Радиусы эмпирические

Путем сопоставления расчетных и экспериментальных эпюр распределения скоростей потока в камере с наклонной перегородкой при различных режимах обтекания и разной геометрии канала получена эмпирическая зависимость для радиуса зоны расхождения [c.183]

Межъядерные расстояния в молекулах можно оценить разными методами, в первую очередь сравнением в рядах сходственных соединений. Часто длину связи оценивают как сумму так называемых ковалентных радиусов атомов гдв = Ra + Rb. Так как изолированных атомов в молекуле не существует, естественно, что понятие атомных радиусов является чисто эмпирическим. Разделив пополам межъядерное расстояние в гомонуклеарных двухатомных молекулах I2, ВГа, I2 и других или в кристаллах элементов С, Si и др., определяют радиусы атомов С1, Вг, I, С, Si и др. В эти величины вводят эмпирические поправки, как, например, в Rh или Rp, для лучшего согласия с опытными значениями где. Так получена система ковалентных радиусов Полинга (табл. 8). Для соединений с заметной по- [c.104]

Обобщением экспериментальных результатов получены эмпирические уравнения для расчета окружных скоростей вдоль радиуса [c.174]

Практически применяют трубы диаметром 250—300 мм диаметр провода 1—3 мм. Последнее объясняется тем, что чем меньше радиус коронирующего электрода, тем ниже критическое напряжение для данной пары электродов, определяемое но эмпирической формуле [c.384]

По этому уравнению нами были вычислены радиусы целого ряда катионов в хорошем согласии с эмпирическими данными. [c.116]

Таблица 19.5. Радиусы положительно заряженных ионов элементов, найденные эмпирически, нм

Таблица 19.6. Радиусы отрицательно заряженных ионов элементов (эмпирические, им)

Таким образом, теоретически вычисленные и эмпирически полученные радиусы атомов и ионов различаются не только количественно, но и качественно, что подтверждает тезис о неопределенности понятия радиуса. Однако каждый из способов дает качественно однотипную картину изменения свойств химических элементов в последовательности возрастания заряда их ядер, позволяет судить о строении различных соединений и в отдельных случаях решать практические задачи. [c.233]

Метод определения условной удельной поверхности основан па измерении оптической плотности сажевой суспензии, приготовленной в специальных стандартных условиях. Для подсчета величины удельной поверхности применяются эмпирические формулы, отображающие математическую зависимость между оптической плотностью сажевых суспензий и средним радиусом сажевых частичек. [c.220]

Разумеется, внутримолекулярные 1,3-радиусы (табл. 3-5) имеют чисто эмпирическую основу, но в этом они совершенно не отличаются от всех остальных систем радиусов. Некоторые из прежних значений 1,3-радиусов были обновлены [56] вследствие появления более современных экспериментальных данных. Особенно хорошо установленными следует считать 1,3-радиус фтора. [c.140]

В ковалентных и металлических связях происходит сильное перекрывание внешних атомных орбиталей, поэтому атомные радиусы приближенно будут радиусами этих внешних орбиталей. Атомные радиусы [42] эмпирически получены из межатомных расстояний. Например, расстояние С—С в алмазе равно 1,54 А, расстояние Si—Si в дисилане равно 2,34A и т.д. Согласованность этого приближения показана на примере соответствия длин связей Si—С, определяемых экспериментально и рассчитываемых из соответствующих атомных радиусов. Межатомные расстояния заметно зависят от координации. Обычно с уменьшением координационного числа связи укорачиваются. Для координаций 8, 6 и 4 длины связей становятся короче на 2, 4 и 12% соответственно по сравнению с координацией 12. [c.453]

Величина критического напряжения, при котором появляется корона на по верхности провода радиуса г см, находящегося внутри трубы, определяется дли, воздуха по эмпирической формуле [c.190]

Вообще говоря, ионные радиусы эмпирически определяются наименее иадежно для неблагородногазовых и многовалентных катионов, т. е. именно для ионов, обладающих наибольшим поляризующим действием. Отсюда следует, что любая количественная характеристика поляризации будет тем хуже работать , чем больше по величине исследуемый эффект. [c.6]

Величина х по ес физическому смыслу зависит не только от природы того электролита, средний коэффициент активности которого вычисляется, по и от ириродь других электролитов, присутствующих в растворе, поскольку все ионы раствора участвуют в формировании ионной атмосферы. В связи с этим кристаллохимичес-кие радиусы индивидуальных веществ пе могут быть использованы для определения среднего ионного диаметра электролита а его находят опытным путем. Следовательно, уравнения второго приближения в отличие от первого содержат эмпирическую кои-станту. [c.92]

На основе гидродинамической теории можно рассчитать радиусы мигрирующих иоиов поскольку ири этом используется уравнение Стокса (5.4), они называются стоксовыми радиусами. Стоксо-выс радиусы обычно заметно больше кристаллохимических, иными словами, мигрируют гидратированные ионы. Из уравнения (5.9), вытекающего из гидродинамической теории, можно получить эмпирическое правило Вальдена — Писаржевского, если допустить, что прн изменении температуры или природы растворителя размеры ионов (стоксовы радиусы) остаются постоянными. Обычно это условие не выполняется, чем и объясняется приближенный характер правила Вальдена — Писаржевского. [c.120]

При малых значениях г гнутье труб осун1ествляется с внутренней оправкой. Для значения к в пределах 0,03 < к < 0,2 минимальное значение относительного радиуса гнутья трубы без применения оправки (г ) определяется по эмпирической формуле [c.131]

Для измерения скорости изолированных пузырей, удаленных от стенок, наиболее удобным является рентгенографический метод, который дает более точные и достоверные результаты, чем все другие, рассмотренные выше. Однако по своей природе рентгеноснимок пузыря не имеет четких очертаний поэтому измерение радиуса и последовательности расположений пузыря в слое не может быть произведено с большой точностью. Кроме того, граница пузыря (т. е. его радиус) претерпевает небольшие воз-муш,ения, и есть основания полагать, чтЬ флуктуации скорости вызваны сбросом твердых частиц из кильватерной зоны (см. ниже), так что данные, естественно, имеют значительный разброс. Это можно продемонстрировать на типичном графике зависимости скорости пузыря от радиуса (рис. IV-9) откуда следует, что по одним только эмпирическим данным нельзя точно определить характер указанной зависимости, хотя очевидно, что она достаточно проста. [c.139]

При использовании выражений из табл. 3 для определения и п требуется итерационное или графическое рещение приведенных выражений. Другой подход, использующий эмпирические соотношения, обсуждался в п. В. Для того чтобы оценить и , необходимо знать радиус пузырька Г ,. Аппроксимационные выражения обычно достаточно точны. При применении уравнений (95), (96) подразумевается, что распределение паросодержання однородно (Со= 1,0. см. 2.3.1). В действительности же истинное объемное паросодержание, вероятно, не должно быть однородным в пузырьковом потоке, и даже при адиабатном течении паровая фаза может концентрироваться вблизи стенки, особенно при вертикальном подъемном течении, при котором Со<1. Может существовать и обратная ситуация, когда паровая фаза имеет максимум распределения вблизи центра трубы при этом Со>1. В качестве первого приближения для многих практических ситуаций можно считать Со=1, но следует всегда иметь в виду возможность влияния распределения пузырьков. Детальное исследование применения модели потока дрейфа к пузырьковому течению проведено в [38]. [c.196]

Учитывая, что скорость распространения силовых линий электромагнитного и гравитационного поля не превышает скорости света, то силовые линии этих двух полей могут распространяться от поверхности сферы с радиусом, близким к гравитационному радиусу протона. Согласно [6], при радиусе сферы, меньше гравл-тационного радиуса, силовые линии не могут выйти из такой сферы. Возможность существования гравитационного радиуса протона дополнительно подтверждается следующими данными. По эмпирической формуле для радиуса ядра [c.13]

Эта зависимость однако выполняется, строго говоря, лишь при условий отрыва капли точно по внутреннему периметру ка-лиллярной трубки радиуса Гк, что практически не имеет места. Поэтому при измерениях, требующих высокой точности, это обстоятельство следует учитывать и пользоваться эмпирической зависимостью [c.9]

Гиллеспи, по нашему мнению, не имеет принципиальных преимуществ перед концепцией гибридизации в методе локализованных пар и не всегда ее предсказания верны Наконец, всегда остается возможность оценить конфигурацию молекз лы сравнительным методом, основанным на периодическом законе, и это один из наиболёе надежных способов. Тем же методом вполне удовлетворительно оцениваются и межъядерные равновесные расстояния [к-42]. Можно также переносить значения длины связи из простейших мадгекул в более сложные, если не требуется высокой точности. Часто длину связи оценивают как сумму так называемых ковалентных радиусов атомов + Так как изолированных атомов в молекуле не существует, естественно, что понятие атомных радиусов является чисто эмпирическим. Разделив пополам межъядерное расстояние в гомонуклеарных двухатомных молекулах С12, Вг2, Гд и других или в кристаллах элементов С, 81 и других, находят радиусы атомов С1, Вг, I, С, 81 и др. В эти величины вводят эмпирические поправки, как, например, в Лд или, для лучшего согласия с опытными значениями Гдв Так получена система ковалентных радиусов Полинга. Для соединений с заметной полярностью связи используют формулу Шумейкера — Стивенсона [c.203]

На рис. VII. 18 схематично представлены зависимости lgv от л/1, рассчитанные по соответствующим уравнениям. Учет только дальнодействующих кулоновских сил посредством произведения — 12+2 1 i4 vT" приводит к линейной зависимости lgY от -y/l (кривая /). Она наблюдается в растворах вплоть до / = 0,01—0,03. Кривой 2 отвечает уравнение 2jto приближения [уравнение (VII. 70)]. Знаменатель в этом уравнении вносит поправку на короткодействующие. силы отталкивания. Они учитываются в грубом приближении, когда ионы рассматривают как недеформируемые шарики радиуса а. Величина а приобретает смысл некоторого эмпирического параметра, при удачном подборе которого можно достичь вполне удовлетворительного согласия между экспериментальными, средними коэффициентами активности и вычисленными по уравнению (VII. 70) вплоть до/ = 0,1. [c.439]

Растворимость в твердом состоянии в первую очередь определяется характером химической связи. Важную роль при этом играют близость кристаллохимического строения и размерный фактор — соотношение атомных радиусов взаимодействующих компонентов. В соответствии с эмпирическим правилом Руайе различие в размерах атомов компонентов при образовании неограниченных твердых растворов не должно превышать 8ч-15%. Последний критерий слу- [c.350]

Для оценки равновесного коэффициента распределения часто используются следующие эмпирические закономерности 1) тетраэдрический радиус лпюгих примесей в германии и кремнии при температуре плавления полупроводника изменяется симбатно с изменением коэффициента распределения. Эта зависимость определяется типом вхождения примеси в решетку основного вещества и характером образующихся связей 2) зависимость между кд и стандартными энтальпиями сублимации примесей при температуре плавления основой корреляции служит зависимость между энергией атомов в простом веществе и твердом растворе его в полупроводниковом материале. [c.61]

Линии кайносимметриков 15, 2р, Зй и 4/ после заселения их идут почти горизонтально или даже с легким наклоном книзу (см. рис. 11), что говорит о глубоком геометрическом положении отвечающих им электронов и, как следствие этого, об отсутствии нарастания под ними новых дополнительных экранов кроме того, отсутствие дополнительных максимумов зарядовой плотности у кайносимметричных электронов также влечет за собой большую простоту хода их орбитальных линий. Иначе ведут себя кайносимметричные орбитальные линии а =/(2) в областях их постепенного заселения из-за идущего в этих областях накопления эквивалентных электронов, отталкивающихся друг от друга, экранизация нарастает — правда, не очень круто. На рис. 14 в 6-м периоде особенно заметно колебание величин радиусов Ьа, Се, Рг, Ыс] в области превентивного заселения б5-орбитали, что напоминает аномалии эмпирических характеристик на рис. 7 в начале 4-го и 5-го периодов, т. е. также в области превентивного заселения 45- и 55-орбиталей. [c.31]

Отметим исследоваиия Кордеса [124—126], который установил эмпирическую связь между радиусами одновалентных попов (гп) по Полмнгу и ионными рефракциями в форме [c.71]

Учитывая, однако, что вычисленные методом Сандерсена ионные радиусы не всегда точно совпадают с эмпирическими значениями и что, кроме того, таким путем нельзя получить различие для нормального и кристалли- [c.116]

Растворимость в твердом состоянии в первую очередь определяется характером химической связи. Важную роль при этом играют близость кристаллохимического строения и размерный фактор — соотношение атомных радиусов взаимодействующих компонентов. В соответствии с эмпирическим правилом Руайе различие в раз.мерах атомов компонентов при образовании неограниченных твердых растворов не должно превышать Рис. 104. Изменение энтропии g 15%. Последний признак служит необходи-смешения в зависимости от сос- мым, НО не достаточным условием образования тава твердых растворов. Действительно, медь и железо [c.202]

Авторами эмпирическим путем было установлено, что минимальная глубина обработки пласта обратной эмульсией должна составлять 5 м, а оптимальная - 10 м. При этом давление закачки эмульсии не должно превышать 18 МПа (0,8 средней величины гидроразрыва пласта на Ромашкинском месторождении) ввиду возможности неконтролируемого образования и раскрытия трещин в пласте, изоляция притока воды по которым является кратковременной и малоэффективной, особенно при депрессии вблизи ствола скважины. Оптимальная закачка по промысловым данным составляла 10-16 м эмульсии на 1 м толщи водонефтяного пласта, что соответствовало радиусу эффективной обработки 5-7 м, а наиболее удачными были Ъбработки в скважинах с нефтенасыщенной толщиной более 3 м. [c.215]

Геометрическая модель. После того как было исследовано большое число молекулярных кристаллов, появились обобщения и были сделаны выводы [1]. Интересное наблюдение состоит в том, что в молекулярном кристалле между молекулами имеются характеристические кратчайшие расстояния. Межмолекулярные расстояния для взаимодействий данного типа практически постоянны. На основе этого для описания молекулярных кристаллов была построена геометрическая модель. Сначала были найдены кратчайшие межмолекулярные расстояния, затем постулированы так называемые межмолекулярные атомные радиусы . Используя эти значения, стали строить пространственные модели молекул. При подгонке этих моделей эмпирически находили плотнейшую упаковку. Была даже построена простая установка для подгонки молекулярных моделей. Пример упаковки приведен на рис. 9-44, а. Молекулы упаковываются таким образом, чтобы пустое пространство между ними было минимально. В вогнутую часть одной молекулы вставляется выпуклая часть другой. Примером служит упаковка молекул в кристаллической структуре 1,3,5-трифенилбензола. Если затушевать площади, занимаемые молекулами, получится характерный восточный орнамент [44], изображенный на рис. 9-44,6. Комплементар- [c.455]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология