Наконец, важно, чтобы получаемый сигнал был прямо пропорционален интенсивности падающего потока, т. е. [c.120]

После проверки режима работы ламп производят наладку прибора. Наладку удобно производить с помощью осциллографа и звукового генератора, если схема работает на низкой частоте, или генератора радиочастот (например, ГСС-6), если схема работает на радиочастотах. Для проверки и наладки широкополосных усилителей применяют генераторы прямоугольных импульсов (например, 26И) и импульсные осциллографы (например, 25И). Осциллограф подключают к выходу прибора или к месту подключения детектора, если сигнал на выходе прибора выпрямляется. Вход прибора, к которому в рабочем режиме подключается датчик, закорачивают. Таким образом можно определить величину помех на выходе прибора за счет наводки от сети, а также установить, не самовозбуждается ли схема за счет паразитных связей между каскадами. Фон за счет наводок от сети устраняется, как было указано выше. [c.72]

Комптоновское рассеяние играет отрицательную роль в у-спектрометрических измерениях, так как создает непрерывное амплитудное распределение, которое является фоном для у-квантов более низких энергий. В детекторе у-квант может претерпеть несколько последовательных актов рассеяния, в результате чего он передаст всю свою энергию электронам отдачи. Тогда суммарный сигнал будет иметь амплитуду полного поглощения. [c.158]

Анализу Si и Р при их совместном присутствии в полимерных материалах посвящена также работа [131]. Образцы термостойких полимеров получали сополимеризацией циклических органосилоксанов с производными фосфора и бора. Присутствие в таких образцах заметных количеств Fe создает серьезные трудности при использовании обычных химических методов [6, 132]. Низковольтная рентгеновская трубка (см. рис. 17) позволила полностью исключить влияние флуоресценции Fe на определение Si и Р. Образцы постоянной массы 0,5 г помещали в кюветы и нагревали до 80 °С. При этом образец растекался, принимая форму кюветы. Остывшая проба имела гладкую горизонтальную поверхность. Вследствие низкого содержания фосфора его влияние на точность определения кремния практически отсутствует. Поэтому определение Si с Si-фильтром на окне детектора проводили по способу внешнего стандарта в дифференциальном режиме работы дискриминатора с окном 0,29 кэВ (4,2 кВ, 40 мкА) и при времени измерения 10 с. Градуировочный график для определения Si Строили по эталонам. Определение низкого содержания Р на фоне значительных количеств Si из-за селективного поглощения флуоресценции фосфора кремнием, а также из-за фона в канале фосфора от флуоресценции кремния сильно затруднено и задача интерпретации результатов измерений решается аналитически. Конечная формула имела вид [c.76]

Для регистрации у-лучей очень малой энергии гораздо выгоднее применять не сцинтилляционные, а пропорциональные счетчики, обладающие при практически той же эффективности значительно лучшим разрешением по энергии, более низким уровнем шумов и пренебрежимо малой эффективностью для жестких у-лучей, которые могут испускаться при распаде и создавать мешающий фон. На рис. 2.2 сравниваются типичные зависимости разрешения от энергии для пропорционального счетчика, наполненного смесью аргона и метана (давление 1 атм), и сцинтилляционного детектора с Nal(Tl). [c.106]

Измерение а-активности плутония, выделенного электролитическим методом, проводили на установке с оцинтилляционным пластмассовым детектором, имеюш,им очень низкий фон по а-активности. [c.369]

В 1968 г. с разработкой детектора для ГЖРХ, обладающего очень низким фоном, появилась возможность проведения работ с малыми уровнями активности. Симп- [c.212]

Тиква [347] разработал полукондуктографический метод измерения без разрушения образца с применением кремниевого барьерного детектора [348]. Благодаря низкому фону (0,02 0,01 отсч./мин) таким способом удается добиться высокой чувствительности. Этот прибор позволяет проводить одновременное определение р-частиц в соединениях, меченных изотопами в разных положениях [349]. [c.357]

По-видимому, наибольшую чувствительность регистрации излучения могут дать 4 п бета-счетчики с экраном антисовпадений, которые обладают низким фоном (около 1 илт/мин) и высокой эффектипнпгтью (около 0.5—1). Однако применение этого детектора требует трудоемкого радиохимического выделения с высоким фактором очистки и сложной процедуры подготовки препарата к измерению. [c.277]

Фотографические пластинки применяли с самых ранних дней развития масс-спектроскопии для точного измерения масс. Поскольку в этом случае не требуется применения выходной щели, достигается максимальная разрешающая способность для данной геометрии анализатора. Фотопластинки стали широко применять в приборах с искровым источником для определения следов элементов в твердых телах. Искровой источник нестабилен, его полезный выход низкий и он создает электрические шумы. Фотографическая пластинка является интегрирующим детектором, не содержит электроники и поэтому особенно подходит при работе с искровыми источниками. Кроме того, в установке по Маттауху — Герцогу за одну экспозицию можно получить ПО.ЛНЫЙ спектр (до 1 36, т. е. от лития до урана). В этом заключается большое преимущество применения фотографической регистрации как для исследовательских целей в области определения следов элементов, так и для анализа малых проб. Чувствительность к свету, помещение пластинок на фокальную плоскость (с точностью до 0,02 мм) и требования к предварительному откачиванию для получения низкого фона в анализаторе — основные инженерные проблемы, которые успешно решены в продажных приборах. Ограниченный динамический диапазон пластинок (50 1 в одной экспозиции) преодолевается при помощи 15 экспозиций на одну пластинку, увеличивая каждый раз экспозицию в 10 /2 раз. Таким путем перекрывается интервал интенсивности 10 1. Проблемы количественных измерений рассмотрены в разделе IV,Г,5. [c.336]

Для большинства измерений с использованием методики совпадений нужны довольно мощные источники. Это связано с тем, что число совпадений пропорционально произведению телесных углов, под которыми источник видит оба счетчика, в то время как расстояния от источника до детекторов бывают довольно значительны (порядка нескольких сантиметров), что позволяет довести до минимума влияние счетчиков друг на друга из-за рассеяния излучения на них. Поскольку скорости счета совпадений часто бывают довольно малы, становится существенным счет, обусловленный фоном. Кроме весьма низкого фона истинных совпадений (вызванных, например, прохождением частицы космического излучения через два детектора), всегда присутствует некоторый фон случайных совпадений, возникающий вследствие того, что две частицы, испущенные различными ядрами, иногда попадают в детекторы в пределах разрешающего времени схемы совпадений. Если скорости счета одиночных импульсов детекторами равны К1 и Кг в секунду, а разрешающее время схемы совпадений (время, в пределах которого импульсы от двух счетчиков регистрируются как совпадающие) есть т сек, то скорость счета случайных совпадений будет 2тК1Йг в секунду. Для уменьшения фона случайных совпадений желательно, таким образом, сделать разрешающее время по возможности минимальным. Обычными являются разрешающие времена порядка 10 —10" сек, а для измерения задержанных совпадений при определении очень малых [c.163]

Как показано на рис. 8.6, значения Ье, полученные разными авторами, зависят от атомного номера. В [214] этот эксперимент был повторен с использованием 51 (Ы)-детектора, обладающего лучшим энерпетическим разрешением и более высокой эффективностью сбора. На рис. 8.7 показан подобный спектр, полученный для медного образца с использованием 81(Ы)-де-тектора толщиной 3 -мм, и диаметром 6 мм с разрешением 165 эВ (на линии Ретсд). Максимальные значения пиков Сил и Сц/ср не показаны с целью выявления тонкой структуры фоиа. Понижение интенсивности в области низких энергий обусловлено поглощением в окне детектора. Резкий перепад в интенсивности фона при энергии около 9 кэВ о-бусловлен явлениями само-поглощения в образце из-за скачкообразного изменения коэф-. фициента массового поглощения меди при энергии, равной потенциалу возбуждения /С-серии меди. Однако значение интенсивности фона точки в месте края поглощения (8,979 кэВ) маскируется из-за расширения детектором пика Си ср. Здесь уместно указать, что при любой попытке применить методы подгонки с помощью ЭВМ для описания формы наблюдаемого [c.109]

Наиболее целесообразно измерять газовый объем системы, используя инертные газы. Для того чтобы пламенно-ионизационный детектор фиксировал время удерживания инертного газа, необходимо создать определенный фон паров неподвижной фазы или сорбата, на котором время удерживания инертного газа наблюдают по вершине отрицательного пика на фоне паров органического вещества. Удобнее всего создать условия, при которых фон паров неподвижной фазы отмечается детектором. Для этого необходимо использовать максимальную чувствительность системы и, если даже при этих условиях пары неподвижной фазы не фиксируются, следует повышать температуру колонки до тех пор, пока детектор не отреагирует на фон паров. Можно для определения времени выхода несорбирующегося газа ввести в колонку большую пробу медленно выходящего из нее органического соединения и на фоне размытого пика этого вещества наблюдать отрицательный пик инертного газа. Необходимо учитывать, что время удерживания несорбирующегося газа сравнительно мало зависит от температуры колонки и поэтому эту величину можно экстраполировать от более высоких температур к низким. [c.59]

Теперь положение изменилось, и такие хроматографические детекторы, как ААС, МПД и АЭД (см. главу VIII) способны в одной пробе детектировать 20—30 элементов в форме МОС или неорганических соединений [179—181]. Особенно эффективны элементспецифические детекторы — ААС [176] и АЭД [176, 177], широко применяемые для обнаружения очень низких содержаний МОС в различных объектах, а также для целей идентификации ЛОС с различными функциональными группами на фоне углеводородов. В последнем случае, в частности, возможно получение профилей 0-, N- и серусодержащих соединений в бензине и сырой нефти и экологических пробах (см. гл. VIII). [c.341]

Как ВИДНО из табл. Vni.lO и табл. УП1.12, ХЛД-серный является одним из самых чувствительных и селективных к сере детекторов в газовой хроматографии. Его селективность к сере по отношению к углеводородам (табл. VIII. 10) достигает Ю -Ю . Это значит, что с помощью ХЛД-серного можно детектировать очень низкие содержания токсичных сернистых соединений на фоне углеводородов и других ЛОС, то-есть надежно идентифицировать одоранты с атомами серы в любых пробах (вода, воздух, почва и др.) окружающей среды. [c.434]

Азотсодержащее производное детектируют с помощью тер-моионного детектора (ТИД), специфичного к соединениям азота. Это позволяет не сомневаться в результатах идентификации формальдегида на фоне других ЛОС различных классов, загрязняющих воздух. Кроме того, ТИД обладает очень высокой чувствительностью к азотсодержащим соединениям и позволяет определять их в атмосферном воздухе при содержаниях, гораздо более низких, чем ПДК (для формальдегида ПДК в атмосферном воздухе населенных мест 0,035 мг/м ). [c.89]

Как н любой физический сигнал, хроматографический сигнал, получаемый от детектора, несет в себе помехи, имеющие различные частоты (шумы), которые ограничивают его информативность и от которых нужно избавиться в максимально возможной степени. Если частоты полезного сигнала и помех различаются между собой, то для их разделения можно использовать аналоговые частотные фильтры. Поскольку хроматографические пики при минимальной полуширине (ширина пика на половине его высоты, обозначаемая как HWB или Ьн) 1 с имеют максимальную ширину в шкале частот 10—20 Гц, они попадают в высокочастотную область шумов, которые могут быть вызваны самим детектором, усилителем, сетевым фоном переменного тока, наводками и контактными импульсами переключающих устройств. Из-за фазового сдвига аналоговых фильтров на границе полосы пропускания предельную частоту фильтфа следует выбирать выше самой высокой частоты полезного сигнала во избежание искажения его временной характеристики. В соответствии с этим фильтры нижних частот имеют предельную частоту 25—40 Гц. Недостатком чаще всего используемых пассивных аналоговых фильтров являются жесткие характеристики, которые препятствуют оптимальной фильтрации полезных сигналов с примерно на два порядка более низкими предельными частотами, каковые имеют место для различных ширин пиков в хроматографии. По этой причине дополнительно к аналоговым фильтрам применяют цифровые фильтры, согласованные с проходящим сигналом (разд. 2.4.3). Центральное заземление и хорошая экранировка (особенно детектора, усилителя и проводников аналоговых сигналов) позволяют частично избавиться от высокочастотных помех. Низкочастотные составляющие помех, источниками которых являются газ-но-ситель и содержащиеся в нем примеси, летучие компоненты неподвижной фазы, нестабильность рабочего режима (например, температурные колебания и перепады давления) приводят к неустойчивой или медленно дрейфующей нулевой линии. По- [c.439]

И к- >1 КР-йпектроскопня. разд. 1 уже отмечалось, что медленные электроны активно взаимодействуют с атомами поверхности и поэтому могут служить источником информации о структуре приповерхностной области. Однако использование таких электронов весьма ограничено эксперименты можно проводить только в сверхвысоком вакууме и исследовать соответственно можно только небольише образцы. Помимо этого, поверхность образцов при таком исследовании может меняться. В 1954 г. Эйшенс предложил оптический метод исследования поверхности, основанный на применении низкой энергии возбуждения. При таком возбуждении структура поверхности и образца не меняется и измерения можно проводить в широком диапазоне давлений (от сверхвысокого вакуума до повышенного давления) в частности, этим методом можно исследовать практически очень важные процессы гетерогенного катализа. Метод оптической или ИК-спектроскопии имеет, однако, и ряд сушественных недостатков он мало чувствителен, дает дискретный сигнал детектора, в связи с чем для определения отношения S /N (сигнал/шум) и вычитания фона и т.д. необхрдимо использовать ЭВМ. Разработанный позднее метод инфракрасной фурье-спектро-скопии отличается значительно большей (на два порядка) чувствительностью. [c.65]

Недавно Тыква и Шеда [25] описали экономичный и универсальный метод регистрации активности в ГЖРХ. Радиоактивность в газовом потоке непосредственно измеряется полупроводниковым детектором, который может регистрировать любой р-излучатель, например Н, С, 35S и з2р Полупроводниковый детектор обладает низким уровнем фона и стабилен в работе, однако его чувствительность невысока. Нижний предел детектирования составляет приблизительно 150 нКи. Ценность этого простого прибора заключается в том, что его можно подсоединить к большинству обычных газовых хроматографов. Его можно использовать при анализе проб, содержащих сравнительно высокие концентрации меченых соединений, кипящих в пределах от 30 до 200 °С. [c.217]

Фоновая скорость счета детектора Симпсона [22], по его сообщению, равняется 1,01 имп/мин. В сопроводительных документах к приборам Рапах и ESI Nu lear указываются значения фона 1—2 и менее 3 имп/мин соответственно. Такую низкую фоновую скорость счета действительно можно получить, однако обычно рабочий фон составляет 5—6 имп/мин, когда детектор настроен согласно инструкции. Хотя это значение и выще указанного фирмами, оно вполне допустимо даже для работ с малыми количествами изотопов при регистрации разделенных компонентов с активностью менее 1 нКи. [c.230]

Наиболее существенным достижением за последние годы несомненно явилось интенсивное развитие у-спектрометрии для анализа смесей у-излучающих радиоизотопов с использованием детекторов NaI(Tl) или Се(ЬО в сочетании с многоканальными амплитудными анализаторами. Интерпретация, в частности количественная, у-спек-тра смеси радиоизотопов может быть очень сложной и трудоемкой. Каждый у-излучатель характеризуется фотопиком определенной энергии и непрерывным комптоновским спектром более низкой энергии. Сигналы у-излучателей с более низкой энергией могут накладываться на непрерывный комптоновский спектр у-излучателей с более высокой энергией. Кроме того, могут иметься пики, связанные с аннигиляцией пар позитрон - электрон и с наличием резонансного захвата. Поэтому для количественного определения отдельных у-излуча-телей во всех случаях, за исключением простейших, требуется сложная математическая обработка, позволяющая выделить вклад каждого у-излучателя в суммарную активность. Такие расчеты трудоемки, и не удивительно, что использование ЭВМ в этой области стало совершенно необходимым. Основными применяемыми приемами являются обращение матриц с известными активностями компонентов и разложение спектра. Последнее включает последовательный подбор спектра по энергии и интенсивности с помощью ряда у-спектров,, чистых радиоактивных веществ, каждый из которых вносит вклад в общую активность. После подбора каждый компонент вычитается из сложного спектра до тех пор, пока последний не будет полностью разрешен. Точность метода вычитания зависит от различных факторов, прежде всего от совершенства счетного оборудования, например от наличия средств улучшения отношения амплитуды пика к уровню фона, от чистоты стандартов радиоизотопов и от количества отдельных изотопов в образце. Для опеределения очень малых количеств радиоизотопов в образцах лунного грунта применяли счетную систему со схемой антисовпадений, включающую два больших NaI(Tl)-дeтeктopa, ориентированных относительно образца под углом 180° и окруженных 22 фотоумножителями. Были приложены максимальные усилия для снижения вклада активности фона [14]. Система сбэра данных включала [c.220]

Успешные аналитические определения путем регистрации мгновенного у-излучения возможны при небольшой энергии заряженных частиц (не выше 2—5 Мэв), так как с их ростом сильно увеличивается выход нейтронов, что значительно осложняет проблему защиты детектора. При низкой энергии активирующего излучения возможно определение только легких элементов в тонких слоях вещества. Предел обнаружения лежит несколько выше, чем в случае спектроскопии мгновенных заряженных частиц, из-за более высокого фона детектора, взаимных помех со стороны у излучения разных реакций и в,тияния вторичного и рассеянного излучения. При использовании ускорителя предел обнаружения находится на уровне около 10 % и редко опускается ниже [220]. Наиболее обстоятельно исследованы возможности метода при облучении протонами с энергией 0,5 Мэв [221]. Весьма полезные сведения могут быть получены с протонами резонансных энергий [222]. [c.188]

Вместо призм в спектрометрах все чаще применяются дифракционные решетки, и уже ряд фирм прекратил производство инфракрасных спектрометров, в которых в качестве главного диспергирующего элемента используется призма. Разрешающая способность дифракционных решеток значительно выше, чем призм, а с тех пор как стали использовать отражательные решетки, проблема низкой пропускаемости решеток не возникала. Чтобы решетки отражали большую часть энергии в спектре первого порядка с последовательным увеличением интенсивности потока, на решетки наносят под выбранным углом (угол блеска) регулярно расположенные штрихи. Поскольку решетки обладают более высокой угловой. дисперсией, чем призмы, то при заданной величине разрешающей силы можно использовать более широкие щели. В спектрах поглощения, записанных по отношению к фону непрерывного излучения, энергия падающего на детектор потока пропорциональна квадрату ширины щели. Следовательно, если два прибора с разной угловой дисперсией имрют щели, настроенные на равные разрешающие способности, то прибор, который имеет более высокую дисперсию (при других равных условиях), будет давать и более высокую выходную мощность. [c.23]

Метод обращения линий Na. В этом методе в реагирующую систему вводят Na-содержащие соединения. Атомы натрия могут поглощать или (при высоких температурах) излучать желтый свет. Излучение введенных атомов натрия исчезает на фоне излучения абсолютно черного тела, если они имеют точно такую же температуру, как и температура последнего. Если их температура выше температуры абсолютно черного тела, то они излучают больше света, чем поглощают, а если ниже, то они поглощают больше света, чем излучают. Появление детекторов на основе диодных матриц существенно улучшило регистрацию такого поглощения либо излучения [Gaydon, Wolfhard, 1979]. Схема соответствующей экспериментальной установки представлена на рис. 2.9, а результаты измерений температуры с использованием этого метода и результаты измерения концентраций, полученные масс-спектроскопическим методом, в богатых ламинарных пламенах предварительно перемешанной смеси ацетилен/кислород/аргон низкого давления показаны на рис. 2.10. [c.27]

Что касается самого детектора Nal(Tl), то обычно используют цилиндрические кристаллы размером 7,6 X 7,6 см в герметической светонепроницаемой упаковке. Они обладают хорошим разрешением, обычно около 7% (полуширина для пика 0,66 Мэе), хорошей эффективностью поглощения большинства у-лучей с энергиями, наблюдающимися в активированных образцах, и умеренной стоимостью (примерно 800 долл.). Для у-лучей с энергиями выше 3 Мэе нчелательны, но не необходимы большие кристаллы. Кристал.п размером 12,7 X 12,7 см обладает большей эффективностью счета 7-лучей высокой энергии (однако обычно при несколько худшем разрешении), но он имеет значительно больший фон и стоимость ( 2000 долл.). Датчики с хорошими кристаллами, непосредственно соединенными с подобранными фотоумножителями, доступны по несколько более высокой цене. Оии дают лучшее разрешение и меньший дрейф скорости счета. Для определения у-лучей низкой энергии (<[0,5 Мэе) в присутствии больших количеств жесткого 7-излучепия предпочтительнее кристаллы Nal(Tl) меньших размеров, поскольку они обеспечивают необходимую эффективность счета мягких 7-лучей, но сильно снингают эффективность счета жестких 7-лучей. Меньшие кристаллы значительно дешевле кристалл размером 2,5 X 2,5 см стоит, например, около 50 долл. При использовашга твердых кристаллов измеряемый образец обычно помещают над центром кристалла на одном из нескольких возможных фиксированных расстояний и отделяют от кристалла слоем пластика, например полистирола, толщиной 1 см, который предотвращает попадание в кристалл р-частиц из образца и искан ение спектра. Часто также [c.253]

НОВ 126]. Используют специально сконструированную ионизационную ячейку (фирмы Jarrell-Ash Со. ) или применяют аргоновый детектор, поставляемый вместе с хроматографом фирмой Shandon S ientifi o. . Когда детектор работает на низком напряжении, соединения, содержащие атомы галоида, образуют отрицательные пики, а углеводороды дают очень малые положительные отклонения. Зто позволяет легко отличить указанные классы соединений один от дру гого [19]. Этим методом удается определить альдрин в концентрации 0,05 части на миллион и дильдрин в концентрации 0,1 части на миллион в гексановых экстрактах капусты, картофеля, помидор, крыжовника и чая без предварительной очистки. В экстрактах моркови нижний предел детектирования для альдрина составляет 0,3 части на миллион и для дильдрина 0,6 частей на миллион. Это объясняется более высоким фоном. По-видимому, для определения соединения в концентрации 0,1 части на миллион требуется частичная очистка пробы. Даже в этом случае метод значительно проще и более надежен, чем обычно применяемые колориметрические и биологические методы. [c.579]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология