Магнитная восприимчивость кюрия

Таблица 8.1. Магнитная восприимчивость некоторых диа- и парамагнетиков, точка Кюри ферромагнетиков

Магнитные свойства. По отношению к магнитному полю все металлы делятся на три группы диамагнитные, парамагнитные и ферромагнитные. К диамагнитным веществам (обладающим отрицательной восприимчивостью к магнитному полю и оказывающим сопротивление силовым его линиям) относятся часть элементов I (Си, Ag, Ли), П группы (Ве, Zn, Сс1, Hg), П1 (Са, 1п, Т1) и IV группы (Се, Зп, РЬ) периодической системы. Металлы щелочных, щелочноземельных элементов, а также большинства -элементов хорошо проводят силовые линии магнитного поля, обладают положительной магнитной восприимчивостью. Они являются парамагнитными веществами и намагничиваются параллельно силовым линиям внешнего магнитного поля. Очень высокой магнитной восприимчивостью обладают Ге, Со, N1, Ос1, Ву. Они являются ферромагнетиками. Ферромагнетики характеризуются температурой, выше которой ферромагнитные свойства металла переходят в парамагнитные. Эта температура называется температурой Кюри. Для железа, кобальта и никеля эта температура составляет 768, 1075 и 362 °С, соответственно. [c.324]

Вблизи критических точек жидкостей и растворов, а также вблизи точек ФП 2-го рода наблюдаются специфические явления, называемые критическими рост сжимаемости вещества в окрестностях критической точки равновесия жидкость - газ возрастание магнитной восприимчивости и диэлектрической проницаемости в окрестностях точки Кюри ферромагнетиков и сегнетоэлектриков замедление взаимной диффузии веществ вблизи критической точки растворов и уменьшение коэффициента температуропроводности вблизи критической точки чистой жидкости аномально большое поглощения звука критическая опалесценция (резкое усиление рассеяния света) и др. Во всех случаях наблюдается аномалия теплоемкости Эти явления связаны с аномальным ростом флуктуаций и их взаимодействием (корреляцией). Поэтому критическую область определяют как область больших флуктуаций. [c.21]

Магнитные свойства ферромагнитных веществ зависят и от напряженности магнитного поля, и от температуры. Повышение температуры приводит к понижению магнитной восприимчивости и при некоторой температуре, называемой температурой Кюри, она резко снижается. Выше температуры Кюри ферромагнетик ведет себя как парамагнитное вещество. Для ферромагнитных веществ постоянная А равна температуре Кюри. [c.195]

Такие свойства, как намагниченность насыщения М , точка Кюри в , магнитострикция парапроцесса - сгруюурно нечувствительны, коэрцитивная сила Яс, магнитная проницаемость fl, магнитная восприимчивость остаточная намагниченность Мг — структурно чувствительны. Первая грутта свойств связана с наличием или температурным изменением магнитного порядка, вторая - с намагничиванием, т. е. с изменением доменной структуры. Современная теория ферромагнетизма в основном делится на два раздела - теорию спонтанного магнетизма (магнитного упорядочения) и теорию технического намагничивания (кривая намагничивания, петля гистерезиса). Как структурно чувствительные, так и структурно нечувствительные свойства зависят от фазового состозгаия твердого тела (состав и относительное содержанне фаз, их атомное упорядочение). [c.55]

Магнитная восприимчивость огромного большинства парамагнетиков отклоняется от требований закона Кюри и может быть описана в значительном интервале температур с помощью модификации закона Кюри, известной под названием закона Кюри—Вейсса [c.401]

МАГНИТНАЯ ВОСПРИИМЧИВОСТЬ КЮРИЯ [c.429]

Магнитная восприимчивость кюрия измерялась при 295 и 77° К на образцах весом порядка 25 мкг [231. Для молярной восприим- [c.429]

Подобный описанному эффект снижения Тс и Стд наблюдали и для наноструктурного Ni, полученного ИПД кручением при комнатной температуре, где средний размер зерен составлял 0,2-0,3 мкм [57]. Температуру Кюри определяли по максимуму температурной зависимости магнитной восприимчивости. В этой работе снижение величины Тс объяснено явлением суперпарамагнетизма в малых однодоменных зернах, размер которых меньше 0,06 мкм, что, однако, вызывает ряд критических замечаний. Во-первых, авторы не указывают измеренную долю таких зерен. Трудно ожидать, что она была значительной, так как структуру Ni после аналогичной обработки подробно исследовали в [105], но там не наблюдали столь малых зерен. Во-вторых, дискуссионно также измерение критического размера зерен для реализации суперпарамагнетизма. Например, полагая, что границы зерен являются достаточно хорошими магнитными изоляторами, и, следовательно, возможно рассматривать зерна изолированными друг от друга частицами, воспользуемся известным соотношением [267] [c.159]

В табл. 8.2 для некоторых ионов приведены экспериментальные значения хэфф и вычисленные по формуле (8.13), при сопоставлении устанавливают число неспаренных электронов иона, что позволяет охарактеризовать химическую природу иона и решить некоторые структурные задачи. Однако следует иметь в виду, что вследствие влияния кристаллического поля и обменных взаимодействий закон Кюри (8.5) выполним редко, в связи с чем температуру Т в уравнениях (8.11) и (8.12) необходимо заменить на Тт. е. магнитную восприимчивость этих ионов нужно определять по уравнению Кюри — Вейсса. [c.201]

Для парамагнитных веществ магнитная восприимчивость имеет положительное значение и зависит от температуры, а для диамагнитных веществ — отрицательное и от температуры не зависит. Закон Кюри выражает связь магнитной восприимчивости вещества с его магнитным моментом [c.128]

Магнитная восприимчивость парамагнитных веществ не зависит от напряженности поля, но довольно сильно изменяется с температурой по закону Кюри [c.339]

Для парамагнитны.х веществ х положительна и зависит от температуры, а для диамагнитных — отрицательна и от температуры ме зависит. Закон Кюри связывает магнитную восприимчивость вещества с е10 магнитным моментом [c.195]

У 96 элемента кюрия, в атоме которого имеется семь холостых /-электронов, стабильная валентность, равная 3, аналогична стабильной валентности 64 элемента гадолиния. У последующих элементов валентность 3 доминирует и здесь наблюдается наиболее полная аналогия актиноидов и лантаноидов. Эта аналогия была использована при хроматографическом методе разделения актиноидов, аналогично методу, применяемому для разделения лантаноидов. Аналогия лантаноидов и актиноидов наблюдается при рассмотрении кривых зависимости мольной магнитной восприимчивости растворов солей этих семейств элементов в зависимости от числа /-электронов кривые для ионов обоих семейств расположены симбатно друг другу (рис. 119). [c.288]

Для парамагнетиков М=у.Н, где х — магнитная восприимчивость, которая по закону Кюри обратно пропорциональна температуре и=С /7 (С — константа Кюри). [c.295]

При описании и определении минералов большей частью используются наглядные представления об их магнитных свойствах. Так, пирротин и магнетит притягиваются магнитной скобой или действуют на магнитную стрелку, зерна пироксена или альмандина притягиваются электромагнитом. Такие параметры, как магнитная проницаемость л, магнитная восприимчивость и, намагниченность М, точка Кюри 0, при рядовых исследованиях не определяются. Минералоги пока не располагают аппаратурой, с помощью которой можно дать исчерпывающие сведения о поведении минеральных индивидов в магнитном поле. [c.122]

Если рассмотреть температурную зависимость магнитной восприимчивости металлов, то можно выделить следующие группы металлы, которые почти не изменяют магнитных свойств при нагревании до 1100°С (Мо, Ш, Оз) металлы, магнитная восприимчивость которых изменяется в соответствии с законом Кюри — Вейсса и даже при температуре плавления не обнаруживается скачкообразных изменений магнитных свойств (К, Мд, 2п, 1п, 5е) металлы, которые при температуре плавления в слабой степени проявляют такие нарушения свойств (Ма, Сё, А1) металлы, которые показывают аномальные изменения магнитных свойств (Ад, Аи, Т1, 5п, РЬ, Р, 5Ь, В1, Те), [c.129]

Закон Кюри не распространяется на область очень низких температур, однако уравнение (188) все же может быть использовано с введением соответствующих поправок. Магнитная восприимчивость X определяется с помощью индукционных методов. [c.237]

Если постепенно размельчать ферромагнетик, приводя его в состояние мелких частиц, то, как это следует из экспериментальных [5] и теоретических работ [6], его магнитные свойства будут сильно изменяться. Последнее связано с тем, что при переходе к более и более мелким частицам постепенно исчезают процессы, характерные для намагничивания компактного ферромагнетика. При переходе к мелким частицам сильно возрастает доля поверхностных атомов, для которых затруднен обмен -электронами из-за отсутствия нормального числа соседей т. е. из-за возрастания доли атомов с координационным числом меньшим, чем координационное число решетки. Если размельчение продолжить и прийти к частицам, размеры которых уже сравнимы с размерами элементарных кристаллов, то для таких образцов следует ожидать появления температурной зависимости магнитной восприимчивости, которая может быть выражена законом Кюри — Вейса [c.143]

Наконец, можно добиться такого состояния, когда атомы будут достаточно удалены друг от друга, и тогда следует ожидать появления температурной зависимости магнитной восприимчивости, которая характерна для невзаимодействующих частиц — закона Кюри [c.143]

Отмечается монотонность изменения температурного коэффициента [22]. Но многими замечено нарушение этой монотонности в области температур 30—45 °С [17, 23]. Это соответствует так называемой точке Кюри при 35 °С, обусловленной скачкообразным изменением структуры воды [24]. В работе [25] указывается, что аномальность свойств воды в пределах 30—50°С связана с поляризационным магнетизмом, зависящим от характера распределения электронной плотности и очень чувствительным к изменению взаимодействия частиц в системе. Результаты опытов Р. Чини показывают, что присутствующие в воде растворенные газы влияют на точку Кюри, тем самым подтверждается влияние этих газов на структуру воды [17]. Особенно заметно влияние других примесей на структуру воды и ее магнитную восприимчивость. Магнитная восприимчивость воды очень сильно зависит от вида и концентрации примесей. Многие из них обладают парамагнетизмом, который накладывается на диамагнетизм воды и иногда перекрывает его. Поэтому величина и характер магнитной восприимчивости раство- [c.19]

Закон аддитивности справедлив при отсутствии спин-спинового взаимодействия между соседними ионами. Наличие или отсутствие спин-спинового взаимодействия можно обнаружить путем измерения магнитной восприимчивости при различных температурах. Если магнитное взаимодействие имеет место, изменение магнитной восприимчивости с температурой подчиняется закону Кюри—Вейса [%т=С/(Т+ + 6)], причем на основании значения постоянной 9 можно судить о степени спин-спинового взаимодействия. [c.176]

Магнитные измерения, проведенные в некотором интервале температур, позволяют определить коэффициент 0 в уравнении Кюри — Вейса, и, следовательно, на основании измерений магнитной восприимчивости можно оценить число неспаренных электронов, а затем на основании этой информации сделать некоторые заключения о структуре соединения. [c.178]

На свойства диамагнитных веществ напряженность магнитного поля и температура не оказывают влияния. На парамагнитные вещества внешнее машитное поле пе влияет, но магнитная восприимчивость их зависит обратно пропорциопалыю абсолютной температуре. Это объясняется следующим образом, Каждая частица парамагнитного вещества обладает постоянным магнитным моментом, опр еделяемым числом неспаренных электронов. В отсутствие внешнего магнитного поля суммарный магнитный спиновый моме1 т равен нулю вследствие хаотического направления спинов, а нри наложении магнитного поля происходит ориентация спинов, атомов н молекул в магнитном поле. Повышение температуры ослабляет ориентацию во внешнем магнитном поле, и парамагнетизм уменьшается в соответствии с формулой (закон Кюри) [c.195]

На практике обычно измеряют удельную магнитную восприимчивость, а затем ее переводят в мольную. Более строго, общая маг нитная восприимчивость равна сумме диамагнитной и парамаг нитной восприимчивости и почти неизбежного незначительного вклада парамагнетизма Ван-Флека. Точная величина последнего обычно не известна, но при комнатной температуре ее грубо можно считать равной нескольким процентам от восприимчивости, вычисленной по закону Кюри. Теперь вновь вернемся к уравнению (7-5) и, подставив постоянные величины, получим эффективный магнитный момент [Хдф (в единицах р,д ) [c.273]

Среди веществ, образованных атомами с ненулевым суммарным спином, имеются, однако, такие, свойства которых сильно отличаются от свойств обычных парамагнитных веществ, и в особенности при низких температурах и слабых полях. Эти ферромагнетики и антиферромагнетики. Магнитная восприимчивость ферромагнетиков очень велика (значительно больше, чем нормальных парамагнетиков) и сложным образом зависит от величин Я и Г. Ненулевая намагниченность сохраняется в течение длительного времени после снятия поля. Специфические особенности ферромагнетика исчезают, однако, при высоких температурах (Т > Тс), где Тс точка Кюри. Антиферромагнетики, напротив, характеризуются малой магнитной восприимчивостью. В широкой области температур она заметно меньше мапгитной восприимчивости нормальных парамагнетиков, а при очень низких температурах практически нулевая. При высоких температурах вещество утрачивает свои особые свойства и ведет себя как нормальный парамагнетик. [c.340]

Для суждения о характере взаимодействия веществ в физико-химическом анализе изучаются разные физические свойства, чувствительные к изменению состава системы. В качестве таких свойств используются температуры фазовых превращений (например, плавления), теплоты образования, теплопроводность, теплоемкость, электросопротивление, плотность, коэффициент теплового расширения, твердость и др. Сюда следует добавить методы исследования макро- и микроструктуры нейтронографию, рентгенофазовый и рентгеноспектральный анализ, ЯМР, Y-peзoнaн нyю спектроскопию, электронную микроскопию, метод высокотемпературной калориметрии, измерение магнитной восприимчивости, точки Кюри и т. д. [c.264]

Магнитная восприимчивость жидкого Не крайне мала. При 2,0К спа составляет около 2,2 10 , что в 210 раз меньше магнитной восприимчивости жидкого Не и в сто с лишним тысяч раз меньше магнитной восприимчивости жидкого кислорода. (Заметим, что Не диамагнитен, а кислород — парамагнитен.) Тем не менее надежные измерения X жидкого Не были выполнены рядом исследователей. Наиболее полные данные имеются в работе В. Б. Била и Д. Хэттона при давлениях от 7 10 до 27,8 10 Па. Основные результаты их работы сводятся к следующему. Выше 2 К в жидком Не выполняется уравнение Кюри (XI. 32). При более низких температурах начинается упорядочение ядерных моментов, связанное с их взаимодействием. При очень низких температурах х не зависит от Т. [c.256]

Др. важные параметры М.м. I. Остаточная намагниченность М, [или остаточная магн. индукция единица измерения - тесла (Тл)] количественно оценивается величиной намагниченности, сохраняющейся в образце после того, как он был намагничен внеш. магн. полем до насьпцения, а затем напряженность поля сведена до нуля. Величина М, (Д,) существенно зависит от формы образца, его кристаллич. структуры, т-ры, мех. воздействий (удары, сотрясения и т.п.) и др. факторов. 2. Коэрцитивная сила Н измеряется в А/м количественно определяется как напряженность поля, необходимая для изменения намагниченности тела от значения М, до нуля. Зависит от магнитной, кристаллографич. и др. видов анизотропии в-ва, наличия дефектов, способа изготовления образца и его обработки, а также внеш. условий, напр. т-ры. 3. Относит, магн. проницаемость ц характеризует изменение магн. индукции В среды при воздействии поля Я связана с магнитной восприимчивостью % соотношением ц = 1 -Н X (в СИ). В ферромагнетиках и ферритах ц сложным образом зависит от Я для описания этой зависимости вводят понятия дифференциальной (Цд ), начальной (ц ) и максимальной (Цмакс) проницаемостей. 4. Макс. уд. магн. энергия (в Дж/м ) или пропорциональная ей величина (ВН) , на участке размагничивания петли гистерезиса. 5. Намагниченность насыщения М, (или магн. индукция насыщения В ). 6. Кюри точка 7. Уд. электрич. сопротивление р (в Ом м). В ряде случаев существенны и др. параметры, напр температурные коэф. остаточной индукции и коэрцитивной силы, характеристики временной стабильности осн. параметров. [c.624]

Формула Р(1 Рс1Гб для этого трифторида не только соответствует этим наблюдениям, но п согласуется с почти постоянной октаэдрической координацией атомов палладия [57] и с величиной магнитного момэнта [ .эфф= 2,83 магнетона Бора, рассчитанного исходя из молекулы Рс12Гв]. Магнитная восприимчивость подчиняется закону Кюри— Вейса (0 = —14°) в интервале температур 77—298°К, что указывает на отсутствие антиферромагнитного или магнитного взаимодействий. Исходя из этого, катион Рс будет иметь электронную конфигурацию е или с [c.422]

Для ферро- и антиферромагпитиых веществ температурная зависимость х не удовлетворяет законам Кюри и Кюри — Вейсса (рис. 16.3). Ферромагнитные материалы обладают очень большой магнитной восприимчивостью при низких температурах, которая уменьшается исе более резко по мере роста тсм- [c.131]

В любых материалах рост температуры приводит к увеличению тепловой энергии ионов и электронов. Поэтому, естественно, существует тенденция к увеличению структурного разупорядочения с повышением температуры. В парамагнитных материалах тепловая энергия электронов и ионов способствует частичной компенсации упорядочения, вознпкаюилего под деистьисм внешнего магнитного поля. Действительно, как только внешнее магнитное поле исчезает, ориентация электронггы.х спинов становится беспорядочной. Следовательно, в парамагнитных материалах магнитная восприимчивое . у уменьшается с ростом температуры по закону Кюри или по. чакону Кюри — Вейсса. [c.132]

Идеализированной формой температурной зависимости магнитной восприимчивости парамагнетика от температуры является закон Кюри где С — константа Кюри. Именно такая форма температурной зависимости восприимчивости была найдена ранее для иона Си . Если закон Кюри выполняется, не зависитот температуры. Закону Кюри достаточно точно подчиняются лишь немногие системы, например спин-свободный комплекс [FeF ] [d°), но у большинства парамагнетиков наблюдаются отклонения (часто лишь небольшие) от этого идеального поведения. Одной из наиболее общих причин этих отклонений является то, что в системах с одним неспаренным электроном почти всегда неиз-бея по имеется температурно независимый парамагнитный член в восприимчивости, возникающий вследствие эффекта Зеемана второго порядка от высших уровней в поле лигандов. Относительные значения таких членов могут составлять около 50-10 молярной восприимчивости, т. е. составлять несколько процентов молярной восприимчивости, подчиняющейся закону Кюри, при комнатной температуре для одного неспаренного электрона. Этот эффект учитывается выражением Ланжевена—Дебая для восприимчивости [c.400]

Магнитная восприимчивость парамагнетиков изменяется с температурой по закону Кюри (хлгЦТ ) или закону Кюри — Вейса л 1/(Г + 6), где 0—парамагнитная точка Кюри. При точных расчетах необходимо корректировать экспериментальные значения магнитной [c.171]

Многие авторы отмечали повышенные значения магнитной восприимчивости парамагнитных окислов в их активном состоянии. Гедвалл провел исследование влияния на каталитическую активность металлов перехода через точку Кюри , При переходе через эту точку, т. е. при потере ферромагнетизма активность растет. Этот рост сопровождается скачкообразным ростом энергии активации. Сам по себе эффект не вызывает сомнений, но во всех этих случаях непосредственная связь активности с магнитными свойствами сомнительна. [c.24]

Изучение магнитных свойств проводилось параллельно в Институте общей и неорганической химии АН СССР и Институте прикладной геофизики методами Гуи (напряженность поля 8000 эрстед) и Кюри-Шенево (напряженность поля до 554 эрстед). Для сравнения была измерена магнитная восприимчивость исходного угля, а также магнитная восприимчивость механической смеси угля с железным порошком (Кальбаум) в соответствующей концентрации. Результаты измерений приведены в табл. 1. В последней графе дана магнитная восприимчивость исследованных образцов в расчете на 1 г железа (xg) с внесением поправки на измеренную величину диамагнетизма угля. Приведенные в таблице значения степени заполнения поверхности железом вычислены так, как это делалось Клячко-Гурвичем и Кобозевым в их работе, т. е. в предположении, что поверхность покрыта слоем толщиной в один атом железа. Согласно данным этих авторов, степень заполнения поверхности 0.0006 отвечает максимуму удельной активности катализатора (т. е. активности, деленной на степень заполнения) при 450°. [c.207]