Жидкости модель ячеек

Для вычисления статистических характеристик распределения времени пребывания в слое необходимо, таким образом, задаться моделью ячейки и определить функцию микрораспределения. Наиболее приемлемой моделью для описания перемешивания в потоках жидкости и газа при средних и больших числах Рейнольдса представляется модель ячеек идеального смешения с застойными зонами. Наблюдаемое на опыте различие в поведении потоков жидкости и газа указывает на то, что перенос вещества в застойных зонах должен быть диффузионным. [c.225]

Концепция свободного объема примыкает к ячеечной модели твердого тела. Будем полагать, что каждая молекула движется независимо от других в некоторой ячейке. Объем этой ячейки больше объема самой молекулы. Разница этих величин представляет собой величину свободного объема ячейки. Сумма таких объемов составляет свободный объем всей жидкости. Внутри ячейки действует некоторое поле, созданное взаимодействием молекул. В отличие от ячеечной модели твердого тела каждая молекула в жидкости движется поступательно. [c.285]

В 1927 г. [8] на основании изучения сжатых газов, в которых свободный объем мал по сравнению с пространством, занимаемым молекулами, была предложена модель свободного объема. Суть ее сводится к тому, что ячейка, в которой молекула находится больщую часть времени, обладает некоторым свободным объемом [35], представляющим собой разницу между общим объемом, доступным для движения частицы внутри ячейки, и объемом самой частицы. Однако эта теория не позволяет объяснить наблюдаемую энтропию плавления. Сначала предполагалось [36], что в жидкости все ячейки доступны каждой частице, а в этом случае можно показать, что переход от кристалла к жидкости должен сопровождаться появлением кол- [c.16]

Функцию g находят, исследуя характер рассеяния рентгеновских лучей в жидкостях. Для термодинамического исследования жидкого состояния широко применяют различные модели . Обычно считалось допустимым рассматривать жидкость как подобие кристалла и делить весь объем жидкости на ячейки по числу молекул (теория свободного объема) или так, что часть ячеек остается пустой (теория дырок ). Эти взгляды объединяют под названием решеточные теории жидкости . Расчеты, основанные на таких моделях, дают пониженное значение энтропии жидкости вследствие того, что фактическое состояние молекул жидкости менее упорядочено, чем допускает решеточная модель. В более совершенных вариантах решеточной теории предполагается, что не все, а только часть молекул образует квазикристаллическую структуру, а другие движутся в этой структуре как частицы газа. Теоретический расчет коррелятивной функции распределения дает принципиальную возможность вычисления свойств жидкости вне зависимости от каких-либо искусственных моделей, но, к сожалению, на этом пути встречаются очень серьезные математические трудности. [c.224]

На рис. И. 8 изображена схема расчета, предложенная Хап-пелем [28], дающая в области стабильного зернистого слоя наилучшее приближение к данным эксперимента. Согласно этой модели весь объем слоя делите на отдельные независимые ячейки, каждая из которых содержит лишь один движущийся шар диаметра di, а жидкость окружает этот шар в-виде сферы с внешним диаметром 2- Доля твердой фазы в этой ячейке [c.39]

В работах [20—26] предложены различные модификации моделей с застойными зонами. В качестве последних рассматривали заторможенный слой у поверхности зерен, который особенно резко утолщается вблизи точек контакта между ними [19]. Вводили конвективный массоперенос из проточных зон в застойные [26]. Застойную зону вблизи точек контакта рассматривали как бы состоящую из двух частей — вихревой, или ячейки идеального смешения, и диффузионной, в которой циркуляция жидкости отсутствует. Визуальные наблюдения [24] показали, что такая неоднородность структуры застойных зон воз- [c.90]

Для исследования продольного перемешивания s экстракционных колоннах с отстойниками на основе рециркуляционной модели структуры потока используется [43] схема модели по рис. IV-21. Здесь рабочая часть колонны объемом Vp представляет каскад из п последовательных ячеек полного перемешивания с транзитным потоком V и рециркуляционным потоком между ячейками ш. Для учета влияния на кривые отклика отстойной зоны она представляется в виде ячейки объемом Уот со средней концентрацией трассера Сот. Между отстойной зоной и последней, л-й, ячейкой рабочей части колонны происходит массообмен за счет конвективных потоков жидкости (Ост. [c.139]

Главное преимущество ячейки с мешалкой заключается в том, что скорость абсорбции измеряется при использовании жидкости, имеющей однородный и известный состав. Однако объем жидкости, приходящийся на единицу межфазной поверхности, здесь во много раз больше, чем в насадочной колонне. Поэтому, когда реакции идут в основной массе жидкости, ячейка с мешалкой не может быть прямо использована в качестве модели процессов, протекающих в насадочной колонне. [c.179]

При использовании любого из описанных выше лабораторных аппаратов для моделирования процессов, происходящих в данной точке промышленной насадочной колонны или на данной тарелке тарельчатой колонны, может оказаться необходимым, чтобы и значение ка (а не только к ) в лабораторной модели было таким же, как и в промышленном аппарате. В дисковом и шариковом абсорберах значения кд можно регулировать, изменяя расход газа через аппарат. Порядок величин к для дисковой колонны назван выше (см. раздел УП-1). В ячейке с мешалкой для регулирования кд можно соосно с мешалкой для жидкости установить специальную мешалку для газа. [c.180]

Ячеечная модель. Наибольшее распространение получило следующее представление о процессе перемешивания иа тарелках [27—29]. Тарелка делится по ходу жидкости на ряд секций (ячеек), число которых п причем в каждой секции осуществляется полное перемешивание, но между секциями перемешивания не происходит. При этом предполагается, что I) расходы жидкости и пара для каждой ячейки постоянны, 2) на входе в каждую ячейку пар имеет один и тот же со- [c.276]

Изменение концентрации жидкости по длине рабочей части тарелки приведено на рис. 133. Участок от О до представляет собой ячейку полного перемешивания, в интервале от до 1 изменение концентрации жидкости описывается уравнением диффузионной модели и, наконец, участок от ДО Ц соответствует ячейке полного перемешивания. [c.288]

Масштабирование насадочных колонн. В связи с тем, что в точке инверсии происходит наиболее равномерное и однозначное распределение пара и жидкости по сечению колонны и структура потоков соответствует модели идеального вытеснения, становится возможным масштабировать насадочные колонны. Только в области точки инверсии характер изменения удерживающей способности насадки по жидкости, перепаду давления и разделяющей способности одинаков. Вся высота слоя насадки как бы разбивается на отдельные ячейки, внутри которых происходит идеальное перемешивание, а между ячейками оно отсутствует. [c.433]

Для ячеечной модели движения жидкости, определяемой как последовательность ячеек полного перемешивания, время пребывания в каждой ячейке будет определяться выражением 1У-8, а полное время пребывания равно сумме времен пребывания в отдельных ячейках. [c.88]

Паровой поток равномерно распределяется по ячейкам. Модель применяется для колонн больших диаметров при равномерном течении жидкости [c.90]

Структурная схема ячеечной модели, отвечающая системе уравнений (7.140), представлена на рис. 7.23. Здесь Са — концентрация растворенного вещества соответственно в проточной и застойной частях ге-й ячейки потока жидкости у — концентрация в п-ш ячейке потока газа У =кН- х, I) 8 — переменный [c.417]

Н х, t) S — переменный объем п-й ячейки потока газа /сг, i, / 2 — коэффициенты обмена замкнутой цепи обменных процессов между ячейками. Частные случаи модели (7.140) не раз встречались в литературе. Так, если пренебречь распределенностью гидродинамических параметров по длине аппарата и во времени, а также обменом между проточными и застойными зонами в жидкости, то система уравнений (7.140) примет вид, который исследовался в работе [49] [c.418]

Допустим, что зернистый слой имеет пространственное решетчатое строение со случайно распределенными дырками. Подобные модели ранее использовались для описания структуры простых жидкостей [2]. Для элементарной ячейки, транслирующей решетку, зададим ГЦК структуру. Заметим, что число дырок V в ячейке не может превышать 8 и в среднем равно 4. [c.21]

V делится на ячейки равного размера. В теории свободного объема число ячеек считают равным числу частиц N (объем одной ячейки — величина v — VIN). Модель положенная в основу более поздних, дырочных, теорий, не приписывает жидкости столь высокой степени упорядоченности. Число ячеек, на которые подразделяют объем жидкости, больше числа частиц, так что имеются ячейки, занятые молекулами, и пустые ( дырки ). Строгий анализ допущений, которые делаются в теории свободного объема и теории дырок, был дан Кирквудом. [c.362]

Дальнейшее развитие решеточных теорий жидкостей было связано с использованием моделей, в которых упорядоченность системы предполагалась не столь высокой, как в случае рассмотренной модели с однократным заполнением ячеек. В частности, были предложены модели, учитывающие возможность нахождения в ячейке либо одной, либо двух частиц. Но наиболее совершенные варианты решеточных теорий основаны на дырочных моделях, согласно которым в решетке имеются занятые и пустые ячейки. Концентрацию дырок- в обычных жидкостях при средних температурах оценивают приблизительно в [c.368]

Каким образом молекулы жидкости используют свободный объем В рамках модели свободного объема сформулирован ряд приближенных ответов на этот вопрос. На жидкость распространяли модель ячеек, развитую для твердого тела А. Эйнштейном. Объем ячейки больше объема молекулы, так как на нее приходится часть свободного объема. Молекула в своей ячейке двигается поступательно. В ячейке действует поле, возникающее благодаря взаимодействию рассматриваемой молекулы с остальными молекулами жидкости. Иногда это поле считают постоянным, а иногда вводят некоторые законы изменения силы этого поля в зависимости от расстояния от центра ячейки. В некоторых вариантах этой модели принимают, что объем ячейки флуктуирует вокруг некоторой величины, в других вариантах, что часть времени молекулы колеблются и часть времени двигаются поступательно (так называемая модель прыгающего осциллятора). Некоторые расчеты, основанные на этих представлениях, позволили найти уравнение состояния жидкости. Однако серьезные успехи в этом направлении не достигнуты. [c.208]

Задача определения силы сопротивления, действующей на частицу в суспензии, сводится к задаче отыскания полей скоростей и давлений вокруг частицы, движущейся в замкнутой оболочке. Течение жидкости в ячейке должно удовлетворять уравнениям Навье-Стокса. Рещение в аналитическом виде удается получить только для двух предельных случаев режима ползущего движения, описываемого уравнениями Стокса, и инерционного режима движения, описываемого уравнениями идеальной несжимаемой жидкости. На поверхности частицы должно удовлетворятся обычное условие отсутствия скольжения, т. е. скорость движения жидкости должна быть равной средней скорости движения частицы. Условия на внещней границе ячейки, отражающие воздействие всего потока на выделенную ячейку, не могут быть определены однозначно, поскольку механизм этого воздействия недостаточно понятен. В основном используются три типа условий 1) предполагается, что возмущение скорости, вызванное наличием частицы в ячейке, исчезает на границе ячейки [105] 2) ставится условие непротекания жидкости через границу ячейки (обращается в нуль нормальная составляющая скорости) и предполагается отсутствие касательных напряжений на границе ячейки (модель свободной поверхности) [106] 3) условие непротекания жидкости сохраняется, но предполагается, что на границе ячейки обращаются в нуль не касательные напряжения, а вихрь [107]. [c.68]

Концепция локального состава используется также при выводе другого уравнения для описания фазового равновесия частично смешивающихся систем - уравнения NRTL. Предполагается, что раствор состоит из ячеек двух сортов с молекулами первого и второго типов в центре. Избыточная свободная энергия такого двухжидкостного раствора выражается через мольно-взвешенную энергию гипотетических жидкостей, включающих ячейки первого и второго типа. Используя двухжидкостную модель раствора и вводя концепцию локальных составов с модификацией исходного соотношения, применяя дополнительный параметр а , характеризующий неоднородность смешения, Праузниц и Ренон предложили для расчета коэффициентов активности следующее выражение [c.46]

На рис. 4.3 схематически изобрахсена сферическая ячеечная модель со свободной поверхностью . Радиус жидкой оболочки определяется из условия, что внутри ячейки объемная концентрация дисперсной фазы должна быть такой же, как и во всей системе. Возмущение, вносимое в поток каждой частицей, локализовано в пределах объема жидкости, непосредственно связанной с частицей. На внешней поверхности ячейки (пунктирная линия) отсутствует трение, поэтому ничто не мешает жидкости протекать по этой поверхности. На рис. 4.3 показана мгновенная картина линий тока жидкости внутри ячейки. Скорость жидкости на поверхности ячейки такова, что при сближении двух ячеек, принадлежащих разным частицам, скорости жидкости в точке соприкосновения оказываются одинаковыми для обеих сфер как по величине, так и по направлению. [c.160]

Леннард-Джонс и Девоншир разработали ячеичную теорию для количественного определения термодинамических свойств веществ, в жидком состоянии (см. главу вторую, раздел III). Дредполага-, лось, что каждая молекула жидкости удерживается в некотором замкнутом пространстве соседними молекулами, которые хаотически движутся вокруг центральной молекулы, и что потенциал внутри ячейки обладает сферической симметрией. Составляющие этого потенциала от каждой молекулы, из которых построена ячейка, распределены по поверхности сферы. В клатратном кристалле гидрохинона центр полости окружен двенадцатью атомами кислорода на расстоянии 3,9 А, шестью атомами углерода на расстоянии 4,2 А и шестью атомами углерода на расстоянии 3,8 А. Следовательно, эти атомы вместе с восемнадцатью соседними атомами водорода довольно равномерно распределены но поверхности сферы радиусом около 3,95 А. Приближенная модель ячейки в теории Леннарда-Джонса. и Девоншира вероятно, является наиболее подходящей из всех других предложенных моделей для описания полости клатратного соединения гидрохинона, но не подходит для более изменчивых ячеек жидкой структуры. . [c.449]

Исследования Уббелоде с сотрудниками [21, 101] и других показали, что увеличение объема при плавлении ионных кристаллов типа галогенидов щелочных металлов в некоторых случаях достигает более 25%. Однако из измерений сжимаемости расплавленных электролитов Бокрис и Ричардс [7] сделали вывод, что свободный объем на моль обычно составляет только около 2% молярного объема. Таким образом, значительное изменение объема при плавлении не может быть обусловлено исключительно ростом свободного объема. Из этого далее следует, что для объяснения большей части этого изменения необходимо предположить наличие дырок. Бокрис и Ричардс привели дальнейщее доказательство справедливости дырочной модели для расплавленных электролитов. Появление дырок в решетке твердого тела должно сопровождаться снижением среднего значения координационного числа — и это наблюдается экспериментально. Например, при плавлении Li l координационное число изменяется от 6 приблизительно до 5. Идеальная модель ячейки не допускает такого изменения. В модели ячейки такой рост объема при плавлении должен был бы ассоциироваться с увеличением межионного расстояния в решетке жидкости на 6—7%. Исследования методом дифракции рентгеновских лучей [8—10] показывают, что при плавлении происходит не увеличение, а небольшое уменьшение межионного расстояния. [c.216]

В случае регулярного расположения сфер можно за I принять расстояние между ними, и тогда . В случае ячеечной модели в качестве / можно выбрать линейный размер ячейки, что также приводит к. При произвольном расположении частиц, когда любое положение радиус-вектора центра частицы, равновероятно, нельзя указать ни точного, ни преимущественного расстояния между частицами. Изменение скорости в этом случае, как показано Бэтчелором [114], в основном определяется диффузным возвратным потоком жидкости, скорость которого . [c.73]

Артор не совсем точно излагает основные концепции, лежащие в основе модели Кинга, а также выводы в отношении характера зависимости от В а, вытекающие из нее. В основу модели положена возможность одновременного действия двух механизмов переноса вещества от свободной поверхности вглубь жидкости в турбулентном потоке. Один из них соответствует постепенному затуханию коэффициентов турбулентного обмена с приближением к межфазной границе. Этот механизм Кинг считает относящимся к вихрям сравнительно небольшого масштаба. Другой механизм связан с обновлением поверхности сравнительно крупными вихрями (их размер должен быть больше толщины слоя, в котором происходит затухание по первому механизму и где соответственно происходит основное изменение концентрации). Таким образом, модель Кинга, по существу, включает представления теорий пограничного диффузионного слоя (см. выше) и обновления поверхности (см. ниже). Что касается возможного характера зависимости от О а, то на основании собственных экспериментальных данных, полученных в ячейке с мешалкой и в насадочной колонне и анализа результатов, полученных другими исследователями, Кинг приходит к выводу о более узком интервале практически возможного изменения показателя степени при Оа от 0,5 до 0,75. Прим. пер. [c.102]

В других моделях жидкость подвергают перемешиванию (характер которого не является строго определенным) либо с помощью специальной мешалки, либо направляя поток по поверхрюсти, моделирующей насадку. Ниже будут рассмотрены лабораторные абсорберы с рядами дисков или шаров и ячейка с мешалкой. [c.176]

Данквертс и Гиллхэм сконструировали ячейку с мешалкой, специально предназначенную для использования в качестве модели насадочной колонны. Диаметр ячейки, изображенной на рис. УП-2, около 10 см, емкость — несколько сот см жидкости. Мешалка имела накрест расположенные плоские лопасти. Уровень жидкости поддерживался так, что нижние кромки лопастей лишь касались поверхности, задевая ее, но практически не погружаясь. При этом достигались более высокие значения k , чем в случае полностью погруженных в жидкость лопастей. Когда лопасти мешалки погружались наполовину, поверхность жидкости переставала быть плоской, а значения были относительно низки. Получаемые в рассматриваемой модели значения зависят от строгого воспроизведения глубины погружения лопастей, что является недостатком этой конструкции. [c.178]

Значения k , получаемые в описанной модели, достигают 2-10" см1сек при скорости мешалки 2,7 оборотов в 1 сек. При более высоких скоростях у поверхности жидкости образуется воронка, и поведение жидкости становится неустойчивым. При необходимости ячейку можно снабдить и дополнительной мешалкой для гомогенизации основной массы жидкости. Аппарат может работать периодически по отношению к жидкости или, если ее состав изменяется слишком быстро, с непрерывным протоком жидкости. Если жидкость полностью перемешана, то ее состав в абсорбере такой же, что и в выходящем потоке. Состав же последнего может быть установлен по [c.178]

Знание кинетики используемой реакции вовсе не является обязательным. Если она не известна, то можно применить следующую методику. Сначала измеряют скорость абсорбции R газа данным абсорбентом в лабораторной модели с известной поверхностью контакта фаз — в колонне с орошаемой стенкой (см. раздел IV-1-3) или в перемешиваемой ячейке (см. раздел УП-З). Затем, меняя время 0 экспозиции жидкости газу или интенсивность перемешивания, а следовательно, и ki, смотрят, изменяется ли R. Для обеспечен1ш применимости рассматриваемого здесь метода скорость абсорбции R в модели не должна зависеть от (или от О = 4Djnk ) во всем рабочем диапазоне изменения характеристик исследуемого аппарата — натуры. Если это условие соблюдается, можно считать, что полученное на лабораторной модели значение R будет справедливым и для аппарата — натуры. Отсюда, определив скорость абсорбции Ra в этом аппарате и зная R, можно вычислить и удельную межфазную поверхность а в нем. [c.210]

Данквертс и Гиллхэм использовали метод определения k , позволяющий обойтись без нахождения k a. Согласно рассмотренным в главе V моделям абсорбции, коэффициент ускорения в общем случае является функцией к . Можно измерить коэффициент ускорения для данного газа и раствора при определенном расходе жидкости в насадочной колонне, а затем для тех же газа и жидкости определить зависимость коэффициента ускорения от интенсивности перемешивания Б ячейке с мешалкой, описанной в разделе VII-3. Если для ячейки известна и зависимость от скорости перемешивания, то коэффициент ускорения в ней может быть выражен в функции от kj . Тогда, в соответствии с исходной гипотезой, значение в ячейке, при котором коэффициенты ускорения в ней и в насадочной колонне одинаковы, является одновременно и значением для колонны. Необходимо лишь выбрать такой абсорбент, для которого коэффициент ускорения будет действительно изменяться при изменении [c.211]

У —[Ь (г — 1)] /, 2 -V г — 1 при i оо начинается конвективное движение жидкости, возникают стационарные ячейки Бенара (рис. 7.16, б). Наконец, при а>Ь-1-1иг>а(а + + > 4- 3)/(о -Ь 1 — Ь) решение не выходит ни на стационарный, ни на периодический режим. Такое решение показано на рис. 7.16, Ь. Таким образом, система из трех уравнений (7.20) описывает стохастические процессы без введения каких-либо флюктуирующих сил. Решение, показанное на рис. 7.16, Ь называют странным аттрактором. Аттракторы — это множество значений, на которые система выходит при оо. Поскольку до модели Лоренца аттракторы обычно представляли как множество изолированных особых точек или замкнутых кривых на фазовой плоскос- [c.321]

Основываясь на этих данных, Леннард-Джонс и Дэвоншир [27] разработали теорию ячеистого строения жидкостей, согласно которой молекулы жидкости свободно двигаются в ячейках, образованных ее соседними молекулами. Эта модель ближе к твердому, нежели к жидкому состоянию. Приближенно можно себе представить, что каждая молекула совершает независимые колебательные движения в поле соседних молекул. При этом принимается, что частоты колебаний молекул одинаковы 28]. [c.20]

В жидкости, где молекулы упакованы менее плотно, чем в твердом хеле, амплитуда движения молекул больше. Однако удельная теплоемкость вещества в жидком состоянии (при температуре вьпне точки плавления) почти такая же, как и в твердом состоянии, что подтверждает ячейковую модель жидкости. Недостаток этой модели—свсбсдный сбмен молекулами между отдельными ячейками не допускается. Для битумов этот запрет можно обойти, если принять, что элементами, которые образуют структуру жидкости, являются не молекулы, а ассоциативные комплексы. Такие элементы можно считать очень близкими по своим свойствам, а их величина так же, как и высокая вязкость, должна значительно снизить флуктуации плотности. Такую систему можно поэтому сравнить с твердым телом неупорядоченного строения. [c.20]

Мыльные пленки могут быть сохранены в течение многих месяцев при условии, что они являются горизонтально расположенными и тщательно защищены от пыли и внешних помех. Большую-жидкую пленку типа М/В/М получить трудно преимущественно нз-за того, что помехи значительно сильнее передаются через жидкость, чем через пузырьки газа. Пленки с малой поверхностью легко образуются и ведут себя аналогично мыльным пленкам между воздушными пузырьками — становясь все тоньше, они дают интерференцию света и окончательно превращаются в черные пленки. То же самое применимо к пленкам тина Б/М/В, толщина которых может достигать нескольких миллиметров. В этом случае применяют маслорастворп-мые ПАВ. Тонкая пленка, стабилизированная лицитином, изучена рядом исследователей в качестве модели основной оболочки в биологических ячейках (Ханг и Томпсон, 1965 Ханг и др., 1964 Ханаи и др., 1964 ван ден Берг, 1965 Хайдон и Тейлор, 1966). [c.80]

Решеточные теории растворов основаны на моделях квазирешетки, аналогичных описанным ранее для жидкостей (см. разд. IV. 5.5). Отличие состоит в том, что по ячейкам распределены частицы двух или более сортов. Теории свободного объема рассматривают зависимость этой величины от состава и позволяют описать не только функции Н , G , S , но и изменение объема при образовании раствора. В простейших вариантах решеточных теорий зависимость свободного объема от состава раствора не учитывается. Задача сводится к статистике распределения частиц разных сортов по узлам квазирешетки, что в большей степени справедливо для твердых, а не жидких растворов. [c.251]

Остановимся на основных положениях теории свободного объема. Согласно исходной модели каждая молекула ЖИДКОСТИ движется В ячейке во внешнем поле, создаваемом окружающими частицами. Предполагается обычно, что можно учитывать только поле ближайших соседей. То обстоятельство, что частицы окружения движутся и при изме-нещи их положений поле в ячейке меняется, во внимание не прини- [c.362]

В отличие от теории Гильдебранда рассматриваемая далее теория строго регулярного раствора Гуггенгейма представляет собой разработку решеточной модели и является распространением иа многокомпонентные системы тех представлений, которые лежат в осгюве решеточных теорий чистых жидкостей. Предполагают, что молекулы распределены по узлам квазикристаллической решетки с некоторым координационным числом 2. Каждая молекула испытывает лишь небольшие смещения в ячейке,находясь под силовым воздействием соседних молекул. Формулой (ХП1.П) определяется свободный объем в расчете на молекулу, величина которого зависит от потенциала взаимодейст-в 1я частицы в ячейке с окружающими частицами, а следовательно, от типа частиц, являюишхся ближайшими соседями данной. Так как в случае двух- или многокомпонентной системы окружение может быть различным по составу, имеется целый набор возможных значений свободного объема для частицы данного сорта. Если предположить, что статистические суммы по внутренним состояниям частиц не зависят от конфигурации системы, то статистическую сумму бинарного раствора можно записать в виде [c.413]

Теория, позволяющая определить пределы совместимости полимера и р-рителя в зависимости от мол. массы раство-репного в-ва и т-ры, развита П. Дж. Флори и М. Хаггинсом в 40-х гг. 20 в. Энтропия смешения системы полимер-р-рнтель рассчитывалась на основе решеточной модели (см-Жидкость), согласно к-рой жидкость м.б. представлена квазирешеткой, в каждой ячейке к-рой может помещаться либо молекула р-рителя, либо равный ей по размерам участок макромолекулы, что связано с конкретной конформацией цепи. Соответственно при расчете энтропии смешения принимаются во внимание лишь допустимые конформации, а при малой молярной доле полимера в р-ре возможны большие значишя. Наличие отличной от [c.189]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология