Кундт

Уже давно известно, что на спектры поглощения веществ в УФ и видимой областях большое влияние может оказывать характер фазы (газовая или жидкая) и что растворитель может изменять положение, интенсивность и форму полосы поглощения. Позднее Ганч назвал это явление сольватохромией [22] . Пытаясь найти взаимосвязь между влиянием растворителя и его свойствами, Кундт в 1878 г. предложил правило (позднее названное его именем), согласно которому увеличе- [c.22]

Для одноатомного идеального газа с помощью классической теории получено у = Ср/Су= 1,667. Это подтверждено исследованиями Кундта и Варбурга, которые определили Ср/Сг для ртутного пара, который является одноатомным Y= p/ v= 1,66. [c.64]

Первые два типа генераторов используются в основном в лабораториях. С помощью пьезоэлектрических кристаллов получают звуки высокой частоты, но невозможно достичь большой интенсивности звука, необходимой для промышленных установок. Звуковые волны, генерируемые колеблющимся металлическим стержнем, были использованы в классической трубке Кундта. Эта два устройства могут быть полезны для получения интенсивного звука высокой частоты, особенно в небольших установках. [c.527]

Рис. У.З. Обнаружение пьезоэлектрического эффекта методом Кундта (на кварце)

Если сферы находятся в состоянии покоя в колеблющейся среде, они будут взаимно притягиваться в том случае, когда линия их центров перпендикулярна направлению колебаний, и будут взаимно отталкиваться, если линия их центров параллельна направлению колебаний. Эти гидравлические силы были использованы Кенигом для объяснения явлений, наблюдаемых в трубке Кундта. [c.524]

В ферромагнитных материалах магнитное поле в выражении для фр заменяется на намагниченность М, а постоянная Верде на постоянную Кундта К- В таблицах обычно приводится характерное для ферромагнетиков значение вращения при насыщенной намагниченности М , определяемое как удельное фарадеевское вращение плоскости поляризации для света, распространяющегося вдоль Мо, т. е. [c.767]

Найденная условная химическая постоянная для синильной кислоты составила 3,58. Мольные теплоемкости газообразной синильной кислоты при постоянном давлении Ср и постоянном объеме Су и их отношение у, измеренные по методу Кундта , представлены в табл. 12. [c.16]

При наличии только поступательного движения =1,67, что возможно только у одноатомных молекул. Кундт и Варбург доказали, что у паров ртути действительно равно [c.290]

С,1С, паров ртути еще Кундт и Варбург (1876) нашли 1,667, а для С,— величину, также очень близкую к теоретической 2,94-Для всех газов нулевой группы Рамзай с сотрудниками (1895) нашел Ср/С, = 1,667 С при 18° равно 5,03 для Аг и 5,00 для Не, а С, для обоих газов равно 2,98 при 0° и 3,00 при 3000 , [c.33]

Обнаружение пьезоэлектрического эффекта легко осуществляется методом Кундта. Тонкоизмельченные порошки серы (желтый) и сурика (оранжево-красный) просеивают через шелковое сито и при этом они заряжаются сера — отрицательно, сурик — положительно. Если поляризованный давлением (имеющий на концах заряды) кристалл посыпать смесью этих порошков, сера соберется на конце с положительными, сурик — на конце с отрицательными зарядами (рис. У.З), окрашивая кристалл в разные цвета. Механизмы пьезоэлектричества, а также пиро- и сегнетоэлектричества будут рассмотрены в У.23 и след. [c.375]

I Обнаружение пироэлектрического эффекта легко осуществить тем же методом Кундта. Одним из классических примеров пироэлектрических кристаллов является турмалин, вид симметрии Зт (рис. У.4). [c.376]

Рис. У.4. Обнаружение пироэлектрического эффекта методом Кундта (на турмалине)

Опыт точно подтверждает это предсказание теории. Отношение удельных теплоемкостей при постоянном объеме и постоянном давлении можно определять экспериментально различными методами, например путем измерения скорости звука в соответствующем газе с помощью трубки Кундта, как это известно из физики. Экспериментально найденные значения для таких одноатомных и двухатомных газов, как аргон, пары ртути, кислород и др., точно соответствуют теоретическим данным. [c.45]

Еще в прошлом веке Кундтом было обнаружено воздействие интенсивных акустических волн на тонкие порошки в газах, а Кениг дал трактовку наблюдаемому явлению [30]. Знаменитая трубка Кундта является наглядной иллюстрацией этого воздействия. В 1931 г. Паттерсон и Кейвуд [7] отметили увеличение размеров частиц аэрозоля и их оседание в местах пучностей колебаний под действием ультразвуковых волн с частотой 34 кГц. Дальнейшие исследования в Англии, Германии и Советском Союзе были направлены на выяснение природы явления и разработку специальной аппаратуры. Возник ряд гипотез о механизме акустической коагуляции. [c.133]

Kundt эффект Кундта, вращение плоскости поляризации света некото-)ыми веществами в магнитном поле evel(l)ing эффект выравнивания силы кислот, образование равных концентраций ионов гидроксония при растворении эквивалентных количеств очень сильных кислот в равных объёмах воды [c.163]

Возможно, наиболее эффективный метод быстрой агломерации частиц или капель в более крупные агрегированные единицы, которые затем можно осаждать в обычных пылеулавливающих установках (например в циклонах), заключается в пропускании пылевого облака или тумана через колонну, в которой газ подвергается воздействию стоячих звуковых волн. Когда через облако, помещенное в узкую трубку, пропускают звуковые волны низкой интенсивности, вначале дым появляется в виде колец, поскольку частицы начинают мигрировать к точкам пучности волны. Затем флокуляция становится заметной и в дыме можно различить гранулы. Хлопья увеличиваются и либо оседают на стенках, либо собираются в антинодальных плоскостях, образуя слоистые структуры, напоминающие отчасти столбики пыли, образующиеся в пучностях волн в классической трубке Кундта [720]. Наиболее обширный обзор работ по теории агломерации с помощью звуковых волн и практическому применению метода опубликован Медниковым [567]. [c.520]

Приближенный анализ скользящего потока. Так как в данный момент нет в наличии прямых решений уравнений потока и энергии для области скользящего потока, то задача рассматривалась путем использования уравнений для обычного потока и энергии с введением эффектов разрежения в граничные условия. Были расмотрены два основных эффекта в явлении скользящего потока. Во-первых, как было показано теоретически Максвеллом и экспериментально Кундтом и Варбургом, вблизи гр.аницы скорость тотока не равна нулю и поток скользит вдоль стенки с конечной скоростью. Вонвгорых, температурный скачок, как было принято без доказательства Пойсоном, имеет место при переносе тепла от поверхности к разреженному газу, [c.349]

Корковые пробки благодаря своему малому удельному весу используются в опытах по плаванию тел пробковые опилки применяются при изучении стоячих волн в воздухе (опыт Кундта), распределения пучностей и узлов на колеблющихся пластинках пробковый шарик благодаря своей малой массе обнаруживает колебательное движение камертона и т. п. В основном же корковые пробки нужны как закгупорочный материал при хранении химикалиев и для монтажа приборов и установок из колб, пробирок, стеклянных трубок и т. п. Корковые пробки оказываются полезными также как конструктивный материал благодаря их эластичности и простоте обработки с помощью самых простых инструментов (рис. 225). [c.290]

Экспериментальная методика непрерывно совершенствовалась, от сравнительно грубых опытов Кундта [112] до прршенения акустического интерферометра Хаббардом и Лумисом[113а] с помощью которого была достигнута абсолютная точность в 0,06%. В более поздних исследованиях [114—122] было использовано важное открытие Дебая и Сирса [123] и Лукаса и Би-куорда [124], показавших, что при прохождении ультразвуковых волн через жидкость возникает периодическая неоднородность, которая проявляет себя [c.263]

Параллельную ей, то пересекающие ее молекулы, конечно, не могут все двигаться перпендикулярно стенке. Отсюда следует, что существует конечная составляющая скорости, направленная параллельно стенке. Таким образом, газ как бы скользит по поверхности стенки. По суще-ству отраженные молекулы неполностью теряют скорость после отражения от стенки, что учитывается коэффициентом взаимодействия разреженного газа со стенкой [ . Скольжение потока обнаружено А. Кундтом и Э. Варбургом (1875 г.), а коэффициент в1веден Т. Максвеллом (1879 г.), Согласно опытам, значение коэффициента заключено в пределах 0,8—1. Если построить кривую распределения скоростей вблизи поверхности и условно продлить ее за поверхность стенки, то расстояние за поверхностью стенки I, на котором скорость достигает нулевого значения, согласно теории Максвелла [c.94]

Осажденные тонкие пленки были, по-видимому, впервые получены в 1857 г. Фарадеем [1J при проведении им опытов по взрыву металлических проволочек в инертной атмосфере. Дальнейшие эксперименты по осаждению пленок были стимулированы в XIX-м столетии интересом к оптическим явлениям, связанным с тонкими слоями вещества, и исследоиааиями кинетики и диффузии газов. В 1887 г. Нарволд [2] на примере проволок из платины продемонстрировал возможность осаждения тонких металлических пленок в вакууме с использованием джоулева тепла. Годом позже Кундт [3] применил этот же метод для измерения показателя преломления пленок металлов. В последующие десятилетия тонкие пленки использовались только для чисто физических исследований. Только с совершенствованием вакуумного оборудования, которое позволило организовать массовое производство и контроль свойств тонких осажденных пленок, последние нашли промышленное применение. За последнюю четверть века области применения тонких пленок значительно расширились. В качестве примера можно привести просветляющие покрытия, зеркала, интерференционные фильтры, солнечные очки, декоративные покрытия на пластиках и тканях, использование тонких пленок в электронно-лучевых трубках и совсем недавно — в производстве микроэлектронных схем. Рассмотрение с различных сторон последнего применения и является целью написания данной книги. [c.14]

Если газ натекает через капиллярную трубку, длина которой достаточно велика по сравнению с диаметром, а последний много больше средней длины свободного пробега молекул газа, то скорость потока зависит от вязкости газа. При так называемом вязкостном натекании количество газа, протекающего через ионизационную камеру, зависит от вязкости газа и разности квадратов давления в резервуаре и ионизационной камере. Кундт и Варбург [П78] нашли, что при более низком давлении газа, когда средняя величина свободного пробега становится сравнимой с диаметром трубки, скорость потока начинает превышать скорость при вязкостном натекании. Это происходит благодаря отражению молекул при ударе о стенку и скольжению их по стенке трубки. Когда размеры трубки, через которую проходит газ, намного меньше средней длины свободного пробега молекул газа, то вязкость газа перестает играть роль в образовании потока, так как молекулы газа сталкиваются только со стенками, а не между собой. Поток в таких условиях известен под названием потока Кнудсепа [П42], или молекулярного потока, и представляет собой фактически процесс диффузии. Каждый компонент газовой смеси диффундирует независимо друг от друга согласно градиенту давления со скоростью, пропорциональной где М — молекулярный вес компонента. Таким образом, газ, выходящий из трубки или пористого натекателя, будет обогащен соединениями более низкого молекулярного веса. Образец в резервуаре будет обедняться этими соединениями, в результате чего состав газа, входящего в ионизационную камеру, со временем в значительной степени изменится, если не работают с резервуаром достаточного объема. Диффузия молекул используется для разделения смесей (включая изотопы) и лежит в основе метода определения молекулярных весов по скорости диффузии. В масс-спектрометрии часто применяется метод молекулярного натекания во всем диапазоне используемых давлений, так как при этих условиях число молекул любого компонента газа, анализируемого в ионизационной камере, прямо пропорционально разности парциальных давлений этого компонента в резервуаре и камере. При этом предполагается, что откачивание газа из ионизационной камеры насосами также происходит в режиме молекулярного потока. В обычных условиях, когда давление в ионизационной камере ничтожно по сравнению с давлением в резервуаре, число молекул любого компонента в ионизационной камере пропорционально его давлению в резервуаре. На основании экспериментальных данных и теоретических положений Кнудсен вывел уравнение для постоянного потока газа через капилляр диаметра d и длины L. Это уравнение применимо для любых давлений. Количество газа Q, определенное как d/dt pv), протекающее через трубку, описывается выражением вида [c.75]

Мы говорили до сих пор о спектрах поглощения хлорофилла и его производных в растворе так, как если бы они определялись только химической структурой этих соединений. Однако спектры поглощения могут изменяться в зависимости от природы растворителя. Еще сильнее они изменяются при адсорбции на твердых телах или при образовании коллоидных агрегатов. Эти спектроскопические изменения обусловливаются взаимодействием поглощающих свет молекул с их соседями. Кундт [74] уже в 1878 г. отметил, что полосы поглощения многих красителей смещаются по направлению к болег длинным волнам при возрастании показателя преломления растворителя. Это соотношение кажется правдоподобным в свете теории Лондона, которая устанавливает связь между способностью молекул преломлять свет и интенсивностью междумолекулярных сил, т. е. свойствами, определяющимися поляризуемостью молекул. [c.42]

Параллелизм между молекулярным притяжением и поляризуемостью доказывает отсутствие других (химических или физических) сил между взаимодействзпощими молекулами. Эти силы могут возникать, если молекулы несут электрические заряды, имеют дипольные моменты или обладают не вполне насыщенными валентностями поэтому мы можем ожидать, что правило Кундта будет приложимо прежде всего к нейтральным неполярным насыщенным молекулам в неполярных насыщенных растворителях. Это правило приложимо также к серии полярных или ненасыщенных молекул, в которых дополнительные взаимодействия, связанные с диполями или остаточными валентностями, приблизительно постоянны (например, в гомологическом ряду спиртов). Теория молекулярного притяжения Лондона предсказывает, что растворители с высоким показателем преломления (т. е. с высокой поляризуемостью) должны сильно притягивать растворенные молекулы и тем самым вызывать значительную деформацию их электронных систем и заметно смещать их уровни энергии. Направление результирующего смещения полос поглощения зависит от сравнительной поляризуемости растворенных молекул в основном и возбужденном состояниях. Фиг. 25 показывает, что энергия возбуждения связанной (например, сольватированной) молекулы, Аусольв, связана с энергией возбуждения свободной молекулы, /гv, следующим уравнением [c.42]

Вероятно, ни одно вещество не подвергалось столь частому исследованию с точки зрения выполнимости правила Кундта, как хлорофилл. Интерес к этим исследованиям был связан с тем фактом (впервые отмеченным Гагенбахом в 1870 г. [72]), что максимум красной полосы хлорофилла в живых листьях смещен почти на 20 мц красному концу спектра, сравнительно с его положением в рас- [c.43]

Хлорофилл был одним из тех красителей, изучение которых привело Кундта [74] к установлению зависимости между показателем преломления растворителя и положением полос поглощения, известной под названием правила Кундта . С тех пор было произведено большое количество наблюдений над спектром хлорофилла в различных растворителях [83—85, 89—91, 101]. Результаты, полученные разными авторами, согласуются не вполне удовлетворительно. Так, например, Губерт нашел 662,5 мц для максимума красной полосы поглощения хлорофилла а в метаноле и 664 мц — в эфире, тогда как Катц и Вассинк получили для тех же растворителей соответственно 664 и 661 мцу Гаррис и Цшейле — 664 и 660 мц и Баас-Бекинг и Конинг — 656 и 666 Мц. [c.44]

В табл. 9 и 10 дана сводка экспериментальных результатов. Рассматривая табл. 9 в целом, можно найти лишь очень грубое подтверждение правила Кундта, основанное главным образом на том, что значения Хиако. превышающие 670 мц, получены только в растворителях с показателями преломления выше 1,5. У растворителей с пока- [c.44]

В растворе пиперидина полоса поглощения хлорофилла лежит у 642 мц, т. е. за пределами значения, полученного экстраполированием для свободной молекулы. Это говорит о том, что из правила Кундта имеются исключения, связанные, вероятно, со специфическим химическим взаимодействием между растворителем и растворенным веществом. Другое (менее резкое) отклонение от правила Кундта отмечено Маккиннеем [88, 93] и Эгле [91]. [c.49]

Правильность этих соображений подтверждается измерениями Кундта , по данным которого ряд обычных жидкостей обнаруживает закономерное понижение поверхностного натяжения с ростом давления газа над их поверхностью. При давлениях около 150 атмосфер это понижение в некоторых случаях достигало 50%- При олинаковом давлении этот эффект возрастал в последовательности водород — воздух — углекислый газ этого и следовало ожидать, учитывая, что остаточное сродство и стремление к конденсации этих газов возрастают в той же последовательности. [c.223]

Длина волны, соответствующая середине интерференционной полосы для окисных пленок меди, никеля и железа, была точно определена спектроскопически Констеблом [612, 630]. Используя полученные Кундтом значения показателя преломления для волн различной длины, Констебл вычислил толщины пленок, соответствующих различным цветам первого и второго порядка для окисей меди и никеля и первого порядка для окиси железа. Результаты этих вычислений приведены в табл. 18. [c.259]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология