Характеристические температуры некоторых газов

Характеристические температуры некоторых газов [24] [c.255]

Характеристическая температура 6 для некоторых газов и функции Эйнштейна приведены в приложениях 11 и 1 соответственно. [c.55]

В заключение рассчитаем некоторые характеристические функции идеального газа. Как уже не раз указывалось, внутренняя энергия идеального газа зависит только от температуры. Учитывая значения су согласно (11.61) для внутренней энергии идеального газа имеем [c.148]

Значения характеристических температур для некоторых газов [c.568]

Из уравнения (98) следует, что скорость движения полосы компонента не одинакова в различных местах температурного поля, а следовательно, и подлине слоя адсорбента. Обозначим скорость движения температурного поля через чу. Если то полоса адсорбированного вещества будет передвигаться быстрее движения печи. Поэтому полоса попадет из зоны с высокой температурой в зону с более низкой, так как температура падает в направлении движения газа. При этом значение Г возрастет, что приведет к уменьшению и . Вследствие этого в некоторой зоне температурного поля, отвечающей температуре десорбции компонента в данных условиях, будет соблюдаться равенство и —ш. После того, как полоса займет эту зону, она будет двигаться со скоростью, равной скорости движения печи, т. е. температурного поля. Следовательно, и любая другая полоса любого другого компонента разделяемой смеси газов будет двигаться с этой же скоростью, но при иной, свойственной другому компоненту температуре десорбции. Поэтому ту температуру, при которой происходит десорбция данного компонента и движение его полосы вдоль слоя адсорбента со скоростью называют характеристической температурой данного компонента и обозначают [c.154]

Полная сводка видов электромагнитных колебаний, различающихся по длине волны и, следовательно, по характерным для них величинам переносимой энергии, представлена в табл. И.1—1. Границы между отдельными областями несколько условны как видим, они определяются либо различием в способах получения, либо в способах детектирования. Но по существу непрерывный спектр электромагнитных колебаний делится на отдельные области вследствие различий в процессах, обусловливающих их генерацию или поглощение, и эти различия выражаются соответствующими значениями энергий. Характеристическая температура, указанная для некоторых участков спектра, представляет собой ту температуру, при которой средняя тепловая энергия атомов в одноатомном газе (ЙТ) примерно равна данному кванту энергии (Нх). Область атомно-молекулярного излучения, состоящая из инфракрасного, видимого и ультрафиолетового участков спектра, называют оптической областью в широком смысле слова. Это объединение основано не только на общности их происхождения, но и на сходстве используемой при работе с ними аппаратуры, состоящей из различных зеркал, линз для фокусировки и призм и решеток для спектроскопии. [c.187]

Для вычисления функций Эйнштейна С , и по заданным характеристическим температурам 9 служат таблицы, приведенные в сокращенном виде в конце книги. Химические константы / вычисляются из формул, приводимых ниже в 322 величины / для некоторых газов и Д/ для некоторых реакций даны в готовом виде в табл. 41 и 42. [c.368]

Для некоторых газов найденные из спектроскопических данных значения со и соответствующие им характеристические температуры 04 приведены в табл. 24. [c.280]

Волновые числа и соответствующие им характеристические температуры для молекул некоторых газов [c.281]

Числовые значения характеристических температур для различных колебательных степеней свободы (частот) определяют либо по анализу спектра молекул, либо, при отсутствии таких дян гых, подбором по экспериментально найденным температурным зависимостям теплоемкости. Характеристическая температура для некоторых газов приведена в Приложении 5 (стр. 590). [c.58]

Этот вариант метода, который впервые применили Жуховицкий и сотр. (1951), явился темой многочисленных последующих публикаций этих авторов (см. обзорную статью Жуховицкого и Туркельтауба, 1957а). В принципе применяемый прн этом методе прибор отличается от обычного лишь тем, что короткая по сравнению с длиной колонки трубчатая печь движется вдоль колонки с постоянной скоростью щ в направлении движения газа-носителя. В печи поддерживается градиент температуры, совпадающий с направлением движения печи. Температуру замыкающего края печи будем далее обозначать Гшах, а переднего края — Т . Температура вдоль печи может изменяться по любому закону, однако для простоты теоретического рассмотрения предполагается линейное падение температуры вдоль печи с градиентом температуры // град см). В момент ввода пробы печь находится у начала колонки -й компонент смеси, скорость движения которого ю-, (при температуре Го п заданной линейной скорости газа-носителя и ) больше, чем щ, будет опережать печь. Разумеется, такой компонент будет двигаться так же, как прп обычной проявительной хроматографии. Если же IVI при температуре будет меньше, а при Г, ах больше, чем ио, то полоса вещества будет двигаться внутри печи. Если полоса продвинется дальше вдоль печи, она попадет в зону более низких температур и скорость ее движения уменьшится. Таким образом, должно установиться стационарное состояние, когда полоса вещества движется ири некоторой соответствующей данному компоненту характеристической температуре прп которой [c.415]

Другой недостаток квазиклассического рассмотрения заключается в произвольности выбора функций, учитывающих неполностью возбужденные степени свободы. Рассмотренные выше полные квантовостатистические выражения в данном случае применяются только для учета электронного состояния молекул в отношении же вращения молекул и колебания ядер они служат только для расчета величин при некоторых наиболее интересующих нас температурах, но для функциональной характеристики влияния температуры на эти величины они практически совершенно непригодны вследствие своей крайней громоздкости. Обычно в квазиклассических уравнениях применяют функции Эйнштейна. Для колебания атомных ядер это является более законным, чем для вращения молекул. Но и в том и в другом случае функции Эйнштейна обычно применяют чисто эмпирически, так как характеристические температуры подыскивают при этом не на основании констант, характеризующих строение молекул, а путем подбора, руководствуясь желанием все свойства газа, изученные на опыте или установленные для отдельных температур строгим расчетом, описать суммой двух-трех функций Эйнштейна, каково бы ни было число независимых колебаний в молекуле. На подысканные таким образом характеристические температуры приходится смотреть обычно как на некоторые эффективные величины , ценные только в том отношении, что две-три такие величины могут заменить более обширную группу истинных характеристических температур. [c.170]

Недавно было показано [221, что но полноте разделения и концентрации продуктов рядом преиму1цеств обладает хроматографический режим в условиях так называемой стационарной хроматографии, которая для анализа была предложена еще в 1950—1951 гг. А. А. Жуховицким и Н. М. Туркельтаубом [23]. Стационарная хроматография, как известно, заключается в том, что разделяемая на колонке смесь подвергается одновремегшому воздействию потока газа-носителя и движущегося температурного поля. Экспериментально этот метод осуществляют перемещением вдоль колонки печи с отрицательным градиентом температуры. Так, введем импульсно в поток вещество АВ (которое в присутствии катализатора, заполняющего колонку, реагирует с конечной скоростью по схеме АВ А+В) и начнем со скоростью гш перемещать температурное поле. Коэффициент адсорбции адв вначале на холодном катализаторе велик, и скорость удв перемещения АВ вдоль слоя каталитической шихты мала, т. е. температурное поле обгоняет вещество АВ. Ввиду наличия отрицательного градиента температуры по мере движения печи полоса АВ будет перемещаться в область более высоких температур и ускорять свое движение. Наконец, нри некоторой характеристической температуре Гхдв начнет перемещаться со скоростью, равной скорости печи, т. е. сдв = Скорость перемещения нагревателя линейная скорость потока а и теплота адсорбции Q связаны следующей зависимостью [c.295]

Параметрами состояния называются физические величины, характеризующие макроскопические свойства среды,— плотность, давление, температуру, объем. Они, как правило, связаны уравнением состояния (например, для идеального газа, это уравнение (1.21)), потому для определения макроскопического состояния достаточно задавать не все параметры состояния, а лишь некоторые из них. Функциями состояния называются такие физические характеристики, изменение которых нри переходе системы из одного состояния в другое зависит лишь от параметров состояния (начального и конечного), а не от пути перехода (т. е. особенностей кинетики процесса). Функции состояния, посредством котбрых (или их производных) могут быть в явном виде выражены термодинамические свойства системы, называются характеристическими. Важнейшими из них являются внутренняя энергия и, энтальпия Н, энтропия 8, равновесная свободная энергия (или потенциал) Гиббса О, равновесная свободная энергия (или потенциал) Гельмгольца Р. Если же значение функции за- [c.22]

Фотометрия пламени — вид эмиссионного спектрального анализа, в котором источниками возбул<дения спектров являются пламена различных видов ацетилен — воздух, ацетилен — кислород, пропан — воздух, пропан — кислород, водород — воздух и др. Вследствие невысокой температуры в пламенах излучают легко и среднеионизующиеся элементы щелочные и щелочноземельные металлы, галлий, индий, магний, марганец, кобальт, медь, серебро и ряд других, причем их число растет с увеличением температуры пламени. В наиболее холодных пламенах, таких как, например, пропан — воздух, светильный газ — воздух излучают только атомы щелочных и щелочноземельных металлов. Вследствие невысокой температуры спектры, излучае-МЕле пламенами, состоят из небольшого числа спектральных линий, главным образом резонансных, что позволяет выделять характеристическое излучение элементов при помощи светофильтров и использовать простые и имеющие невысокую стоимость спектральные приборы — пламенные фотометры. Кроме атомных спектральных линий в спектрах пламен присутствуют полосы ряда в основном двухатомных молекул и радикалов С2, СиС1, СаОН и др. Некоторые из них используют в аналитических целях. Так, в случае элементов, образующих термически устойчивые оксиды, которые практически не диссоциируют в пламенах с образованием свободных атомов, молекулярные спектры являются единственным источником аналитического сигнала. Практически не атомизируются в низкотемпературных пламенах оксиды скандия, титана, лантана и других элементов, ирлеющих относительно невысокие потенциалы ионизации. Наиболее часто фотометрию пламени применяют для определения щелочных и щелочноземельных металлов. [c.35]

С учетом этих особенностей горения у пределов распространения скорость турбулентного горения и в этих 0 ытах оказывается независящей от скорости ламинарного горения и связанной с температурой горения — вывод, несовмест мый с ламинарным механизмом турбулентного горения. Альтернативным по отноше ИЮ к ламинарному горению является последовательное самовоспламенение. Это означает, что турбулентное перемешивание свежего газа с продуктами сгора ия приводит и к возникновению воспламенения и к последующему его угасанию, создавая таким образом процесс пульсирующего воспламенения. Цикл воспламенения и затухания осуществляется на протяжении времени, в течение которого в данном элементарном объеме пульсационная скорость изменяется от нуля до некоторого максимального значения и, т. е. за время, близкое 1-с характеристическому, определяемому соотношением (19.10). Соответствующий объем газа, охваченный циклом, определяется Лагранжевым путем диф-фузи 1, т. е. соотношением (19.11). На этом пути возникшее пламя затухает вследствие снижения его температуры в результате интенсивного перемешивания горящего газа со свежим по мере же ослабления перемешивания и теплоотдачи за пределы данного объема в нем возобновляется экзотермическая реакции и восиламенение. Сама периодическая смена горения и затухания, специфичная для турбулентного пламени, возможна [c.293]

Соедняенвя кислорода с некоторыми металлами, а именно с ртутью, серебром, золотом и платиною, будучи раз получены, при обыкновенной температуре удерживают кислород, а при накаливании теряют. Эти соединения суть тела твердые, обыкновенно порошкообразные, неплавящиеся, а при нагревании легко разлагающиеся на металл и кислород. Пример подобного разложения мы видели уже, когда говорили о разложении красной ртутной окиси. Накаливая окись ртути посредством зажигательного стекла, Пристлей в 1774 г. получил в первый раз чистый кислород, показал явное его отличие от воздуха и его характеристическое свойство поддерживать горение с замечательною силою . Пристлей называл полученный газ дефлогистированным воздухом. [c.109]

Величины Нр и т.От не являются обычными безразмерными приведенны.ми переменными, которые используются прп рассмотрении соответственных состояний газов. Их можно пронормировать, разделив соответственно на pRT/M и на некоторое характеристическое время, приче.м. мы получим безразмерные переменные однако более удобно оставить их в то.м виде, в которо.м они приведены выше. Часто нор.мп-рующие множители неизвестны кроме того, для практических целей удобно иметь непосредственно функцию Нр при 7 ,). Таки.м образо.м, те.мпература 7 о служит для обозначения стандартного исходного состояния, до некоторой степени аналогичного стандартным состояниям, используемым в тер-модчна.мике. Если Нр известно при Го, то легко получить его при любой другой температуре. [c.238]

Изменение температуры открывает новые возможности в разработке хроматографических методов анализа. В методе станционарной хроматермографии разделяемая смесь подвергается действию переменного температурного поля. При осуществлении этой методики электрическая печь движется вдоль колонки в одном направлении с движением газа-носителя. Если скорость движения полосы адсорбированного газа превышает скорость движения температурного поля, то полоса из высокотемпературной зоны попадает в низкотемпературную и ее скорость движения замедляется. Но при замедлении движения зона оказывается в области высоких температур и ее скорость увеличивается. Таким образом, в некоторой температурной области скорости движения полосы газа и печи становятся одинаковыми. Температуру, при которой это происходит, называют характеристической Г ар- Она связана с энтальпией адсорбции АЯ и условиями хроматографического опыта соотношением [c.336]

При использовании для разделения неподвижных фаз различной природы может проявляться селективное удерживание некоторых групп соединений, и порядок выхода одних и тех же компонентов может не совпадать. В табл. 13 указан порядок выхода характеристических продуктов пиролиза для каучуков общего назначения. Наряду с характеристическими продуктами пиролиза в таблице указаны бензол и толуол, являющиеся вторичными продуктами деструкции, которые, как правило, содержатся в продуктах пиролиза всех карбоцепных полимеров и поэтому могут служить реперными точками для быстрой визуальной оценки относительного выхода характеристических соединений по пирограмме. Положение пиков бензола и толуола можно предварительно определить путем ввода в колонку индивидуальных компонентов или их смеси. Температура выхода продуктов, приведенная в табл. 13, измерена на колонке 3 м X 3 мм с 15% реоплекса 400 на хезасорбе и с 10% ПФЭ 4Э 5Ф на хромосорбе С при скорости газа-носителя (аргон) 40 мл/мин в комбинированном температурном режиме на- [c.139]