Квант также Фотон

Ключом к пониманию работы спектрометра с дисперсией по энергии служит то, что амплитуды импульсов, производимых детектором, в среднем пропорциональны энергии входящего рентгеновского кванта. Основной процесс детектирования, с помощью которого происходит пропорциональное преобразование энергии фотона в электрический сигнал, иллюстрируется на рис. 5.17. Невозмущенный 51 (Ь1)-кристалл обладает зонной структурой (описание зонной структуры дано в обсуждении катодолюминесценции в гл. 3), в которой состояния в зоне проводимости свободны, а состояния в валентной зоне заполнены. При захвате высокоэнергетического фотона электроны перебрасываются в зону проводимости, оставляя дырки в валентной зоне. При наличии напряжения смещения электроны и дырки разделяются и собираются электродами, расположенными на поверхностях кристалла. Захват фотонов осуществляется путем фотоэлектрического поглощения. Падающий рентгеновский фотон вначале поглощается атомом кремния и испускается высоко-энергетический электрон. Затем этот фотоэлектрон по мере того, как он движется в кремниевом детекторе и испытывает неупругое рассеяние, генерирует электронно-дырочные пары. Атом кремния остается в состоянии с высокой энергией, поскольку на испускание фотоэлектрона потребовалась не вся энергия рентгеновского кванта. Эта энергия впоследствии выделяется либо в виде оже-электрона, либо в виде кванта рентгеновского характеристического излучения кремния. Оже-электрон испытывает неупругое рассеяние и также создает электронно-дырочные пары. Кванты рентгеновского излучения кремния могут повторно поглощаться, инициируя процесс снова, или неупруго рассеяться. Таким образом, имеет место последовательность событий, в результате чего вся энергия первичного фотона остается в детекторе, если только излучение, генерируемое в одном из актов [c.213]

Основным процессом поглощения рентгеновского излучения в диапазоне рабочих энергий, представляющих интерес для микроанализа (1—20 кэВ), является фотоэлектрический эффект. В этом случае энергия кванта рентгеновского излучения полностью передается связанному электрону внутренних оболочек атома, в результате чего происходит испускание электрона (называемого фотоэлектроном) и аннигиляция фотона. Может также происходить неупругое рассеяние рентгеновского излучения, в результате которого происходит изменение энергии за счет эффекта Комптона, при котором рентгеновское излучение взаимодействует со свободным электроном. Для диапазона энергий, представляющего для нас интерес, сечение или вероятность эффекта Комптона настолько мала по сравнению с процессом фотоэлектронной эмиссии, что им можно спокойно пренебречь. Тогда поглощение рентгеновского излучения может рассматриваться исключительно как фотоэлектрический процесс. Для отдельного кванта поглощение является процессом все или ничего , т. е, либо из мишени испускается квант с неизменной энергией, либо он полностью поглощается. Этот факт особенно важен для проводящего анализ исследователя, который регистрирует характеристическое рентгеновское излучение определенной энергии для идентификации поэлементного состава образца. [c.86]

Квант энергии излучения называют также фотоном.— Прим. перев. [c.11]

Атомы могут получать эту энергию в процессе столкновений с другими частицами — электронами, атомами, ионами, а также в результате поглощения ими световых квантов или фотонов. Вследствие этого атом перейдет из нормального состояния 1 в одно из верхних возбужденных состояний, допустим, i (рис. 1.1). На рис. 1.1 расстояние от основного уровня 1 до уровня i пропорционально энергии возбуждения этого уровня. Если атом в состоянии 1 взаимодействует с фотонами, частота которых удовлетворяет соотношению Ец=к ц, то возможен переход атома из нормального состояния в состояние t. [c.9]

Концентрация энергии двух раздельно поглощенных квантов на одной молекулярной частице была продемонстрирована 1 аиболее четко в экспериментах по сенсибилизированному антистоксовому излучению, хотя этот эффект характерен для всех процессов кумуляции энергии. Объяснение этого кажущегося нарушения закона зависимости энергии кванта от частоты света (соотношения Планка), а также закона Штарка — Эйнштейна приводит к пониманию первичных процессов фотосинтеза, где именно такая концентрация энергии фотона необходима для протекания фотохимических реакций. [c.138]

Линейчатое строение спектра атомов, свидетельствующее о дискретности их энергетических состояний, служит также доказательством того, что переход атома с одного энергетического уровня i 2 на другой Е сопровождается излучением кванта света (фотона), энергия которого равна разности энергий атома. [c.9]

Свет может вызвать фотохимический эффект лишь после того, как он будет поглощен. Вещества, поглощающие видимый свет, называются пигментами. Поглощение пигментом кванта света (фотона) определяется характером распределения электронов в молекуле данного пигмента какие именно длины волн будет поглощать пигмент, зависит от числа и от расположения двойных связей в его молекуле, а также от присутствия в ней ароматических колец. В результате поглощения фотона пигментом распределение электронов в его молекуле несколько изменяется и пигмент переходит в иную, активированную , форму. Поскольку между длиной волны поглощаемого света и структурой поглощающего вещества существует определенная связь, мы можем установить характеристики пигмента, играющего, роль фоторецептора в определенной фотохимической реакции, по данным, показывающим, как изменяется его активность в зависимости от длины волны. [c.114]

Дезактивирование возбужденного состояния может также происходить без излучения фотонов. Подобные безызлучательные переходы осуществляются при электрическом взаимодействии частицы с окружающей средой. Возвращение в основное состояние происходит непосредственно (процесс релаксации) или через промежуточные стадии. Безызлучательный переход возбужденных электронов с изменением спина может привести к неустойчивому промежуточному состоянию (триплетное состояние). После определенного времени пребывания в нем электроны возвращаются в основное невозбужденное состояние процесс этот сопровождается испусканием квантов более длинноволнового излучения (люминесценция). Если эмиссия света происходит только тогда, когда подводится энергия извне, говорят о флуо- [c.180]

Эффект Комптона изучался также в газах, где угол рассеяния можно найти благодаря тому обстоятельству, что электрон отдачи и фотон вызывают вторичные эффекты, позволяющие определить их пути в камере Вильсона. Изучение эффекта Комптона позволило получить прямое доказатель-ство того, что световые кванта обладают импульсом Поэтому фотоны могут оказывать давление и им можно приписать массу. [c.127]

Если первичные 7-кванты имеют длину волны менее 0,03 нм, то начинают проявляться не только их волновые свойства, но и свойства как частиц, сталкивающихся подобно столкновению двух упругих шаров. При комптоновском рассеянии электрону передается лишь часть энергии первичного кванта. В результате появляется вторичный электрон, движущийся под углом от О до 90° к направлению первичного кванта, а непоглощенная им часть энергии кванта будет преобразована в меньшую энергию вторичного фотона, который может распространяться в любом направлении. Появившийся вторичный фотон также может взаимодействовать с другими [c.294]

Колебательная энергия молекулы не может-изменяться непре-. рывно, а также квантуется. Разность энергий между соседними колебательными уровнями значительно меньше, чем между электронными уровнями — энергия колебательных переходов составляет 0,5—12 ккал/моль. Поэтому им в молекуле соответствуют фотоны с Гораздо более низкой энергией, отвечающие электромагнитному Излучению в близкой инфракрасной области спектра. [c.154]

В молекулах существует также и другой вид периодического движения, энергия которого также квантуется — вращение (ротация) молекулы вокруг определенной оси. Отдельные вращательные состояния молекулы различны по энергии и определяются различной угловой скоростью вращения или вращением вокруг разных осей молекулы. Вращательные переходы характеризуются наиболее низкой энергией - 0,01—0,1 ккал/моль, которая соответствует фотонам далекой инфракрасной и микроволновой области спектра. [c.154]

Развитие теории теплообмена не может протекать без знания законов строения молекул, атомов и других частиц, а также без знания сил взаимодействия между этими частицами. В разреженной среде нельзя ограничиваться рассмотрением только процессов теплообмена между нейтральными молекулами и их комплексами, а надо учитывать это явление в совокупности с процессом образования ионизированных, частиц, со свободными электронами, квантами (фотонами) энергии и многими другими элементарными частицами. Из анализа ассоциированного комплекса можно непосредственно определить различные дискретные энергетические состояния молекул газа и на основе этого сделать выводы относительно роли колебания и вращения ядер в молекуле при образовании комплекса из молекул пара и газа. Зная общую колебательную и вращательную энергии, а также энергию движения электронов в молекуле на различных уровнях, можно определить силы, действующие при образовании комплексов. [c.4]

Квант энергии является также частицей — фотоном, которая характеризуется тем, что ее масса покоя равна нулю. Оказывается, что не только фотоны, но и электроны, а также и остальные микрочастицы обладают волновыми свойствами. Однако, если эти свойства проявляются при наличии истока микрочастиц, то при их объединении в макроскопическом теле квантовые свойства микрочастиц переходят в обычные свойства тел, описываемые классической физикой. [c.68]

Ионизация световыми квантами. Возбуждение и ионизация могут также происходить, если налетающей частицей является фотон или квант света (фотоионизация). Здесь различают два случая когда энергия поглощенного кванта hv — величина того же порядка, что и энергия ионизации, и когда она значительно больше энергии ионизации. Пары щелочных металлов легко ионизируются фотонами с энергией порядка энергии ионизации. При этом необходимое излучение находится в ультрафиолетовой области. Для ионизации инертных газов и молекулярных газов требуются кванты из далекой ультрафиолетовой области или из области мягких рентгеновских лучей. [c.83]

При эффекте Комптона (рис. 1, б) фотон сталкивается с атомным электроном и претерпевает упругое рассеяние, т. е. при этом сохраняются количество движения и энергия. Если считать электрон свободным, можно легко найти зависимость энергии, приобретаемой этим электроном в результате столкновения, а также зависимость величины энергии вторичного кванта от энергии, от углов отклонения падающих фотонов и от массы электрона. Допущение, что электрон свободен, вполне обосновано, поскольку энергия у-лучей, как правило, очень велика по сравнению с энергией связи электрона в атоме. Следует отметить, что в случае эффекта Комптона общее число ( тонов остается неизменным, хотя направление фотонов меняется и они теряют энергию. [c.37]

Солнечное излучение очень сложно по своему составу и еще недостаточно изучено. Главную массу отдаваемой Солнцем материи составляют фотоны видимого и невидимого света, а также -кванты и различные радиоволны, но кроме них выбрасываются также быстрые атомы, атомные ядра, свободные электроны и другие элементарные частицы, а также особые частицы, называемые нейтрино. Выбрасываемые Солнцем быстрые электри- [c.196]

Интересно, что, кроме отвода энергии с помощью посторонней частицы М, возбужденные, т. е. сверх нормы богатые энергией молекулы СО2, только что образовавшиеся из активированного комплекса, способны стабилизоваться также и с помощью излучения фотона или кванта света, обозначаемого символом Ьу, где [c.61]

Перенос субстаищо осуществляется посредством некоторого носителя. Различают три зфовня масштабов при рассмотрении носителя переноса. Нижний уровень — квантовый, на которюм материальным носителем являются элементарные частицы. Например, перенос лучистой энергии осуществляется квантами света (фотонами). В химической технологии этот уровень переноса играет исключительную роль в таких областях, как фотохимия, радиохимия, а также в металлургии, в нефтепереработке и теплотехнике, где используют прямой огневой нагрев. правило, на квантовом уровне осуществляется перенос энергии. И лишь в ядерных реакциях, при которых захват элементарных частиц осколками деления крупных ядер приюдит к образованию стабильных элементов, можно рассматривать перенос вещества. [c.58]

Если пространство около черного тела не заполнено излучением, то тело начнет излучать. При каждой температуре существует некоторое равновесное излучение, энергия которого также зависит от температуры. Поэтому существует теплоемкость пустоты. Как будет показано дальше, теплоемкость пустоты растет пропорцпонально кубу температуры, поэтому ири температурах порядка миллионов градусов оиа будет выше теплоемкости твердого тела того же объема. Важно знать как энергию черного тела, так и распределение ее ио частотам. Мы можем получить эти вах<ыые характеристики на основе представлений о фотонном газе. Как уже отмечалось, энергия осциллятора равна /iv. Оказывается, что при испускании или излучении п может меняться только на единицу. Поэтому излучаемая порция энергии равна /IV. А. Эйнштейн впервые указал, что между актами испускания и поглощения эта порция энергии существует в виде кванта энергии — фотона. Таким образом, излучение можно рассматривать как фотонный газ. Так как фотон движется со скоростью света, то его характеристи-ти должны описываться теорией относительности, согласно которой [c.171]

В спектроскопических методах анагшза под электромагнитным спектром понимают фушщию распределения фотонов по энергиям — зависимость между энергией кванта и числом квантом, обладаюпщх этой энергией. Различные выражения энергии квантов в спектроскопических методах мы рассмотрели выше. Число квантов также можно выразить по-разному. Для процессов поглощения (абсорбционных) в аналитической химии чаще всего используют оптическую плотность А, реже — связанную с ней величину пропускания Т (их точное определение и соотношение подробнее см. разд. 11.6.1). В процессах излучения (эмиссионных и люминесцентных) используют яркость — мощность излучения на единицу телесного угла (обычно называемую интенсивностью I), выражаемую, как правило, в условных, относительных единицах. [c.202]

В соответствии с представлениями квантовой теории при взаимодействии излучения и вещества (например, при поглощении или испускании света) передача энергии происходит не непрерывно во времени, а прерывисто, отдельными целыми порциями-квантами лучистой энергии (их называют также световыми квантами и фотонами). Величина этих квантов пропорциональна частоте света у секг и равна /г-у, где к — универсальная постоянная Планка. Энергия световых квантов крайне мала (например, обычная электрическая лампочка излучает примерно 10 квантов в секунду), поэтому человеческий глаз не в состоянии ощутить мелькание отдельных квантов и воспринимает свет как непрерывное явление [38, 57]. ( Ощутимость глазом квантовой природы света возможна лишь при наблюдении в специальных условиях крайне слабых световых потоков, лежащих у порога зрительного восприятия [9]). Таким образом, волновые свойства света представляют собой статистическое явление, возникающее в результате суммированного воздействия громадного числа ничтожно малых световых квантов. [c.8]

Законы излучения чёрного тела. Под излучением мы будем понимать в этой главе, с одной стороны, процесс испускания различными телами электромагнитных волн, с другой, — явление распространения этих волн в среде. Во втором случае мы будем применять наравне со словом излучение также слово радиация, особенно, когда применение термина излучение к обоим процессам могло бы повредить ясности изложетптя. Весь ко мплекс явлений, сопровождающих электромагнитное излучение, заставляет рассматривать это явление, с одной стороны, как распространение электромагнитных волн, с другой стороны, как распространение особых частиц — световых квантов или фотонов. В этих элементарных частицах как бы сосредоточена вся энергия излучения в строго определённых количествах, или квантах. Каждый фотон всегда несёт с собой энергию, равную /гм, где V — частота колебаний в соответствующей электромагнитной волне, а /г — постоянная Планка, имеющая размерность действия (т. е. произведеция энергии на время) и равная 6,54 10 + + 0,5% эрг сек ). При взаимодействии с атомами и молекулами или электронами фотоны либо целиком поглощаются с переходом энергий излучения в другие виды энергии (поглощение света твёрдыми телами, фотононизация газов в объёме, внещний фотоэффект и т. д.), либо отдают лишь часть своей энергии, продолжая двигаться всё с той же скоростью света (эффект Комптона, комбинационное рассеяние света). В этом случае изменяется лищь частота V соответствующих фотону электромагнитных волн. Импульс фотона равен . [c.313]

ЛИШЬ уменьшает общее число фотонов. По мере увеличения энергии падающих фотонов существенную роль начинает играть эффект Комптона. Фотон сталкивается с атомным электроном и претерпевает упругое рассеяние, при этом энергия падающего кванта распределяется между электроном отдачи и фотоном рассеяния. Возникающий электрон отдачи в свою очередь вызывает ионизацию вещества. В случае эффекта Комптона общее число фотонов остается неизменным, хотя энергия их уменьшается (увеличивается длина волны X) и, кроме того, изменяется направление их движения. Эти рассеянные фотоны также могут вызывать чонизацию вещества. Вероятность комп-тоновского взаимодействия зависит от числа электронов, приходящихся на единицу площади поперечного сечения вещества. [c.260]

ФОТОН — элементарная частица с массой покоя, равной нулю, вследствие чего Ф. всегда движется со скоростью света. Спнн Ф. равен 1. Ф. представляет собой порцию электромагнитного излучения, например, видимого света, рентгеновского или -излучения. Ф. называют также квантами — световыми квантами, рентгеновскими квантами или у-квантами. Ф. могут испускаться или поглощаться любой системой, содержащей электрические заряды или по которой проходит ток. Ф. с высокой энергией (7-кванты) испускаются при распадах атомных ядер и элементарных частиц, и могут вызывать расщепление атомных ядер и образование элементарных частиц. Понятие Ф. введено в 1899 г. М. Планком для объяснения распределения энергии в спектре излучения абсолютно черного тела. Существование Ф. означает, что электромагнитные волны с частотой V излучаются и поглощаются только определенными порциями (квантами) с энергией, равной hv (где /г — постоянная Планка). [c.268]

Этот закон фотохимической эквивалентности А. Эйнтшейна справедлив только для световых квантов, и его применение ограничивается лишь первичными процессами взаимодействия фотона с молекулой. На практике же фотохимическая реакция включает также последующие вторичные процессы, и для описания всей реакции вводится такая характеристика, как квантовый выход, который отражает эффективность реакции. Он удобен для описания экспериментальных фактов и полезен, когда нужно сделать заключение о механизме реакции. [c.155]

Следует отметить также, что после прохождения слоя материала спектральный состав немоноэнергетического излучения изменяется, так как кванты различной энергии поглощаются по-разному. Обычно фотоны низких энергий затухают быстрее, поэтому эффективный линейный коэффициент ослабления увеличивается, а прошедшее излучение становится по спектральному составу более жестким, это использует в целях фильтрации. При анализе интенсивности прошедшего излучения или мощности экспозиционной дозы в широком пучке следует учитывать, что часть квантов, рассеянных вторично, также попадает на индикатор или первичный измерительный преобразователь и увеличивает мощность экспозиционной дозы. Это увеличение учитывается умножением на коэффициент накопления или путем уменьшения линейного коэффициента ослабления на 1ш<ц. [c.297]

Эффект Оже — это явление автоионизации атома, находящегося в возбужденном состоянии, связанном с внутренним перераспределением энергии возбуждения. В отличие от обычной фотоионизации (см. гл. VIII), когда поглощение фотона приводит непосредственно к вылету электрона из атома, эффект Оже происходит в две стадии. На первой стадии поглощение рентгеновского кванта приводит к возбуждению атома, причем освобождается электрон из К-оболочки. На второй стадии электрон перескакивает в К-вакансию из менее связанной оболочки (например, -оболочки) при этом избыток энергии (е — е ) либо приводит к испусканию рентгеновского кванта, либо обусловливает вылет из атома одного из электронов верхних оболочек. Второй вариант и соответствует эффекту Оже. Отметим, что возбуждать атом можно не только рентгеновскими квантами, но и быстрыми электронами, а также другими частицами. [c.447]

Решение. Используя тот же метод решения, что и в притлере 3.2, следует рассчитать энергию кванта света с длиной волны 325 нм получаем значение 0,612Х Х10- Дж. Эту задачу можно решить значительно проще, если обратить внимание на то обстоятельство, что фотоэлемент в данном случае облучается светом с длиной волны ровно в два раза меньше пороговой (650 нм) следовательно, частота этого ювета V, а также энергия фотона Av должны быть в два раза больше я0 р01Г0В0й (пример 3.2). [c.69]

Для определения газообразующих прнмесей (О, N, С) используют также активацию у-квантами (т. наз. фотоней-тронный анализ). Источник последних-линейные ускорители, микротроны и бетатроны. В этом случае предел обнаружения составляет 10 -10 %. [c.73]

ИОНИЗАЦИИ ПОТЕНЦИАЛ, см. Потенциал ионизации. ИОНИЗЙРУЮЩИЕ ИЗЛУЧЕНИЯ, потоки фотонов или частиц, взаимод. к-рых со средой приводит к ионизации ее атомов или молекул. Различают фотонное (электромагнитное) и корпускулярное И.и. К фотонному И.и. относят вакуумное УФ и характеристическое рентгеновское излучения, а также излучения, возникающие при радиоактивном распаде и др. ядерных р-циях (гл. обр. 7-излучение) и при торможении заряженных частиц в электрич. или магн. поле - тормозное рентгеновское излучение, синхротронное излучение. К корпускулярному И. и. отиосят потоки а- и Р-частиц, ускоренных ионов и электронов, нейтронов, осколков деления тяжелых ядер и др. Заряженные частицы ионизируют атомы или молекулы среды непосредственно при столкновении с ними (первичная ионизация). Если выбиваемые при этом электроны обладают достаточной кинетич. энергией, они также могут ионизировать атомы или молекулы среды при столкновениях (вторичная ионизация) такие электроны наз. 5-электрона.ми. Фотонное излучение может ионизировать среду как непосредственно (прямая ионизация), так и через генерированные в среде электроны (косвенная ионизация) вклад каждого из этих путей ионизации определяется энергией квантов и атомным составом среды. Потоки нейтронов ионизируют среду лишь косвенно, преим. ядрами отдачи. [c.254]

Фотоионизация происходит с определенной вероятностью, когда фотон взаимод. с молекулой или атомом н энергия фотона равна или превышает потенциал ионизации молекулы или атома А + ку А +е. Зависимость сечения процесса от энергии , , в отличие от ионизации электронным ударом, имеет резкие максимумы при , = /,, где /, (г= 1, 2,. ..)-первый, второй и т.д. потенциалы ионизации атома или молекулы. При >/, возможны также диссоциативная фотоионизация с образованием двухзарядных ионов А -ь / у -> -1- 2е. Образование двухзарядных ионов обычно имеет место при выбивании первичного электрона из внутренней, напр., ЛГ-оболочки атома и переходе электрона из расположенной выше по энергии .-оболочки, что сопровождается испусканием рентгеновского кванта или вторичного электрона (Оже-электрона см. Рентгеновская спектроскопия). Фотоионизация возможна и при Е I, в зтом случае она носнт многоступенчатый (многофотонный) характер (см. Многофотонные процессы). [c.269]

Метод определения времени жизни, основанный на измерении длительности суп1ествования позитрона. В этом методе источником позитронов служит изотоп 2 Na в форме Na I. Одновременно с позитроном источник испускает также v-квант. Аннигиля-ционные фотоны регистрируются двумя разными Детекторами. Разделение во времени сигналов от двух детекторов определяет время жизни позитрона. [c.305]

Антистоксовские люмрщофоры применяют также для визуализации ИК-излучения лазеров, например с длиной волны 1,06 нм [105]. Предложена система для визуализации излучения 10 нм, основанная на суммировании фотонов с разной энергией в системах, содержащих (сенсибилизатор) и Еи + (активатор). В этом случае излучение в видимой области возникает под действием двух квантов разной энергии (10 и 0,5 нм) [106]. Монокристаллы, содержащие иттербий и эрбий, могут быть использованы для лазеров видимого излучения, работающих при ИК-накачке. Так, система (BaYaFg-Yb, Er или Но) генерирует в полосе 670 и 550 нм при 77 К при накачке в области 960 нм [107]. [c.103]

По современным представлениям, в поглощении ультрафиолетовых и видимых лучей света з аствуют главным образом валентные электроны молекул. Световой поток не непрерывен, он состоит из отдельных порций — квантов энергии, называемых фотон а-м и. Материя также поглощает свет квантами. Энергия кванта света затрачивается на возбуждение электрона и переход его на орбиталь с более высокой энергией в таких случаях говорят [c.235]

Рентгеновы лучи (известные также под названием Х-лучей) возникают при столкновении электронов, имеющих большие скорости, или фотонов электромагнитного излучения большой энергии с мишенью, обычно в виде твердого тела. Энергия столкновения достаточна для того, чтобы выбивать планетарные электроны из атомов анода. На освободившиеся места переходят электроны с болге высоких энергетических уровней, и при этом происходит рентгеновское излучение. Ввиду того что в процессе столкновения электронов с анодом затрачиваются большие количества энергии, возбуждаются главным образом электроны, ближайшие к ядру. Так, может быть выбит электрон с уровня К, а его место может занять электрон из оболочки Ь, что сопровождается испусканием кванта излучения. Поскольку эти внутренние электроны атомов не принимают участия в химических реакциях (за исключением более легких элементов), свойства рентгеновых лучей, испускаемых элементами, не зависят от сочетания атомов в химическом соединении или от физического состояния вещества. Длины волн рентгеновых лучей, [c.113]

Сочетание фотоионизации и масс-спектрометрии впервые было осуществлено Лоссингом и Танака [1268]. Для получения спектра они использовали не монохроматор, а прямое ультрафиолетовое излучение криптоновой разрядной лампы. Разрядную лампу подсоединяли к окошку из фтористого лития толщиной 0,5 мм. Такое окошко пропускает,75% лучей, имеющих длину волны 1300А и 45% лучей с длиной волны 1070 А. Ниже этой длины волны (эквивалентной 11,6 эв) пропускание резко падает. Масс-спектры, полученные при помощи этого устройства (1,3-бутаДиен, ацетон, 1-бутен, пропилен, анизол, диметилртуть), состояли в основном из молекулярных ионов с интенсивностью 10 а, но в случае иодистого аллила наблюдались также ионы аллила. Возможно также осуществить ионизацию метильного радикала. Во всех случаях получались очень слабые вторичные спектры, и даже в случае таких молекул, как метан, ионизационный потенциал которых слишком высок, чтобы под действием фотонов мог получиться спектр, все же наблюдался вторичный спектр. Действительно, ионы могут образовываться различными непрямыми путями. Например, с поверхности, бомбардируемой фотонами, могут эмитироваться фотоэлектроны, которые, будучи ускорены рассеянными электрическими полями, вызовут образование ионов. Кроме того, ионы могут образоваться в двухступенчатом процессе, включающем ионизацию возбужденной молекулы. Для подавления этого процесса работу следует проводить при низком давлении газа и низкой интенсивности облучения. Расчеты Лоссинга и Танака показали, что отношение ионов, поступающих на коллектор, к числу квантов в ионизационной камере составляет величину 1 10 аналогичное соотношение получается при [c.129]

Влияние вторичных эффектов, как, например, рассеянных комптоновских фотонов, квантов, возникающих при аннигиляции, а также фотоэлектронов и комптоновских электронов, образующихся в поверхностных слоях, может быть очень существенным. Так, в случае у-лучей с высокой энергией, когда в результате образования пар появляются позитроны, всегда имеется излучение, обусловленное анни-ГИЛЯЩ16Й, а также рассеянные комптоновские фотоны. При экранировке счетчиков р-лучей для уменьшения фона надо учигьшать, что внутренняя поверхность свинцового экрана является более интенсивным источником фотоэлектронов и комптоновских электронов, чем вещества с низким атомным номером, которые поэтому и следует применять для экранировки чувствительных частей электронных счетчиков. [c.48]

Если известно распределение ионов по энергиям, то для данного Х1р из рис. 46 может быть получено значение у . Далее, 1р=/рРЫр, где /р — доля фотонов (геометрический фактор), попадающих на катод, Р—выход фотоэлектронов в электронах на квант ( 5) и — число образующихся квантов на один ион. Наконец, fm. — также геометрический фактор, т — число вторичных электронов на [c.102]