Расстояние индукции

Переход процесса горения от нормального к детонационному требует определенного времени. Путь, проходимый пламенем за это время, принято называть индукционным расстоянием детонации. Оно обычно определяется экспериментально в длинной цилиндрической трубе при помощи искрового или нагретого проволочного воспламенителя, который располагают на одном из концов трубы. Расстояние от воспламенителя до того места по оси трубы, где фронт пламени впервые достигнет скорости детонации, называется расстоянием индукции. Это расстояние зависит от состава горючей смеси, давления, температуры и концентрации продуктов в газообразной смеси, геометрии ограниченного пространства и энергии источника воспламенения. [c.275]

Как было отмечено выше, для эквимолярных кислородно-ацетиленовых смесей при 50 jii.it рт. ст. расстояние от источника зажигания до точки, где взрывная волна распространяется со скоростью стабильной детонации, т. е. расстояние индукции, равно 100 см. [c.563]

Опыты [13] показали, что расстояние индукции прп давленип 1 ат и выше при 40° С в стальной трубке длиной 3 м II дпаметром 1,5 см значительно короче [c.563]

Для защиты от электромагнитной индукции между трубопроводами и другими протяженными металлическими предметами (каркас сооружения, оболочка кабеля и т. д.) в местах их взаимного сближения на расстояние 10 см и меньше через каждые 20 м длины следует приваривать или припаивать металлические перемычки для того, чтобы не допускать образования незамкнутых контуров. [c.360]

Для количественной оценки электростатической индукции рассмотрим конденсатор (рис.У.1,а), состоящий из двух параллельных пластин с площадью поверхности 8 (в см ) и расстоянием (в см) между ними. Когда пластинам конденсатора сообщается заряд QS (где Q — плотность электрического заряда), то между ними возникает однородное электрическое поле. Силовая характеристика поля [c.314]

Асимметрический вспомогательный реактив воздействует на превращающиеся молекулы как бы на расстоянии , определенным образом пространственно направляя превращение. Такого рода представление известно под названием асимметрической индукции — оно было выдвинуто в работах Эрленмейера. [c.125]

Используя критическое условие воспламенения капли топлива в факеле как равенство времени горения капли и периода индукции паров топлива, можно установить, что по мере роста диаметра капель нижний предел распространения пламени смещается в сторону больших значений избытка воздуха. Иными словами, устойчивое воспламенение крупных капель при прочих равных условиях обеспечивается при большем расстоянии между ними. [c.74]

Описанные выше три тина электростатической индукции характеризуются величинами энергии, изменяющимися обратно пропорционально четвертой, шестой и восьмой степеням расстояния и всегда отрицательными. [c.280]

Для нахождения А предположим, что ионы имеют конечный диаметр а. Потенциал иона на расстояниях г а равен Зг = = вг/гг. Напишем условие непрерывности электрической индукции при г = а [c.64]

Скачки индукции В на участках 3-4 и 5 - 6 обусловлены ферромагнетизмом детали 8 - радиус проводника г - расстояние от центра проводника). [c.252]

При быстром уменьшении намагничивающего поля тангенциальная составляющая (направленная по продольной оси образца) индукции в сечении образца (на расстоянии от цилиндрической поверхности) изменяет знак, что можно видеть по картине поля в сечении образца. Направление магнитных силовых линий [c.334]

На практике наибольшее рабочее расстояние составляет около 1 мм. При увеличении расстояния до контролирующего устройства амплитуда звукового давления уменьшается, поскольку ослабевают и магнитное поле катушки, возбуждающее вихревой ток, и постоянное магнитное поле. Поскольку геометрия обоих этих полей обычно различна, закон изменения магнитной индукции с расстоянием у них тоже неодинаков. К тому же и индуктивность катушки изменяется с расстоянием. Ввиду взаимодействия всех этих трех эффектов степень снижения амплитуды с увеличением расстояния очень сильно зависит от конкретных условий контроля и не может быть выражена простым законом. Соответствующие измерения проводились в работах [331, 1003] там рассматривается также и зависимость от интенсивности постоянного магнитного поля. [c.173]

Электрообработка эмульсий заключается в пропускании нефти через электрическое поле, преимущественно переменное промышленной частоты и высокого напряжения (15-44 кВ.). В результате индукции электрического поля диспергированные капли воды поляризуются, деформируются (вытягиваются) с разрушением защитных пленок, и при частой смене полярности электродов (50 раз в секунду) увеличивается вероятность их столкновения и укрупнения, и в итоге возрастает скорость осаждения глобул с образованием отдельной фазы. По мере увеличения глубины обезвоживания расстояния между оставшимися каплями увеличиваются и коалесценция замедляется. Поэтому конечное содержание воды в нефти, обработанной в электрическом поле переменного тока, колеблется от следов до 0,1 %. Коалесценцию оставшихся [c.93]

Поведение молекулы в магнитном поле зависит от трех величин одна определяет всегда имеющийся эффект, индуцируемый самим полем, а две другие характеризуют постоянные величины, а именно суммарный спиновый магнитный момент и орбитальный момент электронов. Условия проявления двух последних характеристик в молекулах углеводородов совсем особые полученные данные относятся к возбужденным состояниям, и мы не будем ими заниматься. Эффект индукции, всегда наблюдающийся под влиянием магнитного поля, является следствием диамагнетизма, существование которого может быть объяснено на простом атомном примере. В магнитном поле электроны атома получают небольщой дополнительный момент количества движения и связанный с ним магнитный момент аналогично тому, как в витке проводника, перпендикулярном переменному магнитному полю, возникают ток и связанное с ним магнитное поле. Индуцированное поле противоположно индуцирующему и пропорционально сечению витка, т. е. квадрату радиуса электронной орбиты. Каждый /-электрон атома вносит свой вклад, пропорциональный г], т. е. усредненному квадрату его расстояния от ядра, что приводит к выражению для молекулярной восприимчивости [c.31]

Связь между потенциалами диффузного слоя и плоскости симметрии при изменении расстояния h между границами диффузных слоев определяется вторым интегралом уравнения (УП.62) и дается формулой (VU,65). Сближение частиц происходит в такой модели при постоянстве потенциала Фо самой поверхности раздела фаз (это отвечает дисперсным системам типа AgJ), величина которого связана с величиной условием непрерывности вектора электростатической индукции на границе диффузного слоя [c.139]

Воспламенение частицы металла зависит как от размера, так н от окружающей температуры пламени. Это связано с временем прогревания частиц до температуры окружающей среды. Очевидно, что чем больше размер ча.стицы, тем больше времени потребуется для нагревания ее до температуры воспламенения. Используя экспериментальные данные о расстоянии от поверхности горения до места воспламенения частицы металла в пламени, можно оценить время ее прогревания (время индукции), а зная размеры пламени, оценить время ее пребывания в продуктах сгорания. [c.291]

Фронт пламени при детонации отстает от фронта ударной волны по времени только па период индукции. При высоких температурах период индукции для различных смесей примерно равен 10 —10" сек, т. е. сгорание отстает от фронта волны на расстояние около нескольких сантиметров. Скорость ударной волны достигает стационарной скорости детонации, равной нескольким тысячам метров в секунду. [c.104]

Из более тонких отличий в строении отметим здесь, что у первых членов гомологических рядов всегда наблюдаются нерегулярные отклонения дипольного момента последний остается постоянным только начиная с третьего или четвертого члена.. Это влияние замещения Н на СНз в гомологических рядах с группами С1 и СК и вообще при наличии, сильно полярной связи С — X с моментом ао находит себе объяснение в том, что эта связь С — X индуцирует в соседних связях С — Н, и в меньшей степени в связи С — С, моменты р.. Эта индукция тем более сильна, чем меньше расстояние между индуцирующей и индуцируемой частью молекулы. Индукция является также причиной того, что в рядах сложных эфиров, спиртов и кетонов молекулы с четным числом углеродных атомов обычно имеют больший дипольный момент, чем молекулы с нечетным числом углеродных атомов. 2 [c.62]

Характерным примером работ этого направления является расчет Бакингема [67]. Энергия взаимодействия иона с молекулой воды выражается степенным рядом 1/г, где г — расстояние между центрами иона и молекулы. Главные члены этого ряда функция г — энергия ион-динольного взаимодействия (см. IV.5) и функция г — ион-квадрупольного. Последний член, введенный Бакингемом, дает существенно разный вклад в энергию сольватации катиона и аниона без использования добавок к радиусу (типа Р). Следующие члены отражают энергию индукции, дисперсии, взаимодействие мульти-польных моментов молекул растворителя, отталкивание, энергию поляризации воды по Борну. Последний член представляет собой взаимодействие сольватного комплекса с остальным растворителем, рассматриваемым как непрерывная среда. Бакингем предположил тетраэдрическое строение сольватного комплекса с координационным числом и. = 4 для всех ионов с электронной оболочкой инертных газов. [c.86]

В П. 13 получены формулы, позволяющие провести расчет мощности потерь в экране для некоторого идеального случая, когда все расстояние (зазор) между расточкой статора и поверхностью ротора заполнено экраном. В реальной конструкции всегда имеется воздушный зазор между внутренней поверхностью экрана и поверхностью ротора. Формулы (И) позволяют провести анализ работы двигателя в этом случае. При у = О, т. е. на границе расточки статора и наружной поверхности экрана, касательную составляющую индукции определяют по формуле [c.49]

Определение нормальной составляющей магнитной индукции в воздушном зазоре на наружной поверхности экранирующей гильзы. Для определения нормальной составляющей магнитной индукции на наружную поверхность экранирующей гильзы была наложена обмотка из тонкого медного изолированного провода. Обмотка имела восемь стержней (по числу полюсов), расположенных по образующей экрана (параллельно оси системы) на равном расстоянии друг от друга (3,14-49/8 = 19,2 мм). [c.85]

Толщиномеры изоляционных покрытий предназначены для контроля толщины изоляционного покрытия стальных трубопроводов при их строительстве и ремонте. Принцип работы приборов основан на использовании зависимости силы притяжения между стальной поверхностью и магнитом от расстояния между ними или зависимости электромагнитной индукции от расстояния между замкнутым магнитопроводом и стальной поверхностью. Технические характеристики некоторых типов толщиномеров приведены в табл. 5.13. Приборы могут работать при температуре окружающего воздуха от -10 до +40 С и относительной влажности до 95 % при температуре 25 °С, т.е, в зимнее время их можно принять только в отапливаемых помещениях. Магнитные толщиномеры (МТ) различных модификаций могут измерять толщины покрытий из немагнитных электропроводящих и диэлектрических материалов. Для труб из неферромагнитных материалов (медь, алюминий) выпускается вихретоковый толхцино-мер ВТ-ЗОН. [c.105]

Как было показано в 5.4, при помещении частицы, имеющей не равный нулю спин в магнитное поле с величиной магнитной индукции В энергетический уровень, связанный со спиновым состоянием частицы, расщепляется на 25+1 уровней, причем расстояние между уровнями составляет где ц — соответствующий магне- [c.178]

От лат. пdu tio — наведение, возбуждение. Электрическая индукция — влияние внешнего электрического поля, действующего на расстоянии, на электрическое состояние данной системы (например, на молекулу),— электризация по влиянию, наведение электричества. [c.94]

Электрическое поле, обусловле .иое диполем связи, поляризует вторично также и все остальные связи в молекуле (индуцированные диполи). Это явление называется индукцией. Поскольку напряженность электрического поля, созданного диполем, уменьшается пропорционально кубу расстояния, это поле оказывает влияние в основном на соседние связи. Так, в хлористом пропиле электро-фильный хлор создает положительный заряд в первую очередь на а-углеродном атоме, затем р-углеродиом и в еще меньшей степени у-углсродном [c.198]

Физика явления. В отсутствие постоянного магн. поля Н магн. моменты неспаренных электронов направлены произвольно, состояние системы таких частиц вырождено по энергаи. При наложении поля Н проекции магн. моментов на направление поля принимают определенные значения и вырождение снимается (см. Зеемана эффект), т. е. происходит расщепление уровня энергии электронов Ед. Расстояние между возникшими подуровнями зависит от напряженности поля Н и равно ] - = Д = g igH (рис. 1), где - фактор спектроскопич. расщепления (см. ниже), - магнетон Бора, равный 9,274 Дж/Тл в системе единиц СИ вместо Н следует использовать магн. индукцию В - ЦоЯ, где - магн. проницаемость своб. пространства, равная 1,257 10 Гн/м. Распределение электронов по подуровням подчиняется закону Больцмана, согласно к-рому отношение заселенностей подуровней определяется выражением щ/п2 = ехр ( АЕ/кТ), где к - постоянная Больцмана, Т - абс. т-ра. Если на образец подействовать переменным магн. полем с частотой V, такой, что /IV = g x H (й - постоянная Планка), и направленным перпевдикулярно Н, то индуцируются переходы между соседними подуровнями, причем переходы с поглощением и испу- [c.447]

Электрообпаботка эмульсий заключается в пропускании нефти через электрическое поле, преимущественно переменное промышленной частоты и высокого напряжения (15-44 кВ.). В результате индукции электрического поля диспергированные капли воды поляризуются, деформируются (вытягиваются) с разрушением защитных пленок, и при частой смене полярности электродов (50 раз в секунду) увеличивается вероятность их столкновения и укрупнения, и в итоге возрастает скорость осаждения глобул с образованием отдельной фазы. По мере увеличения глубины обезвоживания расстояния между оставшимися каплями увеличиваются и коалесценция замедляется. Поэтому конечное содержание воды в нефти, обработанной в электрическом поле переменного тока, колеблется от следов до 0,1 %. Коалесценцию оставшихся капель воды можно усилить повышением напряженности электрического поля до определенного предела. При дальнейшем повышении напряженности поля ускоряются нежелательные процессы электрического диспергирования капель и коалесценция снова замедляется. Поэтому применительно к конкретному типу эмульсий целесообразно подбирать оптимальные размеры электродов и расстояния между ними. Количество оставшихся в нефтях солей зависит как от содержания остаточной воды, так и от ее засоленности. Поэтому с целью достижения глубокого обессоливания осуществляют промывку солей подачей в нефть оптимального количества промывной (пресной) воды. При чрезмерном увеличении количества промывной воды растут затраты на обессоливание [c.184]

Проводники с током являются не только средством обнаружения и измерения магнитного поля, но и средством его создания, т. е. всякий ток порождает магнитное поле. Бесконечно длинный прямой проводник с током создает вокруг себя неоднородное магнитное поле, индукция которого зависит как от силы тока, так и от свойств среды, в которой находится проводник, — от ее абсолютной магнитной проницаемости Ца, а также от расстояния г до проводника В = ЦаСцо I 4я)2/ / г. Здесь Цо = 4п 10 Гн/м — магнитная постоянная. При описании магнитных полей, создаваемых с помощью проводников с током (катущками, торами и т. д.), удобнее использовать другую меру интенсивности поля — его напряженность Н. Она связана с индукцией соотношением [c.654]

Не входя в детальное обсуждение влияния на интенсивность холоднопламенного процесса различных параметров режима двигателя, отметим лишь, что здесь всегда необходимо учитывать сложное переплетение действия отдельных факторов. Так, например, от повышения температуры на всасывании можно было бы ожидать снижения интенсивности холодного пламени. Но вызванное тем же повышением температуры сокращение периода индукции холодного пламени приводит к сдвигу всей холоднопламенной стадии к фазе цикла с максимальным давлением и тем самым к возрастанию интенсивности холодного пламени. С этой точки зрения получают естественное объяснение наблюдения Энью [17] распространения холодных пламен в цилиндре двигателя. При низкой температуре на всасывании (20°) регистрировалось по всему объему последней части заряда медленное распространение холодного пламени со скоростью обычных турбулентных нламен — 25 м/сек. При более же высокой температуре (значение которой не приводится) регистрируется на коротком расстоянии резкое ускорение холодного пламени до 150 м/сек, что следует трактовать как возникновение голубого пламени, вызванное повышением интенсивности холоднопламенного процесса по указанным выше причинам. [c.405]

В турбулентном потоке происходит интенсивное смешение свежей смеси с продуктами сгорания. Смешение происходит на элементарном пути турбулентной диффузии и, который при малых периодах индукции есть лангранжев масштаб турбулентности. Характеристическое время турбулентности, в течение которого микрообъемы перемешиваются на расстоянии 1т, является временем смешения и обозначается через Тт- [c.144]

Это расстояние настолько мало (Д <С кТ), что дальнейшее рассмотрение можно провести в рамках классической механики. При классическом описании предполагаемое прецессионное движение исследуемой системы характеризуется угловой частотой и (частота ларморовой прецессии), которая связана простым соотношением с частотой V из уравнения (13.30) и с индукцией магнитного поля [c.357]

Ионная бомбардировка представляет собой,, несомненно, наиболее сильный и эффективный метод электризации твердых частиц, однако селективность этого метода практически равна нулю. Если объединить этот процесс с электризацией методом индукции, то селективность такого комбинированного метода будет очень хорошей. Электризация с помощью подвижных ионов в действительности не является электростатическим процессом, хотя обычно этот термин применяют для описания любого процесса обогащения с использованием электрического поля высокого напряжения. В последние годы термин высокое напряжение стал благодаря постоянному употреблению общепринятым названием таких процессов, включая и ионную бомбардировку. В процессе высокого напряжения подвижные ионы образуются у светящегося электрода, который является причиной коронного разряда и, служа источником подвижных ионов, одновременно сообщает им и направление. Если диэлектрическую и проводящую ча-, стицы поместить на пути подвижных ионов, то часть поверхности каждой частицы получит сильный электрический заряд. На проводнике этот заряд перераспределится почти мгновенно, тогда как на непроводнике перераспределение такого же заряда будет чрезвычайно медленным. Если на заземленную поверхность на пути заряженных ионов поместить группу заряженных частиц, то будет обнаружено, что при преграждении движения подвижных ионов частицы проводника свободно покинут заземленную поверхность, заряд их уйдет в землю. С другой стороны, диэлектрики, или частицы непроводника, которые неспособны быстро терять свой заряд, удержатся иа поверхности своей собственной силой отражения. Теория электростатического отражения дает только метод рещения уравнений Лапласа и Пуассона путем рассмотрения условий симметрии. Другими словами, процесс будет описываться этими уравнениями, если принять, что частица равного и противоположного заряда становится в положение зеркального изображения по отношению к заземленной поверхности и данной частице. Сила этого отражения Р= = QQj/4яeo(2s)2, где Q=Q —полный поверхностный заряд на минерале 5 — расстояние от заряда до заземленной поверхности ео —сила ионного поля. [c.367]

Для случая в основном ковалентных хемосорбционных связей, к которым относится, например,, большинство связей водорода с металлами. Будар [61 ] сделал попытку найти связь между изменением работы выхода и изменением теплоты хемосорбции AQ по мере увеличения покрытия поверхности 6. Будар принимает, что изменение дифференциальной теплоты при добавлении аО атомов к хемосорбированному слою эквивалентно работе переноса оЬ электронов из металла в середину двойного слоя (мы допускаем, что в этом случае отрицательные концы диполей направлены наружу). Однако это равносильно предположению, что связь является на 100% ионной, поскольку на каждый адсорбированный атом переносится один электрон, и в то же время на 100% ковалентной, так как электрон переносится только на расстояние //2, где й—толщина двойного слоя. В случае, когда хемосорбционные связи являются в основном ковалентными, только часть заряда на каждый хемосорбированный атом участвует эффективно в образовании двойного слоя, и поэтому, как указал Кемболл [47], вычисленное значение ЛQ должно быть значительно меньше величины 0,5 полученной Бударом. К аналогичным выводам пришел Гомер [43]. Тем не менее следует ожидать, что этот эффект, которому Будар дал название индукция , приведет к снижению дифференциальных теплот хемосорбции. Из-за малочисленности экспериментальных данных по значениям Аф и AQ для одних и тех же систем нельзя сделать каких-либо определенных выводов относительно величины отношения Аф/Ар. Оптимальная для определения этого отношения область заполнения поверхности лежит в пределах от 0= -=О,3 до 6= 0,7, поскольку, как будет показано ниже, при малых заполпе-ииях теплоты увеличиваются благодаря биографической неоднородности, а при больших покрытиях вследствие поверхностного взаимодействия нельзя ожидать линейной зависимости между Ф и Q. [c.499]