Определение внутреннего поля

Величина магнитного момента всех ядер одного изотопа строго одинакова и поэтому на первый взгляд кажется, что в спектре должна присутствовать только одна линия поглощения. На самом деле это не так. Кроме внешнего магнитного поля, в любой молекуле имеются внутренние поля, обусловленные движением электронов. В зависимости от положения, которое занимает данный атом и его ядро в молекуле, оно окажется в определенном внутреннем поле. Поэтому для ядер, находящихся в молекуле в различных положениях, условие резонанса будет наступать при различных значениях внешнего поля в зависимости от того вклада, который вносит в данном месте внутреннее поле. Этот вклад очень мал обычно внутренние поля примерно в миллион раз слабее внешнего. Однако современные спектрометры ядерного магнитного резонанса имеют очень высокую разрешающую способность и дают отдельные линии поглощения для ядер, которым соответствует разница в напряженности внутренних полей, меньшее одной стомиллионной доли от напряженности внешнего поля. [c.343]

Определение внутреннего поля [c.253]

Все макроскопические свойства системы, рассматриваемые как функции параметров, определяющих состояние системы, называют функциями состояния системы. Одна из важнейших функций состояния — внутренняя энергия. Внутренней энергией называют ту часть энергии системы, которая не связана с кинетической энергией ее движения как целого и нахождением ее во внешнем силовом поле. Внутренняя энергия складывается из энергии термического возбуждения (энергии поступательного, вращательного, колебательного движения молекул, энергии их электронного возбуждения), энергии химических связей и энергии нековалентных взаимодействий. По определению внутренняя энергия вещества при данных температуре и давлении не зависит от того, находится ли тело в состоянии покоя или движется, хотя от этого существенно зависят в первом случае потенциальная, а во втором — кинетическая энергия тела. [c.133]

Интересно оценить эффективность плавающих тепловых экранов, их влияние на теплообмен кристалла с окружающей средой. Такого типа экраны получили наибольшее распространение в лабораторной и производственной практике. На рис. 77 хорошо видна его конструкция и размещение в тигле. Изготовленный из графита экран помещают на поверхности расплава, за счет теплопроводности нагревается, создавая определенное тепловое поле вокруг растущего слитка. Наружный диаметр выполняют на 1,0—2,0 мм меньше внутреннего диаметра тигля, размеры отверстия в конической части выбирают в зависимости от диаметра кристалла, высота не превышает 50,0—60,0 мм. Нужно отметить, что форма и размеры экранов ничем не обоснованы, и часто назначаются произвольно. Поэтому иногда коническая часть выполняется в виде цилиндра или обратного конуса и др. [c.219]

Для системы с внутренними источниками тепла аналитическое определение температурного поля из-за целого ряда переменных величин (X, р ИТ. д.), являющихся функцией температуры, чрезвычайно сложно. [c.131]

Поскольку при адиабатическом размагничивании Яо->О и М О может показаться, что спиновая система приходит в состояние полного беспорядка, как в случае насыщения, и, следовательно, имеет бесконечную температуру. Но это не так,, поскольку энтропия системы неизменна, а это означает наличие порядка в системе. Правда, это уже не упорядоченность спинов по отношению к внешнему приложенному полю Но (упорядоченность зеемановской подсистемы), а определенный внутренний порядок взаимной ориентации спинов по отношению к локальным полям упорядоченность дипольной подсистемы). . Итак, после адиабатического размагничивания при Но = О получаем охлажденную упорядоченную дипольную подсистему спинов, которая будет постепенно нагреваться за счет процессов спин-решеточной релаксации, стремясь к тепловому равновесию с решеткой. [c.254]

Если связь неносредственно измеряемой диэлектрической проницаемости с дипольным моментом и структурными особенностями молекул нормальной жидкости или простого кристалла установлена достаточно хорошо, то для граничного слоя эта задача не решена. Это связано с отсутствием определенных представлений о характере внутреннего поля, действующего на диполь в адсорбционном слое. Однако Ф. М. Куни продемонстрировал интересный расчет, имеющий целью восполнить отмеченный пробел. [c.249]

Для обеспечения однородности областей / и 2 перенос обобщенных координат через все вентильные устройства должен происходить медленнее, чем выравнивание полей интенсивных свойств, в частности внутренних полей обобщенных потенциалов Т, —р, [II,. .., в каждой области. Практически это достижимо лишь для газообразных и жидких областей, когда их проводимости по отношению к обобщенным координатам значительно превосходят соответствующие проводимости вентилей. Таким образом, твердые области из рассмотрения исключаются. Однородность поля электрического потенциала ф в областях / и 2 обеспечивается их более высокой по сравнению с областью 3 электропроводностью. Поле гравитационного потенциала Земли вообще говоря, всюду неоднородно. Но если области 1 п 2 невелики, то можно"принять, что они характеризуются вполне определенными значениями г з1,р. [c.296]

Если разность энергии AI7 при различных взаимных ориентациях соседних молекул больше kT (т. е. средней энергии тепловых движений молекул), то в жидкости должны наблюдаться некоторые преимущественные взаимные ориентации близко расположенных друг к другу молекул — ближняя ориентационная упорядоченность молекул. Появление в жидкости некоторых преимущественных ориентаций соседних молекул связано с тенденцией к возникновению так называемых ассоциированных групп, т. е. относительно устойчивых молекулярных образований, имеющих определенное внутреннее строение. В этих случаях проявляется сильное влияние анизотропии молекулярного поля на свойства жидкости. [c.8]

В качестве примера можно привести задачу определения электромагнитного поля, создаваемого потенциалом и в точках контура, изображенного на фиг. 7.3. Значение потенциала поля для каждой внутренней точки определяется уравнением Лапласа [11]. Если на границах контура вместо потенциала задана плотность заряда, то в качестве граничных условий вместо и используются значения ди/дх и ди/ду. [c.184]

По определению, момент второго порядка есть среднее значение квадрата напряженности внутреннего поля, действующего на ядра рассматриваемой группы. Суммарное поле, действующее на ядро /, со стороны всех остальных ядер группы равно [c.91]

В случае электродов, обеспечивающих однородное электрическое ноле, перераспределение поля за счет объемного заряда должно привести к повышению напряженности поля в каком-либо участке диэлектрика. Следовательно, увеличение пробивного напряжения под влиянием объемного заряда [132, 133] невозможно понять исходя из обычных представлений, согласно которым пробой происходит при достижении значения Е = Е р где-то внутри диэлектрика концепция внутренней электрической прочности, как материальной константы, оказывается несостоятельной. Этот факт можно объяснить, предполагая, что развитие пробоя начинается при определенной напряженности поля именно у катода. В сильных полях в результате инжекции электронов образуется отрицательный объемный заряд, который приводит к снижению напряженности поля у катода. Поэтому пробой происходит при более высоком напряжении, чем в отсутствие объемных зарядов. В случае пробоя на импульсах обратной полярности напряженность поля у катода оказывается резко повышенной за счет тех объемных зарядов, которые образовались при предварительном воздействии постоянного напряжения, поэтому [c.78]

Справочные и расчетные таблицы существенно пополнены. Специально для этого издания вычислены четырехзначные таблицы производной функции Лорентц —Лоренца, а также таблицы для расчета поправок на внутреннее поле, вносимых при спектрополяриметрическом определении конформаций биополимеров. [c.4]

Учет внутреннего поля при определении спектральных характеристик молекул и оптической активности [c.371]

УЧЕТ ВНУТРЕННЕГО ПОЛЯ ПРИ ОПРЕДЕЛЕНИИ СПЕКТРАЛЬНЫХ ХАРАКТЕРИСТИК МОЛЕКУЛ И ОПТИЧЕСКОЙ АКТИВНОСТИ [c.96]

В определенных условиях диссоциация молекул возможна под действием электронного и ионного ударов. Если в данных условиях возможен переход кинетической энергии поступательного движения электрона в колебательную энергию молекул, с которой он сталкивается, то электрон своим электрическим полем может так изменить внутреннее поле молекулы, что изменится ее колебательное состояние вплоть до диссоциации. Столкновения между электронами и атомами или молекулами, возбуждающие атомы или молекулы за счет кинетической энергии электронов, называются ударами первого рода. [c.112]

Предложенные уравнения позволяют рассчитать внутренние напряжения для наиболее простых случаев, например для периода постоянной скорости сушки, когда обнаруживается линейное или параболическое распределение жидкой фазы по толщине материала. В более сложных условиях формирования необходимо учитывать наличие градиента температуры непостоянство коэффициентов линейного расширения, особенно в области температур, больших температуры стеклования полимеров зависимость этих коэффициентов от продолжительности и скорости нагрева. Для полимерных систем, формирующихся на поверхности твердых тел, например для покрытий, клеевых слоев, некоторых пленочных материалов, неравномерность распределения локальных связей по толщине пленки обусловлена не только наличием поля температур, градиента концентрации жидкой фазы, неодинаковыми глубиной и скоростью полимеризации на границе с воздухом и с подложкой, но и прочностью взаимодействия полимера с поверхностью твердых тел. Кроме того, определение характеристик, входящих в состав расчетных уравнений, выведенных для наиболее простых модельных условий, в процессе формирования полимерных систем связано со значительными трудностями. В связи с эти м широкое распространение нашли экспериментальные методы определения внутренних напряжений. [c.41]

Между законом сопротивления и полем скорости в трубе или канале существует определенная внутренняя связь. Логарифмический закон сопротивления, описываемый формулой Прандтля (8.45), следует из универсального логарифмического профиля скорости при турбулентном течении в гладких трубах [4, 15, 27]. Подобно этому показано [15, 25, 27, 35], что из степенных формул типа (8 42) для определения X следует степенной закон распределения скорости по сечению круглой трубы [c.175]

Таким образом, вещество (его внутренние поля) и взаимодействующее с ним внешнее электромагнитное поле составляют единую систему, разделение которой условно и следовательно неоднозначно. В процессе определения диэлектрической и магнитной проницаемостей и проводимости жидкого тела необходимо учитывать влияние указанных полей. Например, при определении величины е чрезвычайно важно учесть или исключить влияние полей частиц так называемых свободных носителей заряда, возникающих в растворе в результате диссоциации растворенного вещества или из-за других обстоятельств, а также важно исключить влияние факторов, возникающих в процессе поляризации жидкости. Отметим в этой связи, что для жидкостей, хорошо проводящих электрический ток под воздействием внешнего [c.5]

Слово "нагрузка" предполагает как внещние, так и внутренние прикладываемые нагрузки, а также граничные условия (ограничения, опоры, описание определения граничных полей). [c.183]

В случае использования квазиравновесной плазмы, генерируемой в дуговых или других типах плазмотронов при атмосферном давлении, набор продуктов и области параметров, оптимальные для их получения, могут быть предсказаны в общих чертах на основании термодинамических расчетов, а оптимизация процессов может приводить, как правило, лишь к уменьшению энергозатрат, повышению выхода целевого продукта и т. д. Для неравновесной плазмы задача оптимизации более сложна и распадается на две отдельные. Первая — определение внутренних параметров плазмы (концентрация заряженных и возбужденных частиц и их распределения по энергиям), напряженности электрического поля в плазме по заданным внешним параметрам (состав сырья, давление, мощность разряда, сила тока и частота электрического поля, геометрия плазмотрона). Вторая — расчет кинетики физико-химических процессов. [c.4]

Существуют теоретические подходы, позволяющие сравнительно просто связать диэлектрический инкремент с дипольным моментом внесенного диполя. Но Уже при выводе этих соотношений приходится делать грубые упрощения, так как нельзя учесть неизвестных взаимодействий между растворителем и вводимыми диполями. Из полученного таким образом соотношения невозможно узнать что-либо определенное о дипольных моментах, так как здесь еще содержится в качестве неизвестной величина внутреннего поля раствора (см. стр. 52). Поэтому относящиеся к этому вопросу рассуждения опущены, хотя они и позволяют понять некоторые полученные опытным путем соотношения между диэлектрическим инкрементом и строением молекулы, о чем ниже еще кратко упомянуто. [c.100]

В уравнении (5.17) первое слагаемое правой части выражает поток тепла внутри влажного материала за счет теплоироводности. Последнее слагаемое соответствует внутреннему источнику (стоку) тепла за счет выделения тепла при конденсации пара или расходования тепла при локальном исиарении жидкости. Конвективный перенос тепла жидкой и паровой фазами внутри капиллярно-пористых тел при сушке оказывается пренебрежимо малым. Таким образом, для определения нестационарных полей влагосодержания и температуры внутри капиллярно-пористопэ влажного тела необходимо анализировать систему дифференциальных уравнений (5,16) и (5.17), которые при постоянных значениях коэффициентов переноса будут иметь вид [c.244]

Три квайтовых числа п, Д определяют энергию любого уровня. Но если поместить атом в сильное магнитное поле, те возникают новые уровни, появление которых уже нельзя объяснить этими квантовыми числами. Дело в том, что при движении электрона возникает магнитное поле, величина которого зависит от квантового числа I. В присутствии внешнего магнитного поля оно взаимодействует с этим внутренним полем атома, что и приводит к некоторому изменению энергии. Магнитное поле атома может иметь только определенные направления относительно внешнего поля (рис. 17). Каждому положению соответствует определенное значение магнитного квантового числа т. [c.36]

Выше мы упоминали, что при продольном течении внешнее растяжение и сопровождающее его поперечное сжатие, приводят к генерированию ориентационного порядка, или, в иных терминах фибрил-логепезу. Любое внешнее или внутреннее поле, Способствующее боковой агрегации, будет приводить к выпадению полимера из раствора в виде микроскопических фибрилл и даже макроскопических волокон. Имеется лишь одно обязательное условие фибриллогепезу должно предшествовать образование хотя бы локальной нематической фазы (при желании ее можно рассматривать как разбавленную пачку). Наличие зарядов разных знаков, определенным образом расположенных вдоль распрямленных цепей или их спиральных агрегатов, приведет к удалению растворителя и превращению нематических участков в участки фибрилл. Тот же механизм будет действовать и при наличии зарядов только одного знака, если растворитель содержит двух- или трехосновный низкомолекулярный компонент с зарядами противоположного знака благодаря этому компоненту возникают мостичные поперечные связи, снова приводящие к удалению растворителя и образованию фибриллярной твердой фазы. Именно по такому механизму происходит сборка коллагеновых [c.125]

ВЫЧИСЛИТЬ инварианты а и у для любой молекулы алкана и, следовательно, степень деполяризации для релеевской линии или полосы. Сравнение вычисленной таким образом степени деполяризации с найденными экспериментально значениями позволяет проверить корректность предполагаемой структуры молекулы. Хотя значение концепции поляризуемости связей ранее подвергалось сомнению [299], она имела определенный успех и в последнее время привлекает внимание исследователей. В обзоре Лефевра [300] критически рассмотрены некоторые аспекты этой модели. Джерниган и Флори [301] рассчитали степень деполяризации для линий н-алканов и установили, что согласие между рассчитанными и экспериментальными значениями анизотропии оставляет желать лучшего. Вероятно, эти расхождения обусловлены в основном ограниченной точностью эксперимента, а не противоречивостью концепции поляризуемости связи существенную роль может играть также влияние внутреннего поля [302], создаваемого соседними молекулами. [c.326]

Впрочем (из-за математических трудностей), задача о динамооптических свойствах кинетически жестких цепных молекул Куном решена лишь для предельного случая весьма большой внутренней вязкости, что эквивалентно случаю абсолютно жестких частиц, рассмотренному в разделе Б-1. Поэтому зависимости % = % g) я Ап = f g) для раствора цепей с большой внутренней вязкостью выражаются кривыми рис. 300. Зимм [891 использует более совершенную гидродинамическую модель цепной молекулы — последовательность свободно сочлененных субцепей [93, 94]. Рассматривается пространственное (трехмерное) движение такой цепи в сдвиговом поле с учетом гидродинамического взаимодействия ее частей методом Кирквуда и Риземана [951. При этом, однако, молекулярная цепь принимается идеально кинетически гибкой и внутренняя вязкость не рассматривается. Серф [90—921 для описания гидродинамических свойств цепной молекулы использует ту же модель (субцепей), что и Зимм, однако дополняет ее, учитывая влияние внутренней вязкости. При этом он модифицирует определение внутренней вязкости, введенное Куном, приближая его к понятию вязкости г]г сплошной жидкой среды. Поэтому динамические свойства молекулярной модели Серфа оказываются сходными с динамикой модели упруго-вязкой сферы, использованной им в более ранних работах [96—98]. Критерием классификации молекул по их жесткости, по Серфу, может служить отношение коэффициента внутренней вязкости т)г молекулы и вязкости т]о растворителя. При rio < Т1г (в условных единицах) молекулы жестки и двойное лучепреломление раствора, наблюдаемое при малых напряжениях сдвига (Р->0), есть результат их ориентации в потоке. При т1о > г) (в тех же единицах) молекулы гибки, и двойное лучепреломление, даже при предельно малом напряжении сдвига (Р - 0), вызвано их деформацией в потоке. [c.460]

Вслед за измерением Я в чистом железе [53] и подтверждением этих результатов методом ЯМР во внутреннем поле [56] был выполнен ряд работ по определению Я Те в различных металлических окружениях. Оказалось, что на графике зависимости Я от концентрации электронов (по измерениям в сплавах РеСо [66], РеМ [66] и СиН1Ре [67]) все точки ложатся на прямую линию. Это удивительно, так как внутренние магнитные поля, возникающие [c.159]

Для числового определения влияния этих поверхностных полей поступают так же, как в случае влияния внешнего поля а работу выхода ( 4), причём результирующий потенциал в определённой точке поверхности, в зависимости от расстояния z от неё, изображают аналогично рис. II. Объединяя поверхносшое поле и силовое поле изображения в одно суммарное поле, называемое внутренним полем, получим в основном то же распределение, что и на рис. 11. Здесь лишь следует заменить кривую потенциала сил изображения кривою соответствующей сумме. потенциалов сил изображения и поверхностного поля, внешнее же ООле вновь изображается прямой, П8Да10щей с возрастанием г. [c.75]

Для определения внутренних напряжений [9] может быть использован следующий метод (рис. 1У.5). На пластинку из металла или неметалличес- Рис. 1У.5. Схема консольного кого материала 1, консольно закреп- метода определения внупрен-ленную в соответствующем приспособ- напряжении в пол ер [c.457]

Если частота датчика ЯМР точно соответствует частоте прецессии протонных спинов в поле 10 000 Э (для этого она должна быть равна 42,6 МГц), то прп медленной протяжке магнитного поля можно наблюдать поглощение радиочастотной энергии в указанном выше интервале магнитных полей. Это поглощение вызвано переходами между уровнями протонных спинов, причем распределение по энергиям строго пропорционально распределению по внутренним полям (уже упоминалось, что частота прецессии, как и энергия спина, пропорциональна магнитному полю). Спектры ядерного магнитного резонанса поликристаллического льда, как и спектры кристаллогидрата ксенона, действительно демонстрируют поглощение в интервале даже от —20 до +20 Э относительно значения внешнего поля, но в виде сплошных (непрерывных) полос. Их ширины при плавлении очень резко уменьшаются, что служит наглядным доказательством усредняющего влияния диффузии вращения молекул. Спектр монокрис-таллического кристаллогидрата состоит из двух дискретных линий, что указывает на строго упорядоченное расположение протонов в определенных точках магнитного рельефа внутри кристалла. При повороте кристалла на некоторый угол расстояние между линиями изменяется, отражая изменепие магнитных полей, но максимальное значение расщепления пе превосходит 21 Э. [c.26]